Circuits électroniques complets pour les débutants en électrotechnique

1. Promo des circuits électriques: Bonjour et bienvenue à tous à notre cours sur les circuits électriques. Ce cours est conçu pour tous ceux qui souhaitent en savoir plus sur les circuits électriques à partir de zéro. Même s'il ne sait même pas ce que signifie une électricité ? Donc, si vous ne connaissez pas l'électricité ou si vous souhaitez en savoir plus sur les circuits électriques dès le début. Alors ce cours est fait pour vous. Je suis fou et ingénieur électricien. Commençons par apprendre ce que vous allez retirer de ce cours ? Au début du cours, nous commencerons à apprendre les concepts de base des circuits électriques, tels que Zach, le courant, la tension et la puissance, etc. Ensuite, nous allons discuter des lois fondamentales des circuits électriques, exemple quelle est la signification de la loi d'Ohm ? Et quel est le sens de la résistance, Zach, du sens de la conductance, etc. Ensuite, nous allons commencer à apprendre quelles sont les méthodes d' analyse exactes dans lesquelles nous allons en apprendre davantage sur analyse des maillages et l'analyse nodale. Ensuite, nous allons commencer à découvrir avec Zan différents théorèmes de circuits tels que le théorème des superpositions, théorème de Norton, le théorème de transformation sociale et ce transfert de puissance maximal. Ensuite, nous allons en apprendre davantage sur un composant très important des circuits électriques, à les amplificateurs opérationnels, ou abrégés en x. Ensuite, nous allons commencer à en apprendre davantage sur les condensateurs Zack et des inducteurs utilisés dans les systèmes d'alimentation électrique. Ensuite, nous allons commencer à en apprendre davantage sur ces circuits de premier ordre, format d'une résistance et inductance ou d'une résistance et d'une capacité. Dans les deux cas, notre source de cadeaux gratuits et notre regard de réponse par étapes. Ensuite, nous allons commencer à en apprendre davantage sur les circuits AC exacts. Et nous allons commencer à apprendre quelle est la différence entre les circuits DC et AC. Et nous comprendrons également que différents concepts sont liés aux circuits à courant alternatif, tels que cette représentation du phaseur ou un diagramme de phaseur. Nous comprendrons cette signification de l'admittance et de l'impédance dans les circuits électriques et bien plus encore. Ensuite, dans la section suivante, nous parlerons d' une analyse de la puissance alternative sinusoïdale. Tout ce que nous allons commencer, c'est apprendre comment appliquer différents théorèmes de circuit dans courant continu aux circuits à courant alternatif ? Ensuite, nous allons commencer à en apprendre davantage sur l' analyse de la puissance alternative de Zach, qui représente différents types d'énergie, tels que la puissance active, puissance réactive et la puissance apparente. Nous allons comprendre quel est le sens de ces concepts utilisés dans le système d'alimentation électrique. Les z sont donc vraiment très importants pour comprendre leurs circuits électriques. Nous allons discuter d'un phénomène important qui se produit dans les systèmes d'alimentation électrique, savoir la résonance électrique ou la résonance électrique. Nous allons comprendre ce que signifie la résonance et ce qu' est le sens d' un circuit résonnant en série et d'un sac résonnant parallèle. Enfin, dans les notes, nous avons un élément supplémentaire ou une section supplémentaire, que l'on ne trouve dans aucun autre cours. Vous découvrirez ce que sont les simulations de circuits électriques. Nous allons simuler la plupart des circuits électriques que nous avons appris au cours. Dans le programme Matlab. Matlab est un programme important pour la simulation électrique. Nous utiliserons MATLAB Simulink pour commencer à simuler ces différents circuits électriques ou prises électriques. Donc, si vous recherchez un cours qui vous aidera à apprendre toutes les bases des circuits électriques à partir de zéro sans aucune connaissance préalable, alors les scores z sont faits pour vous. J'espère donc vous voir dans notre cours sur les circuits électriques. Et pour toute question, tu peux m'envoyer un message. Merci et à bientôt pour notre cours d'électricité. 2. Introduction aux systèmes électriques: Bonjour et bienvenue à tous dans notre cours sur les circuits électriques. Dans ce cours, nous allons donc apprendre à effectuer l'analyse des circuits électriques. Nous allons comprendre est cette définition de la tension, du courant, de l'électricité en général. Et comment pouvons-nous faire KVL, KCL ou les différents théorèmes de circuit, d'accord ? Dans cette leçon, nous aimerions comprendre une introduction à propos de l'électricité. Que se passe-t-il dans le système d'alimentation électrique ? Donc pour nous, dans notre système d'alimentation électrique, nous avons trois étapes principales. Nous avons cette étape de génération ou cette phase de génération. Nous avons le système de transport, nous avons le système de distribution. Alors d'abord, qu' allons-nous faire de notre système électrique pour nous ? Nous commençons donc à produire notre électricité. Nous produisons de l'électricité de différentes sources. Il peut s'agir de sources d'énergie renouvelables ou de sources d'énergie non renouvelables. sources d'énergie renouvelables telles que l'énergie solaire , l'énergie éolienne, etc. Pour les sources non renouvelables, nous produisons de l'électricité à partir de combustibles fossiles, par exemple. Ainsi, par exemple, nous produisons notre électricité à une tension et nous allons comprendre dans ce cours. Alors, qu'est-ce que tu veux dire par tension ? Dix kilo-volts. C'est ainsi que nous générons de l'électricité à titre d'exemple, accord, à cette tension. Maintenant, l'étape suivante est que nous sommes connectés à un système de transmission, d'accord ? S'agit-il d'un système de transformation, quel est l'avantage de ce système de transmission ? Il transmet ou transporte cette énergie électrique ou cette énergie produite de la centrale vers le réseau de distribution. Ok ? C'est donc le système de transmission qui a une tension, par exemple, 220 kilo volts. Il a 500 kilo volts et ainsi de suite, différentes tensions. Comme vous pouvez le voir, il existe une différence entre cette tension, la génération de tension et la tension de transmission. Ensuite, nous atteignons ce système de distribution. Ce système de distribution a pour fonction de distribuer l'énergie électrique. Il peut distribuer à 3,3 kilo volts, par exemple. Puis enfin à 800 volts. Donc, la production d'électricité, transmission d'électricité, puis la distribution d'électricité à notre charge électrique, comme dans notre maison. Si nous revoyons ce système, nous avons la production, puis la sous-station. Qu'est-ce qu'une fonction de sous-station ? Il a de nombreuses fonctions importantes. Par exemple, une sous-station est utilisée pour protéger notre système d'alimentation électrique. Il contient un système de protection tel que des disjoncteurs, des relais, et donc la sous-station a également quelque chose que l'on appelle le transformateur fonctionne auparavant. Qu'est-ce qu'une transformation ou une transformation, notre fonction est de changer la tension. Donc, à titre d'exemple, nous avons déjà dit que nous avions ici dix kilovolts et que nous aimerions avoir 220 kilovolts pour ajouter un système de transmission. Alors, comment pouvons-nous modifier la tension à l'aide du transformateur ? Le transformateur est utilisé pour augmenter ou augmenter la tension et peut être utilisé pour abaisser la tension, comme ici à partir du système de transmission, montrer un système de distribution ou abaisser la tension. Ok ? Voici donc un aperçu du système d'alimentation électrique. Alors, qu'allons-nous faire dans ce cours ? Nous allons apprendre les principales définitions de la forêt. Nous devons comprendre ce que cela signifie ? Qu'est-ce que la tension amine et ainsi de suite. Nous devons donc comprendre ce que signifie même l'électricité ? Bon, commençons d'abord. Si tu regardes n'importe quel atome, d'accord ? Ainsi, par exemple, ce métal ou un matériau non métallique, chacun d'eux est constitué d'atomes. Atomes. Ok ? L'atome contient donc à l'intérieur. Voici un noyau. C'est ce qu'on appelle le noyau. Il en contient une partie appelée neutrons Z, également appelée protons, et nous avons environ 18 orbits d'électrons. Le neutron n'est donc pas un avant-poste de la charge ou une charge négative. Ce n'est ni positif ni négatif. C'est un neutron ou deux, on peut dire que c'est une charge neutre. C'est donc un beau filet plus beau. protons sont chargés positivement. Et autour de l'atome, nous avons des électrons chargés négativement. Comme vous pouvez le voir sur cette figure, vous pouvez voir que nous avons des électrons qui sont négatifs et nous avons des protons positifs. Donc comme le z j'ai des signes différents dans la nature, ce qui se passe c'est que cette charge négative aimerait aller au poste d'une charge censée augmenter aimerait aller au z négatif, aimeraient s'attirer les uns les autres parce qu'ils ont la même charge car ils ont des signes différents. Un positif, un négatif. Mais si cela se produit, il n'y aura pas d'atome dans la nature. Donc, ce qui se passe, c'est que vous constaterez que les nouveaux électrons, les électrons, ces électrons tournent autour du noyau à une très grande vitesse. Donc, si nous regardons cet atome en 3D, ce sera quelque chose comme ça. Vous pouvez voir le noyau, qui contient des protons et des neutrons. Et autour de lui en orbite, il y a des électrons qui tournent ou se déplacent à très grande vitesse. Comme vous pouvez le voir, ces particules en mouvement sont appelées électrons. Dans les atomes, dans les atomes de ces métaux, ils ont ce qu' on appelle les électrons libres. Donc l'électron, cet électron comme celui-ci, qui n' est pas connecté à une orbite, libre de se déplacer à l'intérieur du matériau lui-même. Comme ça. Nous avons donc un atome qui possède ses propres électrons. Dans les atomes métalliques, nous avons ce que l' on appelle les électrons libres. Ils ne sont attachés à aucun atome. Dans les atomes métalliques. Ils ont une très grande quantité d'électrons libres. Les métaux tels que, par exemple, le fer, le cuivre ou l'aluminium ont des électrons libres. Il s'agit donc d'électrons libres ou du coût de l'électricité. Ainsi, lorsqu'ils sont exposés à une différence de tension, comme nous l'apprendrons ou le faisons, une tension signifie bien sûr, lorsqu'ils sont exposés à toutes les tensions différentes, ils se déplacent dans une certaine direction. Comme vous pouvez le voir ici, ils sont dispersés et se déplacent aléatoirement ici lorsque nous les exposons à une certaine tension. Donc, l'OnStar se déplace dans une certaine direction. Ce mouvement dans une certaine direction est donc le courant électrique. Ok ? Ainsi, le mouvement des électrons à l'intérieur du matériau lui-même ou du métal est à l'origine du courant électrique. Maintenant, nous devons savoir qu'ici, similaires aux aimants, s'ils en ont, sont les deux pôles, ils s'attirent l'un l'autre. Le Nord et le Sud s' attirent l'un l'autre. Si nous avons des cellules et du Sud ou du Nord et du Nord, elles se repoussent les unes des autres comme elles aimeraient s' éloigner l'une de l'autre. Vous pouvez donc penser à une tension Zao telle qu'une batterie, par exemple, la batterie a une borne en gras et une borne négative. Vous pouvez donc considérer le terminal positif comme une grande quantité de charges positives. Et terme négatif comme notre grande quantité de corvées négatives. Tu peux y penser comme ça. Ok ? Qu'est-ce qui se passe ici ? Nous avons ici un métal, cette ligne brune représentant un métal. Et ce métal possède des électrons libres. Des électrons libres. Donc quand on connecte 11 ici et un autre ici, ou un fil ici et un autre ici. En circuit fermé. Ce qui va se passer, c'est que vous découvrirez qu'ici nous avons des électrons négatifs, donc c'est un fil. Des électrons négatifs. Maintenant, entre et les électrons négatifs finissent par être positifs de la batterie. Qu'est-ce qui va se passer ? Ce sont des signes différents donc ils s'attirent les uns les autres. L'électron, donc les électrons négatifs, essaient d'atteindre la borne positive de la batterie. Tous les électrons négatifs vont à la borne positive de la batterie. Maintenant qu'en est-il du négatif entre la borne négative et les électrons négatifs, ils sont de même signe. Ils se rebellent donc sur la vague qui les sépare. Ce qui va se passer, c'est qu'il commence à s'en éloigner. Alors ça commence à s'en éloigner, à s'en éloigner. Donc, vous verrez que sur cette figure, ce que vous pouvez voir, c'est que lorsque nous connectons un fil ici, négatif et positif deux, les deux bornes de la batterie, vous constaterez que les électrons sont se déplaçant dans une certaine direction. Comme vous pouvez le voir, ils vont dans la borne positive à partir du négatif entrant par opposition à Turner. Ok ? Puisque c'est la sortie dans une certaine direction, s'agit d'un courant électrique. Le courant électrique est le mouvement des électrons. Maintenant, lorsque le courant électrique passe à travers n'importe quelle charge, telle qu'une lampe, un réfrigérateur ou quoi que ce soit d'autre. Quand il le traverse, il le fait fonctionner. Ok. Comme vous pouvez le voir, quand le courant électrique le traverse. Vous pouvez voir que l'ampoule émet de la lumière. Ok ? C'est donc ce qui se passe dans la vie réelle lorsque nous avons une source électrique telle qu'un générateur par exemple, ce générateur produit une différence de tension. Donc cette différence de tension comme celle d'une batterie, d'accord ? Cette différence de volts provoque le mouvement des électrons ou des électrons libres. Le mouvement des électrons libres conduit à la formation de courant électrique. Le courant électrique conduit les deux opérations de notre appareil électrique. Ok. Et maintenant, qu'en est-il de la tension ? Donc, si nous avons une batterie, batterie comme celle-ci, une batterie, l'une était une borne positive et une borne négative. Comment pouvons-nous ou que signifie cette différence de tension ? Ok. Vous verrez donc parfois une batterie de 12 volts, une batterie de 24 volts. Ainsi, plus la tension est élevée, plus le courant électrique traversant le système est élevé. Comme si nous augmentons la force d'attraction par la borne positive, ou pire encore, ou repoussée par la borne négative. Ok ? Ils disent parfois que vous pouvez imaginer la tension ou la différence implique comme le 24 ou le 12, comme si nous avions deux réservoirs, banque A et la banque B. D'accord ? Alors que cette élévation augmente, plus de pression, plus de pression, vous pouvez voir que l'eau est fausse et qu'en raison de la force de gravité, elle essaie de passer de la direction supérieure en passant par Merci Beam. Donc cette différence de hauteur, différence et de braquage de hauteur représentant une différence de tension. Ainsi, lorsque nous avons une grande différence de hauteur, nous avons une haute tension. Donc, la différence de hauteur en hauteur produit un débit d'eau élevé existe deux réservoirs étaient comme ça. y aura pas de débit d'eau car ils ont la même hauteur. Ou ici on peut dire même tension. La différence entre eux est donc 0 volt comme s'ils étaient à la même hauteur. Cependant, si c'est comme ça, l' eau s'écoulera de l'endroit le plus élevé. Emplacement comme si nous avions une grande différence entre ces deux tensions. Ok ? Maintenant, voici comment cela se passe. Ainsi, lorsque nous avons un conducteur électrique tel que, par exemple, un fil de cuivre ou d'aluminium, vous constaterez qu'il contient un grand nombre d'électrons libres. Comme vous pouvez le voir, ces électrons libres se déplacent de manière aléatoire. Ils se déplacent partout. Cependant, dans ce cas, nous n'avons aucune différence de potentiel ou aucune source n'est appliquée ou aucune tension n'est appliquée. Cependant, dans ce cas, vous constaterez que lorsque nous appliquons une différence de tension, comme par exemple, lorsque vous avez un fil et que vous le connectez à une batterie, par exemple, avec un positif et un négatif terminal, vous constaterez que cet électron commencera à se déplacer de la borne négative vers la borne positive. Ok ? Comme vous pouvez le voir, voici les électrons eux-mêmes qui commencent à se déplacer dans une certaine direction. Pourquoi en raison de la présence d' une différence potentielle entre deux points. Ici, sans aucun potentiel, ils se déplacent au hasard. Ici, lorsque nous avons une différence de potentiel ou une différence de tension, ils commencent à se déplacer dans une certaine direction, ce qui signifie que nous avons un courant électrique. Ok ? Dans la leçon suivante, nous allons commencer à en apprendre davantage sur l'électricité ou le courant électrique, la tension, le courant, la tension, l'énergie, la puissance, etc. Ok. Donc ne vous inquiétez pas, nous allons commencer à apprendre chacune de ces définitions en détail avec leurs équations. 3. Circuits, charges et courant électriques: Bonjour et bienvenue à tous à notre leçon de notre cours sur les circuits électriques. Dans cette leçon, nous aborderons certains concepts de base concernant les prises électriques électriques. Donc, d'abord, nous devons comprendre ce que signifie un circuit électrique ou qu'est-ce qu'une prise électrique ? Donc, simplement, un circuit électrique est une interconnexion d'éléments électriques. Donc, un circuit électrique de base composé d'une batterie, qui est une source d' électricité, de charges électriques et de fils qui les relient . Alors, qu'est-ce que cela signifie ? Si vous regardez cette figure, cette figure ici, est-ce que cela représente un circuit électrique ou une prise électrique très basique ? Vous pouvez voir qu'il est composé de plusieurs éléments. Premièrement, nous avons la source d'électricité, qui est notre batterie. Notre batterie est donc une source d'électricité. Or, d'autres sources d'électricité peuvent être un générateur électrique, tel qu'un générateur synchrone simple et de nombreux autres types de générateurs électriques. Cette deuxième partie, qui est la charge électrique, nous avons par exemple ici une lampe qui consomme de l'électricité. Nous avons donc des sous-modèles qui fourniront l'électricité ou de l'énergie électrique. Et la lampe est notre charge électrique, qui consomme de l'électricité. Ensuite, pour établir la connexion entre la charge, qui est notre lampe, et la source d' électricité, nous avons besoin de fils. Vous pouvez voir que nous connectons les fils entre la lampe et notre source d'électricité. Ce sont donc les trois éléments qui impliquent ou forment une prise électrique. Vous pouvez représenter cette figure sous la forme d'un diagramme schématique, un diagramme schématique 2D comme celui-ci. Vous pouvez voir que nous avons notre tapotement, nous avons notre lampe, nous avons des fils. Peut voir les fils qui sont des connecteurs entre, entre le zap positif de la batterie et le négatif de la batterie. Vous pouvez voir que n'importe quelle batterie a borne positive et un terme négatif. Nous comprendrons ce que cela signifie plus tard dans le cours. Ensuite, nous avons un interrupteur. Maintenant, à titre d'exemple, si nous avons chez nous, nous avons un interrupteur. Ainsi, lorsque nous fermons l'interrupteur, cette lampe ou cet équipement électrique commence à fonctionner. Lorsque nous ouvrons l'interrupteur, la lampe électrique s'éteint. OK. Voici donc l' interrupteur qui se présente comme suit. Donc, cet interrupteur, quand on l'ouvre comme ça, il est ouvert. Vous pouvez voir si ces fils sont déconnectés. Je peux le voir connecté ici, ce qui signifie que cette lampe n'aura pas d'alimentation électrique. Ainsi, lorsque nous fermons l'interrupteur, lorsque nous le fermons, l' interrupteur existera, par exemple, il sera fermé comme ceci. Et le courant électrique traversera la lampe. Et la lampe va commencer à émettre de la lumière. OK. Donc, si vous regardez cette figurine, nous avons la poterie, d'accord ? Vous pouvez voir que nous avons tous un terminal rigide et un terminal négatif. OK ? Ainsi, la batterie a un format de composition chimique différente ou un produit chimique différent a des réactions chimiques différentes. Et au final, nous avons notre côté de la batterie, un côté, une borne ici, qui est positive, et une autre borne qui est négative. Qu'est-ce que cela signifie maintenant ? Cela signifie qu'un côté, un côté de la batterie, un côté de la batterie, qui est négatif. Cela signifie qu'il possède un grand nombre d'électrons, un très grand nombre d'électrons. Et le côté positif que cela signifie, c'est qu'ils tiennent un grand nombre de balles, des prises comme celle-ci. Vous pouvez penser aux diapositives ou à une très faible quantité d'électrons. Nous avons donc un côté, qui comporte quatre étapes, contient une très faible quantité d' électrons et un autre côté qui contient une grande quantité d'électrons. Maintenant, qu'est-ce que la poterie aimerait avoir ? La batterie aimerait être en équilibre. Nous aimerions avoir un État neutre. Alors, qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que les électrons. J'aimerais aller combler ces lacunes. Chacun de ces électrons aimerait aller combler ce vide. OK ? Alors, comment cela se produit-il ? Vous trouverez ici que ce fil contient également des électrons. Ce fil contient de tels électrons. OK ? Maintenant que nous avons ici un très grand nombre d'électrons et que nous avons des électrons à l'intérieur des fils eux-mêmes, par exemple en cuivre ou en aluminium. Ce qui s'est passé, c'est que nous aurons une très grande force de répulsion puisque nous avons ici une très grande quantité d'électrons négatifs. Et nous avons des électrons à l'intérieur de ce conducteur. Alors zéro sera une force de répulsion. Les électrons du fil vont commencer à s'éloigner et à passer au terme positif. Et cela est vrai. Maintenant, si vous avez ouvert ce circuit, comme vous pouvez le voir ici, circuit ouvert ou ce fil est coupé. Que se passera-t-il dans ce cas ? Dans ce cas, vous constaterez que les électrons peuvent voyager d'ici, de ce site et se rendre à la batterie afin qu'il n'y ait pas de courant. OK ? Nous disons donc que le mouvement de ces électrons est dû à la présence d'une force de répulsion. Et en même temps, ces électrons veulent développer tous ces trous positifs soient à l'état neutre. Ce mouvement lorsque les sels électriques se déplacent ainsi et vont de l'autre côté, ce mouvement est connu sous le nom de courant électrique. OK ? Nous avons donc ici plusieurs éléments. Nous avons la forêt, la poterie qui se mesure en volts. Nous avons de la tension. Nous allons comprendre ce que cela signifie. Que nous avons les électrons ou les charges électriques. Et puis il y a ce flux d' électrons ou le mouvement des électrons, qui est le courant électrique. Nous devons donc comprendre tous ces éléments. OK ? Tout d'abord, qu'est-ce qu' une charge électrique ? Une charge est une propriété électrique des particules atomiques dont la matière est constituée. Elle est mesurée en colonnes. Les colonnes sont l'unité de mesure des électrons ou des charges électriques. En général. Comme vous le savez déjà grâce à la physique, chaque atome est composé d' électrons, de protons et de neutrons. Si vous regardez la structure de n'importe quel atome, nous avons le noyau et des orbites autour de ce noyau. Tout ça. Nous avons donc des électrons, comme vous pouvez le voir ici, des électrons, qui sont des charges négatives. Et à l'intérieur du noyau de l'atome, nous avons des neutrons et deux protons. Nous avons tous des charges stupides, ce qui est un proton supposé être les charges. Et nous avons des neutrons qui ne sont ni positifs ni négatifs. Il n'y a aucun frais. Et les électrons, les électrons sont chargés négativement. Nous avons donc des charges négatives. Nous avons à la fois des individus et des neutrons. OK ? Voilà à quoi ça ressemble. Une apparence très simplifiée de cette extension. Vous constaterez que les électrons tournent autour du noyau à très grande vitesse. OK ? OK. Ainsi, les charges électriques, ou c'est ce que l'on appelle la chute, ou les électrons, les neutrons et les protons sont appelés charges électriques. Ici, la partie importante qui est essentielle pour nous, c'est l'électron. L'électron est chargé négativement et sa valeur est de 1,602 multipliée par dix pour une 1,602 multipliée par puissance négative de 19 coulombs. C'est la quantité d'électron qui est égale à un électron perdu. Un électron possède ce nombre de colonnes, qui est une mesure des charges électriques. OK ? OK. Alors, que signifie dix pour une puissance négative de 19 ? Cela signifie que nous avons, cela signifie 1,602 multiplié par dix à la puissance négative 19e signifie 1/10 à la puissance neuf. Ou qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que nous en aurons un. Et à côté, dans les années 1900, nous en avons un comme celui-ci. Tous ces zéros sont 19. Vous pouvez donc voir que le nombre de colonnes d'un électron est très, très faible. OK ? Maintenant, dans une colonne, une seule colonne, combien d'électrons sont nécessaires pour former une colonne ? Tu peux le savoir, tu connais cet électron. Gibbs, cette valeur est multipliée par dix pour obtenir une puissance négative de 19. OK ? Et si je voulais une colonne ? C'est une colonne, nous nous sommes battus comme une seule colonne. Combien d'électrons sont donc nécessaires ? À partir de cette équation, vous trouverez que x, ou la quantité d'électrons requise, est de 1/1, 0,609 multiplié par dix pour obtenir une puissance négative de 19. Qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que nous avons besoin de 6,24 multipliés par dix pour une puissance de 18 électrons pour former une colonne de charge. OK ? Ok, donc nous comprenons maintenant les électrons, maintenant, de façon réaliste, quelle est la quantité, quelles sont les valeurs des charges ? Que les valeurs de charge réalistes ou de laboratoire sont de l'ordre de la colonne Pico et du nanocoulomb. Qu'est-ce que le pico ? Pico veut dire ? P ou pico signifie tan à la puissance négative 12ème. Nano signifie alors vers la puissance négative neuf. Encore une fois, qu'est-ce que cela signifie, par exemple 1/10 pour la puissance neuf, ou cela signifie un multiplié par moins z, moins z. Donc les charges électriques ou les électrons, ou la cause, ou celle qui forme est le courant électrique. Le courant électrique, nous l'indiquons par I, qui représente le courant électrique et la charge électrique est désigné par Q. Donc, Q, représentant le nombre de charges, vous ne représentez que le courant électrique. Le courant électrique est formé d'un groupe de tâches électriques, ou du mouvement d'un groupe de charges électriques. Ainsi, la charge électrique, ou les électrons pour être plus précis, sont à l'origine du courant électrique. OK ? Alors, qu'est-ce qu'un courant électrique ? courant électrique est le débit de charges électriques à travers un conducteur. OK ? courant électrique est donc le taux de variation de la charge dans le temps, mesuré en ampères. Et les poires, ou a, est une unité de mesure du courant. Le courant est indiqué par tous. Représentez-vous le courant électrique, qui est le débit des tâches électriques ? Cela peut être représenté comme ceci, d Q sur d t, la dérivée de Q, ou que les charges électriques par rapport au débit de charge électrique dans le temps. Le courant électrique est donc le résultat du mouvement des charges électriques à l'intérieur de notre système. Ou des conducteurs d'une heure. Souvenez-vous donc de la figure précédente du, nous avions une poterie, nous avons des fils et nous avions la lampe aussi de la pâte. Nous avions maintenant notre borne positive de la batterie et la borne négative de la batterie. Et puis nous avons dit ici une très grande quantité d'électrons, j'aimerais voir sur ce poster. Ou le point positif de la batterie. Et les fils eux-mêmes contiennent des électrons. Ce qui va se passer, c'est que nous aurons une force de répulsion très élevée entre la borne négative de la batterie et ces électrons, ce qui entraînera le mouvement de ces électrons à travers ce fil qui entre dans la borne positive. Vous pouvez voir que ce mouvement est exactement ce qui se passe. Cette forme de mouvement est un courant électrique. Le flux d'électrons ou la vitesse de variation d'une charge par rapport au temps, c'est Charles, ou des charges électriques par rapport au temps. Maintenant, ce flux de charges électriques traverse Paul, mais par exemple entraînera une consommation ou une utilisation de l'électricité ou une absorption d'énergie électrique. OK ? Maintenant, c'est le même chiffre ici. Vous pouvez voir cette figure, nous supposons que les extrémités terminales négatives, les électrons commencent à se déplacer. Maintenant, quelque chose qui est vraiment très important, quelle est la direction du courant ? Vous pouvez donc voir ici que les électrons circulent comme ça, du négatif pour les poster. Cependant, un scientifique, tous les scientifiques, se sont mis d'accord sur une seule direction. Ils se sont mis d'accord pour choisir la direction z comme étant celle qui est opposée à la direction des électrons. Alors, qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que les électrons circulent ainsi du négatif au positif. C'est ce qu'un scientifique a dit. courant électrique sera le contraire des T2, ce sera comme ça. Donc, si les électrons circulent comme ça, alors c'est le courant électrique qui est évidemment un jouet. Ils l'appellent le courant conventionnel. Courant conventionnel. OK ? Donc, si vous regardez ce circuit, nous avons une Patrie, nous avons le positif et le négatif de la batterie. Maintenant, vous pouvez voir ce pas de balle ici comme courant, courant passant de positif à négatif. N'oubliez pas que le courant vient toujours de, supposons qu' il soit passé au négatif. Mais quelle est la direction des électrons ? Les électrons passent du négatif, comme ça à l'autre côté. OK ? Vous pouvez voir que la direction des électrons est opposée à la direction du courant. Pourquoi est-ce ainsi ? Parce que les scientifiques étaient d'accord là-dessus. OK, en fait, la direction du courant est similaire à celle des électrons, et c'est ce qui se passe dans la vraie vie. Cependant, ils ont choisi, ils se sont mis d'accord pour choisir la direction du courant comme celle qui est évidemment totalement correcte. Donc, c'est pour comprendre dans la vie réelle, cela fait passer le positif au négatif. Le courant passant du potentiel positif, du potentiel haut au potentiel négatif ou au potentiel bas. OK ? C'est ce qu'on appelle le courant conventionnel. Et elle est mesurée en ampères. OK, voici une autre figurine pour comprendre à quel point elle est minuscule. Vous pouvez donc voir que nous avons le poteau de la batterie, ce qui signifie qu'il y a de hauts trous, par exemple salles hypostyles. Et avons-nous ici des électrons négatifs ou négatifs ? Les électrons aimeraient donc traverser cette poterie comme ça et remplir ces cales. Chaque électron que nous avons ici est composé d'électrons et voici de hautes boules, des billes. Donc tous ces électrons aimeraient remplir ce trou, aimeraient remplir celui-ci, celui-ci, pour celui-ci, vous aimeriez. C'est donc l'objectif suivant. Vous pouvez donc voir que le flux d' électrons entraîne la présence de courant, le courant réel, d'accord ? Le Can réel, le courant radial. Cependant, lorsque nous parlons notre route ou d'un autre endroit, nous disons que c'est le rail, courant conventionnel ou le courant conventionnel ou le courant dont nous parlons nous disons que c'est le rail, le courant conventionnel ou le courant dont nous parlons qui se déplace comme ça, du positif au négatif. C'est donc le courant réel. Il s'agit d'un courant conventionnel que nous utilisons dans l' analyse de nos circuits dans notre vie quotidienne, dans toutes les équations, d'accord, du positif au négatif. OK ? OK. D'accord, nous avons donc dit que le courant électrique est le taux de changement de charge dans le temps. On peut donc dire que I est égal à dq sur d t, la dérivée de Q, ou les charges par rapport au temps. OK ? Le courant est donc mesuré en ampères, et chaque ampère correspond à une colonne par seconde. Comme vous pouvez le voir, le courant, qui est celui de Bear, signifie que nous avons une colonne en 1 s. Vous pouvez le voir ici, Q est mesuré dans la colonne a et t est mesuré dans la deuxième colonne de notre deuxième colonne en quelques secondes. Donc, un ampère correspond à une colonne sur un septième. Vous pouvez vous rappeler qu'une colonne contient une très grande quantité d'électrons. Donc, si vous revenez ici, vous pouvez voir qu'une colonne est égale à 6,24 multiplié par dix pour obtenir la puissance 18. Très grande quantité d'électrons. OK ? Vous pouvez donc imaginer qu' un GIFS intégré, très grande quantité de courants. Cependant, dans la vie réelle, il existe une très grande quantité de très grandes valeurs de courant. Vous pouvez trouver des milliers d'ours ambiants puis ours en cas d'ours en cas de tensions électriques, etc. Donc, à partir de cette équation, cette équation, si nous voulons obtenir Q, ou la quantité de surcharges, ou le nombre de charges que simplement q sera l'intégration du courant par rapport au temps. Intégration du courant par rapport au temps, de n'importe quel moment initial à n'importe quel moment final. OK ? Maintenant, quels sont les différents types de courants électriques ? Vous constaterez que dans la vraie vie, nous en avons deux types principaux. Nous avons ce courant continu ou courant continu, qui est un courant continu. C'est un courant qui reste constant dans le temps. Maintenant, que signifie cette constante ? Constante, cela signifie qu'elle a une direction unidirectionnelle. Vous pouvez donc voir que le courant érigé est dans une direction. Il ne le fait pas, il change de jambe. Mais elle peut avoir une valeur inestimable. Ampleur. Comme vous pouvez le voir ici, nous avons le courant en ce qui concerne le temps. Vous pouvez voir que la valeur actuelle, par exemple disons que cette valeur est deux non appariées. Vous pouvez donc voir que cette valeur est constante pour perdre du temps. OK ? Donc, ce courant a une seule direction. Vous pouvez le voir comme quatre étapes à altérer à tout moment, ce qui signifie qu'il est unidirectionnel, a une seule direction et qu'il a en même temps une valeur constante. Cela signifie donc qu'il s' agit d'un courant continu. Un autre, par exemple, vous pouvez avoir quelque chose comme ça. Comme ça. Celui-ci est également en courant continu. Pourquoi ? Parce qu'il n'a qu'une seule direction. Vous pouvez voir par exemple ce pic, par exemple 1,1 et supporter, par exemple vous pouvez voir la valeur du courant lui-même, qui change de 0-1 puis de 1-0. C'est donc toujours positif. Cela signifie qu'il s'agit d'un OTA unidirectionnel, ou qu'il a une seule direction, ce qui signifie qu'il est également en courant continu. courant continu. La chose la plus importante à propos courant continu est qu'il est unidirectionnel. Il en a un par érection. Si nous examinons un autre type, qui est le courant alternatif, il s'agit d'un courant qui varie de manière sinusoïdale avec le temps. Qu'est-ce que cela signifie ? Vous pouvez voir qu'il forme une onde sinusoïdale comme celle-ci. Celui-ci est celui qui provient de générateurs électriques. courant alternatif, l'électricité, c'est ce qu'on appelle l'alternance. Que signifie alterner ? Cela signifie qu'il change de direction, continue de changer de direction. Alors, qu'est-ce que cela signifie ? Comme vous pouvez le voir ici, par exemple cette figure, vous pouvez voir que cette partie est positive, n'est-ce pas ? C'est donc une direction. Cependant, après un certain temps il commence à changer de direction. Nous avons ici du négatif, positif et du négatif, puis une autre fois du positif, puis une autre fois du négatif. Vous pouvez donc voir qu' il alterne, qu'il change constamment de direction. Parfois positif, parfois négatif, et ainsi de suite. C'est ce que nous appelons un courant alternatif. Donc, si vous regardez cette figure, vous aidera à comprendre l'idée. Vous pouvez voir qu' il s'agit d'un courant continu. Vous pouvez voir que les électrons ici, encore une fois, sont conventionnels, conventionnels que nous choisissons. Celui que nous utilisons dans notre analyse, non pas le courant réel, mais le courant conventionnel, que nous utiliserons lorsque le courant passera d'une convention négative à une convention positive puis négative. Donc les électrons ici supposent, ou on peut dire des salles ou quoi que ce soit d'autre, qu'ils se déplacent comme ça, comme ça à l'autre. OK ? Vous pouvez donc voir que c' est un examen d'acheteur du positif au négatif, que les électrons se déplacent comme ça. Cependant, si vous regardez le courant alternatif, alternatif ou alternatif, vous pouvez voir parfois se déplacer à partir d'ici, bouger, bouger comme ça. Et d'autres fois, ça bouge comme ça. OK ? Parfois, elle se déplace d' ici, elle entre ici. Donc, parfois, celui-ci est positif et négatif, alors il se déplace comme ça. Et après un certain temps, il change de direction, il devient négatif, le courant se déplace ainsi. Vous pouvez donc voir que c'est ce qu'on appelle l' alternance et que C continue de basculer, de changer de direction. Parfois d'ici à ici, parfois d'ici à ici. C'est pourquoi on parle d'alternance, car elle change tout le temps. OK ? Celui-ci est un DC. Vous pouvez voir qu'il est constant qu'une direction du positif au négatif, ne change pas. OK ? Donc, dans ce cours, nous aborderons principalement le courant continu, puis nous commencerons à ajouter d'autres leçons sur le courant alternatif. Enfin, nous avons ce qu' on appelle le système d'unités. Alors, que signifie le système d'unités ? Vous pouvez voir les zéros et les unités internationales et internationales que tout le monde utilise. OK ? Ainsi, par exemple, la lentille Zan, cette norme internationale ou ce sur quoi tout le monde s'est mis d' accord, c'est qu'elle correspond à la lentille mentale en mètres. Donc, si vous regardez, certains pays, une mesure est une lentille de tout ce qui se trouve dans l'alimentation, par exemple, pouce ou autre, d'autres utilisent de la viande. Donc, la norme internationale, ou celle sur laquelle tous les scientifiques et les personnes qui s'intéressent aux normes Walden ont convenu , est qu'ils utilisent des compteurs. Le compteur s'appelle donc unité internationale. D'accord, ou masse unitaire standard, par exemple pour la masse, combien de kilogrammes ? Kilogramme ? Certains pays utilisent le kilogramme, d'autres la livre, par exemple pour les normes internationales, l'utilisation kilogramme par lui est mesurée en secondes. Image actuelle et supporte cette température Kelvin. OK ? Comme vous le savez, certains pays utilisent les degrés Celsius comme les nôtres utilisent les degrés Fahrenheit. Cependant, celle qui est une valeur standard est voile de Colvin et ainsi de suite. Il s'agit donc d'une unité de mesure et d'un échantillon qu'ils utilisent. OK ? Donc, chaque quantité, lentille, courant massique, charge, tension, peu importe. Ils ont une unité de base et un échantillon, ce qui est la norme internationale. OK ? Maintenant, nous avons des préfixes ici, des préfixes SI. Qu'est-ce que cela signifie ? Qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie qu'il s'agit d'une abréviation pour de grands nombres. Par exemple, lorsque nous disons intermédiaire, nous rencontrons principalement. D'accord, on dit surtout se rencontrer. Que signifie principalement compteur ? Disons par exemple trois millimètres. Cela signifie qu'il est égal à trois. Multipliez-le par dix jusqu'à la puissance moins trois de la viande. Trois multiplié par dix pour une puissance négative de 3 m. Voici donc principalement une abréviation de dix à la puissance négative. Comme vous pouvez le voir, Meli, par exemple abréviation de dix à la puissance négative trois. Maintenant, à titre d'exemple, micro à utiliser se fait à la puissance négative six. Comme vous pouvez le voir, c'est simple, Micro comme ça. Comme ça. Et avons-nous ici Nano, qui va épuiser ce qui précède, nano n dix à la puissance négative neuf pico, dix à 12, femto est dix à moins 15, et ainsi de suite. Vous trouverez ici Kilo dix pour le pouvoir trois, méga dix pour le pouvoir six, et ainsi de suite. Vous pouvez donc voir que ce tableau nous aide, vous savez, l'abréviation de nombreux multiplicateurs. Donc, au lieu de dire, oh, point, disons 0,003, par exemple ce qui est 1234, disons par exemple 512345. OK, ajoutons-en un autre ici. Zéro ici, comme ça. Nous avons donc 123456. Donc, au lieu de taper ce plus grand nombre, nous pouvons dire trois multiplié par dix pour obtenir une puissance négative de six. Vous pouvez voir combien de zéros ou de décimales. 123456. Nous avons donc trois multipliés par dix pour une puissance négative de six. Et au lieu de taper ceci ou cela, on peut dire trois. Mike, d'accord ? Quel que soit le microphone, tige, la microcolonne, quel que soit le type. OK. J'espère donc que l'idée du système d'unités est claire pour vous. Dans cette leçon, nous avons donc commencé à discuter de certains concepts de base des circuits électriques, notamment le courant électrique et les charges électriques. Nous avons discuté du système d' unités dans la leçon suivante, nous aurons quelques exemples à ce sujet. Ensuite, nous allons discuter de la tension l'énergie électrique et ainsi de suite. OK ? 4. Exemples résolus 1: Salut tout le monde. Dans cette leçon, nous allons avoir un solvant, exemples sur les charges électriques et le courant électrique. Donc, comme premier exemple, voici quantité de charge représentée par 4 600 électrons. La question ici est donc aimerais savoir combien de colonnes pour les cellules et 600 électrons équivalent à combien de colonnes Q. Donc, comme vous pouvez le voir, c'est assez simple, comme vous pouvez le voir, un électron, chaque électron , comme nous l'avons appris dans la leçon précédente, vaut moins 1,602. Multipliez-le par dix jusqu'à la colonne de puissance négative 19. Et vous devez savoir que ce signe négatif, qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie ce signe négatif parce que les électrons, parce que les électrons sont chargés négativement. OK ? C'est pourquoi nous avons ajouté que c'est un signe négatif. Si nous parlons de vents, de protons. Donc, par exemple, dans ce cas, vous allez dire « toutes les veines raides ». OK ? Nous savons donc que chaque électron, un électron équivaut à 1,602 multiplié par dix pour obtenir la colonne négative 19. Alors, combien coûte Josh ? Combien de colonnes font 4 600 électrons ? Donc, nous allons simplement prendre cette valeur du nombre d'électrons et la multiplier par cette colonne pour obtenir les charges totales. Donc, comme vous le savez, est à moins 1,60 pour multiplier par 1010 à la puissance négative 19. coulombs portent chaque électron pour un électron. Donc, si nous en avons 4 600, nous multiplierons cela ensemble. Nous obtiendrons moins 7,3, 6,9, puis deux colonnes de génération 16. OK ? Passons maintenant à nous ou à un, si la charge totale entrant dans le terminal, donnée par q, est égale à cinq t sinus quatre Pi t. Principalement deux points, trouve que le courant à la fois est égal à 0,5 s. Donc d'abord, que fait un amine terminale ? Donc, si vous avez par exemple une batterie comme celle-ci avec le positif et le négatif. Maintenant, cette pièce, ce fil et ce fil ou ceci, pour être plus précis, cette partie et cette pièce sont appelées bornes. Bornes de la batterie. Donc, si la charge totale entre en athermique, qu'est-ce que cela signifie ? Par exemple, si vous savez que nous avons des électrons ici et cet électron va dans cette partie, ici, c'est que tous ces électrons déplacent et entrent, cela devient une borne rigide qui entre dans cette trajectoire. Donc, si la charge totale, la quantité de Q, qui circule à l'intérieur des fils, les charges négatives entrant dans la borne positive sont égales à cinq t sinusoïdaux quatre Pi t, principalement en colonne. Qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que c'est T qui représente ici le temps. Donc, par exemple q à la fois est égal à un. OK ? Une fois que le temps est égal à 1 s, nous le remplacerons par un dans cette équation. Ce sera donc cinq multiplié par un sinus quatre pi multiplié par un. Si, par exemple, notre temps est égal à tos et que nous le remplacerons par t égal à n, ainsi de suite. OK ? Cela signifie donc que notre q évolue avec le temps. Ce dont nous avons besoin, c' est d'avoir besoin du courant. Donc, si vous vous souvenez que nous avons déjà dit que le courant est égal à un DQ sur DT, ou au taux de variation de la charge par rapport au temps, ou à la dérivée de Q par rapport au temps. Il sera donc dérivé de q, qui est cinq t sinus quatre Pi t. Ici, cinq t sinus quatre par T. Calme mental. Souvenez-vous principalement ici, dix pour la puissance moins trois. Donc, la dérivée de celui-ci, nous avons cinq t sinus quatre Pi t. Maintenant, nous devons, si vous ne savez pas ce qu'ils font ici dans l'assemblage dérivé, nous aimerions d sur d t pour deux variables , x et y. Vous pouvez donc dire que X est celui-ci, celui-ci est x et celui-ci est y. La dérivée de deux multiplications. Il sera égal à la dérivée du premier multiplié par une seconde telle qu'elle est, plus la dérivée du second multiplié par Paul est cette première. Donc, la dérivée d'une forêt qui est cinq, la dérivée t de t est cinq. Et y, qui est le second, sinus quatre pi t, sinus quatre Pi t. Plus la dérivée de la seconde que nous avons signée pour Pi t. dérivée de celui-ci est quatre pi multipliés par cosinus, quatre par T. Donc ce sera, sa dérivée est quatre pi multipliés par quatre Pi t en cosinus. Vous pouvez voir quatre Pi Ti en cosinus. Et avons-nous ici quatre pi, d'accord ? Puis multiplié par x, qui est le premier, soit cinq. Cela le multiplie par cinq t. Donc, nous avons quatre pi multipliés par cinq t, cela cinq t. Donc, nous avons quatre pi multipliés par nous donne deux quand t est Pi t When Tea Party ou à n'importe quel groupe. OK ? OK. Tout ça, c'est Mendeley et Pair. Et l'ours est une unité du courant et du Moyen-Orient. Et nous parlons donc principalement du côlon. OK ? Donc, ce dont j'ai besoin , c'est le courant en général par rapport au temps. Maintenant, je voudrais que la valeur du courant à la fois soit égale à 0,5. Je vais donc prendre 0,5 et le remplacer par T ici et ici, et ici, comme ceci. Ainsi, en substituant 0,5 dans cette équation, vous obtiendrez que la valeur z du courant à un moment égal à 0,5 est solide à 1,42. Mendeley et Bear. OK. Maintenant, faisons-en un autre. Détermine que la charge totale entrant dans un terminal entre un temps égal à 1 s et un temps égal à la seconde. Si le courant qui traverse le terminal est égal à trois t au carré moins t. D'accord ? Donc, ce dont nous avons besoin ici, c'est que nous avons besoin de la file d'attente ou du montant des charges passant par un terminal d'un schéma entre le temps un et le temps est égal à 2 s. Nous avons donné, dans ce problème, nous avons étant donné la valeur du courant par rapport au temps. Donc, si vous vous souvenez d'une file d'attente, dont j'ai déjà parlé dans la leçon précédente, vous pouvez obtenir q ou le montant des frais en utilisant l'intégration. Vous savez que i égal à dQ sur Q est l' intégration des courants. On peut donc dire qu'il s' agit d'une intégration du courant par rapport au temps, de zéro à n'importe quel moment initial à n'importe quel moment final. Donc, le temps initial ici est de 1 s. Et notre temps final est de 2 s. Parce que nous avons besoin du montant des charges entre ces deux temps. Et notre courant lui-même est de trois t carrés moins t. C'est l'équation du courant. Vous aurez donc comme cette intégration 1-2, digression, 1-2 pour le courant en fonction du courant temporel qui est de trois t au carré moins t. Donc l'intégration de celle-ci d'abord, l'intégration de trois t au carré. L'intégration en général, si vous ne le savez pas. Encore une fois, un petit rappel pour cette intégration de x est x à la puissance 2/2. Ou en général, si vous souhaitez intégrer x à la puissance n, ce sera x à la puissance n plus un. Nous en ajoutons un au pouvoir et le divisons par le nouveau pouvoir. Donc celui-ci sera égal à ce t carré sera t cube divisé par trois. y aura donc trois avec ce moins t. Ce sera t au carré divisé par « J'aime ». Nous avons donc t cube moins t carré divisé par deux, et les limites sont de 1 à 2. Alors, qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que nous allons remplacer par deux et que cette équation se substituera par deux, puis moins la substitution d'un. Ainsi, lorsque nous remplaçons par deux dans cette équation, nous aurons huit moins deux k parce que nous avons deux à la puissance trois, ce qui est 8,2 à la puissance 2/2 nous donne deux moins la substitution d'un. Ce sera un moins la moitié. Donc, N Z N D aura 5,5 colonnes. OK ? C'est donc la quantité de charges entrant dans la borne d'une batterie entre ces deux fois. OK ? Donc, dans cette leçon, nous avons eu quelques exemples résolus concernant le courant et les charges. 5. Tension, énergie et puissance: Bonjour à tous, Dans cette leçon, nous aborderons un autre terme dans les circuits électriques, qui est une tension. Alors, que signifie la tension ? Ainsi, pour déplacer un électron à l'intérieur d' un conducteur dans une direction particulière, il faut du travail ou un transfert d'énergie. Ce travail est effectué par une force électromotrice externe, généralement représentée par une batterie. Alors, qu'est-ce que cela signifie ? Donc, si vous vous souvenez que nous avons ici des électrons, d'accord ? Nous avons ces électrons, d'accord ? Donc notre fil, donc nous aimerions pousser ces électrons vers la borne positive. OK ? Alors, comment pouvons-nous y parvenir ? Donc, pour pousser ces électrons, nous avons besoin d'une force extérieure. Cette force est fournie par une batterie. Une batterie fournit le travail nécessaire pour pousser ces électrons vers le temps du personnel de soutien. OK ? Maintenant, ce travail ou cette EMF, ou la force électromotrice externe, est la force elle-même représentée par la tension de la batterie. La tension de la batterie. En tant que tension de la batterie , une force est requise. Et plus la tension est élevée, plus la force fournie par la batterie sera élevée. OK ? Donc, conventionnellement, nous pouvons considérer comme ceci, disons par exemple nous avons ici le courant conventionnel qui le fait passer du positif au négatif. C'est un chat classique. Ainsi, plus la tension de la batterie est élevée, plus la force est élevée, ce qui signifie que nous allons pousser plus d'électrons à l'intérieur de cette conduite. OK ? Bon, voici la tension entre deux points, a et B. Dans un circuit électrique, se trouve l'énergie ou le travail nécessaires pour déplacer une unité de charge d'un point A à un point B. Alors, qu'est-ce que cela signifie ? Disons par exemple que nous avons ici notre plus-moins sans matières grasses, d'accord ? Et nous avons ici un élément, par exemple résistance ou une ampoule électrique ou quoi que ce soit d' autre, n'importe quelle charge électrique. OK ? Donc, pour déplacer des électrons, disons par exemple électrons d'un point a à un point b, nous avons besoin d'une force. Cette force est fournie par quoi ? Cette force, tout le travail requis pour faire passer ces électrons à travers cet élément de a à b s' appelle la tension. La tension est donc la force qui sera fournie tout le travail effectué pour se déplacer en charge, par exemple disons que nous avons une charge positive, quelle qu'elle soit, au lieu de la faire passer à travers cet élément. OK ? Le travail requis pour passer de a à B représente donc la tension. Donc, la tension qui est, comme vous pouvez le voir, VAB, qui est une tension d'une tension négative ou qui est un membre du zona. OK ? Parce que nous en aurons besoin plus tard dans ce cours. Donc, ici, nous avons a est une borne positive et b est un terme négatif, alors a est censé avoir un immeuble signifie que le courant traversera a et traversera cet élément et passera hors de B. D'accord ? Donc, en plus, moins ou le potentiel ici, on parle parfois de différence de potentiel ou tension ou la façade s' appelle le VAP. Ainsi, la tension, ou la différence de potentiel, est l'énergie requise pour déplacer une unité de charge à travers un élément à, telle que mesurée en tension. OK ? Donc, ici, si nous avons un montant de charge un et que charger, par exemple , vous vouliez charger signifie une colonne, une colonne, une colonne de charges, ce qui équivaut à un grand nombre de électrons. Si je veux pousser ce grand nombre d' électrons de A à P. Cela représente la tension, le travail ou l'énergie nécessaire pour pousser cette quantité d'électrons de A à P. D'accord, L'idée de Hobbes est claire. Donc, à partir de cette définition, VAB, ou la différence de potentiel, est égal à d Oméga sur d q rien oméga d W sur d Q. Ou on peut dire guerre à Josh. OK ? Donc, comme vous pouvez le voir, énergie requise, énergie ou travail. Vous pouvez voir de l'énergie ou du travail. Comme vous pouvez le voir ici, travaillez à déplacer une unité de charge. Donc, la quantité d'énergie requise est une colonne de paires divisée par q. Vous pouvez donc voir 1 v, que signifie « évolution » ? Cela signifie un joule par coulomb. Joel est également une colonne de paires de newtons-mètres. Donc 1 v signifie que nous avons besoin d' un joule pour chaque colonne de charges. OK ? Supposons donc que si cet élément nécessite dix volts, signifie qu' il a besoin d'une quantité d' énergie de dix joules pour chaque colonne, pour chaque colonne, ou d'une colonne d' électrons pour le déplacer d' un point A à un point B. OK ? Voici cette figure qui vous aidera à comprendre ce que signifie la tension. Ici, nous utilisons Zack conventionnel. OK, alors oubliez complètement ou supposons que, par exemple nous avons une batterie plus moins, d' accord, avec une certaine tension V. Donc, nous allons toujours synchroniser pour le moment et jusqu'à la fin de ce cours, nous allons réfléchir au fait que le courant passe du positif au négatif. Comme ça. Le flux de charges électriques du positif au négatif. Vous pouvez donc voir qu' il s'agit du flux d'électrons. courant conventionnel, du courant conventionnel, pas de la vraie convention actuelle. OK ? Cela le déplace donc du positif au négatif. Donc, ici, entre ce point et ce point il y a cette différence potentielle. Alors, qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que celui-ci a par exemple un volt nul et que celui-ci a par exemple une différence de potentiel de deux volts avec la différence initiale, c' est-à-dire que la tension sera de deux moins zéro, ce qui Donne-nous deux volts. OK ? Il s'agit généralement d'un z négatif généralement connecté à la terre qui a une tension nulle. OK ? Maintenant, pour comprendre de quelle tension vous voulez dire, vous pouvez regarder cette figure. Vous pouvez penser à ce qu'est la différence de tension en tant que différence de hauteur. Comme vous pouvez le voir, c'est la hauteur de l'eau d'ici à ici, d'accord ? Et vous pouvez voir que c' est un flux d'eau. Maintenant, lorsque cette hauteur augmente, le débit augmente. Semblable à ici. Si vous regardez cette figure, disons par exemple ici. Si vous regardez ce chiffre, nous avons ceci : les électrons circulent. tension plus élevée signifie donc une différence de hauteur plus importante, ce qui signifie un débit d'eau plus élevé, ce qui signifie un flux d' électrons plus élevé ou un courant plus élevé. Plus il y aura d'énergie, plus d'énergie sera fournie aux électrons, ou plus d'énergie poussera ces électrons. OK ? Similaire à E. Donc, quelle est l'ampleur de la différence de hauteur signifie une tension plus grande. Vous pouvez voir que c'est un défaut d'eau. Mais lorsque cette différence de potentiel est faible ou que la différence de hauteur est faible, vous pouvez voir que le débit d'eau est faible et que le flux d' électrons est faible. Ok, écoute, maintenant ça gagne. Celui-ci change. Regardez ici et ici. Vous verrez que ces électrons se déplaceront ainsi, peuvent sembler beaucoup plus rapides et que l'ampoule est beaucoup plus lumineuse. Pourquoi ? Parce que plus d'électrons passent à travers. OK, donc c'est ce qu'on appelle la tension. Maintenant, lorsque nous avons un exemple d' élément ici, plus moins neuf volts et moins neuf volts et moins neuf volts, celui-ci est similaire à celui-ci. Comment était-ce simplement VAB ? Nous cherchons la tension V A B. Donc, lorsque nous disons VAB, cela signifie VA moins VB. Vb. La tension VAB signifie la tension d'une tension négative de B. Vous pouvez voir ici que a a une multitude de signes et que B a un signe négatif. Vous pouvez donc voir ici un positif avec un et le négatif était, d'accord. Donc neuf volts, ce qui est VAB, cela signifie que a est supérieur de neuf volts à B. OK ? Regardons maintenant celui-ci. Nous avons ici aussi le VAB, le VAB. OK ? Nous avons donc ici le signe négatif sélectionné pour a. Nous allons donc dire négatif et le signe positif avec B. Donc, ce sera plus Vb, ce qui est égal à moins neuf. Ici. Si vous prenez ici le négatif comme facteur commun, vous pouvez donc dire négatif VA moins VB. Donc, VA négatif moins VB est égal à moins neuf volts, ce qui signifie qu'il est égal à VAP négatif. Donc, à partir de cette équation, vous constaterez que VAB est égal à neuf, similaire à celle-ci. Ces deux représentations représentent donc cela comme une même tension. OK ? D'accord, donc ici vous pouvez également y penser différemment. La tension de mine ici, qui est la différence entre deux tensions, VB. Voici un signe positif avec b. Et le signe négatif est égal à 9 v, qui est un VAB négatif, qui est négatif pour le mien. Donc VAB est égal à neuf. OK ? Donc, dans le MD, il y aura du VAB. Que signifie VAB ? Ça veut dire VA moins VB, d'accord ? Vb est égal à VB moins v. Donc, le premier VBA signifie B d'abord moins seconde, un premier moins de seconde. Donc, si vous regardez ici, vous constaterez que VAB est égal à vb négatif, d'accord ? OK. Alors, qu'est-ce que l'énergie et le pouvoir ? Vous constaterez donc que nous avons le courant et la tension, qui sont nos variables de base sein de notre circuit électrique. Cependant, elles ne sont pas suffisantes à elles seules. Nous avons besoin de plus de représentations ou définitions qui nous aideront à comprendre les circuits électriques, tels que l'énergie et l'électricité. Donc, généralement, si vous entendez toujours que nous avons une ampoule 400 watts ou tout autre appareil électrique d'une certaine puissance. Qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie pouvoir. Donc, puissance de l'élément de puissance requis par l'élément. Donc, par exemple, nous avons 100 watts et nous avons 60 watts et généralement des centaines, qu'est-ce qui signifie plus de puissance ? Cela leur donne donc plus de lumière que les 61. Maintenant, lorsque nous payons nos factures, nous ne payons pas en watts. Si vous connaissez une facture d'électricité. Elle se mesure en kilos. Qu'est-ce que nous allons bien. Nous avons donc les kilowatts, qui représentent la puissance. Et notre temps lui-même est notre temps, ce qui signifie que nous avons de la puissance multipliée par le temps, c' est-à-dire un kilowattheure, représentant de l'énergie. Ainsi, lorsque nous payons, nous ne payons pas pour nos appareils à eau. Nous payons pour l'énergie consommée. Énergie consommée en un mois, par exemple combien de kilowattheures ? OK ? OK. Ces calculs de puissance et d'énergie sont donc importants pour l'analyse des circuits. Alors, qu'est-ce que le pouvoir ? puissance est la vitesse à laquelle le travail est effectué. Et elle est mesurée en watts. Ainsi, comme la puissance est égale au travail effectué dans le temps, puisqu'il s'agit d'un rythme, souvenez-vous du rythme auquel le travail est effectué. OK ? Nous pouvons donc dire, puisque nous parlons de commerce, que la puissance est égale à d Oméga sur d t, d w, désolé, pas oméga d W sur d t ici, W représentant la marche effectuée. OK ? Donc, le codon de guerre en ce qui concerne le temps, c'est une définition générale. C'est le cas si le travail est une valeur constante et par rapport à un certain temps. Trouve donc que la puissance se mesure en quoi ? Un watt est donc égal à la guerre, qui est mesurée en joules, divisée par le temps, qui se trouve en second . Ce qui représente un joule de travail effectué en 1 s. Nous avons donc la puissance, qui est le travail divisé par le temps d w, d t, taux de change ou taux auquel le travail est effectué. Maintenant, si vous vous souvenez que nous dw sur d t, si nous multiplions ici par dq et divisons par d q. Si vous regardez cette équation, nous avons dw sur d t, dw sur d t. Vous pouvez le multiplier par un DQ et divisez par dq comme si vous n'aviez rien fait. Donc, lorsque vous faites cela, vous avez dw sur dq. Dq sur d t représente ici la colonne de guerre requise ou de la paire d'énergie requise, qui est quoi, qui est une tension. Et cela représente le débit ou le flux de charges électriques par unité de temps, qui est le courant. En z et vous constaterez que la puissance de tout conseil est égale à la tension multipliée par le courant. Comme ça. Maintenant, nous avons quelque chose à comprendre. Disons que j'aimerais que nous ayons un élément ici et que j' aimerais en connaître le pouvoir. OK ? Donc, ici, la puissance est égale à la tension multipliée par le courant. OK ? Donc, la tension ici est une polarité ici sélectionnée. Je sélectionne la polarité comme je le souhaite. Je peux faire, disons par exemple nous avons une résistance dont nous discuterons si je veux la faire comme ça, d'accord ? Si je veux que celui-ci soit positif et que celui-ci soit actif, comme vous le souhaiteriez. C'est ton choix. À moins que l'ampleur du problème ne soit définie , c'est à vous de choisir c'est à vous de choisir les signes que vous souhaitez. Disons que nous sélectionnons un positif, un négatif. Et le courant circule ainsi à travers l'élément. Donc, la puissance sera égale à la tension multipliée par le courant entrant est un signe positif. Alors, est-ce que le courant entre ? Oui. Ce sera donc tout. Maintenant, si nous regardons celui-ci, vous constaterez que la puissance est égale à tension multipliée par le courant, non ? Cependant, le mot courant, quel courant est le courant qui entre dans le design de Zappos. Cependant, ici, le courant quitte l'élément. Qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que celui-ci est négatif. Ainsi, lorsque la puissance est positive, cela signifie que cet élément, tel qu'une résistance ou une charge électrique, a absorbé cette puissance. Si le signe est négatif comme celui-ci, cela signifie qu'il fournit de l'énergie. Maintenant, clarifions ce point. Donc, si vous avez par exemple une batterie comme celle-ci, et que vous avez une résistance telle qu' une pâte ou autre. Et nous avons ce signe plus moins et cet élément comme cette alimentation est de 2 V, le courant circule comme ça, d'accord ? Courant provenant de la batterie et passant par la boucle. OK ? Supposons donc que ce courant soit égal à un et par souci de simplicité. OK ? Voyons maintenant quelle est la puissance de cette batterie et quelle est la puissance de cette résistance ? Donc, si vous regardez la batterie, puissance sera égale à tension multipliée par le courant, non ? Alors, quelle est la valeur de la tension et tension est de 2 V, d'accord ? C'est maintenant le courant. Nous avons donc ici des boules positives, négatives, similaires à ce cas, les extrémités négatives sont actuelles, sortie est au-dessus de l'étape en sortant au lieu de sortir de supposons les. Cela signifie donc qu'il fournit de l'énergie. Ce sera donc négatif. Il sera donc multiplié par un négatif. Combien d'ampères ? Un et un ours. Donc, pour être moins deux. Maintenant, regardons cette résistance similaire à cet élément. Vous constaterez que la puissance est égale à la tension qui la traverse. La tension à ses bornes est de deux volts. Et nous comprendrons plus tard dans le cours, pourquoi cela est-il multiplié par le courant ? Vous pouvez donc voir que le courant entre, entre. Ce sera donc plus un et un ours. Vous pouvez voir entrer du positif, c' est-à-dire qu'il consomme ou absorbe de l'énergie. Ce sera donc presque le VI, donc ce sera deux contre un. Alors, qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que la batterie a moins deux, ce que cela signifie appliquer de l' énergie électrique et que cette résistance ou la charge est deux , cela signifie qu'elle consomme de l'énergie électrique. OK. J'espère que c'est clair ici, comme ce que je viens de dire tout à l'heure. Ici, comme vous pouvez le voir ici, le courant positif et négatif entrant est positif. Cela signifie qu'il consomme. Ce sera donc un signe positif pour tous multiplié par trois. Ok, nous avons acheté celui-ci. Si vous le regardez, si vous voyez que ce courant se déplace comme ceci, comme ceci, comme ça, comme ça. Donc, au final, le courant entre dans le pas de balle, comme ici. Ce sera donc quatre multiplié par trois ici avec une alimentation et des éléments tels qu' un courant de batterie sortant du poste ici, par exemple comme ceci, comme ceci, comme ce courant sortant de soutien. Cet élément fournit donc de l'énergie électrique, fournit de l'énergie électrique, donc ce sera négatif. OK ? Voici donc que la convention des signes passifs est satisfaite lorsque le courant entre par la borne positive d'un élément. Donc B sera plus V. Alors, quand est-ce que le courant entre dans la borne positive ? Cela signifie qu'il consomme. Ce sera donc plus VI s' il entre dans la borne négative, comme ici. Tout part donc de la borne positive. Ce sont les mêmes. Il sera négatif ou fournira de l'énergie électrique. Nous devons maintenant savoir que la loi de la conversation, la conservation de l'énergie, doit être respectée dans toute prise électrique. Pour cette raison, la somme algébrique de la puissance dans un circuit électrique à tout instant doit être Z. Ainsi, une certaine mesure de puissance à tout instant est égale à z si elle n'a pas été examinée. Vous pouvez voir ici que nous avons, supprimons tout cela d'abord. Nous avons donc ici un élément comme celui-ci qui fournit de l'énergie électrique, moins deux, tous connectés à un autre élément comme celui-ci, comme celui-ci. Plus moins. Il s'agit donc d'une consommation similaire à celle-ci, également de 12 volts. La somme de ce 212 ou -12 est donc égale à zéro. OK ? Donc, la tension totale à l'intérieur du circuit à tout instant doit être égale à z. Maintenant, qu'est-ce que l'énergie ? énergie est la capacité de travailler, et elle est mesurée en joules ou en quelle paire ou en quelle seconde. OK ? Rappelez-vous donc que l'énergie en général est égale à la puissance multipliée par le temps. Cette équation est utilisée lorsque la puissance est constante. Lorsque la puissance est constante, similaire à cette équation ici. Ici, la puissance est égale à la marche dans le temps lorsque le travail est une valeur constante. Comme ici, cette équation, cette dérivée, si l'œuvre elle-même, change avec le temps. Tu t'en souviens ? Nous avons donc ici une énergie égale à la puissance multipliée par le temps. Donc, la puissance est ce qui, dans le temps, est égal à une seconde. Vous pouvez donc voir à quelle seconde. Comme vous pouvez le voir ici, tous les joules. L'énergie est appliquée pendant un certain temps. Ici, en général, vous pouvez dire que c'est de l'énergie ou qu'est-ce l'intégration du pouvoir par rapport au temps b multipliée par t. D'accord ? Donc intégration ici, b multiplié par T de T à partir de T zéro à n'importe quel instant t. Et la puissance est égale à la tension multipliée par le courant d. D'accord ? Cette équation, cette équation est utilisée comme équation générale. Si, par exemple, la tension et le courant sont des valeurs constantes, alors nous disons que la puissance est gagnant-gagnant Zen nous disons que l'énergie est égale à la puissance multipliée par le temps ou v multipliée par t. L'intégration est utilisée lorsque, lorsqu'il s'agit de puissance, de tension ou de courant, l' un de ces deux éléments est fonction du temps. Si c'est constant comme n, nous n'avons pas besoin de faire d'intégrations. Maintenant, le dernier point est que vous devez noter que les compagnies d' électricité mesurent l'énergie à quelles heures et à quel endroit ? Un wattheure équivaut à 3 600 joules. OK ? Donc, comme vous pouvez le voir ici, nous avons dit que le joule est égal à 1 s, 1 s, 1 s. Supposons donc que vous souhaitiez convertir les secondes ici, qui sont notre temps, en quoi ? Notre. Alors, comment pouvons-nous y parvenir ? L'assemblage prend une seconde et la multiplie par 60 pour la convertir en minutes, louée par 60 pour la convertir en heures. Donc, 60 multiplié par 60, c'est 3 600. Donc, notre équivalent équivaut à 1 600. Quelle seconde ? Et quelle seconde est un joule similaire à 1 000 x seulement 1 000 joules environ mille 600 watts-seconde, ce qui équivaut à 1 heure. Et c'est une unité que nous utilisons pour mesurer l'électricité. OK ? 6. Exemples résolus 2: Alors maintenant, nous allons avoir quelques exemples à ce sujet. Possède l'énergie et la puissance, tension, l'énergie et la puissance nécessaires pour comprendre ces concepts. Nous avons donc une source d'énergie qui force ou fournit un courant constant de deux et qui supporte pendant 10 s. Donc, intégrer est notre valeur actuelle du courant est égale à deux et payeurs. La source d'énergie, par exemple une batterie, fournit un courant de deux ampères pendant une durée égale à 10 s. Le temps est donc égal à dix. Deuxième. Pour le flux à travers une lumière, une ampoule, si 2,3 kilojoules sont émis sous forme de lumière et de chaleur, d'énergie. Trouve une tension à rechuter lorsqu'elle est ouverte. Nous avons donc 2,3 kilo joules qui se dégagent sous forme de lumière et de chaleur. C'est notre ampoule, qui nous fournit de l'énergie lumineuse et thermique. Cette énergie est donc de 2,3 kilojoules. Nous disons donc que notre énergie est égale à 2,3 kilo joules. Nous avons déjà dit que le kilo équivaut à un bronzage à la puissance trois. OK ? Nous avons donc ici de l'énergie, des courants, du temps, nous avons besoin de la tension. OK ? Donc, si vous vous souvenez que l'énergie est égale à la tension, disons que la puissance est d'abord multipliée par le temps, n'est-ce pas ? Ou V multiplié par le temps. Nous avons donc une énergie de 0,3 kilo joule. Et nous avons la tension dont nous avons besoin. Et nous avons garanti de le détériorer. Et nous avons 10 secondes de temps. Donc à partir de là, vous pouvez obtenir la quantité de tension, d'accord ? Donc, comme vous pouvez le voir ici, la tension totale est chargée. C'est un autre moyen. Au lieu de cela, c'est une méthode qui va épuiser, réfléchissez-y, d'accord ? Vous trouverez donc cela ici à partir de cette équation. Allons voir. Au début, nous avons une tension égale à l'énergie, soit 2,3 multipliée par dix pour la puissance trois divisée par deux multipliée par deux multipliée par deux multipliée par dix. Cela nous donnera la tension. Maintenant, si vous regardez la tension ici, qui est la forme finale de cette autre méthode, vous trouverez 2,3 multiplié par dix pour la puissance 3/2. OK ? Maintenant, que fait cette méthode ? C'est la même idée. Vous pouvez le faire d'une autre manière. Nous savons que la tension est égale à la variation de la colonne d'ours en eau ou en énergie. Nous avons donc ici une énergie 2,3 kilo joules et nous avons besoin de Q, la quantité de charges est égale au courant multiplié par le temps. OK ? Maintenant, où l'avons-nous trouvé ? Souvenez-vous que le courant est égal à Q sur t. Donc, à partir de là, Q est égal au courant multiplié par t, multiplié par t. Donc, nous avons deux multipliés par dix, ce qui nous donne 20 colonnes. En utilisant celui-ci, nous obtiendrons la tension. conduiront tous au même résultat. OK ? Passons maintenant à un autre exemple. Trouve donc qu'une puissance délivrée à un élément à un moment est égale à trois millisecondes. Nous avons donc besoin de pouvoir à un moment donné. C'était un courant qui entrait. C'est une borne positive, égale cinq cosinus 60 pi t et un ours. Et les tensions dans le premier cas, nous avons v égal à trois. Dans le second cas, v est égal à trois, d sur d. D'accord ? Nous avons donc d'abord besoin de la puissance. Ainsi, la puissance est simplement égale à v multipliée par la tension multipliée par le courant. Le courant ici est donc de cinq cosinus six t par t. C'est l'équation du courant. Maintenant, quelle est la valeur de la tension ? La tension est dans le premier cas, trois est trois fois cette valeur. Dans le second cas, ce sera trois multiplié par la dérivée de ce type. Alors faisons-le d'abord, nous allons obtenir la tension. Donc, dans le premier cas, v est égal à trois. Donc, la tension est V égale à trois. I est multiplié par trois par cette colonne pour nous donner 15 cosinus 60 pi t. et la puissance est égale à la tension multipliée par le courant. Nous avons donc une tension de 15 cosinus 60 y t. Et nous avons un courant de cinq cosinus 60 Whitey. Leur multiplication nous donnera un cosinus carré. Phi multiplié par 15 nous donne 75. Alors, quelle est la prochaine étape ? Des choses très simples. La colonne vertébrale, qui dure trois millisecondes, et remplacez-la ici comme ceci. OK, nous remplaçons par le temps égal à trois millisecondes. Nous aurons donc cette quantité de puissance. La deuxième équation est que V est égal à trois d sur d t. Nous obtiendrons donc la même tension qu'avant. Troisièmement, d sur d t est la dérivée du courant par rapport au temps. Nous avons donc ici notre courant. avons donc trois d'abord, nous en avons trois ici. Et la dérivée du courant par rapport au temps. Nous avons donc ici notre courant. Il s'agit d'une valeur constante, donc nous la garderions telle quelle. OK ? Ensuite, nous avons besoin de d sur d t ou de la dérivée du cosinus 60 Paul t. Donc, la dérivée du cosinus est un sinus négatif. Nous avons un sinus t négatif par t, sinus t. Ensuite, multipliez-le par la dérivée de l'angle, dérivée des villes pour acheter du thé est malade, c'est t. Nous avons donc 60 pi ici. Cette multiplication nous donnera donc moins de 900 pi pour deux Pi t volt. C'est notre tension. Maintenant, quelle est la valeur du pouvoir ? La puissance sera cette tension multipliée par le courant. Nous avons donc cette équation, et cette équation du courant nous en prend une, le sang par celle-ci vous aurez cette équation. Alors, qu' allons-nous faire l'assemblage, nous allons obtenir la puissance en trois millisecondes. Nous allons donc prendre ces trois millisecondes et les remplacer ici. Et dans ce cas, c'est comme ça. Nous aurons donc au final une puissance égale à moins 6,3961. OK ? Alors, qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que dans ce cas, c'est positif. Cela signifie que cet élément consomme de l'énergie électrique. Donc, ici, dans ce cas, p est égal à moins 6,396. Cela signifie qu'il fournit de l'énergie électrique. OK. Voici un autre exemple. Quelle quantité d'énergie consomme une ampoule électrique de 100 watts en 2 h ? Exemple très simple. Celui-ci est le plus simple d'entre eux. L'énergie est donc égale à la puissance multipliée par le temps. OK ? Quelle est donc la valeur du pouvoir ? Cent watts multipliés par cette époque ? Que fait notre temps 2 h. Donc l'énergie consommée 200 kilo wattheure, kilowattheure, on ne sait pas car il n'y a pas de clé ici parce que c'est juste quoi ? Ce sera donc 200 wattheures ou on peut dire 0,22 kilo wattheure. Ok, dix pour la puissance trois, donc 12,3, 0,2 kilowatt. Donc, comme vous pouvez le voir ici, n'est pas la même réponse, d' accord, je vais vous dire pourquoi. Ici, toute l'énergie est égale à la puissance multipliée par le temps. Donc, la puissance ici est 101. Et 2 heures. Si vous multipliez ces deux, vous obtiendrez 200 wattheures ou 0,2 kilowattheure. C'est la première solution. Deuxième solution, si vous le souhaitez en joule. Et au lieu de ce que nous voulons, j'aimerais qu'il soit en quelle seconde ou en joule. Donc, dans ce cas, vous allez convertir 2 heures en secondes en multipliant cela par 330 600 ou 60 multiplié par 60. OK ? Vous aurez donc 7 Ω, 20 000 joules ou 720 kilojoules. OK ? C'est donc similaire à celui-ci. Il n'y a aucune différence, sauf que celui-ci est kilojoules et celui-ci en kilowattheure. OK ? Comme vous le souhaiteriez, dit la même chose. Encore une fois, comme vous pouvez le voir ici, c'est la même chose que ce qui équivaut à la puissance multipliée par le temps 101 multiplié par 2200 wattheures ou 0,2 kilowattheure. OK ? Dans cette leçon, nous avons discuté de quelques exemples sur l'énergie, la puissance et la tension. 7. Sources dépendantes et indépendantes: Bonjour et bienvenue à tous pour cette leçon de notre cours sur les circuits électriques. Dans cette leçon, nous allons aborder différents types d' éléments en général. Et nous discuterons de la différence entre une source indépendante et une source dépendante. Alors, d'abord, quels sont les différents types d'éléments ? Vous constaterez donc que nous avons deux principaux types d' éléments que l'on trouve dans les prises électriques. Nous avons les éléments passifs et nous avons l'élément actif. OK ? Quelle est donc la différence entre les éléments passifs et les éléments actifs ? Et l'élément actif est un élément qui peut générer de l'énergie. Cependant, utilisez l'application comme si l'élément ne l'était pas. OK. Ainsi, un élément actif peut être une source d'énergie électrique. Cependant, un élément passif consomme de l'énergie électrique. les condensateurs et les inducteurs sont des exemples de ces éléments passifs résistances, les condensateurs et les inducteurs sont des exemples de ces éléments passifs. Ces éléments seront abordés en détail dans notre cours, les résistances, les condensateurs et les inducteurs. Ensuite, nous avons des éléments actifs tels que des générateurs, batteries et des amplificateurs opérationnels. Les amplificateurs opérationnels seront également discutés en détail. Ce sont donc des éléments actifs. loi du Parlement peut signifier que cet élément a besoin, peut fournir de l'énergie électrique ou peut fournir de l'énergie, ou qu'il ne fonctionne pas il n'y a pas de source électrique. Par exemple, l' amplificateur opérationnel a besoin d'une alimentation ou d'une source de tension pour commencer à fonctionner ou à remplir la fonction requise. Comme nous le verrons dans ce cours. Les résistances, condensateurs et inducteurs ne nécessitent aucune source. Utilisez-nous pour l'ajouter au circuit et ils rempliront une certaine fonction, comme nous le verrons tout. Discutons maintenant de la différence entre une source indépendante et une source dépendante. Mais avant cela, vous devez savoir que ces éléments seront discutés en classe. Ne t'inquiète pas. Ce n'est qu'un aperçu de la différence entre les éléments actifs et les éléments passifs. OK ? Alors, d'abord, qu'est-ce qu'une source indépendante ? Une source indépendante idéale est donc un élément actif, c'est-à-dire qu'il fournit une tension ou un courant spécifique qui est complètement indépendant de nous, de nos éléments de circuit. Il s'agit donc d'une source indépendante. Cela signifie qu'il fournit de la tension ou courant quels que soient les éléments du circuit. À titre d'exemple, nous avons ici une source de tension. Tu peux voir celui-ci. C'est une source de tension, et celle-ci est une source de tension. OK ? Maintenant, cette source de tension est appelée source indépendante lorsque vous voyez un cercle ou que vous pouvez voir cette figure, cela signifie que celle-ci est indépendante. Qu'est-ce que cela signifie ? À titre d'exemple ? Si celle-ci a une tension égale à, bien volt, ou si celle-ci a une tension égale à 10 v. Cela signifie que cette source, telle qu'une tension continue ou une poterie, par exemple ou cette source. Qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que ces deux sources fourniront le voltage du puits ou le dix volts, quels que soient les autres éléments du circuit. Cela ne dépend donc pas de la circulation actuelle de Zach dans le circuit ou de toute autre tension ou de tout autre élément, cela nous fournit que, eh bien, le volt ou Gibbs est à dix volts, quel que soit l'autre circuit. éléments. OK ? Maintenant, semblable à la source actuelle, vous pouvez voir ce simple cercle et, à l'intérieur, une flèche. Cela signifie que cette flèche nous donne la direction du courant. Donc, comme vous pouvez le voir ici, ici, la flèche monte. Cela signifie que le courant sort de cet endroit, comme celui-ci qui vient d'ici. Ensuite, il passe par le cercle et il revient ici. OK ? C'est ce qu'on appelle une source indépendante. À titre d'exemple, il en fournira cinq et des ours. OK ? Ou égal à cinq et ours, cela signifie que cela fournira une constante. La valeur du courant. Les tonalités indépendantes sont des tensions ou des courants à l'intérieur du circuit. Ici, similaire à celui-ci. Ici, vous pouvez voir que nous avons des terminaux positifs et négatifs que nous avons des terminaux négatifs. Cela signifie que le courant sortira du courant supposé sortant du poste. OK ? Maintenant, qu'est-ce qu'une source dépendante ? Cela signifie que notre source dépendante, ou une source contrôlée, est un élément actif, similaire à une source indépendante. Cependant, cet élément est le virage et qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que cela dépend d'autres éléments de notre circuit, par exemple la tension ou du courant du sujet. Comme vous pouvez le voir ici, vous pouvez par exemple voir cela comme une tension dépendante ou une source de courant dépendante. Celui-ci est ce volume et cette forme. Cette forme de losange signifie qu'elle est dépendante. Dépendant. S'il s'agit d'une forme de losange, si c'est un cercle, il s'agit d'une source indépendante. OK ? Maintenant, qu'est-ce que cela signifie ? À titre d'exemple ? Cette dépendance de la tension d'autres éléments à l'intérieur de nos cellules, par exemple , vous pouvez voir ici quatre types de ce type, d'accord ? Par exemple, vous pouvez voir ce circuit, par exemple, disons celui-ci. Voyons d'abord celui-ci. OK ? Nous avons ici une source de tension d'une certaine valeur, mais vous pouvez voir un cercle, disons que c'est 10 V. Cela signifie qu'il y aura 10 volts entre ce point et ce point, nous avons une tension de dix volts. Indépendamment des autres éléments à l'intérieur du sac. Celui-ci est une source indépendante. OK ? Cependant, si vous regardez celle-ci, par exemple, vous pouvez voir que celle-ci est une source dépendante. Maintenant, pourquoi est-ce ? Parce qu'il a une forme de diamant. Maintenant aussi, pourquoi est-elle dépendante ? De quoi, de quel élément cela dépend-il ? Cela dépend de la tension. Comme vous pouvez le voir ici, vous pouvez le voir, s'agit-il d'une source actuelle ? C'est une valeur, cette source de courant, c'est une valeur égale à b. Multipliez-la par v x. B est une certaine constante, disons par exemple jusqu'à une certaine valeur. Cela signifie donc que le courant est égal à deux multiplié par v x. D'accord ? Maintenant, alors que vx, vx est une chute de tension à travers la résistance car la tension est nécessaire pour faire passer un électron d' ici à ici, d'accord ? Pour mettre cette résistance en pause. Ok. Donc, pour faire passer cette résistance, nous avons Vx, notre tension requise appelée v x. Maintenant, ce x peut changer en fonction du circuit lui-même. OK ? Comme vous pouvez le voir, cette source actuelle est égale à deux vx à titre d'exemple. Maintenant, il est dit que si cette tension est égale à cinq volts, cela signifie que le courant sera égal à deux multiplié par cinq, soit dix et Ben. Cette source actuelle fournira donc ce qui fournira dix et Ben. Si ce vx est égal à, disons 1 v, par exemple vous constaterez que le courant sera égal à deux multiplié par un égal à oméga. Ainsi, comme vous pouvez le voir, la valeur source actuelle elle-même, c'est la valeur source actuelle. Elle change en fonction de la valeur de v, x. Elle est donc appelée source dépendante dans les Bendis. Cela dépend de nous, notre élément à l'intérieur de notre circuit. Ainsi, comme vous pouvez le voir, une dépendance est un élément actif dans lequel se trouve une source, une quantité, dont la valeur, par exemple du courant est contrôlée par une autre tension ou un autre courant. OK ? Espère que les idées soient claires Nous allons maintenant trouver celui-ci, par exemple vous pouvez voir ici un cercle et un autre ici. Vous pouvez voir que celui-ci est une source de tension, 20 volts. Comme il s'agit de notre cercle, cela signifie qu'il s'agit d'une source indépendante. Cela ne dépend d'aucun autre élément de cette loi. Cependant, si vous regardez celui-ci, par exemple, vous constaterez que celui-ci vaut dix et des poires, qui est également indépendant car il s'agit d'un cercle et d'une valeur constante. Cependant, cela s'applique à nos formes de diamant, diamant, diamant, ce qui signifie qu'elles sont une source dépendante, par exemple, la première ici est égale à 0,8 VAP. C'est une source de courant. Cette auto signifie que ce plus moins signifie la tension. Cette flèche signifie donc qu'il s' agit d'une source de courant. Sa valeur dépend de la tension, VAB, de la tension entre a et B. Celui-ci est le point 5ix. Ce plus moins signifie qu'il s'agit d'une source de tension et que sa valeur dépend du courant IX. Vous trouverez donc ici quelque chose d'intéressant. Ce qui est intéressant, c'est que vous constaterez que nous avons quatre types de sources dépendantes. OK ? C'est vraiment facile. Ainsi, vous pouvez voir une source de tension contrôlée en tension ou une source de tension contrôlée en courant. Source de courant contrôlée par tension ou annulations contrôlées par le courant. Alors voyons ce que cela signifie. Vous pouvez donc voir pour nous que nous avons le numéro 1.2, tension et source de tension. Comme celui-ci, il s'agit d'une source de tension plus une source tension moins une source de tension comme celle-ci. OK ? Donc le premier, N quelque chose comme une source de tension, quelque chose comme une source de tension. Deuxièmement, 13.4, vous pouvez voir la source de courant, la source courant comme cette source de courant en forme de losange. Et celle-ci est également une source actuelle. Bon, voyons maintenant la première phrase. Phrase ici. Vous découvrirez s'il s'agit d'une source de tension contrôlée en tension ? C'est donc une source de tension. C'est qu'une valeur est contrôlée par une tension, par une autre tension du circuit. Qu'est-ce que cela signifie ? titre d'exemple, vous pouvez voir celui-ci, par exemple disons que c'est une valeur v égale à 0,5 VAB. Vous pouvez voir qu'il s'agit d'une source de tension plus notre source de tension. Contrôlée par une tension, source de tension contrôlée par une tension. Vous pouvez voir que cette source de valeur de tension est contrôlée par une autre tension. Si celui-ci est un courant contrôlé, cela signifie qu' au lieu de celui-ci, au lieu de celui-ci, on peut dire par exemple I. X. Donc, c'est une source de tension plus moins. C'est une valeur, contrôlée par un compte. C'est une valeur, elle est contrôlée par une voiture. J'espère que c'est clair. Pour la même idée pour les sources actuelles. Vous pouvez voir une source de courant à tension contrôlée. Il s'agit donc d'une source de courant comme celle-ci contrôlée par une source de courant contrôlée en tension et en tension. C'est une valeur contrôlée par une tension, une source de courant contrôlée par le courant. Cela signifie que, comme celui-ci, par exemple, disons que cette source de courant est de 0,8 RAX. C'est donc une source de courant. Contrôlez le y compte par compte. OK ? OK, prenons donc un exemple sur les sources dépendantes et indépendantes pour en savoir plus sur ces éléments. Vous avez donc ici un circuit électrique très simple. Nous avons une source de tension de 20 V. Nous avons ici un élément qui consomme 12 volts. Nous avons ici un autre élément qui consomme huit volts. Nous avons ici une source actuelle. Sa valeur est de 0,2 I. Donc, d'abord, vous pouvez voir que nous avons un cercle ici. Cela signifie que cet élément est une source indépendante. OK ? C'est une valeur constante, indépendante de tout autre élément qui se trouve en nous. OK ? Si vous regardez celui-ci, par exemple, vous pouvez voir qu'il est de 0,2. C'est notre volume et notre forme qui dépendent. OK ? Et sa valeur dépend d'un courant. Quel courant ? Actuel ? Alors que moi, je suis là, je suis là. OK ? Sa valeur indique donc cela. Oh, d'accord. OK. Nous devons maintenant trouver l'énergie fournie ou absorbée les uns par les autres. Commençons donc. Nous avons le premier élément B1 ici. OK ? Donc B un égal à. Nous avons donc la borne positive ici, puis nous avons la borne négative ici. Et le courant circule comme ça. Du côté positif, je serais égal au courant, égal à cinq et les ours sortant de les supposent. Donc, si je peux, et si vous vous souvenez des capteurs, ce courant sort du positif, cela signifie qu'il fournit de l'énergie électrique. OK ? Donc, dans ce cas, le pouvoir serait négatif, négatif, quoi ? V. Elle sera donc égale à négative comme une tension de 20 volts. Multipliez-le par la valeur du courant, qui est cinq. Et voilà, nous aurons comme ça, que p1 est égal à 20 multiplié par moins cinq égal à moins 101. Il fournit de l'énergie. S'il consomme de l'énergie, il sera affiché. Comme il alimente ou sort de ce terminal, il fournit de l'énergie électrique. OK ? Regardons maintenant le deuxième élément. Celui-ci, tu peux voir un positif, un négatif. La puissance est donc égale à V, la tension et à la tension ses bornes à travers cet élément, qui est à 1 v. Et au courant qui le traverse, qui est de cinq et vice versa. Cinq heures et retour. OK ? Maintenant, quelle est la valeur du signe ici ? Est-ce que cela renforce non négatif. Maintenant, vous pouvez voir que l'entrée en cours est un signe positif. Cela signifie donc que cet élément consomme. Il sera donc publié. La puissance consommée par deux est donc égale à 12 0 multipliée par cinq. Comme vous pouvez le voir, 60 watts qui sont absorbés par quoi ? Puissance absorbée. Pourquoi ? Parce que le courant qui entre est un signe positif. Voici le courant qui laisse le signe positif. Donc celui-ci entre, donc il consommera et celui-ci part, donc ce sera de l'approvisionnement. Ensuite, nous avons le troisième élément. Encore une fois, vous voyez que l'entrée actuelle est un signe positif. Cela signifie donc que la puissance sera égale à celle d'Austin. Comme il consomme énergie électrique, absorbe de l'énergie électrique, la tension multipliée par le courant, comme ça, huit multiplié par six soit 48, quoi ? Pouvoir absorbant. Ensuite, nous avons le dernier élément qui se trouve avant. Supprimons donc tout cela d'abord. Nous avons donc b pour lequel v est multiplié par i extrémités du sinus. Maintenant, si nous regardons ici, cet élément est une source de courant. Source actuelle. Alors, que fait la valeur des sources de courant est égale à 0,2, 0,2 multiplié par le courant, alors que le courant I est égal à cinq et porte. Il sera donc multiplié par cinq. C'est donc la valeur du Going Out actuel. OK ? Valeur du courant sortant. Ce sera donc égal au courant, qui est ce 1,2 multiplié par phi. OK ? Maintenant, nous avons besoin de la tension, d'accord ? Vous trouverez ici quelque chose qui correspond à la tension de cet élément. Disons que nous avons ici du positif, du négatif. Nous allons maintenant constater que la tension aux bornes la source de courant est égale à huit volts deux. Maintenant, pourquoi est-ce ? Parce que ces deux éléments sont parallèles l'un à l'autre. Vous pouvez voir cette branche. Et cette branche est parallèle l'une à l'autre. Donc, la tension ici sera égale à la tension ici sera égale à huit volts. OK ? Maintenant, comme vous pouvez le voir ici, le courant laisse le signe positif, il sera donc négatif. Nous aurons donc la puissance quatre égale à moins huit multiplié par 0,8 multiplié par cinq. OK ? C'est la première solution. La deuxième solution à laquelle vous pouvez penser est de supprimer ceci, comme ceci. OK ? Vous pouvez penser ici à 20 volts et 12 volts. La différence entre eux est donc de 8 v, ce qui est ici et ici. Même identifiant. OK ? Vous pouvez donc voir que la valeur avant est égale à huit, ce qui est une tension multipliée par moins 0,2 multipliée par cinq, soit moins 81. OK ? Ne vous inquiétez pas, nous le ferons, nous en reparlerons. Vous pouvez voir que les yED votent parce qu'ils sont parallèles. Dans ce cours, nous en apprendrons davantage sur les seniors et le circuit parallèle. Alors ne vous inquiétez de rien. OK ? Nous avons donc ici la puissance fournie, nous l'avons absorbée. Maintenant, nous devons faire une petite vérification à ce sujet. Donc, nous pouvons simplement dire que pour nous assurer que nous respectons la loi de la conversation, nous avons besoin de conservation, nous devons nous assurer que la puissance fournie est égale à pouvoir absorbant. Vous pouvez donc voir que la puissance fournie, moins 100 plus moins huit, est négative 108. La puissance consommée peut voir 60 plus 48, soit également 108. Quoi ? Donc, la somme de ces deux, vous pouvez voir qu'une mention de tous les pouvoirs est égale à zéro. OK ? Ainsi, la puissance d'alimentation totale égale à la puissance totale de l'absorbeur fournie BI est 20 volts et la source de courant est égale à la puissance q consommée par ces deux éléments. OK ? Donc, dans cette leçon, nous avons discuté des sources dépendantes et indépendantes, puis nous avons eu un petit exemple à ce sujet. 8. Tube de cathode et factures d'électricité: Salut tout le monde. Dans cette leçon, nous allons avoir quelques exemples d' applications des concepts de base que nous avons abordés dans cette section du cours. Donc, d'abord, nous avons la demande numéro un, qui s'appelle tube cathodique Zach, ou l'abréviation est CRT, qui est celle-ci. Comme vous pouvez le voir ici, ce tube cathodique est utilisé dans tous les téléviseurs. OK, donc si vous venez de la vieille dégénérescence qui avait des télévisions comme celle-ci ou un écran comme celui-ci. Des écrans Bc comme celui-ci, ou EPC surveillés pour être plus précis. Vous constaterez qu'il s'agit d'un arrière-plan très grand, ou que l'arrière de ce moniteur est très grand parce qu'il fonctionne sur le principe du tube à rayons cathodiques, qui est celui-ci. Ainsi, ce qui constitue une application importante ou l' une des applications importantes du mouvement des électrons se trouve à la fois dans la transmission et la réception de signaux de télévision. Publicités ou transmission et caméra de télévision Réduit, réduit la vue d'une image optique en un signal électrique. Nous avons donc cette caméra de télévision qui prend une image optique. Ensuite, il convertit l'image optique en signal électrique qui est envoyé à nos maisons, par exemple à l' extrémité réceptrice de notre domicile. L'image est reconstruite à l' aide d'un tube cathodique, qui est celui-ci. Alors, comment cela a-t-il annulé deux promenades ? Tout d'abord, nous avons ici un canon à électrons ou un canon à électrons. Il est maintenu à un potentiel élevé de feux et d'électrons p. Donc, voici celui-ci qui a un potentiel élevé, par exemple à 25 kilo volt, très haute tension qui se déclenche et des faisceaux d'électrons. Tu peux voir ça, ces électrons, tu peux voir ça. Tous ces électrons sont déclenchés par un canon à électrons. Il nous fournit un plus grand faisceau d'électrons. OK ? Maintenant, lorsque ces électrons se déplaceront comme ça et atteindront un écran fluorescent, nous aurons un point lumineux. Donc, comme vous pouvez le voir ici, lorsque ce faisceau d'électrons atteindra un écran, nous aurons un point comme celui-ci. Ensuite, en faisant cela plusieurs fois, nous aurons un adulte ici, un autre ici, un autre ici comme celui-ci. Ensuite, nous pouvons former la forme que nous voulons, par exemple un cercle, par exemple, lorsque nous regardons l'écran, nous aurons un cercle comme celui-ci, qui est formaté à partir d'un plus grand nombre d' électrons lorsque z hat plancher et écran . Ainsi, lorsque les électrons atteindront l'écran fluorescent, nous aurons un point lumineux. Maintenant, comment pouvons-nous contrôler si c'est ici ou ici, ou ici ou ici ? À quel moment, tout en utilisant une plaque de déflexion. Ces plaques de déflexion ou plaques de déflexion horizontales, qui contrôlent le mouvement horizontal vers la gauche et la droite, comme ceci ici ou ici, ou ici ou ici. Et nous avons une plaque de déflexion verticale qui contrôle le haut et le bas. C'est ici ? N'importe où ici et n'importe où ici. Nous pouvons donc sélectionner n'importe quel point de l'écran, nous le ferons, comme nous le souhaitons. Donc, ici, le faisceau passe à travers deux ensembles de plaques, qui sont des plaques horizontales et verticales qui sont utilisées pour la déflexion verticale et horizontale. C'est donc un endroit de l'écran où le faisceau frappe, peut se déplacer à droite et à gauche et de haut en bas, droite à gauche en utilisant la déflexion horizontale et haut en bas en utilisant la déflexion verticale. Lorsque le faisceau d'électrons frappe l'écran fluorescent, il émet de la lumière à cet endroit. OK ? Ainsi, en utilisant cette idée, nous pouvons dessiner n'importe quel monde figuratif, comme le faisceau peut être créé pour peindre une image sur l' écran du téléviseur comme celle-ci. OK. Donnons maintenant un exemple de symbole sur celui-ci pour comprendre comment fonctionne un faisceau d'électrons ou comment traiter un faisceau d'électrons. Nous avons donc un faisceau d'électrons qui est une source d' électrons ou le canon à électrons. Il fournit cet électron en utilisant une certaine tension. En appliquant une très haute tension, nous pouvons accélérer les électrons et fournir un faisceau d'électrons. OK ? Comme vous pouvez le voir, un faisceau d'électrons dans un tube de télévision se produit à dix pour une puissance de 15 électrons par seconde. Nous avons donc un nombre d' électrons égal à. Dix à la puissance 15/s. Comme notre ingénieur de conception détermine une tension V nulle, nous devons trouver la tension requise pour accélérer le faisceau d'électrons afin d'atteindre une puissance de quatre watts. Nous avons donc besoin de la puissance de quatre 1. Alors, comment pouvons-nous faire ce montage ? Tu peux. Quelle est la relation entre la tension et la puissance ? Vous savez que la puissance est égale à la tension multipliée par le courant. La tension est égale à la puissance, quoi ça sert ? Divisé par le courant. Puissance divisée par le courant. Nous sommes là pour quoi ? Nous devons trouver la valeur du courant. Donc, si vous vous souvenez que le courant est égal à dq sur d t ou delta Q sur delta t. Donc, en 1 s, nous aurons combien de charges un nombre de charges est égal au nombre d'électrons. Multipliez-le par la charge, la valeur d'un électron, qui est de 1,602, et ainsi de suite. Et le nombre d'électrons est de dix pour une puissance de 15. De là, nous pouvons obtenir le courant. Nous allons donc nous voir plus en détail. Ainsi, la charge d'un électron est E égale à moins 1,6 multiplié par dix pour la colonne de puissance négative 19. Il a une charge d'un électron. Combien d'électrons avons-nous maintenant ? Dix pour la puissance 15. Ainsi, le Q total fourni par ce faisceau d'électrons est égal à E multiplié par le nombre d'électrons. Et en faisant tout cela, le courant est égal à DQ sur DT et le q est égal à n. D'accord ? Ce sera donc en Z. Et vous pouvez voir ici le nombre ou zéro, charge un et la charge une valeur 1,6 et le nombre d'électrons. Ainsi, le courant fourni sera négatif 1,6 multiplié par dix jusqu'à la puissance négative 14 de la puissance. Cette puissance est égale à la tension multipliée par le courant. La tension serait égale à la puissance de notre courant, qui est de 4/1, 0,6 multiplié par dix pour la liaison à quatre. Il faudrait donc 25 kilo volts pour réaliser cette fonction, ou pour obtenir la quatrième puissance de l'écran pour quoi ? La puissance de l'écran lui-même. OK. Maintenant, une autre application concerne les factures d'électricité. D'accord, donc généralement si vous, par exemple agit d'une feuille qui représente la feuille Excel, qui représente la consommation mensuelle d'un appareil électroménager. Comme vous pouvez le constater, nous avons notre chauffe-eau, nous avons un congélateur, un éclairage, un lave-vaisselle, un électron, un fer à repasser électrique, etc. Chacun de ces appareils consomme une certaine quantité d' énergie en kilowattheures , que nous trouverons dans l'électricité. Nous avons donc ici le kilowattheure, comme nous l'avons déjà dit. Donc, en additionnant tout cela, nous aurons la consommation totale d'un ménage. OK ? Donc, le coût de l'électricité, les bandes de la quantité d'énergie consommée en kilowattheures. OK. Nous payons donc généralement notre facture en fonction nombre de dollars ou de livres pour chaque kilowattheure. OK. Donc, ici, par exemple, vous trouverez le kilowattheure afin de nous indiquer combien de kilowattheures nous obtenons en tant que puissance de n'importe quel appareil. Et multipliez-le par le nombre d'heures, puis divisez-le par un. Par exemple, si nous avons un appareil qui consomme 100 watts par lot, par exemple une ampoule, par exemple celle-ci fonctionne pendant 10 heures et 10 heures. Donc, dans ce cas, combien kilowattheure, c'est notre consommation ? Donc, d'abord, il faut multiplier quoi par des heures pour avoir 1 h. D'accord ? Ensuite, pour convertir ce que nos endo-kilowattheures divisent par 1 000, comme ici. OK ? Il s'agit donc d'une formule générale pour obtenir nombre de kilowattheures consommés par un appareil électrique. Ainsi, à titre d'exemple, si notre ampoule de 100 watts fonctionne pendant 1 h, cela signifie qu'elle consomme cent de notre énergie. Ou pointez sur 1 kilowattheure. Passons maintenant à un exemple sur l'électricité. Ainsi, un propriétaire consomme 700 kilowattheures en janvier, détermine ou utilise de l'électricité de base pour quelques onces en utilisant le barème résidentiel suivant. Nous avons donc une charge mensuelle de base de 12 dollars et nous avons les cent premiers kilowattheures par mois à seize, puis les 200 suivants chez Tencent et nous renversons cent kilowattheures à 6 %. Donc, ce dont nous avons besoin, c'est de trouver de l'électricité, mais comment pouvons-nous y parvenir ? Forrest, notre cloche est égale au prix ou à la consommation de chacun multiplié par le prix équivalent. Donc, au début, nous avons le paiement est une charge mensuelle, nous avons 112$. OK ? C'est le premier. Maintenant, notre consommation est de 700 kilowattheures. Les cent premiers kilowatts seront donc facturés à 16 cents. Nous aurons donc plus de cent multiplié par 16 %, soit 0,16$. OK ? Nous avons donc d'abord 17 moins des centaines de 17. Il s'agit d'une consommation totale. Nous en retirerons la forêt 100, comme vous pouvez le voir ici. Le reste sera donc de 600. OK ? Donc, les 100 premiers, nous l' avons facturé à des points parce que 10 dollars, puis les 200 kilowatts suivants chez Tencent. Donc, les 200 prochains, donc nous dirons plus 200 kilowatts à 0,10$, soit 0,1. Nous allons soustraire de 600, 200 moins six. Nous aurons les 400 restants. Donc le total 701e, 100,16 s ou 200,1. Donc, le total ici, 300 kilowattheures, en le soustrayant de 700, nous aurons 400 kilowattheures. OK ? Maintenant, si nous avons plus de 300 kilowattheures, après celui-ci, tout ce qui est supérieur au kilowattheure entouré sera facturé à 6 % /kw heure. Nous allons donc dire plus. Nous avons donc un 400 qui est la valeur restante. Ce sera donc 400 multiplié par 6 % , soit 0,06. OK ? Donc, la somme de tout cela nous donnera de l'électricité. Comme vous pouvez le voir ici, forêt 1,16 multipliée par 100, soit 16$. Ensuite, 200 multipliés par 0,1, soit 20$. Nous avons un 400 multiplié par 0,06, ce qui nous donnera 24$. Où ici, où sommes-nous ici, d'accord. Ensuite, la somme de tout cela nous donnera la facture totale d'électricité de 72. Nous trouverons donc les 100 premiers, puis les 200 suivants. Ce total est donc de 300. OK ? Donc, si votre facture d'électricité est inférieure à 300, nous allons utiliser ces formules. Si vous êtes au-delà de la centaine de la ville, vous commencerez à y emmener les enfants tous les kilowattheures restants supérieurs à zéro cent, eh bien, vous serez facturés à 6% comme nous l'avons fait ici. OK ? Disons par exemple qu' il s'agit d'une solution ou d'une solution de cet exemple. Supposons, par exemple nous aimerions connaître le coût moyen pour chaque kilowattheure, la moyenne. Nous avons donc l'énergie totale consommée et le total de l'argent dépensé. Donc, si je veux savoir quelle sera la valeur moyenne, le coût moyen. Cet argent total, 72 dollars divisés par 700, soit le kilowatt total. OK ? Cela nous donnera un coût moyen d' un kilowattheure de 10,2 cents par kilowattheure. OK. Laisse-moi voir. 10,2 fils ? Oui. Je pense que oui. Parce que nous avons 72/700. Oui, je pense que oui. Oui. Presque 0,102 et synchronisez les dollars pour que ce soit Tencent, d'accord ? Exactement, d'accord, d'accord. OK. Cela nous donnera donc le coût moyen de notre électricité, mais, d' accord, j'espère que cet exemple vous aidera à mieux comprendre le concept de base des circuits électriques. 9. Introduction aux lois fondamentales: Bonjour et bienvenue à tous dans cette partie de nos appels pour les circuits électriques. Dans cette partie, nous allons commencer à parler des lois fondamentales. Donc, si vous vous souvenez que dans la partie précédente du cours sur les circuits électriques, nous avons discuté des concepts de base tels que Zach, le courant, la tension et la puissance dans un circuit électrique. Maintenant, pour trouver cette variable z, n'importe quel circuit électrique, nous avons besoin de quelques lois. Nous avons besoin de lois telles que loi de Zara Ohm et la loi de Kirchoff. Nous devons également comprendre comment combiner des résistances en série ou en parallèle. La division de la tension, la division garantie, la transformation delta en y et y en delta. C'est donc ce que nous aimerions obtenir de cette section. Nous aimerions tout savoir. D'accord ? Nous allons donc commencer par parler de cette résistance. D'accord ? Alors, qu'est-ce que cela me résiste ? Alors, est-ce que cette résistance est une propriété physique ou la capacité de résister au courant et elle est représentée Paul est un simple graphique, d'accord ? Et c'est le seul que c'est ohms. Alors, qu'est-ce que cela signifie ? Disons que si nous avons une alimentation comme celle-ci, disons que nous avons une source de tension. Et cette source de tension sera connectée comme ça. Il y a donc un courant qui traversera ce circuit. Disons que le courant sera par exemple cinq et la valeur du courant qui traverse le circuit. Maintenant, si nous ajoutons un élément supplémentaire connu sous le nom de résistance, d'accord, donc si nous ajoutons un élément supplémentaire tel qu'une résistance comme celle-ci, et qu'il est dessiné comme cette résistance. Cette résistance ou la résistance. Vous pouvez voir ici que lorsque nous ajoutons cet élément, qui possède une résistance, sommes mesurés en ohms. Cette résistance, à quoi sert-elle ? Il résiste à la capacité du courant à entrer au lieu de laisser passer R5 et de supporter le courant. Par exemple, nous avons un courant égal à trois et une paire. Et nous allons comprendre comment obtenir la valeur du courant en fonction de la résistance ? Cette résistance a pour fonction de réduire le coût. D'accord ? Alors, à quoi ressemble une résistance ? C'est quelque chose comme ça. Vous pouvez voir que c'est un chef d'orchestre. Le conducteur qui transportera le courant électrique. Dans un chef d'orchestre. Dans la vraie vie, n'importe quel chef d'orchestre a une certaine résistance, d'accord ? Ce câble a donc une section transversale d'attaque et une certaine lentille, accord, comme n'importe quel fil électrique. D'accord ? C'est ce qu'on appelle une résistance. Son objectif est une résistance et son équivalent dans un circuit électrique est une résistance. Le matériau lui-même s' appelle donc une résistance. Cette représentation s'appelle résistance. Nous avons donc une résistance R, qui est représentée par cet échantillon, cet échantillon représentant la résistance qui y résiste. D'accord ? Vous constaterez maintenant que tout matériau, tout matériau, tout câble, par exemple ou tout conducteur, possède une certaine résistivité. Et il est mesuré en combien d'ohms-mètres ? C'est son unité. D'accord. Que signifie cette résistance, cette résistivité ? C'est une propriété, propriété du matériau lui-même de résister à ce courant électrique. D'accord ? Alors, quelle est la différence entre résistance et résistivité ? La différence est que la résistance est celle nous utilisons dans notre analyse de circuit. D'accord, donc tout matériau a une certaine résistivité. Donc, par exemple c'est un bon chef d'orchestre. Par exemple le cuivre ou l' aluminium ou l'argent, l'or, le cuivre, l'acier, l'eau de mer. Tous ces éléments ont une faible résistivité, ils permettent donc au courant électrique de circuler. C'est pourquoi nous les appelons de bons chefs d'orchestre. Autres matériaux qui sont des isolants électriques, tels que le caoutchouc ou le verre, l'huile, le diamant, le bois, le papier. Tous ces éléments ont une résistivité élevée, ce qui signifie qu'ils résistent au courant électrique. Ils ont donc une certaine valeur, rho, qui est la résistivité. Et puis, lorsque nous commençons à les traiter dans des circuits électriques, nous n'utilisons pas cette résistance. Nous n'utilisons pas la résistivité. Nous utilisons cette résistance R. Nous allons donc constater que la résistance en général, qui combine toutes les propriétés du matériau, se décolle sur cette section transversale uniforme a. et la longueur L. Donc, quand j'ai un conducteur, n'importe quel fil dans du vin comme celui-ci, il a une certaine longueur et une certaine résistivité, c' est-à-dire une résistance au courant électrique. Et il a une certaine surface transversale. Cette zone transversale. Lorsque nous combinons tous ces trois éléments, la surface, la lentille et la résistivité du matériau, nous obtenons la résistance. Quelle est la valeur de la résistance que nous utilisons est égale à rho, qui est la résistivité, multipliée par la longueur du conducteur divisée par la surface. Ainsi, comme vous pouvez le constater, à mesure que la résistivité augmente, cela signifie que nous avons une résistance plus équivalente que nous avons dans notre prise électrique. Si la longueur du conducteur augmente, lentille augmente, nous aurons plus de résistance, non ? Cependant, une section transversale plus grande, une plus grande surface transversale, une plus grande surface transversale signifient que nous réduirons notre résistance. D'accord ? Alors pourquoi est-ce important ? Parce que si vous regardez n'importe quel conducteur électrique , conducteur électrique ou câble, vous verrez qu'à mesure que la surface de ce k augmentera, il peut transporter plus de courant électrique. Maintenant, pourquoi ça ? Parce qu'une plus grande surface signifie une résistance plus faible, ce qui signifie que nous aurons plus de courant qui circulera. D'accord, c'est pourquoi c'est un gros câble, cela indique que nous avons une grande quantité de courant. Un petit câble signifie que nous avons un petit chat. Voici maintenant un tableau qui vous montre les valeurs de la résistivité de différents matériaux, par exemple argent, le cuivre, l' aluminium, etc. C'est une valeur, comme vous pouvez le voir ici. Si vous comparez, par exemple, s' il existe deux méthodes, par exemple verre, vous pouvez voir que la résistivité du cuivre est de 1,72 multipliée par dix pour la puissance moins dix, ce qui signifie 1,7 2/10 de la puissance huit, ce qui signifie une très très faible résistivité. C'est pourquoi le cuivre est utilisé comme conducteur. Cela conduit le courant électrique ou permet la circulation du courant électrique. Si tu regardes quelque chose comme du verre. Ensuite, pour soutenir, on est à 12, c'est dix, c'est un épisode final. 12 zéros, d'accord, 12 zéros, ce qui signifie une très haute résistivité. C'est pourquoi le verre est utilisé comme isolant. Entre ces deux matériaux. Nous avons du carbone, du germanium et du silicium. Ces trois matériaux, ou n'ont pas une faible résistivité et n' ont pas une résistivité élevée. Il s'agit d'une résistivité moyenne. Dans ce cas, nous les utilisons dans des types de circuits électriques appelés semi-conducteurs. Ils sont utilisés comme semi-conducteur, par exemple dans les circuits électroniques. Dans cette leçon, nous avons donc eu une introduction à cette résistance, c'est-à-dire à la résistance et à la résistivité du matériau. Dans la prochaine leçon, nous parlerons de la loi d'Ohm, qui nous aidera à comprendre la relation entre la tension, le courant et la résistance. 10. La loi et la conduite d'Ohm: Salut tout le monde. Dans cette leçon, nous allons parler de la loi d'Ohm. La loi d'Ohm, qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que la loi d' Ohm stipule que la tension aux bornes des résistances est directement proportionnelle au courant I traversant cette résistance. D'accord ? Donc, si vous avez par exemple une alimentation comme celle-ci, disons dix volts. Et nous avons une résistance à cet égard. Disons que cette résistance est de 1 ω. D'accord ? Nous allons donc constater que le courant qui circule ici, comme nous allons le voir maintenant, est égal à dix et paires. Vous devez donc comprendre que pour que le courant traverse une résistance, il consommera de la tension, d'accord ? Il consommera une certaine tension. Ici. Vous pouvez voir que le courant entre ici par le sens positif entre par la borne positive. Donc, quand le courant entre au lieu de déterminer qu'il consommera de la tension. Maintenant, pourquoi est-ce pour me concentrer, pour passer cette résistance et continuer vers la borne négative ? Donc, si je souhaite trouver la tension aux bornes de la résistance, quelle est cette tension ? Cette tension sera égale au courant multiplié par la résistance. Donc, le courant traversant la résistance, qui est par exemple dix ampères, multiplié par la valeur de la résistance, qui est un. Ce qui signifie que nous consommerons dix volts pour pouvoir traverser cette résistance. D'accord ? Ainsi, tous les 10 V provenant de l'alimentation seront consommés à l'intérieur de cette résistance pour que le courant circule. D'accord ? On définit donc une constante de proportionnalité car une résistance à P est une résistance R. Alors qu'est-ce que cela signifie ? Vous pouvez voir ici que la tension est directement proportionnelle au courant. Donc V est directement proportionnel au courant. Donc cette constante, donc on peut dire que V est égal à une certaine constante multipliée par le compte de cette constante deux, est notre résistance r. Maintenant, comme vous pouvez le voir, une tension égale au courant multiplié par la résistance. Ou à partir de cette équation, nous pouvons avoir que la résistance est égale à V sur I. Comme vous pouvez le voir, la résistance qui est sur 1, ω est égale à 1 v paire un et ours, d'accord. D'accord. Donc, la résistance, comme nous l'avons déjà dit, c'est la capacité de résister si un flux de courant électrique est mesuré en combien d'ohms ? Comprenons donc un concept très important dans les circuits électriques, le circuit ouvert et le court-circuit. Alors, que signifie un circuit ouvert et que signifie un court-circuit ? court-circuit est un élément de circuit dont la résistance est proche de zéro, presque nulle. D'accord ? Donc, si vous regardez par exemple si nous avons ce circuit, ce circuit par exemple , disons, par souci de simplicité, une source de tension comme celle-ci. D'accord ? Donc, cette boîte, disons par exemple il s'agit d'une source de tension. Si nous appliquons un court-circuit, les jambes considérées comme un court-circuit comme celui-ci. D'accord ? Tout court-circuit, qu'est-ce que cela signifie ? Un court-circuit signifie que la tension ici et la tension ici sont similaires. Vous pouvez donc le voir ici. Ce fil a la même tension, a la même tension. Donc, la tension ici, disons par exemple si celle-ci est de 1 v, par exemple, ce point est de 1 v, alors ce point est également de 1 v. Celui-ci est également de 1 v, 1 v. Et comme nous avons également un court-circuit, ou disons un fil avec une résistance nulle. Donc ce point, 1 v, 1 v, 1 v, 1 v, 1 v, etc. Toutes les tensions sont donc égales les unes aux autres. Nous avons donc, quelle est cette différence potentielle ici ? La différence entre ici, qui a 1 v, différence entre ici qui est la même tension, différence de 1 v v delta v est égale à zéro. D'accord ? Maintenant, pourquoi ? Parce que, parce que nous disons que c'est le fil lui-même, cette ligne continue représente un fil avec une résistance nulle. Ainsi, lorsque nous appliquons la loi d'Ohm, vous pouvez voir que la tension dont nous avons besoin est égale au courant circulant multipliée par la résistance. Puisque ce fil est, j'ai un zéro, une résistance nulle. Ou égal à zéro. Cela signifie que notre tension sera égale à zéro, comme nous l'avons vu ici. D'accord ? Nous pouvons donc en conclure que lorsque nous avons un court-circuit, nous avons une résistance nulle. Nous disons que tout est égal à zéro ou à zéro résistance. Et en même temps, la tension sera égale à zéro. Quoi, quelle tension fait la différence entre ce point et ce point ? Différence de potentiel égale à Z. D'où nous la tirons de la loi d'Ohm. C'est la même idée. Si nous avons un circuit ouvert, cela signifie que nous avons une très grande résistance comme celle-ci. Donc, par exemple, si nous avons un approvisionnement comme celui-ci, d'accord ? Maintenant, l'alimentation, n'importe quelle alimentation, par exemple dix volts, disons dix volts. L'alimentation aimerait fournir un courant qui circulera ainsi et traversera ce fil pour revenir à la borne négative. Cependant, lorsque nous avons un circuit ouvert, vous pouvez le voir, il s'agit d'un espace en résine entre ces deux bornes. Circuit ouvert. Ils ne sont pas connectés les uns aux autres. Donc, dans ce cas, nous disons que lorsque nous avons un circuit ouvert, cela signifie que la résistance est égale à infini, une très grande résistance. Maintenant que vous pouvez voir que le courant ou les électrons, disons que nous aimerions passer du positif négatif en passant par l' entrefer. Cependant, aucun courant ne dépassera la boîte à outils à courant nul car il s'agit d'un circuit ouvert. Comment se déroulera le courant d'ici à ici ? Il s'agit d'un circuit ouvert. Donc le courant est égal à zéro et la résistance égale à l'infini. Alors, quelle est la valeur de la tension ou quelle est la valeur de la tension ici ? Il sera égal à l'offre. Vous pouvez donc voir que ce point est égal à dix volts. Ce point est égal à z. Nous avons donc une tension égale à 10 v et une résistance égale à l'infini. Disons que j' aimerais avoir le courant. Le courant sera donc v sur r. Donc dix divisé par l'infini, divisé par l'infini est égal à z. Aucun courant ne circulera. Cela utilise la loi d'Ohm. Par logique. Logique, vous pouvez voir que tout ce fil est le même. Zéro tension, YouTube. Aucune tension n'est consommée car sa résistance est nulle. On dit donc que la chute de tension est égale à zéro. Nous avons ici un circuit ouvert. circuit ouvert signifie donc qu'aucun courant ne circulera par logique. Donc r est égal à zéro, ou nous disons que la résistance est ici très, très grande, approchant l'infini car il s'agit d'un circuit ouvert. Parlons maintenant d' une autre chose qui est un it fixe et de la résistance variable. Ainsi, la résistance elle-même peut être corrigée, par exemple comme celle-ci ou celle-ci. Il s'agit d'une valeur fixe de résistance. À titre d'exemple, disons que si l'un d'entre eux pèse 25 kiloohms, l'un d'entre eux. D'accord. Qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que lorsque nous prenons ce terminal et ce terminal et que nous les connectons à notre alimentation, comme ceci, plus moins connectés comme ça. Et disons que celui-ci est à dix volts, alors le courant sera égal à l'alimentation divisée par la résistance, qui est de 25 kilo-ohms. Cette résistance est constante, ne change pas car il s'agit d'une résistance fixe. Ainsi, le matériau lui-même, parmi le matériau, le composant lui-même, s'appelle résistance. D'accord ? Expliquons donc simplement la différence entre ce flux. Pour ne pas vous embrouiller. OK, nous avons donc une résistance. La résistance est cet élément lui-même, k, l'élément lui-même en tant que composant que nous utilisons. Ce composant, c'est un objectif, est une résistance. Ce composant a un matériau, est fait d'un certain matériau. Le matériau lui-même, le matériau lui-même, possède une certaine résistivité varie d' un matériau à l'autre. Maintenant, lorsque nous combinons la ligne avec la surface de la résistance elle-même et la longueur de la résistance, la lentille de la résistance. Lorsque nous combinons ces trois éléments, nous avons une représentation finale qui est la résistance. La résistance est celle que nous appliquons à notre choc électrique lorsque nous analysons un circuit. Encore une fois, la résistance est l'élément ou les composants que nous utilisons. C'est ce qu'on appelle un stockage. C'est ce qu'on appelle la résistance. Chaque matériau a une certaine résistivité, qui est la capacité d' empêcher la circulation du courant électrique. Lorsque nous prenons la résistivité du matériau avec l'aire et la longueur, nous avons une résistance finale que nous utilisons selon la loi d'Ohm, l'analyse du circuit électrique. Le deuxième type est appelé résistance variable. Vous pouvez donc voir que c'est celui-ci. Et celle-ci s'appelle la résistance variable. Donc, par exemple si vous regardez ici à ce point ou si vous utilisez celui-ci, si vous faites pivoter, faites pivoter cette pièce. Vous allez modifier la valeur de la résistance. Ainsi, en faisant tourner cette vis, vous pourrez modifier la résistance afin que la résistance elle-même ne soit pas constante, elle soit variable. Lorsque nous avons une représentation de la résistance. C'est-à-dire que l'histoire elle-même est représentée comme ceci. Celui-ci est une solution. Réparez-le comme celui-ci. Si cette résistance a de la valeur, si elle change, nous ajoutons cette ligne. Vous pouvez voir cette flèche représentant cela, celle-ci ou cette ligne, ligne ou cette flèche représentant résistance précieuse ou une résistance précieuse. OK, pour parler de l'analyse du circuit, résistance variable. Le premier est utilisé pour une résistance variable telle que celle-ci. Et il existe un autre type de résistances variables, appelées potentiomètres, qui, lorsque nous changeons cette spirale, nous modifierons la résistance z. J'ai la même fonction hors état différence de construction. Enfin, nous parlerons des résistances linéaires, linéaires et non linéaires. Vous constaterez donc que nous avons deux types, résistance linéaire ou une résistance et une résistance non linéaire. Donc, la différence entre elles, c'est qu' une résistance linéaire est une résistance linéaire qui obéit à la loi d'Ohm. Qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie qu'il y a, à tout instant, égal à la tension divisée par le courant. Donc, si nous prenons la tension et la divisons par le courant, nous obtiendrons la résistance. Ce graphique en est un exemple. En tout point, vous pouvez voir cette droite, une droite constante, dont la pente représente la résistance. Ainsi, à chaque tension instantanée divisée par le courant, nous obtiendrons la résistance. Et il a une constante, la résistance et le graphique VI est une droite passant par l'origine. Vous pouvez voir passer par le point d'origine. Une résistance non linéaire de l'autre côté et z n' obéit pas à la loi d'Ohm et à ses variables de résistance. Vous constaterez donc que dans la valeur non linéaire ou n'est pas égale à v sur r. Il s'agit d'une résistance variable. Elle varie en fonction de la valeur de la voiture. Par exemple, si vous regardez ce graphique, vous pouvez voir que nous n'avons pas de ligne constante. Nous avons une résistance variable à chaque point. Nous avons ici notre piste. Nous avons ici une pente, une autre pente, comme pente de la ligne. Cela change la pente à tout moment, ce qui nous donne de la résistance. Vous pouvez donc voir que la résistance elle-même évolue avec le temps. Ce n'est pas constant. D'accord ? D'accord. Enfin, nous parlerons de la conductance. Alors, que signifie la conductance ? Très, très facile. conductance est l'inverse de la résistance. Il s'agit donc de la capacité d' un élément à conduire le courant électrique. Donc, cette résistance est la capacité ou la résistivité est la capacité de résister à cette voiture électrique. conductance est notre capacité à conduire le courant électrique. C'est donc un inverse de la résistance R, notée G. Et son unité est de plus en plus, ce qui est l'inverse du home more. Vous pouvez le voir sur MOHO orthographié à l'envers. Et son symbole est l' inverse du bras. Un bras comme ça. C'est l'inverse ou c' est leur propre inconvénient. Et son unité est Siemens. Nous disons mono, l'unité des conduits mono ou Siemens, ou certains d'entre eux sont corrects. Nous pouvons donc dire que g est supérieur notre réciproque de résistance, ou I à V. Et comme vous pouvez le voir, il a des unités, comme vous pouvez le voir ici. D'accord ? Alors, comprenons encore une fois. Nous avons donc une résistance qui empêche la circulation du courant électrique. Nous avons l'inverse de la résistance, qui est un sur G. G ici, représentant cette conductance. Conductance. Nous avons donc une résistance et une conductance. Maintenant avec la même idée, la même idée. Nous avons pour tout matériau une résistivité. Résistivité. Cette résistivité est l'inverse de quoi ? De conductivité. Conductivité. De même, nous avons notre résistance, qui est une représentation dans les circuits électriques que nous utilisons résistance ou la conductance est l'inverse de la conductance. résistivité est l' inverse de la conductivité. Il s'agit donc d'une propriété du matériau lui-même de conduire le courant électrique. Il s'agit d'une homologation. Deux de leurs matériaux électriques résistent aux voitures électriques. La résistance en est une illustration. Résistance au courant électrique. G est une représentation de leur conductance ou de leur conduction du courant électrique. Comme vous pouvez le constater, HG est égal à un Siemens ou à 1 mol, ce qui est l'inverse de on. Et comme vous vous en souvenez, d'après la loi d'Ohm, tension égale à I multipliée par R ou I égale à V sur R. Ainsi, une tension sur r peut être représentée g. On peut donc dire que le courant est égal à v multiplié par g. Et comme g est l'inverse de cette équation, vous pouvez voir que G est égal à I sur V. On peut donc dire 1/1 volt, comme vous pouvez le voir, ce qui est opposé à la résistance, qui est 1 V sur un et ours. Supprimons donc tout cela que vous puissiez voir que la puissance dissipée par une résistance peut également être exprimée en termes de G. Nous avons donc Zika car la puissance est égale à I au carré multiplié par , d'accord ? Nous pouvons donc dire que j'ai mis au carré sur g, comme celui-ci, j'ai carré sur g. Et au lieu de R1 sur g, ce sera donc j'ai carré sur g. Et nous avons y au carré, d'accord ? Et la puissance est égale à VI, VII. deuxième est ce V au carré sur R. Nous pouvons donc en remplacer un sur r moins g au carré g. D'accord ? Eh bien, tout cela mènera à la même solution. D'accord ? Donc, vous allez comprendre que g est supérieur de un à r, d'accord ? Donc, si vous avez un circuit et que vous souhaitez obtenir la conductance, alors la conductance sera supérieure à r. D'accord ? Dans cette leçon, nous avons donc discuté de quelques concepts importants concernant les circuits électriques. 11. Exemples résolus: Bonjour à tous, Dans cette leçon, nous aurons quelques exemples éloquents de la loi d'Ohm pour comprendre comment appliquer cette loi. Nous avons donc un fer à repasser électrique qui en prend deux et supporte courant de deux et de la bière à une tension de 120 volts, nous aimerions obtenir la résistance. Donc, d'après la loi d'Ohm, vous savez que la tension est égale au courant multiplié par la résistance. Donc, à partir de là, la résistance est égale à la tension divisée par le courant. Et nous avons la tension de cent 20 volts. Nous avons l' équivalent actuel de l'embarras. Notre résistance sera égale à 60 ω. Prends-en un autre. Dans cet exemple, nous avons du courant. Nous aimerions obtenir le courant I, qui provient de l'alimentation à travers la résistance de cinq kilo-ohms, et qu'il revienne à la borne négative. Nous avons donc besoin du courant, nous avons besoin de cette conductance si g, puis nous avons besoin du Power BI. Donc, comme vous vous en souvenez, si vous regardez ce circuit, vous pouvez voir que cette borne est une sorte de borne connectée à cette borne de cette résistance, et une borne négative est connectée cette borne de la résistance. Vous pouvez donc voir que la tension appliquée à travers la résistance est d'un t volt. Vous pouvez donc voir que le courant issu de loi d' Ohm sera égal à la tension appliquée divisée par cinq kiloohms, n'est-ce pas ? Vous pouvez donc voir qu'ici, le courant sera la tension divisée par la résistance ou la résistance. Il sera égal à six milliampères. Il s'agit donc d'un courant sortant de l'alimentation à travers la résistance et revenant. D'accord. Maintenant, j'aimerais avoir une deuxième exigence, c'est que je voudrais obtenir leur conductance G. Donc, si vous vous souvenez de la leçon précédente, nous avons dit que la conductance G est égale à quoi ? Égal à un divisé par cette résistance, ou l'inverse de la résistance, un sur R. Et nous avons que notre résistance est égale à cinq kilos de moins. Notre gène sera donc de 1/5 kiloohm , soit 0,2 million de Siemens. D'accord ? Dernière exigence , nous devons trouver la puissance p watt, puissance consommée pour cette résistance. Nous avons donc trois options. Nous l'avons fait, ils nous donneront tous la même chose que votre nez devant la puissance des leçons précédentes, nous savons que la puissance est égale à I au carré multiplié par la résistance. Ainsi, le carré du courant multiplié par la résistance ou puissance sera égal à v au carré sur r, qui est une tension, un carré appliqué sous forme de résistance, à travers la résistance divisée de cinq kilo-ohms, soit une puissance égale à V au carré g, ou une puissance égale au carré d'énergie. Vous pouvez voir qu'ils nous donneront tous la même réponse. Donc, comme vous pouvez le voir, la tension multipliée par le courant I au carré R ou V g. Tous nous donneront une puissance consommée supérieure à 180, principalement quoi ? Maintenant, prenons-en un autre. Si nous avons une source de tension avec une valeur de 20, fraction sinusoïdale. Alors, qu'est-ce que cela signifie ? Cette valeur de cette source de tension est appelée alimentation en courant alternatif. D'accord ? Alimentation en courant alternatif. Nous en discuterons dans, plus loin dans notre cours sur les prises électriques, où vous trouverez une section sur les bases des circuits AC. Cela représente donc une alimentation en courant alternatif ou une source de tension variable connectée à notre résistance de cinq kilo-ohms, trouvez le courant traversant la résistance. Grâce à la loi d'Ohm, nous savons que le courant à tension est divisé par la tension de résistance, qui est de deux lorsque t sinus pi t et est une résistance, soit cinq kilo-ohms comme ceci. Ce sera donc pour signé par t, déficient mental. Ensuite, nous devons trouver la puissance dissipée ou la puissance consommée. C'est-à-dire que notre puissance est égale au carré du courant, puissance égale à v multiplié par I, ou une puissance égale à v au carré multiplié par la résistance. vont tous nous donner la même idée. Donc la tension multipliée par le courant. Ainsi, vous pouvez voir le courant et la tension. Celui-là. Donc, pour matplot par 20, cela nous donne 18 signé par t multiplié par sinus pi, t nous donne un sinus carré pi t. Tout cela principalement parce que nous avons ici principalement et ours, d'accord. Il s'agit d'une énergie consommée. C'est ce que nous appelons ce type de pouvoir. Ce type de pouvoir s'appelle le pouvoir instantané. D'accord ? Donc, si vous regardez ce circuit, illustrons-le simplement. Nous discuterons, bien entendu, de tout cela dans l' analyse de la puissance en courant alternatif dans le cadre de notre cours. Nous avons donc cette source, il semblerait que le recensement soit une onde sinusoïdale, sera quelque chose comme ça. D'accord ? Et la valeur maximale de 20, il s'agit donc d'une tension par rapport au temps. Cela change avec le temps. Le courant va dans la même direction. Actuel. Ce sera comme ça aussi, mais avec une valeur de quatre. Lorsque vous multipliez ces deux vagues ensemble, vous obtenez la dernière vague, qui est une puissance. Le pouvoir, qui est le signe, mais il est carré. Ce sera donc quelque chose comme ça, je pense, si je me souviens bien, d'accord ? Donc, quoi qu'il en soit, cela nous donnera ce qu' est le pouvoir instantané, le pouvoir à un instant donné. Dans cette leçon, nous avons donc eu quelques exemples de solvants sur la loi d'Ohm. 12. Branch, nœuds, boucles, séries et connexion parallèle: Bonjour et bienvenue à tous dans cette leçon de notre cours sur les prises électriques. Dans cette leçon, nous allons parler nœuds et des boucles des branches. Nous parlerons également de la loi de tension de Kirchhoff, de la loi actuelle de Kirchhoff et plus encore. D'accord ? Donc, pour nous, nous aimerions comprendre ce que signifient les nœuds de branche et les boucles, les anaérobies des nœuds ramifiés. Nous avons donc ce circuit, d'accord ? La première à la succursale, qu'est-ce qu'une branche amine ? Il représente un élément unique, tel qu'une source de tension, une source de courant, une résistance, un condensateur et une bobine d'induction, quel qu'il soit, chaque élément représentant une branche. Donc, si nous regardons ce circuit électrique, nous avons cette source de tension. Donc, cette partie à elle seule représentant une branche est S1. Une autre branche, celle-ci, une autre branche, une branche et le Cygne une branche. Pourquoi chacune de ces branches, parce que tout ce caoutchouc présente ce qui représente des éléments, chaque élément représentant une branche. Alors, combien de succursales avons-nous ici ? Nous avons cinq succursales. N'oubliez pas, cinq fois plus. D'accord ? Alors, que signifie le nœud ? Le nœud signifie qu'il s'agit d'un point de connexion entre deux ou plusieurs branches, entre deux plantes ou plus. Nous avons donc cette branche et cette branche. Vous pouvez donc voir que les z sont connectés entre eux en utilisant un point, a. Ce point est appelé nœud, nœud 0 pour ce circuit, celui-ci est anode, est appelé notre point de connexion. N'oubliez pas que c'est vraiment très important, car nous l'utiliserons dans notre analyse ou dans les méthodes d'analyse. D'accord ? Il est donc important de comprendre ce concept. Ce nœud est donc un point de connexion entre deux ou plusieurs branches. Ici, vous pouvez voir que tout cela représente un nœud se connectant entre cette branche, cette branche, cette branche. D'accord ? Pourquoi tout cela est-il connu ? Parce que vous constaterez qu'ici nous n' avons aucun élément entre eux. Vous pouvez voir toute cette grande ligne. Nous considérons donc tout cela comme un seul nœud. Et celle-ci est une autre note, voici celle-ci. Vous voyez pourquoi ? Parce que nous n' avons aucun élément ici. Et il se connectait entre la branche avant et la branche avant. Vous pouvez donc voir celui-ci, celui-ci et celui-ci et celui-ci, tous considérés comme un seul nœud. Maintenant, pourquoi NYU One Node ? Parce que nous n'avons aucun élément ici. D'accord ? Sur toute cette ligne, ces 11 lignes ici, nous n'avons pas accepté ce point, donc celui-ci est un autre nœud. Vous pouvez voir que dans ce circuit, nous avons trois nœuds. Maintenant, qu'est-ce que cela signifie ? Allo est n'importe quelle clause , la balle dans une douille. Vous pouvez donc le voir au carré, celui-ci. Lorsque nous avons quelque chose comme ça, vous pouvez voir une grande boucle. Celui-ci est considéré comme la boucle. Celle-ci est considérée comme une autre boucle. Celui-ci est également considéré comme une autre boucle. Et parfois, nous avons une super boucle. Que signifie cette boucle ouverte ? Comme ça ? Nous pouvons dire que ces deux éléments R1 sont des éléments, donc nous pouvons dire cette grande boucle, comme celle-ci, ou à partir de ce carré. Nous pouvons donc voir toute cette grande boucle. D'accord ? Ainsi, vous pouvez voir n'importe quelle clause selon laquelle le boss d'un socket est considéré comme une boucle. D'accord ? Si vous regardez un circuit électrique ici, par exemple, vous pouvez voir que nous avons les lobes principaux. Les lobes principaux, vous pouvez voir 12.3. D'accord, nous avons donc combien de boucles ? Trois boucles. Combien de nœuds ici ? Combien de nœuds, combien de nœuds ? 123. Nous avons donc trois nœuds. Et comme cette équation vous montre la relation entre les boucles de branchement et les nœuds, d'accord ? Moins un. Vous pouvez donc voir ici trois plus trois moins un nous donnent cinq, non ? Si vous regardez ce circuit, nous avons combien de branches 51 234,5. OK, j'espère donc que ces concepts sont clairs pour vous maintenant. Maintenant, nous avons également des circuits électriques sous forme de connexions en série et en parallèle. Alors, qu'est-ce que cela signifie pour nous si deux éléments ou plus sont en série, qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que vous avez un seul nœud et par conséquent, vous transportez le même courant. Vous pouvez donc voir ici que nous avons un dix volts. Nous avons 5 ω, 2 ω, 3 ω. Et à la température ambiante. Maintenant, si vous regardez cette offre et celle-ci, ils encouragent OneNote, n'est-ce pas ? Ce n'est qu'une chose courante. Vous pouvez donc voir que pour les cinq ohms, il y a ce nœud ici, ce nœud ici. Pour le dix volts. Il a ce nœud ici. Ce nœud ici. Vous pouvez maintenant voir que 45,10 z partagent un seul nœud, une seule note. Par conséquent, vous constaterez qu' ils transportent le même courant. Comment cela se passera-t-il, si vous regardez ce circuit, si un courant sort de cette alimentation, si un courant sort de cette alimentation, où ira ce courant ? Ça ira comme ça, ça montre un 5 ω, même courant. Donc, même courant allant jusqu'à 5 ω. Cela signifie donc que le dix volts, voir ici, correspond au 5 ω. D'accord ? D'accord. Maintenant, que signifie une connexion parallèle ? Une connexion électrique signifie que ces éléments ont les deux mêmes nœuds et ont donc la même tension entre eux. Donc, à titre d'exemple, vous pouvez voir que Zhi Chu, bras contre bras, ici. Et les trois ohms et Joe et les payeurs sont tous parallèles. Maintenant, pourquoi ? Parce que si vous regardez à nouveau 2 ω, 3 ω et deux, si vous regardez où se trouve le premier, ce nœud. Et pour le 2 ω, ce nœud, ce nœud, pour le 3 ω, celui-ci et celui-ci, et celui-ci et celui-ci. Donc, si vous regardez ces trois branches, vous pouvez voir que le premier nœud est le même dans toutes les branches. ont tous le même nœud. Dans le second, ils ont tous également le même deuxième mode. Ces branches ont donc les mêmes premier et deuxième nœuds. Qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que ces branches sont parallèles les unes aux autres. Et ce que nous pouvons apprendre, c'est que les z ont la même tension. Disons donc, par exemple, si je connecte ici, une source de tension de cinq volts, comme celle-ci. Puisque celui-ci et ce nœud, et ce nœud sont similaires à ce nœud et à ce nœud, tout cela constitue un grand nœud. Et tout ce gros nœud, cela signifie une batterie de cinq volts deux non couplée en parallèle à trois à 2 Ω. Donc, ce que je peux apprendre, c'est que vous pouvez voir qu'une différence de potentiel entre ce point et ce point est de cinq volts. Cela signifie donc qu'il y a ici une différence entre ce point et 0,5 volt entre ce point et ce point, également 5 V entre ce point et ce 0,5 volt et ainsi de suite. Cela signifie donc que z a la même tension. Ainsi, lorsque les éléments sont en série, ils ont le même courant. Pareil s'ils sont en parallèle, comme ici, cela signifie qu'ils ont la même tension à leurs bornes. D'accord ? Dans cette leçon, nous avons donc parlé des nœuds et des boucles de branche ZAP. Et nous avons également parlé de la série et de la connexion parallèle. 13. Les lois de Kirchhoff KVL et KCL: Salut tout le monde. Dans cette leçon, nous parlerons de la loi de Kirchhoff, Zach KVL et KCL sont une loi de tension de Kirchhoff et de la loi actuelle de Kirchhoff. Ils sont vraiment très importants dans l'analyse électrique. Et nous les utilisons pour construire un théorème des circuits de somme dans les vous-même un théorème des circuits de somme dans les circuits électriques. La lenteur est vraiment très importante. abord, nous l'appelons facteur Z de la saccharine à la loi et loi de tension de Kirchhoff, ou celui-ci est abrégé en KCL. Celui-ci est abrégé en KVL pour nous en KV, qui est un KCL. La première loi est une KCL. Cette loi est basée sur la loi de conservation de la charge, ce qui signifie que la somme algébrique des charges au sein d'un système ne peut pas changer. Ou nous pouvons dire que dans la méthode Amazon, une autre méthode plus simple est que la somme algébrique des courants entrant dans une anode ou une limite fermée est égale à zéro. Donc, la somme de tous les courants entrant dans l' anode est égale à z, la somme des courants, tout ce que nous pouvons dire, c'est que la somme des courants entrant dans anode est égale à la somme des courants quitter le nœud. Tout cela signifie la même chose que KCL ou la loi actuelle de Kirchhoff. Nous pouvons donc voir ici que le courant total entrant égal au courant total sortant de toute la somme de tous les courants est égal à z. D'accord ? Comprenons donc cette idée. Je comprends donc la leçon précédente sur les nœuds et les boucles des branches. Le nœud lui-même est donc ce point. N'importe quel nœud dans une prise électrique. Si vous regardez ici, vous pouvez voir que l'entrée actuelle, vous pouvez voir que la saisie actuelle signifie qu'elle vient vers nous à ce point. En entrant dans ce point, un autre courant sort, tel que le I5. Vous pouvez voir sortir du i4 de Zénon, entrer, I3, entrer dans i2, sortir. Alors, stockons pour acheter. La méthode la plus simple est la méthode la plus simple pour comprendre le KCL. abord, vous pouvez voir qu'en utilisant cette loi, cela signifie que la somme de tous les courants entrant dans l'anode est égale à la somme de tous les courants sortant d'un nœud. D'accord ? Essayons donc de la même manière. Quels sont donc les courants entrants ? Vous pouvez voir que tout ce que vous voulez, entrez un i4 pour entrer ou pour entrer. Trois seulement entrent. Entrer. Égal à quoi ? Égal au courant total sortant, ou E5 plus i2, cinq plus. D'accord ? Voici donc ce Casey Low. Ou vous pouvez voir que la somme des courants est égale à zéro. Comment puis-je appliquer celui-ci simplement, vous pouvez dire égal à zéro. D'accord ? Supposons donc que tout courant entrant soit positif. Et à tout départ actuel, rendons négative l'application de celui-ci. Quels sont donc les courants entrant dans i1, i4, i3. Donc les RPO, l'IL-1 sont pour vous et I3, lesquels les comptes quittent I5 et I2. Nous allons donc leur attribuer une valeur négative. On dit donc I2 négatif, Wi-Fi négatif. Vous pouvez donc voir que celui-ci est similaire à celui-ci. D'accord ? Si vous passez cela de l'autre côté, vous aurez moins deux et moins cinq. C'est ce qu'on appelle le Zak ECL low. Maintenant, pourquoi l'utilisons-nous ? Parce que nous aimerions analyser notre circuit électrique. Donc, pour identifier, il faut que les courants entrent dans l'anode et dans l'anode vivante. Cela nous aidera à obtenir les valeurs dont nous avons besoin. Lorsque nous passerons à quelques exemples résolus, vous comprendrez exactement ce que je veux dire. Vous pouvez donc voir ici I1, I3, I4, valeurs positives et moins deux , moins cinq, moins y pour annuler le Wi-Fi. Pour celui-ci, vous pouvez voir une mention de la saisie du courant égale à la somme du courant, comme vous pouvez le voir ici. Prenons donc un autre exemple, par exemple si vous regardez ce circuit, nous avons des sources de courant. Cela peut résoudre les courants i1 et I2 par existes. Et j'ai trois ans, je nous aime bien. Donc, si vous vous souvenez de la leçon précédente, vous verrez que tout cela ne fait qu'un seul nœud, n'est-ce pas ? Celui-là. Donc, si j'applique KCL, disons qu'un courant total entrant est égal au courant total sortant. Je peux donc dire qu'en saisissant i1, en saisissant I3, et à tous ceux qui vivent, faisons en sorte que ce soit un signe négatif, I2 négatif et négatif, j'ai enseigné tout cela égal à z. Nous avons donc une équation qui représente la relation entre ces courants. Vous pouvez donc voir I total plus i2. Comme ce sont les signes négatifs, nous pouvons les faire passer de l'autre côté. Ce sera donc i2, i2, i2 égaux à I1 plus I trois. Ou tu peux ajouter ceci, prendre celui-ci de l'autre côté, pour que ce soit enseigné et égal à I1 plus I3 moins deux. Parlons maintenant de la loi de tension de Kirchoff. Loi de tension de Kirchoff, similaire à la KCL. Mais alors, au lieu de traiter les courants, nous traitons les tensions. Dans cette loi, il est dit que la somme algébrique de toutes les tensions autour de cette clause, la bosse ou d'une boucle est égale à zéro. Ou la somme de la chute de tension égale à la somme des augmentations de tension. Donc, si nous appliquons la somme KVL de toute la tension dans un lobe égale à zéro. Donc, si vous regardez ce circuit, nous pouvons l'obtenir ou l'appliquer, cela vous donne un prêt. Quels sont les avantages de cette loi ? Et nous nous disons d' obtenir la relation entre les tensions à l'intérieur d'un cercle. Vous avez donc deux options. Commençons d'abord par celui-ci. Je n'utilise pas celui-ci. Je n'utilise pas celui-ci. Généralement parce que parfois dans les circuits électriques, nous avons des éléments qui fournissent énergie électrique ou qui sont absorbés par l'énergie électrique. Il est donc difficile d'appliquer celui-ci. Cependant, vous constaterez que nous appliquerons un autre message qui vous facilitera grandement la tâche. Pour nous. Vous pouvez voir une mention de la chute de tension égale à la somme des augmentations de tension. Alors, qu'est-ce qui cause une chute de tension ? Résistance ? Toute résistance entraîne une chute de tension. Je dis donc V2 plus V3. Et cet élément, que je ne connais pas, supposons qu'il provoque une chute de tension égale à la somme des augmentations de tension. Ce sont les sources qui en font une augmentation de tension. Nous disons donc v1 plus v quatre. D'accord ? Maintenant, souvenez-vous, il s' agit d'un message indiquant une chute de tension. Quelques mentions de la chute de tension égale à la somme des augmentations de tension. Et parfois, dans les circuits électriques, cela peut prêter à confusion. Parfois, vous ne savez pas si la tension de la source elle-même baisse ou si la tension d'alimentation est totale. Il existe certains circuits électriques que vous ne pouvez pas identifier. Alors, ce que je vais faire dans la méthode suivante, ou les méthodes générales que je vais utiliser dans tout le cours. Ici. Nous postulons. Nous avons cette grande boucle, non ? Il s'agit d'une grande boucle. Vous avez maintenant deux options. Des concentrateurs, s'il te plaît. Vous avez deux options, soit faire une boucle dans le sens des aiguilles d'une montre, soit dans le sens inverse des aiguilles d'une montre. Ils vous donneront la même réponse. Mais j'utilise généralement dans le sens des aiguilles d'une montre ou dans le sens général ou j' utilise une boucle dans le sens des aiguilles d'une montre. Voyons donc comment je peux appliquer cela. Je vais donc appliquer une boucle dans le sens des aiguilles d'une montre comme celle-ci. D'accord ? Alors, comment vais-je appliquer la boucle KVL ? Alors d'abord, je vais y aller comme ça. Je vais dans le sens des aiguilles d'une montre, d'accord ? Je vais donc mentir qu' il existe face à la V1 à la V1. Donc je vais y aller comme ça. J'ai rencontré V1. D'accord. Quelles données d'attribution ai-je vues ? Que j'ai rencontré ? Les premiers signes que j' ai vus sont négatifs. OK, donc quand j'ai fait une boucle dans le sens des aiguilles d'une montre, alors j'y vais et la viande plutôt que moins une. Je dirais donc ici V1 négatif. Alors je vais continuer comme ça. Et la phase plus Forest V2. Je dirais donc plus deux. Ensuite, je vais continuer comme ça et la moyenne plus V3. Donc je dis plus trois. D'accord ? Alors je continue comme ça. Et la viande négative V4, négative V4. Ensuite, je vais continuer ainsi, avec la moyenne plus V5, donc je dis plus v phi égal à z. Il s'agit donc d'une somme de toutes les valeurs de Walter égales à zéro. D'accord ? Vous pouvez donc voir ici, si vous regardez cette équation et celle-ci, vous pouvez voir que nous avons v2, v3 et v5, V2, V3, V5 égal à V1, V4, V1, V4, V4, V4, ou la somme de la baisse égale à l'offre. D'accord, c'est donc une méthode beaucoup plus simple, même si vous ne savez pas s'il s'agit d'une source ou d'une fourniture, vous pouvez simplement appliquer ce message. D'accord ? D'accord. Donc, ici, nous pouvons voir la somme de toutes les tensions en utilisant la pente, vous obtiendrez cette équation. Celui-ci est similaire à celui-ci. Dans la prochaine leçon, nous aurons donc quelques exemples la loi de tension de Kirchhoff et loi actuelle de Kirchhoff pour comprendre comment appliquer ces lois. 14. Exemples résolus 2: Bonjour à tous, Dans cette leçon, nous aurons quelques exemples sur Zach, KVL et KCL. Pour le circuit illustré, trouvez les tensions V1 et V. Nous avons donc une alimentation, nous avons notre résistance 2 ω, et nous avons une résistance 3 ω. Donc, ce que je vais faire dans premier temps, c'est que vous appliquerez KVL. Nous avons appris jusqu'à présent la loi d' Ohm et le KVL, le KCL, n'est-ce pas ? Donc, si j'ai besoin de tensions, j'appliquerai une mise en garde. D'accord ? Alors, comment puis-je faire ça ? Tout ce que vous supposerez est un courant dans le sens des aiguilles d'une montre, axe Y. D'accord ? En supposant que le courant circulera comme ça. Je suppose donc une boucle dans le sens des aiguilles d'une montre. D'accord ? OK, Nice. Alors, comment puis-je écrire l'assemblage de l'équation tel que nous l' apprendrons dans le sens des aiguilles d'une montre, n'est-ce pas ? Nous allons donc comme ça dans le sens des aiguilles d'une montre. Nous émettons d'abord moins deux , moins deux, puis je pars comme ça. Et la moyenne plus V1 plus V1. Alors l'Angola existe et la viande négative v2, négative V2 égale à quoi ? Égal à z. Nous trouverons donc ceux qui nous aiment. Donc, ce que j'ai fait, c'est que je l'ai écrit sous la forme de quoi ? V1 et V2. D'accord. C'est le premier point. deuxième point est la façon dont vous allez l' écrire sous forme de courant. Vous aurez donc ici moins deux , puis le courant circulant ainsi à travers la résistance. Alors on dit « I à I plus deux » et on y va comme ça. Le courant traversant le 3 ω, ce sera donc trois. Donc plus trois égal à zéro. Cette équation est similaire à celle-ci. Vous pouvez donc voir le courant se dérouler comme ça. Le panneau sera donc dans le port d'entrée. Donc ça entre comme ça, donc ce sera I. Donc V1 sera multiplié par deux par le courant. Ici, vous pouvez voir ce courant se dérouler comme ça. Donc, cette science devrait être plus, moins la tension, disons v trois. Alors la v3 devrait être égale à quoi ? Égal au courant multiplié par la résistance ou trois. Cependant, vous pouvez voir que nous avions ici une direction opposée, une direction négative, une direction négative. Donc V2 sera moins trois I1. Donc V2 est négatif 3,1, donc ce sera un avantage. Quoi qu'il en soit, tu verras comme ça. Nous avons donc V1 égal à I, V2 égal à moins trois. Vous pouvez voir que V2 est égal à trois. Donc V2 est égal à moins trois. D'accord ? Donc, en appliquant KVL moins 20 plus V1 moins V2 égal à zéro. Et en substituant cette valeur, nous aurons cette équation. Cette équation. Le courant sera donc de quatre et deux paires. Donc, si je souhaite obtenir V1 et V2, je vais prendre cette valeur et la remplacer ici. Comme ça. D'accord ? Encore une fois, normalement, nous avons un courant qui arrive comme celui-ci. Disons actuel. Ainsi, ce courant entrant dans la résistance dont le sinus, le sinus sera une chute de tension sera de plus, moins, comme ceci, plus moins la chute de tension. Quelle en est la valeur ? C'est la valeur qui sera égale à 2 ω multipliée par le courant, elle sera donc trop élevée. Vous pouvez donc voir plus moins et V1, le même signe, plus moins V0. V1 sera égal à deux y. même courant traverse ainsi les trois ohms. Alors, on y va comme ça. Ce sera donc plus moins la chute de tension devrait être multipliée par trois par son occurrence là où vous vous trouvez. Cependant, vous pouvez voir que V2 est opposé au signe d'origine. Donc V2 sera moins trois. D'accord ? Prenons un autre exemple. Même idée ici, trouve une tension V nulle et le courant dans le circuit. Alors, qu'allons-nous faire ? Vous allez présenter une nouvelle demande. Le KVL nous apprécie. Dans le même sens que le courant. Donc d'abord, si tu y vas comme ça, vas-y comme ça. Faisant face en premier. Ici, nous avons un courant, un courant continu, un courant. Ce courant a donc été multiplié par 6 ω. On peut donc dire six et moins 12,4. Et dans le sens des aiguilles d'une montre, plus deux V zéro plus deux V zéro. Sur cette base, quatre à zéro, non ? Si nous appliquons KVL. Vous pouvez donc voir qu'ici, le creux dont on parle sera comme ce 12e négatif pour I à V zéro -4,6. Oh, d'accord. Il s'agit maintenant de la première équation. Nous avons besoin d'une autre équation car nous avons deux variables. Nous avons besoin de V zéro et nous avons besoin, donc nous avons V zéro et I. Alors, quelle est la relation entre le nœud V et le courant ? Vous pouvez donc voir le courant s' écouler comme ceci, comme ceci, comme ceci. Ainsi, lorsque le courant passe à six ohms, cela entraîne une chute de tension négative. Le point d'entrée est donc un positif de la tension à chuter. Alors, qu'est-ce que la chute de tension ? Plus moins, ce sera six. D'accord ? Cependant, vous pouvez voir que V rien n' est toujours un signe que je le suis. Je l'ai fait. D'accord ? Cela signifie donc que V zéro sera moins six. Donc V n'est égal à moins six au-dessus des orteils ou dans la direction du courant. D'accord ? Alors, que va-t-il se passer ? Nous allons remplacer celui-ci ici. Nous obtiendrons le courant et les formes du courant, nous obtiendrons la tension. D'accord ? Maintenant, prenons-en un autre. Nous avons ce circuit. Nous avons une source actuelle. Source actuelle. Ne vous inquiétez pas pour cette forme. Nous en apprendrons davantage à ce sujet dans ces sources dépendantes et indépendantes. Et nous avons une résistance de 4 Ω, d'accord ? Nous avons donc besoin de ce dont nous avons besoin, moi rien et V rien. Vous pouvez donc voir que je n'ai rien en descendant comme ça. Cela provoquera donc une baisse de tension de plus, moins. La chute de tension ne servira donc à rien. La direction va comme ça. Et vous pouvez voir que le nœud V a le même signe que la chute de tension. Donc V rien ne sera égal à quatre I zéro. C'est la première équation. Deuxième équation. Comment puis-je l'obtenir auprès de KCL ? Vous pouvez voir que ce gros nœud ici, ce gros nœud ici, a un courant entrant et sortant. Vous pouvez donc voir que pour un 0,5 ou un inode entrez trois et portez l' entrée et la sortie. Donc, ce que je peux dire, c' est qu'il est fait mention de l'entrée actuelle, qui est de 0,5 plus trois, et portent que toute cette entrée est égale au courant sortant, qui est le nœud trois et la bière. Donc 0,5 I plus trois égal à zéro. À partir de là, nous pouvons obtenir tous les nœuds et les remplacer ici pour obtenir V nul. Vous pouvez donc voir ici l'équation du KCL 0,5 I zéro plus trois égal à I zéro. Je suis donc sourd aux classiques et en les substituant dans cette équation, on obtient la valeur de la tension. Dans cette leçon, nous avons donc résumé les exemples du KVL et du KCL. 15. Division de tension, Division actuelle, analogie entre la résistance et la conductance: Salut tout le monde. Dans cette leçon, nous parlerons des résistances en série et la division de tension ainsi des résistances beurrées et de la division du courant. C'est donc un début. Donc, si nous avons une source de tension comme celle-ci, et avons-nous deux résistances en série ? Vous pouvez voir le OneNote acclamé. Et vous pouvez voir que le courant traversant R1 similaire au courant traversant R2. Les deux sont donc en série. Maintenant, la question est je voudrais prendre R1 et R2 et ajouter une seule résistance équivalente. Quelle sera la valeur de cette résistance ? Qu'allons-nous faire ? Tout d'abord, nous verrons que la résistance équivalente de toutes les résistances connectées en série est une somme de la résistance individuelle. Alors, qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que l'équivalent R est égal à R1 plus R2. Maintenant, voyons où l'avons-nous trouvé ? Nous avons donc le courant qui traverse R1. Donc V1 est égal à i, R1 et v2 est égal à i2, r2. Commençons maintenant par appliquer KVL. Nous avons donc notre KVL dans le sens des aiguilles d'une montre comme ceci. Vous constaterez que si nous appliquons , cela me donne beaucoup de choses comme ça. Vous constaterez que nous avons d'abord un V. Et l'objectif x est plus V1 plus V2 égal à zéro. Nous verrons donc que la somme de la tension est égale à V1 plus V2. La tension d'alimentation est donc divisée en une tension aux bornes R1 et la tension aux bornes de R2, V égale à V1 plus V2. Et nous savons que V1 est I R1 et V2 est i2. Donc, à partir de là, nous avons tout entre deux crochets, R1 plus ou Chew. À partir de là, le courant total circulant montre un circuit de résistance en série. Ce sera l'offre divisée par la résistance totale. Et aussi la tension. tension d'alimentation sera le courant multiplié par la résistance équivalente. D'accord ? Ce que nous pouvons en tirer, c'est que la résistance équivalente d' un circuit série est égale à la somme des deux résistances ou plus. D'accord ? Donc, comme vous pouvez le voir ici, v, Le quatrième circuit est égal au courant multiplié par la résistance totale, qui est R1 plus R2, qui est similaire à ce circuit, qui est entièrement multiplié par équivalent R. Donc, à partir de là, nous pouvons voir que l'équivalent R est R1 plus R2. Donc, si vous avez un circuit, par exemple pas seulement R1 et R2 et R3, R4, R5, quel qu'il soit, la résistance équivalente dans un circuit en série sera la somme de toutes les résistances. D'accord ? Donc, si nous avons un groupe de résistances, leur somme est la résistance équivalente. Nous pouvons donc supprimer toutes ces résistances et n'ajouter qu'une seule résistance. Et si je voulais obtenir les versions V0, V1 et V2 ? Vous pouvez donc voir que v1 est simplement égal à V0. V1 est égal au courant multiplié par R1. Et nous savons que le courant lui-même est égal à alimentation divisée par la résistance totale, R1 plus R2 multiplié par R1. D'accord ? Vous pouvez donc voir que v1 est égal à la tension d'alimentation multipliée par R1 divisée par R1 plus R2. D'accord ? Même idée. Vous constaterez que v2 est égal à R2 multiplié par la tension divisée par la somme des résistances, c'est ce que nous appelons la division de tension. D'accord ? Maintenant, si vous voulez vous en souvenir beaucoup plus facilement, simplement si je veux la tension V1, d'accord ? Donc je dis que v1 est égal à la tension d'alimentation, tension d'alimentation appliquée, qui est V, d'accord ? Multipliez-le par une tension aux bornes de la résistance requise. J'ai donc besoin de la tension V1, qui est la tension aux bornes de R1. Je dis donc R1 divisé par le total des résistances. D'accord ? Ce sera donc R1 plus R2. OK, maintenant disons que vous avez une autre résistance, R3, alors ce sera R1 divisé par R1 plus R2 plus R3. Donc, somme de toutes les résistances à l'intérieur du circuit. Vous pouvez voir que la tension de n'importe quelle résistance, disons v n, sera la résistance R n, qui est la même résistance à laquelle nous mesurons notre tension multipliée par alimentation Czar divisé par le nombre total de résistances à l'intérieur de notre cellule. Maintenant, pourquoi ? Parce que vous verrez que V est divisé par R1 plus R2 plus jusqu'à notre n. Cela nous donne le courant total. Lorsque nous prenons le courant et le multiplié par la résistance, nous obtenons la tension. D'accord ? Parlons maintenant des résistances parallèles ZAP. Nous avons donc dit que si deux résistances sont parallèles, si elles ont le nœud numéro un, a et B sont les mêmes nœuds de R1 et R2. Donc, si nous avons une alimentation V connectée à R1 et R2, la tension ici est égale à V, ce qui est similaire à l'alimentation. Et la tension aux bornes de R2 est également V K. Pourquoi ? Parce qu'ils sont parallèles les uns aux autres, R1 à R2 sont parallèles à l'alimentation. ont donc tous la même tension. Désormais, le courant sortant de l'alimentation sera divisé en deux carbones. Vous pouvez voir que le courant circule comme ça, il a deux voies. Une partie passera par R2 et une partie du courant passera par R1. Alors y existeront, ils existeront, puis ils seront collectés à nouveau et reviendront, choisissez un négatif de l'offre. D'accord ? Donc, tout d'abord, nous avons dit que la tension de l' alimentation est similaire à la tension aux bornes de la résistance R1 et de la résistance R2. Donc, quelle est la tension de cette résistance est I1, R1, et celle-ci est i2, r2, ce qui équivaut à une alimentation nulle car elles sont toutes parallèles. Maintenant, vous le constaterez si je voudrais prendre ces deux résistances et les remplacer par une seule résistance. Quelle est la valeur de cette résistance ? Vous constaterez que la résistance équivalente de deux résistances parallèles est égale au produit de ces résistances divisé par la somme. OK, alors prouvons cela. Nous avons donc ce V égal à I1, R1 égal à i2. Notre travail. Maintenant, nous pouvons voir qu'à partir de cette équation I1 est égal à la tension à bornes divisée par la résistance R1. Et i2 est une tension qui est V divisée par R2. Comment pouvons-nous appliquer le KCL ? Si nous appliquons KCL à ce nœud ici, le nœud a, vous constaterez que l'entrée actuelle, vous pouvez voir que tout cela est le nœud a, d'accord ? Tout ça. Vous pouvez voir cette entrée actuelle, qui est égale au courant total sortant. Je suis donc égal à I1 plus I2. I1 est égal à V sur R1 et R2 est égal à V sur R2. D'accord ? Et le courant lui-même, le courant de tout circuit électrique, est égal à la tension divisée par l' équivalent de ce parallèle. Ce sera donc l'équivalent de V sur R. Vous pouvez donc voir que le courant lui-même est la tension divisée par la résistance équivalente de cette pièce, les i1 et i2, V sur R1 sur R2. Vous pouvez donc voir que ceci, nous avons un V comme facteur commun. Nous pouvons donc prendre V comme facteur commun. Donc, être un sur R1 plus un sur R2 égal à V sur R équivalent, qui est le courant. Maintenant, ce que vous pouvez noter ici, c'est que l'équivalent d'un sur R est égal à un sur R1 plus un sur R2. Donc l'équivalent de la résistance, un sur R, équivalent un sur R1 plus un sur R2. Donc, à partir de là, vous pouvez obtenir que l'équivalent de deux résistances parallèles, n'oubliez pas que les résistances au beurre sont égales à R1, R2, leur produit divisé par leur soumission. D'accord ? L'équivalent de deux résistances de puissance est donc le produit R1, R2 divisé par la somme. Et si nous avons plus de deux résistances ? Dans ce cas, un équivalent sur R sera un sur R1 plus un sur R2 plus un sur R3, plus un sur R4 et ainsi de suite. Ce rôle est nul pour deux résistances parallèles. Si nous étendons cela à un cas général, vous pouvez voir que pour N résistances en parallèle, ce sera une sur R équivalent à une sur R1 plus une sur R2 jusqu'à une sur n. D'accord. Et si toutes les résistances étaient égales les unes aux autres ? D'accord ? Alors, qu'allons-nous faire ? Donc, si ces résistances sont égales entre elles, vous trouverez cet équivalent R. Nous trouverons donc que l'équivalent R est une résistance divisée par le nombre total de résistances. Alors, comprenons cela. Si vous regardez cette équation ici, disons par exemple que nous avons trois résistances, d'accord ? Et ils sont tous égaux aux nôtres. Nous avons donc un sur R, l'équivalent est égal à un sur R1, qui est R, d'accord ? Plus un sur R2 plus un sur R3. Si toutes les résistances sont égales entre elles, R1 est égal à R2 égal à R3 égal r. Nous avons donc une sur R1 plus une sur r plus une sur R. Vous pouvez donc voir que ce sera pas mal trois sur r. Un over ou équivalent. D'accord ? Donc, à partir de cette équation, vous pouvez voir que équivalent R est égal à r sur trois. Vous pouvez donc voir qu'en général, nous avons trois résistances, donc nous le divisons par trois. Donc, si nous n'avons pas de résistances, alors nous serons divisés par n. Vous pouvez voir que N résistances, nous diviserons par n. Alors, que pouvons-nous apprendre de cette semaine seulement en tant que combinaison de batteries ou la formation parallèle de résistances conduit à des résistances plus petites. Vous pouvez donc voir que l'équivalent R est toujours inférieur à la résistance de la plus petite résistance de la combinaison parallèle. D'accord ? Donc, si nous avons par exemple un bras et que nous avons ici 10 ω, alors tous sont équivalents. En utilisant ce rôle, vous constaterez qu'il est inférieur à la résistance la plus faible. D'accord ? Donc, au final, la formation parallèle conduit à des résistances plus petites. D'accord ? Parlons maintenant de la division actuelle de l' AZEK. D'accord ? Donc, ici, vous pouvez voir que le courant V est égal au courant multiplié par l'équivalent R, d'accord ? Et l'équivalent oral est un produit divisé par la somme. D'accord ? Et si je voulais faire passer le courant par R1 et R2 ? Vous pouvez donc voir que cette tension est la tension ici. Et j'ai besoin de I1. I1 sera égal à la tension divisée par, divisée par la résistance R1. D'accord ? Donc, si nous prenons cette tension qui est égale à multipliée par z équivalent R1, R2 sur R1 plus R2 divisé par R1. Vous pouvez voir que cette R1 va de pair avec cette R1. Nous aurons donc R1 égal à R2 divisé par soumission, R2 divisé par la somme. Et pour la deuxième résistance I2, vous trouverez également la même idée, V sur R2, la tension ici divisée par cette résistance. Donc, si vous divisez cela par R2, vous serez distant. Nous aurons donc i R1 sur R1 plus R2. D'accord ? Maintenant, si vous voulez vous en souvenir, si vous voulez vous en souvenir, c' est vraiment très facile. Disons que j' aimerais l'I2 actuel. D'accord ? Ainsi, le courant i2 sera égal à i2 sera égal au courant total. courant total est le courant d'alimentation multiplié par l' autre résistance. J'aimerais donc le R2 actuel. J'utiliserai l'autre résistance, qui est R1, divisée par la résistance totale. Comme vous pouvez le voir ici. Même idée. Si j'ai besoin de I1, ce sera le courant total multiplié par l'autre résistance. Je parle d'IE1. Je vais donc utiliser l' autre résistance, R2 divisée par R1 plus R2. D'accord ? Nous aurons donc cette dernière équation. Maintenant, quelle est l'analogie entre la résistance et la conductance ? Nous avons donc dit que la résistance est inverse de la conductance. Donc, si nous avons deux résistances parallèles ou en général plusieurs résistances parallèles, l'équivalent d'une sur R est une sur R1 plus une sur R2 plus, et ainsi de suite. Ensuite, nous avons dit que G ou que la conductance est égale à un sur R. Nous pouvons donc dire que l'équivalent d'un sur R est égal à g. Un sur R1 est G1, G2, et ainsi de suite. OK, maintenant c'est la même idée. Si nous avons un circuit en série, notre équivalent est égal à R1 plus R2 plus, et ainsi de suite. Notre équivalent sera donc un sur J équivalent à R1 serait un sur g1 et ainsi de suite. Même idée pour la division actuelle de Zack, vous pouvez voir que tous u1 est égal à R2 sur R1 plus R2 et id est égal à R1 sur R1 plus R2. Maintenant, vous pouvez voir qu' ici c'est confus. C'est tout le contraire. Au lieu de R, nous utilisons g. Et puis au lieu de R2, nous utilisons g un. Et puis au lieu de R1, utilisez J2, tout est inversé. D'accord ? C'est donc juste pour vous aider à voir la différence entre l'utilisation résistance et de la conductance. Donc, en général, bien sûr, dans tous nos problèmes, nous utilisons donc les équations de résistance, les équations de la résistance. Enfin, parlons du circuit ouvert et du court-circuit. Maintenant, si vous les regardez sur rivage pour le vendre d'abord, d'accord, nous avons donc une résistance pour garantir le circuit. J'ai montré le circuit. Alors, que signifie un court-circuit ? Il a une résistance nulle. Nous avons donc R1 avec une certaine valeur et parallèle à celle-ci, R2 avec une résistance nulle, d'accord ? Nous avons maintenant un I1 actuel et l'actuel i2. Donc biologique, biologique, au courant, il choisit la résistance la plus faible. Supposons que la majeure partie du courant aille à la plus petite résistance. Vous pouvez donc voir que nous avons une résistance nulle et une résistance plus grande. C'est tellement biologique que ce courant total passera par ce court-circuit pour revenir à l'alimentation. D'accord ? Maintenant, pourquoi les équations sont simplement C'est vraiment très facile. Disons que j'ai besoin d'i2. I2 est égal à l'alimentation multipliée par, si vous vous souvenez, la résistance R1 divisée par la résistance totale R1 plus R2. Et nous savons que R2 est égal à zéro. Donc E multiplié par R1 sur R1 nous donne un. Il sera donc égal à I. Le courant i2 sera égal au courant d'alimentation. Vous en utilisez un par exemple, d'accord ? Ou E1 égal au total des multiplicateurs actuels ? Bon sang, j'ai besoin que le courant passe par R1. Ce sera donc l' autre résistance, R2 par le total des résistances. D'accord ? Nous savons maintenant que R2 est égal à zéro. Cette partie sera donc égale à zéro, sorte que le courant sera égal à z. Donc, ce que nous pouvons apprendre, c'est que tout le courant, s'il y a un court-circuit, souvenez-vous de ceci, c'est vraiment très important. Si vous avez un court-circuit en direction de la résistance, nous pouvons retirer cette résistance. Il n'existe pas du tout, comme s'il n'existait pas. Donc, comme si notre circuit devait être quelque chose comme ça, d'accord, nous n'avons pas cette résistance. D'accord ? Et qu'en est-il d'un court-circuit ? Nous avons donc parlé de court-circuit. Parlons du circuit ouvert. Car le circuit ouvert, comme vous pouvez le voir ici, sont deux circuits ouverts et nous avons déjà appris qu'un circuit ouvert signifie une résistance infinie. Alors, comment se comportera le courant ? Alors stockons simplement, pour acheter le courant ici. Comme nous l'avons déjà dit, un courant nul passe par un circuit ouvert parce que le courant ne passe pas par cet entrefer et n'y va pas. Il peut le faire. Le courant ici devrait donc être nul. Comment puis-je le prouver ? Simplement, i2 est égal au courant total multiplié par une autre résistance, R1, divisé par la somme des deux résistances, R1 plus R2. Maintenant, r2 lui-même est égal à l'infini, et tout ce mot par infini nous donne zéro. Donc i2 sera égal à z, d'accord ? D'accord. Qu'en est-il de I1 ? I1 égal au courant total multiplié par l' autre résistance R2, divisé par la résistance totale R1 plus R2. Maintenant, dans ce cas, vous constaterez que les deux se rapprochent de l'infini. D'accord ? Nous avons donc ici l'infini et nous avons ici aussi l'infini. Donc, ce que nous pouvons faire dans ce cas, simplement dire qu'en utilisant la limite tendant vers infini lorsque nous avons deux paramètres ou comme ça, cela équivaudra à multiplier par un. D'accord ? Cela sera conduit de la fin à un à partir de la limite Quand deux termes seront-ils infinis ? Le courant total I1 sera donc similaire à la courbe d'alimentation. D'accord ? Dans cette leçon, nous avons donc parlé des résistances parallèles, la division de tension, du circuit ouvert et du court-circuit. Et dans la prochaine leçon, vous aurez quelques solutions avec des exemples sur la résistance des tsars. Et comment les combiner ? 16. Exemples résolus 3: Bonjour à tous, Dans cette leçon, nous allons avoir quelques exemples de solvants sur les zéros et les résistances parallèles. OK, alors commençons par avoir ce socket ici. Et j'aimerais savoir quelle est la résistance équivalente. J'aimerais remplacer toutes ces résistances par une seule résistance. vous inquiétez donc pas pour quoi que ce soit, les utilisateurs doivent procéder étape par étape. D'accord ? Donc, si nous regardons ce circuit, vous constaterez que la chose la plus proche que vous puissiez voir est que vous pouvez voir que 1, ω et les cinq ohms sont en série, n'est-ce pas ? Ce sont des séries les unes avec les autres. On peut donc dire que cette partie, elle est équivalente, vaut 6 ω comme ça. D'accord ? Maintenant, qu'en est-il de celui-ci ? Nous avons les deux dans mes exercices. D'accord ? Et vous constaterez que dans cette partie, vous verrez que ce nœud, premier et le deuxième nœud, vous verrez que le six ohms est parallèle aux trois propres. Nous n'avons donc aucun équivalent comme celui-ci. Disons que R est équivalent à un , soit six ohms parallèlement aux trois ohms. Et puis nous aurions, il y a 4 ω et 8 ω. D'accord ? Commençons donc étape par étape. Nous allons donc commencer par celui-ci. Vous pouvez voir que nous avons six ohms parallèles aux trois. Leur équivalent sera un produit zéro divisé par produit de sommation nul divisé par la sommation. signe signifie que six ohms sont parallèles, ces deux lignes parallèles signifient le parallèle, d'accord ? Donc, ce simple signifie parallèle. D'accord ? Ainsi, six ohms parallèles au produit moyen à 30 divisé par la somme nous donnent 2 ω. D'accord ? L'équivalent de cette partie est donc 2 ω. Alors, comment puis-je ajouter cette résistance ? OK, donc si je souhaite supprimer cela et ajouter une résistance équivalente, c'est vraiment très facile. Tout ce que vous avez à faire est supprimer toute résistance telle que six ohms. Je vais le supprimer comme s'il n'existait pas comme ça. Les bateaux font 2 ω au lieu des trois comme ça. Nous aurons donc la série à deux ohms avec les deux. D'accord ? Vous pouvez voir que 1,5 sont des séries les unes avec les autres, donc leur équivalent est une somme nulle de 6 ω. D'accord ? Vous constaterez donc que notre circuit sera composé de quatre. Comme vous pouvez le voir dans cet équivalent 6 ω se termine par une série de 2 ω avec 2 ω supplémentaires. D'accord ? Donc, à partir de ce socket, vous pouvez voir que la somme de 2 ω, 2 ω, donc zéro, sera de 4 ω. D'accord ? Nous avons donc cette partie, leur équivalent est de 4 ω. Donc, ce que je vais faire, changer l' une des résistances, la c'est changer l' une des résistances, la rendre à 4 ω, et l'autre comme si elle n'existait pas, comme s'il s'agissait d'un court-circuit comme celui-ci. D'accord ? Donc, en parallèle, nous annulons l'autre résistance. En série, nous ajoutons un court-circuit. D'accord ? D'accord. Nous avons donc maintenant quatre ohms, ce qui équivaut à cette partie. Bien sûr, un avant-bras est parallèle aux six ohms, non ? Vous pouvez voir que l'avant-bras est maintenant parallèle au 6 ω. Il existe donc un équivalent leur produit divisé par une somme nulle. Cela nous donnera donc 2,4 ω. Donc, ce que je vais faire simplement, je vais faire comme ça, faire en sorte que celle-ci en circuit ouvert annule l'une de ces deux résistances et le bateau au lieu de six ohms, nous allons faire ce 12,4 comme ça. Vous avez donc 4 ω deux points 4,8. Donc, si vous regardez ce circuit, quelle est la résistance équivalente ? Il s'agira d'une série de quatre ohms la série 2,4 avec une tonalité, ce qui signifie que la sommation est nulle comme celle-ci. Maintenant, prenons-en un autre. Si vous avez ce circuit et que nous aimerions obtenir la résistance équivalente R a P, qui est une résistance entre ce point et l'autre point entre a et P. Nous avons donc ici un stratagème comme ces tensions sont également, par exemple et j'aimerais obtenir la résistance équivalente de cette pièce. D'accord ? D'accord. Alors ne t'inquiète pas pour ça. Il est vraiment très facile d'appliquer ce que nous avons appris. Donc, ce que vous pouvez voir ici, c'est que nous avons série de 1 ω avec un cinq. Ils seront donc équivalents à un plus y, soit 6 ω. Et cela fait de tous les autres un court-circuit comme celui-ci. Comme ça. Alors, si nous examinons cette partie, cela semble complexe, mais c'est vraiment très facile. Si vous regardez les trois et les six ohms, vous pouvez voir que z a le même nœud initial et la même note finale. Vous pouvez donc voir que c'est un six ohms et c'est un trois ohms. Alors, qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que six ohms sont parallèles aux trois propres. Et si vous regardez celui-ci, celui-ci ici, vous pouvez voir que quatre ohms et le 12 sont allumés, vous pouvez voir le point initial et le nœud final. Donc, à partir de là, nous en avons quatre en parallèle au 12 volts. D'accord ? Donc, ce que vous pouvez voir, trois parallèles aux six ohms nous donnent 2 ω. Et le 12 ohms parallèle aux quatre ohms nous donne 3 ω. Alors, comment puis-je dessiner cela simplement ? Vous supprimerez n'importe laquelle de ces résistances et les ions disparaîtront du dessin. Vous pouvez voir que cette partie est également série les unes avec les autres, comme nous l'avons dit précédemment. Vous pouvez donc voir qu'une série vaut cinq, ce qui nous donne six ohms. Maintenant, nous avons un bras ici, comme celui-ci, et nous avons un court-circuit ici. Court-circuit ici. Maintenant, ces deux sont parallèles l'un à l'autre. Nous supprimerons donc tout cela comme s'il n'existait pas. Supprimez complètement celui-ci. Et puis au lieu de 3 ω, on a quoi ? Nous devons le supprimer et en ajouter deux. Nous avons donc cette partie 2 ω et nous avons supprimé la résistance d'origine ici. Pour la deuxième partie, quatre ohms parallèles à ce monde pour tous, on peut supprimer celui-ci comme s'il n' existait pas et remplacer le 4 ω par les trois. Vous verrez donc 3 ω et nous avons supprimé cette branche. D'accord ? Maintenant, qu'est-ce qu'une étape supplémentaire, vous pouvez voir, c'est que les trois sont parallèles à quoi ? Batterie ? Jusqu'aux six ohms. Même nœud initial, même nœud final. Trois puissances 26 sont donc nulles. La multiplication divisée par z est une mission. Donc, ce que nous pouvons faire, c'est simplement détecter comme le R en parallèle, nous pouvons supprimer l'un d'entre eux comme ceci. Pourquoi existe ? supprimer ? Et puis au lieu de 3 ω, nous ajouterons deux bras comme celui-ci. Donc tu en aurais dix. Nous avons un bras, j2 ohms. Et avec l'outil de ce dessin, vous pouvez voir qu'un bras est en série avec ce 2 ω. Une série était de 2 ω. Une somme nulle nous donnera 3 ω. Ils sont donc équivalents. Nous allons faire de celui-ci un court-circuit comme celui-ci. Retirez-le, assurez-vous que le circuit fait tourner et cela nous fait un 3 ω. D'accord ? Nous aurons donc, alors, quelque chose comme ça, puis ohms. Nous avons 2 ω et nous avons trois vies propres qui existent. Vous pouvez donc voir que le bras est parallèle au 3 ω, même initiale, même fin. Vous pouvez voir le même dessin ici. Comme vous pouvez le constater. Posséder le para aux trois. Encore une fois, trois parallèles à six, cela nous donne une série de 2 ω alors que 1 ω nous donne 3 ω. Il y a donc aussi ces marques. Cette partie devient quoi ? 3 ω, comme vous pouvez le voir ici. Et deux parents à trois nous donnent 1,2. Nous pouvons donc supprimer l'un d' entre eux et ils fabriquent l'autre 11,2 ω. L'équivalent sera 10 ω plus 1,2 ω. La résistance équivalente sera de 11,2. D'accord ? Dans cette leçon, nous avons donc discuté du ZAB, quelques exemples de solvants sur les résistances. 17. Delta Wye et Wye Delta: Bonjour à tous, Dans cette leçon, nous allons commencer à parler de cette connexion delta Y. Vous constaterez donc qu'il existe certaines situations que vous trouverez dans l'analyse des circuits. Les résistances Windsor sont plus belles en parallèle qu'en série. Ainsi, à titre d'exemple, vous verrez cet outil transformer cette étoile, vous pouvez voir qu'il s'agit d'un Y ou d'une connexion en étoile. Et vous pouvez voir une connexion delta ou Pi. Donc celui-ci, delta ou pi sont similaires. Et l'étoile, l'étoile ou le y sont similaires à chacun d'entre eux. Parfois, nous l' appelons formation en T. Vous pouvez voir que si vous regardez ces deux circuits ou celui-ci pour les circuits, vous constaterez que les résistances R1, R2, R3 ne sont pas en série ou en motif. De plus, a, B ou C ne sont pas en série ou en parallèle. Maintenant, comment ça se passe ? Si vous regardez R1, par exemple, vous pouvez voir que si vous regardez R1 comme ceci, courant circule comme ça, d'accord ? D'accord. Maintenant, R un est R1, R2 ou non. Ce n'est pas grave. Y, z ont le même nœud initial. Cependant, le courant qui circule ici n'est pas le même courant qui traverse R2. Ils ne sont donc pas en série. La deuxième question, tous les nœuds parallèles ne sont pas parallèles. Pourquoi ? Parce qu'ils n'ont pas le même nœud initial et le même nœud final. Cela signifie donc que R1 et R2 ne sont pas parallèles et en série. Dans ce cas, il est donc difficile d'analyser les circuits de cette manière car ils ne sont pas sérieux. Ou cependant, cette formation ou la formation y, la formation z ou t ou la connexion en étoile peuvent être transformées en connexion delta. Et cette connexion qui nous aidera à simplifier notre prise électrique. Nous pouvons donc le changer à partir de ce matériau étranger, celui-ci ou de celui-ci à celui-ci. Cela nous aidera à simplifier nos prises électriques. D'accord ? Commençons donc par en apprendre davantage sur ce delta vers la transformation. Disons donc que j'ai un delta a, c, b ou a, b, c, peu importe ce que c'est, vous pouvez voir ce triangle, celui-ci représentant une connexion delta. Maintenant, ce que je voudrais, je voudrais convertir en connexion Y. Alors, comment puis-je le faire simplement Je pars de chaque point où vous pouvez voir un être invisible. Étendez notre résistance. J'ai donc dessiné la première résistance comme celle-ci, puis la deuxième résistance comme celle-ci, puis la résistance comme celle-ci, et toutes sont connectées à un point, qui est alors un point neutre. Nous disons « n » pour le point neutre. Ensuite, ce que nous allons faire lorsque nous aurons obtenu la valeur de R1, R2, R3, nous pourrons simplement supprimer la formation delta et nous n'aurons que notre connexion Y. D'accord ? Alors, comment se fait-il que R1, R2, R3 trouvent simplement en utilisant ces équations. Ces équations, vous pouvez voir R1, R2, R3, R1. Rappelez-vous comment puis-je obtenir la formation y à partir d'une formation delta ? Donc, pour obtenir cette branche ou une branche, vous pouvez voir que nous avons à côté la plus proche des deux résistances, R ou C et a ou b. Nous disons donc que R1 est égal à c multiplié par RB ou rp multiplié par RC. Vous pouvez voir RP multiplié par RC divisé par la somme des trois résistances, ou a, B ou C. D'accord ? Maintenant, disons que j'aimerais R2. R2 sera égal à, comme ceci en dessous de la somme des trois résistances, ou a, ou B ou C, ou a, B ou C. Et ci-dessus , vous pouvez voir R2. Quelles sont les véritables résistances à côté, les deux résistances, R ou C et RA ? Nous disons donc RA, RC, comme vous pouvez le voir ici, en ont perdu un, par exemple si j'ai besoin de tous les flux, alors ce sera RA ou B, ou a ou B divisés par la somme. Ceci, comment pouvez-vous transférer ou transformer une connexion Delta ou une formation delta en une formation y ? Soul découvre que chaque résistance du réseau Y, qui est celui-ci, réseau Y, est le produit des deux résistances des deux branches delta adjacentes. Vous pouvez donc voir à côté, vous pouvez voir celle-ci et celle-ci pour R2, RC et RE Pour les trois, ou a ou p, divisé par la somme des trois résistances, ou a, ou B ou C, comme vous pouvez le voir ici. D'accord ? Et si je voulais passer de y à Delta ? Nous avons donc R1, R2, R3. sont tous connectés en forme, ils trois points, a, B et C. Donc, pour tracer un delta, nous dessinons une résistance entre a et la résistance B entre B et C, résistance entre a et D, C. D'accord ? Nous avons Delta et y. Donc si j'ai un y comme ça, vous pouvez comprendre pourquoi vous aimez ça. Comme ça. C'est pourquoi vous pouvez comprendre pourquoi si je veux dessiner un delta, je connecte une résistance entre les points H22 comme ceci, comme ceci. D'accord ? Vous aurez donc cette pièce qui représente un DLT, d'accord ? OK, maintenant j'aimerais avoir ce delta r, C, RA et RB. Alors, comment puis-je faire ça ? abord, vous verrez que nous avons notre a, par exemple , alors que RA, RA, RA seront égaux au produit des deux résistances divisé par sa résistance perpendiculaire. OK, alors qu'est-ce que ça veut dire ? Vous pouvez voir ou a, B ou C. Vous pouvez voir. Nous avons trois résistances pour R1, R2, R3, laquelle est perpendiculaire à RA ? Vous pouvez voir que R1 est perpendiculaire à RA. Nous divisons donc par R1. Vous pouvez donc voir divisé par R1 pour P, par exemple alors que soit celui-ci, la perpendiculaire est R2. Vous pouvez voir R2 former une perpendiculaire ou une position de 90 degrés. D'accord ? Il sera donc divisé par R2. Rc lui est perpendiculaire, c'est R3. D'accord ? C'est donc un premier mot, deuxième partie, qu' allez-vous faire ? Vous allez multiplier chaque résistance. Pi est le deuxième. Vous pouvez voir que ce terme, ce terme et ce terme sont tous similaires. Alors, qu'est-ce que cela représente ? R1 multiplié par R2, R2 multiplié par les trois et tous les trois multipliés par R1. C'est ça. Très, très facile. Donc, par exemple ce sera R1, R2, R2, R3, R3, R1, d'accord ? Divisée par les forces en une, ou nous pouvons dire perpendiculaire, celle qui est très, très éloignée de RA ou perpendiculaire à r. D'accord ? Nous disons donc que chaque résistance du réseau Delta est la somme de tous les produits possibles expliquant pourquoi les résistances en prenaient deux à la fois. Vous pouvez voir R1, R2, R2, R3, R3, R1. C'est tout le produit possible de deux résistances divisé par le contraire. Pourquoi résister ? Vous pouvez voir que celui-ci est opposé à RA. Ou pour C, trois est opposé. Pour ROP, R2 est opposé à celui-ci. D'accord ? Et si Delta et y ou Yor équilibraient le tout ? Qu'est-ce que cet équilibre signifie ? Équilibrés, cela signifie qu'ils ont la même résistance. D'accord ? Donc, par exemple, si quatre est une connexion Y, si nous avons une formation y et qu'elle s'équilibre, cela signifie que R1, R2, R3 sont égaux à chacun de nous. Peut voir R1, R2, R3 égaux à une valeur. Et si ce delta est en équilibre, cela signifie que tous les ARP ou C sont égaux à chacun de nous. D'accord ? Maintenant, dans ce cas, vous constaterez que notre y, la formation y, est égal à un autre delta divisé par trois. Ou chaque Delta est égal à trois fois la résistance. Où l'avons-nous trouvé maintenant ? OK, revenons à l' une de ces valeurs. Regardons donc celui-ci, par exemple, vous pouvez voir que RA est A-delta, n'est-ce pas ? R1r2, toutes nos connexions en étoile, connexion en étoile ou connexion Y. Qu'allons-nous faire maintenant ? Assemblage simple. Vous pouvez voir que toutes les résistances sont égales entre elles et que R1 est égal à RY, R à R Y et également égal à notre y. D'accord ? Donc, si je le remplace ici, nous avons R1, R2, ce qui signifie RY, RY. Ce sera donc notre carré y plus R2, R3, R2 multiplié par les trois est également R y au carré plus R3. R1 est également R y au carré divisé par R1, c'est pourquoi vous pouvez voir que cette partie sera trois, ou y au carré divisé par R1. Ce sera donc trois ou y. Vous pouvez voir ça quand il y en a trois. Les résistances sont équilibrées ou le système est équilibré, qu'il s'agisse d'un delta ou d'une étoile. Vous constaterez que la valeur delta de Delta est égale à trois fois RY. Comme vous pouvez le voir ici. Dans ce cas, lorsque z ou policy ou Windsor, toutes les résistances sont égales les unes aux autres. Dans la prochaine leçon, nous aurons donc quelques exemples résolus pour comprendre pourquoi les transformations delta et large sont importantes dans la simplification de la résistance ou de la pureté circuit résistif. 18. Exemples résolus 4: Voyons donc quelques exemples de solvants sur cette transformation en Y delta. Donc, comme vous pouvez le voir ici dans cet exemple, nous aimerions convertir réseau Delta. Vous pouvez voir ici APC formant un A-delta similaire à un triangle adulte, ou un triangle, ou a, B ou C avec chaque valeur montrant. Maintenant, ce que je voudrais faire, c'est convertir ce réseau en un réseau équivalent, pourquoi un réseau ? Alors, comment puis-je faire ça ? OK, supprimons d'abord ce delta ici. J'ai donc Delta avec une histoire en points A, B et C. Qu'allons-nous faire en premier ? Tu es parti. Il nous faut y de Delta. Je vais donc étendre existence d'une résistance et étendre une autre résistance comme celle-ci, et étendre une autre résistance comme celle-ci. Tous sont combinés en un point, qui est le point neutre. D'accord ? D'accord. Disons par exemple que celui-ci est R un, disons par exemple que celui-ci est deux, et celui-ci est notre chaîne. Vous constaterez donc que R1 est égal à R1. Vous pouvez voir le produit des résistances adjacentes. Vous pouvez voir R1 en plus de RA et RB. Ce sera donc tout a sont B divisé par la somme de la résistance série R a plus R étant plus RC pour R2, par exemple ou à ou à un produit des résistances adjacentes, ou C ou B. Nous pouvons donc dire ou b ou c divisés par la somme ou a plus r p plus ou C, ou trois égaux au produit des résistances adjacentes, ou a, ou C, ou a ou C divisés par la somme de ces réserves de V. Vous pouvez donc voir ici, par exemple vous pouvez voir R1, R2, R3, leur produit divisé par la somme. Cependant, vous le trouverez ici. Dessinons le dernier. Vous pouvez le voir ici. Celui-ci est R1. Ici, je l'écris en tant que R2. On peut donc dire que celui-ci est au lieu d'auto, faisons en sorte que R1, R2, R3, R2 soit R3, d'accord ? Existe. Et ils font du R1 ou un truc comme ça, d'accord ? Nous aurons donc celui-ci aussi. Peu importe, il suffit de taper le nom des résistances. Vous pouvez donc voir que R1 est RB, RC divisé par sommation ou B ou C divisé par sommation, ou à, ou à RCRA. Recra, la guerre, la mission Poisson, ou trois, ou un ou un P, divisent la somme des garçons. Maintenant, si vous regardez ici R1 ou C multiplié par a ou B, R1 ou CRP. R2 est notre c multiplié par RA ou RCRA, ou trois, ou ARB ou ERP, et ainsi de suite. D'accord ? Maintenant, après avoir trouvé les trois résistances, nous avons construit leurs valeurs sur le graphique. Alors, qu'allons-nous faire pour le delta ? Nous retirerons complètement le Delta. Vous aurez donc cette ligne invisible. Il n'existe pas. Nous n'avons que la forme Y. À présent. Prenons un autre exemple pour comprendre cet identifiant. Nous aimerions donc obtenir la résistance équivalente entre a et B et l'utiliser pour trouver la valeur de cette couleur. Alors, qu'est-ce que cela signifie ? Vous pouvez voir entre a et B, nous avons de grosses résistances, d'accord ? Cette partie. Donc, ce que j'aimerais faire, c'est faire que la loi appliquée existe sous 20 v à partir de cet égal actuel. Et nous aimerions remplacer toutes ces résistances par une seule résistance. Comme ça, ils sont équivalents. D'accord ? Le courant sera donc la tension divisée par la résistance équivalente. Nous devons donc d'abord obtenir la résistance équivalente de cette pièce. Maintenant, regardons ce circuit pour comprendre pourquoi y et delta sont connectés, d'accord ? Maintenant, si vous regardez ici, si nous avons un courant sortant de la chaîne d'approvisionnement. heure actuelle, il sera divisé comme celui-ci. C'est notre objectif ici. D'accord ? Et si vous regardez ici, vous découvrirez à quoi cela sert ? Il ira ici et ici. Et puis ça se passera comme ça ou comme ça. D'accord, vous ne tournez pas également le sens du courant. Maintenant, pourquoi ça ? Parce que vous ne savez pas si ces résistances sont en série ou en parallèle, elles ne sont pas sérieuses et ne se déclenchent pas. Pourquoi ? Parce que si vous regardez ici, vous pouvez voir celui-ci. Le formulaire est une connexion, une connexion ou une connexion delta. Vous pouvez voir que ce point est un nœud. Vous pouvez donc le mettre comme ça. Et vous avez des résistances, il en existe dix. Et puis tu as le point n, d'accord ? Et puis la forme phi existe. Et puis le point C, alors nous avons 12,5 lignes. Ce 12.5 était connecté au même pointeur. Donc, si vous regardez cette partie seule, vous verrez qu'il s'agit d'une connexion delta. Même idée. Vous constaterez que cette partie, ce point de connexion est également une autre dette. D'accord ? Vous pouvez donc voir que nous avons deux deltas ici. Et combien d'étoiles ? Si vous regardez ici, vous pouvez voir que cette pièce se forme ou se stocke. Vous pouvez voir que nous avons une résistance, deux résistances, trois résistances connectées à un point, qui est neutre. Nous avons donc ici une étoile pour une autre boutique, celle-ci connectée à celle-ci. Nous avons donc la deuxième étoile. Maintenant, si vous regardez également à nouveau, si vous regardez encore, vous constaterez que ce formulaire de forum est une autre affaire. Maintenant, pourquoi ça ? Parce que vous pouvez voir que nous avons dix connectés au jeudi, connectés à dix. Toutes forment également une connexion delta. Vous pouvez donc voir que nous avons trois deltas et deux étoiles. Alors, comment pouvons-nous faire face à une telle situation ? Vous devez faire un essai et qu'est-ce que je veux dire par là ? Vous devez transformer n'importe quel delta ou n'importe quelle étoile en une autre fois et voir si vous pouvez simplifier le socket. Vous pouvez voir que dans ce circuit, nous avons deux réseaux, celui-ci et celui-ci, et nous avons trois delta 12,3. Alors, qu'allons-nous faire ? Vous aurez de très nombreuses solutions. À titre d'exemple, ils mèneront tous à la même réponse. D'accord ? Par exemple, I. Je vais prendre ce vaste réseau de 510,20 ce réseau Y et le convertir en connexion delta. D'accord ? D'accord. Nous avons donc trois résistances connectées à un point. À quoi ressemblera le delta ? Entre chaque point, nous ajouterons une résistance. Nous en aurons donc une comme celle-ci, disons qu' existe une et une résistance entre a et b comme celle-ci. Donc, ici, si vous regardez ici, nous avons R1, R2, R3, ces résistances, celle-ci est R1, celle-ci est R2 et R3 est 55 ω. Examinons donc d'abord notre circuit. D'accord ? Donc, si vous regardez ce circuit, nous avons la RA, le RP et le RC. Disons donc par exemple disons par exemple R1. D'accord ? Le problème de cet exemple est que je n'ai pas montré notre AARP et notre scène. Disons donc que celui-ci est notre A, celui-ci est RP et celui-ci RC. D'accord ? Alors, pour convertir la connexion en étoile en delta, que faisons-nous ? Quelqu'un ? Nous avons notre a, qui est le premier. Ce sera le produit de toutes ces résistances, chaque paire. Donc cinq multiplié par dix, puis multiplié par 2020 multiplié par cinq. Comme vous pouvez le voir ici. C'est ce que nous allons faire pour chaque résistance, vous pouvez voir cette multiplication 750. Nous utilisons donc la même valeur dans les autres résistances. D'accord ? Maintenant, la deuxième partie est que nous aimerions avoir notre a. Nous avons donc RA, quelle est la résistance la plus proche de deux ? Ce 5 ohms et 21, qui est un faux kyste ou la résistance à celui qui est absent, vaut 10 ω. Nous utilisons donc le 10 ω pour la RAM. Vous pouvez donc voir RA divisée par 10 ω. Nous obtenons donc la première valeur pour RB. Vous pouvez voir que c'est NURS pour deux résistances à 10,5. Donc, qu'est-ce que la résistivité, c'est très, très loin de là. C'est quand T, donc on utilise ça quand T1 pour RC. Quel est cet ordre perpendiculaire entre cette résistance et cette résistance ? Vous pouvez voir que la résistance la plus proche est dix et que la valeur 20 finit par être fausse. Celui-ci fait 5 ω. Nous divisons donc par 5 ω. Donc, lorsque vous calculez tout cela, vous avez 35, 17 points 5.7. Notre a serait donc de cinq, RP de 17,5 et RC de 70. D'accord ? Nous avons donc ce delta entre a c, b, c, a c. b. D'accord, d'accord. Eh bien, pour 0,5 ω c'est pareil, 15 ω c'est pareil. D'accord ? Donc 2 ω, c'est ça. Ensuite, après avoir ajouté le Delta, nous supprimons celui-ci comme s'il n'existait pas. Vous pouvez donc voir que nous aurons ici un trou d'air. Vous pouvez donc voir Delta et le magasin est complètement supprimé. D'accord ? D'accord. Maintenant, qu' est-ce qu'une étape supplémentaire ? Maintenant, comme vous pouvez le voir, comme vous pouvez le voir sur le circuit, vous pouvez voir que la source que vous possédez est parallèle au septième génome. Donc 70 en parallèle à 13, 70 en parallèle à la recherche. Même nœud initial, même note finale. Vous trouverez également que 17,5 et 12,5 sont parallèles l'un à l'autre. Vous pouvez voir le même nœud initial, le même point final. Vous constaterez également que les 5.15 sont parallèles. Vous pouvez voir le même point initial, le même final de 0,15 à 35. D'accord ? Ça fait donc 31. Parallèles les uns aux autres, ils nous donneront celui-ci. Quelle est la prochaine étape ? Nous allons supprimer ces résistances. Donc 70 en parallèle à celui-ci, le beurre à celui-ci nous en donne 21. Donc, par exemple , I. Je vais rendre ce 121 et le supprimer complet. Nous aurons donc cette branche 21, 12 0 point. Pourquoi parallèle au 17.57, 0.2. Je vais donc supprimer complètement celui-ci à titre d'exemple et le remplacer par 7.292. Vous pouvez donc dire 7,29 à 15 non certifiés. Nous supprimerons celui-ci et au lieu de 15, nous ajouterons 10.5. Nous aurons donc 7,29 à 10,5 et 21. D'accord ? Bien sûr, comme vous pouvez le constater cette résistance et celle-ci, notre série entre nous et avec le pays conforme aux normes Cirrus sont meilleures que celle en tête-à-tête. Vous pouvez donc voir que 7,2 et 10,5 ou cirrus et leur combinaison sont parallèles à ceux de T1. Nous aurons donc notre équivalent 9,6 632. Le courant équivalent sera donc tension divisée par cette résistance. D'accord ? D'accord. C'est donc la première solution. Nous transformons cette étoile en quoi ? Dans le delta. D'accord ? Pouvons-nous en avoir un autre ? Oui, vous pouvez prendre n'importe quel Delta, n'importe quel magasin, transformer et voir si vous pouvez simplifier le circuit. À titre d'exemple, nous allons prendre le delta qui est formé de 105,12 0,5. D'accord ? Alors 5.12, 0.5 est celui-ci. Vous pouvez voir ce delta n. J' aimerais le transformer en étoile. Alors, qu'est-ce que tu vas faire ? Nous avons d'abord ce point. Tout cela, c'est OneNote. Je peux donc mettre comme cette résistance, une résistance venant d'ici. La résistance provenant de ce point et le point neutre. Nous avons donc ici trois résistances représentant une connexion Y. D'accord ? Alors, qu'est-ce que tu vas faire ? Dessinons cette première figure. D'accord ? Vous pouvez donc voir que nous avons cette résistance et ces deux résistances. D'accord ? Le premier est donc R a D. Voici donc le D représentant le milieu de phi. Alors faisons celui-ci D. D'accord ? Donc, la première résistance est ce que j'aimerais obtenir, est-ce que R a D. Si vous regardez cette résistance, quelles sont les deux résistances ? Le côté ? Deux résistances sont celles qui sont alors allumées et 12,5. Ce sera donc dix multiplié par 12,5 divisé par la somme, puis multiplié par 12 E15 divisé par la somme pour toutes les valeurs c, d ou c, d, de cette résistance. Vous pouvez voir quelles sont les deux résistances qui se situent à côté d'un point, 5,5. Ce sera donc 12,5 multiplié par cinq divisé par la somme. Comme vous pouvez le constater, même résumé, bien entendu. Pour notre NAD, NAD, les deux résistances, celle située à côté, 10 ω et 5 ω, multipliez ensuite Y5, le maillage de poisson le plus large. Comme vous pouvez le voir ici. Ensuite, vous constaterez que la première résistance est de 4,5 545. Deuxième résistance à 0,273, sources à 1,8 182. Comme vous pouvez le voir, nous avons trouvé les trois résistances. Nous allons donc supprimer celui-ci comme s'il n'existait pas. Nous supprimerons celui-ci comme s'il n'existait pas et supprimerons celui-ci. Vous pouvez donc voir la série 20 avec la résistance ici, série 20 avec la résistance ici. Et vous pouvez voir cette résistance en série avec la 15, cette série de résistances avec la 50. Ensuite, nous avons la dernière résistance connectée à une, dernière résistance connectée à a, et nous avons une sororité ou, d'accord ? D'accord. Donc, vous pouvez voir que cette branche, ces deux résistances sont en série chacune avec la nôtre. Ces deux résistances sont montées en série avec les nôtres. Cette nation combinée et la combinaison de celle-ci sont parallèles l'une à l'autre. Vous pouvez voir le même nœud initial, le même suivant ou non. D'accord ? Vous pouvez donc voir que cette combinaison parallèle à celle-ci est de 1,8 182 plus 20, qui est cette première partie. Et deuxièmement, combiner la nation à 0,273 plus 152,273 plus 15. Donc, produit divisé par sommation, nous allons nous donner cette résistance équivalente de cette pièce. Donc, ce que nous pouvons faire, c'est simplement ajouter une résistance comme celle-ci de 9,642, bien sûr, et mener un sport comme celui-ci. Supprimez cette partie comme suit. Et vous pouvez voir que cette résistance, nous serons en série avec celle-ci se terminant à la formation, sera parallèle. Vous pouvez donc voir que la série 4,454 était 9,6. Vous pouvez donc voir que la série 9.642 était 4.46. D'accord. Et cette formation est une batterie pour le Sergio. Cette branche aspire donc à la cuisine salée. Ce sera donc la soif multipliée par la série Z, la série Salty Multiple Advisors divisée par la somme de toutes les résistances. Nous aurons donc la même résistance équivalente à celle que nous obtenons de la première solution. Notre courant aura donc la même valeur de. Dans cette leçon, nous avons eu un autre exemple de la transformation delta Y. J'espère que vous comprenez l'importance de la transformation du delta Y et pourquoi nous l'utilisons dans les circuits électriques. 19. Application sur les lois de base avec un exemple résolu: Bonjour à tous, Dans cette leçon, nous allons avoir une application sur les résistances. Vous devez donc comprendre que y est une résistance est important, ou pourquoi la résistance est-elle importante ? Cette résistance est utilisée pour modéliser des dispositifs qui convertissent l'énergie électrique en énergie thermique ou en toute autre forme d'énergie. Ainsi, à titre d'exemple, nous pouvons utiliser la résistance pour représenter ce sont des fils conducteurs, Zao, y ou z eux-mêmes, les conducteurs qui transporteront l'énergie électrique. Nous pouvons l'utiliser pour le représenter sous forme d'ampoule. Nous pouvons représenter que le radiateur électrique utilise les résistances, les fours et les haut-parleurs. D'accord ? Tout cela peut être représenté par les résistances. De plus, par exemple, si nous avons un moteur électrique, disons que nous avons un moteur électrique. Ce moteur électrique peut être représenté par une résistance et un autre élément appelé inductance. Nous pouvons le représenter par cette résistance et cette inductance. L'inductance sera abordée dans le cours. D'accord ? Nous utilisons donc la résistance avec un autre élément appelé inductance pour représenter tout élément électrique. D'accord, maintenant vous pouvez également voir que lorsque nous examinons notre maison, dans notre maison, vous constaterez qu'à l'intérieur du mur lui-même, nous avons une prise. La prise est un endroit où je vais ajouter, brancher comme ça et connecter à celle-ci à n'importe quelle charge électrique, disons par exemple un sondage. D'accord. Donc, cette ampoule se branchera sur la prise elle-même ou la prise elle-même prendra les deux bornes et la connectera à notre sondage, d' accord, afin de produire de l'énergie électrique ou fournir de l' énergie électrique à celle-ci balle. Et cette balle nous apportera chaleur et lumière. Nous pouvons donc écouter cette balle, mais une telle résistance. D'accord ? D'accord. Maintenant, vous devez comprendre que généralement, généralement ou chez nous, ce bloc d'alimentation lui-même ce bloc d'alimentation lui-même consiste à connecter nos charges en parallèle. Pourquoi en partie parce que nous aimerions ils aient tous la même tension. Donc, si vous regardez la prise, par exemple vous constaterez que la tension est de 110 volts, par exemple, dans mon pays, de 220 volts. D'accord ? Il s'agit donc d'une différence potentielle ici. Nous nous connectons maintenant à toutes les charges de notre maison en batterie. Pourquoi pour qu'ils aient tous la même tension, soit 220 volts. D'accord ? Maintenant, parfois, dans certaines charges, vous constaterez que nous avons ampoules électriques qui seront connectées en série. somme de toute la tension aux bornes de ces ampoules sera donc la tension aux bornes de ces ampoules sera 220 volts ou de la tension d'alimentation. Il s'agit donc d'un cas général dans notre maison. Nous connectons toutes les charges électriques en parallèle. Et parfois, nous avons un long fil qui a plusieurs ampoules. Ces ampoules seront donc connectées en série. D'accord ? OK, donc ce que nous avons appris , c'est que nous pouvons prendre cette balle et la représenter par une résistance. OK, prenons un exemple. Disons donc que nous avons une batterie, la mienne Volt, et qu'elle y est connectée à des charges parallèles. Vous pouvez donc voir deux ampoules en série, et ces ampoules sont parallèles à une autre parmi 21. D'accord ? Vous pouvez donc voir que ce sondage consomme 515, quoi ? Cette boule, mais consomme une ampoule de 10 watts, en consomme 21. OK, maintenant, ce que j' aimerais obtenir, c'est que nous obtenions le courant total fourni par la batterie. Le commentaire secondaire est que j'ai besoin du courant dans chacun d'eux pour apparaître. J'ai donc besoin du courant qui passe par cette branche, du courant qui traverse cette branche. Ensuite, j'aurais besoin de trouver la représentation résistive tsar de chacune de ces ampoules. J'aimerais donc cette résistance de cette ampoule. La résistance de cette ampoule et la résistance de cette pièce. Donc, ce que nous pouvons faire, c'est représenter notre circuit de cette façon. Chaque tuple peut être remplacé par une résistance, accord, à Paul en tant que résistance. Disons par exemple que celui-ci est R1, R2, et voyons, d'accord. La première exigence est donc que nous ayons besoin du courant total fourni par la batterie. Vous devez donc le comprendre. Nous avons ici ceci qui représente notre butin. Toute cette charge a une certaine puissance. C'est une énergie consommée, non ? Alors, d'où est-ce que cela vient ? Cela proviendra de la batterie. Le pouvoir est donc une source complète, de l'énergie électrique. La source de tension est celle qui fournira l'énergie électrique. Donc, ce que nous pouvons voir, c'est que selon la loi de conservation de l'énergie, nous savons que la puissance fournie doit être égale à la puissance consommée. La puissance fournie par cette source de tension sera égale à la somme de toutes ces puissances. Vous pouvez donc voir que la puissance fournie par la batterie est égale à la puissance totale absorbée par les supports. La puissance ou égale à 15 plus dix plus 20. Cette puissance est donc la puissance sortant de la source de tension et alimentant ces charges. D'accord ? OK, alors en quoi ça va nous aider ? Si vous vous souvenez que la puissance fournie par une batterie ou consommée par une charge est égale à la tension. C'est une tension multipliée par le courant qui en sort. Ainsi, le courant sortant de la batterie sera égal à une puissance de 45/9 volts. D'accord ? Nous obtenons donc maintenant le courant total, qui est de cinq ML. D'accord ? D'accord. Maintenant, quelle est la prochaine étape ? La prochaine étape est que j'aurai besoin de ce courant pour chaque ampoule. Alors, comment puis-je faire ça ? Simplement ? Si vous y réfléchissez, vous saurez que la tension ici, qui est égale à 9 V, et la tension ici est égale à 9 v. Donc, si vous considérez cette branche comme celle-ci, vous pouvez voir Le pouvoir, quand et à quoi ? La tension 9 V. Donc je peux avoir le courant. Le courant sera donc égal à celui d'ici. Puissance divisée par la tension. La puissance est divisée par deux fois par cinq volts. D'accord ? Vous pouvez donc voir ici, passons de l' autre côté. Ici. Vous pouvez voir ici une puissance 20 watts divisée par la tension de neuf volts. Cela nous donnera donc 2.222 et un ours. Nous savons donc que l' année en cours est de 2 222, que le courant ici est inconnu et que le courant provenant de l' offre est de cinq et baissiers. Nous avons Karen pour le fournir et pour le courant qui sort. Donc, si nous appliquons le KCL ici, vous pouvez voir que le cinq et l'ours, qui est le courant entrant ou le courant entrant dans ce nœud, est égal aux deux courants sortant de l'anode, d'accord ? Donc, ce sera 2,22 plus R alors que le courant sera de cinq -2,22 en appliquant KCL au nœud, disons au nœud a. OK, alors quelle est la prochaine étape ? Nous avons maintenant tous nos comptes. J'aimerais obtenir les résistances R1, R2 et R3. Nous avons donc du courant et nous avons, nous avons tous les courants et nous avons les 15 sources d'eau, toute l'énergie. Donc, si vous vous souvenez que la puissance de chacun est égale à I au carré multiplié par notre résistance, égale à la puissance divisée par la racine carrée de. Donc, simplement, si je veux R1, disons R1, ce sera quand t Qu'est-ce divisé par 2,22 carrés ? Si j'en ai besoin de deux, ce sera 15. Qu'est-ce que l'on divise par 2,778 au carré ? Si j'ai besoin des trois, ce sera 10 watts divisés par 2,778 carrés. Nous aurons donc pour vos résistances finales R1, R2 et r trois. Dans cette leçon, nous avons donc parlé d' application simple sur l'utilisation de la résistance. Nous pouvons utiliser une résistance pour modéliser nos appareils électriques. 20. Méthodes d'analyse et d'analyse de nodal sans source de tension: Bonjour et bienvenue à tous dans cette partie de notre cours sur les prises électriques. Dans cette partie, nous parlerons des méthodes d'analyse. Dans la partie précédente du cours, nous avons donc abordé les lois fondamentales de la théorie des circuits, comme par exemple loi d' Ohm et les décalages cycliques faibles ou Zach, KVL et KCL. Nous aimerions maintenant utiliser ces lois ou les lois KVL et KCL afin de développer deux techniques puissantes pour l'analyse des circuits. Quelles sont ces techniques ? Nous avons la première qui est l'analyse nodale, qui est basée sur la loi actuelle de Zach ECL ou de Zach Kirchhoff. Et puis nous avons la seconde qui est une analyse de maillage basée sur la loi de tension de Kirchhoff. deux techniques sont si importantes que cette partie sera considérée comme la partie la plus importante du cours. Maintenant, pourquoi ? Parce que, comme vous le verrez , nous allons utiliser l'analyse du maillage et l' analyse nodale de la charge dans les circuits électriques. D'accord, c'est une méthode d'analyse de circuit très, très importante que nous utilisons. Ainsi, en utilisant l'analyse dimensionnelle et l'analyse à deux nœuds, nous pouvons analyser n'importe quel circuit linéaire. Et ce que j'entends par linéaire, c'est qu'il se compose de composants linéaires tels que éléments de circuit électrique déjà linéaires, tels que les résistances, les inducteurs et les condensateurs. Nous utiliserons donc l'analyse du maillage et l'analyse nodale pour des équations simultanées qui seront résolues afin d'obtenir les valeurs requises de courant ou de tension. Nous allons donc commencer cette leçon en parlant de l'analyse nodale. Nous avons donc deux types d'analyse nodale. Nous n'avons aucune analyse de données sans source de tension, et l'analyse nodale avec une source de tension. Dans cette leçon, nous allons commencer par une analyse nodale sans source de tension. D'accord ? L'analyse nodale est donc utilisée pour analyser les circuits utilisant les tensions des nœuds comme variables de circuit. Donc, en choisissant la tension d'anode au lieu de la tension de l'élément comme variable de substitution. C'est pratique et cela réduira le nombre d'équations nécessaires pour le résoudre. Alors, comment appliquer le premier outil d' une autre Ana ? Sélectionnez l'anode, un nœud de référence. Et nous attribuerons la tension V1, V2, V2 aux nœuds restants du circuit lui-même. Et la tension sera représentée par rapport au nœud de référence. Ensuite, nous allons commencer à appliquer KCL à chacun des n moins un nœud non de référence. Et nous utiliserons la loi d'Ohm pour exprimer les courants de branche. Ensuite, nous voulons commencer à résoudre ces équations. D'accord ? Je sais que tu n'as rien compris jusqu'à présent, mais ne t'inquiète pas, tu ne veux pas commencer. Lorsque nous commencerons à appliquer cette analyse nodale, vous comprendrez tout. La première étape consiste à sélectionner une tension de référence ou un nœud de référence à l'intérieur du circuit. Donc, le nœud de référence à l'intérieur du circuit, vous le trouverez par exemple dans les circuits électriques en général. Dans les exemples que nous proposons, vous constaterez qu' en tant que tels, vous pouvez voir les échantillons. Qu'est-ce que cela signifie ? Il s'agit de la tension de référence ou de la masse lorsque la tension est. Alors, qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que ces tensions sont égales à zéro. Ce point du circuit électrique est donc égal à zéro. Donc, si vous regardez n'importe quel circuit électrique, par exemple celui-ci, vous pouvez voir que nous l'avons mis à la terre sur l' échantillon comme celui-ci. Cela signifie que ce point, la tension du nœud, tension du nœud ici, la tension du nœud ici est égal à zéro. Pourquoi ? Parce qu'il est relié au sol. Il s'agit donc d'une première étape. Vous verrez généralement dans tous les circuits électriques que nous avons un point où nous poserons le sol. D'accord ? OK, alors quelle est la prochaine étape ? La prochaine étape est que chaque nœud à l'intérieur de ce circuit lui-même commence à lui donner une tension. Donc, si vous regardez ce circuit, c'est le circuit d'origine, nous avons ici la valeur de référence égale à zéro. Maintenant, combien de nœuds dans ces circuits électriques ? Vous pouvez voir que nous avons le premier, premier nœud ici, le deuxième nœud ici, et le troisième nœud ici. Nous avons donc trois nœuds ici. Nous avons ce nœud, ce nœud et celui-ci. Celui-ci est zéro, qui est la référence. Nous avons maintenant certains volts. Vous pouvez voir le nœud numéro un, le nœud numéro deux. Nous allons donc dire que nous allons attribuer celle-ci à la tension appelée V1 et attribuer celle-ci à la tension V2. Nous pouvons donc voir que ce nœud est une tension V1, et ce nœud ici est un volt V2. Alors, que fait cette tension, cette tension, par exemple si elle est de deux volts, cela signifie que ce point par rapport au sol a une différence de potentiel de deux volts. Ce point par rapport à la référence zéro est donc égal à deux volts. À ce stade, disons que V2 équivaut à trois volts. Cela signifie que ce point par rapport au sol est supérieur de 3 volts à ce que le sol applique trois volts. D'accord ? Encore une fois, première étape, nous avons le nœud de référence ici, qui est zéro. Ensuite, nous n'attribuons ici aux nœuds du circuit H, nous lui donnerons un numéro, par exemple V1, V2. Est-ce que c'est une deuxième étape ? Alors, quelle est la prochaine étape ? Nous allons commencer à appliquer KCL à chaque nœud à l'intérieur de ce socket. Nœud forestier ici, qui est celui-ci, nous allons commencer à appliquer KCL. Donc, comme vous pouvez le constater, nous avons dit que KCL dit que le courant entrant, tout courant entrant est égal à l'ensemble des personnes vivant actuellement. Maintenant, comme vous pouvez le voir ici, vous pouvez voir que les remises I1, I2 et I3 n' étaient pas visibles. Si tu reviens ici. Vous pouvez voir qu'il s'agit de notre circuit original. Et ce que nous faisons, ce que nous faisons, c'est supposer que nous avons un I1 actuel qui sort ici, ou E1, et un i2 et un I3 actuels. Il s'agit d'une hypothèse. Vous pouvez ajouter n'importe quelle direction, par exemple au lieu de dire que I1 sort de ce nœud, vous pouvez simplement dire que Taiwan vient comme ça, comme vous le souhaitez. D'accord, au final, lorsque vous obtiendrez ces valeurs, vous comprendrez si elles sont positives, cela signifie que cette direction est correcte. Si elle est négative, cela signifie que cette direction est fausse. direction que vous choisissez n'a donc pas d'importance. Ici, nous pouvons voir cette entrée actuelle ou toute personne entrant dans le nœud n1. Et quels sont les courants qui partent, quittant i2, i2 et i1, i2, i2. Et un. Pour le nœud numéro deux, vous pouvez voir que i2 entre, i2 entrant et i3 sortant. Nous aurons donc ce i2 plus i2 égal à trois. D'accord ? Maintenant c'est une clé Cl, c'est une KCL. Nous avons maintenant I2 et I2, I1 majuscule I, majuscule I, majuscule I, capital E. Nous avons cette valeur et cette valeur données dans notre problème. Maintenant, qu'en est-il de I1, I2 et I3 ? Nous les obtiendrons en utilisant la loi d'Ohm. Vous pouvez donc voir que, par exemple , I1, I1 provenant de celui-ci passant par cette résistance jusqu'à la terre. Nous avons donc plus moins parce que le courant entre d'ici. Donc I1 sera égal à V0, V1, V1 moins zéro divisé par R1. Différence de tension divisée par la résistance. Pour i2. Ce sera a2 qui ira comme ça, en le saisissant d'ici. Ce sera donc plus moins. Ce sera donc cette tension moins cette tension divisée par la résistance V, V1 moins V2 divisée par R2. Qu'en est-il de l'I3 ? I3 entrant comme ça, donc ce sera plus, moins i3 sera égal à V2 moins zéro divisé par R3, V2 moins zéro divisé par R3. Donc, comme vous pouvez le voir ici, la première équation, la deuxième équation. Nous allons donc commencer à substituer le signe de l'équation dans cette équation. Nous aurons donc ce formulaire final. D'accord ? C'est une méthode que les gens utilisent ou les méthodes qu'ils appliquent au KCL, puis ils appliquent la loi d'Ohm. Ce que je fais, c'est qu'il existe des méthodes très simples qui sont utilisées. Alors, qu'est-ce que cette méthode d'assemblage ? Si vous regardez ce circuit ici, disons que j'aimerais obtenir, disons que nous avons l'équation un et l'équation deux. J'aimerais avoir cette équation. Comment puis-je l'obtenir ? Commençons par le premier nœud. Le premier nœud ici, celui-ci, V1, ou le nœud numéro un. Ce que je vais faire, c'est supposer, vous supposerez que tous les courants entrent. D'accord. Tous les courants entrant ou non, les courants entrants, tous les courants sortants. Je dirais que le courant sort de la V1, le courant sort de la V1. Courant V1 sortant de V1. OK, alors je recevrais chacun d'entre eux à jour. Je dirais donc que tous ces courants seront égaux à z. D'accord ? Donc, somme de tous les canons égale à z. Ici, je suppose que tous sortent. Commençons donc par ce premier. Vous pouvez voir ce courant sortir cependant, I E1 entre. C'est donc le contraire de cette direction. Je dis donc I1 négatif. Ensuite, pour l'année en cours, ce sera V1 moins zéro divisé par R1. Nous disons donc plus V1 moins zéro divisé par R1. Garantie de départ d'ici. Ce sera donc plus V1 moins V2 divisé par R2. Alors en train de partir, vous pouvez voir actuellement sortir dans la même direction que i2. Ce sera donc plus i2. Donc, si vous regardez cette équation et celle-ci, vous constaterez que les z sont similaires. Donc, si vous prenez celui-ci de l'autre côté, vous aurez tous les U1 égaux à tout cela. Vous pouvez donc voir tous les U1 égaux à tout cela. Maintenant, saisissons la deuxième équation. Je travaille avec quoi ? Avec le nœud numéro deux, celui-ci. Donc, je suppose que tous les courants sortent. Donc le premier, le courant sortant, vous pouvez voir actuellement sortir avec i2 en face de lui. Je dis donc I2 négatif. Maintenant, nous avons un courant qui sort d'ici, ce sera donc V2 moins V1 divisé par R2. Ce sera donc plus V2 moins V1 divisé par R2. D'accord ? Ensuite, la garantie qui sortira sera V2 moins zéro divisée par R3. Donc, soit V2 divisé par R3 égal à z. Maintenant, si vous regardez cette équation et celle-ci, vous constaterez qu'elles sont similaires à la nôtre. D'accord ? Alors, comment ça se passe ? Si vous prenez celui-ci de l'autre côté et celui-ci de l'autre côté, vous trouverez que v2 divisé par R3, soit celui-ci, égal à i2 plus moins, moins V2 moins V1 plus V1 plus V1 moins V2 divisé par R2. Donc, si vous regardez cette équation, vous trouverez qu'elle est similaire à celle-ci. Alors, qu'ai-je fait au lieu de faire du KCL, indiquant quels comptes entraient et quels comptes partaient tous, puis en commençant à faire une demande ? loi d'Ohm. J'ai fait tout cela en une seule étape. Je prends n'importe quel nœud ici, puis je suppose que tous les courants sortent. Ensuite, j'obtiens la valeur de chaque courant similaire à V2. Je dis tous les courants qui sortent, puis j'obtiens l'équation numéro deux et ainsi de suite. D'accord ? Alors solution finale, qu' allez-vous faire ? Vous verrez que nous avons trois équations. Souvenez-vous de ces deux équations que nous obtenons, de ces deux équations. Et nous avons ces valeurs de courants que nous substituons pour obtenir ces équations. Maintenant, c'est la même idée, vous pouvez simplement dire qu'au lieu de V1 sur R1, vous pouvez dire G1, qui est une conductance. Et au lieu de résistance, vous pouvez parler de conductance. Et celui sur R2 est G2 et l'autre sur R3 G3. Ensuite, vous pouvez remplacer dans cette équation, chacun sur R2 par G2, un sur R3, G3, un sur R1, G1. Pour obtenir cette équation, d'accord ? Cela n'a pas vraiment d'importance. Si vous utilisez g ou une résistance, c'est pareil. Ensuite, vous utiliserez celui-ci pour former une matrice. Formez une matrice comme celle-ci. D'accord ? Pourquoi nous allons former une matrice afin utiliser une méthode appelée CV de Zach Kramer, méthode des traumatismes, qui est utilisée pour résoudre plusieurs équations à l'aide de matrices. D'accord ? Alors, comment avons-nous formé cette matrice ? Tout d'abord, quelles sont les variables ici ? Nos variables sont v1 et v2, d'accord ? Tous les E1 et E2, tout cela sont constants. Donc, ce que je vais faire, c'est créer V1 et V2 d'un côté. Et le n est égal à quelque chose ici. D'accord ? Disons par exemple que vous pouvez voir que nous avons I1 et I2. Donc, si nous prenons celui-ci de l'autre côté, ce sera I1 moins I2. Ce sera donc égal à G V1, V1 plus V2, V1 moins V2, V2. D'accord ? Parlons donc de la V1. Nous avons donc V1, V1 a G1 et G2. Nous disons donc V1 plus V2 plus la deuxième variable, qui est V2. Vous pouvez voir que V2 est négatif. G2, peut voir G2 et le négatif. Ce sera donc moins g deux. D'accord ? Passons maintenant à la deuxième équation, même idée. Vous pouvez voir i2 ici. Nous allons donc le garder tel quel. Et amène cette partie de l'autre côté. Ce sera donc négatif, V2 négatif, V1 moins V2, V2. Donc, pour V1, nous avons V2, V1, V2, v1 négatifs. Pour V2, nous avons un négatif, un négatif, donc ce sera plus V2 ici. Donc négatif plus g2, g3 ici. Ce sera donc G3 plus G2, comme ça. Vous pouvez donc voir que nous avons V1, V1, V2, V2 égal à une certaine valeur, égal à une autre valeur. Maintenant, si nous le mettons sous forme de matrice, vous pouvez voir I1 moins I2, I2, I1 moins I2, I2, V1 et V2, V1 et V2, V1 et V2, V1. Vous pouvez voir que la première colonne sera V1 plus V2 négative G2, g1, g2, négative G2, négative G2, négative G2, G3 plus G2, G2, G2 plus J3. Maintenant, pourquoi allons-nous faire cela pour utiliser méthode de grammaire pour obtenir V1 et V2. Maintenant zéro, remarquez que ce n' est pas le seul moyen. La deuxième méthode est que vous pouvez obtenir v1 en fonction de t égale à quelque chose, soit V2. Ensuite, utilisez cette équation et remplacez-la ici pour obtenir V2, puis revenez et ils obtiennent V1 en réduisant les équations. Quoi qu'il en soit, je vais vous montrer la méthode Cramer car vous pouvez l'utiliser lorsque nous avons trois équations ou plus. Nous avons donc notre équation ici. Comment pouvons-nous résoudre ce problème avec cet assemblage ? Si vous vous en souvenez, nous avons ici x et y, qui sont V1 et V2, V1, V2. Et voici la première colonne. Celui-ci représente ici a, B, C et D. Kayla existe en V1. Et disons x et y. X et y sont égaux à e et f. Donc cette matrice représente celle-ci, d'accord ? Donc, si je veux X, qui est V1, V1, alors je vais faire cette forêt, vous obtiendrez le déterminant a. Ce qui est le déterminant a est une matrice de coefficients. Quelle matrice ? A, b, c, d, Dans cette matrice, vous obtiendrez le déterminant de a, B, C, D, sa valeur. Si vous ne connaissez pas les déterminants ou les indicateurs, vous pouvez revenir à nos clauses de masque afin de les comprendre. Ensuite, nous avons ici la première matrice, la première matrice. Vous pouvez voir que nous avons a, B, C, D. Maintenant, je voudrais que X, X représente v1 ou que la forêt figure dans la colonne, cette colonne. Donc, ce que je vais faire, c'est prendre ce côlon et le remplacer ici. Ce sera donc ce deux-points est E, F, E, F, première colonne, et la deuxième colonne sera B, D. D'accord, vous pouvez voir E, F, BD. Maintenant, même idée. Si je veux la v2. Si j'aimerais la v2, si j'aimerais la v2, alors ce que je vais faire le même déterminant a, c'est ce déterminant. Et qu'en est-il du premier ? Pourquoi la deuxième variable ? Je vais donc prendre la deuxième colonne et remplacer celle-ci par celle-ci. Donc E F sera la deuxième colonne. J'ai donc mis ici e, f. Et le premier deux-points tel quel, une scène. Une scène. Encore une fois, si je souhaite appliquer cela, par exemple , V1 sera égal au déterminant de cette matrice. Et G1 plus G2 moins g2 négatif j2, g2, G3 déterminant de cette matrice. Et qu'est-ce qu'il y a ici ? Ici, nous allons ajouter que v1 est la première variable. Donc, la première variable signifie qu'il faut les appeler en premier. Nous allons donc prendre celui-ci et l' ajouter aux deux premières colonnes. Je dis donc i1 moins i2, i2. Ensuite, le côlon a ce G2 négatif, G2 plus j. D'accord ? C'est ce qu'on appelle les méthodes de Zach Kramer. Cela nous aide à résoudre, à résoudre deux équations, voire trois équations. Donc, si vous avez trois équations comme celle-ci, A1, A2, A3, B1, B2, B3, C1, C2, C3, D1, D2, D3. D'accord ? Nous avons donc une matrice z m, matrice d'origine, cette colonne, et cette colonne, A1, A2, A3, B1, B2, B3, C1, C2, C3. Il s'agit d'un déterminant D, ou similaire à ici, la matrice des coefficients. Nous obtenons donc le déterminant de la matrice des coefficients comme étant normal. Si je veux les deux premières variables X, nous avons besoin de x. Ce que je vais faire, c'est prendre tout cela sur le bateau ici. Et au lieu de A1, A2, A3. Vous pouvez donc voir D1, D2, D3, D1, D2, D3 et le reste tel quel. Si je voudrais par exemple Y, qui est une deuxième variable. Je vais donc prendre ces variables et les mettre dans la deuxième colonne, b0, b1, b2, b3. Vous pouvez donc voir V1, V2 , V3, d1, d2, d3 et les autres colonnes, telles quelles, si je veux une saison, je remplacerai la dernière colonne. Comme vous pouvez le constater, cela s' appelle un chromosome. C'est donc la règle de Cramer pour trois variables. D'accord ? Ainsi, dans cet exemple ou dans cette leçon, nous avons parlé d' analyse nodale sans, avec source de tension. Et nous avons parlé de grammaires et de grammaires de Mason qui sont utilisées pour résoudre deux équations ou plus. D'accord ? Quoi qu'il en soit, vous devez comprendre que cette méthode, qui est la méthode de Cramer, est utilisée, en général, elle n'est pas liée à l'analyse nodale, à l'analyse maillage ou à toute autre analyse. Il est utilisé pour résoudre les deux équations ou plus. Si vous avez d'autres méthodes, vous pouvez appliquer n'importe quelle méthode pour résoudre avec ces équations. 21. Exemple résolu(e): Il y en a deux. Prenons maintenant un exemple, un solvant, l'exemple de l' analyse nodale sans source de tension, vous pouvez voir que ce circuit n'est composé que de sources de courant. Et j'aimerais connaître les tensions des nœuds dans le circuit. Alors, comment puis-je obtenir cette tension d'anode ? Comme vous pouvez le voir ici, nous avons franchi une première étape. Nous avons la référence ou les motifs. Donc, ce point est mis à la terre, cela signifie qu'il s'agit d'une tension nulle. Nous obtenons donc toutes les tensions des nœuds par rapport à cette terre. Nous avons le premier nœud ici, ce nœud ici. Disons V1 et le deuxième nœud, v deux. Donc, ce que je vais faire, que j'ai besoin de KCL. Vous pouvez commencer à appliquer le KCL, puis appliquer la loi d'Ohm, puis les combiner. Mais je vous ai dit que j'utilisais une autre méthode qui est très, très simple ici. Donc, ce que je vais faire simplement, que nous avons commencé par le premier nœud ici. Je suppose que tous les courants sortent, tous les courants sortants. Donc du courant qui sort ici, par ici, et du courant qui sort ici. D'accord ? Donc, le premier compte que vous pouvez voir sortir actuellement est toujours The Tools of Five et Bayer. Il sera donc moins cinq et supportera le courant sortant en deuxième position. OK, donc ce sera ici plus, moins, plus, moins les entrées actuelles. Il utilisera la loi d'Ohm. Ce courant sera V1 moins V2 divisé pour V1 moins V2 divisé par quatre. Et pour la dernière fois que le courant sortira ici, ce sera V1 -0/2. Ce sera donc V1 -0/2. Tout cela équivaut à zéro. C'est la première équation. La deuxième équation est la suivante : si vous considérez ce nœud comme celui-ci, nous supposons à nouveau que, puisque nous parlons du deuxième nœud ici, nous supposons que tous les courants partent. Donc en train de partir, en cours départ, de départ et de départ. Ce départ garanti est donc toujours de un à dix et en ours, donc il sera négatif dix plus ce départ actuel. Ce sera donc V2 -0/6. Ce sera donc V2 divisé par six plus la garantie de départ, donc ce sera V2 moins V1 divisé par quatre et V2 moins V1 divisé par quatre. D'accord ? Puis le dernier, le courant sortant dans la même direction que le 5M Bayer. Ce sera donc plus cinq et tout cela équivaudra à quoi ? Égal à z. D'accord ? D'accord. Et ensuite ? Nous avons donc maintenant deux équations. Équation un, équation deux. Ces deux équations ont deux variables, v1 et v2. Donc, ce que vous pouvez faire, c'est payer, vous pouvez obtenir la v1 en fonction de la V2 ou la V2 en fonction de la v1. Vous prenez donc une équation à la fois de l'autre côté, sorte que V1 soit égal à quelque chose. Si V2 ou V2 est égal à quelque chose V1, alors vous prenez cette équation réduite, V1, par exemple, et vous la remplacez dans l' autre équation pour obtenir V2. OK, voyons voir. Encore une fois ici. Vous pouvez voir, allons-y. Vous pouvez voir ici moins cinq. OK, donc prenons celui-ci de l'autre côté, ce sera moins cinq. Nous avons donc moins cinq et V1 moins V2 sur V1 moins V2 sur quatre, et V1 sur V2, V1 sur deux. D'accord ? Vous pouvez voir ici la deuxième équation. Supposons que celui-ci passe de l'autre côté, nous en avons cinq, puis cinq plus V2 -0/6 nous amène un de l'autre côté, soit moins dix. Emmenez celui-ci de l'autre côté. Ce sera plus V2 moins V1 sur quatre. Si vous regardez cette équation, vous pouvez voir moins dix, V2 sur six. Vous pouvez voir V2 moins V4 sur V1 pour V2 moins V1 sur 4,5 égal à z. Donc, cette équation, ces deux équations obtenues directement par la méthode que je vous ai indiquée, appelant. D'accord ? Vous pouvez donc voir ici que les gens utilisent normalement pour se demander : quels sont les courants entrants ? Que laissent les courants ? S'ils appliquent d'abord le KCL, puis chaque courant, nous appliquerons la loi d'Ohm. Ensuite, nous obtiendrons l'équation. Ensuite, le deuxième DMSO permet voir quels courants entrent, quelle devise sort, et suppose des courants, puis de les remplacer. Et pareil, même chose. Cependant, le domaine le plus simple, comme je vous l'ai dit, est que, par exemple , le nœud un, alors j'existe nœud seul et je suppose que tous les courants sortent. Et ils obtiennent ceci, tous ces courants sont égaux à zéro. Si je parle de v2, tous les courants sortant obtiennent cette garantie égale à zéro. Vous obtiendrez les mêmes équations beaucoup plus facilement et celles-ci seront humides. Et sans réfléchir, d'accord, c'est vraiment très facile. Donc, lorsque nous avons ces deux équations, nous avons dit que nous pouvions les résoudre avec elles. Nous pouvons donc simplifier cela. Nous aurons cette équation, la simplifiera et ils auront cette équation. Ensuite, vous pouvez obtenir la v1 et la v2. D'accord ? Donc, si vous voulez comprendre de quoi je parle, la substitution. Donc, à titre d'exemple, nous avons ici trois V1 moins V2 égaux à n. Donc, si nous réécrivons cette équation, vous pouvez dire que V2 est égal à trois, V1 -20. D'accord ? V2 est égal à trois à partir de cette équation. Nous avons donc la V2, quelque chose la V1. Donc, ce que je vais faire, prendre cette V2 et la remplacer ici. Nous avons donc moins trois V1 plus cinq. Quelle est la valeur de V2 ? V3, v1 -23, V1 -20 égal à six. D'accord ? Vous pouvez donc voir que nous avons une grande équation avec seulement V1, d'accord ? Donc, si nous continuons, nous avons moins trois v0, v1 plus cinq multiplié par 315, V1 moins cent égal à six. Donc moins trois v 1,15 V1 est 12 V1. Et si on prend ça de l' autre côté, il y en aura 160. D'accord ? V1 sera donc égal à cent 60/200 et 6/12. Si vous divisez cela par quatre par quatre et cela par quatre, vous obtiendrez 14/3 , comme ici. Ensuite, après avoir obtenu V1, vous remplacez dans cette équation par v. D'accord ? Il s'agit donc d'une méthode de substitution. La deuxième démonstration est que vous ajoutez, vous formez une matrice en utilisant celle-ci. Pour ma matrice et résolvez-les en utilisant leur muscle chromosomique. Nous aurons un exemple à ce sujet afin de comprendre cet identifiant. D'accord ? Donc, comme vous pouvez le voir ici, c'est après avoir obtenu cette tension que le problème se pose. Vous pouvez voir que nous avons besoin des tensions de nœud V1 et V2, nous obtenons donc les tensions de mode V1 et V2. Maintenant, comme vous pouvez le voir, lorsque nous supposons des courants, supposons par exemple i2 comme ceci, sans glace, comme ceci. Si c'est le cas, si vous avez l'étape actuelle par rapport à l'étape opposée, cela signifie que cette direction est correcte. Si, par exemple, i2, comme vous pouvez le voir, nous supposons que le I2 actuel passe axe Y de V1 à V2. Ainsi, lorsque le courant devient négatif, cela signifie que la bonne réponse est que I2 circule ainsi dans la direction opposée. Vous pouvez donc voir que i2 négatif signifie que le courant circule dans le sens opposé à celui supposé. D'accord ? Donc, dans cette leçon, nous avons eu un solvant. L'exemple de l'analyse nodale. 22. Analyse de nodal avec une source de tension: Salut tout le monde. Dans cette leçon, nous parlerons de l'analyse nodale en présence de sources de tension. Nous avons donc discuté précédemment du fait que si nous voulions faire l'analyse nodale, nous appliquons simplement le KCL, puis nous appliquons la loi d'Ohm. Ou par une méthode que j'ai expliquée, c'est en supposant que tout leur courant s'éteint et en obtenant ensuite l'équation. D'accord ? Ainsi, dans la leçon précédente lorsque nous avons discuté de l'analyse nodale du tsar, nous n'avions aucune source de courant, une source de tension. Et si nous avions une source de tension ? D'accord ? Donc, si vous regardez ici, par exemple si nous aimerions faire une analyse nodale, d'accord, nous avons donc ce nœud V1, le nœud un. premier nœud contient un décompte, disons que vous sortez comme ça. Et je viens actuellement de la source de tension, non ? Donc, si nous appliquons l'analyse nodale, nous dirons simplement V1 moins V3. Il existe une différence de tension divisée par cette résistance. De plus, pour ce point, V1 moins V2 divisé par les deux, V1 moins V2 divisé par un pour gagner, puis plus le courant sortant d'ici. OK, donc le courant sort pour toi, comment puis-je l'avoir ? D'accord ? Ce sera V1 moins zéro. Ce sera donc V1 moins zéro divisé par la résistance, non ? Cette résistance, nous avons donc une source de tension. Quelle est la résistance ici ? Je ne sais pas. OK, égal à zéro. Le problème ici est que lorsque nous avons une source de tension, je ne peux pas obtenir l'analyse nodale ou je ne peux pas appliquer l'analyse nodale. Donc, dans ce cas, ce que je peux faire de l'assemblage c'est que nous avons deux boîtiers ici. Lorsque nous aurons une source de tension, nous aurons ce boîtier et celui-ci, nous comprendrons quelle est la différence entre eux. Donc, tout d'abord, si la source de tension est connectée entre le nœud de référence et le nœud non de référence, nous définissons simplement les extrémités de tension. Les publicités représentent une anode non de référence égale à la tension de la source de tension. Exemple sur cette figure, V1 est égal à dix volts. D'accord ? Qu'est-ce que cela signifie ? Si vous regardez ici, si la source de tension est connectée entre un nœud de référence et le nœud non référence, alors entre la référence et la non-référence. Donc, alors que le nœud de référence, celui-ci. D'accord ? Alors que la V1 ou la V3 sur la V2 ne sont pas de référence, tous ces nœuds ne sont pas de référence. Pourquoi ? Parce que le nœud de référence est celui qui a une tension nulle. Maintenant, s'il est connecté entre tension RL et la non-référence rouge et notre référence, alors la tension elle-même sera égale à l'alimentation. Donc dans ce cas, V1 sera égal à 10 v, accord, donc nous ne connaissons déjà aucune valeur de V1. Maintenant, si vous voulez comprendre cette logique, nous avons ici une réserve, n'est-ce pas ? Cette alimentation, vous pouvez voir que la différence de potentiel entre ce point et ce point est de dix volts. Donc c'est plus, moins dix volts, non ? La différence entre ce point et ce point est donc de dix volts. Ce sera donc V1 moins la tension ici, qui est nulle, égale à dix volts. Alors, qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que V1 est égal à 10 v en logique. Donc, si c'est par exemple le contraire, dix volts, par exemple dix volts à peu près négatif plus comme ça. D'accord ? Alors, qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que j'existe. Cela signifie qu'ici nous avons à la fois un volt négatif puis un volt. Cela signifie donc que la différence entre ce point et ce point est égale à dix volts. Donc dix volts équivalent à la différence entre ce point et ce point. Ce point est égal à z moins ce point, qui est v1. Donc v1 sera égal à moins 10 v. Ou vous pouvez penser autrement à plus moins négatif. Qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que ce point est supérieur de dix volts à ce point. Ce point est égal à zéro et donc à moins dix. D'accord ? D'accord ? Maintenant, le deuxième cas est celui où vous avez une source de tension entre deux nœuds non de référence. Donc, dans ce cas, si la source de tension dépend ou indépendante n'a pas d'importance, connectée entre deux nœuds non de référence. Les deux nœuds non de référence formeront un nœud généralisé ou un super nœud. Alors, qu'allons-nous faire dans ce cas, nous appliquons KCL et KVL pour trouver les tensions de ce nœud. Donc ce nœud, qui s' appelle le supernœud. Maintenant, pourquoi un supernode ? Parce qu'il se connecte entre deux nœuds non de référence et qu' entre eux se trouve une source de tension. D'accord ? Il fait donc plus chaud en enfermant source de tension dépendante ou indépendante entre deux nœuds non de référence et tout élément connecté en parallèle à celui-ci. D'accord ? Alors, comment puis-je bénéficier de ce supernode ? Vous constaterez simplement que nous appliquerons KVL et KCL. Vous trouverez donc cette forêt. Si nous appliquons le KCL, nous supposons des courants, ce qui suppose ce courant. Nous supposons tout d'abord que ce supernœud est une remarque importante. Tout cela constitue un nœud. Et nous regardons, nous appliquons le KCL au supernœud. Qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que nous voyons tous les courants entrant et sortant de ce supernœud. Vous pouvez donc voir ces super nœuds connectés à cette branche, cette branche, à cette branche et à celle-ci. Nous le considérons donc comme un nœud, d'accord ? Nous supposons donc ici quelques courants. Nous avons supposé I1, I2, I3, I4, comme vous le souhaiteriez. Ensuite, nous appliquons KCL à cette grande note. Vous pouvez donc voir que nous avons supposé la saisie de i1. I1 sera donc égal aux courants entrant sont I1 et I4, et aux courants sortant i3 et I2. Vous pouvez donc voir que les courants i1, i4, i2, i3 entrent égaux au courant sortant de I1 lui-même est égal à ce qui vient d'ici. Ce sera donc V0, V1 moins V2 divisé par deux. Et l'actuel I4, R4 arrive, entre ici, vient de la V1, passe à la v3. Ce sera donc V1 moins V3 divisé par quatre. Et nous avons les versions i2, i2 actuelles qui sortent d'ici. Ce seront donc V2 -0/8 et I3 qui sortiront d'ici. Ce sera donc V3 et -0/6. Vous pouvez le voir comme si nous avions combiné deux KCL en un. Donc, au lieu de faire pour comprendre l'idée et de faire du KCL pour la V2, ne voyant que les courants entrant et sortant. Et puis dans un autre cas, L4 , V3, celui-ci et celui-ci et celui-ci, nous pouvons combiner ces deux KCL ensemble en un seul gros KCL en un KCL vers ce gros nœud. Et au lieu de V2 et V3 uniquement. D'accord ? Nous avons donc maintenant la première équation venant d'ici, nous allons obtenir une autre équation de KVL. Comment c'était ? Vous verrez que cette source de tension est incluse dans cette boucle. Vous pouvez voir que V2 est la tension entre ce point et ce point. V2 et V3 sont une tension entre ce point et la terre. Donc, si nous appliquons KVL ici, vous le verrez, disons par exemple dans le sens des aiguilles d'une montre, comme celui-ci. Vous pouvez le constater, comme nous l'avons déjà appris, comme un KVL allant comme ceci, moins v2, moins V2, puis allant comme ceci plus cinq, puis comme ceci, plus V3 égal à z. Donc ce que nous pouvons en déduire, c'est que si nous passons de l'autre côté, vous pouvez en voir cinq, d'accord ? Vous pouvez donc voir cinq égaux pour amener celui-ci de l'autre côté, V2 moins V3, qui est l'équation. Cela utilise le KVL. Maintenant, je le fais, d'habitude je ne fais pas de KVL. C'est vraiment très facile sans KVL. Maintenant, si vous regardez ici, vous pouvez voir que nous avons une source. Nous avons un point V2 et V3. Si nous regardons cette source, cela signifie plus, moins cinq volts. Alors, qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que la différence entre cette tension et celle-ci est de 5 v. Cela signifie donc que v2 moins V3 est égal à 5 v. Ou vous pouvez voir que le positif avec V2 signifie que V2 est supérieur à v3 par cinq volts. On peut donc dire que V2 est égal à V3 plus cinq volts. Celui-ci est similaire à celui-ci, similaire à celui-ci. D'accord ? Dans cette leçon, nous avons donc parlé de l'analyse nodale lorsque nous avons une source de tension. Dans la prochaine leçon, nous allons commencer à prendre un exemple à ce sujet. 23. Exemples Solved 2: Bonjour à tous, Dans cette leçon, nous aurons une âme avec des exemples à ce sujet. Analyse nodale à l'aide d'une source de tension. Ainsi, dans cet exemple, vous pouvez voir que nous avons une source de courant, une source de courant et une source de tension. Et vous pouvez voir que nous avons besoin des tensions des nœuds, des tensions des nœuds dans ce circuit. Vous pouvez voir v1, qui représente ce nœud. Et ce nœud est V deux. Maintenant, nous aimerions obtenir la v1 et la v2. D'accord ? Donc la première étape, la première étape, si vous regardez ce circuit, l'équation la plus simple, d'accord ? Vous pouvez donc voir que tout d' abord, nous avons deux variables, deux variables ou deux inconnues, à savoir V1 et V2, nous aimerions avoir ces valeurs. Donc, pour les obtenir, nous avons besoin de quoi ? Nous avons besoin de deux équations. Donc, si nous avons deux variables, nous avons besoin de deux équations. Si nous avons trois variables et que nous avons besoin de trois équations, quatre variables, quatre équations, etc. Nous avons donc besoin de deux équations. L'équation la plus simple, la plus simple, si vous regardez la source à enregistrer, vous pouvez voir plus -2 v. Cela signifie donc que celle qui ajoute un côté positif, qui est V2, est supérieure à V0, V1 de deux volt. Vous pouvez donc voir une différence plus-moins entre ce point et ce 0,2 volt. Ce point est V2. Et ce point est V1 égal à deux volts ou V2 supérieur de deux volts à V1. OK, qu'avons-nous obtenu cela grâce à cette première équation fournie par KVL ou en examinant l'offre, vraiment très facilement. D'accord ? La deuxième équation peut être obtenue à partir du supernœud. Maintenant, où avons-nous un supernode ? Parce que nous avons une source de tension ici. Nous pouvons donc les combiner tous ensemble en une seule grande note. Vous pouvez donc voir ici comment appliquer KCL au super-nœud. Vous pouvez voir que nous supposons qu'il s'agit d'un gros nœud. Et nous supposons que certains locataires ont une source actuelle qui vient comme ça. Et nous supposons que le courant va comme ça. Et nous avons supposé un autre courant comme celui-ci et un autre Alexis actuel, ce ne sont que des suppositions. Nous avons donc du courant qui arrive comme ça, deux sans appariement. Nous avons le courant qui sort ou E1 qui sort, i2 et le sept et l'ours. OK, appliquons maintenant KCL. Vous pouvez voir que le courant entrant pour altérer est égal au courant total qui sort de cette paire sera égal à I1 plus I2 plus les sept et que le courant d' ours entrant est égal au courant sortant. Donc, I1, si vous regardez ici, est la différence entre ce point, V1 moins zéro divisé par deux. V1 moins zéro divisé par un outil. Et V2 moins zéro divisé par les quatre ohms nous donne I2. D'accord ? Donc, à partir de là, nous aurons une équation et autre équation qui est la deuxième équation ici. L'un de TCL et l'autre du KVL ou en regardant s'adaptent à l'alimentation. Vous pouvez donc voir qu'en appliquant KVL ici et dans cette boucle, nous obtiendrons que V2 est égal à 2 v à plus V1. Donc, en résolvant ces deux équations, nous obtiendrons V1 et V deux. D'accord ? D'accord. Maintenant, encore une fois pour Zack ECL, vous pouvez voir appliquer la loi de KCL Ohm pour obtenir cette équation. Maintenant, la méthode la plus simple est que je considère celle-ci comme une note importante. Et je suppose que tous les courants s'éteignent comme ça. D'accord ? Ensuite, d'accord, l'équation. Donc, d'abord, le courant sortant est de moins deux. Donc moins deux. Ensuite, le courant sort. Ce sera donc V0, V1 divisés par deux comme ça. Puis ce courant sort, V2 divisé par quatre. Et ce genre de sortie avec sept et un ours. Vous pouvez voir que cela nous en donnera cinq. Ce sera donc V1 sur V2 plus V2 sur quatre plus cinq égal à z. OK ? Nous avons donc cette équation. Donc, si vous multipliez cette équation par. Car vous aurez quatre multiplié par V1 sur V2 pour obtenir V1 plus V2 égal à moins 20. D'accord ? Maintenant, si vous prenez celui-ci de l'autre côté, huit -28 est moins 20 égal à V1 plus V2. Vous pouvez voir cette équation similaire à celle obtenue ici. Vous pouvez voir que lorsque nous appliquons ce super-nœud ici, vous pouvez voir que tout est inutile. Cela ne nous apporte rien. D'accord ? D'accord. Maintenant, quelqu'un va me demander pourquoi. Cela n'a pas d'importance. Si vous regardez ici, ce stade, il s'agit d'un supernœud, n'est-ce pas ? Donc, si nous disons par exemple si nous ajoutons ce courant, vous pouvez voir qu'il s'agit d'un gros nœud. Nous disons donc qu'il y a un courant qui en sort, qui est le même courant entrant. Donc, comme si ce courant est I1 sortant, c'est le même courant i1 entrant. Donc, si vous l'ajoutez ici à cette équation, nous disons qu'ici courant entrant est égal au courant sortant. Alors, lequel part ? Tous les E1, disons RAX, RAX en train de dormir. Ce sera donc plus I x. Ensuite, le courant qui entre à nouveau est I x plus I x. Donc, comme si vous n'aviez rien fait, ça ira avec ça. D'accord ? Encore une fois, la résistance a une garantie de courant provenant du supernœud, c' est-à-dire que le même courant entrant dans un supernœud par l'autre côté. Donc cette résistance, comme si elle n'existait pas, cette galante s' annulerait mutuellement, comme vous pouvez le voir ici. D'accord ? Prenons donc un autre exemple pour comprendre cette idée. Dans cet exemple, nous avons deux sources de tension et aimerions appliquer une analyse nodale. Nous avons donc V1, V2, V3 et V4. Nous avons donc combien de variables ? Nous avons quatre variables, toutes inconnues. Ce qui signifie que nous avons besoin de quatre équations impliquant V1, V2 et V3 pour résoudre ce problème. Donc, disons simplement que le magasin pour acheter est un KCL. Commençons donc par KCL. Nous avons donc des courants. Nous supposons que celui-ci sera un supernode et que celui-ci sera un supernode. Pourquoi ? Parce que, comme vous pouvez le voir, il se situe entre deux modes de non-référence. Et cela se situe entre deux modes de non-référence. Il s'agit donc d'un super nœud, et celui-ci est un supernœud, comme vous pouvez le voir ici. Ensuite, vous commencez à prendre des canettes E1, E2, E3, ou E5, I4, I1, comme vous le souhaitez, dans n'importe quelle direction, peu importe. En fin de compte, il donnera la même réponse. Ce n'est qu'une supposition. Vous pouvez supposer que I1 fonctionne comme ceci ou vous pouvez supposer que i1 entre comme vous le souhaitez. D'accord. D'accord, nous avons donc ici en tant que supernode moins de fournitures, un KCL. Ainsi, au supernœud, un vers ce supernœud, vous pouvez voir le prélèvement actuel du courant entrant, du courant entrant et du courant sortant. Donc I1 plus I2 est égal à I3 plus dix. Comme vous pouvez le voir ici, alors I1 sera v1 moins v4 divisé par trois, V1 moins V2 4/3 i2 sera V1 sur V2 à 10 h 00. Si vous entrez i3 obtiendrez v3 moins v2 divisé par six. Cela nous donnera donc cette équation finale. Maintenant, si nous voulons ne jamais supposer de courants, si vous ne voulez pas supposer de courants, je peux le comprendre ainsi. Supposons que tous les courants sortent comme ça. Nous aurons donc v1 pour obtenir la valeur actuelle de v1 moins v4 divisée par trois plus V1 sur deux plus ce sera moins dix. Moins dix car elle est opposée à cette source actuelle. courant permet de diviser notre V2 moins V3 par six égal à z. Cela vous donnera donc la même équation ici. D'accord ? C'est donc le premier cas L, puis le KCL à ce nœud, nous allons dire tous les courants sortant sauf I1. I1 sera égal à I4, I5, I3. Comme vous pouvez le voir, premièrement, quelle est la valeur de R1 ? Cela viendra de V1, donc ce sera v1 moins v4 divisé par trois, soit trois. V3 moins V2 divisé par six. Ou E4, I4 venant d'avant. Ce sera donc V4 -0/1 sur cinq à partir d'ici. Ce sera donc V3 divisé par quatre. Ainsi, en simplifiant cela, nous obtiendrons cette équation. Nous avons donc la première équation, nous avons la deuxième équation. Maintenant, comment puis-je obtenir plus d' équations en appliquant KVL ? Nous avons donc ici V1, V2 et V1, V2, V3 et V4. Donc, si vous regardez ici, nous pouvons appliquer KVL pour obtenir la première équation et appliquer un autre KVL ici pour obtenir la deuxième équation. Vous pouvez donc voir que pour la boucle numéro un, ce lobe ici, vous trouverez que V1 moins V2 est égal à n. Ou simplement, si vous regardez celle-ci, vous pouvez voir que ce point est supérieur de deux au point zéro. Ou ce point moins ce point qui nous donne 20. Donc V1, ce point, V1 moins ce point V2 égal à 20 sans aucune donnée. Ici. Si vous regardez celui-ci, appliquez KVL pour obtenir une équation. Si vous regardez ici, vous pouvez voir V3, ce point plus haut que ce point, vous pouvez voir plus ce point plus haut que ce point de trois vx. Donc V3 supérieur à la précédente de trois vx. Et quelle est la valeur de v x lui-même ? Si vous regardez VAX, regardez ici, vx est la différence potentielle entre ce point et ce point. Donc vx est une différence de potentiel entre ce point qui est V1 moins, moins ce point qui est V4. Vous pouvez donc prendre cette équation et la remplacer ici. Nous aurons donc V3 moins V4 égal à trois Vx, soit v1 moins v4. Nous allons donc amener le Texas de l'autre côté, 31. Moins trois est moins trois V4. Emmenez-le de l'autre côté. Ce sera plus, désolé, la V4. Ce sera donc plus V4 égal à zéro. Et la v3 sera telle qu'elle est. Je trouverai que cette équation vient d'ici. Vous pouvez voir ici trois V1 indiquant V3 négatif, V4 négatif. D'accord ? Alors pourquoi ? Parce que si vous regardez ici, vous pouvez voir trois V1, trois V1. Donc, quand on passe de l'autre côté, ce sera une vue 3D négative sur celle-ci qui devrait être moins 31, moins trois V1. Et vous pouvez voir si c'est trois V1 plus V3, moins trois plus deux font quatre, moins deux v4. Donc, si vous prenez par exemple et négatif, si vous prenez par exemple un négatif comme facteur commun, cela nous donnera la même équation. OK, donc c'est correct, rien ne change. D'accord ? Vous pouvez donc voir que vx est la différence entre v1 et v4. La boucle numéro deux, qui est cette boucle. Vous pouvez voir V3 moins V4, V3 moins V4, trois vx. En appliquant la pente, la pente est de trois moins V4 égale à trois vx, vx. Donc, si vous prenez celui-ci de l'autre côté et celui-ci de l'extérieur, vous aurez la même équation. Ou en appliquant cela me donne moins trois plus v, v x plus V4 égal à Z, ce qui est la même équation. Donc, à la fin, vous pouvez voir qu'il y a différents muscles. aboutiront tous à la même solution. Rien n'a changé. mèneront tous à la même réponse. Vous pouvez voir que nous avions, dans la précédente, cette équation numéro un. Nous avions cette équation numéro deux. Et nous avions ici cette équation numéro trois. Et cette équation numéro quatre. Nous avons quatre équations à quatre variables. Maintenant, j'aimerais réduire ces équations. Je vais donc utiliser celui-ci, qui est V1 égal à 20 plus V2. Ou vous pouvez dire que V2 est égal à V1 -20, quel qu'il soit. Ensuite, vous prenez cette équation et la remplacez par le chiffre quatre. Dans le numéro un, et remplacez-le par le numéro deux, nous n'aurons que trois équations. Donc, comme vous pouvez le voir, V2 est par exemple égal à V1 -20. D'accord ? Ainsi, lorsque nous prenons cette équation et la substituons par numéro un, numéro trois et numéro quatre, vous n' aurez que trois équations, à savoir celle-ci, celle-ci avec trois variables, v1, V3 et V4. Maintenant, ce que je vais faire, je fais du yoga et je vais utiliser Chrome ou Chrome ou le message sera comme ceci. Nous allons nous former, nous avons trois variables ou trois inconnues. V1, v3, v4, comme vous pouvez le voir, équivalent à 084840. Ensuite, nous aurons trois colonnes, 366, moins un, moins un, moins cinq, moins deux, moins deux, moins 16. D'accord ? Nous avons donc cette matrice. Maintenant, si vous avez un programme MATLAB, si vous connaissez MATLAB, vous pouvez utiliser Assembly Solver This ou utiliser la méthode Cramer. Comment puis-je l'obtenir ? Nous avons besoin de forêts pour atteindre les trois deltas. Donc, les quatre deltas forment le delta lui-même. Nous avons un delta un, un delta trois, un delta quatre. Delta est le déterminant de la matrice des coefficients, le déterminant de la matrice des coefficients. Il s'agit donc d'une matrice de coefficients. déterminant de a est donc le même. Si nous obtenons son déterminant, cela nous donnera moins 80. Ensuite, nous obtenons le déterminant de V1. D'accord ? Alors, comment puis-je faire ça ? Il suffit de prendre un Skolem et de le remplacer par la forêt par la colonne. Ce sera donc 08040 et le reste tel quel 0840 et le reste tel quel. Ensuite, si je souhaite un delta trois, qui représente V3, nous allons simplement prendre cette colonne et la remplacer ici. Ce sera donc celui-ci tel quel, celui-ci tel quel, et celui-ci sera 084. Ensuite, la dernière avant, nous allons prendre cette colonne et la remplacer ici et les deux premières colonnes telles quelles. Nous aurons donc tous nos Delta maintenant afin d'obtenir les versions V1, V2, V3, v1, v3, v4. Ce sera delta y sur delta, delta, delta, delta quatre sur delta, et ainsi de suite. Nous obtenons donc toutes les tensions v1, v3 et v4. Et enfin pour obtenir la v2, ce sera V1 -20. Il nous faut donc soustraire un point pour obtenir la tension. Dans cette leçon, nous avons donc discuté de l'analyse modale ou avons présenté quelques exemples de solvants. Et comment appliquer cela au circuit électrique ? 24. Analyse de maillage sans source courante: Bonjour, et bienvenue à tous pour une autre leçon de notre cours sur les circuits électriques. Dans cette leçon, nous aborderons une autre méthode d'analyse, appelée analyse du maillage. analyse du maillage fournit donc une autre procédure générale pour analyser les circuits. Dans ce cas, nous utilisons ce que l'on appelle les courants de maillage comme variables de circuit. Utiliser les courants de maillage au lieu des courants des éléments comme variables de circuit. C'est pratique et cela réduira le nombre d' équations à résoudre simultanément. Et ce qui est exactement un maillage, c'est une boucle qui ne contient aucune autre boucle. OK, alors comprenons cet identifiant. Donc, si vous regardez ce circuit, celui-ci, si vous vous en souvenez, nous avons abordé dans la section précédente de notre cours le concept de boucle. Nous avons parlé de l'examen d'une boucle de golf, n'est-ce pas ? Nous avons dit qu'une boucle correspond à n' importe quelle clause du palais à l'intérieur du circuit. Donc, si vous regardez celui-ci, nous avons celui-ci. Celui-ci est considéré comme une boucle. Cette partie est donc la première boucle. Et si vous regardez cette partie ici, vous constaterez que nous avons une autre boucle. Alors, que faisons-nous exactement dans l'analyse du maillage ? Nous supposons que dans chacun de ces lobes, il y a un courant qui circule. Donc, par exemple, nous avons supposé, nous avons supposé soit celui de Karen, nous supposons des courants dans le sens des aiguilles d'une montre ou sens inverse des aiguilles d'une montre, comme vous le souhaitez. D'habitude, utilise ce que tu trouveras, c'est-à-dire que nous supposons généralement tous les courants dans le sens des aiguilles d'une montre, d'accord ? Pour la boucle numéro un, nous supposons qu'un courant i1 circule ici. Et pour la boucle numéro deux, nous avons supposé qu'un courant I2 circulait ici. D'accord ? Alors, maintenant, qu' allons-nous faire ? Nous allons appliquer KVL ici et un autre KVL ici pour obtenir les courants I1 et i2. Et à partir de ces courants, nous pouvons obtenir tout ce que nous voulons. D'accord ? OK, donc si vous vous souvenez que dans l'analyse nodale, l'analyse nodale que nous avons utilisée, nous avons appliqué tout ce que nous avons supposé pour chaque nœud, nœud numéro un, nœud numéro deux. Et ainsi de suite, chacun, qu'avons-nous fait ? Nous appliquons KCL, KVL et KCL ici, et ainsi de suite. Ici, dans l' analyse du maillage, nous avons des boucles. Nous avons donc le journal numéro un, boucle un, nous avons la boucle deux. Et qu'allons-nous faire dans chacun nous appliquons KVL, KVL. Vous apprendrez donc que l'analyse nodale est basée sur le KCL. Nous faisons du KCL plusieurs fois. Cette analyse de maillage est basée sur Zach KVL. Nous vous le donnons plusieurs fois. D'accord. Supprimons ceci. Euh-hein. D'accord. Ainsi, dans le premier cas, nous discuterons de l'analyse du maillage sans aucune source actuelle. Si vous vous souvenez, dans l'analyse nodale, nous avons discuté de l'analyse nodale sans source de tension. Ensuite, nous avons discuté de l'analyse nodale avec une source de tension dans laquelle nous avions un supernœud, n'est-ce pas ? Dans ce cas, nous discuterons l'analyse du maillage sans source actuelle. Ensuite, nous parlerons analyse du maillage, qui est toujours une source d'actualité. D'accord ? Donc, dans le premier cas, vous pouvez voir nous n'avons ici que des sources de tension. Alors, qu'allons-nous faire ? Nous allons appliquer KVL dans chaque boucle. D'accord ? Donc, la première étape pour appliquer l'analyse du maillage, nous avons dit numéro un, nous supposons un courant dans chaque boucle, vous pouvez voir i1 et i2 attribuer des courants de maillage aux n mesures. Qu'est-ce que cela signifie ? Ça veut dire boucle. D'accord ? Appliquez ensuite KVL à chacun des maillages n. Nous allons donc appliquer KVL ici et KVL ici. Ensuite, vous aurez plusieurs équations que vous résoudrez pour obtenir i1, i2 jusqu'à I N. D'accord ? Nous allons donc d'abord appliquer KVL dans cette boucle. Alors, comment puis-je faire ça ? Exhaust s'est déjà concentré sur moi afin de comprendre comment appliquer l'analyse du maillage. D'accord ? Tellement similaire à n'importe quel KVL normal. Vous pouvez donc voir, je vais suivre cette voie dans le sens des aiguilles d'une montre. Alors je pars comme ça. Il existe un V1 négatif. Alors je vais y aller comme ça. Tout ce que vous voulez passer par R1, ce sera donc plus un ou un. Alors ça va se passer comme ça, d'accord ? Ensuite, nous avons les trois, souvenez-vous, les trois, donc nous disons plus R3. Multipliez-le par vous, quoi ? Le courant qui le traverse. D'accord ? Donc, si vous regardez attentivement ici, regardez bien ici que nous en avons un comme celui-ci. C'en est une. E1 et i2 s'écoulent dans cette boucle. Nous avons donc du I2 qui circule comme ça. Alors je vous le demande maintenant, je fais du KVL dans cette direction. Alors, quel est le courant qui circule ainsi vers le bas à travers R3 ? Le courant circulant est I1 moins I2. Maintenant, pourquoi ça ? Parce que I1 dans la même direction le KVL et i2 est toujours un KVL à deux par action. Et tout cela sera égal à Z, qui est cette première équation. D'accord ? Supprimons donc tout cela. Ensuite, nous appliquerons l'analyse du maillage à la deuxième ligne. Vous pouvez donc voir que nous l'avons dans le sens des aiguilles d'une montre jusqu'à i2, i2 passant par R2. Donc i2, r2 puis s'écouler comme ça, rencontrer une forêt est un signe positif. Ce sera donc plus V2 qui descendra comme ça. Et les 2 h trois plus R3 multipliés par quoi ? Vous pouvez voir, tous les trois, quel est le sens de la boucle dans le sens des aiguilles d'une montre. Donc le courant dont je parle circule comme ça, i2, d'accord ? Mais vous voyez que pour nous, I1 est toujours ce qu'il faut, RUN descendant. Ce sera donc I2, qui circule dans le même sens moins I1 égal à zéro. D'accord ? Vous pouvez donc voir i2, r2, V2 et aussi i2 moins i1 égal à z. D'accord ? Donc, le plus important est que lorsque j'utilise I1, I1 comme ça, je nous dis toujours que sera I1 moins I2. Lorsque nous utiliserons i2, ce sera i2 moins i1. D'accord ? D'accord. Qu'allons-nous faire maintenant ? Nous avons toutes les valeurs sauf i1 et i2. I1 et i2 sont les inconnues de cette équation. Nous avons donc deux équations avec deux inconnues. En résolvant cette équation simultanée, nous pouvons obtenir I1 et I2. Ou en appliquant la méthode de Zach Kramer, nous les mettrons sous la forme d'une matrice i1, i2, V1 moins V2, qui est la valeur de la tension. C'est à la fois de l'autre côté et les planches de l'autre côté. Vous aurez V1 moins V2. Et le bateau, sous la forme de AX plus BY est égal à e et c x plus d y égal à f, comme nous le faisions auparavant. E et F sont ces valeurs, et x est i1 et i2 a et le coefficient b. Donc, si vous vous souvenez de la même idée que celle que nous avons développée avec la méthode Cramer lors de l'analyse nodale. Alors, qu'allons-nous faire ? Après avoir obtenu I1 et I2 ? Nous avons obtenu I1 et I2. Maintenant, par exemple, j'ai besoin du courant I1. L'I1 actuel est différent de celui-ci. R est petit, celui-ci est majuscule. Disons que j' aimerais tous les U1. Comment puis-je l'obtenir simplement, vous pouvez voir que I1 est le courant qui circule dans cette boucle. Tu n'es pas comme celui-ci, petit ? Vous pouvez donc voir que I1 est dans la même direction que I1 capital. Donc, à partir de là, nous pouvons obtenir que I1 est égal à I1. Regardons ce i2 actuel, i2 qui fonctionne comme ceci. Je suis trop petit. Donc i2 small est similaire à i2 capital comme ça. D'accord ? Maintenant, la dernière qui vous aidera à comprendre, vous pouvez voir I3 couler vers le bas ce que I3 capital. Vous pouvez voir que ce courant sera égal à ce que i2 circule comme ça. Et nous avons I1 qui circule comme ça. Donc I3 va dans la même direction, à quoi ? De I1. I3 sera égal à I1 moins I2. Pourquoi ? Parce que je veux dans la même direction ou E2 est en face de nous. Donc, leur soustraction nous donnera trois nécessaires. D'accord, donc dans la prochaine leçon, nous aurons quelques exemples de solvants sur l'analyse du maillage sans aucune source actuelle. 25. Exemples Solved 3: Bonjour à tous, Dans cette leçon, nous aimerions obtenir ou avoir quelques exemples de solvants. Nous possédons une analyse de maillage sans, avec une source actuelle. Vous pouvez donc voir sur cette figure combien nous aimerions obtenir sous forme de courants de branche ou E1 ou E2 et E3 en utilisant l'analyse du maillage. Vous pouvez donc voir que nous avons supposé le courant I1 dans cette boucle et le courant i2 dans cette boucle. D'accord ? Alors, qu'allons-nous faire ? Nous allons appliquer KVL dans H0. D'accord ? Commençons donc par notre u1. Donc notre boucle comme celle-ci, i1 fait couler des poumons, celle-ci rencontre moins 15 , moins 15 et plus après une glycolyse de 5 ω. Ce sera donc plus cinq multiplié par I1 petit. D'accord ? Oubliez tous ces courants, nous ne parlons que des courants maillés, d'accord ? D'accord, alors le flux nous fait passer par 10 ω, donc ce sera un plus. Ensuite, vous pouvez voir le courant descendre, i2 monter. Ce sera donc tout y1 moins y2. Et puis, en procédant ainsi, nous rencontrerons tous les dix plus dix égaux à zéro. D'accord ? Il s'agit donc de la première équation ici. Moins 15 plus cinq, I1 plus I1 moins I2 plus dix égal à z. En simplifiant cela, nous aurons la première équation. OK, supprimons donc tout cela. Ensuite, nous allons appliquer à nouveau le KVL pour la deuxième boucle. Donc, si vous regardez le deuxième lobe ici, I2. Donc, si nous regardons I2 comme ça, commençant comme ça, je multiplie deux par six. Donc six I2, souvenez-vous que je suis trop petit. Celui-ci n'est pas important pour nous qui parlons de celui-ci. D'accord. Ensuite, le flux de I existe à travers l'avant-bras. Ce sera donc un avantage pour les jambes fluides i2, moins dix. Moins dix, puis coulant comme cette rose à 10 ω. Ce sera donc plus que E2. L'E1 l'est toujours pour nous. Nous nous déplaçons comme cet objet en face de nous. Moins un égal à 06 i2 pour i2 plus dix, i2 moins i1 moins dix égal à zéro. Nous avons donc maintenant deux équations ici en résolvant cette équation. Nous obtiendrons donc la valeur de tous les U1 égale à un et la paire i2 sera également égale à un et ours, d'accord. Donc, si nous regardons notre E1, E1 est similaire à ce que vous voulez qu'il soit petit. Donc I1 est requis, qui est une branche, le capital I1 actuel sera égal à I1 égal à un et une paire. I2 est dans la même direction que i2 small. Donc i2 capital sera égal à i2 small, égal à un et bear. D'accord. Qu'en est-il de l'I3 ? I3 qui coule comme ça ? L'un dans la même direction, deux en face. Donc i3 sera égal à I1 petit moins i2 petit, ce qui est égal à z. OK ? D'accord, c'est donc un exemple de forêt. Deuxième exemple, nous avons ce système. Nous aimerions obtenir le nœud actuel, ce courant à l'intérieur de ce circuit, nous avons le nombre de boucles que vous pouvez voir 12.3. Ainsi, dans chacune de ces pentes, nous avons un certain courant maillé. Donc, pour obtenir le courant, je sais si nous avons besoin de combien, de combien de KVL nous avons besoin ? Trois KVL. Nous avons i1, i2, i3, soit trois inconnues, ce qui signifie que nous en avons besoin de trois. D'accord ? Commençons donc par celui-ci. Nous avons donc comme ce I1 se déplace comme ça dans le sens des aiguilles d'une montre, moins 24. Puis ça coule comme ça. Supposons que 10 ω, donc ce sera plus dix si l'on circule ainsi, U1 moins I2, I1 moins I2. Encore une fois, pourquoi ? Parce que i2 lie existe. Et i1, qui est une boucle nous parlons, est comme ça. Donc dix sur I1 moins I2. Ensuite, comme ça, vous pouvez voir I3 toujours comme ça pour nous. Donc, vers le blas, U1 moins I3, I1 moins I2, I3 est égal à z. Cette première équation se trouve. Ensuite, la deuxième équation, i2, i2, est la suivante. Il y en aura donc 24. O2. La mise en ligne existe. Nous avons le plus de quatre ohms pour E2, qui est une boucle dont nous parlons, et I3 en face de nous. Ce sera donc moins trois. Ensuite, en passant par 10 ω plus dix, multipliez également I2. Vous pouvez voir que dans cette résistance, nous avons nôtre en face de nous, i2 comme celle-ci, et si une résistance est opposée à elle, ce sera donc moins I1 égal à zéro. Comme ça. Comme vous pouvez le constater. La dernière équation est trois plus quatre, je ne dis rien, accord, souvenez-vous que c'est une source de tension. Plus quatre. Je sais que c'est dans les os comme ça. Nous en avons 12. Ce sera donc plus 12 égal trois, ce qui correspond à notre boucle. Moins I1, I1 c'est toujours pour nous moins y1. Alors, en procédant comme ça, nous roulons comme ça. Ce sera donc plus quatre ou trois. Ensuite, à travers cette résistance, nous avons i2 en face de nous, donc ce sera moins I2 égal à zéro. Comme cette même équation. Cependant, vous pouvez voir nos inconnues, I1, I2, I3, I1, i2, i3. Mais vous pouvez voir que nous avons notre nœud ici, nous devons donc le supprimer à néant et en faire i1, i2 et I3. Donc je fais un nœud tout seul, vous pouvez voir que je fais un nœud comme ça. Nous avons tous l'E1 dans la même direction, i2 y vont tous. Alors, qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que rien ne sera égal à un qui est dans la même direction, ou U1 moins un qui lui est opposé, i2. Donc je n'ai rien dit, nous allons prendre celui-ci, remplacé ici. Comme vous pouvez le constater, nous avons maintenant trois équations. Nous avons 12,3. Nous avons donc i1, i2, i3 égal à quelque chose i1, i2 iso égal à quelque chose i1, i2 égal à quelque chose. Alors, comment puis-je résoudre ces trois équations ? Vous disposez de plusieurs méthodes. L'un d'eux utilise la méthode Cramer. Nous allons donc les mettre sous forme de matrice comme nous l'avons appris précédemment. Comme cette matrice de coefficients de Zach égale à quelque chose. Nous obtiendrons alors que S1 est déterminant de celui-ci, qui est le delta. Le delta joue un rôle déterminant dans cette partie. Ensuite, nous obtiendrons le delta 1, qui prend cette colonne et la remplace par une colonne forestière. Il y en aura donc 1200 et les autres seront pareils. Deux nous feront gagner un delta. Pour obtenir le delta deux, nous allons prendre ce côlon et le remplacer par un second. Pour obtenir le delta 3, nous allons prendre cette colonne et remplacer par le déterminant des trois deltas, nous obtiendrons le delta, delta un, le delta deux et le delta trois. Puis i1, i2, i3. Ce sera comme ça. I1, i2, i3 égal à delta un sur delta, delta deux sur delta, delta trois mots indiquant que nous avons nos courants, I1 lui-même, RE1 capital aura la même valeur. Désolée, nous n'avons besoin de rien, d'accord ? Nous avons besoin, je sais que nous avons dit que rien n'est égal à I1 moins I2, I1 moins I2. Nous allons donc prendre cette valeur et la soustraire de cette façon, comme ceci. Nous allons donc obtenir notre courant égal à 1,5 et un ours. Dans cette leçon, nous avons donc eu une âme avec des exemples sur l'analyse du maillage. 26. Analyse de maillage avec une source courante: Bonjour à tous, Dans cette leçon, nous parlerons de l'analyse du maillage, mais de la présence d'une source actuelle. Comme vous pouvez le voir sur cette figure, nous avons cette boucle et celle-ci. Mais comme vous pouvez le constater, la deuxième boucle contient une source de courant. Alors, comment puis-je faire face à une telle situation ? Vous constaterez que l' analyse du maillage est beaucoup plus facile dans ce cas car elle réduit le nombre de variables. Maintenant, comme vous pouvez le constater, lorsqu' une source actuelle n'existe que dans un seul maillage. Ainsi, comme vous pouvez le voir dans cette boucle, celle-ci, il n'y a qu'une seule source de courant ou une source de courant existant dans un seul maillage. Qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que cela annule ce n' est pas entre deux mesures. Donc, comme vous pouvez le voir, cinq et un ours n'existent que dans cette boucle. Alors, qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie qu'actuellement elle-même sera égale à la source actuelle, mais avec un signe négatif. OK, alors qu'est-ce que cela signifie ? D'accord, comme vous pouvez le voir, si nous regardons cette boucle, cette boucle contient un courant, i2. I2 est le courant circulant dans cette boucle. Donc, si vous le regardez ici, nous avons i2 qui fonctionne comme ça. Cet i2 est le courant qui traverse la paire 3M sous forme Rosa 3 ω et qui circule en même temps ici, non ? Donc Poly Logic I2 circule ici. Cependant, le courant oblige à être cinq et payeurs. Alors, qu'est-ce que cela signifie ? Nous avons un Umberto actuel de cinq, qui fonctionne comme ça, et le courant suppose comme ça. Alors, qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que i2 est égal à cinq et porte mais avec un signe négatif. D'accord ? Comme vous pouvez le voir, i2 est égal à moins cinq. Maintenant, pourquoi ? Parce que vous pouvez voir que i2 est le courant qui circule ici. Et nous en avons cinq et un ours qui est un courant circulant également séreuse de 3 ω. Donc, biologique ou E2 équivaut à moins cinq ans. D'accord ? Alors, comment puis-je appliquer KVL simplement comme ça ? Donc, première étape, nous avons la première équation I égale moins cinq et porte la première équation. La deuxième équation provient de ce KVL, qui est comme ceci, moins dix. Puis I1 multiplié par quatre. Ensuite, nous avons i1 et i2 comme celui-ci. Ce sera donc 6 ω multiplié par I1 moins I2 égal à zéro. Et nous avons déjà obtenu l'i2. Vous pouvez donc constater que l'analyse du maillage est beaucoup plus facile ici. Nous n'avons pas eu à faire de KVL ici. Donc, au final, nous aurons égal à zéro. Le courant sera donc égal à moins deux et baissera. Donc, dans le second cas, lorsque nous avons une analyse de maillage avec une source de courant située à peu près entre deux mesures. Ainsi, lorsqu'une source de courant existe entre deux mesures, dans ce cas, nous créerons un super maillage entre elles. Similaire à quoi ? Similaire au supernode. Donc, si vous vous souvenez de l'époque où nous avions une source de tension dans l'analyse nodale, nous la formons tous en tant que super nœud ici, dans la même idée, lorsque nous avons une source de courant entre deux maillages, nous formerons un supernœud. Donc, comme vous pouvez le voir ici, par exemple si vous regardez ce chiffre, nous en avons six et l'ours coule comme ça. Donc, le courant qui circule ici, nous savons déjà que ce courant est égal à six et la polylogique de ours pour cette branche est fausse, elle est égale à B6 et Beta égale à l'alimentation. Et à partir de là, ce que nous avons appris de l'analyse de la mission, qu'il s'agisse d'un courant ou d'un courant similaire, et I2 comme celui-ci. Donc, le courant qui circule ici sera égal à j, par exemple égal à i2 moins i1, non ? Parce que i2 est dans le même sens que cette source de courant et I1 est opposé à celle-ci. Nous savons donc déjà que I est égal à six ampères. Nous avons donc une équation très simple : six ampères sont égaux à I2 moins I1. C'est donc considéré comme l'équation numéro un. Équation numéro un. D'accord ? Donc, comme vous pouvez le voir ici, voici celui-ci similaire à l'application de la logique KCL ou pi. Vous pouvez voir qu'à partir de là, nous avons six et une bêta égale à i2 moins i1. De là existe actuellement i2 dans le même sens mais à l'opposé. Ainsi, le résultat sur le courant, qui est de six ampères, sera i2 moins i1. C'est la première équation. Le second peut être obtenu en utilisant un supermesh. Alors maintenant, nous ne pouvons pas faire de KVL ici, et nous ne pouvons pas faire de KVL ici. Pourquoi ? Parce que nous avons déjà obtenu ici une équation pour le courant. Alors, qu'allons-nous faire ? Nous allons combiner ces deux boucles en une seule grande boucle. Comme vous pouvez le voir, ce sera notre nouveau. Comme si cette branche n'existait pas comme ça. Et chacun avec ses propres canettes. Alors qu'est-ce que je veux dire par là ? Commençons par faire. C'est ce qu'on appelle, ce gros lobe s' appelle le supermesh. Ainsi, lorsque nous appliquons du KVL à la boucle extérieure ou à la grande boucle, vous pouvez voir une tension négative de 2020 volts. En procédant ainsi, nous avons un courant traversant six ohms. Quel est le courant ou E1 ? Ce sera donc plus six I1. Puis ça coule comme ça. du courant montre que 10 ω est égal à i2 plus i2. Alors pourquoi ces quatre ohms plus quatre sont-ils égaux à zéro ? Comme vous pouvez le voir ici. D'accord ? Alors, qu'avons-nous fait exactement comme si nous combinions ces deux boucles en une seule grande boucle, ou si nous combinions les deux KVL en une seule grosse mise en garde. Rappelez-vous donc que la télévision est appliquée à n'importe quelle boucle, à n'importe quelle boucle fermée. Donc celui-ci est une boucle. Celui-ci est une boucle et l'extérieur est également une boucle. Donc, comme nous avons un élément entre elles, nous formons un supermesh combinant ces deux boucles ensemble. Et bien sûr, chaque élément est traversé par un courant, ou E1, par exemple ici, et ici I2. Donc, comme si nous combinions ces deux clés, nous obtenons enfin lorsque vous avez ces deux équations la valeur de I1 et I2 lorsque vous avez ces deux équations. Passons donc à quelques solvants, aux exemples sur l' analyse du maillage dont la source du compte, pour comprendre l'idée. 27. Exemple résolu(e): Bonjour à tous, Dans cette leçon, nous aimerions avoir un exemple de solvant sur l'analyse dimensionnelle avec une source actuelle. Donc, comme vous pouvez le voir ici, nous avons besoin des courants I1, I2 , I3 et I4 dans cette boucle. D'accord ? OK. Donc, si nous regardons ce circuit, nous avons combien de boucles ? 123,44 lobes avec les courants I1, I2, I3 et I4. Maintenant, si vous regardez cette boucle, elle ne contient aucune source de tension, aucune source de courant, cette boucle ne contient aucune source de courant. Nous pouvons donc appliquer ici KVL normalement. D'accord ? OK. Maintenant, qu'en est-il de cette boucle ? Cette boucle, par exemple cette boucle et celle-ci composée de toutes, contient une source de courant entre elles. Vous pouvez donc voir que nous avons cette source de courant entre cette pente et cet outil. Alors, qu'allons-nous faire ? Nous allons obtenir une équation à partir d'ici. Vous pouvez voir que trois nuls sont égaux à, qui est le courant descendant, égal à i2 moins i3 moins I3. Et si nous regardons celle-ci, cette source de courant, cette source de courant cinq et égale à Zach, courant cinq et la garantie a besoin d'une direction I2, aiguilles d'une montre dans le même sens, ou E2 moins un qui est à l'opposé, ou tu veux. Vous pouvez donc voir que nous avons obtenu l'équation un et l'équation deux. Comment les avons-nous obtenus ? Nous les obtenons en utilisant leur source de courant entre les deux boucles. D'accord, nous avons donc déjà deux équations. Rubber présentant cette source actuelle, un courant comme celui-ci, et un autre comme celui-ci. C'est une plainte. Ou leur somme nous en donne trois. Si rien et z sont une certaine mesure nous donne cinq et un ours ici. Voyons donc cela d'abord aussi. Vous pouvez voir que i2, i2 moins i3. Donc, à partir de cette équation, ou i2 moins i3 égal à moins trois I4, écrivez cette équation. Maintenant, où avons-nous trouvé celui-ci ? Vous pouvez voir i2 moins i3, comme ici, égal à trois ou inode. Maintenant, i-node lui-même, vous pouvez voir que rien ne coule comme ça, et i4 couler comme ça. Donc, je n'ai rien d'égal à I4 négatif. Vous pouvez donc voir que nous pouvons prendre ce I4 négatif et le remplacer ici. Ce sera moins trois ou quatre. Comme vous pouvez le voir, cette équation représente l'équation du dû à la présence de cette source de courant. Le second, qui est le cinq et l'ours, est i2 moins i1. Vous pouvez voir que i2 moins i1 nous donne cinq et un ours. Nous avons donc déjà deux équations représentant quoi, représentant la présence de ces sources de courant. D'accord ? Donc, si vous vous en souvenez, nous avons combien de variables ou quatre variables ? Nous avons donc besoin de quatre équations. Quatre équations. J'ai déjà obtenu les deux avec celui-ci et celui-ci. D'accord ? Continuons maintenant. Ensuite, nous avons une autre équation qui provient de cette boucle. Si nous appliquons KVL ici, vous pouvez voir plus dix volts. Ensuite, en entrant ainsi, nous avons l'IL-4 et l' IL-13 qui vieillissent. Ce sera donc huit multiplié par I4 moins I3. D'accord ? Ensuite, deux multipliés par I4 pour obtenir I4 égal à Z. Alors lequel d'entre eux ici ? Cette équation, où voici l'équation de I4, huit sur quatre moins I3 plus dix. OK, nous avons donc cette équation. Comme vous pouvez le voir, nous avons nombre d'équations que nous avons obtenues. Nous l'avons obtenu. Nous en avons obtenu un autre ici, deux. Et le troisième ici. Un ici. Comme vous pouvez le voir, celui-ci est similaire à celui-ci. D'accord, rien ne peut changer ça ici. Nous avons donc maintenant trois équations et nous avons besoin d'une dernière équation. Maintenant, où allons-nous obtenir cela grâce au Supermesh ? Maintenant, comme vous pouvez le voir, entre celle-ci et celle-ci, il y a une source actuelle, non ? Nous devons donc appliquer un KVL gros comme ce supermesh. Cependant, si vous regardez ceci, ces deux boucles, vous pouvez voir qu'il existe une autre source de courant, vous pouvez voir qu'il existe une autre source de courant, ce qui signifie que nous devons combiner deux comme ceci. Donc, en combinant cela et en combinant cela, nous aurons une grande mission, ce grand maillage, la boucle extérieure. Maintenant, pourquoi en avons-nous pris un si gros ? Parce que nous avons ici une source actuelle. Donc, comme si cette branche n'existait pas et que nous en avions ici une autre annule comme si cette branche n'existait pas. C'est pourquoi le Supermesh sera cette boucle extérieure. Commençons donc simplement à l'écrire. Comme vous pouvez le constater, c'est un début à partir de là. Vous pouvez voir ici tout ce que vous voulez faire comme ça. Ce sera donc à U1. Puis en descendant ici pour tout l'I3 passant par quatre ohms. Ce sera donc plus ou R est trois. Ensuite, en parcourant tout cela, nous avons du courant qui circule comme ceci, c'est-à-dire i3 moins i4, qui est le courant opposé à celui-ci. Ensuite, on fait comme ceci et six, ainsi de suite. Ce sera donc plus six multiplié par le courant i2, i2 celui qui circule ici, égal à zéro. Donc, si nous regardons ici, nous avons 21438/3 moins i4, i2 égal à z. Alors maintenant, nous avons combien d'équations ? Nous avons donc quatre équations. Alors, comment pouvons-nous les résoudre ? Nous pouvons simplement réduire ces équations. Comment pouvons-nous le faire simplement ? Nous avons I2 égal à I1 plus cinq. Je peux donc le prendre et le remplacer ici. Prends celui-ci et remplace-le ici. Ici. Nous n'avons ni i2, ni i2. Nous aurons ici une équation de I2 et I1, I3, I4. Et avons-nous ici une autre équation pour prendre celle-ci, nous pouvons en retirer deux et la remplacer ici. Nous aurons donc I1, I3, I4, I1, I3, I4, et nous aurons I4. Et puis nous prenons ces trois équations après les avoir remplacées par celle-ci, nous aurons une métrique utilisant Chrome ou une méthode. Nous pouvons obtenir I3, I4, I1, puis nous obtiendrons I2 ou, par exemple vous pouvez simplement continuer à les substituer dans les équations pour obtenir I1, I2 et I3. Paul résout donc ces quatre équations de la manière qui vous convient. Vous obtiendrez I1, I2, I3 et I4 avec ces valeurs. Maintenant, comme vous pouvez le voir, lorsque IE1 est égal à moins 7,5, qu'est-ce que cela signifie ? Si vous regardez ici, l'un est celui qui traverse le 2 ω. Donc I1, je suppose que R1 est comme ça. Déplace les règles à 2 ω dans cette direction. Mais comme il est négatif, cela signifie que la bonne réponse est que le courant de 7,5 et ours se déplacent à l'opposé de celui que j'ai supposé. Le courant ici, 7,5 ampères, circule donc dans cette direction, à l'opposé de celle proposée initialement. D'accord ? Dans cette leçon, nous avons donc eu un exemple solvable, un autre exemple soviétique d'analyse du maillage. Ne vous inquiétez pas, nous allons à nouveau appliquer l'analyse nodale. L'analyse du maillage, encore une fois dans de très nombreux théorèmes de circuits. Nous allons l'appliquer en superposition dans North et le sérum dans sept dans sérum dans la section suivante du cours. Nous allons également appliquer cela aux circuits AC. Nous aurons donc de très nombreux exemples. Vous comprendrez comment appliquer analyse des maillages et des nœuds dans différents circuits. 28. Analyse de nodal vs maille: Bonjour à tous, Dans cette leçon, nous aimerions donner à Zoster une petite comparaison entre analyse nodale et l'analyse du maillage. Quand dois-je utiliser l' analyse nodale et quand dois-je utiliser les heures de fonctionnement de la machine ? En général, peu importe que vous utilisiez une analyse de maillage ou une analyse modale. Cela vous donnera la même réponse. D'accord ? Cependant, dans certains cas, l'analyse nodale peut être plus facile ou l' analyse du maillage peut être plus facile. D'accord ? Ainsi, par exemple, si nous avons un réseau composé de plusieurs éléments connectés en série ou tensions, les sources ou les supermaillages sont plus adaptés à l'analyse du maillage. Si nous avons un réseau avec des éléments connectés en parallèle, des sources de courant ou des supernœuds, ils sont plus adaptés à l'analyse nodale. De plus, si vous avez un circuit avec, pour vos nœuds, les mesures étant donné que les nœuds du circuit sont beaucoup plus petits que les mesures, nous allons utiliser l'analyse nodale. Cependant, si nous en avons quelques-uns sont mentionnés Senza, nœuds du circuit, alors il vaut mieux utiliser une analyse de maillage qui dépend du circuit lui-même. L'essentiel est donc de sélectionner les muscles qui conduiront à un plus petit nombre d'équations afin de réduire le nombre d'équations inférieures à celles d'Alice et d' obtenir ainsi une solution beaucoup plus facile. Les tensions des nœuds sont requises, puis nous appliquerons une analyse nodale. Si ce sont les courants de branche ou de maillage qui l'exigent, il bien entendu préférable d' appliquer l'analyse du maillage. Maintenant, une remarque importante sur du maillage et l'analyse modale. Nous avons des circuits appelés Zap Learner Circuit. Sur le circuit, vous pouvez voir deux, d, x et y. Il existe également un circuit imprévu ou un circuit qui se trouve dans les trois D. Vous pouvez voir les extrémités x et y sur le circuit 3D. Nous avons donc un circuit de planification, qui est un circuit en 2D, et l'autre en 3D. Vous devez comprendre que pour les circuits non plans, pour les circuits non vides, l'analyse nodale est la seule option possible, car l'analyse la seule option possible, car l' maillage ne s'applique qu' au plan sur le réseau. L'analyse du maillage peut donc être utilisée dans ce réseau. Cependant, nous ne pouvons pas l' utiliser dans un environnement qui n'est pas un planificateur ou une analyse de maillage est utilisée pour les réseaux bidimensionnels. Pour les réseaux 3D, nous ne pouvons pas utiliser l'analyse de maillage. Nous ne pouvons appliquer analyse nodale qu'au réseau non planificateur. D'accord ? C'est vraiment très important dans la vraie vie. Vous constaterez également que l'analyse est facile à programmer sur ordinateur. Ce que nous pouvons apprendre de cette leçon, c'est que l'analyse du maillage ne peut pas être utilisée pour les circuits ou réseaux NOR non polaires. Cependant, l'analyse nodale peut être utilisée à la fois pour les réseaux planifiés et pour les réseaux non planaires. Détermine également que lorsque nous avons un circuit électrique, si le nombre de nœuds est inférieur au nombre de mesures, nous utilisons l'analyse nodale. S'il existe un certain nombre de mesures, c'est-à-dire inférieur au nombre de nœuds dans le circuit, nous utilisons l'analyse nodale. Donc moins de nœuds dans le circuit, moins que de nœuds de mission. Ensuite, Senza mesure, nous utilisons l'analyse nodale. Les mesures inférieures aux nœuds sont n, nous utilisons l'analyse nodale. D'accord ? 29. Circuit de transistor d'application avec un exemple résolu: Bonjour à tous, Dans cette leçon, nous allons avoir une application sur l' analyse du maillage et l'analyse nodale. L'application est donc simplement là : nous avons un transistor DC. Alors, à quoi servent ces éléments de circuit ? Nous avons un élément du circuit électrique appelé les transistors ? Ils sont utilisés dans l'amplification ou la commutation de circuits électriques. Ainsi, par exemple comme vous pouvez le voir sur cette figure, nous avons un BJT ou connu sous le nom de jonction bipolaire, ou abrégé en BGT. Utilisez-le pour l'amplification et commutation de circuits électriques. Par exemple, vous constaterez que le BJT, par exemple, est utilisé dans les circuits électroniques de puissance en tant que commutateur. Alors, qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie par exemple entrer au lieu d' avoir un interrupteur manuel comme celui-ci. Pour le circuit, le circuit, le circuit ouvert comme celui-ci. Et lorsque nous fermerons l'interrupteur, ce sera un circuit fermé. Cela ne peut pas être fait manuellement. D'accord ? Pourquoi ? Parce que les circuits électroniques de puissance sont vraiment très rapides. J'ai donc besoin d'une commutation très rapide des circuits électriques pour obtenir un certain résultat. Nous ne pouvons donc pas le faire en utilisant des commutateurs manuels. Nous devons utiliser des transistors ou, par exemple nous devons utiliser quelque chose comme un BJT ou quelque chose comme ça. La plupart des raccords ou des diodes, tous ces éléments de circuit sont utilisés dans le circuit électronique de puissance. Donc, si vous participez à mon propre cours d'électronique de puissance, vous en apprendrez davantage à ce sujet. D'accord ? Quoi qu'il en soit, ces types de transistors sont utilisés pour commuter les prises électriques. C'est la fonction la plus importante utilisée dans l'électronique de puissance. OK, pour éteindre et rallumer un choc électrique. Donc, ce que vous pouvez voir, par exemple pour Zippy, c'est qu'il se compose de trois points ou de trois bornes. Pour être plus précis, vous pouvez dire trois terminaux, 12.3. Ces terminaux sont d'abord appelés les Bayes. Le second, collecteur et émetteur, collecteur de base et émetteur. Chacun d'entre eux possède un courant d'assaut, collecteur de base et un transistor émetteur. Nous constatons que le courant de l'image ici est égal à la somme de l' huile multipliée par un collecteur. De plus, le courant du collecteur est égal au courant de base multiplié par un certain battement constant. D'accord ? OK. Ensuite, ce que nous remarquerons ici, c'est qu' il existe une différence de potentiel entre B et D appelée VBE. Et nous avons une différence de potentiel entre C et D appelée VCE. Et nous avons également une différence de potentiel entre C et B appelée Vbc. D'accord ? Ou un VCB pour être plus précis, VCB venant de C à P. D'accord, nous avons donc trois tensions. D'accord ? Donc, z is sports ont une différence potentielle entre eux. Maintenant, comment puis-je analyser un tel circuit ? Nous pouvons l'analyser à l'aide de l'analyse du maillage. D'accord ? Donc, comme vous pouvez le voir, si vous regardez le circuit, nous avons cette source de tension. Nous avons une résistance, et notre transistor est composé du courant I, de la base, du collecteur et de l'émetteur. Vous pouvez voir qu'il y a une différence de potentiel ici, VBE, qui est la tension entre la base et l'émetteur. Nous avons ici le métal et nous avons une différence de potentiel entre collecteur et l'émetteur appelée VCE, ou sur cette figure, sortie V. Nous avons alors 100 ω et une autre tension est de 6 v. Maintenant, ce que nous aimerions obtenir de ce problème, c'est que nous devons trouver le courant IEP ou une sortie du collecteur V dans ce circuit. Étant donné que p.sit prend 115 et que VBE est égal à 0,7 tension 0,7. Alors, comment analyser un transistor ? Nous appliquons le KVL, en sachant que le KVL d' entrée ou le maillage d'entrée et la boucle et la sortie vous donnent. D'accord ? Commençons donc par l'entrée KVL. Vous pouvez voir KVL comme ça, dans le sens des aiguilles d'une montre, moins quatre. Et actuel. Quel est le courant qui circule ici ? Ce sera donc plus p multiplié par 20 kilo ohms. Alors comme ça, plus VB égal à zéro. Et VB0 est donné comme 0,7 v 0,7 volt. À partir de là, nous pouvons obtenir notre API, comme vous pouvez le voir, égale à 165 micro et ours. OK. Maintenant, la deuxième partie est que nous aurons besoin d'IP, nous avons besoin d'un assemblage ICIC. Qu'est-ce qui est égal ou égal à électoral ? Comme nous l'avons vu dans la diapositive précédente, bêta multiplié par 0. gain de tri d'Ebay multiplié par les obéis. Donc, pour moi, cela signifie 50 multiplié par ou une base comme celle-ci. Ce sera donc égal à 8,25, surtout à comparer. D'accord ? La dernière exigence est la sortie V. Alors, comment puis-je obtenir la tension de sortie ou VCE en faisant une heure  ? Je vais donc vous donner une sortie V négative. Et le courant qui circule ici est opposé à l'IC, il sera donc négatif i c multiplié par la résistance cent. Puis de longues lignes plus six volts égaux à zéro. Et le circuit intégré est pareil, comme ça. Sortie V négative, circuit intégré négatif 100 plus six égal à zéro. Et nous avons IC. Donc, vous obtenez V à 5,175 volts. D'accord ? Donc, comme vous pouvez le voir ici à partir de cet exemple, notre tension est similaire à cette KVL. Nous avons donc, disons n'importe quel courant, disons le courant que j'ai multiplié par 100. Et ceci est égal à moins y, z. Je dis donc moins I c multiplié par la résistance, cent ohms. OK, donc dans cette leçon, nous avons eu une âme avec l'exemple d'une application qui est un transistor pour plus d' APA était sur d'une application qui est des transistors. Et comment pouvons-nous les utiliser dans les circuits électroniques de puissance pour former des redresseurs, des capteurs de courant alternatif, des capteurs de courant continu, des onduleurs ? Vous devez suivre notre cours d'électronique de puissance. 30. Introduction aux théorèmes de circuit: Bonjour, et bienvenue à tous dans notre section consacrée aux théorèmes de circuits électriques. Dans cette section, nous aborderons les différents types de théorèmes de circuits que nous pouvons utiliser pour analyser notre circuit. Dans la section précédente, nous avons discuté des lois de Kirchoff telles que le KVL, KCL, afin d'obtenir la tension et le courant dans nos secondes. Et en plus d' apprendre sur le maillage et l'analyse nodale pour obtenir la tension et le courant. Cependant, ces méthodes peuvent désormais être utiles dans les circuits de symboles et les circuits simples et faciles. Nous pouvons utiliser le maillage KVL, KCL et les réponses du modèle. Mais que se passe-t-il si nous avons des circuits complexes et de grands circuits ? Et pour les circuits volumineux et complexes, nous devons utiliser d'autres types de théorèmes dont nous allons discuter dans cette section, tels que le théorème de la superposition, transformation de source que sept et le sérum, le théorème de Norton afin d'analyser nos circuits. Dans cette section, nous discuterons de la superposition, la transformation de la source sept et Norton est là. Ces CRM nous aideront à analyser plus facilement nos circuits électriques. Et pour simplifier les grands circuits. 31. Théorème de superposition: Dans la première leçon, nous allons donc discuter des superpositions ici. Alors, qu'est-ce que le théorème de la superposition ou que signifie-t-il ? Donc, si nous avons un circuit comme celui-ci, un circuit comme celui-ci a deux sources indépendantes ou plus, d'accord ? Nous avons deux ou plus de deux sources indépendantes, indépendantes, telles que le circuit. Nous avons une source indépendante de six volts, et nous avons trois sources indépendantes. Ainsi, afin de trouver la valeur z, par exemple, pour la tension ici à ce point entre la charge de résistance de quatre ohms pour trouver la tension ou le courant ici, ou dans n'importe quelle partie du circuit. L'une des méthodes que nous avons utilisées est que l'analyse nodale ou l'analyse du maillage en appliquant vous donne tout ici et un autre KVL ici, ou analyse nodale. Nous pouvons obtenir la tension ou le courant dont nous avons besoin à l'intérieur de ce circuit. Cependant, il existe une autre méthode. Un autre moyen consiste à dissuader la mine ou à déterminer la contribution de chaque source indépendante aux variables. Nous devons donc trouver la contribution de chaque source indépendante, indépendante, non indépendante, mais indépendante, puis les additionner. Qu'est-ce que cela signifie ? Par exemple, nous avons besoin de la tension ici, n'est-ce pas ? Donc la tension ici, on peut dire que la tension V est égale à la somme de deux tensions, V1 plus v2. D'accord ? Qu'est-ce que cela signifie maintenant ? V1 et V2. V1 est la contribution de la source de six volts et V2 est la contribution de la source trois et de l'ours. Ainsi, en ajoutant ces contributions de ces deux sources, nous obtiendrons la tension nécessaire. Par exemple, si nous avons besoin du courant, alors le courant sera notre u sera égal à o, u un plus n2. Ce qui signifie la contribution de la première source de tension et la contribution des trois et de l'ours. D'accord. Et si nous avons trois sources et que ce sera V1, V2, V3, i1, i2 , i3, etc. Ce que nous allons donc faire dans le théorème de la superposition, c'est que nous prendrons la contribution de chaque source. Nous comprendrons comment pouvons-nous faire cela ? Le principe de superposition stipule que la tension nécessaire, telle que v ici, ou est-ce que le courant nécessaire projette un courant d' élément par ici ou ici, ou quoi qu'il se trouve à l'intérieur de notre circuit. Dans un circuit linéaire, circuit linéaire signifie qu'il est composé d'éléments linéaires, tels que le condensateur à inductance à résistance. Il indique que la tension ou le courant est égal à la somme algébrique. Somme algébrique, qui est comme ceci plus la somme des tensions ou du courant traversant l'élément en raison de chaque source indépendante agissant seule. D'accord ? Ainsi que V1, V2, V3, etc. Maintenant, le principe de superposition nous aide à analyser un circuit linéaire avec plus d'une source indépendante en obtenant une contribution de chaque source indépendante. Maintenant, prenons quelques notes sur le théorème de la superposition avant de comprendre les étapes. Afin de trouver la contribution de chaque source, nous utilisons ou considérons une source indépendante à la fois. Pourquoi, alors que d'autres sont des sources indépendantes, toutes les autres sources indépendantes ou les désactivent. Par exemple, si j'ai besoin d'une contribution de six volts, nous désactivons ce jeu libre et supporté. D'accord. Nous utilisons donc notre circuit, nous analysons notre circuit une source à la fois, une source indépendante parfois six volts. Et nous désactivons les trois et ensuite, si nous voulons trouver la contribution des trois et supporter, nous désactiverons le 6 volts et analysons notre circuit avec les trois et nous ne supportons que. D'accord ? Nous utilisons donc une source à la fois. Par exemple, si nous avons trois sources, par exemple, nous désactiverons les autres sources. Et la source clé. Maintenant, la question est savoir comment désactiver les agressions ? Maintenant, la désactivation de la source de tension est en la faisant, la tension est de 0 ou en la faisant un court-circuit. Par exemple, si nous utilisons les trois week-ends embarrassants, nous désactiverons les six volts en faisant ce circuit un court-circuit comme s'il n'existait pas. D'accord ? Et si vous avez affaire à un trois et un ours, nous pouvons faire en sorte que la source de courant soit 0 et Ben, ou un circuit ouvert comme celui-ci, supprimez cela en faisant ce circuit ouvert. Encore une fois, cette source de tension est désactivée en la faisant un court-circuit ou en la faisant une tension 0, c'est le même principe. Et chaque source actuelle, nous pourrions vouloir faire en sorte que ce courant soit égal à 0. Ainsi, en faisant de ce circuit ouvert, cela nous aide à avoir un circuit très simple et plus facile à gérer. Maintenant, rappelez-vous que les sources dépendantes restent intactes. Nous ne faisons rien à ces sources dépendantes. Pourquoi ? Parce qu'ils sont contrôlés par les variables de circuit. Nous ne les désactivons pas. Nous pouvons les désactiver car ils dépendent d'autres éléments de notre circuit. Donc, ce que nous désactivons avec le, n' active que les sources indépendantes. Des sources indépendantes. Maintenant, l'analyse des circuits en utilisant la superposition est qu' elle peut impliquer plus de travail, parfois le maillage fait le maillage et l' analyse nodale est plus facile. Et d'autres fois une superposition qui rend le circuit plus facile à analyser. Quelles sont les étapes de l' application du théorème de la superposition ? Maintenant, la première étape consiste à activer ou à désactiver toutes les sources indépendantes sauf vers une seule source. Nous avons donc dans les circuits 3M ours et six volts. Donc, si nous envisageons les six volts , nous désactivons les trois et ne supportons que les six volts. Ensuite, nous constaterons qu'il faut la tension ou le courant dû à cette source unique activée l'aide des techniques telles que MS, analyse de maillage, analyse nodale , KVL, KCL, etc. D'accord ? Nous obtenons donc ici la tension grâce à la contribution de celle-ci. Uniquement. Ensuite, nous faisons l'inverse. Nous activons celui-là, terminez. Ne gardez que les trois et portez et luttez contre la tension. Ensuite, après avoir obtenu les deux tensions ou courants, nous les ajoutons algébriquement afin trouver toute la contribution des sources indépendantes et de définir la valeur finale de la tension. Allons donc prendre un exemple sur le théorème de la superposition. 32. Exemple 1 sur le théorème de superposition: Par exemple un exemple, exemple un. Nous avons ici le même circuit que celui que nous avons montré dans la leçon précédente. Nous avons utilisé le théorème de la superposition pour trouver cette tension à l'intérieur de notre circuit. Nous avons donc deux sources ici. Nous avons les six volts et nous avons le payeur 3M. Nous commencerons donc par désactiver, par exemple, six volts et définir une contribution de trois et deux. Désactivez ensuite les trois ambiantes et trouvez la contribution des six volts. Donc, premier capteur, nous avons deux sources ici dans ce problème, nous avons six volts. Nous avons cela libre et ours. Cela signifie que la tension nécessaire, cette tension sera la somme de deux tensions, V1 et V2. Où V1 est la contribution de l'alimentation six volts. Et V2 est la contribution des trois et de l'offre d'ours. D'accord ? Nous allons donc commencer par obtenir la contribution. Obtenir la contribution de V1, obtenir la V1 ou la contribution de l'alimentation six volts. Donc, dans ce cas, nous n' envisageons que celui-ci. Ce que nous allons donc faire, c'est que nous allons désactiver les trois et supporter. Nous avons déjà dit comment désactiver les trois et les supporter en les faisant 0 et en les supportant ou en les faisant en circuit ouvert. Ce sera donc comme ça. Comme vous pouvez le voir, six volts, huit ohms, quatre ohms tels qu'ils sont, et l'activation de la rue et de l'ours en font un circuit ouvert comme celui-ci. Ensuite, nous devons trouver V1. Comme vous pouvez le constater, nous avons six volts, nous en avons huit, nous avons le bras avant. Nous pouvons donc obtenir V1, V1 par KVL ou la division de tension, semblables les uns aux autres. Ainsi, en faisant KVL, nous avons six volts négatifs, comme nous l'avons déjà appris. Négatif 60 volts. Et huit sont u1 plus v1, comme ça. D'accord ? Nous avons donc y sont aveugles KVL, nous avons six volts négatifs. Nous pouvons l'écrire comme ça. Négatif six volts par existe négatif six volts. Ensuite, nous en avons 84 en série, ce qui nous en donne 12. Il sera donc I1 multiplié par 12 volumes. Il sera donc plus 121, OK, égal à 0. Comme vous pouvez le constater, cette équation est similaire à celle-ci. Donc cela nous donnera, notre y1 serait égal à 0,5 et l'ours, qui est un courant qui coule ici, est y1. Y1, v1 est égal à un bys multiplié par quatre. Donc deux seront comme ça. V1 dont la résistance est multipliée par le courant. Et le courant est de 0,5. Il nous donnera donc deux volts. C'est v one. Nous aimerions obtenir la contribution de la source ou de la source actuelle. Nous allons donc désactiver les six volts, puis en faire un 0 volt. Que signifie donc un 0 volt ? Cela signifie un court-circuit. Nous allons donc faire de celui-ci un court-circuit comme celui-ci. Nous avons ce circuit, nous avons un trois et un ours. Nous avons huit ohms et quatre ohms. Vous trouverez donc ici que les trois actuels et portent l'équipement au bras et à l'avant-bras. Voyons maintenant que la tension ici, V2 est égale à I3. Multipliez le conseiller pour tous les droits, Donc, quelle est la valeur de i3 de la division actuelle, ou trois est égale au courant total 3M ours multiplié par la résistance, huit ohms divisés par le total de huit ohms divisé par le total quatre plus huit. Nous en aurons donc deux. Et c'est à partir de ce que, de la division actuelle, dont nous avons discuté dans les leçons précédentes. Ainsi, la tension V2 est égale à I3 multipliée par quatre, est trois multipliée par quatre, soit huit volts. D'accord ? Nous avons donc maintenant V2 et V1 égaux à deux volts. Nous aurons donc ici la tension totale requise dans ce problème sera égale à V1 plus la contribution V2 de la première source plus contribution de la seconde source nous donne dix volts. Donc cette valeur. Si vous effectuez, par exemple, une analyse de maillage comme celle-ci ou une analyse nodale, vous obtiendrez la même valeur de tension. Mais comme vous pouvez le constater, nous avons simplifié le circuit. Lorsque nous effectuons la superposition, vous facilitez l'analyse du circuit. 33. Exemple 2 sur le théorème de superposition: Voyons maintenant un autre exemple. Utilisez donc le théorème de la superposition pour trouver le courant que je n' ai pas trouvé dans ce circuit. Comme vous pouvez le constater, le circuit possède nombre de sources indépendantes et dépendantes que nous avons dans le circuit. Nous avons deux sources indépendantes est un quatre ampères ici. Et les sources indépendantes de 20 volts et une source dépendante. Alors, si vous vous en souvenez, la superposition, désactivez quoi ? Désactivez les sources indépendantes. Uniquement. Celui-là. Nous n'y faisons rien car il s' agit d'une source dépendante. Nous ne nous préoccupons que des sources dépendantes. OK ? Commençons donc. Nous avons donc ici dans le circuit et la source dépendante, donc nous allons le laisser tel quel. Ensuite, nous n'avons rien, ce qui est égal à deux courants sont dans un tiret et le double tiret i-node. Cela est dû à la contribution de la première source et de la deuxième source. Donc, comme vous pouvez le voir, je ne suis pas la contribution de la source quatre et Bayer, celle-ci. Et je sais que le double tiret est la contribution de la source 20 volts, celle-ci. OK ? Nous devons donc obtenir la contribution de quatre et de la poire et la contribution du 20 volts seulement. Nous allons donc commencer par le tiret quatre et l'ours. Donc, dans ce cas, nous désactivons le 20 volts, nous le faisons 0 tension. Qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que nous allons faire un court-circuit comme celui-ci. OK ? Voyons donc voir. Nous avons notre circuit, le même circuit. Cependant, ce 20 volts devient un court-circuit comme vous pouvez le voir ici. OK ? Maintenant, ce que nous aimerions avoir, nous aimerions que tout ce courant circule ici. Nous pouvons donc obtenir ce courant en effectuant une analyse de maillage comme celle-ci, vous donner tous ici, KVL ici et une autre mise en garde comme celle-ci. OK ? Il est important de noter que, comme vous pouvez le constater cette source est cinq je n'ai rien. Je n'ai rien du courant dont nous avons besoin. Donc, lorsque nous activons cet approvisionnement, nous avons notre tableau de bord. Celui-ci sera donc cinq tirets. OK ? Commençons maintenant. Nous avons donc ici dans ce circuit trois lobes, I1, I2 et I3. I1. Comme vous pouvez le constater, le I1 actuel, comme celui-ci, est dans la même direction que l'ours de l'avant-bras. Donc, dans cette boucle, nous avons tous les U1 égaux à quatre et nous portons tous les U1 égaux quatre et nous portons. Maintenant, dans la deuxième boucle, boucle numéro deux, cette boucle, cette boucle, vous trouverez ici que nous avons une année négative négative à deux éléments. Comme vous pouvez le voir ici, nous avons les trois ohms. OK ? Nous le devons, nous avons un seul bras et un volume de données. Supprimons donc tout cela d'abord et saisissons le tout. OK ? Voyons donc i2 ici pour bouger comme ça. La première est donc applicable, celle-ci est une tension de source de courant. La tension de la source n'est pas non plus une source de courant. Nous avons donc cinq négatifs, cinq négatifs, je n'ai rien. Ensuite, on se déplace comme ça. Nous avons deux courants. Nous avons I3 ici. Nous avons i2 moins i3 multiplié par un. Nous avons donc plus de résistance d' un ohm multiplié par I2 moins I3 qui circule ici jusqu'à moins trois. Ensuite, nous avons ici un courant non nul, I2 qui va ici et un ici. Nous avons donc plus trois multipliés par r2, i2 moins U1 égal à 0. Nous avons donc cinq négatifs, je sais tiret plus un, i2 moins i3 plus trois, i2 moins i1. Voyons maintenant ce que nous avons ici. Nous avons cinq négatifs, cinq négatifs, je connais Dash. Et nous avons i2, i2, donc ce sera plus pour i2, non ? Nous avons donc plus pour i2 et moins trois et moins trois i1. Cependant, nous avons ici un autre élément que deux ohms ici. N'oubliez pas les deux ohms. On peut donc dire plus deux i2. Pour Err into, ok, donc nous avons un I2, I3, i2, I2 plus C plus un nous donne six i2. Nous avons donc ici six i2 et nous avons un anneau de glace négatif i3 négatif. Et nous avons un négatif 31, un négatif 31. Donc tout cela est égal à 0 et nous avons I1 égal à quatre, je suis un ours, donc nous pouvons remplacer celui-ci ici. OK ? Nous avons donc i2, i3 ou tiret. Maintenant, pour la troisième boucle, la boucle numéro trois ici, vous pouvez voir que nous avons, si nous faisons comme ça, commençons par ici. Par exemple, nous avons quatre exempts de glace pour les trois. Ensuite, on y va comme ça. Ensuite, nous rencontrerons cinq ohms. Donc, cinq ohms. Et nous avons ici I1. Il sera donc plus cinq multiplié par trois moins un. Ensuite, nous avons ici 1010, i3 moins i2, les trois moins deux. OK ? Euh, n' allez pas à pas. OK ? Ensuite, nous avons ici plus cinq je n'ai rien de tiret plus cinq ou pas de tiret nous donne 0. OK ? Nous avons donc quatre I3, I3, I1, I3. Nous avons donc dix I3. Comme vous pouvez le voir, ces glaces. Ensuite, nous avons le négatif 51, négatif cinq par un. Ensuite, nous avons I2 négatif, négatif deux. Ensuite, nous avons plus cinq tirets, Dash. OK ? Comme vous pouvez le constater, nous avons ces deux équations. OK ? Supprimons donc tout cela. Nous avons donc ces deux équations et I1 est égal à quatre et ours. Nous nous substituons donc à l'ours étranger ici et à Amber ici. OK ? Donc, quand nous le remplacerons ici, nous aurons trois inconnues, I1, I2, I3, et je connais le tiret. OK ? Comme vous pouvez le voir ici, je sais que Dash est le courant qui circule ici, n'est-ce pas ? Donc je ne suis pas égal à un moins I3 sont un moins I3 forme une analyse de maillage. Alors, vous êtes un ? Notre tableau de bord sera un moins I3. OK ? Cette équation est similaire à cette équation. OK ? Nous avons donc une relation entre le dash et les trois. On peut donc dire à partir d'ici que I3 est égal à quatre, moins je ne tirerai rien. Ensuite, nous prenons cette équation de I3 et remplacée ici, I3 ici, et I3 ici. Donc, à la fin, nous aurons i2 et le tableau de bord, deux tirets. Ensuite, nous résolvons ces deux équations pour obtenir la valeur de R nuight dash. Donc, en résolvant ces deux équations avec toutes ces valeurs, nous n'aurons aucun tiret égal à 52 sur 17 et mauvais. Maintenant, le second, qui est de 20 volts, nous avons besoin de la contribution du 20 volts. Nous allons donc activer les quatre non appariés en faisant un circuit ouvert comme celui-ci. Quatre et ours sont donc devenus un circuit ouvert. Nous avons donc trois propres 51220 volts et avant-bras. Ici, je n'ai pas de double tiret. Donc je connais le double tiret, double tiret, le double tiret, comme ça. Que va-t-on faire maintenant ? Nous avons besoin que je connaisse dash pour pouvoir utiliser à nouveau l'analyse du maillage. OK ? Maintenant, pour la boucle numéro quatre, ici, on peut dire que c'est ici. Si nous allons comme ça, comme ça, nous devons donc multiplier par I4 et trois multipliés par I4. Cet outil va donc nous donner cinq I4. Et avons-nous ici 10 ? Il nous donnera donc 646 I4. Et que nous avons ici comme ça, cinq négatifs, je n'ai rien, négatif cinq JE Dash MAINTENANT. Et nous avons notre E5 qui va comme ça dans la direction opposée. Il sera donc négatif un multiplié par cinq, un négatif multiplié par phi. La deuxième boucle, c'est similaire à ce que nous avions fait auparavant. Dans ce lobe, nous en avons quatre pour I5 et cinq I5. Nous aurons donc le mien I5. Et avons-nous ici un ohm, donc ce sera dix i5. Donc, nous avons dix I5, d'accord ? Et nous avons 20 négatifs et la pente négative 20. Ensuite, nous avons comme ça plus cinq tirets, double tiret. Ensuite, nous avons un ohm. I4 est opposé à nous, il sera donc négatif I4. Maintenant, je vais doubler le tiret est égal à I5 négatif. I5 est comme ça. Donc, dans l'ensemble, le double tiret est évidemment I5. I5 est donc égal à un double tiret négatif i-node. OK ? Donc, dans ces trois équations, nous avons I4, I5, je connais un tiret I4, I5, pas de double tiret, I5 et R double tiret. Nous pouvons donc, en utilisant ces trois équations, obtenir la valeur de r dash en les résolvant. Nous constaterons donc que R double tiret sera égal au négatif 60 sur 17 et portera maintenant comme valeur finale du courant. Nous avons donc notre inaudible crépuscule est une contribution de quatre et ours. Et je sais que la contribution à double tiret de 20 volts là-bas une mission nous donnera le courant total. Le courant total que je n'ai rien sera celui-ci plus celui-ci comme négatif huit sur 17, ou négatif 0,4706. Et Bear. Bien sûr, comme vous pouvez le constater, au lieu de faire cela, nous pourrions simplement effectuer une analyse de maillage, d'accord ? Nous pourrions le faire depuis le début. Analyse du maillage ici, ici et ici. Depuis que nous avons effectué une analyse presque trois fois dans chacun de ces problèmes de superposition. Cependant, dans ce problème, nous demandons que vous deviez le faire en utilisant la superposition. Mais comme vous pouvez le voir ici dans cet exemple. Dans cet exemple, vous pouvez voir que nous avons beaucoup travaillé. Cependant, si nous l'avons épuisé, une analyse de maillage, nous pourrions obtenir cette valeur de courant plus rapidement que nous ne le faisions actuellement. OK ? C'est pourquoi la superposition. Parfois, cela peut être utile. Parfois, cela peut nous donner plus de travail à faire. C'est pourquoi l' utilisation ou la sélection du théorème est importante ou très importante et utile rendre ce circuit beaucoup plus facile ou beaucoup plus difficile. 34. Théorème de la transformation de la source: Bonjour et bienvenue à tout le monde à une autre leçon de notre cours sur les circuits électriques. Dans cette leçon, nous discuterons un autre théorème à l'intérieur de celui-ci, les circuits électriques. C'est donc un théorème de transformation source. D'accord ? Nous aimerions donc comprendre ce que signifie une transformation de source. Tout d'abord, comme vous vous en souvenez dans la section précédente du cours, nous avons appris que la combinaison parallèle en série et la transformation Y delta nous aident à simplifier les circuits. Nous utilisons donc une série de connexions parallèles ou la combinaison Caesars Palace de la résistance de l' inductance et de la capacité futures et de la transformation y delta pour simplifier le circuit électrique ou simplifier la résistance, l'inductance ou la capacité d'un circuit électrique. Nous avons donc affaire aux éléments passifs ou l'inductance de résistance et à la capacité. Cependant, nous aimerions comprendre comment simplifier un circuit électrique en changeant notre source ? Le théorème de la source de transformation traite donc changer la source elle-même de la tension à l'assaut de courant, de la source de tension à la source de courant et ainsi de suite. La transformation de la source est donc un autre outil pour simplifier les circuits électriques. Maintenant, comment cela fonctionne-t-il ? La transformation consiste donc à remplacer notre source de tension VS. Ce H&M est VS en série avec une résistance R par une source de courant IS meilleure avec une résistance R ou un vice vers. D'accord ? Nous changeons donc notre source de tension à notre source de courant, ou d'une source de courant à une source de tension. Comme vous pouvez le voir, nous avons notre source de tension, source de tension idéale. Il a donc une résistance en série. Et nous avons une source de courant non idéale qui est IIS, mais avec notre résistance parallèle. D'accord ? Rappelez-vous donc qu' à Zao, des sources non idéales, non idéales, non idéales. Dans la tension que nous avions, nous avions une résistance en série, et pour le courant, nous avions notre résistance en parallèle. Donc, si la source est idéale , R sera égal à 0. Et dans cette source actuelle, R sera égal à l'infini. Ou un circuit ouvert. C'est le cas de la source de tension idéale et de la source de courant idéale. Alors, que fait la transformation sociale en tant que transformation sociale ? Un changement est un circuit, ou les changements de ce circuit de la forme d'onde de tension à la forme de courant ou de la forme de courant à la tension pour. La question est donc de savoir comment pouvons-nous faire cela ? Comme vous pouvez le constater, la relation est tout simplement très, très facile. Vous avez simplement la source de tension égale à la source de courant multipliée par la résistance. Et la source de courant est égale à la source de tension divisée par la résistance. D'accord ? Donc, si nous avons ce circuit, source V et une résistance en série, ok. Donc, dans les deux cas la source de tension est similaire à R dans la source de courant. D'accord ? Donc, notre, euh, semblable à ça, d'accord. Maintenant, la deuxième étape est que, par exemple, si je veux la changer de source de tension à source de courant, ajouterai d' abord la source de courant comme celle-ci . La source actuelle. Maintenant, quelle est notre valeur de source actuelle, c'est maintenant ce qui est, l'assemblage IS-IS égal à l'alimentation VS divisée par la résistance ici. Oh, d'accord, donc c'est une valeur du courant. L'année en cours I S est donc égale à v. S est une alimentation de la source de tension divisée par la résistance. Disons maintenant que nous aimerions faire l'inverse. Nous aimerions passer de la source de courant à la source de tension. L'assemblage prendra cette résistance et la tension en série avec la source. La valeur de la source est égale au courant multiplié par la résistance EST multipliée par R. Ok ? Ces deux circuits sont donc équivalents à chacun de nous. D'accord ? C'est donc ce qu'on appelle la transformation de la source, conversion du sérum d'une source de tension à une source de courant ou d'une source de courant à une source de tension. Pour simplifier notre circuit. Nous devons maintenant comprendre que cette méthode ou ce théorème de transformation de source convient aux sources dépendantes et aux sources indépendantes. D'accord ? Dans ce cas, nous avons donc une source dépendante. Nous pouvons donc utiliser les mêmes méthodes, ou S, ou le courant est égal à V S sur R. Et V S est égal à, IS multiplié par r. deux sont similaires l'un à l'autre. D'accord ? La transformation de la source de tension ou le théorème de transformation de source est donc ou le théorème de transformation de source disponible ou peut être utilisé dans la conversion de sources dépendantes et de sources indépendantes. Nous devons maintenant comprendre que le r de la source actuelle est dirigé vers le terminal positif de la source volt. Donc, comme vous pouvez le voir , comme vous pouvez voir courant se dérouler comme ça, n'est-ce pas ? OK. Donc, dans ce cas, nous aurons une source de tension pointant dans la même direction plus moins. Le terminal positif pointant vers le courant est donc dans la même direction ici. D'accord ? Nous avons donc ici un courant comme ça. Cette source devrait donc donner du courant dans la même direction. D'accord ? Vous pouvez voir que c' est positif ici, pointant dans la même direction que la RAS. Deuxièmement, la transformation source n' est pas possible lorsque r est égal à 0. C'est le cas était une source de tension idéale et une source de courant avec r égal à l'infini. Ces deux-là ne peuvent pas être utilisés. Dans ces deux cas. Nous ne pouvons pas utiliser la transformation source lorsque r dans ce cas de la source actuelle est égal à l'infini. Ou SI, est une source idéale. Ou ici, r est égal à 0 lorsque la source de tension est idéale. Dans ces deux cas, nous ne pouvons pas utiliser la transformation source. La transformation de la salsa n'est utilisée que pour une source de tension ou de courant pratique et non idéale. D'accord ? Aucune idée. Donc, le R ici devrait avoir une valeur et étrange ici devrait avoir le droit ? Il ne peut pas être ici infini ni ici égal à 0. Commençons donc par avoir un exemple sur la transformation des sources pour comprendre comment l'utiliser. 35. Exemple 1 sur le théorème de transformation de la source: Dans cette leçon, nous allons avoir un exemple sur le sérum de transformation du sol. Donc, utilisez également le théorème de la transformation pour trouver v nught dans le circuit. Comme vous pouvez le constater dans ce circuit, nous avons appliqué toutes les volts. Nous avons trois bras pour armer trois et porter quatre ohms. Et nous avons ici chez nous et nous aimerions trouver cette tension. OK ? Ce dont nous avons besoin, c'est d'utiliser la transformation source, pas KVL, KCL ou tout autre théorème. Nous devons utiliser la transformation des sources. Nous avons donc ici ce rôle convertir la tension en courant et les équations que nous avons ici, notre première étape, comme vous pouvez le constater, nous avons cette partie et nous avons cette partie. OK ? Nous avons donc une série de trois ohms avec un 12 volts et nous avons quatre ohms parallèles à x3 et ours. Ce que nous aimerions faire, c'est que nous aimerions convertir en utilisant comme transformation source, cette source de courant et cette source de tension. Alors, comment pouvons-nous faire cela en premier ? Prenons cette partie, par exemple, celle-ci. Nous avons donc un bras trois, puis un 12 volts. Dans cette partie, nous aurons batterie de trois ohms à une source de courant. La source actuelle est dans la même direction que la borne Plus. Ce sera donc comme ça. OK ? Donc, dans cette partie, nous avons un trois bras parallèles à une source de courant. La valeur de la source actuelle est égale, IS, est égale à 0 alimentation divisée par la résistance. L'alimentation est donc de 12 volts divisée par trois. Donc 12 avec si par trois ohms nous en donne quatre là. OK ? Ce circuit représente donc l'équivalent de cette série 12 volts avec trois ohms. Ensuite, nous avons commencé à dessiner nos huit ohms comme ça, ce qui est une tension V nulle. Et nous devons nous former, exister tel quel. Ensuite, vous verrez que nous avons un trois et un ours et quatre ohms. Nous pouvons donc faire comme ça. Nous avons de la résistance. La source de courant parallèle à for devient presque une résistance, ce qui est pour toutes les séries avec une source de tension. OK ? Donc cette source de tension est cette étape audacieuse dans la même direction ici. sera donc comme ça plus, moins parce qu'il est dans la même direction que les trois non appariés. Quelle est la valeur de l'offre ? L'alimentation VS est égale au courant multiplié par la résistance. Ainsi, l'ours 3M multiplié par les quatre ohms nous donne un 12 volts. 12 volts. OK ? C'est donc notre circuit. Voyons donc voir. Nous avons donc ce 12 volts vers le bas, semblable à la série de paires 3M avec la même résistance, quatre ohms, quatre ohms et quatre ohms. Ensuite, les deux ohms seront tels qu'ils sont, les huit ohms tels qu'ils sont, puis le tsar pour trois et l'ours seront convertis en 12 volts et en thréonine, nous convertissons 234 non appariés pour une paire et trois ohms. Et comme vous pouvez le constater, le courant pointant vers le haut, outils similaires, le courant sortant de cette alimentation est à un volt. OK ? Nous avons donc converti cela en fournitures dans le circuit. Supprimons donc tout cela. OK ? Quelle est la prochaine étape ? Nous aimerions simplifier davantage notre circuit. OK ? Comme vous pouvez le constater, nous avons aussi la série quatre ohms. OK ? Cette combinaison peut donc être égale à six, ainsi de suite. OK ? Nous avons donc une série de 12 volts avec un six ainsi de suite. Nous pouvons donc convertir cette partie en une source actuelle une fois de plus. Nous avons donc ici une source actuelle comme celle-ci pointant vers le bas parce que le courant, supposons le V ici, donc il pointera vers le bas comme ceci. OK ? Et nous aurons parallèlement une résistance de quatre torches plus, les six ohms comme celui-ci. OK ? Ainsi, la valeur actuelle du courant est égale à la tension divisée par la résistance 12 avec la plus large par six, elle nous donne deux et porte. Nous avons une flèche de deux ampères pointant vers le bas et six ohms. Voyons donc un circuit. Nous avons donc les deux et nous devons pointer vers le bas. Et six contre huit oméga, c'est cette réarme. Et pour Ambien, qu' est-ce qu'une étape supplémentaire ? Vous pouvez voir que dans cet exemple, nous avons les quatre non appariés pointant vers le haut fournissant un avortement actuel. Et nous avons deux et une paire fournissant le courant à la baisse. Ces fournitures de TO sont donc opposées à chacune des nôtres. OK ? Ils sont donc sommés. Nous avons quatre ampères haut et deux non appariés vers le bas. Donc quatre moins deux nous donnent deux et deux pointent vers le haut. OK ? Ce sera donc comme ça. Il y aura donc deux ampères pointant vers le haut. Il s'agit d'une topologie forestière. C'est presque tel qu'il est. Ensuite, nous avons ici une batterie à trois bras à six ohms, n'est-ce pas ? Comme vous pouvez le voir, le premier à noter ici et ici comme premier mode ici, similaire à ici. Six ohms sont donc parallèles à l'écran. Maintenant, quel est leur équivalent ? Nous avons l'équivalent de z. M est égal à six, donc multipliez par trois, comme nous l'avons appris précédemment, divisé par la somme. Six multipliés par trois, divisés par six à plus trois. Nous avons donc 18 divisés par neuf, ce qui nous en donnera deux. Le bras d'orteil est donc l'équivalent des trois ohms et six ohms. Comme vous pouvez le voir, nous avons deux oh, cela représentant l'équivalent de ces deux circuits à la résistance. Nous simplifions donc maintenant l'utilisation de la transformation de la source. Nous avons simplifié notre circuit à partir de ce circuit plus grand, pas très grand, mais grand respecté jusqu'à la forme finale ici. OK ? Alors, qu'est-ce que la prochaine étape ? La prochaine étape consiste à trouver la tension ici en effectuant deux méthodes. La première méthode consiste à convertir cela en ours et deux ohms et deux comme ça. OK ? Huit ohms, gardez-le tel quel. Ensuite, vous trouverez ici deux ampères et à posséder. Vous pouvez le convertir en résistance à votre propre. Et une alimentation en courant peut être convertie en source de tension plus moins j'existe. Et la valeur de la tension est égale à deux multipliées par deux, soit quatre volts. Quatre volts. Nous avons donc besoin de la tension sur les huit environ. La tension ici des huit ohms est égale à la tension totale multipliée par cette résistance, huit, que nous aimerions être divisée par la somme de dix. OK ? Nous avons donc, comme vous pouvez le constater, 32 divisés par 10,23 volts. OK ? C'est donc une méthode que nous pouvons utiliser. Nous pouvons le convertir, il s'agit d'un stratagème en une série de sources de tension avec résistance. Nous pouvons donc utiliser la division de tension pour obtenir la tension. Une autre méthode consiste à utiliser la division actuelle Zack. Comme vous pouvez le constater, nous avons un approvisionnement injuste en existant ici et ici. La tension ici sera donc égale à huit ohms multipliée par le courant. La tension peut être égale aux huit ohms multipliés par le courant qui le traverse, V huit multipliés par le courant. Comme ça. Il sera donc égal à huit, multipliez-le par le courant. Quelle est donc la valeur du courant ? La valeur de ce courant est égale à ces deux et multipliez-la par la division actuelle. L'autre capteur de résistance dont nous avons besoin ici est un courant. Nous avons besoin de l'autre résistance divisée par la résistance totale. La résistance est donc deux divisées par la somme, qui est dix. Nous constaterons donc que huit multipliés par 21616 multipliés par 232 divisés par 10,23 volts. OK ? C'est donc la deuxième solution. Y en a-t-il un autre ? Il y en a un autre. La troisième est que la tension ici est égale à la tension ou à la tension sur tout cela. On peut donc dire que V rien n'est égal au courant multiplié par la résistance équivalente, qui est deux multipliées par huit bys divisés de sommation, ce qui est fait. Il nous donnera donc également 3,2 volts. Comme vous pouvez le constater, il existe de nombreuses solutions à ce problème. OK ? Revoyons-les donc. Vous pouvez voir que lorsque nous utilisons la division actuelle pour obtenir le courant ici, il sera égal au courant total à intégrer multiplié par une autre résistance divisée par le total. L'autre résistance, qui est deux, il suffit d'un courant qui coule ici divisé par la résistance totale. Il nous donnera donc 0,4. Et donc la tension sera égale au courant qui circule ici multiplié par la résistance. Il sera donc huit multiplié par 0,4 nous donne un 3,2, que nous avons obtenu plusieurs fois. La deuxième méthode est que puisqu'ils sont en parallèle, ils n'ont donc pas la même tension V. La tension V nught est égale au courant total du circuit multiplié par la résistance équivalente, soit un tuteur parallèle ou huit parallèles aux deux ohms. Donc huit parallèles aux deux ohms. L'équivalent est la multiplication divisée par la multiplication de la somme huit multipliée par deux et la somme huit plus deux, soit dix. Il nous donnera donc également 3.2. Comme vous pouvez le constater, il existe plusieurs solutions au même exemple. OK ? C'était donc le premier exemple la transformation de la source. 36. Exemple 2 sur le théorème de transformation de la source: Voyons maintenant un autre exemple. Voici l'exemple deux dans la transformation des sources. D'accord ? Utilisez donc un théorème de transformation de source pour trouver que V x dans ce circuit, qui est une tension ici, ou la tension V, VX est une tension sur les deux ohms. Commençons donc tout simplement. Une fois encore. Nous avons, dans ce circuit, une série de 6 volts, était trop longue, et nous avons une batterie de quatre ohms à une source de courant, pas une source de tension, c'est une source de courant. N'oubliez pas qu'il s'agit d'une source actuelle. La première étape consiste à convertir cette série de six volts avec deux ohms semblables à ici, en notre source actuelle parallèle à notre résistance. Quelle est donc la valeur du courant ? Le courant est égal à la tension divisée par cette résistance. Donc, six divisés par deux nous en donnent trois. Et Bayer. Et la direction du courant similaire à la direction de la borne positive qui est avortée. Comme ça. Barrière à la résistance qui est due sur. D'accord ? Nous avons donc converti cela d'une source de tension à une source de courant, d'accord ? Comme ça. Maintenant, nous aurons 18 volts ici dans ce terminal. 18 volts plus, moins 18 volts, comme ça. D'accord ? Nous avons cette source, qui est un baril source courant à une résistance, d'accord ? Karen, source de baril vers la résistance. Nous pouvons convertir en une source de tension en série avec une résistance. Donc la source de tension, donc nous aurons la borne plus ici et la borne négative ici plus borne de la source de tension, semblable à la même direction de courant. Ce sera donc comme ça. Plus moins la valeur de la tension. Quelle est la valeur de la tension ? Le courant est-il multiplié par la résistance ? Donc, formatez le sang de 0,25, il nous donnera et vx. D'accord. La série, c'était quoi ? Série avec la même résistance, qui est un quatre sur mon existe pour tous. D'accord ? Voyons donc le résultat comme celui-ci. Ainsi, comme vous pouvez le voir trois et porter parallèlement aux deux ou trois et Bear Power aux deux ohms. Ces deux ohms sont une maladie. Celui-là, il sera ici. Et ce point pour tous les VX, d'accord ? Ensuite, nous avons 18 volts v x pour tous les avant-bras 18 volts vx. Supprimons donc tout cela comme ça. Y a-t-il donc un problème ou un problème si nous prenons le canon de deux ohms à Vx à deux parallèles au 2 ohms, sachant qu'il n'y a pas de problème. Parce que la tension vx est la tension entre ce point et ce point, d'accord ? De plus, moins v x. N'oubliez pas, entre ce point et ce point. Il est donc normal de prendre l' équivalent de ces deux-là. L'équivalent des deux ohms et deux ohms est donc égal à quoi ? Pour le multiplier par deux divisé par 0. sommation nous donne un bras, non ? Les deux ohms parallèles au terme nous donnent donc un ohm. Donc, l'équivalent de cela est aussi comme ça. Les trois et l'ours. D'accord ? Et parallèlement à un seul. D'accord ? Nous pouvons maintenant utiliser la transformation de source pour convertir cela en une source de tension comme celle-ci. Alors comment se passera cette tension, source de tension sera égale à trois et portera des bys multipliés de 10. Il nous donnera donc trois volts. Et la résistance sera le même bras. D'accord ? N'oubliez pas que l'endroit existe. D'accord ? Ainsi, comme vous pouvez le constater, l'équivalent de trois et porter à omentum est que la série de trois volts était d'un ohm. Ainsi, comme vous pouvez le constater, supprimez tout cela. La série trois volts avec celle sur le plus, moins vx se situe entre ici et ici, entre ce point et ce point. Maintenant, comme vous pouvez le constater, une étape supplémentaire. Comme vous pouvez le constater, nous avons besoin de vx. D'accord ? Nous pouvons donc appliquer KVL dans cette très grande boucle, comme celle-ci ici. Actuellement ici, ce courant. Le courant est égal à I. Donc si nous faisons la boucle, nous aurons trois volts négatifs, trois volts négatifs. Et nous continuons comme ça, un sur, multiplié par le courant et pour tous multiplié par le courant. Il nous donnera donc cinq ohms, le sang par son récit. avons donc cinq. Ensuite, nous continuons d'exister. Nous avons plus v x plus v x. Ensuite, nous allons comme ça. Nous en avons plus 18, plus 18. D'accord ? Nous avons donc appliqué KVL dans une boucle aussi large, dans la boucle extérieure. Maintenant, que se passe-t-il si nous appliquons KVL dans cette boucle ? Et c'est une petite boucle ? Nous aurons Vx négatif, vx négatif. Et pour moi, quatre multipliés par I plus quatre, je plus V x plus V x plus 18 volts plus manger égal à 0. Nous aurons donc la deuxième équation que nous avons. Ainsi, comme vous pouvez le voir, nous l'avons vu dans cette équation que vx négatif va avec v x. Nous aurons donc le pour moi égal, je suis égal à 18 négatif. D'accord ? Le courant sera donc égal au négatif 18 sur quatre, n'est-ce pas ? Ou négatif neuf sur deux, qui est négatif 4.5 et ours, qui est le courant ici, comme vous pouvez le voir, une autre méthode au lieu de le faire dans cette boucle, nous pouvons le faire dans cette petite boucle. Nous avons donc plus V x plus V x plus V x négatif trois volts, négatif trois volts et 11. D'accord ? Comme vous pouvez le constater, nous avons cette équation et cette équation avec deux variables, qui sont toutes un vx. Et vous êtes vx ? Ainsi, en résolvant ces deux-là, nous pouvons obtenir la valeur de v x et la valeur de courant. Ici, comme vous pouvez le voir, nous avons obtenu le v x en fonction de I est n. Nous avons pris celui-ci et nous l'avons remplacé ici. D'accord ? Donc, nous avons finalement obtenu un négatif égal actuel égal à 4,5. D'accord ? À partir de là, nous pouvons trouver vx comme tension vx, tension v x. Nous pouvons prendre ce courant et le remplacer ici. Vx est égal à trois moins I. Donc ce sera comme ça. Trois moins I, qui est négatif 4,5, nous donnent 7,5 volts. D'accord ? Encore une fois, vous pouvez, où avons-nous obtenu cette équation ? Lorsque l'équation de celle-ci, vx plus ou moins trois est égale à 0. Donc, vx est égal à trois moins trois moins I. Donc, ici, vous avez vx d'ici, à partir de cette équation, qui est similaire à cette équation, ou vous pouvez simplement remplacer cette équation. Ils sont tous similaires aux RH. D'accord ? C'était donc un autre exemple sur l'âme. Donc, la transformation. 37. Théorème de Thevenin: Bonjour et bienvenue à tout le monde à notre leçon dans notre cours sur les circuits électriques. Dans cette leçon, nous allons discuter d' un autre théorème des circuits électriques , 77 et Xian. Dans les leçons précédentes, nous avons discuté de ce théorème de superposition, ce théorème de transformation de source, qui peut nous aider à simplifier le circuit. Maintenant, un autre théorème important que vous entendrez beaucoup s'appelle un 70. Alors, qu'est-ce que le sept et le sérum ou pourquoi utilisons-nous 70 ? Examinons donc ce circuit. Donc, dans ce circuit, nous avons une résistance de quatre ohms. Nous avons actuellement une source de trois et d'ours. Nous avons une résistance de huit ohms et la résistance à deux ohms. Dans ce circuit, par exemple, nous avons besoin de la tension entre ces deux bornes ou de la résistance 0, d'accord ? Nous avons besoin de V rien sur la résistance huit. D'accord ? Comme vous pouvez le voir, et si nous avons besoin, par exemple, de la tension sur cette résistance. Lorsque cette résistance R. Il s' agit d'une résistance appelée, ou je n'aimerais pas trouver V quand r égal à huit à une autre fois lorsque r est égal à deux ohms, une autre fois lorsque r est égal à 150, par exemple. D'accord ? Comme vous pouvez le constater, nous avons trois valeurs différentes, 8215. Donc, si j'aimerais trouver la tension dans ce cas, ou dans ce cas, ou dans ce cas. Ensuite, chaque fois, nous devons commencer à analyser l' ensemble de notre circuit. Donc, à chaque fois, nous devons faire KVL ou KCL dans chacune de ces valeurs. Cependant, il existe une autre méthode appelée 707. Et que faisons-nous ? Nous remplacons la partie constante est la barre A, qui ne change pas, qui est cette partie de notre circuit. Cette partie, deux ohms trois et l'avant-bras Bayer. C'est notre partie qui est constante, qui ne change pas dans notre circuit. Nous pouvons donc remplacer tout cela par une seule source de tension en série avec une résistance. D'accord ? Cette résistance est appelée R7 et la tension est appelée V7. Ensuite, nous connectons notre charge, qui est, par exemple, huit ohms, huit ohms ou deux ohms, 15 ohms. Nous avons donc un circuit très simple dont nous pouvons obtenir la tension dont nous avons besoin. D'accord ? Le sérum sept et nous aide donc à remplacer une grande partie de notre circuit en une source de tension en série avec une résistance. Et au lieu d'analyser notre circuit chaque fois que nous changeons la résistance. Bon, commençons par en apprendre davantage. Vous constaterez donc que dans la pratique, nous avons un élément particulier dans un circuit qui est une variable, comme une résistance ici, c'est notre élément variable. Ça change. Il peut être huit ohms, il peut être six, ou il peut être sept sur ce qu'on appelle généralement la boucle. D'accord ? Ainsi, par exemple, dans notre maison, la prise que nous avons laissée, que nous devrions prendre de l'électricité. Ok, vous trouverez dans le mur, par exemple, que nous avons quelque chose qui s' appelle la prise, que nous prenons de l'électricité. D'accord. Donc, cette prise est connectée à une charge telle qu'un réfrigérateur, je crains à la télé. Tous les fluides. D'accord. Cette charge est donc variable. Et chaque fois que nous sommes connectés à cette charge, nous avons une tension et un courant différents. D'accord ? Donc, au lieu d'analyser notre circuit à chaque fois, accord, nous utilisons simplement le théorème pour trouver les valeurs requises. Ainsi, à titre d'exemple, un terminal de prise domestique peut être connecté à différents appareils, ce qui entraîne un temps de charge variable , un élément variable qu'il est, il l'a changé pour des exemples ou une résistance de huit à six à 15, quelle que soit sa valeur. Ou par exemple, cela change est une charge de Frederick two, TV2 mobile ou autre. L'ensemble du circuit doit être analysé à nouveau. Nous devons refaire KVL, KCL à nouveau à chaque fois. Ainsi, pour éviter ces problèmes, le théorème 70 fournit une technique dans laquelle est une partie fixe, qui est constante et ne remplacera pas le changement par un circuit équivalent. Un circuit équivalent très simple. Donc, si nous avons un circuit linéaire à deux bornes, ce circuit contient une résistance. Dans cette résistance. Et les sources de tension, les sources de courant, quelles qu'elles soient. Nous prenons donc ce grand circuit et nous le convertissons en un petit circuit comme celui-ci. Ainsi, comme notre grand circuit composé de nombreux éléments, nous pouvons le convertir en une seule source, une source de tension en série avec une résistance, appelée ZAB, V7 et sept et tension et la résistance, OK, R7 et V7. Et après avoir remplacé cela par un petit circuit équivalent, nous pouvons le connecter à notre charge pour trouver la tension ou le courant ou tout ce que nous aimerions avoir. Le théorème de séparation indique que notre circuit linéaire à deux bornes peut être remplacé par un circuit équivalent composé d'une source de tension, V7 en série avec une résistance R sept, où V7 et est la tension en circuit ouvert aux bornes. Cette tension en circuit ouvert ici à ces bornes. Et zap R7 et R7 sont l'entrée ou la résistance équivalente aux extrémités du terminal de Windsor indépendantes, d' accord, souvenez-vous des sources indépendantes ou éteignez-la. D'accord ? Nous avons donc ici notre circuit. Donc, ce que font le V7 et V7, c'est la tension en circuit ouvert. Qu'est-ce que cela signifie ? Donc, si vous avez un circuit très bas, l'équivalent est ici deux bornes. La tension entre eux correspond la tension en circuit ouvert ou à la tension dont nous avons besoin. D'accord ? Ainsi, lorsque nous ouvrons ces deux bornes, nous avons enlevé la charge connectée Zach ou retirons cette charge, nous avons une tension en circuit ouvert entre ces deux bornes. La tension que nous obtenons ici s'appelle le V7, que nous utiliserons dans notre circuit équivalent. La deuxième partie s'appelle le R7. Entrée R. Le R7 est la résistance que nous avons, ou la résistance équivalente lorsque nous regardons le circuit. Ok, donc quand nous avons un circuit ouvert ici, et en même temps, nous faisons une clause ou nous désactivons toutes les sources indépendantes, toutes les sources indépendantes ou égales à 0, semblables à la superposition. Si vous vous en souvenez, nous trouvons la résistance équivalente. Nous aurons donc une résistance R dans l'entrée R, ou le R7 est un sept et la résistance utilisée ici. D'accord ? C'est ce que, dans le cas de sources indépendantes seulement. Donc, si nous avons un circuit avec uniquement des sources indépendantes, nous éteignons toutes les sources indépendantes et regardons notre circuit et trouvons la résistance équivalente. Ok, ne vous inquiétez pas, tout sera clair quand nous aurons un exemple. Maintenant. Donc, lorsque nous n'avons pas de sources dépendantes, lorsque nous n'avons pas de sources dépendantes, seulement des sources indépendantes. Dans ce cas, nous désactivons toutes les sources indépendantes, nous les remplacons par 0 sources. Ensuite, nous regardons le circuit et nous aurons la résistance d'entrée appelée le R7. D'accord ? Maintenant, le deuxième cas est celui où nous avons une source dépendante. Donc, si notre circuit a une source dépendante, la première étape est de nouveau, désactivez toutes les sources indépendantes que nous avons désactivées en les faisant 0. Similaire au théorème de la superposition. Dans le théorème de la superposition, comme on se souvient que les sources dépendent de sources ne doivent pas être désactivées car elles sont contrôlées par la variable de circuit en fonction la tension ou d'un courant à l'intérieur de notre circuit. . Dans ce cas, ce que nous faisons, c'est qu'aux deux bornes ici, nous connectons une source de tension ou nous connectons une source de courant. D'accord ? Nous ajoutons donc une source de tension ou ajoutons-nous une source de courant ? D'accord ? Ensuite, le R7 sera égal à la source de tension que nous avons ajoutée divisée par le courant qui en sort. Ou dans le cas de Zara, en ajoutant une source actuelle , ce sera R7. Et OB est une tension entre, à travers cette source divisée par cette source de courant. D'accord ? Donc quelqu'un me demandera quelle est la valeur du V nught ou quelle est la valeur de i-node ? Vous pouvez sélectionner n'importe quelle valeur, n'importe quelle valeur pour la source de tension, n'importe quelle valeur pour la source de courant. Et puis, dans le cas de la source de tension, nous trouvons ce courant provenant de l'analyse du circuit. Et héros, si nous sélectionnons ceci ou moi, ni la valeur actuelle, alors nous trouvons la tension à partir de l'analyse du circuit. Par conséquent, pour plus de simplicité, nous utilisons lorsque nous sélectionnons la source de tension égale à un volt ou la source de courant égale à un ours. Vous pouvez également utiliser n'importe quelle autre valeur. Ou vous pouvez, par exemple, sélectionner une tension de deux volts, trois volts, 100 volts, quelle qu'elle soit. Tout cela est acceptable. Mais pour plus de simplicité, je vais généralement utiliser la tension comme égale à un volt et le courant égal à un et supporter. D'accord. Donc, parfois, vous constaterez que lorsque nous obtiendrons le R7 et parfois vous pouvez constater qu'il a un signe négatif, d'accord ? Ou le R7 est une valeur négative. Qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie qu'ici, à ces deux terminaux, nous ne connectons pas une charge, nous connectons l'alimentation. D'accord ? Donc, dans ce cas, une résistance négative signifie que le circuit fournit de l'énergie. Il n'est pas connecté à une boucle. D'accord ? Maintenant, après avoir obtenu la V7 et les sept aux deux terminaux, cela représente l' équivalent de notre circuit. Sur les deux bornes, nous connectons notre charge RL. Ensuite, par exemple, si nous avons besoin de Zacharie, dizaines ou du courant seront divisés en V par R sept et plus RL V7 sur R sept plus R L de la loi Ohm. Si nous avons besoin de la tension ici, il s'agira alors d' une tension d'alimentation, d'alimentation en V ou de visa, puis multipliée par la résistance sur la somme ou en L divisé par ou une mesure quelconque. Ou il peut être égal à IL, courant de charge multiplié par RL ou est une résistance de charge comme celle-ci. Les deux sont donc corrects. D'accord. Prenons donc quelques exemples sur le tsar sept et le sérum pour comprendre comment analyser notre circuit ou simplifier notre circuit à l'aide de civils. 38. Exemple 1 sur le théorème Thevenin: Donc, dans le premier exemple sur sept et le sérum nous trouve sept et un circuit équivalent du circuit a, b. Ok, donc nous avons ici notre circuit Lord, comme vous pouvez le voir, entre deux terminaux, A et B, nous avons une boucle, qui est Notre n. Cette charge est variable. Il peut changer à six ohms, 16 et servir six ohms. D'accord ? Nous avons donc besoin de trouver le circuit équivalent du circuit AABA à gauche des bornes. D'accord ? Nous devons donc trouver l'équivalent de ce circuit plus grand. D'accord ? Nous devons changer cette constante en V7 et R7. Ensuite, nous aimerions trouver que le courant traversant RL traversant la résistance R L Windsor est de 616 et a servi six. Nous avons donc besoin de changer cette pièce en sept circuits équivalents de V7 et R7. Alors, première étape, voyons le circuit. Ainsi, le circuit ici composé d'une source indépendante, d'une source tension indépendante, d'une source de courant indépendante. Nous allons donc trouver ce R7 et en regardant le circuit et le V7 et les heures de circuit ouvert V en utilisant KVL, KCL. Commençons donc. Nous trouvons donc les sept n en éteignant l' approvisionnement, comme nous l'avons déjà dit, puisque nous n'avons que des sources indépendantes, puis nous désactivons cet approvisionnement pour trouver le R7. Donc, si nous n'avons pas cette alimentation, ce sera un court-circuit comme celui-ci. Supprimons donc cela, tout cela. Il s'agira donc d'un court-circuit comme celui-ci. D'accord ? Ensuite, nous avons l'avant-bras. Mon existe. D'accord ? Ensuite, nous avons 12 ohms existe 12. Ensuite, nous avons les deux et deux. Lorsque l'ours 2M l'éteint, cela signifie qu'il s'agit d'un circuit ouvert, il s'agit donc d'un circuit ouvert. Ici. Ensuite, nous avons le seul ohm, un ohm comme celui-ci. Et voici a et le B. Ok. Comme vous pouvez le constater, c'est un exemple ici. Nous ne le faisons pas, nous enlevons complètement la charge. C'est comme s'il n'existait pas. D'accord ? Ce dont nous avons besoin, c'est de trouver R sept. Alors, qu'est-ce que R7 ? R7 est la résistance équivalente lorsque nous examinons ce circuit. Alors, comment pouvez-vous trouver cela comme si vous regardiez le circuit ? Qu'est-ce que cela signifie ? Comme si nous avions un courant comme ça, j' aimerais bien ça. D'accord ? Donc, ce courant va disparaître, nous avons un ohm. Nous disons donc qu'un bras va comme ça, puis le courant serait divisé entre ce bras et l'avant-bras. Ce sera donc plus, puisqu'il est divisé ici car les extrémités à 120 m sont parallèles au sol ou les 12 parallèles à l'avant-bras. Il sera donc 12 volts multiplié par quatre divisé par 120 plus quatre, soit 16. D'accord ? Cela sera donc égal à R7. D'accord ? Donc, si vous regardez le circuit comme celui-ci à partir d'ici, cette perspective, vous trouverez une série de bras avec l' équivalent de quatre et de 12. D'accord ? Quatre multipliés par 12 sont donc 4848 divisés par 16, je pense trois. Celui-ci est trois, un plus trois. Donc R7 et sera égal à quatre ou. Donc. Supprimons tout cela et voyons à nouveau comme ça. Comme vous pouvez le constater, nous l'éteignons 32 volts en faisant un court-circuit. Nous l'avons désactivé pour l'intégrer en le faisant en circuit ouvert. Ensuite, nous trouvons la R7. Et R7 est une série d'un ohm avec l'équivalent de quatre ohms et 12 VO, comme ceci. Ainsi, comme vous pouvez le voir, pour le parallèle à 12 plus un nous donne un quatre ohms comme nous l'avons trouvé auparavant. C'est donc notre enquête. Maintenant, la prochaine étape est que nous avons besoin du V7. Donc, V7 et c'est la tension en circuit ouvert entre ici et ici. Comme si cela n'existait pas. Nous avons donc le même circuit mais V7. Et comme vous pouvez le voir ici. Alors, comment pouvons-nous obtenir le V7 et la tension ici à travers ces deux points ? Maintenant, quelque chose qui est vraiment, vraiment important, c'est que si vous regardez ce circuit, ces deux bornes sont maintenant en circuit ouvert, n'est-ce pas ? Circuit ouvert. Donc y a-t-il un boss de can courant ici, lance un bras, sait que l'année en cours est égale à 0. Après cela, c'était un ohm, il est 0. Pourquoi ? Parce qu'ici, le seul bras est un circuit ouvert ici, entre ici et ici, il y a un circuit ouvert. Aucun courant ne circulera ici, 0 courant circulant ici. D'accord ? Dans ce cas, nous pouvons donc supprimer celui comme s'il n'existait pas. Nous pouvons donc supprimer tout cela. Et nous pouvons dire que, que V est la tension entre ce point et ce point, ou ce point et ce point ici. Puisque deux sont parallèles à ce monde. Maintenant, qu'est-ce qu'une étape supplémentaire ? La prochaine étape est que nous pouvons appliquer KVL ici et vous donner L ici. Donc le KVL ici nous donnera i2 sera négatif deux et il y aura A2 sera égal à négatif 02:00 AM ours. D'accord ? Et I1. Donc, de KVL comme celui-ci, nous avons deux négatifs, deux négatifs plus nous avons I1 pour I1 pour notre seul. Ensuite, nous aurons ce qui va se réchauffer. Il sera donc plus 12 i1 moins i2, ou un moins I2 égal à 0. D'accord ? Ainsi, comme vous pouvez le voir ici, i1 coule comme ceci, et l' accès à la zone I2 à partir de cette boucle. Nous aurons donc 12 ohms multipliés par I1 moins I2, I1 moins I2. D'accord ? Si négatif 32. Nous avons pour I1 et I2 I1, donc ce sera 16 I1, I1. Ensuite, nous avons le négatif 12 I2, négatif 12 ou deux égal à 0. Et le i2 est égal à deux négatifs. Nous aurons donc un négatif 32 plus 16 ou un. négatif 12 multiplié par deux négatifs nous donne plus 24 égal à 0. Nous avons donc ici 2432. Donc deux sommations seront négatives huit, nous emmènent l'un de l'autre côté. Nous aurons donc 16 I1 égal à huit. Donc, R1 sera égal à, d'accord ? Nous avons donc I2 et I1 de l'analyse du maillage. Donc le V7 M, V est égal à, vous pouvez voir ici V7 et nous avons dit qu'il est entre ici et ici. On peut donc dire que c'est V7 et ici plus moins. Ainsi, le courant qui coule ici s'est multiplié par 12. Donc, eh bien, nous sommes tous multipliés par le courant qui circule ici. Le courant qui circule ici est I1 moins I2, I1, qui est de 0,5 moins I2. Il sera donc 0,5 moins i2. I2 est négatif deux, donc il sera plus deux. Il nous donnera donc 2,5 multipliés par 12. Donc il sera 2,5 multiplié par 12 sera 24682, je pense, 30 volts, je pense. Bon, donc voyons à nouveau ce que nous avons fait. Supprimez tous ces excédents. Nous avons donc ici, comme nous l'avons fait exactement où les deux boucles, la première boucle, qui est cette boucle de 1 seconde ici, I2 est égal à deux négatifs et cautionnement. Donc, en remplaçant cela ici, nous obtenons la moitié égale I1 comme nous l'avons fait auparavant, puis V7, et elle sera de 12 sur le sang par I1 moins I2, ce qui est finalement 30 volts comme nous l'avons fait. Nous avons donc V7 et 30 volts et R 74 ohms. Bon, allons-y. Nous avons donc V7 et 30 volts et tous 74 ohms. Nous allons donc faire de notre circuit comme ça. Nous avons donc le 30 volts. Et pour toutes les séries avec la charge dont nous avons besoin. Nous avons déjà dit que nous devions trouver le présentement ici chez trois invités différents. Le courant est donc égal à V7, qui est 30 volts. Et tous les sept dans lesquels il y a quatre ohms et R L, que nous allons changer. Nous aurons donc comme ça je serai égal à V7 N divisé par 4771, qui est une charge de quatre ohms plus z, que nous connectons. Nous aurons donc ces trois cas comme celui-ci. Lorsque r l est égal à 61 ou qu'une cystéine liquide ou RL est égale à six, nous assemblons 1616 et en a servi six. Ensuite, je serai égal à trois et je porterai 1.5.75. D'accord ? C'était donc un exemple sur la façon dont on peut utiliser sept et sérum pour simplifier notre aspirateur. Maintenant, comme vous pouvez le constater, si nous effectuons l'analyse du maillage et l'analyse nodale, normalement, vous constaterez que chaque fois pour obtenir, par exemple, le courant lorsque RL est égal à six. Alors pourquoi devons-nous effectuer une analyse de maillage sur l'ensemble de notre circuit ? Et puis F18 à 16 ans et nous devons à nouveau faire une analyse de maillage à Sussex Mesh Analysis. Donc, au lieu de faire cela , c'est un sept et un sérum, nous n'avons effectué une analyse de maillage qu'une seule fois. Pour simplifier notre circuit. Ensuite, nous avons obtenu toutes les valeurs dont nous avons besoin facilement. D'accord. 39. Exemple 2 sur le théorème Thevenin: Voyons maintenant un autre exemple sur 70. Dans cet exemple simple, nous avons besoin de ces sept circuits équivalents des circuits A et B. Nous avons donc besoin de sept entre ces deux bornes. Nous devons donc remplacer tout cela par une seule source de tension en série par notre 17. D'accord ? Ainsi, comme vous pouvez le voir dans ce circuit, nous l'avons fait, rappelez-vous que nous avons une source indépendante. Et dans ce cas, nous avons une source dépendante. Cela signifie donc que lorsque nous obtenons nos sept, nous devons ajouter ici notre offre. Existe-t-il une source de tension ou une source de courant ? Commençons donc. Nous dirons pour plus de simplicité, nous ajoutons ici une source de tension d'un volt. Comme nous l'avons déjà dit, pourquoi ? Parce que nous avons une source dépendante. D'accord ? Maintenant, la première étape consiste désactiver toutes nos sources indépendantes, c' est-à-dire un cinq et Ben. Donc, en activant cela, ce sera un circuit ouvert ici. Comme vous pouvez le voir ici, il a disparu parce qu'il s' agit d'un circuit ouvert. Maintenant, nous avons le bras avant à bras vers vx, six ohms, deux ohms et l'ensemble de notre circuit. Et nous sommes connectés ici, c'est notre source de tension. Donc, pour trouver le R7 et que nous devons trouver l'année en cours , les sept et B sont une tension divisée par le courant. Commençons donc. Nous avons donc ici trois lobes, I1, I2 et I3 utilisant l'analyse de maillage. D'accord ? Il le découvrira donc en appliquant une analyse de maillage à la boucle numéro un. Comme vous pouvez le constater, nous avons cette boucle que j'existe. Nous avons donc ici notre u1 multiplié par I1 moins I2. Nous avons donc i2 comme ça. Ce sera donc trop I1 moins I2. Ensuite, nous avons ici dans cette boucle, négatif deux vx, négatif deux dx égal à 0. D'accord ? Ainsi, à partir de cette équation, nous pouvons constater que V x est égal à I1 moins I2. Deuxième équation, deuxième équation. Nous avons donc ici tous les i2, i2. On peut y aller comme ça. Nous avons donc un v x négatif. Et la deuxième ligne, on peut dire v x négatif ou on peut dire pour i2. Nous avons donc ici pour i2. Ensuite, on y va comme ça. Comme vous pouvez le constater, nous devons multiplier par i2 moins i1, deux multipliés par I2 moins I1. Ensuite, nous avons ici deux courants, I2 moins I3 multipliés par six. Donc six ohms, i2 moins i3 égal à 0. D'accord ? Il s'agit donc de la deuxième ligne, de la troisième boucle. Ici. Nous avons sur cette pente, nous avons existé plus un. D'accord ? Nous avons donc ici plus un. Ensuite, on y va comme ça. Nous avons I3 moins I2 multiplié par six ohms, crème glacée moins I deux multipliée par six ohms. Ensuite, nous avons ici deux multipliés par deux multipliés par I3. Comme vous pouvez le constater, nous avons dans cette équation I2, I1, I3, I2, I1, I3. D'accord ? Et avons-nous dans cette équation que V x est égal à ce est égal à I2 négatif multiplié par ainsi pour tous, donc vx est égal à quatre i2 négatif. D'accord ? Pourquoi ? Parce que j'aime bien ça. Et VX est égal au courant qui circule dans cette direction allant dans le terminal plus. Il sera donc négatif I2 multiplié par quatre, I2 négatif multiplié par quatre. Nous pouvons donc prendre V, x et le remplacer ici dans cette équation. Donc, lorsque nous remplacerons celui-ci ici, nous aurons i1 égal à trois i2 négatif. Nous avons donc une équation, deux équations, trois équations avec trois variables, I1, I2, I3. Nous pouvons donc trouver la valeur des trois courants. D'accord ? Maintenant, ce qui est important pour nous, c'est que nous n'avons besoin de rien. Et quelle est la valeur de la finale ? Vous verrez que la glace Rayleigh existe. C'est toujours trois. Je ne serai donc pas égal à trois négatifs. D'accord ? Donc, à partir de cette équation, nous avons I3 égal à négatif un sur six. Je sais donc qu'il s'agira d'un sur six car il est négatif i3. Alors qu'est-ce que R7 et R7 et sera égal à la tension divisée par le courant. La tension est d'un volt divisée par le courant, qui est de un sur six. Nous aurons donc une résistance de six ohms. Maintenant, la deuxième partie est que nous devons trouver la tension V sept. Entre ces deux bornes, circuit ouvert V ou V. Alors, comment pouvons-nous trouver cela ? Encore ? Puisqu'il s'agit d'un circuit ouvert , cette résistance comme si elle n' existait pas parce qu'il n'y avait pas de courant ici. Donc ce point ici, et ici, nous avons v sub n. et ici, nous avons v sub n. Ainsi, comme vous pouvez le voir ici, nous avons cinq et portons vx six ohms à deux relevés VX et VY ou V circuit ouvert entre ce V7 et ce V7. Encore une fois, nous allons avoir trois boucles, i1, i2, i3. En faisant cela, j'ai maillé l'analyse. En utilisant l'analyse de maillage, encore une fois, nous avons I1, i1 est égal à cinq et bear. Êtes-vous sur cinq égaux et portez. Dans la deuxième boucle, qui est celle-ci. C'est ce que j'ai filtré. Nous avons par exister, nous devons posséder multiplié par i3 moins i2, i3 moins I2 multiplié par deux. Et nous avons ici deux vx négatifs, négatifs deux vx, vx. Donc à partir de cette équation est i3 moins I2. D'accord ? Le deuxième lobe ici, nous avons i2 à posséder multiplié par I2 moins I3 pour posséder ce qui est autorisé par i2 moins i3. Et est-ce que nous avons ici dans celui-ci, nous n'avons pas de courant sauf par deux, donc ce sera six i2, i2. Et ici, nous avons vx négatif, négatif vx, qui est similaire à i2, i2 moins i1, pour i2 moins i1. D'accord ? Et nous savons que V x est égal à I1 moins I2 multiplié par quatre ohms, I1 moins I2 multiplié par l'avant-bras d'où ? D'ici. Vx est un courant qui circule ici multiplié par quatre ohms. Ainsi, le courant courant ici est y1 moins y2 multiplié par quatre. Il sera donc pour tous multiplié par I1 moins I2 nous donne vx. D'accord ? Nous pouvons donc prendre celui-ci et le remplacer ici. Nous aurons donc une relation entre I1 et I2 et I3. En plus de cette équation, en plus de I1 égale cinq ou ambiante. À partir de ces équations, nous pouvons obtenir la valeur actuelle de i1, i2, i3. Et le circuit ouvert de tension V est simplement le courant qui circule ici multiplié par six ainsi de suite. Puisque cette partie et ce point sont V7 et donc V7 et seront égaux au courant qui circule ici, qui est a2 multiplié par six. Il sera donc I2 multiplié par 61. Et à partir de ces équations, I2 sera égal à dix sur trois. Le circuit ouvert V7 ou V est donc de 20 volts. Donc, en prenant ces deux valeurs, nous avons ce circuit que lorsque deux volts et six ohms Sierras, qui est-ce ? Ok, il s'agit donc d'un circuit V7 et équivalent de ce grand circuit. D'accord ? C'était donc un autre exemple sur sept et le sérum. J'espère que cela vous a été utile. 40. Théorème de Norton: Bonjour et bienvenue à tout le monde à une autre leçon de notre cours sur les circuits électriques. Dans cette leçon, nous allons discuter d' un autre sérum dans les circuits électriques, qui est un théorème de tonalité normal. OK ? Dans la dernière leçon, nous en discutons comme sept et sérum. Maintenant, j'aimerais parler d' un tout-trans ici. Quelle est donc la différence entre sept et CRM ? Et le théorème de Norton. Rappelez-vous donc que dans sept et dans le sérum, nous avons pris comme circuits linéaires pour transformer notre circuit et le convertir en V7. V7. Et si vous vous en souvenez, V7 en série avec R7. OK ? Nous avons donc simplifié notre circuit et V7 et R7 maintenant dans le Norton Theorem, et au lieu d'avoir V7 et R7 et nous allons changer notre circuit et le convertir en I Norton mieux vers notre nord. OK. Donc, au lieu d'avoir un V7 et les sept outils similaires de source de transformation. Comme vous le savez, nous pouvons avoir celui-ci équivalent à celui-ci lorsque, lorsque R7 et similaire à ou Norton ou sept m est égal à notre Norton et I nord sur I, n est égal à V sur R sept. OK ? Ainsi, ce circuit qui utilise la transformation de source, nous pouvons changer cette résistance d'alimentation I V et de série en une source de courant en une résistance. OK ? C'est donc semblable l' un à l'autre. Ainsi, C est sept et le sérum utilise une source de tension et une série avec une résistance. Pour le Norton Theorem, il utilise une source actuelle et il est préférable de résister. Le théorème de Norton indique que circuit linéaire à deux bornes peut être remplacé par un circuit équivalent composé d'une source de courant IN parallèle à notre résistance R N I N est notre Norton et notre n c'est notre Norton. OK ? Alors, comment obtenir INI n peut être obtenu en utilisant un V7 et plus r sept ou V7 et plus R n. Ou en appliquant un court-circuit et les résultats sont courants. Ce courant sera donc le courant Norton, similaire à la tension en circuit ouvert, qui représente V7 N et R N, qui est l'entrée ou les bornes Systems ADS équivalentes lorsque toutes les sources indépendantes alternatives, semblables à sept et au sérum. Si nous n'avons que des sources indépendantes , nous les activons toutes et examinons notre circuit et notre définition ou notre entrée. OK ? Et en même temps, si nous avons des sources dépendantes, nous allons ajouter ici une source de tension ou une source de courant d' un volt ou d'un volt. Ainsi, comme vous pouvez le voir, un sérum altéré et sept et un sérum ou sept et au nord lors de la transformation. Comme vous pouvez le constater, celui-ci est équivalent à celui-ci. C'est le théorème de Norton. C'est un sérum à sept. Comme vous pouvez le voir, V7 est égal à i, n multiplié par n, ou n est égal à V divisé par R sept. Et de la transformation à la source. Et notre N est similaire à R sept, comme vous pouvez le constater. Donc la première étape est que nous devons trouver, obtenir le circuit Norton équivalent, nous avons besoin du numéro un est le courant de court-circuit que j'entre, le courant Norton IN, d'accord ? Et i n est également égal à V sub n divisé par R7. Donc il va obtenir la tension du circuit ouvert et la diviser par R7 et on peut obtenir le courant Norton, d'accord ? Ou vous pouvez simplement l'obtenir en appliquant un court-circuit et une analyse de circuit, nous pouvons trouver le courant Norton pour R7 et, comme vous vous en souvenez pour R7 et R7 ou l'est, ils sont similaires les uns aux autres lorsque nous notre circuit et trouvez la résistance d'entrée. Bon, donc prenons quelques exemples. possède un OT sur le sérum pour le comprendre. 41. Exemple 1 sur Norton Theorem: Dans notre premier exemple, trouvez le circuit équivalent Norton ou ce circuit a, b, ce circuit. Nous devons donc trouver l'équivalent Norton de ce circuit logique. Nous devons convertir cela en une résistance de batterie source actuelle R n. Ou comme ça, et c'est un courant Norton. C'est donc ce que nous aimerions faire. Donc, nous avons besoin de IN et nous avons besoin de notre n. Commençons donc. La première étape est que nous avons besoin de la résistance Norton. D'accord ? Donc, comme vous vous en souvenez, une résistance automatique est similaire à la résistance sept. Alors, comment pouvons-nous obtenir cela ? Nous pouvons obtenir cela en désactivant tous nos approvisionnements. D'accord ? Nous avons donc ici 12 volts, donc nous pouvons désactiver ce puits Volta en faisant un court-circuit. Et nous pouvons également désactiver cela. Je suis un marché aux ours qui en font un circuit ouvert comme celui-ci. D'accord ? Comme vous pouvez le constater, nous avons ici un circuit ouvert qui représente la place des deux circuits non appariés et court-circuit ici au lieu du 12 volts. D'accord ? Maintenant, nous devons trouver la résistance R N ou Norton, accord, est l'équivalent de cette résistance. Comment pouvons-nous faire cela ? Donc, puisque nous avons besoin entre A et B, d'accord ? Vous pouvez donc penser à cela comme s'il y avait une réserve ici, notre courant à entrer ici. Ce courant quand il va ici, que se passera-t-il ? Il sera divisé en cinq ohms existent et ils reviennent à ce p.sit. Donc, nous avons ici tous les E2, d'accord ? Et le premier, I1, I1. Nous passerons ici à huit ohms, puis à l'avant-bras sérosa, puis à travers les huit ohms, puis il sera combiné à ce nœud. D'accord ? Nous avons donc ici I1, un et c'est notre total. D'accord ? Donc, si vous y réfléchissez, vous pouvez voir que l'œil est divisé en i1 et i2. Donc, à partir de là, nous pouvons savoir lequel est parallèle et lequel est une série. Comme vous pouvez le voir, c'est cinq ohms ici. Ces cinq ohms sont parallèles à huit ohms plus quatre plus huit ohms. On peut donc dire que R nught est égal à la batterie de cinq ohms à huit plus quatre plus huit parce que celle-ci et celle-ci et celle-ci sont toutes en série. Donc, huit plus 816 plus quatre équivaut à 20. Il sera donc égal à cinq. Le sang par 20 divisé par 25. D'accord ? Il nous donnera donc quatre ohms. Bon, voyons si nous avons raison comme ça. Donc, comme vous pouvez le voir, c'est tout ce que Norton est égal à cinq ohms. La batterie est une combinaison en série. Il nous donnera donc cinq à 20, ce qui correspond à XeF4. C'est donc la première étape. Nous obtenons la résistance Norton, qui est similaire à notre 17. D'accord ? La deuxième étape est un bidirectionnel nécessite un courant de court-circuit. Alors, comment faire cela ou le courant Norton en faisant un court-circuit ici ? Donc, en faisant un court-circuit ici, OK, on peut obtenir le courant Norton comme ça. Ainsi, comme vous pouvez le voir de A à B, un court-circuit. Donc, nous sommes là, d'accord ? Examinons maintenant notre circuit. Nous avons donc ici les deux non appariés c'est que chambre forte 885 et sont court-circuit. Maintenant, regardez ce circuit. Nous avons donc ici un court-circuit ici. D'accord ? Barillet de court-circuit pour vous suivre chez vous. D'accord ? Comme vous pouvez le voir, le nœud initial ici, similaire aux nœuds initial et final ici. Donc c'est une batterie de cinq ohms pour un court-circuit. Qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que nous pouvons annuler les cinq ohms. Pourquoi ? Parce qu'il y a un court-circuit ici. Donc, aucun courant ne passera par les cinq ohms. Nous pouvons donc dessiner notre circuit comme ça. Nous devons donc intégrer 12 ou 488, comme vous pouvez le voir ici. Et ici, à ces deux terminaux, nous avons annulé les cinq ohms car il est parallèle à un court-circuit. Maintenant, comme vous pouvez le voir à partir de ce circuit, nous avons deux boucles, sont I1 et I2 de celui-ci sont u1 est égal à deux et ainsi de suite. Un égal à deux, je suis là. D'accord ? Et maintenant, qu'en est-il de I2 ? I2, en faisant la hiérarchie existe. Nous en avons donc huit multipliés par I2, huit. O deux moins 12. Ici, nous avons les quatre ohms qui disent toujours plus quatre. D'accord ? I2 moins 12, moins un. D'accord ? Et avons-nous ici huit autres ? On peut donc dire huit plus huit, soit 16. On peut donc dire ce 16 i2. D'accord ? Nous avons donc ici la huitième série avec aide. Vous pouvez donc dire 16. Et i2 moins 12 était un approvisionnement. Et pour I2 moins I1, I1 est égal à deux et porte ici. D'accord ? Nous avons donc 16 i2, i2 plus pour i2 à moins 12 égal à 0, bien sûr, moins 12, ce qui est celui-ci. D'accord ? Moins ru pour I1, qui est moins huit. Ainsi, comme vous pouvez le constater à partir de cette équation, négatif 20, et ici nous devons entrer i2. Cela ira donc de l'autre côté. Nous aurons I2 égal à un et nous porterons. D'accord. Le courant Norton est donc égal à i2 puisque le z a la même direction. Le courant Norton ne sera donc pas apparié. Voyons donc si nous avons fait des calculs corrects pour le tsar. Bon, comme vous pouvez le voir ici, nous ignorons les cinq ohms parce qu' il s'agit d'un court-circuit, comme nous l'avons déjà dit ici. Et en appliquant l'analyse du maillage, nous avons R1 égal à m pair et la deuxième boucle ici de l'i2. Nous obtenons donc enfin I2 égal à celui que je suis en paire, ce qui est similaire au courant Norton. Nous avons donc ici un et une paire est un courant d'automne, et nous avons les quatre ohms, qui est une résistance. Il s'agit donc d'un circuit équivalent Norton. D'accord ? Vous pouvez également changer cela en IV7, comme cela plus moins V7 et ou sept. Ou sept et est semblable à notre nord. Ce sera donc pour tous et V7 et est égal à un pour tous multiplié par une ampère. Il nous donnera donc quatre volts. D'accord ? Il s'agit donc d'un circuit équivalent. Vous pouvez donc changer le sept n en circuit équivalent Norton de Norton ou du nord au circuit sept et équivalent. Voyons maintenant une autre solution, une autre solution à ce problème. Et au lieu de mettre Norton à jour, nous pouvons obtenir la V7. D'accord ? Alors, comment pouvons-nous le faire en obtenant la tension en circuit ouvert V, en circuit ouvert, en obtenant V7 et en le divisant par tonalité ordinale ou R7 et nous pouvons obtenir le courant Norton. Je vais juste vous montrer que Z sont similaires à chacun. Génial. Ainsi, comme vous pouvez le constater, le I3 actuel est égal à deux et qu'il y en a trois égaux à deux et portent. D'accord, et la deuxième boucle, nous avons huit ohms. Nous avons cinq ohms, huit ohms, donc huit plus 816 et cinq ans 21 I4. Nous pouvons donc dire 21 pour ici. Négatif 12. Ça va comme ça. Nous avons les quatre ohms. Donc le pour tous métabolisé par I4 moins I3. Donc plus quatre multipliés par quatre, moins trois égaux à 0. Et le i3 est égal à deux et ours. On peut donc dire que 21 I4 plus quatre I4 nous donnent 25 quatre. Et nous avons 12 négatifs. Négatif pour I3. I3 est égal à deux et ours. Ainsi, deux négatifs multipliés par quatre nous donnent huit négatifs égaux à 0. Notre E4 est donc égal à 20 négatif divisé par deux, l'autre côté, 20 sur 25. D'accord ? Nous pouvons donc obtenir V7 et ici V7 n est égal au courant courant est un cinq ohms, qui est I4, multiplié par un cinq ohms. V7 est donc égal à I4, le vent de plus de 25. Multipliez-le par cette résistance, qui est de cinq ou 255, nous donne 20 sur cinq, soit quatre volts. D'accord ? Nous avons donc ici un V7 de quatre volts et similaire à ce que nous venons de faire ici, si vous vous souvenez ici, similaire au V7 et qui est également obtenu à partir de ce V7. Et nous pouvons comprendre que tout Norton est égal à quatre volts divisé par le R sept et, ou, ou, pas trop, était quatre. Il nous en donnera donc un et nous supportera. Ok, c'est similaire à ici. Voyons maintenant les étapes. Ok, supprimons tout ça, comme ça. D'accord ? Comme vous pouvez le constater, nous pouvons trouver IN à partir de la V7 de notre R7. Nous obtenons donc le V7 et la tension du circuit ouvert en utilisant l' unité de commande d'analyse de maillage égale à m paire. Et à partir de la deuxième rangée, nous avons i4 égal 0,8, ce qui est de 0,8 est 20 sur 25. Ensuite, le circuit ouvert V est le V7 et, ou la tension entre ces deux points ici et ici, qui est un courant ici, qui circule ici, qui est la devise I4, sang achète cinq ohms. Nous avons donc V7 et égal à quatre volts, alors le courant Norton sera un et supportera. Les deux conduiront donc à la même solution que vous pouvez le voir. D'accord. 42. Exemple 2 sur Norton Theorem: Voyons maintenant un autre exemple sur Zhan ni sur les tons ici. Donc, en utilisant le sérum Knowlton, trouvez nos n et I n du circuit a, b. D'accord ? Comme vous pouvez le constater dans ce circuit, nous avons une source dépendante. Dans ce cas, lorsque nous obtenons la résistance RN ou Norton ou le R7 et que nous devons ajouter ici une alimentation. D'accord ? Commençons donc. La première étape consiste donc à ajouter, par exemple, une alimentation, qui est par exemple une volt. Une volt comme alimentation. Comme vous pouvez le voir, l'alimentation en V, le volt plus moins, d'accord ? Maintenant, une chose importante dont vous devez vous souvenir est que lorsque nous obtenons le R7 et/ou notre Norton, nous devons désactiver toutes les sources indépendantes. La seule source indépendante dont nous disposons est donc à dix volts. Nous activons donc cela en faisant un court-circuit comme celui-ci. Comme vous pouvez le voir ici. D'accord ? Nous avons donc maintenant l'approvisionnement cinq sur deux IX et actuel. Ix est le courant qui circule dans l'avant-bras. Maintenant, quelque chose qui est vraiment important, car vous pouvez voir que je xx est le courant qui circule dans les quatre. C'est bon ? Cependant, le bras avant est parallèle pour assurer le circuit. Qu'est-ce que cela signifie lorsque cette pièce est parallèle à une résistance de quatre ou quatre ohms parallèle à un ensemble court ? Cela signifie que le courant qui circule ici à travers la résistance est égal à 0. Ou nous pouvons annuler les quatre ohms comme s'ils n'existaient pas. Donc, comme si nous n'avions qu' un court-circuit ici. Puisque je x est égal à 0, qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que cette offre sera égale à 0. Donc, 0 alimentation en courant. Qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que celui-ci sera un ensemble ouvert. Ainsi, comme vous pouvez le constater, notre circuit sera simplifié ainsi, est un court-circuit. Voici un texte court des dix volts et les quatre ohms sont complètement supprimés. De plus, l'Ixx sera annulé car le courant est égal à 0. Ce sera donc comme ça. Cela sera annulé en circuit ouvert. Nous aurons donc une série de cinq ohms avec l'alimentation V. D'accord ? Ainsi, comme vous pouvez le voir, V nught est égal à un volt. D'accord ? De quoi avons-nous besoin ici ? Nous avons besoin de résistance. Notre Norton sera donc égal à la tension, qui est un volt divisé par i-Naught, qui est un courant. D'accord ? Ou ne sont pas sur son propre répertoire, d'accord, c'est pareil. De toute façon, je n'ai rien d'égal à un divisé par cinq. Il s'agit donc d'un divisé par cinq. Donc, un divisé par un sur cinq nous donne un cinq ohms. Ce qui est semblable à celui de regarder entre a et P, vous constaterez qu'il s'agit d'une seule résistance , c'est-à-dire les cinq. D'accord ? Il s'agit donc du même identifiant que vous pouvez le voir. D'accord. Maintenant, de quoi avons-nous besoin ensuite ? Nous avons besoin du courant de court-circuit ou du courant Norton, comme celui-ci en faisant un court-circuit ici. Donc, moi, Norton, c'est un courant de court-circuit ici. Alors, comment pouvons-nous obtenir cela en utilisant différentes méthodes ? Ok, vous pouvez effectuer une analyse de maillage. Vous pouvez effectuer une analyse nodale, quelle qu'elle soit. Mais vous pouvez voir ici dans ce circuit que nous avons une solution très simple. D'accord ? Donc, si vous regardez ce circuit, nous pouvons dire que le courant Norton ici, notre Norton de KCL, est égal à l' année en cours plus l'année en cours. Nous pouvons donc dire que je sais que le ton est égal à x plus le courant qui circule ici, qui est, par exemple, ou u1 plus i1. D'accord ? Maintenant, ce dont nous avons besoin, c'est d'obtenir le pétrole et d'obtenir Ixx ? Donc, si vous regardez ce circuit, vous trouverez ce point et ce point, ce point et ce point sont similaires les uns aux autres. Comme vous pouvez le constater, dix volts. Et dans la deuxième partie, on voit que les dix volts sont parallèles au bras avant. Alors, à partir d'ici, qu' est-ce que cela signifie ? Cela signifie que la tension entre ces deux points est similaire à la tension sur la résistance. La tension est de dix volts, donc la tension à travers la résistance est de dix volts. Donc I x est égal à dix volts, soit la tension entre ce point et ce 0,10 volt divisé par les quatre comme ceci. Donc, c'est une valeur de I x. Maintenant, donc l'offre ici, ce courant sera égal à deux multipliés par cette valeur. Maintenant, ce dont nous avons besoin , c'est notre E1. Maintenant, si vous regardez la même idée ici, le premier terminal ici, qui est le terminal forestier des cinq ohms, est similaire au plus de l'approvisionnement. Deuxièmement, le point ici de l'approvisionnement est similaire au second des cinq sens qui sont parallèles l'un à l'autre, d'accord ? Ou ils sont parallèles les uns aux autres. Je peux donc voir ce point ici. C'est tout, tout cela est une grosse note comme celle-ci. D'accord ? Qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que les cinq ohms sont parallèles aux dix volts. Encore une fois, i1 est égal aux dix volts divisés par cinq. D'accord ? Nous avons donc IN, ou le courant Norton sera égal à deux multipliés par x. Il nous en donnera donc deux multipliés par dix sur quatre nous donne dix sur deux, soit cinq. Plus dix sur cinq équivaut à deux. Il nous en donnera sept et nous portera. J'espère donc avoir raison. Voyons voir. D'accord. Ainsi, comme vous pouvez le constater, la première étape consiste à les trouver. Pour entrer. Nous devons faire un court-circuit, comme vous pouvez le voir ici. À partir de cette figure, vous constaterez que les quatre ohms sont meilleurs que les dix volts et le parallèle à la forme phi pour tous les dix volts et la maison de femme. Ils sont tous gênés. Donc I X serait égal à la tension divisée par la résistance. Et en appliquant KCL à ce stade, nous pouvons obtenir cette équation. Ensuite, le 15 est un courant qui coule ici. D'accord ? financement est un courant de court-circuit, qui est un courant Norton égal à sept et une paire. D'accord ? Vous avez donc maintenant le circuit final, qui est le courant Norton 77 et le jumelage comme celui-ci, parallèle au R7. Ok, ou sept heures ou R nught, ce qui est cinq ohms, c'est pourquoi mon existe. Il s'agit donc des circuits équivalents Norton. D'accord ? 43. Transfert d'énergie maximal: Bonjour et bienvenue à tout le monde à une autre leçon de notre cours sur les circuits électriques. Dans cette leçon, nous allons discuter du transfert de puissance maximal. Ce théorème discute donc de ce que vous souhaitez, quand nous aimerions transférer la puissance maximale à notre charge. Disons donc, par exemple, nous avons un grand circuit, deux circuits terminaux, circuit linéaire, dont il a un circuit équivalent, V7 et R7. D'accord ? C'est donc l'équivalent d' un très grand circuit, d'accord ? Et c'est le cas, les bornes sont connectées à une charge variable. D'accord ? Le RL change donc. Il n'est pas constant, c'est une charge variable. Ok, donc notre LEA peut avoir n'importe quelle valeur. Donc, selon la valeur de RL, courant, absorbez-le, il change. C'est vrai ? Si cela change lorsque notre LEA change parce que le courant est égal à V Thevenin divisé par la résistance totale, ou sept n plus l. Donc, lorsque nous changeons en RL, le courant de charge change, ce qui signifie que la puissance change également. En tant que puissance du soluté absorbé par le soluté, je multiplie au carré par RL. Ainsi, lorsque RL change, le courant change également. D'accord ? Donc, si nous examinons cette équation, nous pouvons dire que la puissance, c'est une puissance absorbée, la charge Budweiser est égale à V sur R sept plus R L carré, qui représentent ici. Est-ce que cela représente le courant, d'accord ? La puissance est donc un carré du courant absorbé par l'autocadence multiplié par RL ou par la résistance de la charge elle-même. D'accord ? Comme vous pouvez le voir ici, c'est que lorsque notre L augmente, par exemple, vous constaterez que ce paramètre augmente, qui signifie que la puissance devrait augmenter. Cependant, vous trouverez également cette R L ici. Ainsi, lorsque RL augmente, la valeur du courant commence à diminuer. Trouvez donc deux paramètres ou deux parties de cette équation qui sont en contradiction les uns avec les autres. Ils ne sont pas directement proportionnels les uns aux autres. Vous constaterez que lorsque RL augmente, le courant augmente. Vous constaterez que lorsque RL ou la résistance augmente, le courant diminue. Et en même temps, la résistance elle-même augmente. Ainsi, la puissance totale qu'elle change en fonction du produit de ces deux parties. Nous constaterons donc que la relation entre la puissance et la variation de R L dans ce circuit, vous constaterez qu'elle sera centralisée au début, partir de 0 résistance. Lorsque nous commençons à augmenter, la résistance de la puissance augmente, atteignant des valeurs maximales, puis elle recommence à diminuer. D'accord ? Vous trouverez donc ici une certaine résistance, dont nous avons la puissance maximale P max, dont nous avons besoin. D'accord ? Ainsi, le transfert de puissance maximal signifie que nous aimerions trouver cette valeur, c'est la valeur de résistance, qui donne la puissance maximale. Alors, quelle est la valeur de la résistance ici ? Quelle est la valeur qui nous donne le maximum de puissance ? Vous le découvrirez à partir de l'analyse des circuits. Et de la sonde que vous allez prendre, c'est que la valeur de R L qui produit la puissance maximale est de sept. D'accord ? Donc, lorsque r est égal à sept et que nous avons le transfert de puissance maximal, la boucle des deux. D'accord ? Il s'agit donc d'une ville de transfert d'énergie maximale. D'accord ? Il est donc dit que lorsque nous, lorsque la résistance de charge est égale à R7 et à la résistance, nous aurons le transfert de puissance maximal à la charge. Supprimons donc tout cela. D'abord, pourquoi avons-nous besoin d'un transfert de puissance maximal ? Parce que dans de nombreuses situations pratiques, un circuit est conçu pour alimenter une charge, comme ici. Bon, c'est donc notre circuit. Est-ce pour les blancs de la puissance à notre charge, qui est notre L. Il existe des applications dans des domaines tels que communications où il est souhaitable de maximiser la puissance fournie à une charge. Nous devons donc maximiser ou vieillir fournir une puissance maximale à notre charge. D'accord ? Donc, afin de trouver à absorber la puissance maximale du circuit, nous devons rendre la résistance ou la résistance de charge égale à sept, ou la résistance ou R L égale à R7. Et Sousa, la puissance maximale est transférée à notre charge. Vous trouverez ici que c'est ça. Là encore, la relation entre la puissance se termine ou L de 0 à une très grande valeur à l'infini, par exemple, vous constaterez qu'au début , elle commence à diminuer lorsque nous changeons notre Ok ? Et vous constaterez que la puissance maximale se produit lorsque notre l est égal à 078. D'accord ? Ainsi, la puissance absorbée par la charge est égale au carré actuel multiplié par la résistance de la racine. Et le courant est V7 et diviser les garçons sont une résistance totale. D'accord ? Ainsi, comme vous pouvez le voir dans cette équation et lorsque nous remplaçons notre L égal à R7, d'accord ? Ainsi, lorsque vous prenez R, L égal à R7 et ou la puissance maximale, vous constaterez qu'il y en a sept et plus R7 est à R7. Nous avons donc V7 n au carré sur deux ou sept et carrés. Le carré ici est divisé en V7 et ici, donc il devient un carré V7. Et les deux ici sont consacrés à cette partie, soit sept Ambrose ou L ou R Thevenin plus R7, qui est à R7 et tous multipliés par RL, qui est maintenant R7. D'accord ? Nous allons donc trouver ça ici, R7. Nous allons le taper ici. V carré divisé par deux r carré devient un quatre ou sept et un carré multiplié par R sept. D'accord ? Donc, à la fin, nous aurons, si nous supprimons cela, vous constaterez que la puissance maximale sera égale à V sub n carré divisé par quatre nos 17. Supprimons donc tout cela. C'est la puissance maximale V7 carré divisée par quatre R7, comment avons-nous obtenu la puissance maximale en remplaçant le RL par nos sept ? Ok, quand nous le remplacerons ici, nous obtiendrons cette équation. Maintenant, comment pouvons-nous obtenir le maximum de puissance ? Ou quoi ? Quelle est la preuve qui l'identifie ? Est-ce que je deviens R7 et que nous aurons le maximum de puissance. D'accord ? Donc, si nous dessinons à nouveau la relation entre puissance et RL, ce qui est le chiffre précédent, vous constaterez qu'il s'agit ici d'une courbe comme celle-ci. D'accord ? Nous avons donc besoin de ce point. D'accord ? Nous avons donc besoin de ce point. Maintenant, si vous regardez attentivement ce point, à ce stade, la ligne qui passe ici, la ligne tangente passant par ici, a une pente. La pente de cette ligne est égale à 0. D'accord ? Nous avons donc l'équation ici, b et r l, b et r l est cette équation. D'accord ? Ainsi, à un certain moment où nous avons la puissance maximale à ce stade, vous constaterez que la ligne tangente, sa pente est égale à 0. D'accord ? Donc si vous vous souvenez, si vous vous souvenez des mathématiques, vous constaterez que la pente de la ligne est égale à 0. Qu'est-ce que cela signifie ? Si nous avons besoin de ce point, cela signifie que le dérivé dy, le dérivé de DY sur DX ou db sur la DRL. Notre L est une variation de la puissance par rapport à RL, qui est notre x, est égale à 0. D'accord ? Donc, afin de trouver ce point où nous avons cette pente, nous dérivons ou obtenons un dérivé de l'axe y par rapport à l'axe des x, ou d v sur d DRL, ou DY sur DX. D'accord ? C'est donc ce que nous avons fait pour obtenir le maximum de puissance. Nous différencions notre puissance, qui est notre axe Y par rapport à RL, qui est notre axe X, et nous l'assimilons à 0. On obtient donc le dérivé de DV sur A, D ou L, OK ? Il obtient donc un dérivé de cette équation par rapport à r. l. Alors, comment pouvons-nous faire cela ? C'est vraiment facile. Nous pouvons donc d'abord dire que nous avons ici un V7 et un carré. On peut donc dire V carré, multiplier par. Nous avons ici ou les deux seront comme ça. Et avons-nous ici un carré de r sept et plus RL ou sept plus r tous carrés. D'accord ? Nous avons donc notre L divisé par R sept et RL au carré, ou sept et RL au carré, d'accord ? Et V7, un carré sera à l'extérieur. Donc, V7 un carré n' est pas affecté par la différenciation car notre variable ici est RL. Donc V7 un carré sera, nous le laisserons tel quel, comme vous pouvez le voir ici dehors. Maintenant, nous avons cette partie. D'accord ? Nous devons différencier cette équation, ou L sur R sept et plus RL au carré par rapport à r l et l' assimiler à Z. Alors, comment différencier une fraction ? Pour nous ? Ce sera carré de ce dénominateur est le carré du dénominateur, qui est le carré de cette partie, qui est le carré de r sept et plus r, tout carré est R7 plus RL à la puissance quatre. D'accord ? Ensuite, la différenciation de R L, qui est multipliée par le dénominateur. Il sera donc un multiplié par R sept et plus RL carré moins la différenciation xy du bas ici, qui est comme son différentiel sera d' avoir une embole ou L. Il sera de Bys et numérateur multipliés R7 et plus RL, qui est notre n. Encore une fois, carré du bas, puis différenciation des bys multipliés supérieurs et du bas tel quel, moins est une différenciation du bas multiplié par le haut tel quel. D'accord ? Comme vous pouvez le constater, c'est notre équation. L'assimiler à 0. D'accord ? Supprimons donc cela. Ok, donc nous avons ici V7 un carré multiplié par cette loi devrait être égal à 0. Nous pouvons donc dire que nous pouvons annuler cette partie. Nous aurons donc notre carré entier sept et plus RL moins deux RL, R sept plus R L sur R au carré. Si vous simplifiez cette équation, vous obtiendrez les sept plus ou moins deux RL divisés par R sept et plus RL tous q. Donc, lorsque nous disons que c'est égal à 0, nous pouvons prendre cela de l'autre côté, ce qui signifie qu'il sera multiplié par 0. Nous aurons donc nos sept et plus RL moins deux RL. Donc 0 sera égal à R7 et plus ou moins deux RL est cette partie. D'accord ? Nous constaterons donc que nos sept seront égaux à RL. Alors, nous prenons celui-ci et nous remplaçons ici nous le ferons, donc nous obtiendrons le maximum de puissance. Nous comprenons donc maintenant que lorsque nous rendons notre charge résistive égale à la résistance, elle nous donnera la puissance maximale. Prenons donc un exemple à ce sujet. 44. Exemple de transfert d'énergie maximal: Prenons donc un exemple. Trouvez la valeur de R, L, qui nous aidera à obtenir le transfert de puissance maximal dans ce circuit électrique. Les fonds que nous avons ici à 12 volts, six ohms , 12 ohms, trois ohms à tous. Et comme ces deux terminaux, nous avons RL. Nous devons trouver la valeur de R L qui nous donnera le transfert de puissance maximal. D'accord ? Comme nous le savons , pour obtenir le transfert de puissance maximal dans notre circuit, nous devons faire en sorte que notre L soit égal à R sept. D'accord ? Alors, comment pouvons-nous obtenir R7 ? Et tout d'abord, nous devons obtenir notre contribution entre a et b entre ces deux terminaux. Pourquoi activer toutes les sources indépendantes ? Ainsi, lorsque nous désactivons toutes les sources indépendantes, il s'agit d'un court-circuit et celui-ci sera un circuit ouvert. Nous aurons donc comme ce court-circuit ici, six ohms, un court-circuit ici, six ohms. 12 bras, car il s'agit de trois bras. Ce sera un circuit ouvert puisque nous, les activités sont deux circuits ouverts non appariés ici. Ensuite, les deux ohms deviennent deux ohms ici et deux bornes ici. Maintenant, nous aimerions obtenir R7. Quelle est donc la valeur de R7 et R7 ? Et si nous considérons cela comme si nous avions un courant qui coule ici, pour posséder une série de trois ohms. Nous avons donc cinq ohms plus le courant courant ici sera divisé en spectacles à 12 ohms et six ohms. Les six ohms sont donc parallèles aux 12 ohms. Il sera donc 66 multiplié par 12 divisé par la somme, soit 18. D'accord ? Cela nous donnera, comme je le pense, quatre ohms. Cinq plus quatre nous donnent donc une ligne. C'est donc notre R7. Et comme vous pouvez le voir ici, sept sont deux plus trois, ce qui est un composant sérieux, plus le composant parallèle, six ohms et 12 volts. D'accord ? Nous aurons donc en ligne, donc c'est la valeur de la résistance qui nous donnera le transfert de puissance maximal. Maintenant, si nous avons besoin de trouver également la valeur de la puissance elle-même, c'est un transfert de puissance maximal. Ensuite, nous pouvons simplement obtenir le visa et ensuite le V7, comment pouvons-nous l'obtenir ? C'est une tension en circuit ouvert entre ces deux bornes, d'accord ? Comme ça. Donc, la tension en circuit ouvert entre ces deux bornes vous seul appliquera à l'analyse du maillage. Il s'agit donc d'une forêt, d'une analyse de maillage ou d'une première boucle, que vous trouverez ici I2. Et avons-nous ici deux non appariés. Donc je coule comme ça. I2 est donc égal à deux négatifs et à bande. Donc, je suis négatif deux. D'accord ? Et I1. Dans cette boucle, nous pouvons trouver ainsi, nous avons 12 volts négatifs, 12 volts négatifs. Ensuite, on y va comme ça. Nous avons I1 multiplié par six ohms. Nous disons donc plus 61. Ensuite, on y va comme ça. Nous avons donc ici deux courants. Ce sera donc plus 12. Ici, nous avons I1 moins I2. Un moins deux égal à 0. D'accord ? Et avons-nous que i2 est égal à deux négatifs. Cette partie sera donc plus deux puisque nous avons des points négatifs puis négatifs. Nous aurons donc 126 i1 négatif et nous aurons dit qu'E1 est 181801. Et avons-nous ici plus 12 et les plus deux plus 24 égaux à 0. Nous avons donc le négatif 1224 c'est 12, négatif 12 plus 12. Alors allez le faire passer de l'autre côté. Nous aurons donc tous les U1 égaux à 12 négatifs sur 18. D'accord ? Nous avons donc I2 et I1. Supprimons donc tout cela, comme vous pouvez le voir ici. Nous avons donc i2 est égal à négatif deux et Bear et I1. Après simplification, ce sera négatif deux sur trois, qui découle de cette loi. Et nous prenons ce courant et nous le substituons ici. Maintenant, si nous voulons obtenir le V7 et comment pouvons-nous le faire ? Nous pouvons faire une très grande boucle ici, comme ça. D'accord ? Nous avons donc cette grande boucle, 12 négatives, d'accord ? Puis six, I1 plus I1 ici. Ensuite, on y va comme ça. Nous avons les trois bras et I2. Ce sera donc trois I2. Ensuite, on y va comme ça. Nous avons les deux ohms. Y a-t-il un courant qui passe par les 2 ohms ? Sachez, donc il sera 0 car aucun courant ne passera ici car il s'agit d'un circuit ouvert. Ensuite, plus v se passe dans la pente plus V7. Nous avons donc I1 et I2, donc nous pouvons obtenir V7 et égal à 22 volts. Le transfert de puissance maximal sera donc V7 et carré sur quatre R7. Et comme nous l'avons fait avant, nous l'aurons fait, puisque notre bras L sera égal à R7, c'est un transfert de puissance maximal. Remplacez donc celui-ci ici et V sub n est 22. Nous aurons donc le transfert de puissance maximal vers notre circuit est de 13.441. D'accord ? C'était donc un exemple, possède un transfert de puissance maximal. 45. Introduction aux amplificateurs opérationnels: Bonjour et bienvenue à tous dans cette section de notre cours sur les circuits électriques. Dans cette section, nous allons discuter de leurs amplificateurs opérationnels. Ainsi, dans la section précédente de ce cours, nous avons discuté de ces différents théorèmes de circuits électriques. Nous aimerions maintenant discuter d'un élément important ou d'un dispositif important dans nos circuits électriques. Et il est utilisé dans plusieurs circuits, comme dans l' électronique de puissance, etc. Nous allons donc discuter des amplificateurs opérationnels ou amplificateurs opérationnels. Et c'est à ça que ça ressemble. D'accord ? Puce symbole avec plusieurs stylos. D'accord ? Qu'est-ce qu'un amplificateur opérationnel ? amplificateur opérationnel est un appareil électronique conçu pour réformer certaines opérations mathématiques. Il peut donc faire, par exemple, l'ajout de signaux, soustraction, la multiplication, la division, etc. Bon, alors comment ça fait ça ? Il le fait lorsque nous connectons composants externes à ses Ben's, par exemple des résistances et des condensateurs. Maintenant, nous discutons d'abord des résistances. Maintenant, quel est le condensateur ? Le condensateur sera discuté dans la section suivante de ce cours. C'est l'un des éléments passifs à l'intérieur de nos circuits électriques. L'ampli op est donc un appareil électronique composé d'un agencement complexe de résistances, transistors, condensateurs et lumières. Où sont tous ces éléments à l'intérieur ? Lorsque le système de résistances et de condensateurs, transistors et les morsures, les condensateurs et les inductances seront discutés dans la section suivante. transistors et les diodes seront abordés dans notre cours sur l'électronique de puissance. D'accord ? Mais vous avez d'abord besoin de connaître les bases des circuits électriques afin d'atteindre nos objectifs avancés en afin d'atteindre matière d'électronique de puissance. L'ampli opérationnel est un élément de circuit actif. Que signifie donc un acte d'éléments de circuit ? Actif. L' élément de circuit actif signifie qu'il fonctionne ou exécute sa fonction ou les opérations mathématiques lorsqu'il est connecté à l'alimentation. Les éléments passifs tels que les résistances, les inductances et les condensateurs, tout cela, n' ont pas besoin d'alimentation, il suffit de l'ajouter au circuit. Donc, l'élément actif, cela signifie qu'il aidera a besoin d'approvisionnement. Afin de faire les fonctions. L'élément passif n'a pas besoin d'alimentation. Vous pouvez le connecter directement au circuit. D'accord ? Quelles sont les fonctions de l'ampli op ? Il peut être utilisé en plus, en soustraction, multiplication, en division, différenciation et en intégration. En le raccordant à notre alimentation et en ajoutant plusieurs éléments tels que des résistances et des condensateurs. Cet amplificateur supplémentaire peut également être utilisé dans la fabrication ou la conception de la tension ou de la source de courant contrôlée par le courant. D'accord ? Rappelez-vous que la source dépendante, dont nous en avons déjà parlé, nous pouvons le faire à l'aide de l'ampli op ou de l'amplificateur opérationnel. Commençons par discuter des composants de l' amplificateur opérationnel ou des stylos. Vous trouverez ici plusieurs épingles, 1234 et de l' autre côté 1234. D'accord ? Cet amplificateur opérationnel dispose donc d'un total de huit broches. Comme vous pouvez le voir ici. Il compte huit groupes au total, 12345678. D'accord ? Les amplis optiques sont donc disponibles dans le commerce dans les boîtiers de circuits intégrés et dans plusieurs formes. Un circuit intégré désigne le circuit intégré. D'accord ? Trouvez-le donc dans plusieurs circuits électroniques car il est très important dans l'industrie électronique. Donc, ce type est Ben, un paquet double en ligne ou DIP ? Il se compose de huit Ben. Ok, vous pouvez voir ici 44. Maintenant, tout d'abord, nous allons trouver ce Ben numéro huit ici dans notre cours. Il n'est pas connecté, il n'est pas utilisé, et vous trouverez également le numéro de Ben 1515. Ce n'est pas non plus important dans notre cours. Pour l'instant, nous allons discuter des numéros d'épingle 23476. D'accord ? Les cinq importants sont donc 23476. Vous constaterez que deux entrées inversées, trois entrées non inversées. Vous constaterez que le numéro six est appelé la sortie de cet amplificateur opérationnel. V plus et v moins notre alimentation CSA connectée à l'amplificateur opérationnel. Ainsi, comme vous pouvez le voir, quels composants, abord, l' entrée inversée, la broche numéro deux. Donc, lorsque nous connectons quelque chose ici, c'est ce qu'on appelle l'entrée inversée. Qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie qu'il s'agit d' onduleurs comme signe de l'entrée. Si l'entrée est positive , la sortie sera négative. Si l'entrée est négative , la sortie sera positive. C'est pourquoi on l' appelle l'inversion. Il inverse le signal de positif en négatif ou de négatif à positif, comme vous l'apprendrez dans la section. Nous en apprendrons plus en détail. Maintenant, c'est non inversé. Le voilà. La non-inversion signifie que lorsque nous ajoutons également, la sortie sera publiée. Si l'entrée est négative , la sortie sera négative telle quelle, aucun changement de signe. L'inversion impliquée en tant que non-inverseur d'entrée n'inverse pas le signal d'entrée. Nous allons donc le trouver ici. numéro deux et le numéro trois sont les deux entrées inversées, entrées non inversées. Et vous constaterez que cela représente ce simple de l'ampli op-ampli ou de l'amplificateur opérationnel, qui utilisera, que nous utiliserons ou ajouterons à notre prise électrique. D'accord ? Nous constaterons donc que Penn numéro deux et numéro trois sont inversés et non inversés. Inverser le sens qu'il est en train d'inverser tous trouvent le signe négatif caché parce qu'il s'inverse, nous le multiplions par un signe négatif. Et le non-inversement signifie qu'il est positif, c'est tel qu'il est. D'accord ? C'est donc ce qu'on appelle ça. Il s'agit d'une inversion négative. Le plus est le non-inverseur. D'accord ? Ensuite, nous avons la sortie de cet amplificateur opérationnel. Ainsi, l'entrée ici, le numéro deux est l'entrée, numéro trois est l' entrée et la sortie de cet appareil ou l' amplificateur opérationnel est le numéro six, qui est la sortie. Nous allons maintenant trouver ce numéro quatre et le numéro 45, qui est la broche numéro sept, et le numéro quatre pour représenter ce sont toutes des étapes de l'approvisionnement, une offre négative. D'accord ? Par exemple, si nous avons ici une alimentation en courant continu, par exemple, comme ça, d'accord ? De plus et moins, il s'agit d'une alimentation en courant continu qui finit. Bolster sera connecté ici, et le négatif sera connecté ici. 105 ou non, nous ne les utilisons pas, d'accord, donc nous pouvons supposer que le Donald n'existe pas. Donc le plus lié au positif ici et négatif lié au négatif ici. Voyons donc ici, renforcer l'offre, négative de l'offre. Encore une fois, la plupart des bornes d'alimentation moins ici, le négatif et le plus se terminent par deux entrées et une sortie. Maintenant, une entrée est appliquée au terminal non inversé, qui est celui-ci. N'oubliez pas que la non-inversion apparaîtra avec les mêmes publicités de polarité ici. Alors qu'une entrée est appliquée à la borne inversée ici, elle apparaîtra inversée à la sortie. Encore une fois, si nous avons un plus, plus, si nous appliquons cela, tous les raides aux envois non inverseurs seraient bénis. Si nous appliquons un plus à l'inversion, il sera négatif. Ainsi, ici, les préservateurs non inversants conservent la même polarité et le non-inverseur ou l' inversion inverse la polarité ou un changement comme oblige. Maintenant, à moins d'un ampli op. Vous le trouverez ici lorsque nous examinons attentivement l'alimentation, ce qui signifie que nous le connectons à un portail d'alimentation ou de commande. Encore une fois, nous avons déjà dit que l' ampli opératoire est un élément de circuit actif, ce qui signifie qu'il a besoin d'une alimentation. Découvrez donc l'approvisionnement ici, comme vous pouvez le constater, nous pouvons le représenter comme ceci. Ici. Le terminal positif est connecté au positif ici. Comme vous pouvez le voir, le terminal négatif ici. Ce négatif est connecté à et négatif ici, qui est le numéro quatre, comme ceci. Donc cet outil, vous devez savoir qu'ici, s'agit d'un point de masse, masse moyenne de 0 tension. Et vous pouvez le voir ici, cette batterie plus moins, qui signifie que la tension ici est supérieure à la tension ici par VCC. Donc ce sera, la tension ici sera VCC ou valeur de support. D'accord ? Ce sera donc le terminal positif. Et maintenant, qu'en est-il de celui-ci ? Vous pouvez voir que celui-ci est 0 ici. Et c'est ce que vous trouverez ici. Plus. Monuments, visa, voir, qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que la tension de ce point est supérieure à la tension de ce point par Vcc, ou Vcc est égale à cette tension moins cette tension, 0 moins vx. Vx sera négatif. Nous voyons ce que c'est VX ? Vx est ce point, qui signifie que cette valeur est négative Vc. Nous constaterons donc que la tension négative est connectée à quatre et que les volts de mitre sont connectés à sept. D'accord ? Nous constaterons maintenant que puisque nous avons deux entrées, cela signifie qu'il y a deux courants, sont U1 et I2. Et avons-nous ici un approvisionnement, approvisionnement en sang et un solaire négatif, ce qui signifie que nous avons des courants garantis ici, en gras ici, et une sortie qui sort d'ici. Nous avons donc quatre courants, E1 ou E2, soit E1 ou E2, positifs ou négatifs. Ils vont à l'intérieur de l'ampli op et de la sortie unique. Nous verrons donc que de KCL que le courant de sortie est égal à la somme de tous ces canons égale à I1 plus I2 plus j'ai posté plus i négatif. D'accord ? Maintenant, quel est le circuit équivalent ? Maintenant, il faudra savoir que l'amplificateur opérationnel, pour analyser les circuits qui contient l'amplificateur opérationnel, nous devons trouver un circuit équivalent. Nous avons donc ce symbole négatif plus. Qu'y a-t-il à l'intérieur de l'ampli opératoire ? J'aimerais savoir quel est l'équivalent de cette partie, est l'équivalent de cette partie afin nous aider à analyser nos circuits électriques. Nous constaterons donc que nous en avons 23 ici. Bienvenue dans le terminal négatif et le terminal positif. Si nous entrons à l'intérieur de l'ampli op, nous pouvons le représenter par v1 et v2 entre eux, à l'intérieur d'eux, il y a une résistance entre V1 et V2. Cette tension et cette tension. Quelle est la résistance ici ? C'est ce qu'on appelle l' entrée R 1 et la résistance d'entrée sept et des circuits équivalents. D'accord ? Sept résistances équivalentes, ou R7 et or, sont entrées lorsque nous regardons le circuit à partir d'ici. Nous aurons donc nos entrées qui représentent le circuit équivalent. Nous allons maintenant le trouver ici. Puisque nous avons ce terminal technique Zappos, il s'agit d'un terminal négatif. Nous avons donc une différence de tension entre ces deux, Vd, qui est la tension de différence ou la tension différentielle différentielle entre ceci et ceci, qui est V2 moins V1. D'accord ? Vd ici plus, moins, plus est l'offre de caramel positif, comme ici. Ce point. Et puis le négatif est négatif. Donc, V d est égal à V2 moins V1. D'accord ? Maintenant, pour la sortie, lorsque nous la regardons, nous aurons également une résistance de sortie de sept, appelée notre sortie. Donc, ceci et ceci sont 27 et résistances lorsque nous regardons d'ici et de l'autre quand nous regardons de l'autre côté, une manière que vous ne savez pas, vous n'avez pas besoin de connaître ces deux valeurs. et vous saurez pourquoi lors de la prochaine conférence. Nous représentons ici un non-idéal. Rappelez-vous, maman, un ampli op-amp idéal ou un amplificateur opérationnel. Ainsi, comme vous pouvez le voir, la sortie V, quelle est la valeur de la sortie V ? Vous constaterez qu'ici, encore une fois, cela s'appelle, une fois de plus, une valeur multipliée par la tension différentielle ou la différence de tension entre ces deux bornes. Ainsi, lorsque nous multiplierons cela à nouveau, et que vous constaterez qu'ici, moins la chute de tension sur notre sortie, nous aurons la tension de sortie. Ainsi, la section de sortie constituée d'une source contrôlée par tension, comme vous pouvez le voir, contrôle de la tension car nous l'avons encore multiplié par la différence entre ces deux tensions en série avec un résistance R out. Il est donc prouvé qu'à partir de la figure que la résistance d'entrée R i est cette résistance est une résistance sept et équivalente considérée comme les bornes d'entrée. Lorsque nous examinons le circuit comme celui-ci, nous aurons une résistance équivalente en entrée ou une résistance de sortie, ou la sortie est de sept annonces équivalentes. Lorsque nous examinons la tension d'entrée différentielle, VD est V2 moins V1. Maintenant, comme vous pouvez le voir ici, nous avons V1 et V2. Là encore, V1 est la tension ici, et V2 est la tension ici au niveau la borne négative et de la borne positive. V1 est donc la tension entre la borne d'inversion et la terre. Donc, V1 est la tension entre ce point et la terre, accord, comme on peut le voir ici, donc la tension entre ce point. Et le terrain est une différence potentielle entre ces deux-là. Et V2 est la différence potentielle entre ce point et celui-ci. D'accord ? D'accord. Voici donc les capteurs OPM qui sont des différences entre les deux entrées et les ontologies d'une guinée. Donc si Vd est un différentiel entre ces deux-là, est multiplié à nouveau par a. Cela nous donnera la sortie. Cependant, ici, nous aurons notre sortie. La sortie V ici devrait être égale à cette valeur moins, ou je la multiplierais par le courant que je sortais. Le courant circule ici. D'accord ? Donc, ça devrait être celui-là moins celui-là. Cependant, dans l'ampli d'opération idéal, nous pouvons négliger cette partie. Donc, nous aurons V out est égal à un V D. Maintenant, où avons-nous obtenu que l'idéal est égal à cette valeur trouvera maintenant pour nous tous de trouver que a s'appelle le gain de tension en boucle ouverte parce qu'il est de nouveau à l'ampli d'opération. Car encore une fois de l'OPM sans aucun retour externe de l'heure à l'entrée. C'est donc encore une fois, sans commentaires, qu'est-ce que cela signifie ? De nos deux commentaires d' ici à ici, comme ça. n'y a donc pas de commentaires, de commentaires ou de résistance à la rétroaction sans aucun retour d'ici à ici. D'accord ? Quelles sont les valeurs optimales pour l'ampli op ? D'accord ? Nous avons donc ici un ampli op non idéal et un opamp idéal. Ainsi, dans l'ampli op non idéal, vous constaterez que cette fourchette typique pour la valeur idéale du xénon sont des fonds qui sont entrés. Par exemple, notre entrée va de dix à cinq à dix à la puissance 17, et sa valeur idéale est l'infini. C'est le rapport qualité-prix idéal. Et au xénon, nous utilisons cette plage typique, et au ralenti, nous utilisons celle-ci. Maintenant, c'est la résistance de sortie, ou la sortie est comprise entre dix et 100 ohms. Et idéalement, il devrait être égal à 0. Tension d'alimentation, elle peut aller de cinq à 24 volts. Et le gain en boucle ouverte est très important, allant de dix à la puissance cinq à dix à la puissance huit. Maintenant, quelles sont les régions de fonctionnement d' un ampli op-amp idéal ? L'ampli opérationnel non idéal dispose donc de trois modes de fonctionnement. D'accord ? Vous le trouverez d'abord ici. Vous remarquez que la sortie est égale à ici. Si vous revenez ici, vous constaterez que la sortie V, idéalement, étant donné qu'elle est sortie, est égale à 0. Vous constaterez que V ici est égal à un VD. Il s'agit d'une valeur idéale sans tenir compte de la chute de tension ici. Donc, V out est égal à un V d. Maintenant, quelle est la valeur maximale de V ? La valeur maximale est quoi ? La valeur maximale est, bien sûr, égale à l'alimentation V, alimentation V, qui est VCC. Alors trouvez cela ici , dans les exemples de saturation ou de saturation négative, ce qui signifie que lorsque nous avons très grand, encore une fois, multiplié par V D, Lorsque cette multiplication est très importante, c'est une valeur maximale dans la région positive qui sera VCC et dans la région négative sera VCC négative. C'est donc le maximum. Vous ne pouvez pas augmenter la tension de sortie plus que l'alimentation. D'accord ? Nous avons donc, à partir d'ici, comme vous pouvez le voir, lorsque la différence différentielle s'est encore multipliée par, AVD au début, lorsque VD est petit, vous constaterez que la sortie commencer à augmenter de façon linéaire, comme ceci, jusqu'à atteindre une certaine valeur quand elle est égale à VCC, après quoi nous ne pouvons pas en avoir plus que ce que nous voyons, c'est une valeur maximale. Encore une fois, un V d, a est une valeur constante. Vd est une différence entre les aussi négatifs qu'un terminal positif et négatif. Au fur et à mesure que VD augmente, la sortie augmente jusqu'à atteindre la valeur maximale, qui est à l'écart de l'approvisionnement. D'accord ? Et si nous augmentons la VD plus que cela, nous aurons toujours la valeur saturée, qui est Vcc. C'est le même cas dans le sud de Boston, la région de Boston et dans la région négative. Encore une fois, comme vous pouvez le constater, la plus grande partie de la saturation, nous, notre objectif VC est la valeur maximale dans la direction positive, saturation négative en valeur maximale dans la direction négative. Et puis entre eux, vous constaterez ici que V out est égal à un V D, qui se situe entre Vcc et le Vc négatif. D'accord ? Donc, dans cette leçon, nous avons discuté de la signification de m et des différentes idées de stylos que l'op amp. Et nous discuterons que l'ampli op composé de deux bornes, un plus, moins et composé d'une résistance d'entrée, R i et R. Et nous avons de nouveau multiplié par V d pour obtenir la tension de sortie. Maintenant, dans la prochaine leçon, nous aurons un exemple sur l'ampli op non idéal. Et à partir de cet exemple, vous comprendrez qu'il est difficile de traiter avec maman idéal op amp. Et à partir de laquelle nous utiliserons l'ampli op idéal. Vous constaterez que l'ampli op idéal nous donne des valeurs très, très proches, très proches de l'OPM de xénon idée. Vous constaterez que le non-idéal est très proche de l'ampli op-amp idéal. D'accord ? C'est pourquoi dans le reste de ce cours, vous constaterez que nous utilisons l'ampli Op Amp idéal au lieu de Zama. D'abord, prenons un exemple et ensuite nous comprendrons l'ampli op-amp idéal. 46. Exemple sur l'ampli Op non idéal: Prenons donc un exemple sur les amplis opératoires non idéaux. Comme vous pouvez le voir, nous avons cet ampli op avec la borne négative, borne positive qui sort et connectée à plusieurs éléments. Vous pouvez voir à 20 kilo-ohms une connexion entre la sortie et l'entrée. Et souvent, V fournit dix kilos. Trouve donc l'ampli 741 op. Chacun d'entre eux a son propre numéro. Et chacun de ce nombre représentant quelque chose à propos cet ampli op-amp a un gain de tension en boucle ouverte de deux multiplié par dix à la puissance cinq. Encore une fois, qu'est-ce que la boucle ouverte ? Tension ? C'est un, d'accord ? Comme nous l'avons déjà dit, la sortie est égale à une entrée différentielle multipliée par cette entrée différentielle. La résistance d'entrée de deux méga ohms, qui est la résistance d'entrée lorsque on regarde l'ampli op à partir d'ici. Et sur une résistance de 50 ohms, la résistance de sortie ici, quand on la regarde à partir d'ici, sept sur sept et en sortie, l'OPM est utilisé dans le circuit, trouve une clause, trouve un fermer la boucle gain V sur V S. Qu'est-ce que cela signifie ? Nous avons besoin de la relation entre la tension de sortie et la tension d'entrée. Et détermine ce courant I, ce courant lorsque la tension d'alimentation est égale à deux volts. Lorsque l'alimentation est égale à deux volts. Commençons donc par représenter tous nos intrants. Les fonds. C'est encore une fois, ou lorsque la tension est de nouveau basse sur les boutons Motorola. R5 est donc 20 000, ce qui est un gain homologue. Le second est la résistance d'entrée Domingo, qui est notre résistance de sortie de 50 ohms, qui est la sortie R. Et la tension d'alimentation est égale à deux. D'accord ? Maintenant, dans la deuxième étape , nous allons nous souvenir de notre circuit. N'oubliez pas qu'il s'agit d'un ampli opératoire non idéal. Ainsi, l'ampli opérationnel non idéal, comme vous pouvez le voir, V1, V2, ou AVD et V-out vers l'intérieur ou l'extérieur. Maintenant, comment pouvons-nous remplacer tout cela dans le circuit ? D'accord ? Comment allons-nous faire cet assemblage, c'est ce triangle sera remplacé par la chaîne. Alors, comment pouvons-nous faire cela ? Vous pouvez voir que V1 et V2 sont la borne négative et la borne positive. Entre ces deux bornes, nous avons une résistance ou une entrée. Je vais faire comme ça. D'accord ? Ensuite, nous avons à la sortie ici, c'est ce qui est connecté à notre sortie, AVD ou sortie connectée au sol. C'est donc notre terrain. Nous avons donc ici notre terrain, ici, l'endroit et ici comme ça. Plus moins un V d. Ensuite, connecté à notre sortie et connecté au point de sortie, puis annulez le spot. Encore une fois, vous trouverez entre 12 entrées connectées à la terre et entre la sortie ou notre AVD connecté à la terre. Ici, vous trouverez Lexis. D'accord ? Donc, d'abord entre V1 et V2 sont en entrée, mais vous pouvez voir que nos entrées entre V1 et V2 sont entrées. Et entre la sortie et le sol, vous constaterez que AVD est sorti, AVD ou sortant, comme vous pouvez le voir ici. Regardez ce port 1 et le sol existe. L'un d'entre eux est relié au sol ici, donc a déclenché le sol. Et deuxième partie, résistance, AVD, résistance au sol, AVD puis mise à la terre. D'accord. Nous avons donc remplacé ce qui est simple par le circuit équivalent, ce circuit. Qu'est-ce qu'une étape supplémentaire ? La prochaine étape est que nous avons besoin, rappelez-vous ce dont nous avons besoin. Nous avons besoin du I actuel et de la relation gagnante entre V out over V supply. D'accord ? Donc d'abord, c'est le compte, puis V out over V supply. Donc, le courant ici, ce courant est ce dont nous avons besoin. Et avons-nous besoin ? Alors, d'abord, prenons la voiture. C'est l'évier le plus assemblé ? Comment pouvons-nous le faire simplement en utilisant KCL ? Vous pouvez voir que nous avons ici un courant qui coule ici. Nous allons passer par ici et un autre par ici comme ça. Ensuite, ce courant, qui est i, vous verrez que ce point K est un courant. Le même courant ira ici. Je vais donc passer par ici. D'accord. Alors, faisons-le. D'abord. Nous dirons que celui-ci s'appelle V1. Et ici, nous avons volé V. Donc, en appliquant KCL ici et KCL ici, où vous pouvez obtenir la valeur du courant. Commençons donc par le nœud numéro un ici. Vous le trouverez ici. Les trois chefs d'accusation, 123. Le courant d'entrée est donc égal à deux courants sortants. Courant d'entrée égal à deux courants sortants. Le premier compte , en gras ici. Quelle est la valeur de ce courant, c'est l'alimentation V moins V1 divisée par les dix kilo-ohms. Alimentation V moins V1 divisée par les dix kilo-ohms. Maintenant, le courant que j' entrerais pour une pierre, V1 moins 00 divisé par deux oméga V1 moins 0, ce qui est comme s'il n'existait pas, divisé par deux méga ohms plus le courant secondaire à allant V1 moins V hors divisé par les 20 kilo-ohms, V1 moins V sortis divisé par 20 kilo. D'accord ? Maintenant, à partir de cette équation, supprimons tout cela. Vous constaterez que nous avons une alimentation V, qui est donnée dans le problème, et que nous avons V1 et V sortis. D'accord ? Donc, à partir de cette équation, si nous simplifions cela, nous obtiendrons que V1 est égal à deux V S plus V sur trois. Maintenant, faisons un autre KCL ici à ce terminal. Nous avons donc ce courant qui est égal à ce courant. Ce courant est égal à ce courant. Nous pouvons dire ainsi, au nœud 0, vous constaterez que le courant allant ici, quelle est sa valeur est égale à V1 moins v 0 sur 20 kilo ohms. Sortie V1 moins V divisée par les 20 kilo-ohms égaux au même courant. Ce courant, actuel ici, similaire à celui-ci. Celui-ci est égal à quoi ? Est égal à cette tension. Quelle est la valeur de cette tension ? Tout d'abord, vous constaterez que c'est ici égal à 0. Et plus moins signifie que cette tension est supérieure à cette tension par cette valeur, qui signifie que celle-ci est une lecture. D'accord ? Nous aurons donc le courant qui coule ici est égal à v 0 moins AVD sur 50 ohms, V 0 moins AVD sur 50 ohms. Et nous avons le gain donné 200 mille et V d tel que donné, car un différentiel est égal à un Vg négatif. Où avons-nous eu ça ? N'oubliez pas que le différentiel V d est égal à V2 moins V1. Et V2 est connecté au sol, donc il est égal à 0. Revenons donc. Vous pouvez le voir ici, ici. Ici, ici V2 et celui-ci est v1. V2 est connecté au sol. Maintenant, une note importante ici est que le a, qui doit encore multiplier par dix à la puissance cinq. Cela signifie donc qu'il est 200 000. Il y a donc un autre 0 ici et 0 ici. Vous le trouverez ici. Je l'ai écrit correctement, comme vous pouvez le voir, 200 000. C'est donc exact. V d sera égal à v1 négatif. Vd est égal à V1 négatif. D'accord ? Donc, à partir de cette équation, nous aurons V1 moins V 0 est égal à cette valeur. D'accord ? Supprimons donc tout cela. Maintenant, comme vous pouvez le voir, comme vous pouvez le constater, nous avons cette équation. V1 est égal à V S plus V sur trois. Et nous avons V1 moins V 0 est égal à 400 V en sortie plus 200 000 V1. D'accord ? Maintenant, V1, nous pouvons prendre V1 et le remplacer ici. Comme ça. De cette façon, nous aurons VSV sorti, quelle sortie V serait notre V1, V1 ici également. Donc, à la fin, vous aurez de l'eau, vous aurez une équation. Si vous utilisez celui-ci et celui-ci, vous aurez une équation qui nous donne une relation entre V out et V, vous constaterez que V out over V est égal à 1,9969 négatif. Maintenant, vous remarquerez quelque chose qui est vraiment important que la sortie soit égale à l'offre multipliée par deux négatifs. Donc, V sort. Est égal à deux négatifs, presque négatifs deux multipliés par des fonds d'approvisionnement V que la production est égale à la valeur inversée d'inversion, valeur inversée de l'offre V multipliée à nouveau, d'accord ? La sortie est donc multipliée par deux et elle a un signe inversé. Nous constaterons maintenant que cela ressemble à ce que nous avons discuté. Vous trouverez ici que l'alimentation est connectée à ce qui est connecté à un terminal négatif. D'accord ? C'est pourquoi, comment, quelle est l' inversion de l'offre ? Parce qu'il est connecté au terminal négatif. C'est pourquoi vous constaterez ici que la sortie V est égale à l'alimentation négative elle-même. Maintenant, la deuxième chose est que nous avons besoin du courant. Quelle est donc la valeur du courant ? Ainsi, le courant peut être obtenu par V1 moins V sorti divisé par 20 kilo ohms. Vous pouvez voir que lorsque v sub y est égal à deux volts v sublime est donné. Le V out est donc égal à 3,994999 négatif de cette équation. Nous avons donc la valeur V out, V out négatif quatre et V1. Quelle est la valeur de V1 ? Vous pouvez y aller. Ainsi, V out est égal à quatre négatifs et l' alimentation V est égale à deux. Donc, à partir de là, vous pouvez obtenir la V1. Nous n'aurions donc pas de V et de V1. Nous pouvons donc obtenir le courant, qui est V1 moins V sur plus de 20 kilos. D'accord ? Détermine que le courant est égal à V1 moins V sur 20 céto. Qu'est-ce que vous apprenez de cette leçon ? Vous apprendrez de cette leçon que travailler avec un op amp non idéal, comme dans cet exemple, est dy dx, qui signifie qu'il est très difficile de le faire, car nous avons affaire à de grands nombres pour Omega 20 kilo-ohms et ainsi de suite. Quelle est donc la solution ? La solution est donc qu'au lieu d' utiliser un ampli op non idéal, nous utiliserons un ampli op-amp idéal. Donc, au lieu d'avoir un gain de 200 000, nous supposerons que c'est l'infini. Au lieu d'avoir notre avis. Nous dirons que cette entrée, cette résistance d'entrée, est égale à l'infini, ce qui signifie que celle-ci est un circuit ouvert comme si elle n'existait pas. Et la résistance de sortie ou de sortie est égale à 0. Nous pouvons donc voir que celui-ci est égal à 0, qui signifie qu'il s'agit d'un court-circuit comme celui-ci. D'accord ? Ainsi, ce que nous aurons, vous constaterez que lorsque nous avons affaire à un ampli opérationnel idéal, c'est que nous analysons notre circuit, vous constaterez que V sur V S sera égal à deux négatifs. Et le courant sera pointé vers Mendeley et Bear. C'est dans quoi, dans le opamp idéal. Alors, où avons-nous trouvé cet outil ? Vous le trouverez dans la leçon suivante lorsque nous discuterons de l'analyse des yeux ouverts, vous constaterez que les deux valeurs sont très, très proches l'une de l'autre ici. Il est donc préférable d'utiliser l'ampli op-amp idéal, pas Zama, idéal. Pour rendre l'analyse très facile ou beaucoup plus facile que le Nine Manager n'obéit. 47. Construction d'amplificateurs fonctionnels idéaux: Bonjour et bienvenue à tous dans notre leçon de cette section sur les amplificateurs opérationnels. Dans cette leçon, nous allons discuter de l'idée de m. Ainsi, dans la leçon précédente, nous avons discuté de l'ampli op non idéal et nous avons dit avant qu'il ait ces valeurs pour le gain, pour la résistance de l'offre. Maintenant, dans l'ampli opérationnel idéal, ce que nous avons ici, c'est que le gain sera l'infini. Cette résistance, la résistance à l'entrée seront infinies. La résistance de sortie sera égale à 0. Commençons donc par une résistance égale à 0. Cela signifie que celui-ci sera un court-circuit comme celui-ci. Et la résistance à l'entrée est en train de devenir infini. L'infini signifie que celui-ci sera un circuit ouvert comme s'il n'existait pas. Nous aurons donc v1 et v2 par existe entre eux et circuit ouvert. D'accord ? Maintenant, cette partie, vous constaterez que ce sera un VD quand. Donc, un est encore dans ce cas sera l'infini. Et la vidéo VD, qui est une tension différentielle, ou la différence différentielle entre ces deux tensions, V2 moins V1 plus vD. Nous le trouverons donc dans les allées. Nous avons donc ici un circuit ouvert. Et chacune de ces tensions est, c'est une différence entre elle et le sol. Ainsi, dans ce cas, vous constaterez que V d est égal à 0, la tension différentielle égale à 0 et V1 sera égale à v2. D'accord ? Donc, dans ce cas, vous trouverez VDO égal à 0. Il constate donc qu'un multiplié par la lecture d'un multiplié par le SVD est infini multiplié par 0, qui est, bien sûr, cette multiplication n' est pas définie. D'accord ? Nous ne pouvons donc pas obtenir la valeur de la sortie V à l'aide de cette pièce. D'accord ? Nous devons donc effectuer une autre analyse de circuit pour sortir V. Identifions donc encore une fois ce que nous venons de dire. L'ampli opérationnel idéal est un amplificateur avec un gain infini négligé, résistance d'entrée infinie et une résistance de sortie 0. Donc trouve que dans ce cas, puisque nous avons ici un circuit ouvert, alors le courant qui vient ici, ou le courant ici, I un ou i2 sera égal à 0. Pourquoi le R est-il égal à 0 ? Parce que cette partie sera un circuit ouvert infini, qui signifie que cette partie sera un circuit ouvert. Aucun courant ne passera ici. Détermine donc que I1 est égal à i2, égal à 0. Comme vous pouvez le constater, I1 est l'entrée actuelle de v1 et i2 est l'entrée actuelle du deuxième déterminant par opposition à un terminal. Et vous constaterez que le différentiel égal à 0 et V1 ici est une différence entre le sol et le sol. V2 est la différence entre le sol et le sol. V2 sera égal à V1 dans l'ampli op-amp idéal, et le courant sera égal à 0. Ici. Encore une fois, cette tension différentielle, V2 moins V1, est égale à 00 opamp idéal. Donc, V1 à V2. que nous apprenons de ce forçage, c'est que cette tension dans le xylitol OPM, cette tension et cette tension ici aux bornes sont égales à Chaucer, V1 égale à V2. Et le courant ici, ces deux courants sont égaux à 0. Commençons donc par avoir un exemple qui possède l'ampli opérationnel idéal. 48. Exemple sur les amplificateurs fonctionnels idéaux: C'est le même exemple qu'avant. Rappelez-vous cet exemple que nous avons utilisé dans Zara non idéal OPM, le cas où nous avions une alimentation en V, puis un kilo-ohm, 20 kilo-ohms 741. Et nous avions besoin de ce courant. Nous avons besoin que les terminaisons V out ne sont pas idéales. Nous avons effectué une analyse de grands circuits. Si vous vous en souvenez, revenons ici. Cet exemple. Nous avons fait plusieurs analyses, comme vous vous en souvenez ici, comme celle-ci. Et nous obtenons enfin cette tension. Voici le problème négatif de 1,999 et le courant est de 0,910 milliampère. OK ? Ce n'est pas un ampli op-amp idéal. Rappelez-vous maintenant ces valeurs, négatives 1,99,19 milliampères. OK ? Pourquoi devrait-on s'en souvenir parce que nous allons les utiliser ou comparer entre eux et le cas idéal. Donc, si nous revenons à l'ampli op-amp idéal, ici, nous avons besoin du courant et de la tension. Alors, qu' allons-nous faire simplement ? Nous allons commencer par faire ainsi. Voici donc ce que nous avons appris dans l'opamp idéal, c'est que la tension ici est égale à la tension ici. Donc V2 et V1. Donc, V0, V1 égal à V2. Maintenant, la V2, comme vous pouvez le voir ici, est connectée au sol. Quelle est donc la tension du V2 ? V2 est égal à 0. On peut donc dire égal à 0, d'accord ? Donc, V1 à V2 est égal à 0. Deuxièmement, nous savons que le courant ici et le courant entrant dans cet ampli op-amp sont égaux à 01, égal à 0, et l'i2 est égal à 0. OK ? Donc, ce que nous apprenons de cela, c'est qu'un courant provenant de cette réserve traversant cette résistance, comme celle-ci, est égal au courant qui circule ici. Disons donc que si celui-ci est égal à, est-ce que je suis capital que ce capital est en cours d'écoulement ici. Je peux écrire comme ça, ou une majuscule semblable à la raison ? Parce que dans ce cas, dans ce nœud ici, le courant circulant à l'intérieur de la pente m est égal à 0. Ainsi, le courant qui circule ici dans les dix kiloohms est égal au courant qui circule à travers les 20 kiloohms car aucun courant ne passera à l'intérieur de cet ampli op-amp. OK ? Donc, à partir de là, ce que nous pouvons apprendre, comment pouvons-nous obtenir le I actuel ? L'assemblage est donc un courant i, puisque nous savons que cette tension est égale à 0, égale à cette tension. alimentation en V est donc égale à deux volts. Donc, de Casey, rien que de la tension, d'accord ? Ou la loi de l'Ohm, vous constaterez que la tension ici, qui est VS moins la tension ici, qui est égale à 0, divisée par les dix kilo ohms nous donne le courant, qui est semblable à, je trouverai que ce actuel sera égal au courant circulant ici. I est égal à l'alimentation V moins 0, alimentation en V moins 0 sur la chose kiloohm. Ainsi, l'alimentation en V, qui est de deux volts moins 0 pys divisés à dix kilo ohm, nous donne 0,2 milliampère. Ce courant est égal au courant qui circule ici, qui est o, car le courant circulant ici est 0. Donc, comme s'ils étaient en série. Donc, si vous vous souvenez de l'exemple non idéal op amp, cette valeur était dans le cas non idéal 1, le mien, mien, le mien principalement et l'ours. Comme vous pouvez le constater, cette valeur et cette valeur sont très proches de chacun de nous. Presque identique. Dans ce cas, vous constaterez que dans notre exemple, nous pouvons utiliser l'ampli op-amp idéal, qui est beaucoup plus facile au lieu de l'ampli op-amp non idéal, trouvera cela ici. Si nous utilisons notre tension, supprimons tout cela. Nous savons donc que celui-ci est égal à 0. OK ? Donc le courant, donc ce courant multiplié par 20 kiloohms nous donne un V négatif. OK ? Alors, comment avons-nous fait cela ? C'est simplement un courant qui circule ici. Le courant qui circule ici est égal à 0 moins V sortant, 0 moins V sorti divisé par les 20 kilo-ohms. OK ? Nous aurons donc une sortie V négative, la sortie V négative sera égale à 20 K multipliée par le courant. Nous savons donc que la valeur du courant est de 0,2 milliampère. Nous pouvons donc obtenir la sortie V, comme vous pouvez le voir ici, 0 moins V ici égal au courant multiplié par 20 cétone. Nous aurons donc un v-out égal à quatre volts négatif. Cette valeur, encore une fois, est très proche d'un cas idéal. Tout d'abord, vous obtiendrez le gain. Le gain est V out over V. La sortie V est donc négative quatre et l'alimentation en V est de deux volts. Donc, lorsque nous divisons ces deux valeurs l'une par l'autre, nous obtenons deux valeurs négatives. Si vous vous souvenez dans le cas idéal, cette valeur est à nouveau négative de 1,99. OK ? Cette valeur est donc très proche du négatif 1,999 dans le cas non idéal. Ce que nous apprenons de cela, nous apprenons que nous pouvons utiliser l'ampli op idéal, très facile à analyser, converti en ampli op non idéal dans l'analyse de circuit. Nous pouvons donc supposer que dans notre circuit, cet ampli op-amp est idéal. Et au lieu de Marmite, l'approximation est très acceptable et fournit une très petite erreur. OK ? 49. Construction d'amplificateurs opérationnels inversés: Parlons maintenant d' un autre type d'amplis opératoires , à savoir l'amplificateur inversé. Quel est donc l'avantage de l'amplificateur inverseur ? Ce sont des onduleurs d'assemblage, la tension et le multiplient à nouveau. D'accord ? Donc, si nous avons une entrée V comme celle-ci et la sortie V, sorte que la tension de sortie sera en entrée V ou en entrée V négative, sortie V sera négative V multipliée par un certain gain. D'accord ? Nous avons donc inversé l'entrée et multiplions par un certain gain. C'est donc ce que fait un amplificateur inversé. Donc, la première chose que vous remarquerez dans ce circuit pour l'amplificateur inversé est que puisque nous parlons d'inversion, cela signifie que nous allons connecter notre alimentation à où ? À la borne négative. Il s'agit donc d'une alimentation connectée au terminal négatif. C'est ce qu'on appelle donc l'amplificateur inversé. Si nous connectons cette alimentation au terminal positif, il s'agira d'un amplificateur non inversé, dont nous discuterons dans les prochaines leçons. Donc, d'abord en inversant la connexion au dix négatif. Commençons donc. Donc, dans ce circuit, l'entrée non inversée est mise à la terre, vous verrez que voici notre non-inversion parce que nous avons affaire à l'inversion. L'alimentation est donc connectée à la partie inversée. Pour le non-inverseur relié au sol. D'accord ? Vi est connecté à l' entrée d'inversion via R1, résistance, R1 relié à la résistance R1. Et la résistance de rétroaction, RF est connectée entre l'entrée et la sortie inversées. Vous verrez que dans ce circuit, vous constaterez que la sortie est connectée à l'entrée à l'aide d'une RF. Qu'est-ce que la RF, c'est la résistance de rétroaction. Ainsi, la composition de ce circuit est d' abord reliée à la borne négative, Zappos, à la terre du terminal. Ensuite, nous avons deux résistances. Une connexion entre les deux. Le terminal négatif et l'alimentation ne sont qu'un. Et celui qui est notre feedback qui se connecte entre la sortie puis la rétroaction négative ou l'entrée. D'accord ? Commençons donc par apprendre quelle est la relation entre la sortie V et l'entrée V dans ce circuit. Nous allons donc d'abord appliquer KCL. Rappelez-vous que le courant qui coule ici est égal à quoi ? 0 et Bear. Parce que nous avions déjà dit qu' aucun courant ne passera ici. Et en même temps, cette tension est égale à cette tension dans l'ampli op idéal. V1 est donc égal à V2 et V2 est mis à la terre. V1 sera donc égal à 0 volt. Et le courant coule ici. Et des outils similaires ou courant circulant ici. D'accord ? Donc à partir de KCL, de KCL à ce nœud, vous constaterez que V, Ce courant est égal à V entrée moins 0 sur R1, V0 moins V1, qui est 0 divisé par R1. Et le courant qui circule ici, le courant qui circule ici est égal à V1 moins V sur RF, V1 moins V sur RF ou V1, ce qui est 0. D'accord ? Nous constaterons donc que v1 négatif sur v0, entrée sur R1 est égale à V sortie négative sur RF. Et V1 est égal à V2 égal à 0. D'accord ? Donc, à partir de cette équation, lorsque celle-ci est égale à 0, et que celle-ci est n égale à 0 dans l'ampli op idéal. Nous aurons donc l'entrée V de notre R1 égale V sortie négative sur RF. Comme vous pouvez le constater ici à partir de cette équation, nous pouvons dire que V out est égal à R F négatif sur R1 VM. Ce que nous avons fait ici, c'est que la sortie est égale à une entrée V négative. Cette tension inversée de l'entrée, l' inversion de la polarité ou l'inverse du signe multiplié par un gain de troisième chose. Ce gain dépend de la RF sur R1. Ainsi, comme vous pouvez le voir ici à partir de ce circuit, nous avons une sortie V négative ou F sur R1 VM. Nous avons donc inversé l'entrée, multiplions à nouveau. Ainsi, un amplificateur inversé inverse la polarité du signal d'entrée et l' amplifie avec un certain gain. Ce gain est égal à nos commentaires sur r one. Et ce jeu est encore V sur V dans les deux, ce qui est négatif R, F sur R, un. 50. Exemple 1 sur l'inversion des amplificateurs opérationnels: Prenons donc un exemple sur l'amplificateur inversé. Donc, si nous avons dans ce circuit, entrée V est égale à 0,5 volt, nous avons dix kilowatts ici, c' est-à-dire cette résistance reliant l'alimentation et la borne négative, qui est R1. Et vous pouvez voir que ce circuit est un amplificateur inversé. OK ? Pourquoi ? Comme le deuxième positif est relié à la terre, alimentations se connectent à la borne négative avec une résistance. Et puis nous avons une résistance de rétroaction, 25 kilo ohms. OK ? Ce dont nous avons besoin ici, c'est que nous devons trouver V et le courant circule à travers la résistance de dix kilo ohms. C'est donc un exemple très facile sur l'amplificateur inversé. Rappelez-vous donc que la sortie V dans l'amplificateur inverseur est égale à R F négatif sur R1 V. C'est donc ce que nous allons faire. V-out est tout simplement égal à. Voici une première exigence est la tension de sortie puis le courant, d'accord ? Ainsi, la tension de sortie, V out est égale à négative ou F sur entrée R1 V. Alors, quelle est la tension d'entrée ? La tension d'entrée est de 0,5. Qu'est-ce que notre f, qui est une résistance de rétroaction, qui est ici, 25 kilo-ohms. Et que signifie R1 ? R1 est une résistance de dix kilowatts comme celle-ci. Ainsi, V out est égal au négatif 25 sur dix multiplié par 0,525 sur dix est 2,5 et l'entrée V est de 0,5 volt. OK ? C'est donc la tension de sortie que vous pouvez voir inversée et multipliée par un certain gain. Maintenant, nous avons besoin du courant est le courant ici, qui circule à travers les dix kilo ohms. Le symbole est que ce courant est égal à ici. Quelle est la tension ici ? Ici est égal à 0, égal à cette tension. OK ? Ainsi, le courant sera égal aux cadeaux courants pour les dix kilo-ohms est V entrée moins 0 sur dix kilowatts. Entrée V moins 0 sur 100 kilowatts. OK ? entrée V est donc de 0,5 divisée par 10 mille. Cela nous donne la valeur du courant. Comme vous pouvez le voir ici. Vm quoi moins 0 sur R1. Ainsi, 0,5 moins 0 sur dix kilo ohms nous donne 50 micro admirations, le courant qui coule ici. Maintenant, en même temps, vous pouvez l'obtenir avec une autre méthode d'assemblage du courant qui circule ici est similaire au courant qui circule à travers ces 25 kilowatts. On peut donc dire qu' il est comme la tension est 0. On peut donc dire qu'un courant est également égal à 0 moins V sortie et 0 moins V hors divisé par la résistance, 25 kilo ohms, comme ceci. Donc, dans ce cas, vous constaterez qu'ici le V négatif est 1,25 divisé bys à 25 kilo ohm nous donne le 50 micro et ours. Il s'agissait donc d'un exemple très simple sur l'amplificateur inversé. 51. Exemple 2 sur l'inversion des amplificateurs opérationnels: Voyons maintenant un autre exemple sur l'amplificateur inversé. Donc, dans ce circuit, nous aimerions obtenir la tension de sortie. D'accord ? Donc, comme vous pouvez le voir dans ce circuit, nous avons combien d'approvisionnement ? Nous avons six volts, 20 kilo ohms et une résistance de rétroaction. Et dans ce terminal B, il est connecté au sol avec Amazon Supply deux volts. D'accord ? Donc pouvons-nous utiliser directement V out est égal à rétroaction négative sur R multipliée par l'entrée. Non, pourquoi ? Parce que nous avons ici deux volts. D'accord, il n'est pas relié au sol. Alors, d'abord, comment faire sortir V ? Très facile. Donc d'abord, le courant qui circule ici est égal à 00 courant ou égal à 0. Le courant entrant dans l'ampli op-amp. Deuxièmement, qui est a et b. Vous savez que cette tension est égale à cette tension dans l'ampli op. Maintenant, quelle est la tension de B et B est égale à deux volts. Ce point est de deux volts, d'accord ? Donc, a est égal à deux volts. D'accord ? Nous avons donc ce point. On peut donc dire que le courant qui circule ici est égal au courant qui circule ici. Ainsi, à partir de KCL, six volts moins deux volts divisés par les 20 kiloohms nous donnent cette tension, deux volts moins V sur 40 kilos. Encore une fois, le premier, le courant six volts moins deux volts divisé par les 20 kilo-ohms. D'accord ? 20 kilo-ohms. Comme cela, égal au courant qui circule ici, qui est de deux volts moins V sur 40 kilo-ohms. Comme ça. Nous pouvons donc prendre cette compétence avec celui-ci. Nous en aurons donc six moins deux, soit quatre sur 20 égaux à deux moins V divisés par quatre. Donc, à partir de cette équation, vous obtiendrez V, comme vous le souhaitez. Très simple, KCL. Discutons de ce que nous avons épuisé ici. abord, nous appliquons KCL à ce nœud a. Le courant qui circule ici est donc égal au courant qui circule ici plus celui-ci. Celui-ci est égal à 0. Le courant qui circule ici est donc égal au courant qui circule ici. Ainsi, V a moins V sortie, V un moins V sorti divisé par 40 k est égal à six volts ou moins a plus de 2686 moins VA sur 20 kilo ohms. Ainsi, vous découvrirez que V out est égal à trois va moins 12 et l' VA est égal à VB, égal à deux volts. D'accord ? Dans ce cas, nous constaterons que la tension de sortie est égale à 601 négative. D'accord ? Il s'agissait donc d'un autre exemple sur l'amplificateur inversé. 52. Construction d'amplificateurs opérationnels non inversés: Bonjour et bienvenue à tout le monde à notre leçon dans notre cours sur les circuits électriques. Dans cette leçon, nous allons discuter d' un autre type d'amplificateurs opérationnels , à savoir un amplificateur non inverseur. Dans la leçon précédente, nous avons discuté de l'amplificateur inversé, c' est-à-dire que nous avons un ampli op-amp et qui met fin à l'inversion. Nous avons connecté notre approvisionnement. Si vous vous en souvenez, l'alimentation est connectée à la borne négative. D'accord ? C'est pourquoi il s'agissait d'un amplificateur inversé. Dans ce cas, de l'amplificateur non inversé, notre alimentation est connectée à la borne positive de l'ampli op-amp. Comme vous pouvez le voir ici dans ce circuit, nous avons un court-circuit ici. Nous n'avons pas d'approvisionnement dans le terminal négatif, mais un seul approvisionnement. Et supposons la même chose qu'avant, nous avons notre feedback qui contient une connexion entre la tension de sortie et la borne négative, le terme négatif de sortie. Souvenez-vous de cela. Que va-t-on faire maintenant ? Nous aimerions obtenir la relation entre l'amplificateur non inversé, la relation entre V out et V. Tout d'abord, comme nous nous souvenons que la tension de la borne positive et de la borne négative dans l'ampli opérationnel idéal sont égales l'une à l'autre. Donc, si nous disons qu' il s'agit de V1, il s'agit de V2. V1 égal à V2 égal à V deux. Quelle est la valeur de V2 maintenant ? V2 est une valeur est v en V m, comme ceci. Ce dont nous avons besoin, c'est la relation entre la sortie V et cette tension d'entrée. Nous avons donc d'abord ici la tension de terre est égale à 0. C'est la sortie V. Il y a donc une tension de sortie V. Ainsi, comme vous pouvez le constater, le courant qui circule ici est égal au courant qui circule ici. Parce que l' année en cours est égale à 0. Tout courant entrant dans l'ampli op-amp est égal à 0. I1 est donc égal à i2 de KCL. Donc, I1 est égal à deux. Quelle est donc la valeur de I1 ? I1 est de 0 moins V sur R1. Entrée 0 moins V sur r un égal à i2. Le courant i2 est V M moins V sortie, entrée V moins V sortie divisée par la résistance R F. Nous en avons donc quelques-uns qui simplifient cette équation. Vous constaterez que V out est égal à V input one plus nos commentaires sur R one. D'accord ? Comme vous pouvez le voir ici, z a le même signe. S'il s'agit d'une lentille positive, vous les publierez. C'est parce qu'il n'est pas inversé. Et un plus R, F sur R1 est le gain. D'accord ? Supprimons donc tout cela. Comme vous pouvez le constater, I1 est égal à I2. Donc ici, 0 moins V1 sur R1 égal à V1 moins V sur RF. Et vous remarquerez que V1 est égal à V2 en entrée V égale ici. Donc, à partir de cette équation, nous avons cette équation. Ensuite, il est simplifié car la sortie V est égale à un plus RF sur R1 multiplié par u0 v0. C'est notre gain et c'est notre contribution. C'est donc notre gain. Un amplificateur non inversé est un circuit d'ampli op conçu pour fournir à nouveau à nos balles la tension, tout cela parce que c' est le même signe, non inversé le même signe et le même gain, puisque nous multiplions par un plus R F sur R un. Ainsi, comme vous pouvez le constater à partir de cette équation, est-ce que la sortie V est égale à un plus RF sur R1 multiplié par VM, n'est-ce pas ? Vous n'êtes donc pas quelque chose qui est vraiment important si cela, si R F est égal à 0, vous constaterez que la sortie V est égale à l'entrée V. Cette partie sera 0, donc il s'agit d'une sortie V multipliée par une entrée V. La tension de sortie sera donc similaire à la tension d'entrée. Ou si R1 est égal à l'infini, très grande valeur. Cette partie sera donc égale à 0. Tout ce qui est divisé par l'infini nous donne 0. Donc, V out sera également une entrée V. Ainsi, dans ce cas, vous constaterez que la tension est égale l'une à l'autre. Est-ce que nous l'utilisons ? Oui, nous l'utilisons dans notre circuit électrique. Dans ce cas, l' ampli op est appelé suiveur de tension ou amplificateur de gain d'unité, car la sortie suit l'entrée. La sortie V est similaire à VM. Maintenant, quelle est la fonction de cela ? Vous trouverez ici. Il s'agit, par exemple, lorsque le feedback est égal à 0 et R1 égal à l'infini. Comme vous pouvez le constater, c'est ce qu'on appelle un suiveur de tension ou un amplificateur de gain d' unité. Vous constaterez que cet appel de demandes est égal à 0 et R1 est égal à l'infini. D'accord ? Maintenant, un tel circuit a une impédance d'entrée très élevée. C'est pourquoi nous utilisons ce circuit comme étage intermédiaire ou amplificateur tampon afin d'isoler un circuit d'un autre comme celui-ci. Par exemple, si nous avons un circuit ici et autre circuit et que nous aimerions isoler entre le circuit des tabourets. Nous pouvons donc l'isoler à l'aide d'un tampon. Je vais faire feu. Ou un gain d'unité lorsque le non-inversement devient gain d' unité a un gain d' unité lorsque notre F est égal à 0 et que le R1 est égal à l'infini. D'accord ? Vous constaterez donc que l' entrée V est égale à V out. Mais cette partie, lorsque nous avons ajouté cet amplificateur tampon, elle s'est isolée entre ces deux circuits car elle a une impédance d'entrée très élevée. entrée ou l'entrée est égale à l'infini. D'accord ? Si vous vous souvenez de l'ampli opératoire idéal. Cet infini nous aide donc à nous isoler entre ces deux circuits. 53. Exemple sur les amplificateurs opérationnels non inversés: Prenons maintenant un exemple sur l'amplificateur non inversé. Trouvez donc la valeur de la sortie Z V dans ce circuit. Dans ce circuit, comme vous pouvez le constater, nous avons six volts, quatre kilos ohms. Nous avons quatre volts et dix kilo-ohms. Voici quatre volts sont connectés à la borne positive. Et six volts avec quatre kilo-ohms connectés à la borne négative. OK ? Et nous aimerions découvrir V. OK ? La question est donc cet amplificateur inversé de circuit ou un amplificateur non inverseur. Vous constaterez que ce circuit est un mélange entre ces deux ou un mélange entre ces deux circuits. Il s'agit en même temps d'un amplificateur inversé et non inversé. Parce que cette partie représente un amplificateur inversé, cette partie représente un amplificateur non inverseur. Comment pouvons-nous résoudre un circuit comme celui-ci ? La première méthode consiste donc à utiliser la superposition dont nous avons déjà parlé. Nous avons donc deux alimentations, six volts, une autre alimentation, quatre volts. Ainsi, en utilisant la superposition, nous pouvons obtenir l'effet de six volts et l' effet de quatre volts. Et nous résumons ces deux tensions pour faire sortir ce V. Ainsi, en utilisant la superposition, cette tension de sortie sera sortie V avec un plus V, où la sortie V est due à la source de six volts. Et nous sommes capables de faire ce sont des entrées de quatre volts. OK ? Donc d'abord, disons que nous avons besoin d'un V. Donc je ferais tension un est dû au sixième de également dû à ces magasins, en raison de cette source. Ainsi, pour obtenir cet effet, nous désactivons l'alimentation en le faisant court-circuit. Ainsi, lorsque celui-ci devient un court-circuit, vous constaterez que nous aurons six volts, quatre kilo-ohms et dix kiloohms. Il est donc connecté au terminal négatif. C'est ce que c'est ce circuit ? Le circuit est un amplificateur inversé. Voici donc nos commentaires. Il s'agit d'une sortie R1 a V, dans ce cas, la sortie V est égale à une entrée V négative. Multipliez-le par R, F sur R ou par l'amplificateur inverseur. Ce sera donc négatif. Nous entrons six volts R, F sur R, puis divisés par quatre, puis divisés par quatre, comme vous pouvez le voir, puis divisés par quatre multipliés par six volts, ce qui nous donne 15 volts négatifs. C'est donc ce que l'heure due à l'effet de la borne négative ou de l'alimentation six volts. Maintenant, la même idée que nous allons faire pour les quatre volts. Nous allons désactiver les six volts, ce qui en fait un court-circuit. Nous aurons donc un amplificateur non inversé. Ainsi, la sortie sera un plus RF divisé par R1 plus une division multipliée bys est un quatre volts. Il s'agit donc d'un amplificateur non inversé. Il s'agit d'un amplificateur inversé. Inverser parce qu'il est connecté au terminal négatif, non inversé car il est connecté au terme positif. Nous aurons donc 14 volts. La sortie V sera donc la somme de ces deux tensions comme celle-ci. Ainsi, V out sera égal à un volt négatif. C'était donc la première méthode. Pour résoudre cet exemple. La deuxième méthode est que nous pouvons, nous pouvons dire que ce point et ce point, ces deux nœuds sont égaux l'un à l'autre. Ce B est donc égal à quatre volts, et celui-ci est égal à quatre volts. OK ? Donc, en appliquant KCL à un, nous avons ici ce courant égal à ce courant. On peut donc dire que six volts moins quatre divisés par quatre kilo ohms sont égaux à VA, qui est de quatre volts moins V dehors, divisé par les dix kilo ohms. est très facile d'utiliser KCL à ce stade a. Nous en trouverons donc six donc moins VA, qui est quatre ici, divisés par les quatre kilo-ohms. Ici, vous pouvez supposer que c'était ça. Nous aurons donc 410, même idée, VA, qui est de quatre volts moins V. D'accord, supprimons tout ça. Vous constaterez que V est égal à VB. Ce point est égal à un point égal à quatre volts. Nous avons donc enfin une sortie V égale à une volt négative. Comme vous pouvez le constater, en appliquant KCL ou en appliquant la superposition, ces deux méthodes fournissent la même solution. 54. Construction d'amplificateurs opérationnels de sommation: Parlons maintenant d' un autre circuit dans les amplificateurs opérationnels ou les amplis opératoires, appelés amplificateurs de sommation, ou parfois connu sous le nom de circuit estival. Donc, en tant qu'amplificateur de somme, c' est simplement quoi ? Il additionne ou ajoute des signaux différents à plus d'une tension. Si vous regardez ce circuit, il s'agit d'un amplificateur de somme. Vous pouvez voir que nous avons ici nos commentaires comme avant. La borne positive est connectée au sol. Et ici, cette partie résiste à notre offre. D'accord ? Donc, si vous négligez en tant que magasin l'a acheté et que vous regardez R1 avec une offre, vous aurez quoi ? Vous disposerez d'un amplificateur inversé. C'est donc la même idée. Au lieu de n'avoir qu' un seul amplificateur inversé, une entrée, nous avons plusieurs entrées ici. Comme vous pouvez le voir, V1, V2, V3. Si vous annulez v2 et v3 car f x0 n'existe pas, vous aurez un amplificateur inversé. L'amplificateur de sommation est donc un amplificateur inversé avec plusieurs entrées. Notre amplificateur de sommation est donc un circuit d'ampli op qui combine plusieurs entrées et produit une heure correspondant à la somme pondérée de ses entrées. D'accord ? Pourquoi avoir attendu ? Parce qu'il est multiplié par une certaine chose, encore une fois, dépendante de la résistance ici. Toutes ces résistances. Voyons donc comment pouvons-nous obtenir cela. C'est très facile. Vous pouvez voir qu'à partir de KCL à ce stade, à ce 0, vous constaterez que l'I1 plus I2 plus I3 actuel est égal à o. Encore une fois, V1 en tant qu'alimentation V2, V3, chacun d'entre eux produit i1, i2, i3. Observez une mission qui nous donnera l'actuel I. Nous pouvons donc dire égal à I1 plus I2 plus trois. Quelle est la valeur du courant ? Je peux être obtenu d'ici, à partir de 0 moins V divisé par RF. Ainsi, 0 moins V out divisé par RF égal au courant I1 est V1 moins V2 sur V1, V1 V1 moins 0 sur R1 plus R2. L'I2 actuel est V2 moins 0, puisque l'auditeur est le même nœud ici. Ainsi, V2 moins 0 divisé par R2, V2 moins 0 divisé par R deux plus V3 moins 0, encore divisé par R3. trouvera cela ici à partir de cette équation, V1 sur R1, V2 sur V1, V2, V3 sur R3. Donc V out sera négatif r. F prend cette RF de l'autre côté, multipliez-la par tout cela. Donc, notre F over R1, V1 plus V2 plus V3, V3. trouve donc que c'est comme s'il s'agissait d'un amplificateur inversé, d'un amplificateur inversé, d' amplificateur inversé connecté ensemble. D'accord ? Comme vous pouvez le voir ici encore, comme ça. Donc, tout ce que vous vouliez venir à I1 plus I2 plus I3. Et chacun d'entre eux est la différence de tension divisée par cette résistance. Nous aurons donc et v est égal à ce point, est égal à ce point égal à 0. Je suis désolé de répéter que c'est la même idée, car c'est très important. Certaines personnes aimeraient entendre l'explication plus d'une fois. Vous trouverez donc ici que le V sort négatif R F sur R1, V1 plus RF sur V2 plus RF sur A3 V3. D'accord ? Voici donc notre dernier circuit. D'accord ? Prenons donc un exemple à ce sujet. 55. Exemple sur la synthèse des amplificateurs opérationnels: Dans ce circuit, nous aimerions, ou dans cet exemple, nous aimerions faire sortir ce V. Et l'IR actuel serait dans ce circuit d'ampli op. Avec les circuits à deux volts, nous avons un volt, 2,5 kilo ohms, cinq kilo-ohms. Ces deux alimentations sont connectées à la borne négative, connectées à une borne négative. Et nous avons dix kilo ohms, ce qui est notre retour. Cela peut être considéré comme R1. Celui-ci est R2. Et nous avons V1, le V2. Maintenant, ce que nous devons faire, c'est que nous aimerions obtenir v, notre zone de l'IL actuel. Commençons donc par deux par V. Ainsi, comme vous pouvez le voir , les alimentations sont connectées au terminal négatif avec leur propre résistance. Et le poste de dix minutes relié au sol. C'est donc ce qu'il s'agit d'un amplificateur de sommation avec deux entrées. Donc, la tension de sortie V sortie, soit égale à la première, l'alimentation. Nous allons d'abord taper une rétroaction négative, qui est de dix kiloohms divisée par le premier, soit cinq, multipliée par deux volts plus le second, qui est un volt, multiplié par notre feedback divisé par 2. 5. Cela nous donnera donc la tension de sortie. Voyons donc voir. Ainsi, comme vous pouvez le constater, cette sortie V égale à une rétroaction automatique négative sur R1 multipliée par V1 plus nos commentaires r2, v2, comme vous pouvez le voir ici, sur les retours dix kilo-ohms, dix, puis R1, R2, R1 est de cinq kilo ohms. R2 est de 2,5 kilo-ohms, v1 et v2, deux volts et un volt, deux volts et un volt. Nous aurons donc huit volts négatifs. Il s'agit donc de la tension de sortie. Maintenant, ce dont nous avons besoin, c'est la sortie actuelle de KCL ici, que le courant de sortie est égal à deux courants. Disons, par exemple, que je x et notre interface utilisateur I X plus IY de KCL. Le courant qui circule ici est cette tension moins cette tension divisée par dix kilo-ohms. tension a est égale à la tension v égale à 0. Ce point est donc 0, et ce point est V out. Donc I X est égal à V out moins 0 sur dix kiloohms. Il s'agira donc de V sur dix kilo-ohms, dix kiloohms plus uy entre ce point et ce point. Donc V out moins 0 divisé par deux kilo-ohms, V sort moins 0 divisé par deux kilo-ohms. Et V out est égal à huit négatifs. Huit négatif. Nous aurons donc un négatif huit sur dix est négatif 0,8. négatif huit sur deux est négatif quatre. Il nous donnera donc une valeur négative 4.8. Et rappelez-vous que Gilo a envoyé au pouvoir trois ici. Il nous donnera donc Millie et Bear. Bon, 4,8 millions de chiffres négatifs. Voyons donc si j'ai raison ou si j'ai commis une erreur. Ok, 4,8 milli négatif et bière comme je l'ai dit. Comme vous pouvez le constater, le courant I est la somme des deux courants. Et chacun d'entre eux a V négatif huit. Donc V est égal à V, V est égal à 0. Le courant de sortie est donc égal à plus seconde, premier, 1 V sortie moins 0 sur dix kilo-ohms, V sortie moins 0 sur deux kilo ohms. Il nous donnera donc un négatif 4,8 principalement et plus. Il s'agissait donc d'un autre exemple sur l'amplificateur de sommation. 56. Construction d'amplificateurs opérationnels de différence.: Salut tous. Dans cette leçon, nous discuterons un autre type d'amplificateurs opérationnels, savoir l'amplificateur de différence. D'accord ? Que signifie donc un amplificateur de différence ? Ainsi, l'amplificateur de différence fournit une tension de sortie égale à la différence entre deux tensions d'entrée. Nous avons donc ici deux tensions d'entrée, V2 et V1. D'accord ? Ainsi, la différence entre eux, chacun d'entre eux bien sûr, multipliée par l'affirmation du gain. La différence entre eux multipliée par un certain gain nous donne la sortie. Alors, que fait cet amplificateur de différence ? Comme vous pouvez le voir, cette composition de circuit composée de quatre résistances, R1, R2, R3, R4. Pour le terminal négatif, nous avons la résistance de rétroaction R2. Et nous avons une partie inversée négative, qui est la série v1 avec R1. Et nous avons une résistance V2 avec R3, et nos quatre sont connectés à la terre. Ce circuit représente donc l'amplificateur de différence. Commençons donc. Ainsi, l'amplificateur de différence, ou parfois appelé amplificateur différentiel, est utilisé pour amplifier la différence entre deux signaux d'entrée. Nous avons donc deux signaux d'entrée, un V0, V1 et V2. Les amplificateurs de différence font donc la différence entre ces deux signaux et l'amplifient. Commençons tout simplement. Comment pouvons-nous obtenir cela ? D'accord ? Comme vous pouvez le voir, nous avons ici v1, v2 et V-out. Nous avons besoin de la relation entre V out et V1, V2. Nous avons donc VA et VB, encore une fois, z sont égaux les uns aux autres. D'accord ? Souvenez-vous donc que cette deuxième partie est que nous savons qu'à partir de KCL à ce stade, nous savons que le courant qui va ici est égal au courant que j' allais partir d'ici. Parce que l' année en cours est égale à 0. Le courant est égal à V1 moins V sur R1, V1 moins V2 sur R1. Ce courant est égal au courant circulant dans R2. Ainsi, le courant passant par R2 est V un moins V 0 divisé par R2, VA moins V 0 divisé par R2. Nous avons donc V1, V et V sortis. D'accord ? Ainsi, à partir de cette équation, nous pouvons dire que V out est égal à cette équation. Maintenant, si nous appliquons KCL à ce stade, nous savons que le courant qui circule ici est égal au courant qui circule ici, car le courant ici est égal à 0. Vous trouverez donc que V2 moins Vb divisé par R3. V2 moins VB divisé par R3 nous donne ce courant, qui est égal à ce courant passant par R4, qui est VB moins 0 divisé par impair pour VB moins 0 divisé par R4. Ainsi, à partir de cette équation, nous avons que VB est égal à R4 sur R3 plus R4 V2. Alors maintenant, vous vous souvenez que, ok, dans les amplificateurs opérationnels sont idéaux amplificateurs opérationnels. Nous savons que VA est égal à VB, VA est égal à VB. Ce que nous pouvons faire, c'est que nous pouvons prendre cette équation VB et la remplacer ici comme ceci. V est donc VB. Ainsi, la sortie V sera R2 sur R1 plus un multiplié par R4 sur R3 plus R4 multiplié par V2 moins R2 sur R1 V un. Nous avons cette équation. Nous avons donc la sortie V en fonction de V2 et V1. Nous pouvons simplifier cette équation comme celle-ci. Vous constaterez qu'en fin de compte, dans l'amplificateur de différence, la tension de sortie est égale à R2 multipliée par un plus R1 sur R2 sur R1 plus R3 sur R4 V2 moins R2 sur R1 V0, V1. D'accord ? Comme vous pouvez le constater, c' est la différence entre deux tensions multipliées par un certain gain. D'accord ? Nous devrons donc maintenant savoir quelque chose qui est vraiment important car l' amplificateur de différence doit rejeter un signal commun aux deux entrées. Qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que cette entrée ou la sortie ici doit être égale à 0 lorsque V1 est égale à V2, car il n'y a pas de différence. La tension de sortie doit donc être égale à 0. Celui-ci doit être égal à 0 lorsque V1 est égal à V2, lorsque V1 est égal à V2. Donc, si nous examinons cette équation, nous avons 0 égal à cette partie plus grande. D'accord ? Disons que c'est celui-ci, x, par exemple, x V2 moins R2 sur R1. Nous avons V1 égal à V2. On peut donc dire V2. Par exemple, nous obtenons les valeurs de la résistance. Ainsi, lorsque V0, V1 est égal à V2, et dans ce cas, la sortie V doit être égale à 0. D'accord ? Nous constaterons donc que la version 2 sera annulée. Nous verrons donc que R2 sur R1, cette partie est égale à cette grande embarcation. D'accord ? Donc, si vous simplifiez cela, vous obtiendrez cette relation, R1 sur R2 égale à R3 sur R quatre. Ainsi, lorsque vous remplacez cette équation à l'intérieur de cette équation, vous constaterez que V out sera égal à R2 sur R1 V2 moins V1. Ainsi, pour gagner V1 égal V2 et V1 égal V2, cette sortie sera égale à 0. C'est ce dont nous avons besoin. Cela gagne que la tension soit commune ou z sont égales l'une à l'autre, c'est que la sortie doit être égale à 0. Et donc, pour satisfaire cette équation, nous devrions avoir cette condition. Donc, lorsque nous le substituons ici, R3 sur R4 est égal à R1 sur R2. R1 sur R2 est similaire à R3 sur R4. Détermine donc que cette partie est égale à cette boîte. Vous pouvez annuler cela avec cela. Vous avez donc R2 sur R1 V2 moins R2 sur R1 V1. Vous prenez donc R2 sur R1 comme facteur commun, comme ici, V deux moins V un. D'accord ? OK. Nous avons donc maintenant R2 sur R1 V2 moins V1. Maintenant, si R2 est égal à R1, R3, R4, vous constaterez que les amplificateurs de différence deviennent soustraire S. D'accord ? Ainsi, comme vous pouvez le constater, si R1 et R2 sont égaux l'un à l'autre, celui-ci est égal à celui-ci, ce qui est similaire à R3 égal à R4, d'accord ? Vous constaterez que V out sera égal à V2 moins V1, qui est soustraction ou soustraction. Quelle est donc la différence ? Ce qui est un changement entre l'amplificateur de différence et soustraire l' amplificateur de différence est le cas général. Vous trouverez ici, encore multiplié par V2 et d'autres encore multipliés par V1. Cependant, dans un soustracteur se trouve une soustraction des tensions V2 moins V1, comme vous pouvez le constater, sans aucun gain. 57. Exemple sur les amplificateurs opérationnels de différence: Prenons maintenant un exemple sur l'amplificateur de différence. Dans cet exemple, nous devons concevoir un amplificateur de différence ou un circuit Op Amp à différence avec des entrées V1 et V2. V1 et v2, de sorte que la tension de sortie est égale à cinq négatifs, V1 plus V2. Donc, comme nous nous souvenons que la tension de sortie est égale à R2 plus R1 sur R2, R1 multipliée par ce moins R2 sur R1 V1. Il s'agit donc de l'équation générale de la différence op amp. Et vous pouvez voir cette équation. Nous avons V out égal à deux. Nous avons besoin de V2 et V1. Donc, V2 en a trois. Donc trois, V2 moins V1, moins cinq V1. Ainsi, comme vous pouvez le constater, notre tension V2, V1. Donc, si vous comparez ces deux équations, vous constaterez que cette partie est égale à trois. Et cette partie, qui est R2 sur R1, est égale à cinq. D'accord ? Nous voulons donc commencer R2 sur R1 égal à cinq, comme ceci. Donc, R2 sur R1 est égal à cinq. Donc nos deux égaux cinq R1. D'accord ? Donc, et dans la deuxième partie, qui est celle-ci, cette partie, vous le trouverez ici. Si nous regardons à nouveau, mon existence, vous constaterez que cette partie est égale à trois. Ainsi, comme vous pouvez le constater, le spot qui est cette partie est égal à 31 plus R1 sur R2, R1 sur R2. R1 sur R2 est, R1 sur R2 est l' inverse de ce fichier, donc il sera un sur cinq. D'accord ? On peut donc dire que c'est le cas, le sport est de un sur cinq. Et nous avons ici R2 divisé par R1. R2 sur R1 est cinq. Comme vous pouvez le voir ici, cinq, d'accord ? Comme vous pouvez le voir ici, un plus un sur cinq, c'est six sur cinq. Et ces cinq vont, l' emmèneront de l'autre côté, seront trois sur 53 sur cinq. D'accord ? Nous verrons donc qu'en fin de compte, nous avons l'équation R3, R4. Nous pouvons obtenir une relation à partir de cela. R3 sur R4. R3 sera égal à R4 d'où en simplifiant cette équation. Nous avons donc maintenant R2 égal à cinq, R1 et R3 R4. D'accord ? Alors, qu'allons-nous faire ? Nous supposerons des valeurs à titre d'exemple, nous pouvons dire que cette R1 est égale à dix kilo ohms. R2 sera de 50 kiloohms. R3, par exemple, 20 kilo ohms, R4 sera de 20 kilo-ohms à titre d'exemple. Comme vous pouvez le constater, si nous choisissons R1 pour dix kilo ohms, R2 sera de 50 kilos, comme vous pouvez le voir ici. Si nous choisissons tous les trois pour atteindre 20 kilo ohms , R4 sera similaire à lui. D'accord ? C'est donc le design. Que signifie notre design ? Cela signifie que vous pouvez choisir n'importe quelle valeur. Par exemple, au lieu de choisir, par exemple, R1 est égal à dix, nous pouvons choisir cinq kilo-ohms pour que la tequila sur 30 kilo, n'importe quelle valeur souhaiterait. Mais le plus important est que cette équation et cette équation soient satisfaites. 58. Amplificateurs opérationnels en cascade: Parlons maintenant d'un autre type de circuits op-amplis, appelés circuits d'amplis Op en cascade Zach. Qu'est-ce que ce circuit op-ampli en cascade ? Cela signifie que nous avons, notre tension est exposée à différentes étapes. Comme vous pouvez le voir ici. Par exemple, un trois étapes signifie qu'il est composé de trois étapes, 123. Nous avons donc ici notre tension d'entrée, V1. Cette tension est exposée en trois étapes. Étape 1, deuxième étape, troisième étape. La première étape, par exemple. Il a encore une fois de A1. La tension est donc multipliée par ce gain. La tension de sortie est donc A1 V1. V2 est égal à A1 V1, qui est hors du premier étage, puis la sortie de la première étape est une entrée pour la deuxième étape. Ainsi, comme vous pouvez le constater, V2 multiplié par ce gain nous donne V3, A2 V2 nous donne V3. Et c'est un apport pour cette étape. Il nous donnera donc V out est trois fonds V3 auxquels V1 est exposé est à nouveau A1, A2, A3 puis nous donne la sortie finale. C'est donc ce qu'on appelle les amplificateurs opérationnels en cascade. conséquent, pour être plus précis, par exemple, cette étape pourrait être un amplificateur inversé. Cette étape peut être un amplificateur non inversé. Il peut s'agir d'un circuit tampon ou d'un circuit de suivi de tension. Donc, toutes ces étapes nous donneront notre résultat final pour atteindre une certaine valeur souhaitée, je suppose qu'on se conduise. Une connexion est une disposition tête à queue de deux ou plusieurs circuits d'ampli op, comme à la sortie d'un circuit, l'entrée de la sortie suivante d'un hors du premier étage est l'entrée de l'étage suivant. Lorsque le circuit Op Amp est mis en cascade, chaque circuit de la chaîne est appelé étage S. Okay, donc celle-ci est une scène. Scène, scène. Vous constaterez que les gains, par exemple, si celui-ci donne, encore une fois A1 en un gain, gain est de trois, donc la sortie sera V1 multipliée par A1, A2, A3, comme ceci. D'accord ? Il s'agit donc d'un gain total de ce circuit. 59. Exemple sur les amplificateurs opérationnels en cascade: Voyons maintenant un exemple sur les circuits d'ampli op-en cascade. Trouvez donc la sortie V et la sortie I dans ce circuit. Comme vous pouvez le voir, c'est ce circuit d'ampli en cascade d' acte. Oui. Pourquoi ? Parce que comme vous pouvez le voir ici, nous avons un ampli op et un autre opamp. Le premier op amp ici, celui-ci composé de celui-ci qui est notre retour d'information. Il s'agit de nos commentaires. Parce qu'il est connecté entre la sortie et l'entrée. En tant que nœuds de terminal négatifs, l'entrée mais le terminal négatif. D'accord ? Voici donc nos commentaires. Et comme vous pouvez le constater, la borne négative possède également une résistance reliée au sol. Et notre entrée, notre entrée, qui est de 20 millivolts, va dans le terminal positif. Ainsi, comme vous pouvez le constater sur ce circuit, ce circuit est à lui seul un étage représentant un amplificateur non inversé. Amplificateur non inverseur. Pourquoi ? Parce que cette entrée est fournie aux balles. Et nous avons une rétroaction avec une résistance R. Ok ? C'est donc notre première étape, qui représente un amplificateur non inversé. Maintenant, la sortie de cette étape est Va. C'est ça, c'est la sortie de la première étape, qui est entrée à la deuxième étape. Le deuxième étage est également ce qui est également un amplificateur non inverseur. Parce que l'AV est connecté au terminal positif. Et avons-nous ici nos commentaires et la résistance sont reliées au sol pour nous en donner un résultat final. Je représente la deuxième étape. Nous allons commencer par faire sortir ce v ici, puis le V ici. Ainsi, comme vous pouvez le constater, c'est un premier amplificateur qui n'est pas inversé est un plus notre feedback sur R1. La résistance de rétroaction est que, eh bien, nous nous connectons en kilowatt entre la sortie et la borne négative. Et la deuxième résistance, qui est R1, est de trois kilo-ohms. Celui-ci est multiplié par l'entrée, c' est-à-dire lorsque l'équipe peut vivre vieux. Il nous donnera donc enfin 100 millivolts. Cette tension est V a va égale à 200 millivolts. Il s'agit de l'entrée de la borne positive du deuxième ampli opératoire ou du deuxième étage. Il s'agit donc d'un autre amplificateur non inversé. Ainsi, la sortie sera un plus notre feedback, ou feedback, qui est le dix kilo ohm divisé par R1, qui est une résistance à la borne négative, multipliée par v, qui est l'entrée ici à la seconde scène, qui est vraiment 100 millivolts. Donc, vous obtiendrez enfin que la sortie V ou la tension de sortie est égale à 0,50 millivolts. Comme vous pouvez le constater, c'est deux étapes. Le premier, puis le second. Mais pour utiliser 350 millivolts. Existe-t-il une autre solution ? Oui, la sortie V est égale à A1, A2 multipliée par l'entrée V. Ainsi, la tension d'entrée est de 20 millivolts est multipliée par le gain de zack de l'amplificateur forestier, multiplié par le gain du deuxième amplificateur. Le gain du premier amplificateur est de 1 plus RF. Ou quel est le gain de seconde amplification, c'est un plus dix sur quatre. La multiplication d'eux multipliée par l'entrée nous donnera 0,50 millivolts. C'est donc la même idée. Maintenant, la question suivante est nous devons trouver ce que j'ai fait. D'accord ? Vous avez donc deux solutions ici. On peut dire que le courant I est égal à ce point, cette tension, l'Albert moins VB divisé par dix kilo ohms. On peut donc dire qu'Albert est égal à V out moins VB divisé par la sortie V de dix kilo-ohms. Donc 150 volts millivolts. Et l'entrée V Va, Vb, Vb ici. Cette tension est égale à Va. Va. Vb, Va est égal à 100 millivolt. Celui-ci est donc de 100 millivolts. D'accord ? Il s'agit donc d'une première solution. La deuxième solution est que nous pouvons dire que la sortie est égale à la tension ici, V sortie moins 0 divisée par la résistance totale. On peut donc dire V out moins 0 divisé par dix plus 41414 kilo ohms. Comme vous pouvez le constater, car cela nous donnera la même idée. Pourquoi ? Parce que comme vous pouvez le constater, l'année en sortie, courant courant ici, similaire au courant courant ici. Cette année en cours terminale est donc égale à 0. J'ai donc sorti. D'accord ? On peut donc dire tension d'ici à ici. Ainsi, 150 divisés par 14 kilowatts ou résistances totales, ou V sortant moins Vb multiplié par dix kilo-ohms. Ou une autre solution, Vb moins 0 divisée par les quatre kilo-ohms. Tout cela, toutes ces solutions vous donneront, toutes ces réponses vous donneront la même solution. D'accord ? Ainsi, comme vous pouvez le voir ici, ce qui se montre comme une solution V out moins VB divisée par cela alors Kylo. Oh, d'accord. 60. Convertisseur numérique en analogique: Bonjour et bienvenue à tout le monde à notre leçon dans notre cours sur les circuits électriques. Dans cette leçon, nous allons discuter d'une application sur les amplificateurs opérationnels. Dans cet exemple, nous allons discuter de l'application qui est ce convertisseur numérique-analogique. D'accord ? Si vous souhaitez convertir signal numérique en signal analogique, cela peut être fait à l'aide d'un amplificateur opérationnel. Alors, comment pouvons-nous faire cela ? Comment convertir une entrée numérique en sortie analogique ? titre d'exemple, dans cette leçon, nous discuterons de l'entrée numérique ou du convertisseur numérique vers analogique. Le 4-bit est similaire à cinq à six, quel qu'il soit. C'est la même idée. Alors, qu'allons-nous faire ou ce que nous aimerions faire ? Qu'ils sont juste dans les deux. Habituellement, lorsque nous avons une entrée numérique, elle peut être de 0 ou 10 volts ou une volt, accord, ce qu'on appelle le système binaire, binaire, binaire. Le 0 ou un. Donc, si nous avons une entrée numérique, par exemple, pour des zéros ou quatre ou quoi que ce soit entre eux. Qu'est-ce que cela signifie ? À titre d'exemple ? 0000. Qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que la première valeur, ou le bit le moins significatif, ou celui qui possède un côté droit. Et celui-ci nous multiplions par deux à la puissance z. Second pour le multiplier par un à la puissance 112. Le pouvoir deux ici, deux à la puissance trois. D'accord ? Cela équivaut donc à 22 à la puissance n est 12 à la puissance 1 est 2012 à la puissance 12 à quatre. Ici, deux au pouvoir trois, c'est huit. C'est le cas du signal numérique à quatre bits. D'accord ? C'est donc l'équivalent de quoi, de ce que c'est une valeur. 0 multiplié par un est 0 plus 0 multiplié par deux est 0 plus 0 multiplié par quatre est 0 plus 0 multiplié par huit est également 0. Cela nous donne donc une valeur analogique de 0 volt ou 0 sous forme de nombre. Et je regarde, d'accord, maintenant si c'est, par exemple, 0101 à titre d'exemple. Donc, ce sera 0 multiplié par huit, d'accord ? Plus un multiplié par quatre, plus 0 multiplié par 2M plus un multiplié par un. D'accord ? Nous allons donc le trouver ici. Cette valeur sera égale à 0. Cette valeur sera égale à 0. Nous en aurons donc quatre plus un, soit cinq. Cette entrée binaire, ou entrée numérique 0101, est donc équivalente à cinq volts. D'accord ? C'est donc ce que nous aimerions faire. Nous aimerions convertir le signal d'entrée, qui est binaire comme celui-ci, en sortie analogique sous forme de tension cinq. Par exemple, si nous avons 0101, accord, j'aimerais que la sortie soit de cinq volts, d'accord ? Comme ça. Alors, comment pouvons-nous faire cela à l'aide d'un amplificateur opérationnel ? Nous verrons donc comment faire cela pour nous , car un convertisseur numérique-analogique pourrait transformer, c'est que les signaux numériques en analogiques, par exemple, sont un convertisseur numérique-analogique à quatre bits, comme ici, quatre chiffres ou quatre chiffres binaires, ou une entrée quatre bits convertie en signal analogique. La réalisation de symboles est une échelle pondérée binaire. D'accord, qu'est-ce que ça veut dire ? Que voulons-nous dire par échelle pondérée binaire ? Ici, vous pouvez voir que c'est ici multiplié par deux à la puissance 0. Ces deux à la puissance un, deux à la puissance deux à la puissance trois, et ainsi de suite. C'est donc ce qu'on appelle plus fort lesté. Chaque signal, chaque signal ici, d'accord ? signal ici est multiplié par son. poids respectif, dans lequel est un bit, est un poids en fonction de l'ampleur de leur valeur de place. En envoyant la valeur de R F sur R n, de sorte que chaque animal de compagnie moindre ait la moitié du poids de l'anarchiste plus élevé. Ainsi, comme vous pouvez le constater, par exemple, vous pouvez voir qu'ici au pouvoir trois est huit. Celui-ci est pour, celui-ci est deux, et enfin un. Vous pouvez donc voir que la moitié de huit, c'est quatre. Cependant, pour la moitié de deux, c'est un. Comme vous pouvez le constater, chaque animal de petite a la moitié du poids de Xenakis à louer. D'accord ? Qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que celle-ci est la valeur la plus élevée, par exemple 8421. D'accord ? Ainsi, le premier ici, abord, la tension V1 est multipliée par 8. La seconde 1 est multipliée par quatre. Ainsi, celle multipliée par deux forces, une multipliée par une. Comme vous pouvez le constater, chaque animal de classe, ce qui signifie que nous allons le faire, Darwin, a la moitié du poids du prochain essai. Il devient 44, devient un 22 devient un. Alors, comment pouvons-nous faire cela ? Chacun de celui-ci est multiplié par R F sur R n, ce qui est un gain d'eux. L'amplificateur inversé est le rapport de rétroaction constant. Le RN est une résistance en série avec ces signaux. D'accord ? Quoi qu'il en soit, vous verrez maintenant ce que je veux dire exactement. Ainsi, comme vous pouvez le voir ici, nous avons celui-ci qui est amplificateur additionnel, mais il s'agit d'un amplificateur inversé de sommation, d'inversion. Vous pouvez voir que le terminal positif mis à la terre, nous avons nos commentaires qui se connectent entre le terminal négatif de l'enzyme de sortie. Et nous avons ici V1, V2, V3, V4, qui représentent l'entrée numérique. D'accord ? Celui-ci est V0, V1, V2, V3 et V4. Chacune de ces résistances a R1, R2, R3, R4. D'accord ? Donc, si vous vous souvenez que la sortie de l'amplificateur de somme, sortie V négative ou la sortie V est égale à négative tout cela. Vous saurez que la sortie est V0, V1 multipliée par le feedback divisé par R1 ou le feedback R1, V1, et nos commentaires R2, V2 et tous les commentaires ou trois V3 et ainsi de suite. Donc, si nous le désirons, est-ce que celui-ci doit être multiplié par huit, multiplié par quatre, ce qui est multiplié par 21. Comment pouvez-vous réaliser cet assemblage ? Le huit est le rapport entre notre F sur R1 pour le rapport entre RF et R2. Deux est le rapport entre RF et R3. premier est le rapport entre RF et R4. Vous pouvez voir qu'ici, V1 représente leur part la plus importante. Et ce point de vue pour représenter le bit le moins significatif, LSB et MSP dans ces circuits électriques. Ainsi, en choisissant les R1, R2, R3, R4 finissent ou font un retour d'information. Nous pouvons remplir cette fonction. Nous pouvons convertir 0101 ou autre chose entre 010101 ou quelle que soit la commande. Nous pouvons convertir ce signal binaire en utilisant ces largeurs en sortie analogique représentant la valeur réelle. D'accord. Voyons maintenant un exemple sur le convertisseur numérique-analogique afin de comprendre comment il fonctionne. 61. Exemple sur le convertisseur numérique en analogique: Ainsi, dans cet exemple, nous avons dans ce circuit, laissez r, f ou la rétroaction égale à dix kilo ohms. Ici, nous avons sur R1 est égal à dix kilo ohms, R2, 20 kiloohms, R3, 40 kilo-ohms, R4, 80 kilo ohms. Ensuite, sortie analogique o tenseur pour les entrées binaires 000, qui signifie qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que V1, V2 , V3, V4, etc. Nous avons donc besoin de toutes les valeurs possibles possibles pour différentes entrées binaires. OK ? Donc, d'abord, qu' allons-nous faire de l'assemblage, nous allons écrire notre équation. Nous savons que ici, nous avons V out est égal à une rétroaction R négative sur R1, V1 plus une rétroaction négative r à r sur r2, v2 moins nos commentaires sur R3, V3 moins R4, R3, retour audio sur R4 et V4 et ainsi suite en tant qu'amplificateur d' inversion de sommation. Ainsi, la rétroaction extérieure est de 80 kilo ohms et R1, R1 est de dix kiloohms. Donc, ici, nous aurons comme ça. Donc V1 multiplié par nos commentaires, les commentaires, alors que nos commentaires sont dix kilo ohms. Nous avons donc que celui-ci est terminé. Et R1 dix. Ainsi, dix divisés par dix nous donnent un v1 plus une rétroaction externe. Ou pour revenir sur nos commentaires, dix kilo ohms divisés par deux, ce qui nous donne la moitié, et ainsi de suite. Comme vous pouvez le voir, un, c'est la moitié est 0,5, la moitié est 0,25. C'est la valeur de 0,125 et ainsi de suite. OK ? Donc cela représente V négatif, donc V out est négatif. Tout ça. Que va-t-on faire ? Nous allons faire quatre valeurs différentes pour les différentes entrées binaires. titre d'exemple, comme vous pouvez le voir ici, si nous avons une entrée binaire, nous avons V1, V2, V3, V4, donc zéros, zéros 00. Cela signifie donc que cette valeur est 0000. Donc, V out est, bien sûr, égal à 0. Et ainsi de suite. Vous allez faire la même idée. Par exemple, ce 1110011001100 ici, il sera V1 sera un plus un, ce qui est 0,5 multiplié par un plus zéros, zéros. Celui-ci serait 0 et celui-ci sera 0. Il nous donnera donc 1,5 volts. OK ? Comme vous pouvez le constater, cette valeur représente la sortie OT V de cet exemple. 62. Amplificateurs d'instruments: Dans cette leçon, nous allons discuter d'un autre amplificateur, les amplificateurs d' instrumentation. D'accord ? Qu'est-ce qu'un amplificateur d' instrumentation ? C'est un symbole de cet amplificateur, amplificateur d' instrumentation. Outils similaires ou amplificateur normal, mais avec une résistance entre eux. Toute cette résistance est appelée résistance à gain, que nous pouvons contrôler. Donc, si vous regardez cet amplificateur, il se compose de 123 amplificateurs. L'amplificateur forestier dispose d'une entrée V1. Le deuxième amplificateur a une entrée V2 et la sortie provient de l'amplificateur. D'accord ? Voici ce que nous pouvons remarquer de ce circuit, si vous voulez savoir cette preuve mathématique pour celle-ci, vous pouvez m'envoyer un message et je vous donnerai la preuve mathématique des équations qui montrent Nous y aurons, d'accord ? Donc de toute façon, vous trouverez ici entre terminal négatif, négatif et négatif, nous avons une résistance entre eux, qui a une valeur variable. Nous pouvons le changer en changeant cette résistance. Nous pouvons modifier le gain de cet amplificateur. Quel est donc l'avantage de cet amplificateur ? Que fait-il ? Nous avons deux entrées, V1 et V2, et nous en avons une sortie. D'accord ? d'instrumentation est l'un des circuits d'ampli op-amp les plus utiles pour mesures et le contrôle de précision amplificateur d'instrumentation est l'un des circuits d'ampli op-amp les plus utiles pour les mesures et le contrôle de précision. On l'appelle une instrumentation car elle est largement utilisée dans les systèmes de mesure. Il est utilisé dans les amplificateurs d' isolement comme amplificateurs thermo couple, systèmes d'acquisition de données, etc. Alors, à quoi sert cet amplificateur ? Cet amplificateur d'instrumentation est une extension de l'amplificateur de différence. Et qu'il amplifie la différence entre deux signaux d'entrée. Si vous vous souvenez de cet amplificateur de différence ou d'amplificateurs différentiels, nous avons dit que la sortie est égale à V2 moins V1. D'accord ? Et chacun d'entre eux est multiplié par un certain gain dépendant des éléments du circuit. Si vous vous souvenez, nous avions R1, R2, R3, R4, différentes résistances qui nous affectent à nouveau z, cela augmente ou fournit à l'heure, la différence entre deux signaux amplifie la différence entre deux signaux. Quelle est la différence entre l' amplificateur différentiel ou différentiel et l' amplificateur d'instrumentation ? Les amplificateurs de différence sont à nouveau contrôlés par cette résistance à l'intérieur du circuit R1, R2, R3, R4. Dans l' amplificateur d'instrumentation Xi'an, nous avons de nouveau contrôlé en utilisant une résistance variable, une résistance externe RG. Ainsi, le gain de cet amplificateur, ce système, de ce système d' amplificateur, ne dépend pas de la valeur de nos côtés un circuit, mais nous pouvons le modifier à l'aide d'une résistance externe, RG. Rg. En changeant cela, nous pouvons modifier le gain de cet amplificateur. On verra que la tension de sortie de cet amplificateur est égale à un certain gain multiplié par V2 moins V1. Donc la différence entre deux signaux est l'incrédulité par un certain gain, a v. Ce gain est égal à un plus deux r sur r g. Vous verrez qu' ici en changeant cette résistance en tant que résistance externe, nous pouvons changer à nouveau comme nous le souhaiterions. C'est l'un des avantages de l' utilisation d'un amplificateur d'instrumentation. Maintenant, vous devez savoir que l'amplificateur d'instrumentation rejette la tension commune. Donc, si V2 est égal à V1, ils s'annulent mutuellement. Toutefois, s'il y a une petite différence entre ces deux signaux, elle l'amplifie. Il amplifie donc ces tensions de petit signal. Comme vous pouvez le constater, si nous avons un signal très petit en V1 et V2, un signal très petit. En utilisant ce différentiel, en utilisant un amplificateur d'instrumentation, nous pouvons amplifier un signal, ce qui l'agrandit. Nous amplifions donc un signal différentiel. Le signal qui est différent ou la différence entre deux signaux. La différence entre deux signaux est amplifiée et un signal commun. Si V1 est égal à V2, il sera rejeté. Il ne passe pas. D'accord ? 63. Exemple sur les amplificateurs d'instruments: Voyons maintenant un exemple sur l'amplificateur d'instrumentation afin de le comprendre. Nous avons donc ce circuit de l'amplificateur anisole mentation. Nous avons la résistance égale à dix kilo ohms. Nous avons la tension V1 égale à 2,011 volts et V2 est égale à 2,017 volts. Vous pouvez constater que la différence entre deux signaux est très faible. Et nous aimerions utiliser l'amplificateur d' instrumentation pour amplifier ce petit changement entre eux. La différence entre eux est que la résistance RG est ajustée à 500 ohms. Encore une fois, résistance, on m' a demandé 500. Alors, de quoi avons-nous besoin ? Nous avons besoin numéro un, de nouveau de la tension. Numéro deux, la tension de sortie. Commençons donc. Donc, si nous nous souvenons que la tension de la leçon précédente, AV, ou le gain de tension est égal à un plus deux r sur r g. De sorte que la résistance est égale à dix kilo ohms. Et le gène R, ou cette résistance est égal à ce qui est égal à 500 ohms. Ainsi, un plus deux multiplié par 10 mille divisés par 500 nous en donne quatre cents. Quatre cents, c'est encore sans unité. D'accord ? Maintenant, quelle est la valeur de la tension de sortie, l'ensemble de tension de sortie qui gagne multiplié par la différence entre les deux signaux. Comme vous pouvez le constater, la tension de sortie est à nouveau multipliée par V2 moins V1. Nous aurons donc au final 246 volts Mendeley. D'accord ? Ainsi, comme vous pouvez le constater, que la différence entre ces deux signaux est très faible en multipliant cela, en insérant un gain un plus deux sur notre RG, nous avons obtenu une tension élevée. Nous pouvons donc maximiser ou amplifier cette très petite différence entre deux signaux. Si nous aimerions voir quelque chose à l'intérieur des signaux tels que des harmoniques ou quoi que ce soit. En l'amplifiant, nous pouvons amplifier à l'aide de l'amplificateur d' instrumentation. Très petite différence qui peut être amplifiée à une tension de sortie. 64. Introduction aux condensateurs: Bonjour et bienvenue à tous dans cette partie de notre cours sur les circuits électriques. Et dans cette partie, nous allons parler de Zach, des condensateurs et des inductances. Ainsi, dans les sections précédentes ou les parties précédentes de notre cours sur les circuits électriques, nous avons abordé les circuits résistifs. Nous discutons des différents théorèmes de circuit que sont les amplis opérationnels et tout ce qui concerne les circuits résistifs Nous devons maintenant ajouter deux nouveaux et importants éléments de circuit linéaire passif, savoir le condensateur et l'inductance. Ok ? Alors, quelle est la différence entre les résistances et les condensateurs et les inductances. Les résistances lorsqu'elles dissipent de l'énergie électrique ou consomment de l'énergie électrique. Cependant, les condensateurs et les inductances ne dissipent pas l'énergie électrique. Cependant, ils emmagasinent cette énergie qui peut être récupérée ultérieurement. Ok ? Les résistances dissipent ou consomment de l'énergie électrique. Les condensateurs et les inducteurs sont utilisés pour stocker l'énergie électrique sous forme de champ électrique et de champ magnétique. C'est pourquoi les condensateurs et les inductances sont appelés éléments de stockage ou éléments de stockage électriques parce qu'ils stockent de l'énergie électrique. Donc, dans cette section, nous allons discuter des condensateurs. Ensuite, comment combiner des condensateurs en série, en parallèle, similaires aux résistances en série et en parallèle. Et nous allons faire de même pour les inducteurs. Nous allons d'abord discuter des inducteurs. Ensuite, nous allons les combiner en série et en parallèle. Après cela, nous allons discuter de certaines applications pour les condensateurs. condensateurs qui peuvent être utilisés avec les amplificateurs opérationnels ou les amplificateurs opérationnels afin de former deux nouvelles applications ou deux nouveaux amplificateurs opérationnels, l'amplificateur opérationnel intégrateur et un différenciateur de n. Les condensateurs qui peuvent être utilisés avec les amplificateurs opérationnels ou les amplificateurs opérationnels afin de former deux nouvelles applications ou deux nouveaux amplificateurs opérationnels, l'amplificateur opérationnel intégrateur et un différenciateur de n. avec les condensateurs. Nous devons donc comprendre ce qu'est un condensateur ? Qu'est-ce que cela signifie ? Quelle est sa composition et comment fonctionne-t-elle ? abord, vous constaterez que le condensateur est un élément passif conçu pour stocker de l'énergie dans son champ électrique. Il stocke donc l'énergie électrique sous forme de champ électrique. Et il y a des éléments passifs similaires à l'inductance et similaires à la résistance. Les éléments passifs signifient qu'il n'a pas besoin d'une source électrique pour commencer à fonctionner. Contrairement à l'ampli op ou à la pétanque, nous avons besoin Il a besoin d'un approvisionnement pour faire sa fonction. C'est pourquoi on l'appelle l'élément actif. Cependant, les condensateurs, les inductances et les résistances sont appelés éléments passifs. Les condensateurs sont donc utilisés dans l'électronique, communications, les ordinateurs et les systèmes d'alimentation. Certaines de ces applications sont des circuits de syntonisation de ce que les récepteurs radio utilisent la mémoire dynamique dans les systèmes informatiques. Quelle est la composition des condensateurs ? Il existe différents condensateurs dans notre vie réelle, dont l' un, qui est couramment utilisé et vous le trouverez souvent, s'appelle catastrophe. Pour plaque parallèle. Ce sont deux plaques parallèles. Vous constaterez que le condensateur est constitué de deux plaques conductrices à des plaques conductrices parallèles séparées par un matériau isolant ou un matériau diélectrique. Donc, si vous regardez cette figure, cette figure représentant ce qui représente un condensateur. Cette pièce est un condensateur. Ok, alors quelle est la capacité de ce condensateur, comme vous pouvez le voir ici, composé de deux plaques. Une assiette ici, comme vous pouvez le voir, cette assiette, cette assiette, cette forme rectangulaire. Et il y en a un autre de l'autre côté. OK. Et entre eux il y a un matériau ce matériau ici comme ce matériau entre eux, ce matériau est appelé matériau isolant, qui isole k entre cette plaque et celle qui se trouve derrière. Comme vous pouvez le voir ici. Vous pouvez voir ici que nous avons deux plaques, l'une autre lame ici et entre elles ici. Ici. Matériau isolant qui isole entre ces deux plaques, il empêche le contact entre ces deux plaques. Ok ? Ainsi, ce matériau ou cette métrique isolante peut être en plastique, peut être de l'air, par exemple, a de nombreuses compositions. Donc deux plaques conductrices entre elles, un matériau isolant ou un matériau diélectrique. Ok. Ainsi, dans de nombreuses applications pratiques, les plaques, ces plaques, ces plaques, ces plaques peuvent être réalisées en feuille d'aluminium, whiles ou en matériau diélectrique, ou le matériau isolant peut être air ou céramique, papier ou méga, quelle est sa fonction ? Il isole entre cette plaque et l'écran. Il empêche tout contact direct entre eux. OK. Il est donc isolant entre les isolants entre les deux plaques métalliques. Qu'est-ce qui se passe ici ? Quand source, nous avons donc ce condensateur et il a deux bornes. Une borne connectée à une plaque et également une borne connectée à une autre plaque, comme vous pouvez le voir ici, une ici et une autre ici. Ok ? Maintenant, quand une source de tension comme celle-ci plus moins connectée à ces deux plaques, la source dépose des pommes si la file d'attente ou une vantardise d' une charge sur une plaque et la charge négative sur l'autre plaque. C'est pourquoi il s'agit d'un condensateur configuré pour stocker les charges électriques. Ok, alors quoi, comment ça se passe ? Comme vous pouvez le voir sur cette figure, nous avons une grande quantité d'approvisionnement ici. La tension et l'alimentation négative, ou borne positive ZAP de l'alimentation et la borne négative de l'alimentation. Maintenant, celui-ci a une haute tension, celui-ci a une tension plus basse, d'accord ? Ou nous pouvons dire la plupart des charges et la charge négative ici. Ok ? Alors, que se passe-t-il ici ? Ce fil, ce fil, contient des électrons, des électrons, des électrons négatifs. Ok ? Ce qui se passe ici, c'est que vous trouverez cela ici, ces électrons ici, des électrons ici. Ok ? Ces électrons qui sont au début ici pour la borne négative ici. Vous pouvez voir que c'est un terme négatif et que cet électron a une charge négative. Ce qui se passe, c'est qu'il existe une force de répulsion entre ces deux électrons. Entre les électrons et la borne négative de l'alimentation, il existe une force de répulsion. Qu'est-il arrivé à cet électron ? Il essaie de s' éloigner de cette réserve. Ok ? Donc, euh, j'essaie de m' éloigner de cette réserve. Ce qui va se passer, c'est cet électron. Nous allons donc commencer à accumuler sur cette assiette. Une de ces plaques, cette plaque deviendra une charge négative, d'accord ? Vous devez savoir que les charges ne sont pas les plus courtes à l'intérieur des fils uniquement, mais les charges à l'intérieur de la plaque elle-même. Cette plaque possède également charges positives et négatives et un métal constitué de sources positives et négatives. Ainsi, les sources négatives s'accumulent ici à partir des fils et de la plaque elle-même. Et la vantardise d'une charge sur cette plaque va vers l'approvisionnement. Donc, à la fin, vous constaterez que cette plaque deviendra une charge négative. Il contient une grande quantité de charges négatives ou un q négatif. Maintenant, qu'est-il arrivé de l'autre côté ? l'autre côté, nous avons ici des électrons et nous avons ici aussi des électrons. Donc ces électrons, tous ces électrons sont attirés par la borne positive des alimentations. Ils se dirigent vers la borne positive de l'alimentation. N'importe quel poste va vers ça, cette assiette ici. Puis négatif avec les électrons ont une force de répulsion. Donc z s'accumule ici et charge négative car il y a une force de répulsion entre la borne de l'alimentation et ces électrons négatifs. Similaire ici, par opposition aux charges ou à la force de répulsion entre la plupart des charges et le Zappos, qui s'appelle lui-même le terminal positif et dont la plupart s'accumulent sur cette assiette. Et la charge négative sur les plaques va entrer en guerre, c'est l'approvisionnement. Donc, au final, vous trouverez ici à la fois les charges et les charges négatives. La question est donc pourquoi est-ce que cela s'oppose à ce qu'il soit facturé et à cette charge négative ? Nous disons que quelque chose est toujours les recharges ou le support que nous chargeons ou que nous le chargeons négativement, selon le nombre d'électrons, combinez les deux par opposition aux charges. Ok ? Donc ici dans cette partie, dans cette plaque et cette plaque, vous trouverez que le nombre de pôles où il y avait des charges supérieur aux électrons négatifs sur cette plaque. C'est pourquoi nous disons qu'il s' agit d'un poste de charge. Pour cette assiette, le négatif avec les corvées beaucoup Ahmad Zen censé être des charges. C'est pourquoi on parle de charge négative. Ok ? Donc en réalité, comme cet atome, l'atome lui-même est neutre. Ce n'est pas le cas, ce n'est pas que les deux sont avares nos corvées positives ou négatives. Donc, quand on en retire des électrons, ça devient les deux entreprises. Ou si nous ajoutons des électrons et devenons négatifs et stockons la même idée pour ces plaques. Donc de toute façon, vous constaterez que ces plaques vont accumuler de la charge électrique. Donc, comme il y a un matériau isolant entre eux, il y a un champ magnétique entre ces deux plaques. Et le champ magnétique de Ball State qui entrait dans un champ électrique de source négative, un champ électrique magnétique. Ok ? Cette puissance, ou cette énergie est stockée sous forme de champ électrique. Ainsi, la quantité de charge stockée représentée par Q est directement proportionnelle à la tension appliquée. Ainsi, plus la tension appliquée est élevée plus les charges s' accumulent sur les plaques. Trouvera que le Q est directement proportionnel à la vitesse. Voix qui note la vélocité et la tension 0. Alors que la tension augmente, Zach, vous augmentez la quantité de charge accumulée. Maintenant, si vous voulez changer ou remplacer cette constante de proportionnalité, nous pouvons dire que q sera égal pour déterminer la constante c multipliée par la tension. Cette constante est connue sous le nom de capacité de ces plaques. Ok ? Ou la capacité de ce condensateur. Ok ? Comme vous pouvez le voir ici, c est appelé la constante de proportionnalité est connue sous le nom de capacité du condensateur. Maintenant, le condensateur lui-même ou la capacité est mesuré à distance. Quand on dit que c'est une capacité, combien de personnes sont éloignées ? Un pour un microfarad, un millifarad. C'est donc une oreille lointaine, similaire à la résistance mesurée en ohms. Cependant, la capacité mesurée à distance. Pourquoi on l'appelle le suivi parce que c'est le propriétaire du physicien anglais Michael Faraday. Faraday. Souvenez-vous de ce nom. Faraday est un scientifique très, très important dans le domaine de l'électricité. En effet, ils ont ajouté une loi très importante appelée CEM induite ou EMF induite par la force électromotrice. Ou comment pouvons-nous générer de l'électricité à partir d'une variation du champ magnétique ? La CEM induite est donc une loi très importante proposée ou conçue par Michael Faraday. Ok ? Cette force électromotrice induite est très importante dans les générateurs électriques. Nous pouvons maintenant produire de l'électricité sans connaître les champs électromagnétiques induits. Grâce à Faraday, nous avons eu cette loi de la force électromotrice, qui nous a aidés à comprendre comment générer de l'énergie électrique. Ok ? Souvenez-vous de son nom parce que c'est vraiment important. Maintenant, la capacité, quelle est la capacité d'ici ? D'après cette équation, la capacité est égale à Q sur V, non ? Quantité de charge de Zach divisée par la tension. Comme vous pouvez le voir, le rapport de la charge sur une plaque, q est une plaque. Ok, donc quand on a donné à Zack EOQ, est-ce que cela représente une plaque et non les deux plaques. Une seule assiette. C'est une file d'attente. Le condensateur est chargé sur une plaque du condensateur à la différence de tension ou la différence de potentiel entre ces deux plaques, ou à la tension appliquée entre ces deux plaques. La capacité mesure la fraude. Ok ? Maintenant, nous devons en savoir plus sur la capacité, d'accord ? Maintenant, nous devons comprendre que la capacité, qui est le rapport entre Q sur V, ne dépend pas de la file d'attente et ne dépend pas de v. Donc, quelle que soit l'alimentation, un condensateur ne change pas, ou quel que soit le Q accumulé, le condensateur ne change pas. De quoi dépend donc cette capacité ? Comment pouvons-nous obtenir la capacité ? La capacité dépend des dimensions physiques du condensateur. Ok ? Alors qu'est-ce que cela signifie ? Vous trouverez maintenant, par exemple, dans ce condensateur à plaques parallèles la capacité est égale à epsilon multiplié par la surface, multiplié par d. D'accord ? La capacité d'une plaque parallèle est donc égale à. Epsilon multiplié par l'aire, multiplié par d. Qu'est-ce que d ? D est une maladie du matériau diélectrique, ou la maladie, ou la distance entre les deux plaques parallèles. Donc, la distance entre ces deux plaques parallèles, ou l'épaisseur du matériau isolant, est appelée d. ou l'épaisseur du matériau isolant, est appelée d. Maintenant, la deuxième partie est la zone. Qu'est-ce que la zone ? aire est la surface de l'une des plaques métalliques. Comme vous pouvez le voir, cette plaque, cette plaque, par exemple, ou affichée comme étant constituée d'une lentille et de la largeur. La longueur est donc la distance d'ici à ici. Ok ? Et la largeur est la distance d'ici à ici. L'aire de cette plaque est donc égale à l multiplié par W ou le rectangle, ou l'aire du rectangle. Ok ? C'est donc une zone. Maintenant, en tant que propriété finale, on appelle l'epsilon ou la permittivité diélectrique. Permittivité, permittivité du matériau diélectrique epsilon. Ok ? En effet, la permittivité est une propriété qui est davantage liée à la polarisation zap de la polarisation électrique. Alors qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que plus la permittivité est élevée plus il y a de polarisation de ces deux plaques. Donc plus sévère de sondage, plus négatif ici. Polarisation ou permittivité promise, ce qui signifie que je vais laisser le champ électrique augmenter d'ici à ici. Champ électrique allant du positif au rituel négatif. Ok ? Quoi qu'il en soit, la permittivité est un très grand attrait lié à la compréhension de la définition du champ électrique, qui aura besoin de son propre cours, d'accord ? Nous ne devrions donc pas discuter de la permittivité de toute façon. Vous devez juste savoir que la permittivité nous aide à la polarisation enzymatique de la capacité. Ok, c'est tout ce que tu as besoin de savoir. Maintenant. Permittivité du mod. Plus la surface est grande, plus la capacité est importante. Plus la distance est élevée ici, les singes molaires, plus la distance augmente dans la capacité diminuera. Si cette distance est très faible, la capacité augmentera. Ok ? Vous trouverez maintenant que l'aire, la surface de chaque plaque, D est la distance entre les deux plaques. Epsilon est la permittivité du matériau diélectrique entre les plaques, qui sont modifiées. Bien entendu, la permittivité change en fonction du matériau qui est un plastique, est-ce de l'air, peu importe, chacun de ces matériaux a sa propre permittivité. Maintenant, nous allons constater que lorsqu' une surface augmente, cette capacité augmente, la surface augmente, capacité augmente avec l'espacement entre les deux plaques d. Plus l'espacement est faible, plus la capacité est élevée. Si la permittivité du matériau, plus la permittivité est élevée plus la capacité epsilon augmente, la capacité augmente. Ok ? Nous allons maintenant trouver que les condensateurs ont des valeurs dans ce bécher lointain, plage de deux microfarads. Ok ? Donc, les condensateurs, généralement, ne sont généralement pas mesurés en 11 pour impairs ou trop éloignés ou plus élevés. Ces valeurs sont très, très élevées. Comme d'habitude, vous trouverez qu'un microfarad à la microflore à 0,1 microphone route. Parfois, vous le trouverez très loin. OK. Donc généralement on suit jusqu'à toujours ou pas, le condensateur commun, les condensateurs communs sont en microfarads en grande différence car c'est une valeur appropriée, un pour nos deux, pour nos dix suivants. Il s'agit d'une très grande quantité de condensateurs. Maintenant, une remarque que vous pouvez savoir est que certains condensateurs ont cette valeur plus élevée. Cela peut être un pour tous, trop loin, 1000 pour impair. Ces condensateurs ne sont pas des condensateurs normaux. Ce ne sont pas des condensateurs, que je n'utilise pas d'habitude. Ces condensateurs sont appelés supercondensateurs. La règle des condensateurs est une très grande valeur. Un pour l'auto, pour nos dix fois cent sont appelés super condensateurs, qui sont utilisés dans certaines applications dans les systèmes d'alimentation électrique. OK. Maintenant, si vous regardez ici, nous avons deux échantillons. C'est la capacité, deux plaques parallèles entre elles comme petit espace. Ok ? Ce symbole, qu' est-ce que cela représente ? Cela représente notre capacité. Ainsi, lorsque nous dessinons un circuit électrique, nous pouvons ajouter l'échantillon sous cette forme, deux lignes parallèles entre elles. Encore une fois. Cette ligne, qu' est-ce que cela représente ? Cela signifie que ce condensateur est variable. Il ne s'agit pas d'une capacité constante. Ok ? Il existe maintenant deux types de condensateurs. Il existe des condensateurs à valeur fixe et il y a une capacité à valeur variable, une valeur fixe. Il s'agit d'une valeur fixe qui ne change pas. Comme vous pouvez le voir, nous avons ici, comme vous pouvez le voir, trois types. Ce sont tous des condensateurs. L'un d'eux, le premier est constitué de condensateurs en polyester, condensateurs céramiques et de condensateurs électrolytiques. OK. Donc, si vous avez ouvert des circuits électriques ou circuits électroniques dans votre propre maison, par exemple, vous trouverez celui-ci. Vous trouverez celui-ci, celui-ci et celui-ci. Vous verrez généralement celui-ci, celui-ci de forme cylindrique. Et parfois, quand le zêta est un problème avec votre propre circuit électronique, c'est généralement celui-ci qui devient défectueux, d'accord ? Vous découvrirez qu'il est sur le point d'exploser. Ok ? Je trouverai qu'il est supérieur à sa propre valeur normale. Cette partie s'appelle donc condensateur Zach. C'est très, très important dans les circuits électriques. Maintenant, une autre fois, vous pouvez voir les condensateurs à valeur variable, celui-ci et celui-ci. Condensateurs à tremblement et à film, film et trim. Ce type d'outil de condensateurs fournit une valeur variable. Cela signifie que lorsque vous tournez pour examiner celle-ci, lorsque vous tournez cette vis, d'accord. Lorsque vous faites tourner celui-ci comme ça, faisant tourner, cette pièce, vous constaterez que vous pouvez changer la valeur du condensateur en faisant tourner cette vis. Ok, c'est tout. C'est pourquoi on l'appelle la variable ne la corrige pas comme celle-ci. Celui-ci, tu l'ajoutes au circuit électrique, ça te donne un certain microfarad. Cependant, celui-ci, lorsque vous tournez la vis, vous pouvez modifier cette quantité de microfarads. 65. Équations d'un condensateur: Bonjour à tous. Dans cette leçon, nous allons discuter des différentes équations des condensateurs. Nous aimerions donc d'abord obtenir la relation entre le courant et la tension à l'intérieur du condensateur. Donc comme vous pouvez le voir ici, nous avons Zach vous ou la quantité de charge égale à la capacité multipliée par la tension. Rappelons maintenant que le courant, que le courant est égal, courant égal à d Q sur d t. Ou le courant est égal au taux de variation de la charge par rapport au temps. Comme vous pouvez le voir ici, nous avons Q. Nous pouvons donc Q égal CV, donc nous pouvons le remplacer par ceci ici. Ce sera donc égal à d sur d t, le taux de variation, ou la dérivée de Q, ce qui est Q est égal à CV, c multiplié par V. Donc la capacité est une constante. Elle ne change pas avec le temps. Nous allons donc prendre cela en dehors de ce dérivé. Il sera donc C multiplié par la dérivée de la tension par rapport à Phi. Ok ? Ainsi, le courant du condensateur est égal à C DV sur DT, ou le courant est égal au taux de variation de la vitesse de la tension par rapport au temps. La tension en fonction du temps. Comme vous pouvez le voir ici, ce courant est égal à C DV sur DT. Il s'agit donc d'une relation entre le courant et la tension. Nous aimerions maintenant obtenir la relation de tension ou de courant. Nous devons donc trouver quelle est la valeur de la tension, l'équation de la tension par rapport au courant. Comme vous pouvez le voir ici à partir de cette équation, nous pouvons dire que cela nous amène de l'autre côté. Il aura donc dv sur d t est égal à un sur C multiplié par le courant. Ok ? Nous avons donc pris cette capacité, donc les ventes de la science ou sommes devenus division. Maintenant, nous avons dv sur d t égal un sur c I. Maintenant, ce que tout le monde aimerait obtenir est une tension. Nous allons donc intégrer ce côté et intégrer ce site. Ok ? Comment par rapport à quoi par rapport à deux fois. Donc intégration par rapport à d t, intégration par rapport à d t. Vous pouvez donc voir que l'intégration de la tension dv est égale à tension v égale à l'intégration de un sur c multiplié par d t. Cela signifie donc que la tension est égale à l'intégration du courant par rapport à deux pi. Ok ? Certaines oreilles plus grandes, ce courant est égal à la dérivée. La tension est donc égale à l'intégration du courant. À partir de quelle heure ? À partir de l'infini négatif. Donc, chaque fois que nous aimerions obtenir, maintenant, bien sûr, il n'y a pas de temps égal à l'infini négatif. Le temps perdu est égal à 0. Donc t est égal à 0. Donc au lieu de l'infini négatif, on peut dire de 0 à n'importe quel moment t. on peut dire de 0 à n'importe quel moment t. Maintenant, disons qu'au lieu de, nous devons trouver que la tension partir du temps est égale à zéro. Nous devons trouver la tension au moment t zéro, à partir de l'instant t nœud auquel nous commençons à charger. On peut donc dire intégration de t rien à t one sur c I d t plus la tension initiale. Que signifie cette équation ? Nous avons donc ici la capacité. Nous l'avons connecté à une certaine alimentation, en connectant à une alimentation. Maintenant, ce condensateur, si on commence la charge à un temps égal à zéro, d'accord ? Jusqu'à l'heure à tout moment. Ok, donc on a commencé à charger à T rien à T. Alors quelle est la valeur de la tension ? Donc je peux voir que la tension ici est égale à l'intégration d'un sur c I j point d t. Cela, cette durée du courant par rapport au temps depuis le début d'une charge jusqu'à n'importe quel moment t. l'intégration d'un sur c I j point d t. Cela, cette durée du courant par rapport au temps depuis le début d'une charge jusqu'à n'importe quel moment t. Maintenant, cela représente une charge de la tension V2 dans cette plage de temps. Cependant, lorsque nous commençons à charger ce condensateur, il peut avoir une certaine tension initiale. Peut avoir une tension initiale V nulle. Nous devons donc, donc nous devons ajouter cette tension plus la tension initiale au temps égal au nœud t ajoute un démarrage, commence la charge. Ok, donc la tension ici aux bornes du condensateur est égale à la tension initiale au moment de charge plus une période de charge. Ok ? Donc, comme vous pouvez le voir ici, cette tension sera égale à un sur l'intégration RC de t naine à n'importe quel moment t d t plus la tension à t naine y tension. Parce que la tension nulle est la tension initiale à laquelle nous avons commencé à charger. Donc, comme je l'ai, tout le cholestérol peut avoir une certaine tension lorsque nous commençons à le charger. Nous devons donc vendre. La tension totale sera donc la tension initiale plus la tension due à la charge de ce condensateur. Ok ? Et bien sûr si la tension au temps t rien ne peut être obtenu à partir des noeuds Q, Q T nulght au temps égal t. La quantité de charge au temps t zéro divisée par la capacité. Nous avons maintenant l' équation du courant, l' équation de la tension. Nous devons maintenant trouver la puissance à l'intérieur du condensateur et l'énergie de la capacité. Comme vous vous en souvenez, la puissance est égale au courant multiplié par la tension, ou la puissance est égale à v multiplié par i. Maintenant, la tension, quelle est la valeur de la tension v, qui sera telle quelle ? Et quelle est la valeur du courant est C dv sur d t. Donc c d v sur t. Donc c' est une puissance égale à cv d v sur d t. Maintenant que représente cette puissance ? Il s'agit d'une puissance qui est stockée par le condensateur, ou la puissance fournie par les outils ou la capacité, et non l'énergie stockée, est stockée par la seule puissance délivrée. Une question importante est que cette puissance n'est pas une puissance consommée. C'est la puissance qui sera stockée à l'intérieur du condensateur. Ok ? Maintenant, l'énergie, comme nous nous en souvenons, qu'est-ce que l'énergie ? L'assemblage énergétique est l'intégration de la puissance dans le temps, comme nous nous en souvenons. Nous pouvons donc dire que, cette énergie stockée à l'intérieur du condensateur est égale à l'intégration de la puissance par rapport au temps. Maintenant, intégration de n'importe quel moment jusqu'à l'instant final t. Encore une fois, le temps le plus bas est 0. Nous pouvons donc dire de 0 à l' instant t. Quelle est la valeur de la puissance ? La puissance est égale à CV DV sur DT. Ce sera donc c v d v sur d t, puisque c est une constante, donc nous l'avons acheté en dehors de l'intégration. Nous avons l'intégration de tout moment à t v d v sur r d t point d t. Comme vous pouvez le voir, d t peut être annulé avec d t. Nous aurons donc v dv. Donc vous pouvez voir, voir intégration v dv. Donc l'intégration, comme vous pouvez le voir ici, un sweat-shirt de l'intégration par rapport à deux temps. Puisque nous avons d t intégration par rapport à deux tensions par rapport à dv. N'oubliez pas que c'est très important. Pourquoi est-ce qu'on change ? Parce que l'intégration elle-même change de DT à dV Now, parce que nous annulons cela avec cela. Donc nous n'avons que DV, d'accord ? Nous avons maintenant C v dv. Maintenant, nous intégrons par rapport à deux était une tension. L'intégration de v est donc égale à v au carré sur deux. Donc, si vous ne le savez pas, l'intégration de x dx est égale à, nous en avons ici une puissance. Ok ? La première étape consiste donc à augmenter la puissance d'une unité. Ce sera donc un plus un. Alors finissez diviser par le nouveau pouvoir, qui est de deux. Donc x à la puissance un, l'intégration de x est x au carré sur deux. De même ici, x à la puissance cinq, par exemple, dx est égal à la première, augmentez cette puissance d'un, donc elle devient un six et divisez-la par la nouvelle puissance, qui est six. Il s'agit donc de l'intégration si vous ne vous en souvenez pas. Nous avons donc ici la moitié de c v carré à partir de, ok, vous devez ajouter cette limite des vetos à l'infini négatif et V au temps égal à t. Puisque nous intégrons d'ici à ici. Cette intégration sera donc, après intégration, nous devons la remplacer par V en fonction de t moins v à l'infini négatif. Ok ? Comme vous pouvez le voir ici, ici nous, cela devrait être écrit comme ceci. Demi-c v final, qui est V à tout moment t tout au carré moins la moitié C V à l' infini négatif. Tout au carré. Ok ? Maintenant v à l'infini négatif, ou à un très petit moment, ou un temps égal à 0, si ce condensateur est une charge ionique, il. Ce carbone. Alors répondez, donc l'énergie stockée est égale à 0. Pourquoi ? Parce que la tension est 0, elle est en charge à un temps égal à l'infini négatif ou au temps égal à 0, pour être plus précis. Ok ? Nous n'aurons donc que la moitié de c v en fonction du temps carré. Donc, vous verrez que l'énergie stockée à l'intérieur d'un condensateur, si ce n'est pas le cas, s'il est déchargé, alors ce sera un demi-carré c v. Maintenant, nous allons nous rappeler que cette équation est vraiment importante lorsque vous entendez parler du condensateur Zach, quelle est l'énergie stockée à l'intérieur d'un condensateur ? Vous entendrez toujours cette équation, demi-carré CV. Et je viens de le dire au demi-CV carré. Il est couramment utilisé dans les systèmes d'alimentation électrique. Maintenant, nous pouvons écrire cette équation sous une autre forme, comment pouvez-vous voir que Q est égal à C.V . D'accord ? Donc Q est égal à c multiplié par v. Vous pouvez donc faire comme ça. Vous pouvez remplacer la tension. La tension ici sera égale à Q sur C. D'accord ? Nous avons donc ici un demi-carré c. v. Nous avons donc besoin de V au carré. V au carré est égal à un carré divisé par un carré c. Donc ici, si vous remplacez par ceci dans cette équation, nous aurons w, ou le magasin d'énergie de c multiplié par V au carré. V au carré est q au carré sur C au carré, q au carré sur C au carré. Vous pouvez donc considérer que le C était l'un de ces pouvoirs. Nous aurons donc un demi-q au carré au-dessus de C, qui est celui-ci. Q au carré divisé par deux est un demi-q au carré sur C. D'accord ? Il s'agit donc d'une autre formule pour l'énergie stockée. Ok ? Maintenant, l'énergie stockée à l'intérieur d'un condensateur, elle est stockée sous quelle forme ? Il est stocké sous forme de champ électrique. Tu devras t'en souvenir. Comment stocker l' énergie électrique dans le condensateur ? Nous le stockons sous forme de champ électrique dans l'inducteur. Lorsque vous l'apprendrez, vous découvrirez qu' il est stocké sous forme de champ magnétique. Pourquoi existe-t-il un champ électrique ? Parce que nous avons ici des charges négatives et que nous renforçons les charges sur chacune de ces divisions. Un champ électrique se forme donc entre eux. C'est pourquoi on dit que l'énergie emmagasinée se présente sous la forme d'un champ électrique. Ok ? Comment cette énergie est-elle stockée ? Nous le connectons à notre approvisionnement. Par exemple, n'importe quel approvisionnement de ce type. Ce condensateur sera chargé comme ces charges positives et négatives complètement Jordan. Ensuite, qu'est-ce qui fait une étape supplémentaire, l'étape suivante est de vous déconnecter en tant qu'alimentation. Ok ? Ainsi, lorsque vous deviez déconnecter est en tant que fourniture, vous constaterez que nous avons toujours ici à la fois les visuels et la source négative. Et c'est un circuit ouvert. C'est donc Charles qui ne sera pas dissipé car il n'y a pas de passe ou pas de charge connectée. Donc, lorsque vous souhaitez prendre l'énergie stockée de ce condensateur , commencez à le connecter, par exemple, à une résistance comme celle-ci . Il va donc commencer à se décharger et à alimenter une résistance. Comme vous pouvez le voir, cette énergie peut être récupérée par le capteur, un condensateur idéal, ne peut pas dissiper l'énergie. En fait, le condensateur Award est dérivé de la capacité de cet élément à stocker de l'énergie dans un champ électrique. Il s'agit maintenant d'une tension appliquée à un condensateur. Que se passera-t-il lorsque nous appliquons une tension sous forme de tension continue ou alternative ? Que se passera-t-il lorsque nous connectons une alimentation CC, une alimentation CC ou une tension continue, qui est une alimentation continue constante. Ce qui signifie que la tension, par exemple, égale une valeur constante, disons, par exemple, cinq volts. Celui-ci est donc une constante, la valeur de la tension. Donc, si vous regardez cette équation, vous constaterez que le courant est égal à c multiplié par dv sur d t, le taux de variation de la tension par rapport au temps. Donc trouve que la tension change la tension avec le temps, ni que la tension est constante égale à cinq volts. Donc d v par d t égal à 0. Ce taux de variation de la tension par rapport au temps est égal à 0. Ok ? C'est un approvisionnement constant. Le courant sera donc égal à 0. Ainsi, lorsque nous connectons notre alimentation en tension, cela ne change pas. C'est une constante. Il peut s'agir d'une tension continue, mais c'est un ordre qui change avec le temps. C'est vrai, c'est constant. Une valeur de cinq volts, dix volts, quelle qu'elle soit, c'est une valeur constante, alors le courant sera égal à 0. Maintenant, dans ce cas, quand vous pensez à cela, si nous connectons notre alimentation, alimentation CC. Un condensateur, cela signifie que le courant est égal à 0, égal à 0. Qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que le condensateur lui-même agit comme un circuit ouvert. Pas de courant mais identique à un circuit ouvert lorsque nous avons une résistance égale à l'infini. Cela signifie donc qu'il n' autorise aucun courant à Boston dans la condition DC. Donc, il bloque est-ce que je suis DC ? Et si nous connections une batterie ou une tension continue aux bornes du condensateur, le condensateur se charge. Nous allons donc nous comprendre. Ainsi, lorsque nous connectons une capacité de deux notre alimentation, elle a commencé à se charger. Ça charge. Pourquoi ? Est-ce que c'est une charge ? Parce que c'est au début. Nous fournissons des ajouts actuels au début. Au tout début. Les capteurs ou la source se déplacent d'ici et s'accumulent ici, et se déplacent d'ici et l'accumulent. Nous avons donc des charges positives et négatives. Ainsi ajoute le début. Nous avons une accumulation de Q ici et accumulation de ML due à des surcharges ici. Ainsi, pendant ce processus, les charges se déplacent, se déplacent à travers le fil ou les électrons se déplacent. Ok ? Ainsi, lorsque les électrons se déplacent, cela signifie qu'il y a un courant électrique. Lorsque, lorsque nous chargeons le condensateur au tout début, lorsque le condensateur est complètement chargé nous avons ici à Ball rigide et les charges négatives, aucune charge ne passe à travers le fils. Cela signifie que le courant électrique est de 0, pas de changement de tension. Donc ce changement de volume, DV sur DT, représente l'eau, représentant le changement de la tension ici aux bornes du condensateur. Le condensateur quand il est en charge, quand il a commencé à se charger, c'est une tension qui n'est pas constante. C'est un changement. Jusqu'à pleine charge. Il aura une valeur constante, une tension constante. Donc au début, il y a un courant, un courant de charge. Quand il est complètement réel renvoie le courant, la tension sera constante, ce qui signifie que le courant est égal à 0. J'espère que c'est clair. Encore une fois au début, cela signifie que nous fournissons du courant au condensateur. Pourquoi est-ce un courant ? Parce que la tension du condensateur n'est pas complètement chargée, elle change régulièrement. Lorsqu'il est complètement chargé, tension sera constante aux bornes du condensateur, sorte que le courant sera égal à 0. Ok ? Maintenant, vous devez savoir que la tension sur le condensateur doit être continue car la tension sur le condensateur ne peut pas changer brusquement. Qu'est-ce que cela signifie ? Si vous regardez ce chiffre, par exemple, vous constaterez que nous avons ici cette affaire, c'est une fourniture, d'accord ? Il y a une alimentation qui est connectée au condensateur. Et c'est un autre connecteur d'alimentation que condensateur, vous constaterez que cette alimentation est acceptable, cela peut être fait. Cela existe, l'approvisionnement n' est pas possible. Pourquoi est-ce que c'est ? Tu verras ça ici. Ici, à partir de là, le temps est égal à 0, vous constaterez que la tension de l'alimentation augmentant ou la tension aux bornes du condensateur augmentant jusqu'à atteindre une valeur maximale va commencer en décomposition, et ainsi de suite. Vous trouverez donc ici que d v sur d t est le taux de variation de la tension aux bornes du condensateur, est une valeur acceptable. Très faible valeur égale à la pente de la droite. Donc DV sur DT. Qu'est-ce que cela représente ? La pente de cette ligne ? Maintenant, cette droite ou cette, la pente est acceptée ou peut être n'importe quelle valeur, par exemple, 108, quelle qu'elle soit, la pente de cette droite. Ainsi, lorsque nous aurons une pente acceptable, nous aurons un courant acceptable dans notre circuit. Passons maintenant à l'autre cas. À ce stade exactement. Donc, si la tension aux bornes du condensateur passe de 0 à une valeur quelconque, disons, par exemple, deux volts. Ok ? Et combien de temps à t équivaut à 100 fois. Ok ? Qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que dv sur d t, le taux de variation de la tension par rapport au temps est égal à un V final moins V initial, qui est deux moins 0 divisé par le temps mis pour passer d' ici à ici, qui est 0 . Comme vous pouvez le voir, ce sera deux sur 0, ce qui signifie l'infini. Le taux de variation de la vitesse était une tension par rapport à deux pi en tension par rapport au temps est égal à l'infini. Donc celui-ci est égal à l'infini, ce qui signifie que le courant sera infini. Très, très grande quantité de courant. Et je voudrais vous demander, est-ce possible, est-ce possible de changer soudainement, la tension existera aux bornes du condensateur. Tu sais, cette affaire, qui n'est pas vraie. Ce n'est pas autorisé, non autorisé et impossible. Ce changement soudain de tension n'est pas possible. Cette tension devrait augmenter progressivement comme vous pouvez le voir, diminuer progressivement. On ne peut pas changer ça tout à coup, d'accord ? Parce que le condensateur ne le permet pas. Ok ? C'est pourquoi le condensateur est utilisé comme limiteur de tension. Il limite comme la tension ou les limites pour être plus précis. Limiteur de tension pour le taux de variation. Elle limite le taux de variation de la tension. Ok ? Maintenant, puisque nous avons discuté de Zach condensateur, nous devons donner un petit identifiant sur les condensateurs idéaux et non idéaux. Le condensateur idéal est donc un condensateur ou ne dissipe aucune énergie, ce qui est le cas idéal. Nous avons dit que le condensateur est utilisé pour stocker l'énergie électrique et ne dissipe aucune énergie. Cependant. Ou pour être le plus efficace contre l'idéal qu'il retire du circuit lors du stockage l'énergie dans son champ électrique, puis retourne en tant que privilège vu l'énergie précédemment stockée lors délivrance alimentation au circuit lorsque nous connectons deux à huit bobines, ce qui est un cas pratique, sont un condensateur non idéal a un mode parallèle et une résistance de fuite, chaque résistance plus grande connectée en parallèle à elle qui dissipe l'énergie électrique. Cette résistance peut atteindre 100 méga ohms et est négligée pour la plupart des applications pratiques. Alors voyons voir. C' est donc le condensateur idéal. Le condensateur comme celui-ci, connecté à notre alimentation, connecté à un circuit comme celui-ci. Mais c'est le cas idéal. Le condensateur non idéal ou sur rail possède une résistance parallèle à celui-ci. Cette résistance est presque égale à 100 méga ohms, peut être élevée jusqu'à 100 mégohms, très, très grande résistance. Donc, si vous y réfléchissez, si nous avons une alimentation connectée à la capacité comme celle-ci. Ok ? Lorsque la capacité, lorsque le condensateur est complètement chargé, vous constaterez que le courant, y a-t-il un courant qui traverse le condensateur après qu'il soit complètement chargé ? Non. 0 bus actuel ici. Mais ici il y a un très petit courant, très, très petit courant qui passe ici. Pourquoi ? Cette subvention est comme ça en partant d'ici et passe par la résistance, puis elle est récupérée. Pourquoi ce courant est-il très, très faible ? Il dissipe donc très, très peu d'énergie. Pourquoi ? Parce que le courant, ce courant est égal à 0 alimentation ou à la tension aux bornes du condensateur, condensateur V divisé par notre résistance. OK, alimentation Week ou Buster ou V divisée par la résistance. Ce petit soleil est très grand. Le courant traversant cette résistance est donc très faible. C'est pourquoi l'effet de cette résistance peut être négligé. Nous l'oublions pour la plupart des applications pratiques. Ok ? J'espère donc que dans ces deux leçons, vous en saurez davantage sur les condensateurs. Et maintenant, nous sommes prêts à avoir quelques exemples sur le condensateur. 66. Exemples Solved sur des condensateurs: Bonjour à tous, Dans cette leçon, nous allons avoir quelques exemples sur les condensateurs. Le premier exemple est que nous avons ce condensateur connecté à l'alimentation en courant continu. Maintenant, nous avons ce condensateur est un condensateur à trois picofarad. C'est sa propre capacité et la tension appliquée à travers elle est que lorsque ti volt. Nous devons donc trouver deux exigences dans ce problème. La première exigence est que nous devons trouver la file d'attente ou la charge stockée sur le condensateur. La deuxième exigence est de trouver l'énergie emmagasinée. Ok ? Commençons donc. Nous avons ici trois condensateurs picofarad avec une tension de 20 volts. Voici donc notre V et notre capacité. Rappelez-vous maintenant que ce signal, ou la quantité de charges est égale à C, la capacité multipliée par la tension. Ce sera donc comme ça. Q est égal à CV. Donc C, qui est la capacité, vaut trois. Depuis Be cool, pico vaut dix à la puissance moins deux, peu importe. C'est Cooper et multiplié par la tension, qui est de 20 volts. Donc cette multiplication nous donnera 60 colonnes être égales. Ok ? Donc, comme vous pouvez le voir, nous pouvons dire que ce 13 multiplié par 20 est 60 multiplié par dix à la puissance moins 12. Ok ? Nous pouvons donc dire que le montant des charges est de 60 multiplié par dix à la puissance moins une colonne. Ou nous remplaçons ce dix à la puissance négative 12 largeur. Nous avons donc 60 colonnes Pico. La deuxième exigence est de trouver l'énergie emmagasinée. Donc, l'énergie stockée à l'intérieur d'un condensateur est égale à la moitié du carré c v, si vous vous souvenez. Nous avons donc la capacité. Nous avons la tension. Et vous devrez remplacer la capacité, dont sa propre valeur, trois multiplié par dix à la puissance négative 12e. Nous avons donc que l'énergie stockée est d'un demi-CV au carré. Donc la capacité est trois multipliée par dix à la puissance négative 12 multipliée par v au carré est une tension. Un carré, le carré D est 20 multiplié par 20, soit quatre cent quatre cents volts. Quel sera le 400 volts au carré ? Parce que nous avons quadrillé la tension. Quoi qu'il en soit, vous trouverez les 400 volts au carré. Nous allons donc le substituer dans cette équation. Nous aurons donc cette énergie stockée à 600 pico. Encore une fois, nous le multiplions par quatre, multiplié par trois, multiplié par la moitié nous donne 600. Et le dix à la puissance négative 12. Nous l'avons ajouté en tant que. Voyons maintenant un autre exemple. Ainsi, la tension aux bornes condensateur microfarad R5 est V en fonction de t, est égale à dix cosinus, 60 000 volts, trouvez le courant qui le traverse. Donc d'abord, ces cinq microfarad sont notre capacité. V en fonction de t. C'est la tension, d'accord ? Maintenant, cosinus six t, qu'est-ce que cela représente ? Ce type de présentation d'une onde cosinusoïdale ou d'une alimentation CA, alimentation AAC. Que signifie une alimentation CA ? Et quelle est la différence entre le courant alternatif et le courant continu ? Dc signifie DC. Dc est unidirectionnel. Cela signifie qu'il n'a qu'une seule direction ou que les valeurs sont positives ou négatives. Il existe donc une alimentation CC, quelque chose comme ça, c'est aussi une alimentation CC. Pourquoi ? Parce que toutes les valeurs sont positives. De plus, si notre alimentation est comme ça, négative seulement, alors c'est un courant continu ou quelque chose comme ça, peu importe ce qu'il est variable. Mais il a un sens négatif, il s'agit donc d'une alimentation en courant continu. Maintenant, une alimentation en courant alternatif comme celle-ci, par exemple , si nous avons quelque chose, positif, de négatif, de positif, de négatif, etc. C'est ce qu'on appelle une alimentation AAC ou une alimentation en courant alternatif. courant alternatif signifie qu' il passe de positif à négatif, négatif pour se vanter et ainsi de suite. Donc vous voyez tous les pas négatifs, les négatifs comme ça. Il peut être construit vantard uniquement ou négatif. Donc, dans notre exemple, celui-ci est une alimentation en courant alternatif. Pourquoi ? Parce que comme vous pouvez le voir ici, l'onde cosinusoïdale, ce sera comme ça. Ok, onde cosinusoïdale et son pic est de dix. Comme vous pouvez le voir ici, c'est dix volts en fonction du temps, alors celui-ci est moins dix. Comme vous pouvez le voir, il s'agit d'une alimentation en alternance facile, d'accord ? Ok, alors quelles sont les exigences, ce problème nous devons trouver ce courant. Alors d'abord, quelle est la valeur du courant à l'intérieur du condensateur ? Quelle est l'équation ? Si nous nous souvenons que le courant à l'intérieur du condensateur est égal à C DV sur DT, ou la capacité, qui est de cinq microfarad, cinq micro comme y multiplié par dix à la puissance négative six. Comme vous pouvez le voir ici. Dix à la puissance moins six est Mike multiplié par d v sur d t. Qu'est-ce que cela signifie ? Cette différenciation, différenciation de la tension par rapport au temps. Donc, la tension est de dix cosinus 6 000 t. Nous devons donc différencier le cosinus 6 mille. Ok ? Comment pouvons-nous différencier cette fonction ? Nous avons donc d sur d t, puis cosinus 6 000 t. Il y a donc une différenciation. Nous avons une constante multipliée par une fonction cosinus. Nous allons donc laisser cette constante telle quelle, puis la multiplier par cette différenciation du cosinus, 6 000 D. Quelle est la différenciation du cosinus ? La dérivée de la dérivée du cosinus est un sinus négatif, signe négatif six mille. Six mille multipliés par la dérivée de l'angle lui-même. Donc, la dérivée de 6 000 t, La dérivée de la vitesse est de 6 000. Ok ? Donc dix cosinus, parce que j'étais anti-dérivée, est cette fonction, moins dix multiplié par 6 mille, multiplié par six t. Donc, comme vous pouvez le voir ici, négatif puis 6 mille signes, 6 mille t. Et ici, qu'est-ce que cela représente ? Cela représente cinq boutons Mottola tandis que Nick six, cette partie est la capacité. Donc, lorsque nous multiplions tout cela l'un par l'autre, nous aurons 0,3 sinus t négatif et baisserons. C'est l'équation du courant. Voyons maintenant un autre exemple. Donc, dans cet exemple, nous avons, nous avons la tension aux bornes, nous devons trouver la tension aux bornes de la capacité R2 microfarad. C'était un courant traversant, c'est I en fonction de t égal à six multiplié par e à la puissance négative 3 mille, principalement Ambien. Il s'agit donc d'une équation du courant qui traverse ce condensateur. Et nous avons que la tension initiale du condensateur, V initial est égale à 0. Vous comprendrez comment nous allons l'utiliser, d'accord ? Commençons donc. Quelle est donc l'équation de la tension par rapport à deux également ? N'oubliez pas que la tension est égale à une sur intégration C du courant par rapport au temps plus la tension initialement. Donc comme vous pouvez le voir ici, V, la tension est de un sur C. Intégration du courant en fonction de t de 0 à t à partir de 0 plus la tension initiale. Ok ? Nous avons donc cette intégration de bot de 0 à n'importe quel moment t de ce courant. De plus, les premiers mots sont commencer à charger ou le court-circuit et la forêt, la tension ou la tension au moment est égale à 0. Ok ? Donc, comme vous allez le voir, la tension initiale du condensateur est de 0. Donc v en fonction de 0 ou au temps égal à 0 et y égal à 0. Donc cette partie est égale à z. OK ? Nous n'aurons donc dans l' équation que cette partie, une intégration sur C de 0 à t r en fonction de d t. Maintenant, un sur C, la capacité est de deux microfarads, donc un sur deux multiplié par dix à la puissance moins six. Comme vous pouvez le voir ici. Puis intégration de 0 à t, intégration de 0 à t pour le courant en fonction du temps six e à la puissance négative trois cellules et T six e aux trois cellules limites et T, d t. Et souvenez-vous, nous avons ici ce que nous avons milli and bear. Vous pouvez donc créer l' équation de sortie millivolt ou zoster, les prendre mentalement et la convertir en dix en puissance négative trois. Ok, donc on convertit ça en ours en multipliant par dix à la puissance moins trois. Ok ? Bon, maintenant, nous avons ici, un divisé par deux, engendrant 610 contre 36. Alors prenez ces six votes à l'extérieur ici et dix au pouvoir six à l'extérieur. Nous n'aurons donc qu'une intégration de 0 à t de e au résultat négatif de puissance millier. Ce sont les résultats et t point d t. Nous n'avons donc que l' intégration de cette fonction. Alors, comment pouvons-nous intégrer quelque chose comme ça, l'exponentiel ? Si vous voulez connaître l'intégration de cette équation, c' est très simple. abord, e aux résultats négatifs de puissance et T, il assemble cette exponentielle telle qu'elle est. Comme c'est le cas. Divisez ensuite cela par la dérivée de ce pouvoir. Cette puissance est négative 30 000 t. Sa dérivée est négative 3 000. 3 000 de 0 à t. C'est donc ce que nous avons fait. Vous pouvez voir vos négatifs résultants e négatif trois t de 0 à t. Et vous constaterez que cette partie est six divisée par deux nous donne trois. Ensuite, à la puissance moins trois divisée par dix à la puissance moins six, cela nous donne dix à la puissance trois. Ok ? OK. Comme vous pouvez le voir, c'est notre dernière équation. Donc, comme vous pouvez le voir, trois soi et divisés par des résultats négatifs. Nous allons donc avoir ici ce que cela nous donne, nous donne moins un multiplié par cette exponentielle de 0 à t. Cela peut donc être écrit comme cette exponentielle. L'explication finie des cellules de la série négative et t moins e initial, qui au moment est égal à 0. E au conseil d'administration se résout ensuite. Et T ou multiplié par 0 nous donne e à la puissance négative 0, qui est un. Ok ? Nous avons donc une exponentielle moins un. Mais rappelez-vous que nous avons ici un négatif. Tout cela est donc multiplié par un négatif. Donc ce sera négatif va ici. Il sera donc négatif e à la puissance négative 3 018. Et le négatif négatif devient un plus un. Nous aurons donc un moins e aux résultats négatifs de puissance et ti volt. Ok ? Il s'agit donc d'une équation de tension dans cet exemple. Voyons maintenant un autre exemple. Ainsi, l'exemple numéro quatre sur les condensateurs trouve un courant à travers un condensateur de 200 microfarad. La tension est indiquée sur la figure. Comme vous pouvez le voir ici, nous devons trouver le courant à travers 200 microfarads. Voici donc notre capacité et cela représente l'équation de tension. Notre tension est une alimentation en courant alternatif. Une partie a posté une autre partie et négative. Donc ça monte, descend, monte, descend et ainsi de suite. OK. Alors, qu'allons-nous faire pour obtenir le courant ? N'oubliez pas que le courant est égal à C DV sur DT. Alors qu'est-ce que tu vas faire ? La capacité est de 200 microfarads, 100 microfarads. Et d v par d t assemblage. Cette différenciation de toutes ces fonctions. Ou si vous voulez qu'il soit beaucoup plus facile, il assemblage égal à la pente de cette droite, pente de cette droite, à la pente de cette droite. Essayons donc d'abord cette méthode difficile, puis je vais vous donner la mesure la plus simple. La méthode de difficulté est que nous devons obtenir v en fonction du temps à ces différents moments. Comme vous pouvez le voir de 0 à 1, nous avons cette droite. De un à trois. Nous avons cette droite de trois à quatre, nous avons cette droite. Ok ? Nous avons donc trois lignes droites. Nous avons donc besoin de trois équations représentant ces régions. Commençons donc. D'abord. Ici, nous avons de 0 et cette partie est de 50. Comment pouvons-nous écrire cette équation ? Souvenez-vous de l'équation y égale à m x plus c. C'est l'équation d'une droite. Donc, y est notre tension égale à. M, c'est quoi notre x ? Notre x est le temps plus C. Maintenant, pour nous, m représente la pente de cette droite. Donc la pente de cette droite est égale à m, ou la pente est égale à y deux moins y, y1 sur x2 moins x1. Ça vient de quoi ? D'après les mathématiques. Ok ? Donc de toute façon, il le ferait, Y2 est le dernier y ici. On peut donc dire que m est égal à y deux, le y final est 15. Le y, y, y1 initial est égal à 0 ici moins 0. Puis enfin x, qui est un, moins le x initial, qui vaut 0. Cela nous en donnera donc 50. Ok ? Nous aurons donc v égal à 15 multiplié par le temps plus cette constante t. Comme vous pouvez le voir ici à partir de cette équation, au temps est égal à 0, lorsque t est égal à 0, la tension est également égale à 0. Ok ? Au temps égal à 0, la tension sera égale à 0. Alors c, quelle est la valeur de C ? C sera égal à z. Donc l'équation de cette droite, la droite ici, serait égale à V égal à 50 T. D'accord ? Donc, comme vous pouvez le voir, au temps égal à 0 est une tension sera 0 au temps égal à un, donc volts sera 51, la tension devient un 50. Ok, donc ça représente la première ligne droite. La deuxième ligne droite ici, nous devons trouver sa propre pente. Également. Nous avons ici, c'est le point initial, c'est un dernier point. X initial, le x m final ou la pente de la droite est égal à Y2 final y moins 50 moins y1, qui est 50. Ok ? Donc comme point final, 50 initial 0,5050 moins le point initial, puis x2, x3 moins x1. Nous aurons donc moins 100 sur deux, ce qui nous donnera moins 50. Ok ? Donc, vous pouvez dire qu'ici, tension est égale à moins 50 t plus le péché. Nous pouvons donc choisir n'importe quel point au hasard ici. titre d'exemple, à ce stade, nous avons notre temps égal à quand celui-ci devient deux, la tension sera 0. Donc moins 100 plus c vaut 0, donc c sera égal à 100. Donc, la deuxième équation, V égal à moins 50 de los centaines. C'est l'équation de la droite. Ok ? OK. Maintenant, le dernier, qui est une ligne droite d'ici à ici, nous allons avoir la pente de la droite tandis que Y2 moins Y1 sur X2 moins X1. Y2 est le y final, qui est égal à 0 moins la montre initiale est moins 50, moins 50. Il devient donc tout 50 divisé par le x final, qui est quatre moins l'anneau exogène initial. Cela nous donne donc 50. Il s' agit d'une pente de cette droite. Ok ? Maintenant, pourquoi ? Ou la vitesse v sera de nouveau égale à 50 t plus constante. Quelle est donc cette valeur constante ? Par exemple, au temps égal pour la tension sera égal à 0. Donc 01, quand celui-ci devient 44 multiplié par 50 nous donne 200. Donc c sera donné comme négatif 200. Ok ? L'équation v sera donc égale à D t moins deux. Il s'agit donc de savoir quelle est l'équation d'ici, de celle-ci de la dernière droite. Comme vous pouvez le voir, nous obtenons les trois équations de ces 33 droites. Comme tu peux le voir. Le premier 1, le second 100 moins 15 comme le dernier, est moins 200 plus 50. Ok ? Pour l'instant, qu' allons-nous faire ? Nous avons l'équation de tension. Nous devons connaître le courant. Le courant est donc égal à C dv sur dt eating. Nous allons donc différencier celui-ci, celui-ci, et celui-ci avant guerre a dit que c' était une capacité. Donc le courant est égal à C d v par d t. Donc cette capacité 200 microfarad. Donc pour voir, qui est 200 multiplié par dix engendre moins six et multiplié par la dérivée de ce 50 T. Quelle est la dérivée de t est 15. La dérivée de celle-ci est négative 15. dérivée de la constante est 0, et la dérivée de moins 50 est négative 50. Négatif 200 devient 050, t devient 50. Ok ? Nous multiplions donc cela par cette équation. Nous aurons, notre courant sera de dix milli et portera moins 10 millions d' ours et dix milliampères. Il peut donc être dessiné comme ça. Ok ? OK. C'est donc un semestre difficile. Nous aurons une méthode de difficulté qui consiste à obtenir l'équation de chaque droite. Ok ? Maintenant, si vous comprenez bien, cette définition de d v par d t. Que signifie d v par d t ? Si nous avons une équation de tension et que nous avons besoin de d y d t, la dérivée de cette équation. Qu'est-ce que cela signifie ? D v, d t en mathématiques, signifie que la pente de la droite, si vous vous souvenez que la pente de cette droite est de 15 ? Y2 moins Y1 sur X2 moins X1. La pente de cette droite est négative 50. pente de cette droite est de 15 dB Y2 moins Y1 sur X2 moins X1. Donc, comme vous pouvez le voir ici, dV par d t comme vous pouvez le voir ici, est de 15 négatif 50. Et comme vous pouvez le voir, 15 négatif 5050, qui représente la pente de la pente de la ligne XY. Nous l'avons obtenu facilement sans écrire tout cela et sans annuler les constantes. Nous assemblons la pente de la ligne. Et nous savons déjà que D V par D T, d'accord ? 67. Condensateurs série et parallèles: Parlons maintenant de ces condensateurs en série et en parallèle. Alors, comment combiner des condensateurs en série et en parallèle ? Donc, comme nous le savons, des circuits résistifs en tant que combinaison série et parallèle est un outil puissant pour réduire nos circuits. Cette technique peut être étendue à la connexion en série parallèle de condensateurs, que l'on rencontre parfois dans nos circuits électriques. Nous aimerions donc, nous aimons ou voulons remplacer ce grand circuit contenant une grande quantité de condensateurs par un seul équivalent condensateur C équivalent. Disons par exemple que nous avons ce circuit. Nous avons une source de courant. Nous avons un groupe de condensateurs en parallèle, C1, C2, C3, C4, jusqu'à CN, nombre de condensateurs. Nous aimerions donc convertir ce circuit plus grand en quelque chose de glycolyse, un condensateur équivalent avec seulement l'alimentation. Ok ? Donc, pour ce faire, nous devons savoir quelle est la formule pour combiner est un condensateur parallèle. Et quelle est la formule pour combiner des condensateurs en série ? Commençons par les condensateurs parallèles, comme vous pouvez le voir ici, nous avons une source de courant. Cette source de courant fournit du courant à un condensateur C1, C2, C3 et C4 jusqu'au nombre de carbones à voir. Et comme vous pouvez le voir ici, ce que vous pouvez remarquer à partir de cette formule, c'est que le courant I est égal à I1, I2, I3, I4 IN comme ceci. Ainsi, à partir de KCL, le courant, le courant d'alimentation est égal à la somme de tous les courants. Maintenant, si vous vous souvenez, quelle est la valeur de I1 ou I2 ou I3 ou i et u i1, ou le courant, courant à l'intérieur de notre condensateur est égal à C dv sur l'édition de la capacité du condensateur multipliée par la tension qui le traverse. Dv est une dérivée de la tension aux bornes de la capacité. Par exemple, I one sera égal à c un, sa propre capacité multipliée par la tension à travers elle. Comme vous pouvez le voir, la tension ici plus moins est appelée V. Cette tension aux bornes de C1 est similaire à la tension aux bornes de C2, similaire à la tension dans l'histoire et ainsi de suite. Donc I1 sera C1 D v sur r d d v, d v est la tension aux bornes du condensateur. Et i2 sera égal à c à d v sur d t. Donc, la capacité multipliée par la dérivée de la tension à travers elle. Comme vous pouvez le voir, C1 dv sur d t, c à d v sur d t, C3, d v sur d t y est la même tension car ils sont tous sur batterie. Vous aurez donc cette équation comme celle-ci. Donc les capteurs sont le courant est égal à la capacité DV sur DT. Vous pouvez donc voir comme jeu de résultats. Ainsi, à partir de cette équation, vous pouvez voir C1 dv sur d t, C2, dv sur C3, DV sur DT, etc. Nous verrons donc que nous pouvons prendre d v sur d t comme facteur commun. Dv over details sont des facteurs communs, puis multipliez-le par C1 plus C2 plus C3 jusqu'à Cn. Ce sera donc la somme de toutes les capacités. Comme vous pouvez le voir ici, que courant circulant dans ce circuit, qui est le même courant ici, est égal à ce qui est égal à l'équivalent C, capacité équivalente multipliée par la dérivée de cette tension. Ou vous pouvez voir que cette capacité équivalente est la somme de tous les condensateurs, puisqu'ils ont la même tension. Nous prenons donc la DV sur DT comme un facteur commun. Le courant sera donc la somme de tous ces condensateurs multipliée par la dérivée. Donc, ce que nous apprenons de cela, c'est que la capacité équivalente d'un condensateur parallèle, la capacité équivalente d'un condensateur parallèle est égale à la somme de ces condensateurs. Donc le circuit équivalent pour transformer ce parallèle en un condensateur est égal à C. équivalent est C1 plus C2 plus C3 jusqu'à cn. Ok ? Comme vous pouvez le voir, c'est l'équivalent de n condensateurs connectés en parallèle comme somme de la capacité individuelle. Et si nous avions des condensateurs en série ? Nous avons C1, C2, C3 jusqu'à cn. Et nous avons une tension d'alimentation. V est la tension aux bornes de C1, C2, C3, C4, et non égale l'une à l'autre puisqu'ils sont en série. Nous avons donc la tension aux bornes de V1 comme C1V1, C2V2, S3, v3, etc. Maintenant, comme vous pouvez le voir ici, qu'est-ce que c'est commun dans le circuit série ? Le commun est le courant. Le courant circulant dans tous ces condensateurs est similaire car ils sont en série. Ok ? Souvenez-vous de cette deuxième chose de KVL dans ce circuit, nous savons que la tension d'alimentation est égale à la somme de toutes ces tensions. De KVL V, ou la tension d'alimentation est égale à V1 plus V2 plus V3 plus v n. Maintenant, quelle est la valeur de la tension, chacune de ces tensions, d'accord, nous avons donc ici un courant I circulant à travers le circuit. Quelle est la valeur de la tension V1 ? N'oubliez pas que V, V1 est égal à un sur C1. Intégration de 0 à t de ce courant. L'association plus la valeur initiale de la tension V0, V1 à l'instant est égale à 0. Et v2 sera un sur C2. Dégradation du courant, même courant car ils sont en série plus v2 au temps égal à 0 et ainsi de suite. Donc nous verrons comme ceci, nous avons la tension est égale à un sur C1 intégration du courant plus le courant initial, plus une intégration C2 du courant plus la tension initiale, plus, et ainsi de suite. Nous allons donc trouver l'année, ce qui est commun dans tout cela. Vous constaterez que cette partie, c'est courant. Ok ? Donc une intégration sur C1 du même courant, une sur C2 intégration du courant sur C3, dégradation du même courant. Nous pouvons donc prendre cette intégration actuelle de ce type de facteur commun entre deux crochets, un sur C1 plus un sur C2 plus un sur C3 et ainsi de suite. À l'extérieur plus toute la tension initiale. On trouvera ici que dans ce circuit, par exemple, que la tension V aux bornes du condensateur est égale à v, est égale à c équivalent, ou une intégration équivalente sur C du courant plus le tension initiale aux bornes de ce condensateur. Ok ? Nous verrons donc que c'est une tension de ce circuit, qui est celui-ci, cette équation. Donc, si vous comparez cette équation du circuit forestier avec l'équation du second circuit, vous constaterez que la capacité équivalente, un sur C équivalent est égale à un sur C1 plus un sur C2 plus un sur C3 et ainsi de suite. Nous verrons donc qu' en supprimant ceci, l'équivalent est une réciproque de la capacité équivalente est une somme de cette réciproque de chaque individu. Capacitance. Détermine que la capacité équivalente d' un condensateur connecté senior est réciproque. Que signifie cette phrase cassée ? Ça veut dire « un sur quelque chose ». Ok ? Donc ici un équivalent sur C est égal à la somme des réciproques des condensateurs individuels, un sur C1 plus un sur C2, C3, et ainsi de suite. Donc, si vous voulez équivalent C, il sera égal à un sur cette somme, qui est l'inverse de la somme des inverses de chaque condensateur individuel. Donc, ce que nous apprenons ici, eh bien, les propriétaires qui insèrent des condensateurs parallèles, la capacité sera la somme de tous les condensateurs. Dans le condensateur en série, que la capacité équivalente est que le risque de rupture de la somme des inverses des condensateurs individuels constatera que les condensateurs parallèles sont traités similaire à la résistance série. Et les condensateurs en série sont traités même manière que les condensateurs parallèles. Donc, si nous avons deux condensateurs en série, nous aurons un sur C équivalent égal un sur C1 plus un sur C2. Donc, comme vous pouvez le voir, ce sera c équivalent sera C1, C2 sur C1 plus C2. Si vous vous souvenez de cette équation, vous la trouverez similaire à notre équivalent R1, R2, R1, R2, R1 plus R2. Quand avons-nous utilisé cette équation ? Quand nous avions deux résistances, R1 et R2, nous allions lancer un stratagème quand elles étaient parallèles l'une à l'autre. Génial ! Ok ? Cependant, cette équation est lorsque c1 avec c2 connecté à l'alimentation. Vous pouvez donc voir que les C1, C2, lorsqu'ils sont dans les cinémas, ils sont traités en batterie comme s'il s' agissait de résistances parallèles. Ok. Voyons quelques exemples à ce sujet. 68. Exemples Solved sur des condensateurs en séries et en parallèle: Donc le premier exemple sur les condensateurs série et parallèle que nous devons trouver la capacité équivalente vue entre les deux bornes a et B du circuit z. Nous avons donc un équivalent C. Nous aimerions trouver la capacité équivalente. Quand on regarde ici, on a 60 microfarad, 20 microfarad, six micro quatre sur 520. Alors, comment pouvons-nous faire cela ? C'est vraiment très facile. Donc d'abord, vous verrez que dans cette équation, nous aurons le numéro un. Vous pouvez voir que six microfarad et 20 microfarad c'est quoi ? Z possède le même nœud initial et le même nœud final. Donc dans ce cas, six par voie micro et 20 microfarad sont en parallèle. Quel est donc l' équivalent de ces deux ? Quel est l'équivalent de cela par rapport à l'équivalent ? Y a-t-il une mission 20 plus six ? Nous en aurons donc 26 ici. Pourquoi ? Parce qu'ils sont en parallèle. Ils sont donc équivalents à la somme de 20 plus six, soit 26 microfarad. Maintenant, nous allons voir ici que nous avons cinq microfarad et 20 microfarad. Ils sont dans quoi ? Série Zr avec chaque heure. Ok ? Comme ils sont en série, ils seront traités comme ça. Z équivalent un sur C, équivalent à, disons que C équivalent un est égal à un sur 20 plus un sur cinq, d'accord ? Ou l'équivalent C est 20 multiplié par cinq divisé par la somme. Donc si je, si mon calcul est correct, je pense que ce sera quatre pour le micro. Ok. Maintenant, nous avons ce 60 micro loin comme ça. Ok ? Vous constaterez que nous en avons quatre et le 26 ou quoi ? Notre batterie, leur combinaison est quatre plus Vingt-six séries comme si la résistance en série, cela nous donnera donc une certitude. Série avec 60. Comme ça. Donc malade et incertitude sont en série, donc ils sont équivalents est 60 multiplié par 30 divisé par la somme nous donnera, comme vous pensez que ce sera 20 microphones. Ok, je vois. Voyons donc ce que font les étapes à nouveau. Donc d'abord, comme vous pouvez le voir ici, lorsque deux microfarad et cinq microfarad sont en série, le sont en série. La capacité équivalente est 0 multiplication divisée par 0 sommation, ou un sur C équivalent est égal à un sur 20 plus un sur cinq. L'artère comme s'il s'agissait de résistances parallèles. Cela nous donnera donc l' équivalent de quatre microfarads. Nous avons ici. Au lieu de cela, nous avons quatre micros. Nous avons maintenant un microfarad de forme, six omicron sillonné, et les 20 microfarad. Ce sera donc cette partie. C'est l'équivalent, qu' est-ce qu'un condensateur comme celui-ci ? Égal à quatre condensateurs microfarad. Ce condensateur et ce condensateur sont tous en place, désolé, ce condensateur et ce condensateur sont tous en parallèle. Ce sera donc une sommation. Nous avons donc 20 plus six plus quatre. Plus six plus quatre nous donnent 30 microfarads. Nous aurons donc 30 microfarads, ce qui équivaut à tout cela. Voyez-le comme avec un micro. Il s'agira donc d'une série de 30 microfarads avec une série de 60 microfarads. Ils sont donc équivalents. Y a-t-il multiplication multipliée par la mission ? Pourquoi ? Parce qu'ils sont en série. La capacité équivalente de ce circuit est de 20 micromètres. Ok ? Voyons maintenant un autre exemple. Donc, dans ce circuit, nous avons 30 volts à 20 microfarad à 20, principalement pour impairs, pour 40 millifarad impairs, 20 milli. De quoi avons-nous besoin ? Nous devons trouver la tension aux bornes de chaque condensateur. Nous devons trouver que V1, V2, V3, v3 est une tension 40 milli pour le lointain et 20 millilitres. Nous devons donc trouver ces tensions. Alors, comment pouvons-nous faire cela ? Quelle est cette tension ? La tension est simplement une intégration sur C du point de courant d t plus la tension initiale. Tu te souviens de ça ? La question est donc, bien que nous connaissions la tension initiale, nous savons que nous ne connaissons pas la tension initiale. Nous ne pouvons donc pas utiliser cette équation car nous ne connaissons pas la tension initiale. Alors, qu'est-ce que la deuxième solution ? La deuxième solution est que nous savons que Q, ou la quantité de charge est égale capacité multipliée par la tension. Nous pouvons donc obtenir ici la tension est égale à Q sur C. La tension V1 sera q sur ces 24 divisée par 20 millifarads. Ainsi, à titre d'exemple, V1 sera Q divisé par 20 millivolts. La question est donc comment pouvons-nous obtenir ce Q ? Donc d'abord, vous devez savoir que le Q est similaire au courant. Donc, lorsque nous disons cela, lorsque nous pensons à cela, vous pouvez le traiter de la même manière que le courant. Donc le courant ou la quantité de charge Q sur cette plaque est la quantité de courant circulant ici. Le courant est égal au taux de variation de q en Z et Z ont la même direction. Ils se dirigent vers cette plaque. Donc le Q ici, c'est la quantité de Q qui sort ici, va à la plaque. La clé ici est donc similaire au courant. Si on y pense. Nous trouverons donc que la file d'attente ici doit être égale au Q ici. Pourquoi ? Parce qu'ils sont en série. Ils ont les mêmes capteurs de courant à 24 sorties et certainement pour tous ayant le même courant. Ils ont donc la même file d'attente. Encore une fois, même courant, même courant, même q. Et ce courant, ou ce Q ira et sera divisé ici et ici. Nous aurons donc ici Q2, par exemple, et le Q3. La somme est un Q ici, qui est la file d'attente d'entrée. Ok ? Maintenant, pour trouver V1, nous devons trouver le biais. Alors, comment pouvons-nous obtenir cette commande, trouve un courant. Comment pouvons-nous réaliser ce montage ? Nous devons d'abord trouver la capacité équivalente, et nous allons vous en dire plus maintenant. Nous devons donc d'abord trouver une capacité équivalente. Nous avons donc 40 principalement loin et 20 milli pour impair car ils sont parallèles. Ils sont donc équivalents. Y a-t-il une mission 20 plus 16 ? Nous avons donc un équivalent de cyclicité principalement pour OT. Ensuite, nous avons 20 minutes pour, principalement pour OT et six de même pour toutes les séries. Ils sont donc équivalents, ou un équivalent sur C est un sur 20 plus un sur 30 plus un sur 16, comme ceci. Encore une fois, 40 plus 20 est cette somme est millifarad, alors l'équivalent est égal à zéro courtier réciproque un sur ce courtier en risques de chacun d'eux, une somme des réciproques de chaque condensateur individuel. Nous en avons donc un de plus de 60 plus un de 70 plus un plus de 20 ici, 203626. Donc la capacité équivalente de ce système, c'est alors principalement pour OT, la file d'attente ou le courant passant par cette capacité, similaire au courant ou Q sortant de cette alimentation. Donc vous pensez que si nous obtenons le Q ici, nous pouvons l'utiliser pour obtenir les tensions. Alors, comment pouvons-nous obtenir cet ensemble Q, Q égal à la capacité multipliée par la tension. La charge totale est donc égale à l' équivalent de capacité multiplié par l'alimentation. Donc dix sont loin. La tension d'alimentation en sang de deux volts nous donne 0,3 colonne, d'accord ? Nous avons maintenant la charge totale Q égale 0,3. Ce q est égal à la file d'attente travers V1 et à la file d'attente à travers V2, car ils sont en série, donc ils ont le même courant, donc ils ont les mêmes frais. Donc, si nous avons besoin de la tension ici, ce sera la quantité d'une charge divisée par sa capacité, comme ceci. Vous pouvez donc voir que V1 est égal au Q allant de ce sous-marin, hors de cette alimentation, qui est de 0,3. V2 est le Q descendant fournira 0,3 divisé par la capacité de chacun. V1, divisé par 29 V2 différents. V1 et V2, certainement une métaphore. Nous aurons donc la tension ici, 15 volts, la tension ici 10 volts. Nous avons donc ici 1510 volts. Maintenant, la dernière exigence est que nous ayons besoin de V3. Donc, si vous appliquez KVL ici, vous constaterez que 30 volts sont égaux à V1 plus V2 plus V3, ou V3. V3 est égal à 30 volts moins V1 moins V2, comme ceci. Donc V3 est l'alimentation moins la chute de tension aux bornes du condensateur, qui est de 15 volts, moins la chute de tension sur le deuxième condensateur, dix volts. Nous aurons donc cinq volts. C'est la tension à travers ce 40, principalement pour cela. Ok. Y a-t-il une autre solution ? Oui, il y en a un autre. Si vous y réfléchissez, nous avons une file d'attente ici, même file d'attente qui voyage ici. Et il fait la même file d'attente. L'équivalent de cela à l'équivalent de cette âme est de 60, principalement pour. Donc, la file d'attente de Zach sur leur équivalent est une file d'attente sur leur équivalent est similaire à la file d'attente ici, car l'équivalent est Sierras avec cette partie. Ok ? Donc l'équivalent, leur équivalent a une quantité de charge q. Nous pouvons donc l'obtenir. Donc, la tension. La tension sera donc q, qui est de 0,3 divisé par z, équivaut à 60 millions de différence. Cela nous donnera la tension ici à travers l'équivalent, qui est la même tension sur cette fraude de 20 milli, et sur les 40 millifarads comme ça. Ok ? Donc Q divisé par z équivalent nous donne cinq volts, ce qui est similaire à la valeur que nous venons d'obtenir ici. Pareil au licenciement. Donc, ces deux méthodes sont, peuvent nous donner la même exigence. Ok. 69. Introduction aux Inductors: Bonjour à tous, Dans cette leçon, nous allons discuter du troisième élément qui sert également l'élément passif dans notre cours pour les circuits électriques, nous avons d'abord discuté des résistances, puis des condensateurs Zan. Nous devons maintenant discuter des inducteurs. Comme vous pouvez le voir ici, les inducteurs sont celui-ci, celui-ci et celui-ci. Tout cela représente un inducteur. Un inducteur, qu'est-ce que ça forme ? Vous verrez qu'il s'agit d'un fer à repasser ou d'un conducteur. Celui-ci est un chef d'orchestre, mais avec plusieurs termes. Comme vous pouvez le voir ici, nous avons un chef d'orchestre comme celui-ci, ce chef d'orchestre. Et comme vous pouvez le voir, il est enroulé ou formé autour du refroidisseur d'air. Ok, comme celui-ci. Vous pouvez voir ici, si nous avons un code comme celui-ci, il peut s'agir d'un noyau de fer ou d'air. Nous avons donc acheté notre faune, puis nous avons continué à tourner autour d'elle comme ça. Comme ça. C' est ce qu'on appelle la requête, qui est bien sûr un inducteur. Ok ? Il est donc très important d' avoir ce nombre de tours, ce nombre de donneurs et le code, il peut y avoir un cola, un noyau de fer par exemple, un code comme celui-ci. Ou il peut y avoir de l'air à l'intérieur. Cette formation s' appelle l'inducteur. L'inducteur est un élément passif conçu pour stocker son énergie dans son champ magnétique. Le condensateur stocke donc l'énergie électrique sous forme de champ électrique. L'inducteur le stocke sous forme de champ magnétique. Il existe donc une théorie que vous apprendrez au cours des machines électriques. Si vous suivez notre cours sur les machines électriques et que vous vous familiarisez avec les circuits magnétiques, vous comprendrez que lorsqu'un courant, un courant alternatif, courant variable traversant un un inducteur comme celui-ci. Ce qui va se passer, c'est qu' un champ magnétique à l'intérieur de ce qu'on appelle sera formé. Donc, à titre d'exemple ici, vous pouvez voir le courant entrant dans la glycolyse, entrant comme ceci et descendant. Notre conseil aime ça. Cela, selon une certaine ville, produira un champ magnétique comme celui-ci. Désolée, c'est trop cool, comme ça. Alors, où avons-nous appris cela des machines à induction ou de l'induction, voyez ici c'est un phénomène qui se produit dans la nature lorsque nous avons un courant variable qui traverse un inducteur comme celui-ci, il fournira ou produira des inducteurs de champ magnétique qui peuvent être trouvés dans diverses applications dans l'électronique et les systèmes d'alimentation. Ils sont utilisés dans les alimentations, les transformateurs, les radios, les téléviseurs, les radars et les moteurs électriques. Toute conduite, tout conducteur de courant électrique possède des propriétés inductives. Donc, tout conducteur comme celui-ci, si nous avons un fil et que le courant le traverse, courant variable, alors nous avons une propriété inductive. Et une propriété inductive. Cela peut être comme ça en tournant comme ça. Nombre de donateurs, comme vous pouvez le voir, un certain nombre de donateurs, 1234 et ainsi de suite. Ainsi, à mesure que nous augmentons le nombre de donneurs, cette induction ou propriété inductive augmente à l'intérieur de cet inducteur. Donc l'inductif lui-même ou l'inducteur lui-même, comme vous pouvez le voir ici, cette propriété se trouve dans cette forme et peut être trouvée dans notre fil comme ceci. Mais la différence est que cette inductance du fil est faible par rapport à quelque chose comme ça avec un plus grand nombre de donneurs et un noyau de fer ou conduisent un matériau conducteur. C'est donc différent selon la construction. Ainsi, afin d'améliorer l'effet inductif, un inducteur pratique est généralement transformé en une bobine cylindrique comme celle-ci. Vous pouvez voir ici que nous avons bobine cylindrique comme celle-ci est forme de cylindre avec des mini-tunnels de fil conducteur. Vous pouvez voir que nous avons 1234 et ainsi de suite. Donc si vous voulez le dessiner comme ça, nous avons un fil, puis 12345 et ainsi de suite. À l'intérieur, nous pouvons avoir un noyau de fer ou nous pouvons avoir comme celui-ci, ou nous pouvons avoir de l'air. Ok. Maintenant, un inducteur constitué d' une bobine de fil conducteur, d'une pièce de fil conducteur. Maintenant, avant d'en savoir plus sur les inducteurs, j'aimerais vous expliquer quelque chose au sujet de l'induction. Vous allez donc me demander, qu'est-ce que signifie inductif ou que signifie induction ? Vous devez savoir que les scientifiques ont découvert qu'un ingénieur ou un scientifique a découvert que lorsque nous avons une bobine comme celle-ci, je l'appelle comme celle-ci. Ok ? Et connecté à une résistance, par exemple, n'importe quelle boucle. Ce chef d'orchestre représente quoi ? Représente une pièce de monnaie. Ok ? Est-ce qu'il y a du courant qui circule ? Sait qu'il n'y a pas de courant circulant car nous n'avons qu'une résistance et un fil. Fil sous la forme d'un nombre de tours comme celui-ci. Comme si nous allions celui-ci à notre résistance. y aura donc aucun courant, aucune raison d'avoir du courant. Maintenant que les scientifiques ont découvert, c'est que lorsque nous avons, par exemple, un aimant comme celui-ci, d'accord ? Un aimant comme celui-ci. Ok ? Et commençons-nous par le nord et sud et nous commençons à déplacer cet aimant. Ceux-là sont à gauche et à droite, en les déplaçant comme ça. Ok, près de cette pièce. Ce qui va se produire, c' est qu'il y a une variation du champ magnétique. Le champ magnétique observé par cette bobine est variable. Ainsi, en raison de la présence d'une variation du champ magnétique, il existe une tension qui est induite entre ces deux bornes. Ok ? Donc cette zone s'appelle le deal était l'EMF E, ou une tension se formant entre ces deux bobines égale à négative et d phi sur d t. ou une tension se formant entre ces deux bobines égale à négative et d phi sur d t. Donc n est le nombre de tours de la bobine. Et d Phi de Z t, d t est une variation du flux magnétique toujours dans le temps. Puisque nous déplaçons cet aimant vers la gauche et vers la droite, nous provoquons une variation du champ magnétique à proximité de cette bobine. Ce qui va se passer, c'est que cette bobine va commencer produire une force électromotrice induite à ses bornes pour produire un courant qui produit des champs magnétiques. Pourquoi, afin de s'opposer à l'effet du champ magnétique d'origine. Alors pourquoi avons-nous provoqué des CEM ? Parce que cette force électromotrice induite produit un courant qui produit un champ magnétique qui tente de s'opposer à l' effet original de cet aimant, de la variation de ce magnétique. Cette propriété s' appelle Desert. Cette tension est appelée électromotrice induite ou force électromotrice induite par la tension. C'est pourquoi cette propriété, cette propriété qui se produit ici, s'appelle l'induction. L'intronisation. C'est pourquoi ici, comme vous pouvez le voir, lorsque nous augmentons le nombre de tours, nous avons plus de champs électromagnétiques induits ou l'induction augmente. Ok ? Ce n'est donc pas lié au cours. Vous en apprendrez plus sur les CEM induits dans le bon cours, à savoir les machines électriques. Or, si un courant est autorisé à traverser une inductance, on constate que la tension aux bornes l'inductance est directement proportionnelle au taux de variation du courant. Si nous avons un courant qui circule ici et cette inductance. Donc la tension induite à cette borne, aux bornes de la bobine est directement proportionnelle à quoi ? C'est le taux de variation du courant. Donc, comme vous pouvez le voir ici, est que cette équation est que la tension V, qui est pour MIT aux bornes de cette inductance, est égale à L d sur d t. L est appelé la constante de proportionnalité ou l'inductance d'induction de l'inducteur. L est appelé inductance. Comme vous pouvez le voir, nous avons dit que lorsque nous, lorsqu'un courant passe dans bus de courant à travers cette bobine, il y a une tension qui se forme entre ses deux bornes. Cette tension dépend de ce qui dépend la vitesse de variation de ce courant et de cette inductance. Donc v est directement proportionnel au taux de variation du courant. Le courant doit être variable. Cela doit changer. Si ce courant est une valeur constante, il n'y a pas de tension induite. Ok ? Donc v est directement proportionnel à D sur DT. Maintenant, nous pouvons remplacer la constante de proportionnalité par une constante de proportionnalité, qui est l. Donc nous disons que v est égal à L di sur d t. Maintenant, L est l'inductance qui est mesurée en Henry, propriétaire de l' inventeur américain Joseph Henry. Maintenant, l'inductance. inductance est la propriété par laquelle un inducteur s'oppose au changement de courant qui le traverse, mesuré en henrys. Donc, lorsque nous avons un champ magnétique qui varie, nous aurons ici un changement dans le et utiliserons le calcul qui essaie de maintenir ce champ magnétique constant. Et une autre fois, quand nous aurons un courant variable circulant dans cette inductance, nous aurons quoi ? Nous aurons une force électromotrice induite. Quel est l'avantage de cette CEM induite ? Il essaie de hautbois, est-ce un changement dans l'inductance actuelle de n inductance dépend de la dimension physique et de la construction de cette inductance. Maintenant, comment pouvons-nous obtenir cette inductance ? Nous pouvons obtenir cette inductance. Nous avons différentes formes qui sont dérivées de l' électromagnétique voir, accord, il existe donc nombreuses inductances pour différents types d'inductances. Par exemple, est un solénoïde. La lumière est donc l'un des inducteurs les plus connus qui sont utilisés. Son équation est que l'inductance est égale à n mu carré multiplié par l'aire divisée par L. Maintenant, d'abord n au carré, qu'est-ce que n ? N est le nombre de tours. Ainsi, lorsque le nombre de donneurs augmente, l' inductance augmente. La deuxième propriété, qui est mu. Qu'est-ce que mu ? Ce que l' on appelle la permittivité. Ce qui en fait un avantage, c'est qu'il permet le flux de champs magnétiques à l'intérieur de sa partition. Ok, c'est quelque chose en rapport avec les circuits magnétiques. Pour gagner cette augmentation, l' inductance augmente la surface, qui est la zone du noyau lui-même, lorsqu'elle augmente et donc augmente que l'inductance augmente et que la lentille augmente, la lentille augmente et diminue. C'est donc la longueur du noyau lui-même. Donc n est le nombre de donneurs. A est la section transversale. Mu est la perméabilité du noyau. Mais dans mon dévot, il y a Epsilon. permittivité est epsilon de la capacité, qui est Epsilon. Ici mu est la perméabilité qui permet la circulation du champ magnétique à l'intérieur même de son noyau magnétique. Comme nous l'avons dit maintenant, l'inductance peut être augmentée en augmentant le nombre de tours. L'utilisation du matériau était une perméabilité élevée, augmentant la section transversale ou réduisant la longueur de la pièce. Maintenant, il est pratique que les inducteurs ont des valeurs d'inductance, qui peuvent aller de quelques microhenries, comme dans les systèmes de communication à des dizaines de Henle est un système d'autonomisation. Donc, comme vous vous en souvenez , nous avons déjà dit que la capacité est dans la gamme des picofarads ou des microfarads millifarad. Un pour impair ou outil pour tige est une très grande valeur ici en inductance, nous avons également microhenry, millihenry, similaire à la capacité. Parfois, nous pouvons avoir des dizaines d'analyses. Ça va. Quand est-ce que nous l'utilisons ? Il existe un autre type de médecins appelés super inducteurs, tels que les supercondensateurs. Nous avons des super inducteurs ou des bobines supraconductrices si je me souviens bien. Donc c'est, a un grand nombre de Henry pour stocker une grande quantité de champ magnétique. Et nous pouvons l'utiliser quand nous en avons besoin. Ok ? Maintenant, les types d'inducteurs similaires aux condensateurs, il peut s'agir d'une valeur fixe ou d'une valeur variable ici, il peut s'agir d'une valeur fixe ou d'une valeur variable ici, comme vous pouvez le voir ici, ce sont des formes différentes pour l'inducteur. Comme vous pouvez le voir ici, nous avons deux fils. Et avons-nous ici un noyau et autour de lui, bobines de fil ou le nombre de tours autour de celui-ci est-il similaire ici ? Donc les inductances, vous pouvez avoir une valeur fixe ou variable, nous pouvons la modifier. Le code peut être en fer, en acier, en plastique ou en air. Les termes bobine et Joe sont également utilisés pour l'inductance. On peut donc dire inducteur ou bobine ou cette blague, peu importe ce que c'est, ils représentent tous la même chose. Ok. Maintenant similaire à la capacité ou inductance est indépendante du courant. Même erreur que la capacité, ohms indépendants, la tension ou la quantité de charge. L'inducteur est donc connu sous le nom d'inducteur linéaire. Ce type, qui ne dépend pas du courant, c'est une valeur qui ne change pas lorsque le courant le traverse et quel que soit le courant qui le traverse. C'est ce qu'on appelle le linéaire, d'accord ? Il n'est pas affecté par le courant. Cependant, il existe un autre type appelé non linéaire, dont l'inductance est affectée par le courant. À quoi sert ce symbole de circuit ? L'inducteur ? Comme vous pouvez le voir ici, c'est une bobine. Comme vous pouvez le voir ici, est-ce que Khoi existe. Il s'agit donc d'un inducteur. Lorsque nous n'avons rien ou deux lignes à côté, cela signifie que cette bobine est faite de noyau d'air. Ok ? sera donc comme ça, quelque chose comme ça, et autour comme ça. Ok. Donc à l'intérieur, il n'y a pas de fraîcheur. Lorsque nous avons ces deux lions, cela signifie qu'ils sont faits d'un noyau de fer. Comme vous pouvez le voir, il sera à l'intérieur. Ce serait un but comme celui-ci, en fer, comme celui-ci. On peut voir à l'intérieur. Cool. Lorsque nous aurons ce score, nous aurons ces deux lignes représentant la présence de fer à l'intérieur ou d'un noyau en fer. Si nous enlevons ce noyau, nous n'aurons que de l'air, ce qui signifie que nous avons ARCore. Maintenant que nous avons une ligne comme celle-ci existe comme d'habitude, qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie « variable ». Cela signifie donc qu'il s'agit d'une variable ou d'un accord. C'est une inductance ou un changement peut être modifié. Maintenant, discutons de l' équation de courant d'une inductance. Nous savons que la tension est égale à L d sur d t. À partir de cette équation, nous pouvons voir que d sur d t est égal à un sur l v, d sur d t égal à un sur L V. Maintenant nous avons ceci, nous prenons ceci à l'autre côté, v point d t et L devient un sur L. Qu'est-ce qu'un écosystème ? Donc nous avons ici d, Nous avons d t, donc nous allons intégrer les deux côtés. Cela nous donnera donc i intégration de d I est égal à un sur L. Intégration de la tension par rapport au temps plus quel est le courant initial ? Similaire à quoi ? Similaire à la capacité. Quand nous avons dit précédemment que le courant est égal à c d v sur d t. Donc, lorsque nous obtenons la tension, nous avons intégré et plus la tension initiale. Donc, comme vous pouvez le voir ici, l'intégration actuelle un sur L de la tension. Ce sera donc comme ça plus la tension initiale. Ok ? Comme vous pouvez le voir ici, une intégration sur L de T rien à T V en fonction de t d t plus le courant initial. Nous commençons donc notre temps à zéro. Nous allons donc obtenir le courant initial plus l'intégration. Où I en fonction de t néant, est l' infini négatif total courant à t néant. Et bien sûr, un courant à l'infini négatif est égal à 0. Donc parce que c'est pratique et raisonnable, parce qu'à l' infini négatif cela signifie très, tout le temps. Donc, à l' époque, le moyen est que l'inducteur n'est pas une charge, d'accord ? Ce courant sera donc égal à 0. Nous pouvons supposer que c'est 0 à moins qu'on ne lui donne une valeur. Ok ? Maintenant nous avons la tension, nous avons le courant. Nous devons maintenant trouver les équations. Nous devons connaître la puissance et l'énergie. La puissance est donc égale à la tension multipliée par le courant. Nous avons donc le courant et la tension L d sur d t, l d sur d t. Maintenant nous devons trouver la puissance. La puissance est l'énergie, l'énergie stockée dans l'inducteur. L'énergie est égale à l'intégration du pouvoir, comme cela. Énergie égale à l'intégration de la puissance par rapport au temps. La puissance est donc égale à L sur D, D ou L DI DT. Donc d t, nous allons aller avec D T. Nous allons avoir L di L I D. Donc l'intégration avec, aura l' intégration maintenant va-t-elle passer de l' infini négatif à t ? Il sera compris, par exemple, entre 0 et n'importe quel courant. Serais-je à n'importe quel courant. Ou vous pouvez simplement le détecter en fonction du temps. Nous pouvons le garder tel quel. Nous avons donc ici notre AGI. Nous en aurons donc la moitié. L I carré en fonction de t. Une remarque importante ici est que c'est correct, nous devrions faire 10. Et faire en sorte que celui-ci soit bien. Ok ? Ce sera donc l intégration de l'IA, ce sera demi-carré. Ok ? À partir de quoi alors ? Du courant égal à 0 à n'importe quel courant nous aurons un demi-carré L moins z. Donc il aura la moitié LI au carré. Ok ? Comme vous pouvez le voir ici, ce courant peut être courant à tout moment t. Ici peut être à l'infini négatif. Comme vous pouvez le voir ici, celui-ci et celui-ci. Il s'agit donc de la même formule. Donc, si nous supposons que le courant commence à 0, nous aurons donc la fameuse équation, qui est le magasin d'énergie pour acheter un inducteur moitié LI au carré. C'est une règle très importante laquelle vous serez confronté dans le système d'alimentation électrique. Donc l'énergie de l'inducteur stockée dans l' inducteur moitié LI au carré, l'énergie stockée dans le condensateur moitié c v carré. Maintenant, des nœuds importants. La première est que la tension aux bornes d'une inductance est égale à 0 lorsque le courant est constant. Donc, si nous avons une source de courant continu, une source de courant continu, le courant est égal à une valeur constante , par exemple, cinq et supporter comme exemple. Donc, dans ce cas, vous trouverez cette tension égale à L d sur d t. D sur d t. Qu'est-ce que cela représente ? La différenciation du courant par rapport au temps. Ce courant est donc une valeur constante. Cette différenciation nous donnera donc 0 ou aucun changement de courant. La tension sera donc égale à 0. La tension aux bornes d'une inductance sera égale à 0 plus moins sera égale à 0. Donc si vous pensez que cette tension est égale à 0, qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie qu'il s'agit d'un court-circuit. C'est pourquoi j'ai vu une inductance comme un court-circuit vers le courant continu. Maintenant, quand cela arrive, quand il est complètement chargé, d'accord ? Ainsi, lorsque nous mettons une alimentation CC, elle commence à se charger. Le courant n'est donc pas constant au début. Ensuite, quand il atteint un état stable, quand il est complètement chargé, il nous donnera 0 courant. Parce que le courant 0, donc la tension sera 0 et cela deviendra un court-circuit. Maintenant, une propriété importante de l'inducteur est que chaque opposition à la variation du courant qui la traverse, le courant à travers une inductance ne peut pas changer instantanément. Nous ne pouvons donc pas, le courant ne peut pas changer. Soudain. J'ai vu ça comme un circuit. Donc, si vous vous souvenez, nous avions ces chiffres, mais pour la tension, nous avons dit que dans les condensateurs, la tension ne peut pas changer instantanément. Il ne peut pas changer la forme ici pour entendre de 0 au maximum ou n'importe quelle valeur en très peu de temps. Pourquoi ? Parce que dans les condensateurs que nous avons le courant est égal à l'infini, ce qui n'est pas possible. Dans l'inducteur, les ondes sont actuellement modifiées de 0 à maximum. Cela signifie que d sur d t change le courant de, par exemple, ici, cinq ici et ici z en tant que 0 fois. Donc final moins initial divisé par le temps pris 0. Donc d sur d t et d est une variation du courant, variation de la tension ou delta I sur delta t. Donc changer le courant cinq moins 0 et le temps est égal à 0. Cela nous donnera donc l'infini. Est-ce que c'est possible ? Cela signifie que la tension est égale à l'infini, ce qui n'est pas, bien sûr, pratique et ne se produit pas. C'est pourquoi cette inductance limite la variation de courant. Ainsi, le condensateur limite comme une variation ou un changement brusque de la tension. La tension ne peut pas changer brusquement. Dans l'inducteur, le courant ne peut pas changer brusquement. Ok ? Maintenant, enfin, nous devons comprendre les différences entre les inductances idéales et les inductances différentes. Nous avons donc un inducteur comme celui-ci. Ok ? Alors cet inducteur, est-ce que c'est comme ça ou non ? L'inducteur idéal ne dissipe pas d'énergie. Il est stocké sous forme de champs magnétiques qui peuvent être récupérés ultérieurement. L'inducteur se détache également du circuit lors du stockage de l'énergie et fournit de l'énergie au circuit, nous renvoyons de l'énergie précédemment stockée. Alors, comprenons cela. Donc, si nous avons un inducteur comme celui-ci, nous l'avons connecté à notre alimentation. Il commencera à charger ou stocker de l'énergie jusqu'à sa valeur maximale. Quand nous, nous avons ici notre réserve. Dessinons-le comme ça, par exemple, comme ça. Ensuite, une fois complètement chargé, si nous débranchons le circuit, il stockera le champ magnétique. Il y a un champ magnétique qui contient de l'énergie. Donc, lorsque nous commencerons à le connecter à une charge comme celle-ci, il commencera à fournir courant qui fournira de l' énergie à cela. Ok ? C'est pourquoi on l'appelle le stockage d'énergie, similaire au condensateur. Maintenant, cependant, le cas pratique de l'inducteur de rail dissipe l'énergie électrique. Le ralenti n'existe donc pas. Le non-idéal pratique a une résistance importante, un composant résistif, il a donc une petite résistance appelée résistance d'enroulement tsar dans les CSO à cette résistance dissipe l'énergie consommer en quelque sorte c'est une très petite résistance, mais il devrait être ajouté dans notre analyse dans cette analyse de cours, mais en général, dans le système d'alimentation par exemple. C'est un recensement. L' inducteur est constitué d' un matériau conducteur tel qu'une armoire, qui présente une certaine résistance. Cette résistance est connue sous le nom de résistance d'enroulement, et elle apparaît en série avec une inductance de l'inductance. La présence de mélanges de poids qui en font un système de stockage d'énergie et un dispositif de dissipation d'énergie. Dissipation parce que c'est de l'énergie consommée , de la résistance à l' insuline et du stockage d'énergie parce qu'elle stocke de l'énergie dans les solides, cette inductance, elle est généralement très faible et peut être ignorée. Cependant, dans les systèmes d'alimentation, dans les machines électriques, lorsque nous représentons à la fois notre inductance et notre résistance, lorsque nous présentons notre inductance, nous devons ajouter cela en tant qu'étudiant en machines électriques et nous aurons des séries d' inductances avec la résistance de l'enroulement. Ok ? 70. Exemples Solved sur les Inductors: Voyons maintenant quelques exemples sur les inductances. Donc, dans le premier exemple, trouvez la tension aux bornes l'inductance et l'énergie stockée. Si le courant traversant l'inductance de Henry R 0,1 est égal à i en fonction de t égal à dix t, e à la puissance négative cinq t et plus. Donc, la première étape, nous devons trouver ce dont nous avons besoin pour trouver la tension et l'énergie. Nous avons l'équation de la tension. Nous avons l'équation de l'énergie. Donc la tension est égale à L, d sur d t. Donc la tension ici est égale à L. Qu'est-ce que l'inductance ? inductance est donnée comme 0,1 multiplié par d sur d t, qui est une dérivée du courant. Ce courant passe ensuite à la puissance négative 5 t. Alors emmenez-les dehors. Donc dix multiplié par 0,1 nous donne un. Nous avons donc ici un multiplié par la dérivée de cette fonction. Nous avons donc ici t, e à la puissance moins cinq t. Il s'agit donc d'une multiplication, d'une différenciation ou d'une dérivée d' une multiplication de deux fonctions. Alors, comment pouvons-nous l'obtenir ? Si nous avons du carburant pour le savoir, je vais juste vous donner la formule tout de suite. Supposons que nous ayons deux fonctions, X et la fonction Y dans le temps. Supposons, par exemple, que j' aimerais obtenir la dérivée de ceci. Il sera donc dérivé du premier, le sang par le second tel qu'il est, plus dérivé du second multiplié par la forêt telle qu'elle est. Ok ? C'est pourquoi nous allons faire quoi ? dérivée de t est égale à un multipliée par la seconde telle quelle. Plus la dérivée de la seconde, la dérivée de e à la puissance moins cinq est moins cinq. Le sang par deux e moins cinq t multiplié par e est une forêt telle qu'elle est. Ok ? Comme vous pouvez le voir ici, nous pouvons prendre e au moins cinq t comme facteur commun. Et nous aurons un moins cinq t multiplié par e à la puissance moins cinq t. Alors voyons voir ça. Maintenant. Comme ça. E à la puissance moins cinq t et un moins cinq t Comme avec ça. Ok ? Nous avons maintenant l'équation de la tension. Maintenant, nous devons trouver l'énergie. L'énergie est donc égale à un demi-carré. Donc, la moitié L est l'inductance, qui est de 0,1 Henry courant est un carré de cette fonction. Nous aurons donc comme ce demi-LI au carré, 0,15 I au carré est le carré du carré actuel de cette fonction est un carré, signifie dix à la puissance deux, ce qui est un 100 t à la puissance deux est t au carré. E au moins cinq. T à la puissance deux est moins dix t. Nous aurons donc l'énergie stockée est égale à cinq t carré e à la puissance moins dix, comme d'habitude. Ok ? Voyons maintenant un autre exemple. Trouvez le courant à travers l'inductance Henry A5. Si la tension aux bornes est V en fonction du temps égale à 30 t au carré. Lorsque t est supérieur à 0 et lorsque t est inférieur à 0, la tension est égale à Z. Et Y est l'énergie stockée au temps égal à cinq secondes, en supposant que le courant est supérieur à 0. Ok ? Commençons maintenant. Nous avons donc cette équation de la tension et avons-nous besoin de ce courant ? Ainsi, le courant, comme nous l'apprenons, est une intégration sur L de la tension de plus le courant initial. Donc ici nous avons, si nous regardons en arrière, ici, comme vous pouvez le voir, c'est que la tension, d'accord, à bind inférieure à 0, la valeur de la tension égale à 0, sorte que le courant au moment est égal à 0 à z. Donc cette partie est égale à 0, partir du temps égal à 0. Ok ? Ce que nous faisons, c'est intégrer de 0 à t, qui signifie cette équation. Nous aurons donc le courant égal à un sur L. L est égal à cinq, Henry. On peut dire ici 51 sur cinq multiplié par l'intégration de 0 à t de cette fonction. Donc la routine t au carré d t. Donc t divisé par cinq nous donne six. Intégration du carré D de 0 à t. Pour t au carré est t au cube sur trois. Cela nous donnera deux tonnes cubiques. Voyons voir, comme vous pouvez le voir ici, ce cube de deux t est une valeur finale. Maintenant, la deuxième exigence est l'énergie emmagasinée. Ainsi, l'énergie stockée, comme vous pouvez le voir, comment alliage, qui est cinq multiplié par le carré de ce courant. Nous avons donc deux t q au carré. Nous verrons que nous avons multiplié par moitié par cinq, multiplié par deux. Le carré est égal à quatre multiplié par d q. Ce sera t à la puissance six. Ok ? Nous aurons donc cinq multiplié par quatre soit 20 divisé par deux soit dix. Nous aurons donc fait T à la puissance six. Il s'agit donc de l'énergie emmagasinée à tout moment. Maintenant, ce dont nous avons besoin, c'est que nous devons trouver l'énergie stockée au temps égal à cinq. Ok ? Nous allons donc substituer dans cette équation par T égal à cinq. L'énergie stockée est donc égale à dix multipliée par cinq à la puissance six. Ok ? Voyons si c'est correct ou non. Supprimons tout cela. Nous aurons donc dix t à la puissance six. Ok ? Donc, comme vous pouvez le voir, 60 divisé par six, cela nous donne alors t à la puissance six. Et nous avons dit substituer par t égal à 5 secondes. Ok ? Nous aurons donc dix d cinq à la puissance six, ce qui nous donne 156,25 kilo-joules. Comme vous pouvez le voir dans cette équation, celle-ci est similaire à celle-ci. Comme vous pouvez le voir, la moitié multipliée par l'inductance, soit cinq, multipliée par le courant au carré, qui est de quatre d à la puissance six. Donc quatre multiplié par 520 divisé par deux nous donne dix à la puissance six. Similaire à cette équation. Alors, quelle est la différence ? Aucune différence. Il s' agit du même identifiant. Nous utilisons ici une puissance égale à la tension multipliée par le courant. La tension est de 30 t carrés et ici à t à la puissance trois. Ce sont donc des multiplications qui nous donnent 60 t à la puissance cinq et à l'intégration des énergies de la puissance. Nous avons donc intégré cette fonction par rapport au temps et de 0 à 5. Nous aurons donc la même équation qui est la moitié L I au carré. Maintenant, comme vous pouvez le voir, c'est une autre solution qui est comment je vais au carré, qui est également obtenu moitié LI au carré. Voyons maintenant un autre exemple. Maintenant, voyons ce circuit. Nous avons une alimentation de 12 volts. Nous avons un ohm cinq sur Henry, un pour l'art et un pour l'autre. Maintenant, quelle est cette exigence dans ce problème ? Il dit que dans des conditions DC, dans des conditions DC, trouvez le courant. Je trouve la tension dans le condensateur. Détermine le courant L, qui est le courant passant par le numéro d'inductance pour trouver l'énergie stockée dans le condensateur et l'inductance. Donc rappelez-vous que la condition est celle des conditions DC. Conditions DC. Qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie ce qui se passera si nous avons une alimentation CC à travers le condensateur. Nous avons déjà dit que lorsque nous avons une alimentation en courant continu à l'état stable, après une longue période, vous constaterez que la tension ici, ou ce condensateur agit comme un circuit ouvert. Et qu'adviendra-t-il de l'inductance ? Nous avons donc dit que dans des conditions de courant continu, cela deviendrait un court-circuit. Nous pouvons donc dessiner notre circuit comme ça, un circuit ouvert et un court-circuit. Donc, la première étape, comme vous pouvez le voir ici dans le capteur de circuit, nous avons un circuit ouvert ici. Le courant qui passe ici sera donc égal à 0. Puisqu'il s'agit d'un circuit ouvert. Le courant d'alimentation est donc égal au courant traversant cette inductance ou I l. Je serai donc égal à IL. Comme vous pouvez le voir, nous avons une alimentation 12 volts, un bras cinq. Quelle est donc la valeur du courant ? Courant, comme vous pouvez le voir ici, circuit très facile. Comme tu peux le voir. Le monde était divisé en volts par un ohm plus cinq pour y parce que le courant va passer comme ça, passe par les cinq ohms ici, puis revient à l'alimentation. De donner 12 volts divisés par six ohms nous donne deux et supportez. OK. Nous avons donc maintenant obtenu les I et II actuels. Ce dont nous avons besoin maintenant, c'est d'une tension V C. Maintenant, comment pouvons-nous obtenir Vc ? Ok ? Nous pouvons appliquer KVL dans cette boucle, ou en appliquant du KVL dans la pente, ou appliquer du KVL de n'importe quelle manière. Ou il existe une méthode très simple et facile la tension entre ce point et ce point est égale à quoi ? La tension entre ce point et ce point, n'est-ce pas ? Donc la tension ici sur ces deux points est ce que sur les cinq ohms est égale à quoi ? Égal à phi multiplié par le courant IL, qui est cinq multiplié par deux nous donne dix volts. Dix volts est la tension aux bornes pour tous les condensateurs de Zach. Maintenant, laissez-moi vous demander, quelle est la chute de tension sur les quatre ohms est une chute de volt, c'est le courant multiplié par cette résistance. Donc, y a-t-il un courant qui passe ici, sait que le courant est égal à 0. Qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que la chute de tension sur les quatre ohms est égale à 0. Donc, la différence de tension entre ce point et ce point est la tension du condensateur, qui est de dix volts. Comme vous pouvez le voir, cette tension de V C est la même que la tension aux bornes de ces cinq ohms, car elles sont parallèles entre elles et aucune chute de tension sur l'avant-bras. Nous avons VC égal dix volts. Maintenant perdu l'exigence est l'énergie stockée. Le stockage d'énergie est vraiment très facile. L'énergie stockée dans le condensateur est multipliée par moitié par sa capacité, multipliée par la tension aux bornes de huit carrés, qui est W1 carré. Cette énergie à travers l'ensemble d' inductance moitié L, I carré moitié L, qui est l' inductance deux Henry. Et le carré actuel est deux carrés. Donc, comme vous pouvez le voir, moitié Cv carré et moitié LI au carré. Ok ? Voici donc un autre exemple concernant les inducteurs. J'espère que ces exemples vous ont été utiles pour mieux comprendre les inducteurs. 71. Inducteurs de séries et parallèles: Bonjour et bienvenue à tous dans cette leçon de notre cours sur les circuits électriques. Dans cette leçon, nous allons discuter de cette série et de ce parallèle dans les inducteurs. Ok ? Donc, si nous voulons combiner des inductances en série et en parallèle, quelles sont les équations que nous devons utiliser ? Ok ? Donc, par exemple, si nous avons une loi de circuit électrique constituée de L1 et L2, L3 sur ce réseau local. Ils sont donc en série. Par exemple, j'aimerais combiner cela en une seule inductance ou une inductance. Alors, comment pouvons-nous faire cela ? Afin de trouver l'inductance équivalente d'une série connectée ou une meilleure connexion au siège des inducteurs. Dans les circuits pratiques, nous devons commencer à analyser ces circuits, tout comme les condensateurs. Commençons donc par l'inducteur série. Nous avons donc ici une source de tension ou une source de courant ou quoi que ce soit, il y a une tension ici entre ces deux bornes. Et est-ce que j'ai ici V1, V2, V3, V4. Et nous savons que ce courant dans un circuit série ou dans un circuit électrique dans des composants en série, ils ont le même courant. Donc, en appliquant KVL dans cette boucle, vous constaterez que la source de tension est égale à V1 plus V2 plus V3 jusqu'à ce que V et les jambes, cette tension d'alimentation est une tension est égale à v1 jusqu'à v n. vous constaterez que la source de tension est égale à V1 plus V2 plus V3 jusqu'à ce que V et les jambes, cette tension d'alimentation est une tension est égale à v1 jusqu'à v n. La question est quelle est la valeur de V1 ? Quelle est la valeur de V2 et V3 et ainsi de suite. Donc d'abord, comme vous savez que dans les inductances, dans les inductances, les inductances, les jeunes que le courant comme notre tension est égal à L D sur DT. Ok ? Ainsi, la tension aux bornes n'importe quelle inductance est égale à la valeur de cette inductance. Par exemple, V1, alors il sera L1 multiplié par la dérivée du courant qui le traverse. Donc comme vous pouvez le voir ici, celui-ci est un courant circulant à travers L1 est similaire à l2, est similaire à L3 jusqu'à LN. Ok ? Nous pouvons donc écrire cette équation comme ceci. Nous trouvons que la source de tension V1 sera L1 d sur d t, v2, y2 d sur d t, et ainsi de suite. Comme vous pouvez le voir dans cette équation, nous avons d sur d t, d sur d t, d sur d t, et ainsi de suite. Nous pouvons donc prendre d sur d t comme facteur commun. Nous avons ici d sur d t, et ce sera L1 plus L2, L3 et ainsi de suite. Mon existence. Nous trouverons donc que la source de tension ici ou ici est égale à l'inductance équivalente L, équivalente multipliée par d sur d t ou la L1 d sur d t plus l2 DIY DT et ainsi de suite. Donc trouve que c'est un deuxième, troisième, et cela représente ce circuit de sillon ici. De là, vous constaterez que l'équivalent J L est égal à L1 plus L2 plus L3 et ainsi de suite. L'inductance équivalente dans un circuit CMOS est donc la somme de toutes les inductances. Ok ? Donc comme ça, donc l'équivalent L, leur équivalent d'une série d'inductances est égal à L1 plus L2 plus L3 et ainsi de suite. Ok ? Semblable à la résistance en série. Donc, si vous avez une résistance R1, R2 , R3, etc., R1, R2, R3. Ensuite, l'équivalent de cette résistance sera R1 plus R2 plus R3, similaire à l' inductance L1 et L2, L3, puis ce sera un prêt plus l2, L3. Ok ? Donc, comme vous pouvez le voir, c'est l'inductance équivalente d'une inductance connectée en série est la somme de l'inductance individuelle. Les inductances en série sont donc combinées la même manière que les résistances en série. Que se passera-t-il si nous avons des inducteurs parallèles ? Dans les inductances parallèles que nous avons une source je serai divisée en i1, i2, i3 jusqu'à ce que je n. Maintenant, vous constaterez que dans les circuits parallèles, la tension d'alimentation aux bornes de L1 est égale à l2, est égale à LS3 égale à n. Ensuite, la tension ici, similaire à la tension ici, similaire à la tension ici, et ainsi de suite. Ok ? À partir de ce LFO, appliquez KCL à ce nœud. Ici, vous trouverez que le courant entrant, qui est I égal à la somme de tous les courants de sortie. Donc je serai égal à I1 plus I2 plus I3 jusqu'à ce que je n. Maintenant, Zach courant, quelle est la valeur du courant ? Souvenez-vous que nous avons dit que la tension est égale à L d sur d t. Le courant est donc un sur N, courants égaux à un sur L. Intégration de la tension par rapport au temps. Ceci plus la tension initiale plus le courant initial, bien sûr, à l'instant est égal à 0 ou à tout moment. Comme vous pouvez le voir ici, le courant, par exemple, L1 sera une intégration L1 sur L1 de t rien à tout, à n'importe quel moment commençant l'heure jusqu'à l'heure finie vers une tension d t plus une tension d t plus courant initial de notre y1 au temps t nul. Ok ? Donc, depuis que nous avons commencé à t rien le courant initial devrait être au noeud deux, parce que c'est un point où nous commençons à charger nos inductances plus une sur ln2, la même tension. Comme vous pouvez le voir, la même tension parce que tous sont en parallèle plus le courant initial et ainsi de suite. Comme vous pouvez le voir ici, nous avons ce terme. Ici. Voici un facteur commun. Nous pouvons donc prendre l'intégration T rien à T v d t comme facteur commun. Donc nous aurons un sur L1 plus L2 plus un sur LC jusqu'à un sur LN, comme ceci, plus la somme de tous les courants, tous les courants initiaux trouveront que cette partie, cette partie est notre équivalent L, l'inductance équivalente dans ce circuit. L'équivalent L équivalent, un sur L équivalent, un sur L équivalent est égal à un sur L1 plus un sur l2 plus un sur LC et ainsi de suite, puisqu'ils sont en. Ok ? Ce que vous apprenez ici, c'est que l'inductance et les résistances sont traitées de la même manière. Donc, si nous avons des inductances en parallèle, nous utiliserons mieux la même formule de résistances Z. Si nous avons des inductances en série, nous allons utiliser cette formule d' inductances en série ou de résistances en série. Ainsi, l'inductance équivalente d'une inductance parallèle est l' inverse de la somme des inverses des inductances individuelles. Notez que les inductances en parallèle sont combinées de la même manière que les résistances en parallèle. Nous avons donc des résistances, des inductances, des condensateurs. Ces trois éléments. Vous constaterez que les résistances sont traitées de la même manière que les inductances. Cependant, les condensateurs sont différents des inductances et des résistances. Si vous vous souvenez qu'en série, par exemple, la sommation des résistances en série est la somme des résistances et les inductances en série sont la somme des inductances. Cependant, les condensateurs en série sont l'inverse de la somme des inverses des condensateurs individuels. Ce condensateur est donc celui qui est différent pour deux inductances en parallèle, similaire aux résistances en parallèle, comme ceci. Multiplication par rapport à la somme. Ok ? Comme si nous avions deux résistances en parallèle, alors nous disons R1, R2 sur R1 plus R2. Ici, similaire à si nous avons deux inductances, L1, L2 sur L1 plus L2. Vous devez maintenant connaître la transformation de l'étoile delta. Nous avons donc discuté ici et cette partie connexions en série et en parallèle des condensateurs et des inductances. Et nous avons constaté que chacun d'entre eux a ses propres formules ou équations ou son propre rôle. Maintenant, qu'en est-il de Delta Star ? Nous avons découvert les transformations des étoiles Delta dans les résistances. Et nous avons découvert que nous avions une conversion de delta en étoile ou d'étoile en triangle pour simplifier notre circuit électrique. Qu'en est-il des inductances et des condensateurs ? Vous constaterez que cette transformation en étoile delta des condensateurs, des inductances et des résistances, tous ont la même règle. Donc si tous les éléments sont du même type, par exemple, si nous avons un format Delta de résistances, format Delta des inductances, format Delta des condensateurs uniquement. Ensuite, nous pouvons utiliser la même formule, transformation en étoile delta des résistances pour obtenir les condensateurs et les inductances équivalents. Voici donc, à titre d'exemple, les règles. Si vous vous souvenez, nous avions un delta à jouer. Nous avons donc ici RCRA sont BRC. Ensuite, nous aimerions le convertir en magasin, par exemple, comme ceci, trois résistances comme celle-ci. Nous avons donc déjà dit que cette résistance est notre CRB sur la somme. Comme vous pouvez le voir ici, RC ou B sur la somme. Cette résistance, par exemple, RCRA sur la somme, RCRA sur la somme, et ainsi de suite. Ok ? Et si nous remplacions cette résistance par une LLC ? Je serai Los Angeles et nous avons L1, L2, L3. Ensuite, vous aurez LA LB égal à cette équation, cette équation, cette équation remplacera chaque sont par L. Vous le trouverez ici. Pour convertir ceci en ceci, vous allez utiliser la même équation. L1, par exemple, L1 sera LAB LLC sur L a plus lp plus LLC. Ok ? C'est donc la même équation, rien ne change. Tout ce que vous avez à faire est que, par exemple, L1 égal à RB RC, ce sera, je serai LLC RA, RB RC. Ce sera donc L perte L étant plus LC. C'est très facile. Ok ? Il s'agit donc d'une même équation, mais nous remplaçons la variable L ou R par sa propre exigence. Par exemple, si nous avons besoin d'une capacité, alors ce sera C B C, C, C a plus C, p plus C, C. OK, si nous avons besoin des condensateurs. Maintenant, un résumé se plie en trois éléments de base. Voici donc un résumé de tous les éléments dont nous avons discuté, que la résistance ou les résistances, le condensateur, l'inductance et ainsi de suite. Comme vous pouvez le voir ici, l'équation de la tension, l'équation du courant, la puissance, la puissance stockée ou l'énergie. Nous avons ici la combinaison de séries. Vous pouvez voir que la série de la résistance similaire à une série de l'inductance. La puissance de la résistance, similaire à la puissance de l'inductance. Cependant, qu'en série ce sera comme si nous avions des résistances parallèles. Ici, comme si nous avions des résistances en série. Donc comme vous pouvez le voir ici, chez DC, si nous appliquons un DC, rien ne se passe que la résistance se comporte de la même manière dans la série et z DC ou AC. Si nous appliquons une source de tension continue, elle deviendra un circuit ouvert. Si nous appliquons une source de courant continu à une inductance, cela deviendra un court-circuit. Pouvons-nous modifier la variable ? Soudain ? Pouvons-nous changer la variable de n'importe quel circuit tel que la tension ou le courant est une résistance. Elle permet toute modification du circuit. Cependant, les capteurs que le condensateur est le courant est égal à d v sur d t. Il limite donc la variation de tension. Comme vous pouvez le constater, la tension est limitée. Vous ne pouvez pas le changer soudainement dans l'inducteur, comme vous pouvez le voir ici, d sur d t. La limite de l'inductance est donc une variation de courant. Ainsi, le courant ne peut pas changer, soudainement, s'engager à partir de l'inducteur. Ok ? Dans cette leçon, nous avons discuté des différentes combinaisons en série et en parallèle de l'inductance. Nous avons également appris les éléments de base. Et nous avons appris que la transformation delta est la même dans les condensateurs ou les inductances. 72. Exemples Solved sur des Inductors de séries et parallèles: Voyons maintenant un exemple sur les inductances série et parallèle. Donc dans le premier exemple, trouvez l' inductance équivalente de ce circuit. Nous avons ce circuit. Et pour Henry, Henry 8201210. Bon, commençons par là. C'est donc très simple. Traitez l'inductance comme s'il s'agissait d'une résistance. Donc comme vous pouvez le voir, ce 20 Henry, eh bien nous Henry puis Henri, tous ces éléments sont en série. L'équivalent de 20 plus 120 plus dix nous donne une succursale ici. Nous avons donc ici une Ford Henry comme celle-ci. Et avons-nous ici sept Henry ? Et nous en avons ici huit cent huit cents, comme ça. Nous verrons que 201210, tous sont en zéros, donc 20 plus dix font 30, plus 12 font 42. Nous avons donc ce 42, Henry. Ok ? Maintenant, ce qu'un écosystème accepte, c'est que nous en avons sept ici, Henry et 42 Henry. Ces deux-là sont donc parallèles l'un à l'autre, donc leur équivalent est égal à sept multiplié par 42 divisé leur somme. Et la sortie de cette partie est une série avec les quatre Henry et un dix. Nous avons donc maintenant l'inductance équivalente. Comme vous pouvez le voir ici, les dix Henry, qui, eh bien, nous, Henry, sommes tous en série. Donc, les combiner nous donne notre inductance Henry à quatre t2, comme vous pouvez le voir ici. Maintenant, ce 42 Henry est parallèle aux sept Henry. Cette branche est parallèle à cette branche. Ils peuvent donc être combinés comme multiplication de 0 divisée par une division 0. Nous aurons donc six centres qui représentent l' équivalent de cette partie. Nous allons maintenant constater que notre circuit sera comme ça. Payez Henry. Voici la série Henry avec une tannerie comme celle-ci. OK. Donc 468. Leur soumission sera donc de 1800. Comme tu peux le voir. C'est l'équivalent de ce que Z est aspiré. Prenons un autre exemple. Dans cet exemple, nous avons un circuit comme celui-ci vers Henry Ford. Henry, Henry. Nous avons un courant d'alimentation. Nous avons un courant I1 allant dans cette inductance et le courant I2 allant dans cette inductance. Et puis nous avons la tension V1, qui est la tension aux bornes d'un Henry deux. Et la tension V2, qui est la tension aux bornes de la vanité 12, ou la tension aux bornes du 49. Nous avons maintenant l' équation du courant. Quatre multiplié par deux moins e à la puissance négative 20 milliampère. Il s'agit de l'équation du courant d'alimentation. Maintenant, comme vous pouvez le voir ici, deux à la fois sont égaux à 0, égaux à moins 1 million, alors nous n'avons pas l' équation de cette courbe. Nous avons, qu'avons-nous la valeur actuelle du courant au moment est égal à 0. Cette valeur est égale à moins un milliHenry milliampère. Ok ? De quoi avons-nous besoin dans ce circuit ? Nous avons besoin ici de faire quelques ports ou de résoudre certaines exigences. La première est que nous devons trouver la valeur du courant i1 à l'instant égal à 0. Nous devons donc trouver la valeur de celui-ci, I1, quand un temps égal à 0. La deuxième exigence est que nous devons trouver la valeur de l'offre en fonction du temps. Nous devons trouver la valeur de V1 et cette tension en fonction du temps et V2 en fonction du temps. Salut, E1 et E2 en fonction du temps. Ok, ne t'inquiète pas, c' est un problème très simple. Faites-le étape par étape. OK. Commençons. Nous avons ici dans cette première exigence que nous avons besoin de i1 au temps égal à 0. Nous devons donc trouver la valeur de ce courant au temps égale à z. OK ? Donc si vous regardez ce circuit, nous avons le courant. Nous avons I1 et I2. Le courant I est égal à I1 plus I2. Cela a donc une équation plus grande, qui est cette équation. Et i2, nous ne savons pas que i2, i2 au moment est égal à 0. Ce dont nous avons besoin maintenant, c'est que nous avons besoin que le courant au temps soit égal à 0. Donc ce que ce sera, ce sera ce courant. Le temps égal à 0 sera égal à I1 prime égal à 0 plus i2, notre temps est égal à 0. Ainsi, l'alimentation en courant, le courant au temps égal à 0 est égal à i1 au temps égal à 0 plus i2 ou le temps égal à 0. Donc i2 comme prime égale 0, i2 prime égale 0 ici, cette équation, celle-ci égale moins 1 million et Bayer et I1 est celle-ci est ce dont nous avons besoin. Et le courant au temps est égal à 0, nous avons une équation en fonction du temps. Donc nous disons qu'au temps égal 0 est égal à quatre multiplié par deux moins e à la puissance moins dix. Maintenant, moins dix, moins dix multipliés par pi, nous avons besoin d'un temps égal à 0. Donc nous disons z ici. Ceci, donc il nous donnera deux moins e à la puissance 0 est un. Cela nous en donnera une. Nous aurons donc quatre multiplié par deux moins un, soit quatre et b. Nous aurons donc quatre égal à un au temps égal à 0. Cette équation nous amène de l'autre côté. Donc y1 prime égal 0 serait égal à cinq. Comme vous pouvez le voir ici, égal à cinq milli et à un ours. Maintenant, nous avons ici cette heure actuelle est égale 0 et nous avons une réduction à l' heure égale 0 et ce courant à l'heure est égal à 0. Qu'est-ce que la deuxième exigence ? Deuxièmement, nous avons besoin la tension en fonction du temps. Quelle tension ? Celui-là. Maintenant, comme vous pouvez le voir ici, nous avons quelle est la tension à l'intérieur du circuit ? La tension en inductance égale à L d sur d t. Maintenant, vous pouvez voir que c'est la tension, la tension d'alimentation. Et nous avons ce courant total. Nous avons cette équation qui représente notre courant. Nous pouvons donc l'utiliser ici. Maintenant, ce courant d sur d t devrait être multiplié par quoi ? Par équivalent L afin d'obtenir ces fournitures. Donc ce circuit peut être comme ceci plus moins V. Et puis nous avons ici comme cet équivalent L. Le courant qui circule ici est similaire à celui de ce garçon. La tension est donc égale à L équivalent d sur d t. Donc, tout ce dont nous avons besoin, c'est de l'inductance équivalente. Comment pouvons-nous obtenir l'inductance équivalente ? Nous avons quatre Henry, mieux vaut 1200. Ce sera donc quatre multiplié par 12 divisé par 0. somme quatre plus 12 équivaut à 16. Cela nous en donnera trois, je pense. Donc aussi la série Henry avec un 300, ça nous donne cinq henrys. C'est donc équivalent, voyons cinq. Ok ? Comme vous pouvez le voir ici, L équivalent est Henry plus la combinaison parallèle de 412. Ok ? Donc maintenant la tension sera L équivalent d sur d t. Cet équivalent, qui est de cinq Henry d sur d t. Maintenant, d sur d t est la dérivée du courant par rapport au temps. Donc si vous regardez le courant, nous pouvons l'écrire comme ceci. Quatre multipliés par ce support. Nous pouvons donc dire que le format du sang par 24 multiplié par est exponentiel. Nous aurons donc huit moins quatre e négatif puis t. Donc d sur d t, la dérivée de cette partie, la dérivée d'une constante est égale à 0 moins quatre. Multipliée par la dérivée de l' exponentielle, quelle est la dérivée de cette partie ? La dérivée de moins dix est négative dix garçons multipliés exponentielle elle-même négative dix K. Nous trouverons donc que nous avons cinq Henry. Puis le quatre, puis moins un, moins un, et le moins dix, moins dix e à la puissance moins dix. L'emplacement multiple de ceci nous donne 200 e à la puissance moins dix. Nous avons donc cette équation qui va présenter notre offre. OK. Qu'est-ce qu' une étape supplémentaire ? Maintenant, une exigence supplémentaire est que nous avons besoin de v0, v1 en fonction de t. Donc V1 est vraiment, vraiment facile comment V1 est égal à L1 d sur d t. OK ? Alors pourquoi est-ce que je le fais ? Parce que le courant I est celui qui traverse cette inductance sera L1, deux Henry multiplié par d sur d t est la dérivée du courant par rapport au temps, que nous venons d'obtenir ici, cette partie. Ce sera donc comme ça. V1 l, qui est deux n-aires d sur d t, qui est cet endroit. Ok ? OK. Il aura donc la tension V1 égale à e à la puissance négative dix. Maintenant, la prochaine exigence est que nous avons besoin de V2, qui est la tension aux bornes de l'inductance ici. Cette inductance, ou cette inductance. Ok ? Cette tension peut donc être obtenue facilement. Comme vous pouvez le voir à partir de KVL, vous constaterez que la tension d'alimentation est égale à V1 plus V2. Nous avons donc besoin de V2. V2 est égal à la tension moins V1 my existe. Donc, nous soustrayons cela de cela nous donne V trop facilement, comme vous pouvez le voir ici. Ok ? Nous avons maintenant les trois équations. Nous avons V1, V2, ainsi que la tension d'alimentation et l'équation du courant. Quel est le reste de la partie ? La partie restante est que nous devons trouver I1 et I2 en fonction du temps. Le RE1 actuel. Comment pouvons-nous l'obtenir sous i2 ? C'est vraiment très facile. Alors d'abord, rappelez-vous que le courant à l'intérieur d'une inductance est égal à un sur L, intégration de la tension par rapport au temps plus le courant initial comme ceci. Donc I1 est égal à I1 est égal à un sur L, ce qui est un divisé par quatre. Intégration de 0 à instant t de la tension aux bornes de huit, qui est V2, plus le courant initial au moment est égal à 0. Si vous vous en souvenez, nous avons la v2, que nous venons d'obtenir dans la diapositive précédente. Et nous avons tous u1 au temps égal 0, ce qui a également été obtenu dans les exigences de la forêt. Pourquoi intégrer et ajouter, nous aurons cette équation. Maintenant, i2, comment pouvons-nous obtenir I2 ? Deux options s'offrent à vous. I2 est égal à I moins I1 ou I2 est égal à un sur L. Intégration de la tension plus le courant initial, comme ceci, i2 en fonction de t un sur L, qui est 12 intégration de Henry de la tension aux bornes , qui est V2. V2 est la tension à travers ce mur où Henry, Ford Henry plus le courant initial. Cela nous donnera l'équation finale, e à la puissance négative dix t. Maintenant, comment pouvons-nous vérifier si vous avez obtenu I1 et I2 en utilisant la formule de intégration un sur L de la tension, alors vous pouvez faire une très petite vérification pour assurer que vous le résolvez correctement. Vous devez trouver que si vous ajoutez i1 et i2, cela nous donnera le courant initial i. Comme vous pouvez le voir ici, huit moins trois e à la puissance moins dix. Multipliez-le par plus moins e à la puissance moins dix. Nous avons huit moins moins trois et moins un nous donne moins quatre. Donc, la somme 0 vaut huit moins quatre e à la puissance négative t. Donc, comme vous pouvez le voir, huit moins quatre e à la liaison. C'est donc correct, comme vous pouvez le voir. Ok ? C'était donc également l'exemple des zéros et des inductances parallèles. 73. Intégrateur d'applications: Bonjour à tous. Dans cette leçon, nous allons discuter la première application sur les inductances et les condensateurs, ou plus spécifiquement les condensateurs de Zach. Bon, donc la première application est intégrée. Maintenant, nous devons savoir que l' important circuit d'amplificateur opérationnel qui utilise un élément de stockage d'énergie, y compris des intégrateurs, des différentiateurs. Ces circuits amplificateurs opérationnels impliquent souvent des résistances et des condensateurs, parfois des inductances, ce qui les rend plus encombrants et plus coûteux. Maintenant, le premier type dont nous allons parler, ou la première application s'appelle l'indégré, est un op M dont la sortie est proportionnelle à l'intégrale du signal d'entrée. Ainsi, la sortie est simplement considérée comme l' intégration de l'entrée. C'est pourquoi on l' appelle intégrer. Souvenez-vous de cet amplificateur non inverseur. Nous avions dans l' air non inversant la résistance, la résistance, la résistance en tant qu'approvisionnement. Et la résistance ajoute une rétroaction qui se connecte entre la sortie et l'entrée. Bon, nous avons l'amplificateur inverseur. Maintenant, pour convertir ce circuit en intégrateur, c'est très facile. Comment pouvons-nous y parvenir ? Il suffit de remplacer le feedback par un condensateur. C'est tout ce que tu dois faire. Nous avons donc le même circuit que l'amplificateur inverseur, mais nous avons ajouté un condensateur et au lieu de la résistance de rétroaction. Comprenons maintenant la relation entre la sortie et l'entrée. Nous avons ici deux courants, i, r, qui est un courant circulant dans la résistance R. Et je vois quel est le courant circulant dans le condensateur. Maintenant, comprenons d'abord chaque tension de point. Nous avons donc ici ce point qui est la tension d'alimentation. Ce point est appelé le V, qui est égal à 0 volt. D'accord, si vous vous souvenez de l'analyse de l'amplificateur idéal ou de l'amplificateur opérationnel idéal. Ok. Maintenant, ce point est égal à V out. Le courant ir est donc égal à IC. Pourquoi ? Parce que nous avons déjà dit que le courant à travers un ampli opérationnel est égal à 0, si vous vous souvenez des leçons précédentes. Donc maintenant i sont égaux à IC, donc i r égal à IC. Ok ? Quelle est la valeur de l'IR ? Ir est le courant circulant dans la résistance, dont vous pouvez être la différence entre cette tension et cette tension divisée par cette résistance. Ce sera donc V moins 0 divisé par R. Quel est le courant d'un condensateur ? Maintenant rappelez-vous que le condensateur est un courant est égal à C. Le courant est égal à C, qui est une capacité, d v sur d t. OK ? Et ce qui est dv ou quelle est la tension différenciée en tant que tension, si vous vous souvenez, est la tension aux bornes du condensateur. Et comme il y a un courant qui entre dans notre condensateur, donc la tension est plus moins, comme ça. Donc, le courant entrant plus, moins. Ok ? Donc ici, quelle est la tension aux bornes du condensateur est une tension entre ce point moins ce point. Donc ce point est égal à 0 moins ce point qui est V out. Donc trouve à partir de cette équation que l'entrée V est égale à c négatif c DVR. Comme vous pouvez le voir, vous pouvez également prendre celui-ci de l'autre côté, il sera V m, la fois de notre RC et prendre le négatif de l'autre côté. Nous aurons donc une entrée V négative sur RC. Et l'intégration nous donne le coup de fouet. Revoyons donc ces équations. Donc, au nœud a est un article i actuel. Je vois le courant IR égal V sur R. Et je séquence négatif c d v sur d t y scène négative parce que vous vous souvenez que le courant, encore une fois, si vous n'avez pas pris de notes, dV sur V T. Et cette différence de potentiel de la différence de tension aux bornes du condensateur est cette tension moins cette tension. Il s'agira donc d'une sortie 0 moins V. Donc cette différence est négative V out. Donc prendre ça dehors nous donne un C, D V négatif sur D T. Maintenant, assimilez cela à Vm sur r égal négatif c d v sur d t. Donc, à partir de là, en intégrant les deux côtés, vous constaterez que la tension V out est égale à moins un sur l'intégration RC de la v m d t plus la tension initiale. Plus la tension initiale, en supposant que la tension initiale est égale à 0. Nous aurons donc cette dernière relation. Ok ? Maintenant, comme vous pouvez voir que la sortie, quelle est la relation entre la sortie et l'entrée ? Comme vous pouvez le constater, la relation entre eux est une intégration. Il s'agit d'un intégrateur car il intègre l'entrée. Maintenant, prenons un exemple. Nous avons donc cet ampli opérationnel. Nous avons V1 égal dix cosinus deux t millivolts, et V2 est égal à 0,5 millivolt. Trouve la sortie V dans le circuit de l'amplificateur opérationnel, supposant que la tension aux bornes du condensateur est initialement égale à 0. Alors qu'est-ce que ce circuit, comme vous pouvez le voir, c' est un amplificateur de sommation. Amplificateur de sommation. Nous avons cette entrée et cette entrée va vers le négatif. Donc c'est un amplificateur inverseur de sommation, d'accord ? Mais vous constaterez qu' il y a un petit changement. Et au lieu d'avoir ici une résistance, une résistance de rétroaction. Nous avons donc notre capacité. Nous pouvons donc dire que ce circuit est un intégrateur sommateur car nous avons plus d'une entrée. Nous allons donc avoir le circuit comme ça. La sortie V dans un intégrateur intégré est négative rapport à l'intégration RC de l'entrée Volt V. Nous avons donc deux entrées. Nous aurons donc ce que nous aurons. La sortie sera, la sortie sera la première entrée, moins un sur R1 C, parce que nous avons une intégration de capacité de la première entrée, V1 plus moins un sur R2, ce qui est l'effet de la seconde intégration de tension de v2 d t. Il s'agit donc d'un intégrateur sommateur. Ok ? Comme vous pouvez le voir ici, additionner l'intégrateur et v serait égal à moins un sur R1C. Ok ? Donc cette entrée V V1, alors on parle de R1, V2, V2, on parle de R2. Comme vous pouvez le voir ici. Donc, lorsque nous remplaçons, nous avons un négatif sur R1C. R1 est trois méga multipliés par la capacité deux microfarads. Intégration de la V1. V1 est égal à dix cosinus deux t point d t moins intégration du second 11 sur r2. R2 est de 100 kilo ohms multipliés par l' intégration de capacité de 0 à t de la seconde tension. Maintenant, comme vous pouvez le voir, l'intégration de 0,5 t est l'intégration de t. L'intégration de t est t au carré sur deux, t au carré sur deux. Maintenant, qu'est-ce que l'intégration du cosinus deux t. L'intégration du cosinus est sinusoïdale. Ok ? L'intégration du cosinus est donc sinus deux t divisé par la dérivée de la dérivée de deux t est égal à deux. Nous aurons donc depuis deux t divisé par deux. Et cela devient alors ici. Et un sur six ou en présentant cette partie. Ainsi, en faisant cela, vous constaterez que l' équation sera comme ceci. Après la simplification. C'était un exemple d'assemblage sur l'intégrateur. Vous pouvez donc comprendre comment cela fonctionne. 74. Différenciateur d'applications: Maintenant, discutons d' une autre application qui est différenciée. Le différenciateur est opposé à l'intégrateur, comme son nom l'indique, il s'agit d'un circuit ouvert. La sortie est proportionnelle au taux de variation du signal d'entrée. Ou pour être plus précis ou beaucoup plus facile, la sortie est une dérivée de l'entrée. Donc, si vous regardez l'amplificateur inverseur, comme nous l'avons déjà dit, maintenant pour obtenir l'intégrateur, nous avons remplacé la résistance de rétroaction par un condensateur. Maintenant, afin de convertir cela, en ceci, pour convertir cet amplificateur inverseur en différenciateur. Nous remplaçons R1 par un condensateur comme celui-ci. Et chaque évier tel qu'il est. Comme vous pouvez le constater, c' est vraiment facile. Donc, comme vous vous en souvenez dans la leçon précédente , les I, R et IC actuels. Maintenant, ce point est égal à 0 volt, et ce point est V out. Ce point c'est V. D'accord ? Le courant IR est donc égal à la différence entre ces deux tensions divisée par R. Donc le courant est dans cette direction sortant de ce noeud. Il sera donc 0 moins V out divisé par R. Et le condensateur I est égal à quoi, c d v sur d t. Donc la tension est une différence entre, puisqu'elle est entrée ici, donc elle sera positive et négative. Ainsi, la différence entre la tension aux bornes, qui est V m moins 0, moins 0 est Vm. Il est donc égal à IC comme précédemment. Donc V out négatif sur r égal à C dv dans les deux sur d t. Donc, à partir de cette équation, vous trouverez que V out est égal à RC négatif RC dv sur d t. OK ? Alors voyons voir. Encore une fois, en appliquant KCL IC égal aux valeurs IR de IR et IC tel qu'il a également été obtenu. Équivalez ces deux équations. Ensuite, nous aurons V Albert égal à RC divi négatif dans les deux sur d t. Équation très facile. Maintenant, prenons un exemple à ce sujet. Nous avons donc, dans cet exemple, ce signal d'entrée, un signal triangulaire. Un signal triangulaire, comme vous pouvez le voir sous la forme d'une boisson. Donc esquisse la tension de sortie pour ce circuit. Celui-là. Étant donné que la tension d'entrée est comme ça. Et sortir v est égal à 0 au temps égal à 0. Maintenant, si nous regardons ce circuit, nous avons V M, ce que nous avons. Si nous avons une résistance ici et la résistance ici, alors nous aurons un amplificateur inverseur. Mais nous remplaçons la résistance d'entrée par 0,2 microphone. Alors maintenant, il devient différencier. Nous allons donc commencer, quelle est la première étape ? Il faut qu'on sorte V. Nous avons besoin d'une entrée V en fonction du temps. Nous devons donc représenter le signal sous la forme de times sigma, ou la forme interne d'une équation. Donc, la première étape est que vous pouvez trouver ici une ligne droite ici. D'ici à ici. C'est notre première ligne droite. Ensuite, nous avons une ligne droite décroissante d'ici à ici. Celui-ci est donc répété ici. Donc, si nous obtenons cette équation, elle sera suffisante, et celle-ci sera similaire à celle-ci. Commençons donc le premier ici. Ici, nous avons 0, et ici nous en avons quatre. Le temps est égal à 0, le temps égal à deux. Encore une fois, y égal à mx plus c. L'axe Y est notre v, m égal à m est la pente de cette droite. La pente de n'importe quelle droite est égale à Y2 moins Y1 sur X2 moins X1. Notre y final est pour le y initial est égal à 0, donc il sera quatre moins 0 divisé par x, x final moins x initial à moins 0 multiplié par l'axe des x, qui est notre temps plus c. Nous aurons donc quatre divisés par deux nous donne V égal à deux t plus C. D'accord ? Nous devons maintenant déterminer la valeur d'une scène. Donc quand le temps est égal à 0 et que celui-ci est égal à 0 au temps est égal à 0. Chaque entrée est égale à 0, donc c sera égal à 0. Donc la première équation est V input égal à T, comme vous pouvez le voir ici, égal à deux t. Maintenant, qu'est-ce que cela signifie ici ? Je vais te le dire tout de suite. Ok ? Alors revenons de x comme ça ici en utilisant ce qui se passe. Ok ? OK, maintenant la deuxième équation, cette droite, cette droite. Comme vous pouvez le voir, nous avons ici comme celui-ci, qui est y égal à m x plus c y. Ici, y est égal à V m. Et m est la pente de la droite, y final moins y final, Y2 moins Y1, qui est, quelle est la valeur de y ici ? 0. Quelle est la valeur pour la quatrième année ? Ce sera donc 0 moins quatre. Qu'est-ce que le fini x quatre ? Qu'est-ce que le x initial ? Deux. Et x est égal au temps plus c, qui est constant. Donc l'entrée V est égale à moins quatre divisé par deux nous donne moins deux t plus c. Maintenant au temps égal à 0 pour trouver le chant au temps égal à un, celui-ci devient a à la valeur de l'entrée V est de quatre. L'entrée est de quatre. Moins deux multiplié par deux nous donne moins quatre, nous amène de l'autre côté, sera quatre plus quatre. C est donc égal à huit. On peut donc dire que l'entrée V est égale à huit moins deux t. Maintenant, voici l'équation. Bon, voyons voir ici, huit moins deux t. Maintenant, quelqu'un va me demander, ici, vous avez dit que huit moins deux t. Mais ici, huit moins deux t. La première équation est 2 mille t. Et au lieu de deux t, Quelle est la différence ? La différence est qu' ici, lorsque je substitue, je remplace par le temps car il s'agit principalement, par exemple, lorsque t est égal à deux milli. Je remplace donc t égal à deux pour obtenir la tension. Mais ici, si vous voulez remplacer par 2 secondes dans la deuxième unité. Donc ici, quand je voudrais dire au temps égal à I2 multiplié par dix à la puissance moins trois. Ok ? Cela multiplié par trois zéros nous donne la valeur de la différence entre ces deux. Ils sont identiques, similaires les uns aux autres. La différence est que vous remplacez par deux ou par dix à la puissance négative City comme vous le souhaitez. Ok ? Maintenant que nous avons l'équation, nous avons notre scène. Donc, ce que nous allons faire , nous disons RC négatif, dérivé de la tension. Donc la dérivée de la tension ici multipliée par RC négative, comme ceci. Ok ? Ainsi, la tension V sortie RC, RC est égale à dix à la puissance négative trois multipliée par la dérivée de la tension. Donc la dérivée est dérivée de 2 000 t nous donne 2 000 dérivées de ces deux moins des années 2000. Nous aurons donc moins deux volts et deux volts. Pourquoi ? Parce que ce dérivé nous donnera 2 000. Et celui-ci nous donne deux sons négatifs. Ok ? Multipliez ensuite cela par RC, RC négatif. Multipliez donc cela par moins dix à la puissance moins trois. Donc négatif ici nous donne moins deux. Négatif trois, le Texas a trois zéros et celui-ci devient deux, comme vous pouvez le voir. Donc, lorsque nous disons qu'il s'agit d'une sortie V dans cette plage, qui est similaire à cette plage. Nous allons donc le dessiner comme ceci. De 0 à 2 millisecondes d'ici à ici. La valeur est négative deux. De deux à quatre heures. De deux à quatre, c'est deux volts, comme vous pouvez le voir ici. Et le signal sera répété. Moins deux, puis deux volts. Ok ? Maintenant, quelque chose de vraiment important, lequel est correct ? Devons-nous utiliser to t comme échappement obtenu ou 2 000 D ? Le bon est 2 000 t. Pas à t. Pourquoi ? Parce que comme vous pouvez le voir, le temps est remplacé par sa propre unité SI, qui est deux multiplié par dix à la puissance moins trois. Ok ? J'ai donc montré quand j' obtiens le Zan au début, quand j'utilise la pente de la ligne. Par exemple, celui-ci sera Y2 moins Y1. Ce sera donc quatre moins 0 divisé par x2 moins x1. X2 devrait être comme ça. Deux multiplié par dix à la puissance moins trois moins x un. Nous aurons donc deux sons, et T et Z. Celui-ci est donc plus correct que ce que j'ai fait. Ok ? Donc, la différence est que lorsque je les ai substitués comme si chacun d'eux était multiplié par dix à la puissance négative c, dix à la puissance négative trois, et ainsi de suite. Ok ? C'était donc un exemple de différenciation. 75. Introduction aux circuits de première commande: Bonjour tout le monde. Dans cette section ou cette leçon, nous allons commencer à discuter de ces circuits de premier ordre. abord, nous devons comprendre ce que signifient les circuits de premier ordre. Comme vous le savez, c'est que dans les sections précédentes de ce cours, de ce cours sur les circuits électriques, nous avons discuté de trois éléments passifs. Nous discutons des résistances, des condensateurs et des inducteurs. OK ? Donc, chacun de ces éléments a été discuté seul, nous n'avons que de la résistance, nous avons la capacité et l'inductance. Maintenant, pour former, il y a des circuits de premier ordre. Nous allons combiner deux ou trois éléments passifs. OK ? Nous avons donc généralement des circuits qui ont, non pas un seul élément, mais deux éléments ou plus. Circuits comportant deux éléments ou plus. L'échantillon de circuit vous permet d'avoir des éléments passifs tels qu' une résistance et une capacité ou une résistance et une inductance. On les appelle les circuits du premier ordre. Cependant, les circuits qui ont des résistances, condensateurs et des inducteurs, tous ensemble. Cela s'appelle des circuits de second ordre. Dans cette section, nous allons donc discuter des circuits de symboles d'outils des circuits du premier ordre , c' est-à-dire un circuit comprenant une résistance et un condensateur et un circuit comprenant une résistance et inducteur. Nous avons donc nos C et R L. Nous avons donc des circuits RC et RL. Ces circuits dont nous allons parler dans cette section. Alors, quelle est la différence entre les circuits purement résistifs zap et RC et RL. Souvenez-vous donc que lorsque nous appliquons loi de Kirchhoff aux circuits purement résistifs, nous avons des équations algébriques. Équations purement algébriques, qui n' ont pas d'équations différentielles. Cependant, lorsque nous commencerons à discuter des RC et RL, nous aurons des équations différentielles, ce qui signifie que nous avons une dérivée, ce qui est beaucoup plus difficile à résoudre des équations algébriques. Celui-ci est différent RC et RL des circuits résistifs purs. Les équations différentielles résultant de l'analyse du RC et du RL sont donc du premier ordre. Ok, donc nous avons RC et RL, qui sont des circuits de premier ordre. Pourquoi l'appelle-t-on le premier ordre ? Parce qu'elles forment des équations, des équations différentielles de l'ordre forestier. OK ? Par conséquent, les circuits sont connus sous le nom de circuits du premier ordre. Vous devez donc savoir qu'il existe deux façons d'exciter les circuits. Le premier concerne les conditions initiales des éléments de stockage du circuit. Qu'est-ce que cela signifie vraiment ? Cela signifie que notre condensateur ou notre inducteur le charge déjà ou qu'il a stocké de l' énergie à l'intérieur. Donc la première, qui est une source, une réponse libre ou naturelle du circuit. Cela signifie que notre condensateur ou notre inducteur a été initialement chargé. Ensuite, nous allons le connecter à une résistance. Nous verrons sa réponse. Cette réponse est la réponse naturelle du circuit, ou elle s'appelle la source du circuit libre. OK ? Ainsi, l'énergie fait circuler le courant à l'intérieur du circuit et se dissipe progressivement à l'intérieur de la résistance xy. Alors, qu'est-ce que cela signifie à titre d'exemple ? À titre d'exemple, disons par exemple que nous avons un condensateur. Ce condensateur était initialement utilisé pour les enfants en utilisant une alimentation. Donc, tout est fait, par exemple, avec une tension V nulle, complètement chargée. Et nous avons une autre résistance comme celle-ci. Maintenant, lorsque ce condensateur est complètement chargé, nous avons soudainement retiré notre alimentation. Nous n'avons aucun approvisionnement pour le moment. Notre chambre de combustion est une charge. Ensuite, nous commençons à le connecter à une résistance comme celle-ci. Et le courant traversera le circuit pour être dissipé ou provoquera une dissipation de puissance dans la résistance ici. Le courant circule ici à l'intérieur de la résistance. Cette réponse est connue sous le nom de source de circuit libre car aucune alimentation n' est connectée actuellement. Et en même temps des appels et une réponse naturelle d'une seconde. OK ? Ce type s'appelle donc le circuit libre de source. OK ? Bien que la source des circuits libres soit exempte de sources indépendantes, nous n'avons aucune alimentation, mais elles peuvent avoir des sources dépendantes. La deuxième façon d'écrire est qu'un circuit de premier ordre consiste à utiliser des sources indépendantes, le connectant à nous. Appliquer les deux types de circuits de premier ordre comme outil aux moyens de les exploiter permet de trouver quatre situations possibles dans notre cours, qu'allons-nous faire ? Nous allons d'abord discuter, nous avons deux circuits. Nous avons RL, nous avons RC. OK ? Ce sont les deux types. Ces deux types ont deux types d'excitation. Tout d'abord, ils l'ont tous fait, nous avons des circuits sans salsa qui sont initialement stockés, ont d'abord stocké de l'énergie. Et l'autre méthode consiste à le connecter à une source indépendante, telle qu'une source de tension ou une source de courant, similaire au RC, qui comporte deux boîtiers. Donc, d'abord, notre cours sera divisé comme suit. Nous allons d'abord discuter de la question en tant que source de circuits libres. Nous discuterons des circuits libres de sources RL et RC. Ensuite, dans la deuxième partie, nous allons discuter de l'excitation à l'aide des sources indépendantes. Et cette réponse est connue sous le nom de réponse forcée du circuit. Lorsque nous le connectons à l'alimentation. La réponse des forces de RL et RC sera discutée des deux, d'accord, donc nous discuterons comme source de libre ou LRC que la force à la réponse de RL et RC dans une autre section. OK ? 76. Circuit RC gratuit: Parlons maintenant de la forêt en tant que source, d'un circuit RC gratuit. abord, vous devez noter que la source du circuit RC libre se produit lorsqu'une source de courant continu est soudainement déconnectée. Vous avez donc ici un condensateur et vous avez ici une résistance. D'accord ? Disons que nous avons ici notre approvisionnement. OK ? Nous avons une source de tension, une source de tension continue V, par exemple, plus moins. Et celui-ci sera connecté à un condensateur parallèle à une résistance. Donc, ce qui va se passer ici, c'est que cette source de tension va commencer à fournir de l' énergie électrique à la résistance. Et en même temps, nous allons commencer à charger le condensateur. Après très, très longtemps. La tension aux bornes du condensateur sera égale à l'alimentation après très longtemps. OK ? Maintenant, que va-t-il se passer ou ce nous aimerions discuter ici. Nous aimerions discuter que ce condensateur a maintenant une tension initiale V nulle. Il est complètement chargé avec une valeur appelée valeur initiale du nœud AV. Supposons, par exemple, nous ayons déconnecté les branches d'alimentation en les supprimant du circuit. Qu'adviendra-t-il du circuit lorsque nous avons soudainement débranché cette alimentation ? OK ? Donc, notre condensateur est maintenant complètement chargé avec une valeur appelée V néant, et maintenant connecté à une résistance en série, qui est R, et l'alimentation est complètement supprimée. Maintenant, nous aimerions voir la réponse du circuit. Cette réponse est appelée réponse naturelle de ce circuit et est connue sous le nom de suck RC sans source . Source de moyens gratuits. Il n'a aucune source. Trouve maintenant que l'énergie, puisque celle-ci l'est initialement, a initialement stocké de l' énergie, de l'énergie électrique, elle va commencer à fournir énergie électrique à la résistance. L'énergie stockée à l'intérieur d'un condensateur commence-t-elle à se dissiper dans la résistance ? Nous aimerions donc analyser le circuit. OK ? Ainsi, après un temps égal à 0, temps égal à 0 est l'heure à laquelle nous avons débranché l'alimentation. Ainsi, la tension initiale du condensateur V 0, qui est la tension initiale égale à V, n'a pas une certaine valeur. Il peut être donné ou selon l'analyse de notre circuit électrique, V néant. Nous avons donc ici notre condensateur avec une tension V nulle, d'accord ? Maintenant, après avoir retiré l'alimentation, nous avons des condensateurs en série avec une résistance. Maintenant que quand notre alimentation a été connectée, nous avons un circuit intégré de courant qui allait au condensateur Zach et le courant IR de KCL à ce nœud, par exemple, KCL ici, vous trouverez que IC plus IR égal à 0, I c plus I r égal à 0. OK ? Donc, cette somme dépend de quoi ? fonction de la direction que nous avons proposée, nous disons que, par exemple, nous supposons que le courant IC est le courant entrant dans un condensateur, et le courant IR est le courant entrant dans la résistance. Donc, Forest, puisque notre tension a été initialement choisie, était nulle. Cela signifie que l'énergie stockée, l'énergie correspondante stockée est de moitié CV carré, moitié c v zéro carré. Il s'agit de la quantité initiale d'énergie stockée dans notre condensateur. Se souvient de cette valeur. Comme nous allons prouver quelque chose à partir de notre circuit ici à ce nœud, vous constaterez que tout C plus IR est égal à 0. Maintenant, quelle est la valeur de l'IC et quelle est la valeur de l'IR ? Vous pouvez donc voir que la tension ici, nous avons une tension V entre cette déchirure, entre ce point et la terre et ce point et la tension du sol. Ainsi, le courant IC sait ou seulement que le courant du condensateur est égal à c d v sur d t. Le courant aux bornes d'une résistance est égal à la tension divisée par la résistance comme ceci. Donc c d v sur d t plus v sur r égal à 0. OK ? Maintenant, à partir de cette équation, nous pouvons la réécrire comme ceci. On peut dire que d v sur d t est égal à v sur c sur tout RC. OK, supprimons ceci. Donc maintenant, nous avons dv sur v t plus v sur RC égal à 0. Maintenant, j'aimerais, pour que vous puissiez le mettre de l'autre côté pour que nous puissions l'écrire d v sur d t égal à moins v sur RC. OK ? Ensuite, nous pouvons prendre d t ici, et nous reprenons la tension ici. Nous pouvons donc avoir dv divisé par la tension égale à moins un sur RC d t, comme ceci. OK ? Alors allons-y. Les meilleures choses, le sport, le sport. Nous avons donc cette équation comme celle-ci. OK ? Nous avons donc dv sur v égal moins un sur RC d t. C'est pourquoi notre circuit est appelé circuit du premier ordre. Pourquoi ? Parce que, comme vous pouvez le voir, nous avons une équation de tension ou une équation avec une équation différentielle du premier ordre, du premier ordre. OK ? Quelles sont donc les prochaines étapes ? Et l'étape est l'intégration de ces deux parties. Donc, l'intégration de cela et l'intégration de cela nous apporteront quoi ? Nous avons dv sur v, l'intégration de un sur x. L' intégration d'un sur x à partir d' équations différentielles ou d'une dérivée est égale à, ou l'intégration d'un sur x est égale à quoi ? Égal à ln x. Donc, celui sur V nous donne Len V. Et l'intégration d'un négatif sur RC d t nous donne un t négatif sur RC. Maintenant que nous avons l'intégration, cela signifie un plus, une certaine constante. Donc on dit intégration plus C. D'accord ? Notre constante ici, nous disons que c'est l'hypothèse de Lenny. OK, Lenny. Maintenant, quelle est la prochaine étape ? L'étape suivante consiste à trouver la valeur de Len. Comment pouvons-nous obtenir Lenny ou la valeur de a, qui est notre constante ? Donc, l'assemblage peut se faire selon les conditions initiales. Nous savons donc qu'à un temps égal à 0, la tension sera égale à V nul. On peut donc dire qu'à un temps égal à 0, la tension sera nulle. OK ? Nous aurons donc Len V rien ne sera égal à moins 0 alors que RC nous donne 0 plus a. Alors qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que le V est égal à a. Nous pouvons donc réécrire notre équation car cette partie devient v néant. Donc, comme vous pouvez le voir, d'après les conditions initiales, comme vous pouvez le voir, a sera égal à V néant. On peut donc dire que Len v est égal à t négatif sur RC plus ln v néant. OK ? Donc maintenant, comme vous pouvez le voir ici, nous pouvons prendre, nous pouvons réécrire cette équation. Nous pouvons prendre le terrain de l'autre côté ici. Cela peut être écrit comme ceci, Lynn v. Then v moins a égal à t négatif sur RC. Maintenant Len, quelque chose moins quelque chose nous donne Len. Le premier, v moins ln, signifie divisé par E égal à moins t sur RC. Pour éliminer le, supprimer ce terrain, nous devons prendre l' exponentielle des deux côtés. On peut donc dire e à la puissance ln V sur a, et e à la puissance négative t sur RC. Donc, nous aurons V sur F égal à e à la puissance négative t sur r. D'accord ? La tension sera donc égale à a, e à la puissance négative t sur r c, comme vous pouvez le voir ici. OK ? OK. Nous avons donc maintenant un égal à V néant, comme nous l'avons dit. Notre tension sera donc égale à V nulle puissance négative t par rapport à RC, comme ceci. C'est donc notre réponse. OK ? Comme vous pouvez le voir, il s'agit d'une exponentielle décroissante, e à la puissance négative. Cela signifie que notre tension diminue à partir de V, rien de tel. Cela montre donc que la tension ou réponse du circuit RC est une décroissance exponentielle de la tension initiale. Comme il y a une réponse due à l'énergie initiale stockée, finit par les caractéristiques physiques du circuit. Et ce n'est pas dû à une tension externe ou à des cancers. C'est ce qu'on appelle la réponse naturelle du circuit. Maintenant, il existe un autre élément qui s'appelle la constante de temps. Vous entendrez toujours cet élément. Il faut que tu le saches. Il est indiqué par ce symbole, comme ceci. Que signifie ce symbole ? Ou comment il est prononcé ou écrit, il s'appelle Tau. OK, donc cette lettre grecque se prononce tau. Tau. Donc, tau, voici ce que représenterait tao , représentant une constante de temps. Qu'est-ce que le temps est également constant ? Vous pouvez voir ici que nous avons v naught e à la puissance négative t sur RC. Ce R c peut donc être remplacé par quelque chose appelé tau. Donc, tau dans notre circuit ici dans le circuit R C est égal à R C appelé constante de temps. OK ? Maintenant, nous avons V égal à V nul e à la puissance négative t sur Tau. Maintenant, d'accord ? Donc, Tau, c'est qu'est-ce que cela représente ? Alors, quand le temps sera égal à Tau, que se passera-t-il quand t sera égal à Tau ? Vous pouvez voir que Tau ira avec style. Nous n'aurons donc v rien à la puissance négative. OK ? La tension sera donc égale à 0,368 V rien. Vous pouvez voir que e apparaît négatif, un point nous donne des points comme 368 et V rien. Qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que cela fait gagner du temps. Une fois que le temps dépasse cette constante de temps tau, qui est notre c, ce qui se passera dans ce cas, la tension chute de V nulle, de 2,368 V nulle. D'accord, donc comme vous pouvez le voir ici, la constante de temps est le temps nécessaire pour répondre au k à un facteur de un sur e, soit e à la puissance négative, soit 6,8 % de sa valeur initiale. Comme vous pouvez le voir ici, voici notre réponse. Cette équation peut être représentée comme ceci, partant de V nul, puis de la décroissance exponentielle, de décroissance, de l'exponentielle comme celle-ci. Théoriquement, à l'infini, au temps égal à l'infini, nous atteindrons 0. Cependant, nous n' atteignons pas 0 à l'infini, ce qui est 0 à environ cinq Tau. OK ? Donc, si vous le souhaitez, si vous regardez le circuit où le temps est égal à tau, vos fonds en tant que valeur de tension seront de 0,368 V zéro. OK ? Maintenant, la réponse en tension, comme vous pouvez le voir ici. Donc V rien n'est égal à e tau négatif par rapport à RC, et nous savons que RC est tau ici, donc ce sera V rien e à celui qui nous donne 0,368 V néant équation z, que je viens d'écrire ou je viens d'écrire obtenu dans la diapositive précédente, que nous appelons RC négatif t par rapport à Tau. Maintenant, le circuit était une petite constante de temps ou un petit tau donne une réponse plus rapide pour atteindre l'état d'équilibre. Dans notre cas, voici z, ce qui signifie que nous avons une dissipation rapide des réserves d'énergie. Énergie stockée. Cependant, un circuit avec une constante de temps importante signifie que nous avons une réponse lente. Il faut plus de temps pour atteindre l'état d'équilibre. OK ? Donc, quelle que soit la constante de temps , petite ou grande, circuit atteindra un état stable en cinq constantes de temps. OK ? Donc, si vous regardez le circuit ici, V nul, V en fonction du temps sur v néant est égal à e à la puissance négative t sur tau. Ce problème entre la tension par rapport à la tension initiale au temps est égal au temps, nous atteignons ce 68 %, soit six 0,8 % de la tension initiale que nous baissons au temps égal à tau. Nous avons chuté de 2,876 %. Qu'en est-il de Tau ? Si nous le remplaçons par deux tau, vous atteindrez un certain 0,5 pour cent, trois tau, quatre pour cent pour le tau, un pour cent, cinq Tau, environ presque 0 ou 0. Ici, de un à 0,6  % de la tension. Cette valeur est approximativement égale à z. Nous supposons qu'elle est égale à 0. OK ? Donc, d'habitude, quand le circuit atteint-il un état stable après cinq constantes de temps, d'accord ? Maintenant, cette courbe vous montre les différentes valeurs de del ou l'effet de différentes valeurs de tau, de tau ou de constante de temps. Quand il est grand, qu'est-ce que cela signifie ? Un délai plus long signifie une réponse lente. Il faut plus de temps pour atteindre l'état d'équilibre. Comme vous pouvez le voir, Tau est égal à, vous pouvez voir beaucoup de temps pour atteindre une valeur faible. Cependant, tau équivaut à une réponse plus rapide que nous appelons 0,5. Réponse très rapide. Le plus grand RC. Ainsi, plus la réponse est grande ou visible, plus la réponse est longue. OK ? Ainsi, en contrôlant la résistance et la capacité, nous pouvons contrôler la constante de temps, ce qui signifie que nous pouvons contrôler la réponse de notre circuit. Enfin, la puissance dissipée dans la résistance. Quelle est la puissance d'une résistance ? Une résistance, quelle est sa puissance ? La puissance est égale à la tension multipliée par son occurrence. Nous avons donc la tension, qui est une tension aux bornes de cette résistance, et le courant qui traverse la résistance. Alors montage, quelle est la valeur de la tension ? La tension est la tension obtenue, qui est de V rien au négatif t sur tau, multipliée par quelle est la valeur du courant ? Le courant est égal à la tension divisée par quoi ? Divisé par la résistance. Nous avons donc V rien e à la puissance négative t sur tau divisée par la résistance. Nous aurons donc ou ici, V néant multiplié par V néant nous donne V néant carré e à la puissance négative t sur tau. E à la puissance négative t sur tau est une somme de 0. Ce sera donc e à la puissance négative de deux t sur Tau, comme vous pouvez le voir. OK ? D'accord, alors que fait cette énergie, donc l'énergie stockée ou non l'énergie stockée, mais l'énergie absorbée par la résistance à tout moment t est égale à quel assemblage. Nous savons que l'énergie est égale à quoi ? L'énergie est égale à la puissance multipliée par le temps. Est-ce que c'est ce que nous apprenons ? Cependant, puisque notre pouvoir est fonction du temps, pouvoir est fonction du temps e moins deux t par rapport à Tau. Cela signifie donc que nous ne pouvons pas utiliser cette relation. Nous devons utiliser l'intégration. Nous intégrons donc la puissance de 0 à n'importe quel temps t. Nous avons V néant au carré sur r e à la puissance négative t sur tau d t. L'intégration de cette fonction, cette partie est une constante, donc ce sera comme ce. V néant au carré sur r, e à la puissance moins deux sur tau. Il le sera, tel qu'il est. L'intégration de l'exponentielle est l' intégration de e à la puissance, disons par exemple, e à la puissance négative a. Par exemple, l' intégration de cette partie sera égale à e à la puissance négative divisée par la dérivée de cette partie. Supposons, par exemple, qu'il s'agisse d'un x par rapport à l'intégration par rapport à dx. OK ? Donc, e à la puissance négative x intégration de ceci est, cette partie est constante négative a. Donc, comme vous pouvez le voir, nous intégrons par rapport à deux fois. Nous avons donc moins deux t sur Tau, donc ce sera moins deux sur Tau. Vous pouvez le voir ici. Donc, lorsque nous divisons ainsi e en moins deux t sur tau divisé par moins deux sur tau. Vous constaterez que diviser, diviser signifie que ce tau sera au-dessus d'ici. Il sera donc exponentiel multiplié par tau divisé par moins deux. Vous pouvez donc voir moins deux et Tau était en train de devenir là. Ensuite, nous substituons nos limites de 0 à t. Ainsi, nous n'aurions pas finalement la moitié du CV carré un moins e à la puissance négative de deux sur tau et tau égale RC. OK ? Donc, ce que nous pouvons apprendre ici, c'est cela représente l'énergie absorbée par une résistance garçon. OK ? Donc, si vous regardez cette équation à un temps égal à z, à un temps égal à 0, vous pouvez voir qu'elle sera égale à un demi-carré CV. Un moins à la fois est égal à 0. exponentielle de 0 nous en donne un. Cela signifie que cette partie sera 0, donc l'énergie absorbée par la résistance à la fois est égale à 0, égale à 0. Pas d'absorbeur d'énergie. OK ? Et après très, très longtemps, disons l'infini, d'accord ? Après un temps très long, e à la puissance négative infinie, elle sera égale à 0. Donc cette exponentielle après un temps très long, elle sera égale à 0. Nous aurons donc la moitié de c v néant au carré multipliée par un. sorte qu'au temps soit égal à l'infini, ou pour être plus précis, à cinq Tau, notre énergie à l'intérieur de cette résistance sera égale à 1,5 c v zéro carré. Donc, si vous vous souvenez que cette puissance est la puissance initiale stockée à l'intérieur de l'énergie initialement stockée à l'intérieur du condensateur. Alors, qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie qu'après très longtemps, toute l'énergie stockée à l'intérieur du condensateur ira à la résistance. Ainsi, comme vous pouvez le constater, à mesure que le temps passe à l'infini, vous constaterez que le demi-CV carré est l'énergie stockée dans l'énergie de la résistance conseillère solo, qui est similaire à l' énergie à l'intérieur du condensateur, ou l'énergie initialement stockée dans le condensateur à un moment donné est égale à 0. Cela signifie donc que l'énergie initialement stockée dans un condensateur est finalement dissipée dans la résistance. OK ? Donc, dans notre leçon, dans cette leçon dont nous avons parlé, c'est une source de circuit RC gratuit. Nous aimerions maintenant discuter de quelques exemples à ce sujet. 77. Exemple 1 sur le circuit RC gratuit: Maintenant, nous allons avoir un exemple sur la source du circuit RC libre. Donc, comme vous pouvez le voir sur ce circuit, nous avons cinq ohms, mieux un à deux points. Nous avons une série de huit ohms qui était à 12. Ce condensateur a donc été initialement chargé avec 15 volts. Vous pouvez voir que la tension du condensateur, Vc à un moment égal à 0, est égale à 15 volts. Il s'agit donc de notre tension initiale. OK ? Maintenant, ce que nous aimerions obtenir, c'est que nous aimerions obtenir la tension du condensateur, la tension aux bornes de cette résistance et le courant i x pour t supérieur à 0. OK ? Donc, de toute façon, est-ce qu'une forêt est importante à obtenir, c'est Vc À partir de VC, vous pouvez obtenir vx et à partir de vx, vous pouvez obtenir IX. OK, commençons d'abord. Comme nous nous souvenons de la leçon précédente, nous avons dit que la tension est égale à V rien e à la puissance négative t sur Tau. Nous avons donc ici, notre tension est celle-ci. V rien n'est égal à quoi, 15 volts. Cette valeur est donc de 15 volts multipliée par e à la puissance négative t sur tau. Alors, qu'est-ce qu'il reste à faire ici ? Le reste, c'est que nous devons trouver Tau. Ainsi, tau est égal à R multiplié par C. La capacité est égale à 0,14 out. OK ? Qu'en est-il de la résistance ? Quelle est la valeur de la résistance ? La résistance à cela est constante. Alors, quelle est la résistance, cette résistance est cette sept et la résistance où exactement la résistance à sept ajoute les bornes du condensateur. Qu'est-ce que la résistance ? Ce condensateur est C. D'accord ? Donc, si vous regardez attentivement, c'est que ce condensateur, ce sont deux bornes du condensateur. Il voit une batterie de cinq ohms à huit plus 12 ohms. Donc, la capacité équivalente, ou la résistance équivalente de ce circuit est un condensateur avec sont équivalentes, elles sont équivalentes. La résistance de ce circuit est de cinq contre 21. OK, est-ce que tout cela est équivalent ? Comme vous pouvez le voir ici, nous en avons huit plus 12, ce qui nous donne 20 outils à beurre ou cinq ohms. L'équivalent R est donc un produit. La boule de mots est une mission géniale. Donc, 20 multiplié par cinq divisé par la somme , soit 20 plus y, nous donne environ quatre. C'est notre équivalent. Maintenant, nous avons la capacité du condensateur. Nous avons la tension initiale et nous avons notre équivalent. À partir de là, nous pouvons obtenir tau, qui est une constante de temps. Notre équivalent, qui est un pour tous multiplié par la capacité, soit 0,14 out , soit 0,4 seconde. Nous pouvons maintenant écrire nos équations. La tension est égale à 15, qui est la tension initiale, ou le temps est égal à 0. E à la puissance négative t par rapport à tau. Tau est de 0,4 seconde. OK ? Ainsi, cette équation, un au-dessus d'une ouverture, peut être égale à moins 2,5 t. Cette équation est similaire à celle-ci. Alors, que fait n Steps ? Nous avons donc ici que la tension est la première exigence. Maintenant, nous avons besoin du courant et de la tension. Maintenant, comme vous pouvez le voir, la tension VC de V C, qui est cette valeur, est égale à quoi ? Est égal à la tension aux bornes de huit et de 12 volts. Ils sont parallèles les uns aux autres. OK ? Donc la tension ici en tant que tension aux bornes 812 ohms est Vc, d'accord ? Alors, quelle est la tension aux bornes de V x, d'accord ? Il y a une tension aux bornes de V x qui est égale à la tension totale, qui est V c, multipliée par sa résistance, divisée par la résistance totale. OK ? Pourquoi est-ce ainsi ? Parce que nous avons deux éléments parallèles. Donc, la tension ici et ici est Vc. Et en utilisant la division de tension, nous pouvons obtenir la tension ici telle qu'elle est habitée avec les garçons d'eau ou la sommation. Comme vous pouvez le voir ici, 12 divisé par 120 plus huit multiplié par la tension 15 multiplié par e jusqu'à la puissance négative 2,5. Cela nous donnera donc neuf multiplié par e pour obtenir une puissance négative de 2,5. Il s'agit donc d'une tension Vx, qui est une tension aux bornes de 12 volts. Maintenant, comme dernière exigence, nous devons trouver le x actuel. Alors, comment pouvons-nous obtenir IX ? Ix est simplement égal à n'importe quel courant. OK ? Quel courant est égal à quoi ? Est-ce qu'un courant est égal à la tension divisée par la résistance. OK ? Donc j'ai besoin d'une identification, d'accord ? On peut dire V x, qui est cette tension aux bornes cette tension divisée par la résistance. Donc la tension vx divisée par 12 volts nous donne le courant IX, d'accord ? Ou vous pouvez le faire comme une autre méthode. On peut dire que V c divisé par huit plus 12 nous donne également le même courant. Comme vous pouvez le voir, I x est égal à vx sur 12, cela nous donne 0,75820 moins 2,5 T et un ours. Donc, comme vous pouvez le constater, le courant diminue également à travers la résistance. Ok. Donc, dans cette leçon, nous avons eu un exemple sur la source d'un circuit RC libre. 78. Exemple 2 sur le circuit RC gratuit: Passons maintenant à un autre exemple. L'interrupteur de ce circuit est donc fermé depuis très longtemps. Et il est ouvert à un temps égal à 0. Détermine la tension V en fonction du temps, qui est la tension aux bornes du condensateur et l'énergie initiale stockée dans le condensateur. OK ? Alors, comment pouvons-nous y parvenir ? Assez, assez facile. OK ? Comme vous pouvez le voir, à un moment égal à 0, il y a un changement avant un temps égal à 0. L'interrupteur a été fermé pendant très longtemps. Et notre temps est égal à 0. Boom, nous commençons à ouvrir notre circuit. OK ? Donc, comme vous pouvez le voir, avant de changer de circuit, notre circuit était comme ça. Fermez le circuit. Nous avons donc 20 volts, trois bras, neuf ohms, un ohm se termine à 20, principalement loin. Maintenant, lorsque l'interrupteur est fermé pendant très longtemps, cela signifie que le condensateur atteindra un état stable. Alors, quel est l'état stable du condensateur ? Si tu t'en souviens ? L'état permanent du condensateur est un circuit ouvert et l'état permanent de l' inducteur est un court-circuit. Donc, comme vous pouvez le voir précédemment, temps inférieur à 0. Avant de changer, vous constaterez qu'ici, fournissez trois bras, le mien, comme vous pouvez le voir ici, un bras et le circuit ouvert ici. OK ? Pourquoi un circuit ouvert ? Parce qu'à l'état stable, lorsque le condensateur Zack est complètement chargé, il devient un circuit ouvert. Donc maintenant, ce dont j' ai besoin, j'ai besoin de v est égal à V rien e à la puissance négative t sur tau. Voici donc notre équation pour la tension du condensateur. Donc, le premier, nous avons besoin de la tension initiale, qui est la tension juste avant la commutation. Quelle est la tension en régime permanent lorsque l'interrupteur a été fermé pendant très longtemps. Donc, la tension ici, quand ce condensateur devient en circuit ouvert, comment pouvons-nous l'obtenir ? C'est une tension qui traverse notre esprit, pourquoi, parce que cette résistance n'a aucun courant, aucun dépôt de courant ici. Donc, la tension entre ici et ici similaire à la tension aux bornes du condensateur. Parce que ce circuit ouvert signifie qu'il n' y a pas de courant ici, ce qui signifie qu'il n' y a pas de chute de tension. La tension aux bornes de Vc est à la fois égale à 0, ou la tension initiale est la tension aux bornes du bras de ligne. Nous avons maintenant trois ohms. On est là à neuf heures ? Alors, comment pouvons-nous y parvenir en utilisant la division de tension ? Ainsi, la tension aux bornes des neuf ohms est égale à 20 volts, multipliez-la par sa résistance sur la résistance totale de la division de tension. Donc, comme vous pouvez le voir, la tension Vc en fonction du temps, nous pouvons la rendre plus précise au temps égal à 0, égal à neuf sur neuf plus trois fois par deux à 20 volts nous donne 15 volts, qui est t inférieur à 0 avant la commutation. Cette tension est donc la tension initiale lorsque l'interrupteur a été fermé pendant très longtemps. Et le condensateur atteint un état stable. C'est une tension qui devient 15 volts. Nous avons donc maintenant cette tension initiale, quoi avons-nous besoin ? Nous avons besoin de Tao, qui est notre scène. La capacité est donc de 20 millifarads. Qu'en est-il de la résistance ? Nous devons donc dessiner notre circuit après commutation ou après les ouvertures. Vous trouverez donc ici que la tension 15 volts est la tension aux bornes du condensateur. Comme nous savons que le condensateur est utilisé comme limites, c'est cette variation de tension. N'oubliez pas que la tension aux bornes du condensateur est égale à c, ou que le courant aux bornes de ce condensateur est égal à c, d v sur d t. Ainsi, le courant aux bornes du condensateur ne peut pas, en tant que tension aux bornes le condensateur ne peut pas changer instantanément. Ou d v sur d t sera très élevé, ce qui signifie que le courant sera très élevé. OK ? Donc, le condensateur limite le dv sur d. Qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que la tension avant commutation est après la commutation, la même après la commutation, l' échappement après la commutation. Donc, quand on l'a allumé pendant longtemps, il y a des volts ou 15 volts. OK ? Donc, lorsque nous ouvrons cet interrupteur, il fait toujours 15 volts, juste après la commutation, toujours 15 volts, car il ne change pas instantanément. Vous pouvez donc voir que la tension initiale devient 15 volts. OK ? Maintenant, quand tu dessines le circuit après avoir commuté, fait l'interrupteur ou le vent, d'accord ? Ainsi, lorsqu'une partie devient obéissante à la loi qui existe, cela signifie que tout cela est annulé hors de notre circuit, de notre circuit ouvert. Nous n'aurons donc qu'un seul bras et la capacité en ligne . Vous pouvez donc voir 20 millivolts millifarad. Les extrémités d'un bras sont mineures et le reste est circuit ouvert parce que nous ouvrons l'interrupteur. Maintenant, la question est de savoir quelle est cette résistance équivalente ? Nous avons dit que nous avions besoin de Tao, qui sont C. Donc R est l'équivalent de R ou R7. Et donc entre ces deux terminaux. Donc, si nous regardons notre circuit, nous avons une série de bras qui était une ligne sur notre équivalent R soit dix ohms. De là, nous pouvons obtenir du tau. Tau est notre équivalent, qui est dix ohms multipliés par la capacité de Zach, soit 20 milli pour OT, nous donne un Dao de 0,2 seconde. Maintenant, nous pouvons écrire notre équation comme ceci. La tension aux bornes du condensateur pendant une durée supérieure ou égale à 0 est égale à VC à 0, qui est la tension initiale, 15 volts, multipliée par t négatif sur tau. Tau est de 0,2 seconde. Maintenant, l'initiale est stockée, d'accord, oubliez ici, nous avons besoin la tension et de l'énergie initiale stockées. Donc, pour toi, reviens ici. Alors, quelle est l'énergie initiale stockée ? Nous savons que l'énergie initiale stockée à un moment donné est égale à 0, égale à la moitié de c v zéro carré. Comme ça, ayez CVC carré ou le V rien au carré, comme vous pouvez le voir, une capacité demi-C, ce qui représente une fraude de 20 millions. Et le carré en V, qui fait 15 carrés, nous donne 2,25 bijoux. Cela représente donc l'énergie initiale stockée dans notre capacité. C'était donc un autre exemple sur les cellules solaires libres ou nulles. 79. Circuit RL sans source: Bonjour à tous, Dans cette leçon, nous allons commencer à discuter d'une source, d'un circuit RL gratuit. Donc, dans notre cours sur les circuits électriques, nous avons discuté de la question en tant que source de circuit RC gratuit et nous avons eu deux exemples. Maintenant, dans cette leçon, nous allons commencer à discuter du circuit RL. Donc, si nous nous souvenons de la source, un circuit RL libre. Que signifie une source de gratuité ? Cela signifie que nous n' avons aucun approvisionnement. Cela signifie que la source du circuit RL libre se produit lorsqu'une source de courant continu est soudainement déconnectée. Ainsi, l'énergie stockée à l'intérieur de l'inducteur est libérée vers les résistances. Donc, dans le circuit RC, nous avons dit que nous avions une connexion à l'alimentation, une alimentation en courant continu comme celle-ci. OK ? VDC comme ça, et on commence à fournir du courant à travers l'inducteur c'est une résistance, d'accord ? Cet inducteur sera donc court-circuité. L'énergie y sera stockée et vendue. Ensuite, lorsque nous déconnecterons soudainement une alimentation, nous verrons le comportement de notre succion. Le comportement de notre circuit est donc connu comme une source de gratuité. Nous n'avons aucun approvisionnement dans ce cas. Et nous savons que nous avons maintenant cette réponse naturelle du circuit. OK ? Maintenant, une autre chose qui est importante lorsque vous avez comme celui-ci, vous devez charger un inducteur. Vous pouvez voir que le courant circule dans un inducteur. Donc, la tension se formant entre plus moins v. Depuis que le courant entre dans l'inducteur. Maintenant, rappelons-nous qu'ici, c'est la direction du courant. Et l'inducteur. Si vous vous souvenez que la tension de l'inducteur est égale à L D sur DT. Alors, qu' est-ce que cela signifie ? Cela signifie que le courant ne peut pas changer instantanément. Alors, qu'est-ce que cela signifie lorsque nous nous déconnectons en tant que source ? Ce courant ne change pas de direction. Si le courant se déplace ainsi, d'ici, de ce point à ce point, il continuera à se déplacer dans la même direction. C'est pourquoi vous constaterez que lorsque nous retirons l'alimentation, vous constaterez que la polarité de la tension devient les jambes plus moins. Qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que le courant va sortir de l'inducteur. OK, c'est tout ce que vous aurez un positif ici et négatif ici quand la source sera déconnectée, d' accord, pour indiquer que le courant de Zack va du positif, dans la même direction qu'avant. OK ? Comme vous pouvez le voir, nous avons cette tension bornes de l'inducteur et nous avons la résistance, la tension aux bornes de la résistance et le courant circulant dans le circuit. Donc, la forêt à la fois est égale à 0, l'instant de déconnexion. Donc alimentation, l'inducteur est initialement chargé. Il a donc un courant initial. Je n'en ai rien. OK ? Donc, si vous vous souvenez que lorsque nous avons connecté les alimentations, un courant traverse l'inducteur à un moment donné où nous avons un courant initial. Ce courant ne peut pas changer instantanément. Pourquoi faire quoi aux patients ? En raison de la présence d'un inducteur qui empêche que cela changement important du courant ELF Zach ou d par rapport à d. Il limite donc le I sur d t. Cela signifie donc ce que cela signifie que le courant avant commutation épuisé avant commutation est égal au courant après commutation zoster après commutation, qui est similaire aux condensateurs. Un condensateur. Si vous vous souvenez qu'en tant que condensateur, nous avons dit que c'est la tension Austin Avant la commutation, qui est V rien, est égale à la tension après les interrupteurs, juste après la commutation. Parce que le condensateur ne permet pas que dV par d t ou z ne permette pas une variation importante de la tension par rapport au temps. OK ? Nous avons donc ici du courant I néant, qui peut être obtenu à partir du courant avant la commutation, épuisé avant la commutation. OK ? Et l'énergie stockée , comme avant. Nous avons dit que l'énergie stockée par un inducteur est la moitié L i carré, la moitié LI au carré. Ainsi, l'énergie initiale stockée dans l'inducteur est de la moitié du litre au carré. OK ? Il s'agit de l'énergie stockée à l'intérieur de l'inducteur lorsque nous déconnectons l'interrupteur. OK ? Maintenant que vous êtes aveugles KVL dans ce circuit, vous constaterez que nous avons V L plus V sont égaux à 0. La tension aux bornes de l'inducteur provient ici de KVL, comme celle-ci, par exemple, plus VR et VL égales à 0. OK ? Comme tu peux le voir. Alors, quelle est la tension aux bornes de cet inducteur ? Si vous vous souvenez, nous avons déjà dit que la tension aux bornes d'une bobine d'induction est égale à L d sur d t et la tension aux bornes de la résistance est R multipliée par le courant. Donc, comme vous pouvez le voir, la tension aux bornes l'inducteur est L d supérieure à d. Et la tension aux bornes de la résistance est égale à quoi ? Égal au courant multiplié par la résistance R. D'accord ? Donc, si nous supposons, par exemple, que le courant circule ainsi. Ce sera le même que le courant qui circule. Ce sera Ld over d t plus r i. Ou si vous supposez ainsi, c' est le même identifiant car ce sera un signe négatif commun. Donc, deux nous donneront la même équation. OK ? Alors maintenant quoi, donc nous allons réorganiser cela. Vous avez donc D sur DT, beaucoup de division par L. Nous aurons donc d sur d t plus r sur l égal à 0. Et maintenant ? Nous aimerions maintenant séparer chacune de ces équations comme nous le faisions auparavant. Nous avons dit ici, par exemple, sur DT, comme ce que nous avons fait dans le circuit RC, égal à négatif ou L. Donc nous aurions dy sur le courant Zach ou égal à R négatif sur L d t. D'accord ? Ainsi, par intégration des deux côtés, l'intégration de l'un sur le I est inférieure ou égale à. L'intégration de la sortie négative sur L par rapport au temps nous donne un r t négatif sur L plus Lenny, similaire à ce que nous avons fait pour la capacité. Comme vous pouvez le constater, nous aurons des likes. Donc, comme vous pouvez le voir, len, le courant est égal à RT négatif sur l, négatif RT sur L. Comme vous pouvez le voir, Lynn I et négatif l. Lin i-naught est celui qui est comme ça, plus le lin. OK ? Donc, le a est une constante, car vous vous souvenez que lorsque nous, afin d'obtenir la valeur d'un similaire à ce que nous avons fait dans la capacité à un temps égal à 0, le courant sera nul. Nous trouverons donc que l' équation sera land ou inode égale à a. Donc a est égal à I néant. OK ? Donc, je suis égal à RT négatif sur L plus ln néant, ce qui est similaire à ici. Vous pouvez voir qu'ils existent de l'autre côté, ce qui nous donne un LN I-naught négatif. OK ? prise existe ici. Ensuite, je désactive le linéaire ou j'apprends tout en moins ln ou pas. Comme vous pouvez le voir ici. Comme nous l'avons fait, exactement comme nous l'avons fait pour cela résoudre un circuit RC libre, le visa total est la même équation, d'accord ? La différence est donc que nous supprimons cette tension et que nous l'avons remplacée par le courant. Nous avons donc ici cette soustraction. Et puis I moins I rien est Len divisé par I-néant, puis tout divisé par I-néant à partir des équations de Lyn ou formules égales à RT négatif sur L. Nous allons donc prendre l' exponentielle des deux côtés. Nous aurons donc à la fin, qui est un courant égal à I rien e à la puissance négative RT sur L. partir de cette équation, vous constaterez que tau, qui est une constante de temps dans le circuit RL, est égale à quoi ? Égal à R L sur R, L sur R. Maintenant, pourquoi est-ce ? Parce que si tu te souviens d'ici, ou égal à I rien à la puissance négative t sur tau. OK ? Semblable à ce que nous avons fait sur le circuit RC. Donc, tau ici, nous avons un t négatif. Vous pouvez voir un t négatif. Donc, nous devons prendre ce r ici. Donc ce sera L over R comme nous. Ce sera donc négatif t divisé par L sur R. Donc L sur R voici notre tau, comme vous pouvez le voir. OK ? Comme vous pouvez le voir, je suis égal à la puissance négative t sur Tau. Maintenant, souvenez-vous qu'il y avait une constante de temps dans l'équation des parois de capacité. Notre c tau est égal à RC dans le circuit RL, il est égal à L sur R. D'accord ? C'est comme avant. Tau est une constante de temps qui atteint as, qui gagne notre temps actuel pris pour que le courant atteigne un tel 6,8. Mais je n'étais pas présent à I-naught. Semblable à 6,8 % de V nul à l'intérieur du circuit RC. OK ? Comme vous pouvez le voir, voici la réponse du circuit. Ainsi, en tant que temps de commutation, vous pouvez voir qu'au moment égal à 0 lorsque nous commutons ou que des mauvaises herbes connectent l'alimentation, vous pouvez voir que le courant avant la commutation est égal au courant après le passage en I- rien. À partir de là, vous pouvez voir que le courant commence à décroître, diminuant façon exponentielle e jusqu'à la puissance négative t sur tau. OK ? Et je vais m'attacher à appeler Tau ici. Vous pouvez voir un tau égal. Détermine que la valeur du courant est égale à 0,368 ou. Donc. Comme vous pouvez le voir, la tension aux bornes d'une résistance dans ce cas, ici, volts aux bornes de la résistance seront le courant multiplié par résistance ou multiplié par r. Et la résistance R. Et le courant est égal à I néant e à la puissance négative t sur Tau, rien e à la puissance négative t sur tau. Il s'agit donc d'une tension aux bornes de la résistance. Maintenant, quelle est la puissance dissipée ? puissance dissipée dans la résistance est égale à la tension multipliée par la résistance. Ou nous pouvons dire une autre équation, laquelle la puissance dissipée à l'intérieur toute résistance est égale à I au carré multiplié par r. Donc r au carré est le carré actuel de ceci est la racine carrée de ce équation, r au carré e négatif sur tau, racine carrée de e à la puissance négative t sur tau est moins deux t sur Tau, d'accord ? Multiplié par la résistance. OK ? Nous avons donc le carré r du nœud i, carré r e à la puissance négative de deux t au-dessus de Tau, comme vous pouvez le voir. OK ? C'est donc la puissance dissipée. Qu'en est-il de l'énergie stockée ? L'énergie stockée est également obtenue grâce à l'intégration, l'intégration de la puissance par rapport au temps, comme nous l'avons fait à l'intérieur de ce circuit du circuit RC. OK ? Maintenant, pourquoi ça ? Parce que ce pouvoir est simplement fonction dans le temps. Nous ne pouvons donc pas simplement dire que l'énergie est une puissance multipliée par le temps. Nous devons l'intégrer parce que nous avons le pouvoir en tant que fonction du temps. Ainsi, l'intégration de cette équation par rapport au temps, de la même manière que précédemment, l'intégration de e à la puissance négative t sur tau est l' exponentielle divisée par moins deux sur tau. Semblable à la précédente, ce que nous avons fait exactement dans l'équation précédente du circuit RC, comme avant, d'accord ? Donc les fonds qui, en fin de compte, nous aurons cette énergie stockée, notre propre énergie absorbée mais non stockée, absorbée par cette résistance est de la moitié de L I néant carré y moins e au moins deux t au-dessus de Tau. Maintenant, si vous regardez attentivement cette équation et que le temps est égal à 0, cette exponentielle sera de 11. La réponse sera un, ce qui signifie un moins 10. Ainsi, l'énergie stockée, l'énergie absorbée par la résistance à un moment égal à 0 est égale à 0. C'est le moment de changer. 0, énergie absorbée par la résistance. Maintenant, à un temps égal à l'infini, lorsque t est égal à l'infini, cette exponentielle sera égale à 0, ce qui signifie que WOR sera la moitié de zéro au carré. Qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que toute l'énergie à la fois est égale à l'infini, théoriquement, à un temps égal à l'infini, toute l'énergie stockée à l'intérieur de l'inducteur est transférée à la résistance ou dissipée dans la résistance . Ok. Maintenant, bien sûr, comme avant, le courant atteint un état stable après cinq Tau, cinq fois la constante de temps, comme dans un circuit RC. OK ? Maintenant, prenons un exemple à ce sujet pour comprendre ce circuit. 80. Exemple 1 sur le circuit RL gratuit: Donc, dans le premier exemple sur la source du circuit RL libre, nous avons ici un circuit, nous avons une inductance, nous avons deux ohms pour tous, et nous avons une source dépendante. Souvenez-vous du virage et de la source. Maintenant, nous avons i à la fois égal à 0, égal à dix, et Beta, qui est le courant initial. Courant initial stocké à l'intérieur de cet inducteur. Le courant initial de l'inducteur. Il nous faut maintenant trouver le courant en fonction du temps. Et nous devons trouver le courant i x en fonction du temps. OK ? Commençons donc. Nous avons donc le compte initial. Nous l'avons fait, nous avons besoin de l'équation selon laquelle le courant I est égal à I rien e à la puissance négative t sur tau. OK ? Maintenant, qu'est-ce que le courant initial est nul, si rien n'est donné comme dix m. Ce qui reste est très important, c'est tau. Tau est égal à L sur R. L'inductance elle-même est égale à 0,5 Henry. OK ? Maintenant, quelle est la partie restante ? La partie restante est la résistance. Quelle est la résistance de ce circuit ? OK ? Alors souvenez-vous, souvenez-vous de quelle est cette résistance dans le tau ? Il s'agit d'une résistance de sept et, ou de la résistance équivalente vue par l'inducteur. Alors, comment pouvons-nous y parvenir ? Vous pouvez le voir ici, ce circuit, comme si vous aviez deux bornes ici. À ce stade. Vous avez deux ohms ici pour tout ce que nous avons ici, notre source dépendante, souvenez-vous que c'est une source dépendante et connectée comme ceci. OK ? Donc ça fait sept et l'équivalent est sept équivalents vu par le circuit comme ici. Ou l'équivalent R est un sept et une résistance. Maintenant, le problème ici, c'est que le problème est que nous avons une source dépendante. Nous avons cette source dépendante. OK ? Alors, comment pouvons-nous résoudre ce problème ? Rappelez-vous que dans nos leçons précédentes, lorsque nous discutions de la résistance équivalente au ZAB ou de sept et du sérum, nous avons dit que pour obtenir du R7 et entrer dans un circuit comme celui-ci, nous devions faire quoi ? Pour ajouter une source indépendante. OK ? titre d'exemple, nous allons ajouter une source indépendante comme celle-ci et moins I exist. C'est une valeur, par exemple, un volt. Donc, notre alimentation est d'un volt, et c'est un courant qui en sort. OK ? Ou vous pouvez faire le maquillage inverse ou baisser et le négatif vers le haut. Maintenant, en faisant cette analyse dans ce circuit. En faisant l' analyse en circuit, vous pouvez obtenir la valeur du courant. Ensuite, tous les sept seront égaux à un volt divisé par le compte. OK ? Nous avons ici une source dépendante. Alors voyons voir. Comme vous pouvez le voir, la résistance équivalente est la même que sept et la résistance ajoute le tétanos inducteur. En raison de la source dépendante, nous allons insérer une source de tension V, aucun volt n'ajoute les bornes a et B de l'inducteur, ces deux bornes ici et ici. Donc, comme vous pouvez le voir ici, plus, moins un volt. Et avons-nous ici un courant qui en sort appelé I-naught, d'accord ? Et nous avons ici cela pour posséder quatre ohms et cette source dépendante. Maintenant, n'oubliez pas de regarder la source dépendante. Vous pouvez voir trois fois le courant. Qu'est-ce qui garantit que le courant ou le courant I circule dans cette direction, dans cette direction. Mais ça, rien ne coule comme ça. N'oubliez pas que ces deux courants ne sont pas similaires. Ils sont opposés l'un à l'autre. Je n'ai rien d'égal à négatif. Alors, comment pouvons-nous résoudre ce problème ? Nous avons besoin du courant dans ce circuit. Nous allons donc faire une analyse KVL ou maillage. Nous avons tous U1 et le courant I2, I1 représentant cette boucle et i2 représentant cette boucle. OK ? Maintenant, comme vous pouvez le voir, les I1 actuels, voici les E1, désolé. Quelle est la direction du courant ? Comme ça ? Quelle est la direction de I1 comme ça ? Donc, le i1 est égal au courant initial i. Donc, ce que nous pouvons dire, c'est qu'il sera trois ou E1 parce que c'est le même sens du courant dans l'un autre sens du courant qui circule comme ceci, comme vous pouvez le voir ici. Et ici, ce seront trois i1. OK, est-ce que c'est la première partie ? Nous allons faire du KVL ici et du KVL ici. Alors, le premier de cette boucle, comment pouvons-nous faire la chaîne de montage ? Nous avons une boucle comme celle-ci, cette direction. Nous allons donc d'abord nous rencontrer plus un volt plus un volt, puis descendre ici comme ça, résistance à deux ohms. Nous avons donc une résistance à tout ce que fait le courant qui traverse les 2 ohms. Nous avons tous U1 moins I2. Ce sera donc I1 moins I2 à partir de cette mise en garde. Donc, à partir de cette équation, nous aurons I1 moins I2 égal à négatif. Dans la deuxième boucle, nous avons un courant comme celui-ci. Négatif trois i1. OK ? Et puis montez ici, l'avant-bras plus quatre. courant qui circule est i2 uniquement A2. Ensuite, on y va comme ça. Nous avons les deux ohms, donc plus deux i2 moins y1, y2 moins y1, comme nous l'avons fait dans les leçons de l'analyse du maillage. Vous pouvez donc voir les équations. Vous pouvez voir six I2. Voici pour i2 et les deux i2 nous donnent six éléments. Et moins 31, moins trois ou E1. Et puis nous avons moins 21, moins deux ions. OK ? Cela nous donnera moins cinq I1, I1. Nous aurons donc I2 égal à 05 ou six I1. Nous avons donc maintenant deux équations, i1 et i2 à partir de ces deux équations. Nous pouvons donc obtenir i1 et i2. Comme tu peux le voir. Donc, ce dont nous avons besoin ici, c'est d'une seule de ces équations, i1 est égal à moins trois et moins. C'est maintenant I1 qui nécessite le courant de tension. Tu sais pourquoi ? Parce que ce dont nous avons besoin, c'est du courant sortant de cette source, qui est entièrement en OT. Donc i-node fonctionne comme ça ou pas. Mais je vais comme ça ou E1. Comme vous pouvez le voir, ils sont opposés l'un à l'autre. Donc je n'ai rien égal à moins I1, je n'ai rien égal à moins y, un égal à trois, et je porte. OK. Donc maintenant, nous avons le courant, nous avons la tension, nous pouvons obtenir de la résistance et sept et qui est la tension divisée par le courant, V rien sur moi, qui est un divisé par trois. Il s'agit donc de la résistance équivalente du circuit. Nous avons donc l'inductance et cette résistance. Nous pouvons donc obtenir tau, qui est la constante de temps. Comme vous pouvez le voir, L sur R, l est 0,5 Henry de moitié ou 153 divisé par l'équivalent de R, ce qui est l'un de nos trois, nous donne trois en deux secondes. OK ? Maintenant, nous avons une constante de temps, donc nous pouvons écrire notre équation. Le courant est donc égal à I nul le courant initial, e à la puissance négative t sur tau. Vous pouvez donc voir que tous les inodes sont à dix heures du matin. ours est le courant initial donné dans le problème. Et e à la puissance négative T sur tau. Tau a trois ans sur 23 sur deux. Nous pouvons donc dire qu'il nous faut sentir que c'est une division, une division. Nous pouvons donc en venir à ce que ce sera moins deux t sur trois, moins deux T sur C. D'accord ? OK, donc maintenant nous avons le courant, le premier courant requis. Maintenant, de quoi avons-nous besoin également, nous avons besoin de IX, nous avons besoin de i x. Donc, comme vous pouvez le voir, cet inducteur est parallèle aux deux ohms. Cela signifie donc que x est égal à la tension de l'inducteur divisée par Z2 ohms, non ? Tension divisée par la résistance. La tension de l' inducteur ici, similaire à la tension V. D'accord ? Donc, quelle est la valeur de la tension ici, c'est la valeur de la tension est simplement égale à L, qui est l'inductance 0,5 Henry d sur d t. Ce sera donc l'inductance multipliée par d sur d t, ou le dérivée du courant par rapport au temps, dérivée de cette fonction par rapport au temps. Ainsi, la tension L di sur DTLS, 0,5, d sur d t est un courant est de dix. dérivée de l'exponentielle est moins deux sur trois. Moins deux sur trois multiplié par e à la puissance négative deux sur trois t. D'accord ? Donc cette multiplication nous donnera moins dix sur trois, moins deux sur trois t. D'accord ? C'est donc notre tension. Maintenant, qu'en est-il de l'IX actuel ? Ce sera aussi la tension divisée par cela. Ok, donc ce serait une tension divisée par deux, qui est la tension divisée par la résistance R, V sur R. Donc nous devrons exister un divisé par deux. Cela nous donnera cette équation. OK ? Nous avons donc maintenant un exemple sur la source du circuit RL. Nous comprenons maintenant comment faire passer ce courant à travers une inductance de n, chargeant initialement. Et nous pouvons maintenant comprendre comment analyser notre circuit. 81. Exemple 2 sur le circuit RL sans source: Maintenant, prenons un autre exemple sur la source et gratuitement pour Elsa. Donc, dans ce circuit, nous avons un interrupteur fermé depuis très longtemps. Cet interrupteur a été fermé pendant très longtemps. Ainsi, lorsque le temps est égal à 0, trouvez le courant de l' inducteur en fonction du temps. Donc, d'abord, ce dont nous avons besoin, encore une fois, nous savons que le courant de l'inducteur est égal à I rien e à la puissance négative t sur tau. Nous n'avons donc besoin que du courant initial, et nous avons besoin de Tau comme constante de temps. OK ? Alors, comment faire cela en premier, le courant initial peut être obtenu avant la commutation, lorsque l'interrupteur était fermé. Et tau est R est L au-dessus de R L pour Henry et R est la résistance équivalente. Alors allons-y étape par étape. Donc, d'abord, je n'ai rien vu quand l'interrupteur a été fermé pendant très, très longtemps. Alors, qu'est-ce que cela signifie ? Lorsque l'interrupteur a été fermé pendant très longtemps, cela signifie que l'inducteur atteint son état stable. Et si vous vous souvenez, si je vous le demande, quel est l'état stable d'un inducteur ? La cité-État est à cet inducteur qui agira comme un court-circuit après un très long moment. Nous avons donc ici, en tant qu'étudiant , un canon à court-circuiter. Donc, ce bras de 16 ans aura disparu. Nous en aurons donc un douze pour tous, pour tous avec un court-circuit et l'outil. Donc, comme tu peux le voir, comme ça. Nous avons donc un court-circuit. Et avons-nous besoin de ce courant initial, bras avant, 12 ou deux ohms et 40 volts. Comme vous pouvez le constater, ce dont nous avons besoin, c'est de ce courant, qui n'est rien. Comment pouvons-nous obtenir cela par division actuelle ? Ok, donc nous avons 40 volts et nous avons ici tous les zéros avec la combinaison parallèle. Donc, d'abord, ce dont nous avons besoin, c'est d'avoir la résistance équivalente de ce circuit. Ainsi, comme vous pouvez le voir, lorsque t est inférieur 0 ou qu'il se rapproche pendant très longtemps, l'inducteur agit comme un court-circuit vers le courant continu. La norme est court-circuitée et le circuit résultant pour obtenir I1, nous combinons quatre ohms et 12 ohms en parallèle pour obtenir ce flux de valeurs. D'abord, nous avons pour tous mieux à 12 toutes ces combinaisons parallèles, qui est cette équation, nous en donne trois oh, d'accord ? Nous avons donc une série de trois ohms. Était-ce aux trois ohms que la série devait posséder, qui est notre équivalent de notre circuit. Avant de changer. Le courant d'alimentation sera égal à 40 volts divisé par la résistance équivalente. 40 volts divisés par la résistance équivalente. Donc ça nous donne huit. Et ce courant est courant à l'état stable avant la commutation. Donc, ce courant est de huit et ours, c'est notre seul courant dont nous avons besoin de nœuds ou courant dont nous avons besoin est le courant en fonction du temps. Nous avons donc besoin de ce courant. Comment pouvons-nous l'obtenir en utilisant une division actuelle. Donc, le courant ici est égal à huit et maintenez-le, multipliez-le par. Nous en avons quatre sur du beurre à 12 ohms. Il y aura donc l' autre résistance divisée par la résistance totale. C'est ce que nous avons appris dans notre cours sur les circuits électriques ou la division de la tension ou de cette division du courant. Nous avons donc le courant I en fonction de 26 et le point d'appui est le nœud actuel, le courant initial. OK ? D'accord, donc la deuxième partie est ce dont nous avons besoin après le changement. Ainsi, lorsque l'interrupteur est ouvert, comme vous pouvez le voir, cette partie du circuit est annulée. Nous avons donc quatre ohms, 12 ohms, un bras Christine comme celui-ci. OK ? Nous avons donc besoin de l'équivalent R, équivalent entre les deux bornes de l'inducteur. Quand on regarde un circuit comme celui-ci, on a 16 bras à bras. OK ? Donc, notre équivalent est, je pense que tout va bien. Ce qui fait 120 plus quatre en parallèle à 160, nous donne huit ohms. C'est donc l'équivalent étrange qui nécessitait les quatre tau. Tau est égal à L sur R. L est deux Henry et R est la résistance équivalente après commutation, soit huit Ohms comme ceci. J'ai donc le temps ou la constante de temps d'un sur quatre. Nous pouvons donc obtenir dès maintenant notre courant I rien e à la puissance négative t par rapport à tau. Un sur tau, qui est divisé par un sur quatre, nous donne quatre moins 40. OK ? Nous avons donc discuté d' un autre exemple sur la source du circuit Ri RL. 82. Réponse de l'étape d'un circuit RC: Bonjour à tous, Dans cette leçon, nous allons discuter de la réponse par étapes d'un circuit RC. Nous avons donc discuté précédemment en tant que source de circuits RC libres, source de circuit RL libre. Je voudrais maintenant discuter de la réponse par étapes d'un circuit RC. Donc, quand la source DC d'un circuit RC est soudainement appliquée, accord, ainsi se termine notre source de gratuité. Nous avions une alimentation en courant continu qui est soudainement déconnectée. Dans la réponse par étapes, nous avons une alimentation en courant continu qui est soudainement appliquée. La source de tension ou de courant peut être modélisée en tant que fonction graduelle. Et la réponse est connue sous le nom de réponse par étapes. OK ? La réponse pas à pas d'un circuit est qu'il s'agit d'un comportement lorsque l' excitation est une fonction progressive, qui peut être une source de tension ou de courant. Comme vous pouvez le voir ici. Alors, qu'est-ce que cela signifie ? Disons que nous avons un interrupteur qui a été ouvert pendant très longtemps. D'accord, et avons-nous ici une résistance ? Nous avons un condensateur et nous avons une alimentation. Puis tout à coup, nous commençons à appliquer notre source DC. Nous fermons donc cet interrupteur. OK ? Le premier domaine, c'était ça, il a été ouvert. Ainsi, le condensateur peut avoir une tension initiale ou non. OK. Puis nous l'avons soudainement appliquée. Donc, cette âme, commençons à recharger notre capacité. OK ? Ce comportement est donc une réponse par étapes pour un circuit RC. Pourquoi est-ce que cela s'appelle la réponse par étapes ? Parce que la tension elle-même est une fonction graduelle. Ce sera donc comme ça. OK ? Ainsi, à un temps égal à 0 à tout instant de commutation lors de la fermeture , la tension appliquée au circuit était 0, puis devient soudainement V nul. OK ? Donc c'était 0. Avant le moment de la commutation, la tension était de 0, puis elle a été soudainement appliquée. Ce sera donc une valeur constante. OK ? Il s'agit donc d'une fonction d'étape qui peut être représentée par U en fonction de t. Vous pouvez voir que nous avons supprimé le commutateur et que nous avons ajouté u en fonction de t multiplié par V s. Alors, qu'est-ce que cela signifie ? Voyons voir ici maintenant, vous pouvez voir que cela s'appelle la fonction step en tant que fonction pas à pas d'unité. OK ? Cela signifie donc qu'à l'instant 0 ou avant 0, la valeur est 0. OK ? Ensuite, après un temps supérieur à 0, à t inférieur à 0, la valeur de la fonction étape est 0. Et notre temps est supérieur à 0. Dans cette plage, vous constaterez que la valeur est une, l'unité, comme vous pouvez le voir ici. Si le temps est égal à 0 lui-même, à t égal à 0, il n'est pas défini. Nous ne savons pas pourquoi, car comme vous pouvez le voir sous forme de tampon, il passe de 0 à 1. Alors, quelle est la valeur de la tension dans cette partie, je ne sais pas. C'est inconnu, indéfini. Nous ne pouvons pas le savoir car il passe de 0 à un déodorant en 0 seconde. OK, donc nous ne connaissons pas la valeur ici. OK ? Bub, avant de commuter un temps inférieur à 0 car la valeur est 0, et après avoir commuté si le temps est égal à après t supérieur à 0, la valeur est un. Comme vous pouvez le voir, cette fonction d'étape est une représentation de celle-ci. Supposons donc que si nous disons VS multiplié par une fonction pas à pas, qui est V S, par exemple, n'importe quelle valeur telle que, par exemple, 15 volts. Qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que nous multiplions cette courbe par 15. Donc ce sera au lieu d'un, nous aurons 15 volts ici et nous aurons ici notre V S. Donc notre alimentation, faire passer de 0 à 15 à un état de commutation avant de commuter à 0. Et après la commutation, il atteint 15 volts. OK ? Est-ce que cela s'appelle la fonction step. OK ? Cette fonction d'étape produit donc une réponse par étapes dans notre circuit RC. OK ? La fonction d'étape sioniste est donc 0 pour la valeur négative du temps et une pour les deux valeurs du temps. OK ? Avant de passer à la diapositive suivante, j'aimerais mentionner quelque chose d'important. Disons, par exemple, que je ne veux pas que celui-ci commence à 0. Je voudrais que la fonction reste égale à 0 et que, par exemple, le premier est égal à trois, j'aimerais qu'elle se déroule comme ceci. Donc, avant 30 et après trois, c'est un. Comment pouvons-nous réaliser ce montage ? Vous pouvez taper u en fonction de t moins trois égal à 0 et celui où t. Moins de trois et supérieur à c. D'accord, comment avons-nous fait cela simplement en faisant la fonction step t moins le déphasage ou un autre déphasage comportant un décalage temporel. OK ? Donc, si je veux qu'il commence à marcher à partir du temps, ça fait trois ions. Si je le souhaite à cinq, par exemple, je vais faire celui-ci t moins cinq, et ainsi de suite. OK ? OK. Hum, il nous permet de supprimer tout ça et d'obtenir le stylo comme ça. Alors, recommençons à zéro. Nous sélectionnons la tension du condensateur comme réponse du circuit, similaire au circuit RC, cette source de circuit RC libre. Nous avons sélectionné que la réponse en tension est celle qui est importante pour nous. Nous supposerons que notre condensateur a une tension initiale, V nulle, qui est déterminée à partir de quoi ? À partir des conditions de Zach ou avant le changement. Bien que cela ne soit pas nécessaire pour la réponse progressive, capteurs ou la tension du condensateur ne peuvent pas changer instantanément. Donc, comme vous pouvez le voir ici, v avant de commuter est égal à V après commutation égal à v zéro, qui est la tension initiale. Donc, quand tout le switch est gagnant, alors nous le fermons comme ça. La tension du condensateur ne changera pas. Il en sera de même après le changement. Pourquoi ? Parce que, comme vous vous en souvenez, il s'agit d'une limite de condensateur et d'un DV sur DT, comme nous l'avons déjà vu Donc, 0 plus signifie juste après le changement. 0 moins signifie exhaustif avant de changer. Ceci, qu'est-ce que cela, qu'est-ce que cela signifie ? Alors ? Quelle est la prochaine étape ? Vous pouvez le voir ici, v 0 est la tension aux bornes du condensateur juste avant la commutation. 0 plus signifie qu'il s'agit d'une tension ou immédiatement après la commutation. Donc, si nous avons ce circuit comme ici, nous pouvons retirer l'interrupteur, ce qui signifie une fonction étape par étape. Avec cette fonction v, u en fonction de t, cela signifie qu'à un moment égal à 0 si une tension sera appliquée. OK ? Alors, qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que cette tension intemporelle et que 0, la tension sera 0. Notre temps supérieur aux zéros de tension sera V S. D'accord ? Ça, qu'est-ce que cela signifie ? Maintenant, si vous regardez ça, ce circuit est le même. Avant la commutation, ce circuit a été ouvert. Donc c'est une tension appliquée ici qui est 0. Comme c'est du silicate, tout se plie. La tension appliquée aux bornes du condensateur est donc de 0. OK ? Ensuite, après la commutation tension appliquée sera V S. D'accord ? Donc, comme vous pouvez le voir, pareil, ici, d'accord ? Donc ça représente celui-ci plus celui-ci. OK ? Commençons donc à utiliser celui-ci ci-dessous. OK ? Donc, en appliquant KCL dans ce circuit, nous pouvons obtenir l'équation suivante. Donc, à titre d'exemple, je vais supposer qu'il existe actuellement du courant, le courant et le courant qui circulent ici. même courant qui traverse cette résistance est le même courant qui traverse la capacité de l'inductance Suzanne. Ainsi, cette source de courant en tant que capacité est c d v sur d t. La tension aux bornes du condensateur égale au courant traversant cette résistance. Le courant traversant la résistance est la tension divisée par R, tension aux bornes de cette résistance divisée par R. Donc, le courant va d' ici à ici et dans cette direction. Cela signifie donc que ce sera plus, moins la différence de potentiel entre ces deux points divisée par R plus est avec v, u en fonction du temps. Donc, nous allons dire VS vous en fonction du temps moins v. D'accord ? Comme vous pouvez le voir, nous pourrions l'écrire comme ceci. Vous pouvez voir C dv sur d t plus v moins v u en fonction de t sur r. Maintenant, cette équation est similaire à celle-ci. Comment le montage ? Tu peux prendre celui-ci de l'autre côté. Nous aurons donc C dV par d t moins v s, u moins v sur r. D'accord ? Ensuite, nous prenons le signe négatif jusqu'ici. Nous aurons donc un avantage négatif. Ici, nous avons un signe tellement positif. Donc, nous aurons v moins v, v moins v pour vous, d'accord ? Donc cette équation, similaire à cette équation. OK, supprimons ceci. Alors. Quels Zemo vont diviser cette politique et la réorganiser ? Je pense que diviser par C aura dv sur v moins v SU sur, sur RC, comme vous pouvez le voir, et nous ramène de l'autre côté, nous aurons cette équation. OK ? Donc c'est aussi simple que ce que j'ai écrit, ce que j'utilise Austin. S'il s'agit d'une même équation, rien n'a changé. Alors, quelle est la prochaine étape ? Tension. Et est-ce que nous l'avons fait ici ? Nous allons donc le ramener de l' autre côté et la tension texane de retour ici. Vous verrez donc qu'ici, nous avons dv sur v moins v S égal à moins d t sur r c. D'accord ? Continuons donc. Nous avons donc ici cette équation, puis nous allons intégrer les deux côtés de la manière suivante. Donc, l'intégration du site et l'intégration de ce côté par rapport à la tension, par rapport à t. Cela nous donnera un Len V moins V s, Len V moins V s, puisqu'il s'agit d'un sur v moins v S, ou un sur x nous donne ln x. Donc un sur V moins V S nous permet d'apprendre v moins VS, comme nous l'avons fait dans le circuit IP 3 source. Et nous avons là, les limites sont de, nous partons de la tension initiale à la tension à tout instant. OK ? Nous intégrons donc quelle tension, tension sur le condensateur. Ce condensateur, si nous faisons l'intégration, partira de la tension initiale V nulle à n'importe quelle tension à tout instant, pas seulement à l'infini, mais à tout moment, afin que je puisse obtenir la tension de le condensateur à tout moment, d'accord ? Et voici que notre équation était en quelque sorte de 0 à chaque fois t. Comme vous pouvez le voir. Vous pouvez donc voir len V moins V s, nous le remplacerons par V en fonction du temps moins la substitution de V zéro moins la substitution du vin. Ici, nous avons remplacé HEV par V en fonction du temps et v rien. OK ? Donc, n'importe quel échappement, c'est juste une intégration normale. Et l'intégration du T négatif par rapport à la RC. Cette substitution, nous aurons t moins 0 ou moins moins 0 signifie a plus z. Donc, nous aurons un t négatif sur r c. Maintenant que nous avons deux Len moins l'un l'autre, nous pouvons faire une division informatique comme ceci. Len v moins v over v néant moins v s. OK ? Souvenez-vous que tout cela est V, ce V rien, ce V, désolé, pas ce V. Ce V S est similaire à V S u en fonction de t. Comme nous venons de l'écrire. Nous le diviserons plus tard. Donc c'est ça. Ce sont les mêmes. OK ? Nous avons donc ici un t négatif sur RC. Ensuite, nous allons prendre l' exponentielle de cette partie. Exponentiel de cette partie, nous aurons un v moins v sur v rien moins v s nous donne e à la puissance négative t sur tau est notre RC, comme nous l'avons appris. Ainsi, la tension V moins V S égale à V zéro moins v est multipliée par une exponentielle. Ensuite, nous pouvons réécrire notre équation pour qu'enfin, la loi existe comme suit : V en fonction du temps est égal à v plus v néant moins v s e à la puissance négative t sur tau, un temps supérieur à 0. OK ? Donc, enfin, nous aurons cette équation de tension. Donc avant de changer, avant de changer, d'accord ? Quelle est la valeur de la tension aux bornes du condensateur, qui est nulle. Avant de changer. Après la commutation, lorsque nous fermons l'interrupteur, nous aurons cette équation ici. Ces équations sont présentées avant et après la commutation. Donc, comme vous pouvez le voir, la tension commence à partir de V zéro et la banque facture la tension d'alimentation des garçons. OK ? Donc, comme vous pouvez le voir comme cette réponse avant le temps est égal à 0, avant le temps égal à 0, cette équation, nous n' aurons V rien. Comme tu peux le voir, V rien. Ensuite, après la commutation, en commençant après la commutation, nous aurons cette équation. Nous sommes supposés que V zéro moins v s e à la puissance négative t sur tau. Donc, comme vous pouvez le voir, est-ce que cela représente le fait que notre condensateur sera chargé ? Il sera chargé de manière exponentielle sur la course est un état stable, qui est une alimentation en V. Maintenant, comme vous pouvez le constater, comment pouvons-nous prouver cette assemblée ? Ici, ça nous aime bien. OK ? Vous pouvez voir qu'à un temps égal à 0, par exemple, au moment de la commutation de la tension du condensateur, nous avons dit que la tension du condensateur ne change pas instantanément. Ainsi, la tension avant commutation est égale à la tension après la commutation. Donc, comme vous pouvez le voir, V rien et après avoir commuté à innocent de changer V rien tel quel. OK ? Comment pouvons-nous le prouver à un temps égal à 0 ? Cette exponentielle nous en donnera une. Cela signifie donc que nous avons V S plus V zéro moins v s. Donc VS ira avec V S. Donc nous n' aurons que v zéro à la fois égal à 0. Comme vous pouvez le voir. Maintenant, qu'est-ce que la valeur à l'état d'équilibre ? Si vous prenez un temps égal à l'infini, cela signifie que cette partie sera égale à 0. Donc v zéro moins v s multiplié par 0 nous donne 0. Donc NZ finit par m égal à l'infini, notre tension deviendra une alimentation en V, comme vous pouvez le voir. OK ? Alors, qu'est-ce que cela signifie ? Comme précédemment, lorsque le condensateur est la charge, il s'agit, pendant longtemps, d'une valeur ou d'une portée de la tension d'alimentation, ou de la tension à la fois égale à l'infini. Ce n'est évidemment pas toujours le cas en fonction de notre circuit, comme nous le verrons dans l' âme avec des exemples. OK. Maintenant, qu'en est-il de Zack Current ? Le courant du condensateur est égal à c d v sur d t. Nous allons donc différencier cette fonction. OK ? Donc, si nous ne différencions V rien, cela nous donnera des zéros actuellement avant que la commutation ne soit égale à 0. Parce que d v sur d t est la dérivée de la tension par rapport au temps. Cette tension est une valeur constante, elle nous donnera donc 0. Après la commutation, nous allons différencier cette équation. La différenciation de cette équation nous donnera donc finalement, V S sur r e à la puissance négative t sur tau u en fonction du temps. En fonction du temps, vous représentez ici Zach t inférieur à 0 et t supérieur à t. Pour t supérieur à 0 uniquement, nous aurons cette équation, qui est cette partie. Alors, qu'est-ce que c'est , quel est votre avantage ? Vous nous demandez de le diviser en deux parties. T inférieur à 0 et t supérieur à 0. Cela signifie que lorsque nous sommes inférieurs à 0, ce sera 0. Lorsque y sont supérieurs à 1 ou supérieurs à 0, cela signifie que cette partie sera égale à un. Nous aurons donc V S sur r e à la puissance négative t sur tau, qui est cette équation. OK ? J'espère que c'est clair. Donc, si nous tracons celui-ci, vous pouvez voir avant de commuter, courant est égal à 0. Et après avoir basculé brusquement, boom, augmente à V sur R. Comme vous pouvez le voir, à un temps égal à 0. Ce sera V S sur r atteint V, V S sur r. D'accord ? Passez à V plutôt qu' à R. Ensuite, en raison de la décroissance exponentielle, il commencera à décroître jusqu'à atteindre 0. Maintenant, si vous regardez ces deux courbes, vous constaterez que cette tension est continue, d'accord ? V rien. démarrant Vino, vous pouvez voir que la fonction est continue après la commutation, qu'elle est toujours continue, v nulle et qu'elle augmente au fil de cette fonction est discontinue. Pourquoi ? Parce qu'avant de changer de zéros, ajoutez l'innocent de la commutation, vous pouvez voir cette partie, qui n'est pas définie. Le saut va de 0 à V s. Cela signifie donc que cette fonction n'est pas continue. OK ? Maintenant, voici une partie importante. Maintenant, le circuit RC ou RL, au lieu de zapper la méthode précédente, nous avons créé ce KCL ou un KVL afin de trouver la réponse par étapes. Existe-t-il une autre méthode ou un autre moyen d'obtenir cette équation ? Oui, il y a un autre moyen. Nous avons trouvé que c'était notre tension. Par exemple, dans le circuit RC, nous avons constaté que la tension comporte deux composantes peut être divisée en deux composantes. La première consiste à la diviser en une réponse naturelle et une réponse forcée. La deuxième approche est divisée entre notre réponse transitoire et notre réponse en régime permanent. Ainsi, par exemple, nous allons commencer par les photos jusqu'à la composition, qui est la réponse naturelle plus la réponse forcée. La réponse naturelle, comme nous l'avons déjà appris, est donc comme nous l'avons déjà appris, la réponse du circuit. La source de la liberté s'appelle donc la réponse naturelle. Rappelez-vous que lorsque nous avions stocké l'énergie dans notre condensateur, il commencerait à dissiper de l' énergie dans la résistance. Nous avions donc cette exponentielle décroissante, V rien à la puissance négative t par rapport à Tau. Cette réponse exponentielle décroissante est appelée source libre de réponse libre ou réponse naturelle d'un réponse libre ou réponse naturelle d' circuit déformant le premier composant. deuxième composante est la réponse de l'alimentation ou l'effet de l'alimentation ou l'effet de source indépendante. Ce qui force notre circuit à atteindre un autre état stable, qui est la tension d'alimentation à titre d'exemple ici. Donc, comme vous pouvez le voir, V est égal à V n plus vf v. Et voûte naturelle, réponse naturelle à tension et aussi à la tension de réponse. Donc, la réponse naturelle V néant à la puissance négative t par rapport à tau, dont nous avons déjà parlé. Plus v f, qui est l' effet de l'alimentation, seule la tension de réponse en force sur celle-ci. Alors, comment pouvons-nous y parvenir ? Il s'écrit v S1 moins e à la puissance négative t sur tau. Alors, qu'est-ce que cela signifie ? OK, alors comment pouvons-nous obtenir cela ? Maintenant, rappelez-vous que cette alimentation, lorsque la fourniture est appliquée, d'accord ? Disons par exemple que cette tension n'était que de 0. OK ? Donc, si nous regardons notre circuit comme ceci, car la tension était de 0, V en fonction du temps. Donc c'était 0. OK ? Il s'agit donc d'un point de départ. Maintenant, lorsque nous postulons, c'est la source indépendante. Ce qui va se passer, c'est que cette tension va commencer à augmenter façon exponentielle jusqu'à atteindre une valeur stable, qui est l'alimentation en V. OK ? Donc, comme vous pouvez le voir, à un temps égal à 0, la tension sera égale à 0. Et à un temps égal à l'infini par m égal à l'infini, v sera égal à V alimentation. Donc, si vous regardez cette équation, cette équation satisfait ces deux conditions, ou cette forme d'onde, VS un moins e à la puissance négative t sur tau à un temps égal à 0. Cette partie sera donnée, nous donnera 0. À un temps égal à l'infini. Cela nous donnera une alimentation en V. Cette équation représente donc l'effet de la source indépendante uniquement. Cette partie représente l'effet de l'énergie stockée du condensateur. OK ? Cette sommation nous donnera donc comme équation précédente ou la réponse du circuit RC. OK ? La réponse naturelle est donc celle dont nous avons parlé précédemment. Faux. Donc, la réponse, c'est celle qui se produit lorsqu' une force extérieure est appliquée. Lorsqu'il s'agit de représenter des mots, le circuit est faussement dû à l'excitation d'entrée. Vous constaterez donc que la réponse naturelle finit par mourir le long de la composante transitoire de la réponse de force dont la partie exponentielle ne laisse que la composante stable de la réponse de force. D'accord ? Donc, comme vous pouvez le voir ici, à un temps égal à l'infini, cette partie sera égale à 0. Cette partie sera égale à 0. Vous constaterez donc que le seul composant restant est l'alimentation en V, qui est stable. OK ? La seconde est que nous pouvons supposer que notre réponse est divisée en une réponse transitoire et une réponse stable, permanent et un port temporaire. Vous pouvez donc voir que les choses transitoires de Robertson sont deux composantes transitoires. Ok, donc si nous regardons cette équation, vous pouvez voir si cette partie et v est négatif par rapport à e négatif par rapport à tau. Voici que ces pièces sont des trônes et le composant de broderie, ou ce ne sont pas des composants permanents. Et l'état d'équilibre représenté par un composant permanent, qui est l'alimentation en V. Comme vous pouvez le voir ici, l'alimentation en V est un composant permanent. OK ? Il s'agit donc d'une autre représentation de cela. OK. C'est éphémère, temporaire. Cela signifie que la partie de Zach complète les réponses qui décroît à 0 lorsque le temps atteint l'infini. Et la réponse à l'état d'équilibre est une partie qui reste après la fin de la réponse transitoire. OK ? OK. Bref, de toute façon, avant une composition qui est stable et transitoire, il y a une force et une réponse naturelle. J'aimerais simplement mentionner parce qu' il est important de comprendre ce concept. Alors, qu'allons-nous faire dans nos exemples de solvants ? Nous n'allons donc pas penser à ce qu'est un état transitoire ou stable. Nous pouvons simplement l'obtenir à l' aide d'une équation. Donc, cette équation est représentée comme ceci. Vous pouvez voir V en fonction du temps comme étant égal à V infini plus v au temps égal à 0 moins v au temps égal à 0 à l'infini, e à la puissance négative t sur Tau. C'est notre équation générale, qui nous aidera à obtenir cette équation. Donc V infini, cela signifie la valeur de la tension à l'état permanent ou à un temps égal à l'infini. OK ? Par exemple, dans notre circuit précédent, il atteint l'alimentation en V. Et V 0 est la tension initiale et tau est une constante de temps. Donc, comme vous pouvez le voir, via 0 est la tension initiale à un moment égal à 0 plus, ce qui pose problème après la commutation, ou la tension après, juste après la commutation, V infinity est la valeur finale ou la valeur en régime permanent. Voyons maintenant quelques exemples afin comprendre la réponse par étapes d'un circuit RC. 83. Exemple 1 sur étape de réponse d'un circuit RC: Alors maintenant, nous allons avoir un exemple sur la réponse par étapes du circuit RC. L'interrupteur a donc été fermé. Ainsi, l'interrupteur en position a pendant très longtemps et à un temps égal à des zéros et interrupteur va être fin, désirez la tension du condensateur en fonction du temps et trouvez sa valeur au temps égale à 1. seconde et le temps est égal à quatre secondes. Commençons donc d'abord. Pour, comme vous pouvez le voir ici, au niveau de l'interrupteur 1, ce condensateur a été connecté à cette alimentation 24 volts et 24 volts pendant très longtemps. Et puis, lorsqu'il passe à être, vous constaterez qu'il a maintenant une réponse progressive. Il est soudainement connecté à une autre alimentation, qui est de 30 volts. C'est pourquoi il s'agit d'une réponse progressive d'un circuit RC. Nous avons donc besoin de quelques éléments pour nous également. Nous avons besoin de la tension 0, c' est-à-dire de la tension épuisée avant la commutation. Nous avons besoin que la tension soit égale à l'infini après la commutation tension en régime permanent soit égale à l'infini après une très longue période. Et quand ça va , c'est notre scène. Commençons donc étape par étape. Donc, tout d'abord, nous avons besoin de la tension V à un moment égal à 0 ou avant de commuter. Ceci est donc connecté à un interrupteur a pendant très longtemps. Qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que notre condensateur atteint un état stable. Et si vous vous souvenez qu'il s'agit d'un état stable d'un condensateur connecté à une alimentation en courant continu, c'est un circuit ouvert. Nous aurons donc ici un circuit ouvert ou v entre ce point et dit vide. Et nous avons 24 volts, trois kilo-ohms et cinq kilo-ohms. OK ? Nous aurons donc comme ça. OK, allons-y. Dessinons-le. OK ? Nous aurons donc une ligne 24 volts. OK ? Nous avons trois kilo-ohms, trois kilo ohms. Nous avons cinq kilo ohms, cinq kilo ohms. Et nous avons ici ces deux bornes, qui représentent la tension du condensateur V 0 ou avant zoster, avant commutation. La tension aux bornes du condensateur est donc la tension aux bornes de R5 kilo-ohms. Et puis, en utilisant la division de tension, vous pouvez voir que nous avons une alimentation 24 volts. Nous avons trois kilo-ohms et cinq kiloohms. Ainsi, en utilisant la division de tension, la tension aux bornes des cinq kilo-ohms est égale à 24 volts multipliés par cinq divisés par deux ou une mesure quelconque. Comme ça. 24 volts multipliés par sa résistance, qui est les cinq kiloohms, divisée par la somme des deux résistances. Ainsi, la tension initiale du condensateur après, avant de commuter pendant très longtemps, est de 15 volts. Cette tension est bien entendu une tension avant commutation. Juste après le changement. Parce que la tension ne peut pas changer instantanément. OK ? Maintenant, l'étape suivante est que lorsque le commutateur passe en B, nous aurons un circuit comme celui-ci. Nous avons un condensateur de 0,5 millifarad connecté à nos quatre kilo ohms. Et les volts salés et moins le vote de recherche. OK ? Ce qui va se passer, c'est que cette tension en V est égale à l'infini, au temps est égale à l'infini. Donc, la tension en régime permanent, quelle est selon vous la tension en régime permanent de ce circuit ? En tant que tension en régime permanent, c'est le volt assertif. Après très longtemps, tension de ce condensateur sera chargée de la même manière que l'alimentation. Maintenant, si vous ne savez pas pourquoi un assemblage de 30 volts, vous pouvez faire comme ceci. Vous pouvez y penser comme si après avoir atteint un état stable, nous avions quatre kilo-ohms ici. Nous avons notre 30 volts. Et à des temps égaux à l'infini, ce qui arrivera au condensateur puisqu'il est connecté à une alimentation en courant continu, ce sera un circuit ouvert. Plus moins V infini. La tension ici, quelle est la valeur de la tension ? La tension V infinie est l'alimentation moins la chute de tension sur quatre kilo-ohms. Cependant, comme il y a un condensateur cela deviendra un circuit ouvert. Le courant sera donc égal à 0 à l'état d'équilibre. La chute de tension sur quatre kilo-ohms est donc de 0. Le V infini sera égal à l'alimentation de 30 volts. OK ? C'est la même idée que celle que nous avons eue ici. Comme vous pouvez le voir ici, l'interrupteur est en position faisceau avant l'évolution du temps. Et vous pouvez voir que V infinity est une tension certaine car elle agit comme un circuit ouvert. Maintenant, le dernier élément dont nous avons besoin, nous avons v 0 et v infini. Nous avons besoin que tau, qui est une constante de temps, soit tous les 70 multipliés par condensateur Zach lorsque celui-ci est connecté ici, comme vous pouvez le voir, nous avons une source, une capacité et une résistance indépendantes . Donc, comme vous pouvez le voir sur ce circuit, nous n'avons qu'une seule résistance, qui est de quatre kilo ohms. Ce sera donc notre 17 est l'art de la résistance, quatre kilos multipliés par la capacité, soit 0,5 millifarads, nous donne une constante de temps de deux secondes. Nous avons donc nos trois éléments, donc nous pouvons taper notre équation. V en fonction du temps est égal à V infini plus V 0 moins V infini e à la puissance négative t sur tau. Ce sera donc 30 plus 15 moins e au négatif t sur tau est un 2 secondes, comme vous pouvez le voir ici, V infini ajoute un état stable, qui est une volt assertive. Et V, qui est la tension initiale, qui est également obtenue 15 volts. Ok, donc c'est notre équation finale. Maintenant, quelle est la prochaine étape dont nous avons besoin, soit un temps égal à 1 seconde et un temps égal à quatre secondes. Nous allons donc remplacer par t égal à un et t égal à quatre, comme vous pouvez le voir. OK ? Comme vous pouvez le voir, à mesure que le temps augmente, que le temps augmente, la tension augmente et rapproche de l'infini de 30 volts ou V, qui est une tension d'alimentation ou la tension en régime permanent. C'était donc un exemple très simple sur le circuit RC. 84. Exemple 2 sur étape Réponse d'un circuit RC: Passons maintenant à un autre exemple de la réponse par étapes d'un circuit RC. L'interrupteur est fermé depuis très longtemps et le temps de solvant est égal à 0. OK ? L'interrupteur a donc été fermé pendant très longtemps. Alors, si le temps est égal à 0, il est ouvert. OK ? Maintenant, nous devons trouver la tension et le courant à l'intérieur de notre circuit. OK ? La première étape est donc, comme vous pouvez le voir ici, que nous avons un u salé en fonction de t. Qu'est-ce que cela signifie ? N'oubliez pas qu' il s'agit d'une fonction d'étape, ce qui signifie qu'à un moment inférieur à 0, elle sera 0. Et notre temps supérieur à 0, ce sera un. Ce qui signifie que la tension avant de commuter un temps inférieur à 0, elle est égale à 0. Et après la commutation, ce sera deux volts. OK ? Nous avons donc ici une condition avant de changer. Lorsque cela est fermé, la tension sera de 0. Et quand il sera ouvert, la tension deviendra 30 volts. OK ? OK. Donc, comme vous pouvez le voir ici, comme notre courant de résistance ne peut pas l'être, peut être discontinu à un moment égal à 0. Une fois que la tension du condensateur ne peut pas être. Par conséquent, il est généralement préférable de trouver la tension plutôt que d'obtenir le courant. OK ? Alors, qu'est-ce que cela signifie ? Vous savez qu'ici, dans les exigences du circuit, nous avons besoin de la tension et de la tension actuelle aux bornes du condensateur et du courant qui y circule. Nous allons donc obtenir ces deux équations en utilisant les équations 1 avant de changer. Nous aurons du courant lorsque le temps est inférieur à 0 et le moment où le temps est supérieur à 0, similaire à la tension t inférieure 0 avant et après la commutation. Maintenant, en utilisant une tension, nous allons obtenir notre compte. OK, alors allons-y. Donc, avant de changer, avant de changer, sera comme ça. Pour nous, notre tension est ici, comme nous venons de le dire, 0 volt et 30 volts. Maintenant, avant de changer, avant de changer, comment pouvons-nous représenter notre circuit ? Vous pouvez voir ici qu' elles sont intemporelles et zéros avant la commutation signifient que la tension est de 0. Cela signifie qu'il s'agit d'un court-circuit comme celui-ci. Nous avons dix ohms, nous en avons 20 sur les objectifs. Nous avons le condensateur comme celui-ci. C'est ce que nous avons avant de changer. Ceci est fermé, nous aurons donc la tension d'alimentation plus moins dix volts. OK ? Vous pouvez donc voir que la tension aux bornes du condensateur est égale à quoi ? Outils ou tensions d'alimentation identiques. Ils sont parallèles les uns aux autres. Ainsi, la tension avant commutation, V 0, avant de commuter à un temps inférieur à 0, sera égale à la tension d'alimentation de dix volts, car elles sont parallèles entre elles. OK ? Qu'en est-il du courant ? Vous pouvez voir ici que nous avons notre courant ici. Nous avons besoin de ce courant. Maintenant, si vous regardez bien, vous constaterez que les dix ohms ici, cette activation est parallèle à cela, vous gagnez tous parallèlement au condensateur. Alors, qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie la tension sur 20 ohms, dix volts. tension aux bornes du génome est également de dix volts. Ainsi, le courant avant la commutation sera égal à la tension divisée par la résistance. courant ici est de dix, tous égaux à dix ohms ici et divisés par la tension. OK ? Mais souvenez-vous, souvenez-vous de quelque chose qui est très, très important. Le courant va d'ici à ici. D'ici à ici. Ça coule comme ça. Cependant, si une tension de dix volts se situe entre ici plus, moins dix volts. La différence de potentiel entre ce point et ce point est de dix volts. Et nous avons besoin du courant qui est opposé à ce signe. Cela signifie donc que notre tension est négative de dix. Notre courant doit être égal à un et négatif. Donc, comme vous pouvez le voir ici, une tension de la tension initiale du condensateur de dix volts. Le courant est égal à v négatif sur dix, négatif un et V, qui est égal à dix volts. Maintenant, si vous ne comprenez pas cela, c'est vraiment très facile. Comme vous pouvez le voir ici, notre circuit plus moins, c'est dix volts plus moins aussi dix volts plus, moins dix volts. OK ? Donc, ici, le courant qui circule comme ça, le courant qui circule disons par exemple, I x est égal à dix volts. Divisé par notre résistance, qui est de dix ohms, nous donne un et une caution. Cependant, I est opposé à i x, donc ce sera négatif. OK ? OK. Il est très important de se rendre compte que la direction du courant, sorte que la tension du condensateur ne peut pas changer instantanément. Donc, la tension avant la commutation égale à la tension après avoir commuté ce que dix volts. OK ? Maintenant, que se passera-t-il après le changement ? Après avoir changé ? Ce sera un circuit ouvert, comme vous pouvez le voir ici. Nous avons donc un circuit ouvert et alimentons cette pièce comme si elle n'existait pas. OK ? Nous aurons donc un condensateur. Nous avons une tension de 20010 ohms et nous aurons notre tension. Maintenant, rappelez-vous que lorsque le premier est supérieur à 0 après la commutation, cette alimentation sera de 30 volts. Nous aurons donc un bras de condensateur, bras qui répond à deux volts. Nous aurons donc une autre étape de réponse. OK ? Nous avons donc besoin de deux parties. Tout d'abord, nous avons besoin de la résistance et la tension aux bornes de ce condensateur. Donc, comme vous pouvez le voir ici, maintenant, opérationnel, vous pouvez le voir en utilisant la division de tension comme vous pouvez le voir ici. OK ? Supprimons donc ceci. Donc c'est ouvert, donc il sera supprimé. Cette partie sera de 30 volts, comme vous pouvez le voir ici. Nous avons maintenant besoin de la tension aux bornes du condensateur. La tension aux bornes du condensateur est une tension aux bornes de 200 à la fois égale à infini v l'infini au temps est égal à l'infini. Cela deviendra un circuit ouvert. Nous aurons donc une tension de 30 volts en ohms. Et la tension aux bornes du condensateur est égale à la tension aux bornes de ces 20 volts. La tension aux bornes des deux ohms est 30 multipliée par 20 divisée par la somme. Tri multiplié par 20 ohms divisés par la somme, comme nous l'apprendrons dans la division de la tension. Donc, la tension à l'infini est égale à 20 volts. Et puis nous avons la tension initiale. Maintenant, le dernier élément est qu'est-ce que R7 ? Donc, si vous regardez ce circuit entre ces deux bornes, regardez ici, il y a sept batteries de 20 ohms à atteindre. OK. Comme vous pouvez le voir, dix en parallèle à la 20e maison en termes de capacité de terminaux. Nous en aurons donc 20 sur trois ohms, comme ce que nous avons appris dans les leçons de sérum. Nous allons maintenant écrire notre équation après avoir obtenu une constante de temps. La constante de temps est égale sept multipliée par la capacité de Zach. Toutes les 720 sur trois. La capacité est de un sur quatre. Nous aurons donc cinq secondes sur trois. Donc, comme vous pouvez le voir, V en fonction du temps V infini V 0 moins V infini e à la puissance négative t sur tau. Tau a trois ans sur cinq sur trois, si je me souviens bien. Ok, cinq sur 35 sur trois. Ici, cinq sur trois peuvent devenir trois sur cinq, comme vous pouvez le voir. Et V 0 est la tension initiale Austin avant la commutation. Et V infinity est une tension en régime permanent. OK ? Donc, la perte des éléments, donc nous avons la tension, maintenant nous avons besoin de ce courant. Nous avons donc besoin du courant qui traverse notre circuit. Alors, comment pouvons-nous y parvenir ? Ce courant ici est égal à quoi ? Si vous regardez attentivement ce circuit, vous constaterez que, supprimons ceci. première est que le courant est égal à la somme des deux courants. courant circule ici, le courant circule ici. Le courant qui circule ici lorsque deux ohms est la tension du condensateur divisée par les 20 ohms. Et le courant qui traverse le condensateur plus c d v sur d t. Donc, la somme de ces deux équations nous donnera le courant. Donc, comme vous pouvez le voir ici, I est égal à V sur 20 plus c d v sur d t. Donc, la tension ici divisée par 20 nous donne cette partie. Et vous voyez, qui est la capacité 0,25 pour impair multipliée par d v sur d t est une différenciation de cette équation. Cela nous donnera donc finalement un plus e à la puissance négative 0,6. Nous avons donc notre équation de tension et notre équation de courant. Que représentent ces deux équations, représentant un temps supérieur à 0 ? Donc, comme vous pouvez le voir, cette tension ici, le courant ici après la commutation. Et ils y trouveront quelque chose d'important. T inférieur à 0, t inférieur à 0. Cela a une valeur que nous avons obtenue avant de commuter V 0. Et il y a un courant avant la commutation, qui est juste avant la commutation. Maintenant, vous remarquerez ici quelque chose d'important. Vous verrez ici t inférieur à 0 et t supérieur ou égal à z. Celui-ci est t inférieur à 0 et t supérieur à z. Quelle est la différence ici ? Vous pouvez voir qu'il y a un égal ici. Alors, qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que l'équation de tension, capacité enzymatique, les circuits RC qui font varier la réponse. Cette équation de Walter est continue. Maintenant que nous n' avons pas d'égal ici, cela signifie que le courant est discontinu. Vous pouvez donc voir ici à une heure égale à 0, remplacons-la par une durée égale à 0. Vous constaterez que lorsque deux moins dix e pour un 0 négatif, cela signifie que 20 moins dix nous donne une tension de dix volts. Vous pouvez donc voir que t inférieur à 0 ou égal à t est égal à 0, égal à dix volts. Cette valeur égale à la valeur au moment est égale à 0, ce qui signifie qu'elle est continue. Maintenant, si vous regardez cette équation de temps égale à 0, vous constaterez ici que ce courant est égal à deux et supporte, cependant, le courant épuisé avant de commuter moins un et après passage à la température ambiante, juste après la commutation, ce qui signifie que le courant est discontinu. La valeur est égale ou non à chacune. Génial. OK ? Voici donc un autre exemple de la réponse progressive d'un circuit RC. 85. Réponse de l'étape d'un circuit de RL: Salut tout le monde. Dans les leçons précédentes, nous avons discuté de la réponse par étapes d'un circuit RC. Nous aimerions maintenant discuter de la réponse par étapes d'un circuit RL. Donc, comme vous pouvez le voir, nous avons ce circuit, nous avons une résistance, nous avons notre alimentation et nous avons notre inductance. Et nous aimerions obtenir, puisque nous parlons de RL, alors nous allons obtenir I en fonction du temps. Quand nous avons tous vu, nous obtenons la tension en fonction de pi. OK ? Ainsi, avant de commuter, cet inducteur peut avoir une énergie stockée initiale ou ne pas avoir de réserve danoise, selon le cas de notre circuit électrique. Ainsi, lorsque nous fermerons cet interrupteur, cette alimentation commencera à fournir du courant à travers cet inducteur et la porte de démarrage de la charge. OK ? Ce dont nous avons besoin ici, c'est d'être à jour en fonction du temps. Encore une fois, notre objectif est de trouver le courant d'inductance I en tant que réponse du circuit. Supposons que notre réponse soit considérée comme somme de la réponse transitoire et de la réponse en régime permanent. Donc, au lieu de faire KCL et KVL comme nous l'avons fait dans le circuit RC, nous utiliserons la méthode la plus simple, qui consiste à classer ou diviser notre courant en deux composantes, la composante transitoire et composant à l'état stable. OK ? Semblable à cette capacité ou au condensateur, lorsque nous la divisons réponse transitoire et en régime permanent. Ou nous pouvons également le diviser en réponses naturelles et forcées. Donc, d'abord, notre courant est égal à une impulsion transitoire, ou à un état stable. Alors, qu'est-ce qu'un état transitoire ? Rappelez-vous que lorsque nous avons discuté auparavant de ce dr, source de circuit RL libre, nous avons dit que la réponse transitoire I est égale à I rien e à la puissance négative t sur Tau. Il s'agit d'une décroissance exponentielle décroissante. Cependant, comme nous ne connaissons pas le courant initial, nous allons donc dire que c'est un courant. nous allons donc dire que c'est un courant. Par exemple, nous dirons que c' est une constante, appelez le a. Pourquoi est-ce que c'est ? Parce que si vous revenez ici, abord, cette réponse est la réponse naturelle. Pour être plus précis, réponse naturelle. Nous parlons ici du transitoire, qui inclut le Zan, la réponse naturelle et la charge de l'inducteur. Donc, à titre d'exemple, revenons-en en arrière pour ne pas vous perdre. OK ? Donc voilà, c'est faux puis naturel, d'accord ? Vous pouvez voir ici que le transitoire de la tension est composé de deux composantes. Une réponse qui est nulle négative par rapport à tau, ce qui est une réponse naturelle. Et l'autre composante est VS e à la valeur négative t sur tau, qui représente la réponse transitoire de l'application de la source de tension. Ok, donc nous avons une réponse naturelle, réponse naturelle et une réponse forcée, qui a un caractère transitoire, la composante de la réponse de force. la même manière que nous aurons dans le courant, De la même manière que nous aurons dans le courant, nous n'aurons rien à la puissance négative t par rapport à tau, ce qui est une réponse naturelle. Et un autre élément qui est la force de la réponse. OK ? En fin de compte, vous pouvez voir que cette équation peut être écrite sous la forme VT, par exemple, égale à la pierre angulaire pour appeler a, par exemple, e à la puissance négative t sur tau. OK ? Cette constante dans le circuit RC est V zéro moins v s. Maintenant, c'est la même idée pour le circuit RL. Je peux dire que la composante transitoire ou transitoire est égale à une certaine constante a, que je ne connais pas, e à la puissance négative t sur Tau. OK ? Donc cette constante a dans ce circuit pour le RC v néant moins v s pour le circuit RL. Je ne le sais pas encore. OK, donc nous y reviendrons plus tard dans cette leçon. Donc, si nous revenons au circuit RL, c'est logique. Vous pouvez donc voir ici que nous avons cette réponse transitoire a e à la puissance négative t sur tau. Et tau est L sur R , comme avant. C'est maintenant le composant à l'état stable. Qu'est-ce que la composante à l'état d'équilibre ? C'est un composant lorsque le circuit atteint l'état stable. Donc, si nous regardons ce circuit, lorsque nous fermons l' interrupteur et que l'inducteur atteint un état stable en raison de l'application de ce que, rappelez-vous, une source de courant continu, et non un courant alternatif. Mais DC, celui-ci va devenir un court-circuit. L'inducteur va se mettre en court-circuit. Le courant qui circule dans notre circuit. Ce que cela deviendra, sera une alimentation en V sur r, le courant en régime permanent. Donc, comme vous pouvez le voir ici, si une réponse en régime est la valeur du courant après une très longue période, après la fermeture de l'interrupteur, l'inducteur devient un court-circuit extrémités et une source de pneu. La tension VS apparaît aux bornes de la totalité de la tension ici. Nous allons passer en revue notre, car nous aurons ici un court-circuit. Donc, dans ce cas, la réponse en régime permanent ou le courant en régime permanent sera VS au-dessus de R. D'accord ? Comme vous pouvez le constater, si vous appliquez le même principe ici au circuit RC, vous obtiendrez l' équation requise. OK ? Donc, voici un poids transitoire e à la puissance négative t sur tau en tant qu' état d'équilibre VS sur R. Nous pouvons donc dire que le courant total, un t négatif sur tau plus V sur r. Maintenant, ce que nous J'aimerais obtenir si c'est a ou la constante a. Comment pouvons-nous faire cela ? Nous savons qu'au courant, à un temps égal à 0, ce qui est innocent de commutation, nous savons que le courant sera égal à ce qui sera égal à I néant, qui est l'initiale actuellement avant de changer. OK ? Ainsi, le courant avant la commutation est égal au courant juste après la commutation. Pourquoi est-ce ainsi ? Parce que si vous vous souvenez, si vous vous souvenez que notre inducteur ne permet pas le I sur d t, cela ne permet pas ce changement soudain du courant. Le courant ne peut donc pas changer instantanément. Cela signifie donc que le courant avant la commutation I égal à I 0 est égal au courant initial est nul. Donc, avant de commuter égal à, après avoir commuté égal au courant initial. OK ? Donc, à partir de cette condition, à un temps égal à 0, nous aurons un courant égal à I néant. OK ? Supprimons donc tout cela comme ceci. OK ? Donc, avant de changer de qualité, après le changement, ou l' inverse, c'est tout à fait nul. Donc, à partir de là, on peut dire que I rien n'est égal à un e à la puissance négative 0, qui est un. Nous aurons donc un plus VS par rapport à R. Donc à partir de là, nous pouvons obtenir que notre constante a est égale à I rien moins v s par rapport à r. D'accord ? OK. Nous allons donc prendre celui-ci et remplacer ici comme ceci. Notre courant en fonction du temps est donc égal à V S sur R, qui est cette composante. Plus est une composante transitoire, e à la puissance négative t sur tau multipliée par a, soit I zéro moins v S sur r, zéro moins V sur R. D'accord ? Donc, si vous regardez attentivement cette équation, vous constaterez que celle-ci peut être représentée comme ceci. tout en fonction du temps égal à i infini plus I 0 moins i infini e à la puissance négative t sur tau. Comme pour le circuit RC, le RC, nous avons dit que V en fonction du temps égal à V à l'infini est égal v 0 moins v infini e à la puissance négative vers laquelle était similaire à chaque source. Et ici, vous pouvez voir cela à l'infini, qui est une valeur en régime permanent VS sur R. Et je n'en vois rien, qui est le courant initial INR, qui sera obtenu à partir du circuit lui-même. OK ? Alors, bien sûr, c'est votre bébé en ligne ou les valeurs initiale et finale du courant respectivement. Maintenant, quelque chose qui est important ici, quelqu'un va me dire, d'accord, c'est que ce circuit est un circuit ouvert. Alors, comment avons-nous un courant ou pourquoi le courant initial existe-t-il ? D'accord, est-ce que ces équations représentent le cas général, pas seulement en tant que circuit, mais en général. OK ? Alors, qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que, par exemple, si nous avons une telle résistance, d'accord ? Cela signifie donc que, s'il a stocké de l'énergie, il fournira ce courant à travers cette résistance. D'accord, nous aurons donc un courant initial en fonction de notre circuit comme nous le verrons dans les exemples de cette partie du cours. Alors, qu'en est-il de la tension ? Tension, si vous vous souvenez de l'inductance, du circuit RL ou de l'inductance, pour être plus précis, L sur d t, l'inductance multipliée par la dérivée de cette équation nous donnera l sur tau r e à la puissance négative t sur tau avec ceci, lorsque le temps est supérieur à 0, lorsque cet interrupteur est fermé. Donc celui-ci peut être écrit comme ça. V en fonction du temps. Nous sommes L sur R, ce qui est égal à tau. Cette partie est égale à tau. Donc, tau, tau va annuler. Les mâchoires sont telles que nous aurons la puissance négative de T par rapport à Tau. Comme vous pouvez le voir ici. Et vous en fonction du temps, qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie qu'avant de changer, il était 0 et qu'après le changement, il y en aura un. Cela signifie donc que V en fonction du temps avant la commutation, il est égal à 0. Et après la commutation, ce sera V S e à la puissance négative t sur tau. OK ? Donc, comme vous pouvez le voir ici, le courant avant de commuter, était 0. Voici ce graphique représentant ce que je n'ai rien égal à 0. Vous pouvez voir la réponse progressive d' un circuit RL sans courant d'induction initial. Nous supposons donc que notre initiale, cette partie est égale à 0, égale à z. Donc, comme vous pouvez le voir avant de changer, elle était 0. Ensuite, après la commutation, il commencera à augmenter de façon exponentielle. L'atteinte est l'infini, qui est V au-dessus de R. D'accord ? Et si on n'a rien trouvé ? Et si nous avions des courants initiaux et que nous commencions comme ça. Nous aurons un i-node comme celui-ci. Ensuite, le changement augmentera de façon exponentielle. OK ? Donc, si nous avons un INO qui sera simplement déplacé, d'accord ? Vous pouvez voir que la fonction ici, ou ce graphique, ou les deux , sont continues. Mais qu'en est-il de la tension ? Vous pouvez voir que la tension avant commuter à t est inférieure à 0, v en fonction du temps est de 0, d'accord ? Et après avoir commuté V en fonction du temps, V S serait négatif à t par rapport à tau lorsque le premier est supérieur à 0 selon cette équation. Alors avant de commuter car cette tension était égale à 0, pourquoi ? Parce que l'inducteur atteint un état stable. Il s'agissait donc d'un court-circuit, ce qui signifie que la tension est de 0, comme vous pouvez le voir, puis soudainement, après l'avoir commutée, elle passe de 0 à V S. C' pourquoi cette fonction est discontinue. Vous pouvez voir t supérieur ou inférieur à 0 et t supérieur à 0. n'y a pas d'égal ici. Parce qu'il y a ici une étape dans la réponse en tension. OK ? Nous discutons donc de la réponse aux catastrophes d'un circuit RL, ce qui est similaire à la même idée du circuit RC. Nous aimerions maintenant avoir quelques exemples pour comprendre cela. 86. Exemple 1 sur étape de réponse d'un circuit de RL: Donc, pour le premier exemple de réponse par étapes d'un circuit RL, nous avons un interrupteur qui a été fermé pendant très longtemps, comme celui-ci. OK ? Et ce temps supérieur à 0, égal à 0, nous ouvrons ce commutateur. Maintenant, ce que j'aimerais obtenir, c'est le courant qui traverse l'inducteur en fonction du temps. OK ? Alors, d'abord, comment faire ce montage ? Nous avons besoin de 0 ou de l'infini. Nous avons besoin de ce que nous sommes sept pour obtenir ? Tau. OK ? Nous pouvons donc tout obtenir en fonction du temps avant de commuter ou de 0 ou du courant initial. Alors, quand l'interrupteur sera fermé comme ça, que se passera-t-il ? Vous pouvez voir un court-circuit parallèle à trois ohms. Alors, qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que ces trois ohms seront supprimés. Nous aurons donc à la fin un court-circuit comme celui-ci. OK ? Nous avons donc une tension de dix volts à deux ohms et l'inducteur. Maintenant, nous avons dit que le courant initial ici, après très longtemps, nous ouvrons l'interrupteur après très longtemps. Cela signifie que cet inducteur atteint l'état stable. Donc, à l'état stable, cet inducteur deviendra ce qui deviendra également un court-circuit comme celui-ci. Encore une fois, comme cet interrupteur a été fermé, il s'agit donc d'un court-circuit de deux ou 30, il annulera les trois. Et puis nous avons notre inducteur, qui atteint un état stable avant d'ouvrir l'interrupteur. Cela signifie donc que cela deviendra un court-circuit. Nous avons donc une tension de dix volts ohms et tout cela à terre sur le circuit. Alors, que fait le décompte initial ou zéro, qui est le jour actuel avant de commuter un qui est le jour actuel avant courant égal après une commutation égale, quel était dix volts divisé par la résistance totale, qui est un outil. Donc ça veut dire qu'il y en aura cinq et Ben. Donc, comme vous pouvez le voir, il y a un courant avant la commutation et après des associés égaux l'un à l' autre appelé dix sur deux ohms, car les deux sont des courts-circuits. Nous avons donc le courant initial. Comme vous pouvez le voir, r est égal à 0, Powerball raide, vos yeux, votre récit , cinq et vos ours. OK. Ok, maintenant ce dont nous avons besoin, maintenant, nous devons ouvrir l'interrupteur. L'interrupteur s'est ouvert et ils obtiennent tout à l'infini, ce qui est un courant stable après une très longue période d'ouverture de cet interrupteur. Nous avons donc une tension de dix volts, deux ou trois ohms et une inductance, l'interrupteur comme s'il n' existait pas depuis qu'il est ouvert. Maintenant, ce qui est infini, cela signifie que cet inducteur l'atteint à contre-courant. Cela signifie donc que cela deviendra un court-circuit comme nous. OK ? OK. Nous avons donc un dix volts, nous avons un deux ohms, nous avons un 33 ohms et du courant. Alors, quel est l' infini du courant égal à dix volts divisé par la résistance totale, qui est deux plus trois égale cinq ohms. Ce sera donc égal à deux et supportera. OK. Maintenant, le dernier élément ou le dernier paramètre dont nous avons besoin est la résistance ou sept aux bornes de l'inducteur, regardez ce circuit comme ceci. Cela n'existe donc pas. Donc, si nous regardons le circuit, cela deviendra un court-circuit, ou sept deviendra un court-circuit. Donc, quand nous regardons notre circuit, nous aurons un 30 plus à omettre, ce qui signifie que nous avons cinq ohms ou 70. Comme vous pouvez le voir, les séries de deux ohms et de trois Omar, donc i infiniment égal à m, supportent comme nous venons de l'expliquer. Ensuite, R7 et ce sera à cinq ohms car ce sont les deux éléments tels que R7 aux deux bornes de l'inducteur. Donc on peut y arriver, c' est-à-dire L au-dessus de R. D'accord, donc ce sera un sur 15. Nous avons maintenant tous nos paramètres tels que always 0 ou infinity et Zotero. Nous pouvons donc écrire notre équation comme ceci. I infini plus 0 moins infini e à la puissance négative t sur Tau. Nous aurons donc notre équation finale représentant le courant. 87. Exemple 2 sur étape de réponse d'un circuit de RL: Passons maintenant à un autre exemple. Dans cet exemple, nous avons un point supplémentaire. Nous avons donc discuté avant d'un interrupteur ou d'un vent et de la fermeture. Nous avons maintenant deux commutateurs. Ok, alors voyons comment on peut faire face à ça. Ainsi, lorsque le temps est égal à 0, le commutateur est fermé. Il s'agit donc de la position initiale de S1. Il s'agit de la position initiale de S2. Donc, si le temps est égal à 0, celui-ci sera fermé. C'est le commutateur deux qui est fermé à un temps égal à quatre. OK ? Fermons donc que le temps est égal à 0. Ce délai de fermeture équivaut à quatre. Maintenant, ce dont nous avons besoin, c'est que nous avons besoin du courant de l'inducteur en fonction du temps. Ensuite, nous obtiendrons la valeur à t égale deux secondes et t à cinq secondes. OK ? Alors, comment pouvons-nous traiter, comme vous pouvez le constater, nous avons trois régions. Notre courant sera donc divisé en trois secteurs, d'accord ? Le premier est avant de passer à moins de 0. OK ? Donc, avant de changer, ce que nous avons ici, nous aurons, nous verrons notre, notre courant, d'accord ? Avant de changer. Alors de t égal à 0 à t égal à quatre, d'accord ? Nous obtiendrons notre courant. Et puis à partir de T supérieur à quatre secondes égal à quatre secondes, nous obtiendrons notre équation. Nous avons donc 123 régions, d'accord ? OK. La deuxième chose que vous pouvez voir ici, inférieure ou égale. Inférieur ou égal. Pourquoi ? Comme notre courant est continu en RL, le courant est continu. En RC, la tension est continue. OK ? Commençons donc. La première étape est un temps inférieur à Z, d'accord ? D'accord, donc comme vous pouvez le voir, de 0 à quatre, t inférieur à 0 et t supérieur à, de 14 inférieur à 0. Que va-t-il se passer ? OK, voyons voir. Donc celui-ci est ouvert. Vous pouvez voir qu'il y a un circuit ouvert ici. OK ? Alors, qu'en est-il de cette partie en circuit ouvert ? Cette partie est donc éliminée. Il est retiré de notre circuit. Maintenant, cet interrupteur est également ouvert. Comme vous pouvez le constater, cette partie est également supprimée. OK ? Comme vous pouvez le constater, nous n'en aurons que six. Ce sera donc comme la série de six ohms avec nos cinq inductances Henry existait. Ce point est en circuit ouvert. Et cette partie sera également un circuit ouvert. OK ? Alors, quel est le courant qui circule ici ? À votre avis, que fait passer le courant dans l'inducteur ? Toutes les sources n'existent pas. Tout ce système est en circuit ouvert. Ainsi, le courant traversant cette inductance avant de commuter l'un de ces deux commutateurs est égal à 0. Donc, le courant avant de commuter un courant égal après la commutation est égal à 0. Ainsi, à un instant inférieur ou égal à 0, le courant sera égal à 0. OK ? Donc, la première boîte, d'accord ? Maintenant, qu'en est-il de la deuxième partie ? Deuxième partie, on ferme cet interrupteur, d'accord ? Durée supérieure à 0, de 0 à quatre secondes. Nous fermons cet interrupteur. OK ? Nous avons donc un 40 volts, comme celui-ci, 40 volts. OK ? Nous avons un tsar, quatre ohms. Ensuite, nous avons ici l'interrupteur. Celui-ci est toujours ouvert, ouvert, donc ce sera un circuit ouvert. Nous aurons donc les six ohms. Ensuite, nous aurons cinq Henry. Cinq entrent. Maintenant, nous devons faire l'équation. Écrivez l'équation de cette partie. OK ? Donc, quelle est l'équation de cette partie que vous pouvez voir, c'est que vous vous souvenez de l'équation qui contient 0 ou l'infini et tau. OK ? Alors, d'abord, qu'est-ce que le tau ? Tau est L sur R. Donc l'inductance est de cinq Henry et une résistance. Comme vous pouvez le voir, si vous regardez ce circuit, vous verrez que la résistance est quatre ohms et six ohms, ce qui est un tenon. Cette partie est donc activée. Nous pouvons donc trouver du tau ici. Qu'en est-il de 0, c'est ce courant initial, bien sûr, à partir de la condition initiale ici, il est égal à 0. Maintenant, qu'en est-il de l'infini, qui est un courant permanent ? Si l'interrupteur est fermé pendant très longtemps, quel sera le courant ici ? Ce sera comme ça, ces cinq Henry deviendront un court-circuit après très longtemps. Le courant qui circule ici sera donc infini, sera de 40 volts divisés par dix ohms. Il y en aura donc quatre et plus. OK, nous avons donc infini ou 0 et tau. Nous allons donc écrire notre équation. OK ? Ignorez simplement cet interrupteur. Ne fais pas ça, n'y pense pas. Il suffit de le traiter comme un circuit séparé. OK ? D'accord, comme vous pouvez le voir ici, est-ce qu' un courant infini est égal à 40 volts divisés par quatre plus six, soit dix ohms. Quatre plus six, ou 74 plus six, soit dix ohms. Nous aurons donc tau L sur R, comme nous venons de le dire. Nous allons donc écrire notre équation comme nous le faisons normalement. OK ? Cette équation est valide à partir de 0 à quatre secondes, d'accord ? Parce qu'au bout de quatre heures ou en partant de pour, cet interrupteur sera fermé. OK ? D'accord, nous avons donc ici cette équation. Maintenant, que devons-nous faire ensuite ? Nous avons donc la deuxième équation. La première équation est que alpha t est inférieur à 0, le courant est égal à 0. Et de 0 à quatre cette équation. Maintenant, la prochaine étape est que nous devons fermer cet interrupteur, d'accord ? Maintenant, cet interrupteur est également fermé à temps égal à quatre, comme avant. J'ai besoin de 0 avant le zoster, avant de commuter et de l'infini juste après la commutation ou à l'état stable et à tau, qui est la constante de temps. OK ? Ainsi, le courant avant, juste avant la commutation, est égal au courant ajusté après la commutation. Comment puis-je obtenir cela en substituant t égal à quatre dans cette équation ? Comme le courant à la fois est égal à quatre, rappelez-vous que courant est une forme d'onde continue. Donc, à un temps égal à quatre. De cette équation et la substitution ici était toujours égale à quatre. Nous obtiendrons notre courant, qui est le courant juste avant la commutation, qui est égal au courant juste après la commutation. Vous pouvez le voir ici. Cela n' affecte pas l'inducteur car le courant ne peut pas changer instantanément. Par conséquent, les courants initiaux sont égaux à quatre. Nous allons remplacer dans cette équation par t égal à quatre. Donc quatre multiplié par moins deux nous donne moins huit. Donc, au final, notre courant sera approximativement égal à quatre et baissera. OK ? OK. Maintenant, qu'est-ce qu'une étape supplémentaire ? L'étape suivante consiste en quelque sorte à présenter I 0 de t supérieur ou égal pour l'équation qui représente d supérieur à quatre, I est 0, est quatre et ours. Maintenant, nous avons besoin de notre infinitif après très, très longtemps. Donc, après très longtemps, vous verrez que nous avons ici une source, 40 volts. Nous avons un quatre ohms. Nous avons cet interrupteur fermé à bras. Nous avons une tension de dix volts en plus, moins dix volts. J'existe. Nous avons les six ohms. Maintenant, à l'infini. Ce sera le cas, ce Henry le sera, ou cette inductance sera en court-circuit. OK ? Donc ce dont j'ai besoin, c'est de la valeur du courant qui circule ici. Le courant qui traverse la résistance six. Oh, ok. Alors, comment puis-je faire cela ? Vous pouvez voir qu'ici nous avons des tensions. Nous avons des tensions. Nous pouvons donc appliquer KCL, appliquer KCL à ce stade. OK ? Alors faisons-le d'abord. Vous pouvez voir ici KCL, nous avons ce courant. Nous en avons trois qui entrent actuellement et un qui sort de l'année en cours. À titre d'exemple, nous supposerons que cela correspond à l'entrée et au courant sortant. Le courant qui entre dans ce nœud ici. Le courant qui circule ici est égal à quoi ? Égal à 40 volts moins la tension sera, disons que s1 est désigné par V. Donc, ce serait 40 moins V divisé par quatre ohms. Semblable à ce que nous avons fait dans la partie KCL du cours. Nous avons ici un autre courant qui est alors volt moins V divisé par un outil. Ensuite, volt moins v divisé par les deux ohms égaux au courant qui y passe. Le courant passant ici sera égal à V moins ce point, qui est le sol, divisé par six ohms. Ce sera donc V, V moins 0 divisé par la SEC. Donc, comme vous pouvez le voir ici. Ce serait V sur six. Vous pouvez voir que cette équation est une équation dans une inconnue, qui est V, qui est la tension de ce nœud. Nous aurons donc ici v égal à 180 sur 11. Maintenant j'ai besoin du courant. Le courant sera donc cette tension V, qui est V moins 0, divisée par 60. Comme ça, comme ça, v sur six à partir des équations de KCL. Maintenant, avant de terminer, l'étape suivante est que nous avons besoin de Tao, qui est L sur R. L est cinq Henry et le R est R7. Nous avons ici notre inducteur en ce point, notre inducteur ici entre ce point et ce point. OK ? Alors lisons simplement ceci. OK, donc nous avons un court-circuit. Celui-ci est également un court-circuit. Et j'ai besoin des sept entre ce point et ce point, entre les bornes de l'inducteur ou 70. Donc, si vous regardez le circuit, nous en avons combien ? Nous avons deux sources indépendantes, deux sources indépendantes pour obtenir R7 et nous les désactiverons. Cela va devenir un court-circuit. Cela deviendra également un court-circuit similaire à ce que nous avons fait dans les sept leçons. Nous aurons la série de six ohms avec pour notre propre beurre à deux. Donc, cette combinaison pour le parallèle à deux est une série avec un six environ, comme vous pouvez le voir, pour le beurre aux deux, série était un six. Nous allons donc obtenir notre 722 sur trois. Maintenant, tau est L sur R sept, donc nous aurons 15 sur 22 secondes. OK ? Maintenant, écrivons notre équation pour la dernière fois, I infini plus i4 moins infini. Maintenant, quelque chose d'important ici, vous pouvez voir un t moins quatre négatif sur Tau. Alors pourquoi ça ? Parce que cette équation part de quatre, elle est donc décalée. Vous pouvez voir que t moins quatre est exponentiel en raison du délai dans lequel il est décalé lorsque cela se produit lorsque le temps est égal à 0. sera donc une puissance négative sur Tau. Maintenant, si cela se produit à tout moment, ce sera E négatif T moins, disons T rien sur le nœud del t représentant le moment de la commutation. S'il est à quatre secondes, il sera inférieur à quatre. Comme ça. Si c'est 6 secondes, ce sera t moins six. Donc, en fonction du temps, je vais nous donner cette équation. Moins deux moins quatre de plus que Tau. Nous avons cette infinité et le courant initial. C'est donc l'équation qui représente le T supérieur à quatre. Maintenant, nous allons enfin rassembler tout cela. Nous aurons tout cela en fonction du temps. Lorsque t est inférieur à 0, il sera égal à 0. Lorsque t est compris entre 0,4, ce sera cette équation. Et T supérieur à quatre, ce sera cette équation. Et enfin, ce dont nous avons besoin, c'est de t égal à et t égal à cinq secondes. Donc, à t égal à, lequel d'entre eux nous utiliserons à t égal à deux se situe dans cette plage. Nous allons donc utiliser cette équation. Comme vous pouvez le constater, le temps est égal à cinq, ce qui est supérieur à quatre, nous allons utiliser cette équation. Comme tu peux le voir. Pourquoi, parce que cinq est supérieur à 42, c'est entre 0,4. OK ? C'était donc un autre exemple de la réponse par étapes d'un circuit RL. 88. Introduction aux circuits électriques AC: Bonjour et bienvenue à tous sur ce port ou dans cette section de notre cours sur les circuits électriques. Dans cette section, nous allons discuter de l'AUC ou des circuits électriques à courant alternatif. Maintenant, vous devez savoir que les circuits électriques à courant alternatif sont vraiment très importants. Pourquoi est-ce ainsi ? Parce que vous trouverez les circuits AC dans l'électronique de puissance, dans les machines électriques. Et le système AC est celui que nous utilisons pour transférer l'énergie électrique. Il est donc vraiment très important de comprendre ce que signifie facile. Et sont différents concepts liés aux circuits AC. Donc, d'abord, il faut savoir qu'il existe deux principaux types de courant électrique ou de tension électrique en général. Courant ou tension. Le premier, que nous sommes dont nous avons parlé dans notre cours sur les circuits électriques, s' appelle le courant continu, ou DC, qui est un courant qui reste constant dans le temps. Si vous regardez le courant par rapport à dy, du temps, vous constaterez que la valeur du courant est constante et qu'il s'agit d'une valeur positive. Donc, lorsque ce courant a une valeur constante avec temps ou une direction constante, et qu'il est vraiment très important de comprendre ce concept de direction. Donc, par exemple, si nous avons quelque chose comme ce courant par rapport au temps, et que ce courant est négatif, négatif tout le temps. Dans ce cas, cela a également été appelé courant continu ou courant continu. Pourquoi ? Parce qu'il a une direction ou unidirectionnel. Contrairement à la CE, qui change constamment de direction. OK ? Voyons donc AC. Si vous regardez le courant alternatif ou alternatif, il s'agit d'un courant qui varie de manière sinusoïdale avec le temps. Ou elle se présente sous la forme d'une onde sinusoïdale ou d'une onde cosinusoïdale. Vous pouvez donc voir que ce courant change tout le temps. Et surtout, ce courant change de direction. Si vous regardez cette forme d'onde, vous constaterez que nous avons une partie du temps, cette partie, le courant, est notre valeur de soutien. Et d'autres fois, vous constaterez que le courant est négatif, puis positif, puis négatif. Vous pouvez donc voir que cette valeur actuelle du courant change avec le temps. Le virus était temps, parfois positif, parfois négatif. C'est pourquoi on l'appelle le courant alternatif. Il alterne ou continue de changer de direction. Contrairement au courant continu ou continu, vous constaterez qu'il est toujours positif ou toujours négatif. Donc, si vous regardez ces deux courants dans la vie réelle, vous le trouverez ainsi. Vous constaterez que pour le courant continu, nous avons une borne sûre de la batterie et une borne négative de la batterie. La batterie est une source de courant continu. Vous constaterez que le courant lui-même a une unité, une direction, une direction. C'est ce que l'on appelle le courant continu qui passe de Paul, des trucs comme ça à un courant négatif. OK ? Contrairement au courant alternatif, que nous désignons habituellement par cet échantillon, vous pouvez voir l'échantillon. L'échantillon qui ressemble presque à une onde sinusoïdale. OK ? Ainsi, lorsque vous voyez une alimentation avec cet échantillon, cela signifie que cette alimentation est un courant alternatif ou un courant alternatif. Vous pouvez voir que le courant change de direction, l'un devient positif par rapport à d'autres fois des objectifs comme celui-ci, vous pouvez voir parfois comme ça une partie du temps, puis il change de direction dans l'autre temps. Contrairement au DC, qui est toujours dans une direction. OK ? OK. Vous devez donc comprendre que cela peut être une tension alternative, ou une tension ou un courant alternatif. Vous pouvez voir que si nous avons une tension alternative, vous devez savoir que la tension alternative produira du courant alternatif. Donc, quand je dis tension alternative ou courant alternatif, ils sont les mêmes. Cela signifie que l'alimentation elle-même est alternée. Vous devez donc savoir que AAC lui-même ou le courant alternatif peut avoir de très nombreuses ondes différentes ou différentes formes d'ondes ou formes différentes. Si vous regardez a, C, par exemple vous constaterez que l' AAC peut être comme ceci, peut être une onde sinusoïdale ou une onde cosinusoïdale comme celle-ci. cosinusoïdale comme celle-ci. OK ? Ces deux formes d'onde sont donc appelées tension sinusoïdale ou onde sinusoïdale alternative, car les deux sont appelées onde sinusoïdale xyz et ondes cosinusoïdales utilisées pour représenter le système AAC. OK ? Maintenant, si c' est le cas, existe-t-il une autre forme d'onde pour la tension ou le courant ? Oui, il existe d'autres formulaires. Vous pouvez voir que nous pouvons avoir quelque chose comme ça. Comme cette forme d'onde triangulaire comme celle-ci. C'est ce que l'on appelle aussi AC car il a le pouvoir de tirer le pas et Paul de le faire négatif. Maintenant, nous pouvons également avoir une forme d'onde carrée comme celle-ci, carrée comme celle-ci. OK ? Tout cela peut donc être produit à l'aide de différents circuits électroniques de puissance. OK ? Donc, au final, nous avons la climatisation, ce qui signifie qu'elle est alternée. Maintenant, lorsque nous parlons de systèmes AAC ou de générateurs de courant alternatif, nous avons généralement cette forme d'onde, cette onde sinusoïdale. Habituellement, si vous regardez cette forme d'onde, qui est une forme d'onde sinusoïdale, c'est celle qui est générée par nos générateurs électriques. La sinusoïde est donc un signal qui a une forme de fonction sinusoïdale ou cosinusoïdale. Ainsi, lorsque nous disons sinusoïdale, la tension générée, cela signifie qu'elle se présente sous la forme d' une onde sinusoïdale ou d'une onde cosinusoïdale. Le courant sinusoïdal est généralement appelé courant alternatif, ou courant alternatif change de direction. Un tel courant est donc appelé AAC car il inverse sa polarité. Parfois toutes les étapes, parfois les étapes négatives à intervalles de temps réguliers. Maintenant, les circuits qui sont alimentés par courant sinusoïdal ou une source de tension sont appelés circuits à courant alternatif. Maintenant, bien sûr, sous forme d'énergie produite et transmise à nos foyers. Ou est une forme d' onde sinusoïdale alternative. Parce que c'est un outil facile à générer et à transmettre. Si vous souhaitez savoir comment générer cette forme d'onde, vous pouvez vous référer à notre cours sur les machines électriques. Maintenant, ce que j'aimerais comprendre ici, c'est que vous devrez Puisque la même forme d'onde existe, mais en fonction de deux paramètres différents, vous constaterez que cette forme d'onde, qui est une tension en fonction du temps, une tension en fonction du temps. Vous constaterez que nous représentons ici en fonction de l'oméga t. Ici nous représentons en fonction du temps. Voyons d'abord quel est le lien entre cela ? En ce qui concerne le temps ? Vous constaterez que nous avons comme ça. Vous pouvez voir à partir de zéro continuer à augmenter jusqu'à la valeur maximale. Ensuite, il commence à se décomposer pour devenir 0,1 petit. Ensuite, il commence à entrer dans la partie négative, puis recommence à augmenter jusqu'à zéro. Vous pouvez donc voir d'ici à ici que nous avons une partie qui est négative et une autre qui est négative. Maintenant, cela s'appelle un cycle. Nous n'avons qu'un cycle. OK ? Maintenant, ce cycle, ce cycle se produit à un moment appelé t. D'accord ? Donc T représentant ce qui représente le temps nécessaire pour créer une psyché, qui se forme avec le football et se connecte. Maintenant, vous pouvez voir qu'après un temps t, nous avons à nouveau un positif et un négatif Amazon, ce qui prend du temps T. Nous allons donc y arriver. Nous avons un t plus t nous donne deux t. Donc c'est un temps apériodique, temps périodique est le temps nécessaire la forme d'onde pour créer un Psych, un cycle. Maintenant, vous verrez que cela correspond lorsque nous parlons d'oméga t, qui est la fréquence angulaire, qui est la fréquence angulaire, Oméga t. Oméga est la fréquence angulaire multipliée par le temps, qui est oméga T représentant un angle. Si nous le voulons en fonction de l'angle, vous le trouverez à partir de zéro. Deux Pi signifient un demi-cycle. Et de pi à deux pi, l'autre moitié ou un cycle complet correspond à deux pi, ou en radian ou en degrés, ce sera zéro cent 60 degrés. OK ? Nous disons donc que deux pi constituent un cycle complet. Deux pi, c'est un cycle complet, ce qui correspond à notre temps égal à t. D'accord ? Donc, si nous voulons représenter comme cet assemblage de formes d' onde, nous disons v en fonction du temps ou de la tension, ou si la tension sinusoïdale est égale à V maximum sinusoïdal Omega t. Que fait V représente le maximum ? Chaque ligne représentant la magnitude ou l'amplitude de l'onde ou la valeur maximale y parvient en post-cycle ou en cycle négatif. Donc, si vous regardez ici, nous verrons que cette barre, ce point est une valeur maximale. C'est pourquoi on l'appelle la tension maximale et maximale Vane V. Et puis le cycle négatif, nous avons un V maximum négatif. Le point maximum est donc V maximum sinusoïdal Oméga t. Oméga est appelé fréquence angulaire et t est notre temps. Vous avez donc ici VM est l'amplitude ou la magnitude de la sinusoïde ou de l'onde sinusoïdale. L'oméga est appelé fréquence angulaire. Combien de radians par seconde ? Et l'oméga T est appelé l'argument de la sinusoïde ou l' angle de l'onde sinusoïdale. L'angle actuel en fonction du temps. Trouve donc que la sinusoïde se répète chaque t, et c'est pourquoi on l'appelle le temps périodique ou la période de cette sinusoïde. À partir des deux diagrammes, comme vous pouvez le voir ici, à deux pi, après un cycle complet, nous avons le temps périodique t ou les deux pi, qui est oméga t égal à deux pi. OK ? Omega t. Maintenant, quel est le temps qui correspond à deux pi ? Si vous regardez ici deux pi, nous avons un temps appelé t, qui est un temps périodique. Il dit donc que l'oméga t est égal à deux pi. Donc, après un temps égal à t, notre angle sera de deux pi. Donc, l'oméga t sera égal à deux Pi. Lorsque nous comparons ces deux chiffres, vous constaterez que le temps périodique est égal à deux pi par rapport à oméga, d'accord ? Et vous savez que l'oméga est égal à deux pi multipliés par la fréquence. Fréquence. Que signifie la fréquence ? Nous avons donc la fréquence, ce qui signifie combien de cycles sont obtenus en 1 s ? Alors, après un temps appelé 1 s, combien de cycles se forment ? C'est ce qu'on appelle la fréquence. Combien de cycles par seconde ? Donc, la relation entre oméga ou fréquence angulaire est que nous prenons la fréquence, qui est le nombre de cycles par seconde multiplié par deux pi. Donc, si vous appliquez cela à cette équation, vous constaterez que le temps périodique sera égal à un sur la fréquence. Vous trouverez donc ici que t est égal à deux pi divisés par deux Pi f, soit un sur f. Ou que la fréquence elle-même est égale à un sur T. Ainsi, trouve que la fréquence, ou combien de cycles Y en a-t-il un au-dessus de T. D'accord ? OK. Vous constaterez donc que vous entendrez toujours ce point, c'est que le système électrique fonctionne à une fréquence de sécurité qui nous fait mal. Ou un autre pays fonctionne à 60 Hz. Alors, qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie qu'après un temps atomique de 1 s, par exemple pour les 50 Hz, après un temps égal à 1 s, nous aurons 50 cycles. OK ? Donc, en seulement 1 seconde, l'alimentation est une commutation positive, négative, positive, négative 50 fois en 1 s. Vous pouvez donc voir les choses très, très rapidement. OK ? Alors, qu'est-ce que cela signifie, qu'est-ce qu'une fréquence dans notre système électrique ? Voici donc un exemple. Si vous regardez le courant alternatif dans le système AC ou dans notre système électrique, vous constaterez que lorsque nous connectons une alimentation en courant alternatif, telle que celle qui se trouve dans notre prise, lorsque nous la connectons au pulp ou lambda, par exemple ce qui se passera, c'est que vous constaterez que le courant, puisqu'il s'agit d'un courant alternatif, parfois positif, parfois négatif. Vous pouvez donc voir que ça change tout le temps comme ça. Ce qui va se passer, c'est que l'alimentation commence à 00, ce qui signifie que cette ampoule a une tension nulle ou qu'elle n'est pas éclairée Maintenant, à mesure que la tension augmente, l'éclairage du NAM commence à augmenter. Comme vous pouvez le voir ici. Stuart est que l'éclairage commence à augmenter jusqu'à ce que nous atteignions une valeur maximale, puis la source d'éclairage diminue ou la lumière du support commence à diminuer en raison d'une diminution de la tension. Puis recommence à augmenter dans la direction opposée. Donc, la lumière va augmenter. Ensuite, la lumière recommencera à diminuer jusqu'à atteindre zéro. Vous pouvez donc voir que la pâte elle-même, sa lumière, change, augmente jusqu'à atteindre la pleine illumination, puis commence à diminuer, atteindre zéro, puis à augmenter, maximum valeur, décroissante et ainsi de suite. Cependant, lorsque nous regardons n'importe quel poteau, mais dans notre maison, nous ne sommes pas malades car nous le voyons toujours allumé ou toujours éclairé. Alors pourquoi ça ? Parce que ce cycle se produit , des maladies se produisent parfois en 1 seconde seulement sorte que nos yeux ne peuvent pas voir cet échange rapide. C'est pourquoi vous verrez toujours une ampoule complètement éclairée. OK ? Maintenant, expression générale pour une onde sinusoïdale en courant alternatif. Donc V en fonction du temps est égal à V maximum sinusoïdal Omega t plus Phi. Nous avons donc des oméga t, qui représentent ce qui change avec temps, change avec le temps. Cependant, nous avons un élément supplémentaire , appelé Phi. Maintenant, que signifie phi pour représenter l'angle de phase ? Nous disons que phi s' appelle la phase. Nous devons maintenant comprendre que nous pouvons le représenter sous forme de radians ou de degrés. Qu'est-ce que cela signifie maintenant ? Cela signifie que nous pouvons dire sinus pi ou que nous pouvons dire, par exemple sinus cent 80 degrés, comme nous le voudrions. Selon la représentation de cette équation, vous pouvez dire phi en degrés sur, en radians. Maintenant, que signifie cinq phi représentant un décalage de phase ? On dit que c'est un changement de phase. Maintenant, pourquoi cela se produit-il ? Ce phi ou ce décalage de phase se produit en raison de la présence de différentes charges. titre d'exemple, vous constaterez que lorsque nous avons une charge inductive, nous pouvons avoir ce phi à plus de 90 degrés. Si nous avons une charge résistive, elle peut être nulle. Si nous avons une charge capacitive, ce sera une lumière négative. Nous verrons cela dans les deux prochaines leçons. Mais pour l'instant, So Phi en général dépend de la charge elle-même. OK ? Alors, comment pouvons-nous représenter cet angle de phase ? Disons que nous avons deux tensions. V1 était sorti avec n'importe quel phi ou phi égal à zéro et v2 qui a plus phi ou un décalage de phase Phi. Donc, si je veux les représenter sur un graphique, quoi ils ressembleront, ils ressembleront à ceci. Vous aurez V1, qui est V maximum sinusoïdal Omega t. Cela signifie donc qu'à un temps égal à zéro, valeur de la tension sera nulle. Donc ça va commencer à partir de ce point, à partir de zéro. Et à Omega t égal Pi sur deux ou 90 degrés, vous constaterez que nous atteindrons la valeur maximale. Et nous passerons à zéro à pi. Zéro sera zéro. Et ici, à trois pi sur deux, ce sera un V-max négatif. OK ? Il s'agit donc de la forme d'onde originale qui a été épuisée précédemment. OK ? Maintenant, si nous regardons V deux, nous avons maintenant V maximum sinusoïdal Omega t plus Phi. Maintenant oméga t, celui-ci vaut à la fois zéro, c'est zéro. Comme ça. Maintenant, qu'en est-il de celui-ci à oméga t égal à zéro dans cette équation, v2 sera égal à V sinus maximum phi. Il n'est donc pas égal à zéro, il a une certaine valeur. Ainsi, à oméga t, à oméga t égal à zéro, la deuxième forme d'onde aura une valeur ici et une certaine valeur ici. Et vous constaterez qu'à oméga t égal à négatif fi, à ce stade, moins quatre, vous constaterez que la valeur de la tension sera égale à zéro sinus négatif y plus y égal à zéro. Vous constaterez donc que la tension est de V2 A en étoile. Avant V1. Il y a un décalage de phase, un décalage entre elles. Ce retard ou avance est connu sous le nom de phi ou décalage de phase. Donc tout le monde trouve que ce phi conduit à ce qui a conduit à V2 commence plus tôt que V1. OK ? Donc, et donc ce décalage de phase se produit en raison de différentes charges. Nous allons donc constater que le point de départ ou le veto se produit en premier. Nous disons donc que la tension V2, cette façon, la forme d'onde mène à V1. Maintenant, pourquoi est-il en tête ? Dirigeant par un angle Phi ? Maintenant, pourquoi le diriger signifie-t-il qu'il est plus rapide que informatique ou qu'il a commencé plus tôt que lui ? D'accord, donc nous disons que c'est un V1 de premier plan, ou nous pouvons dire que c'est l'inverse. On peut dire que V, V1 est en retard ou en retard sur V2 d'un angle Phi. Donc, être en retard signifie en retard ou en retard. Cependant, diriger signifie être âgé, ou cela signifie qu'il est en tête ou avant. OK. Ainsi, lorsque vous entendez le plomb et le décalage, vous comprenez maintenant que cela signifie qu' il y a un changement de phase. L'un d'eux est derrière l'autre ou a commencé plus tôt que l'autre. Maintenant, dans ce cas, lorsque zêta est un déphasage, lorsqu'il y a une différence d'angle entre eux, on dit qu'ils sont déphasés. Ils n'ont pas la même phase. Cependant, si les deux ont le même phi, disons que celui-ci est plus phi et celui-ci est plus phi. On dit donc que les z ont le même angle. Nous disons donc que la phase en cours, ou si nous avons phi égal à zéro, et celui-ci est le sinus oméga t. Cela signifie donc qu'ils sont également en phase z circulent vers chacun de nous. En phase, cela signifie qu'ils atteignent leur valeur maximale et leur valeur minimale exactement au même moment. Maintenant, cette comparaison est valable lorsque les deux ont la même fréquence. Les deux devraient donc avoir la même fréquence afin que nous puissions les comparer. Et ne pas nécessairement avoir le même maximum et le même minimum. Mais le plus important est qu' ils aient la même fréquence. Donc, comme vous pouvez le voir ici, nous disons qu'il s'agit de la v2. Nous disons donc que V2 mène V1 d'un angle Phi. Ou on peut dire que V1 est en retard ou en retard sur V2 par phi. Dans ce cas, les deux sont déphasés. Et si l'angle est nul, cela signifie que les deux sont en phase ou se déplacent avec chacun de nous. Maintenant, voici quelques règles du sinus et du cosinus, car il est important si vous souhaitez convertir deux ondes ou trouver un angle de phase entre elles, les deux doivent être des ondes sinusoïdales ou des ondes cosinusoïdales. C'est pourquoi vous devez comprendre comment convertir un sinus en cosinus ou un cosinus en sinus. Voici donc quelques règles qu'elle peut vous aider à convertir du sinus en cosinus ou du cosinus en sinus. Maintenant, dans la leçon suivante, nous allons avoir quelques exemples sur les fonctions sinus et cosinus ou, pour être plus précis, sur le décalage de phase. Et comment obtenir le déphasage entre deux ondes ? 89. Exemples résolues 1: Salut tout le monde. Dans cette leçon, nous allons avoir quelques exemples de solvants sur les sinusoïdes tsars. Donc, dans le premier exemple, nous avons celui-ci dont nous avons besoin pour trouver l'amplitude, la phase, la période et la fréquence de la sinusoïde. Quelle sinusoïde en est une. Nous avons V en fonction du temps égal à 12, cosinus 15 plus dix. Donc, la première étape est de réduire l'amplitude. Donc, si vous regardez ici et que vous le comparez à V en fonction du temps, cela équivaut à deux me maximum de sinus ou de cosinus ici, cosinus oméga t plus phi. Donc, si vous convertissez cette équation par celle-ci, vous constaterez que l'amplitude, qui est la valeur maximale V max, est égale à 12. L'amplitude est donc égale à 12 volts. Le deuxième est le visage. Maintenant, si vous vous souvenez, la phase est notre phi. Si vous regardez cette équation, nous avons 50 t plus le décalage de phase, qui est notre phi. Le décalage de phase sera de dix degrés. Alors, celle qui est une période, quelle est la période ? La période correspond au temps qu'il faut pour former un cycle complet. Donc, si vous regardez ici, nous avons 50 T et nous avons des oméga t. Donc, à partir de cette équation, nous pouvons trouver que l'oméga est égal à 15 radians par seconde. À partir de là, nous pouvons trouver que l' oméga est égal à deux pi, multipliez-le par la fréquence. À partir de cette équation. Si nous combinons ces deux équations, nous trouverons que f, ou que la fréquence est égale à 52, est oméga divisé par deux pi, qui est la fréquence requise. Maintenant, que fait cette période ou cet assemblage de périodes, qui est t, est égal à un divisé par la fréquence. Ce sera donc un sur f, soit deux pi multipliés par 50, non ? Ou deux pi au-dessus d'oméga. Trouve donc que c'est la fréquence angulaire, qui est de 50 radians par seconde. La période T est donc égale à pi sur oméga ou à deux pi sur 50, comme vous pouvez le voir, soit 0,125 7 s. Qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que 0,125 7 s est le temps nécessaire pour former un cycle complet. Donc, si vous regardez ici notre graphique de la tension en fonction du temps par rapport à, disons T par rapport au temps. Nous avons donc un cosinus complet pour ce cycle à un temps égal à 0,125 7 s. Donc, pour avancer à partir d'ici, ce temps entier est une période qui est de 0,125, 7 s. Maintenant, quelle est la fréquence ? La fréquence est de un sur T. Elle sera donc égale à y existe égal à un sur t, 7,958 Hz. Qu'est-ce que cela signifie maintenant ? Cela signifie qu'en 1 s, nous aurons presque huit cycles. OK ? La fréquence ici est donc de 7,9. 8958 est égal au nombre de cycles en 1 s. C'est donc presque huit cycles. Nous avons huit cycles en une seconde, d' accord ? Maintenant, prenons un autre exemple. Nous avons ces deux tensions. Nous avons V1 et V2. Et nous aimerions obtenir l'angle de phase ou le déphasage entre ces deux tensions. Nous aimerions savoir quelle sinusoïde est en tête. Donc, d'abord, pour comparer deux tensions, elles doivent avoir la même fréquence. Donc, si vous regardez ici, nous avons des oméga t et nous avons des oméga t, ce qui signifie qu'ils ont la même fréquence. Et nous l'avons déjà dit, l'ampleur n'a pas d'importance. C'est la même magnitude qui n' est pas une condition. Le plus important est qu'ils aient la même fréquence. Donc, si nous voulons effectuer une conversion entre elles, nous devons faire autre chose deux devraient être des ondes sinusoïdales ou les deux devraient être des ondes cosinusoïdales. OK ? Et les deux doivent être positifs ou négatifs, avoir le même signe. Donc, dans un premier temps, pour convertir entre eux, nous devons les exprimer sous la même forme. Si nous les exprimons sous forme de cosinus avec une amplitude positive, alors nous aurons comme ça. OK, supprimons tout cela pour pouvoir les exprimer sous forme de cosinus ou de signe pour. Donc, ici, par exemple les exprimerai en signe pour. Donc, si vous regardez ici, nous avons le sinus oméga T plus -90 degrés est égal à plus moins le cosinus oméga t. Donc, ici, vous constaterez que pour V1, vous voyez v2, à la fois la valeur et le sinus. Maintenant, je voudrais convertir cela en un dix positif, les deux valeurs étant un signe. Donc, ce dont nous avons besoin, c'est que nous aimerions le convertir en sinus N2 en cosinus. Vous verrez donc que le sinus oméga T plus -90 degrés est égal à plus moins le cosinus oméga t. Utilisons cette règle. Vous pouvez donc voir que nous avons ici un cosinus oméga t négatif plus 50 degrés. La première étape est donc que vous constaterez que le signe ici est négatif. Donc plus, moins, plus, moins. Nous sélectionnons donc un négatif. Nous aurons donc ici l'angle négatif négatif de 90 degrés. La première étape, la deuxième étape consiste à remplacer chaque oméga T par un oméga T plus 50. Nous aurons donc le cosinus Omega t plus 50. Il en sera ainsi, celui-ci sera un oméga t plus 50. OK ? Nous allons donc découvrir que n, z et cosinus négatif oméga t plus 50 sont le transfert des deux sinus oméga T plus 50 moins neuf. Comme vous pouvez le voir, sinusoïdal oméga t plus 50 à 90 degrés en utilisant cette règle. Vous constaterez donc que lorsque nous supprimons cela, 50 à 90 est moins 40 degrés. Nous aurons donc dix oméga sinusoïdaux à -40 degrés. OK ? Maintenant, vous pouvez voir que nous avons ici un sinus oméga t moins dix. Donc, ce que je vais faire, c'est diviser en deux parties, Omega t moins dix et -30 degrés. Donc, cette somme est d' oméga t moins quatre. Maintenant, pourquoi l'ai-je divisé comme ça ? Je vais donc considérer celui-ci. Semblable à cette partie. Nous verrons que le décalage de phase est le tiers négatif. Donc, le décalage de phase, si vous regardez ces deux ondes à la fin, nous avons un décalage de phase de 30 degrés négatifs. OK ? Nous allons donc constater que V0, V1 est en retard. V2 de 30 degrés, ou V2 devançant V1 de 30 degrés. Je trouverai donc que v2 devance V1 de 30 degrés. Pourquoi ? Parce que si tu prends celui-ci, oméga t moins oméga t moins dix, même angle. Mais vous constaterez qu'ici, la différence entre eux est négative. Donc, V0, V1 est en retard de 30 degrés, ou V2 en tête par cette diminution salée. Donc, V2 devance V1 par certitude. Nous devons maintenant comprendre cela ici. Celui-ci dure depuis quatre semaines. Un examen des seins sous forme assigné, non sous forme de cosinus, car vous pouvez voir le sinus et le sinus. OK ? Voici donc un autre exemple sur les sinusoïdes. 90. Représentation de Phasor de AC: Salut tout le monde. Dans cette leçon, nous aborderons un autre concept circuits électriques à courant alternatif appelé les phaseurs. phaseur est un nombre complexe qui représente l' amplitude et la phase d'une sinusoïde. Donc, le but est ici, et au lieu d'utiliser la tension ou le courant en fonction du temps sous forme de sinus ou de cosinus. Je voudrais accepter, appuyer dessus sous forme de nombre complexe ou sous forme de phaseur. Il est beaucoup plus facile d'exprimer nos tensions et courants sous forme de phase. OK ? Nous allons donc en savoir plus à ce sujet. Donc, si vous vous souvenez, si vous vous souvenez de nombres complexes, d'accord, si vous ne connaissez pas les nombres complexes, envoyez-moi un message et je vous enverrai un cours gratuit sur les nombres complexes. Si vous ne connaissez pas les nombres complexes, vous ne le comprendrez pas. Vous devez connaître les nombres complexes. Donc, si vous vous souvenez de nombres complexes, nous avons trois formes principales. Nous avons une forme numérique complexe, c'est-à-dire nos nombres complexes sont égaux à x plus j y. Ou, pour être plus précis, elle est composée de deux parties, la partie réelle et la partie imaginaire, la partie réelle du nombre complexe et partie imaginaire du nombre complexe. Cette forme est connue sous le nom de forme rectangulaire, un ion complexe. Nous avons une autre forme qui s'appelle la forme polaire. Et sous cette forme, nous utiliserons l'amplitude du complexe et de la non-puissance et l'angle de phase. Et la dernière, nous avons une forme exponentielle, qui est une amplitude e à la puissance j et phi, qui est un angle de phase. Nous allons donc constater que r est l'ampleur de cela. Le phi est l'angle de phase du nombre complexe. OK ? Maintenant, comment pouvons-nous obtenir r et phi simplement, si vous avez x et y, alors l' assemblage de magnitude égal à racine x carré plus y carré est un carré de la partie réelle plus le carré du partie imaginaire. Et l' assemblage de l'angle de phase égal à dix moins un y sur x, ou la partie imaginaire sur la partie réelle. Et nous avons également une autre forme. Si je veux obtenir le composant x uniquement, alors ce sera r cosinus phi. Si je veux zapper la partie imaginaire y, ce sera r sine Phi. Nous aurons donc cette forme finale de notre numéro complexe. Maintenant, si je veux représenter sur des axes, et c'est vraiment très important parce que vous ne trouverez cela que dans les circuits électriques. Vous constatez tous que, d'habitude, lorsque nous parlons de partie réelle et de partie imaginaire, nous parlons généralement de la puissance du rail, puissance réelle, qui est représentée par la puissance absorbée par cette résistance. Et la partie imaginaire, dont nous parlons généralement avec Zach Q, ou la puissance active, ou la puissance que nous stockons dans notre inducteur ou notre capacité. Nous aborderons ce concept plus loin dans ce cours. Nous avons donc ici z égal x plus jy. Donc partie réelle, la partie réelle est x et la partie imaginaire y. La somme de ces deux vecteurs qui nous donne z, qui est un nombre complexe. La magnitude de z, vous pouvez le voir à partir de ce triangle à 90 degrés triangle R est égal y au carré plus x au carré. Et l'angle Phi, qui est mesuré à partir de l'axe réel, rappelez-vous qu'il est mesuré à partir d'ici. Donc, si nous avons un vecteur comme celui-ci, c'est comme ça, cela signifie que phi est égal à zéro. Donc, en tant que phi positif, on mesure les jambes, ce poster phi. Si phi est négatif, la Lexus sera mesurée de l'autre côté. OK ? De là, vous pouvez voir que phi ou tan phi est égal à y sur x. C'est que y phi est égal à dix moins un y sur x. D'accord ? OK. Et à partir de là, vous pouvez voir que si je veux un composant supplémentaire, ce sera R cosinus Phi. Cosinus Phi. D'après les mathématiques, le cosinus Phi est égal à x sur r et le sinus phi est opposé sur l'hypoténuse. Donc puisque Phi sera égal à y sur M. D'accord ? À partir de ces deux équations, nous l'avons obtenu. OK ? C'est donc à partir des bases ou actualisez-le sous forme de nombres complexes. OK ? Donc, ce que nous voulons dire, c'est que nous aimerions convertir ce V en fonction du temps égal à V max cosinus oméga t plus phi en un temps égal à V max cosinus oméga t plus téléphone complexe V-max et en angle Phi. C'est ce dont nous avons besoin. Nous allons donc apprendre comment faire cela, d'accord ? Donc, d'abord, si vous vous souvenez de l'identité d'Euler, que nous avons apprise dans les nombres complexes e à la forme exponentielle de puissance plus moins j phi z. Il peut être divisé en deux parties. Dans la partie réelle et imaginaire, nous avons le cosinus phi plus moins j sinus Phi. cosinus Phi est simplement la partie réelle de ce nombre complexe. N sinus Phi est la partie imaginaire de ce nombre complexe. Donc, si vous regardez ici, c'était bar plus moins j phi, c'est la vraie partie. C'est la partie imaginaire. C'est pourquoi nous disons que si nous voulons le cosinus Phi, nous prenons la partie réelle de e. Si nous voulons le sinus Phi, nous prenons la partie imaginaire de e. D'accord ? Maintenant, V en fonction du temps est égal à V max cosinus omega t plus phi est celui dont nous avons discuté précédemment. Et si je le souhaitais sous une forme complexe ? Ok, si vous regardez ici, celui-ci, ici , nous avons dit que le cosinus Phi est égal au rail e à la puissance j phi. OK ? Donc, d'abord, vous pouvez voir ici v comme une fonction du temps égale à laisser V-max tel quel. Au lieu d'avoir phi, nous allons le faire oméga t plus phi. Et celui-ci sera Omega T plus phi. Nous allons donc découvrir que le cosinus Omega t plus Phi est la partie réelle de e à la puissance j oméga t plus phi, qui est celui-ci. Vous pouvez voir le rail de e vers la puissance j oméga t plus phi e vers la puissance j oméga t plus phi V max. Vous pouvez l'ajouter ici ou le conserver à l'extérieur. La plupart d'entre elles sont correctes. OK. Vous avez donc ce formulaire, vous pouvez donc le diviser en deux parties. E à la puissance j omega t multipliée par e à la puissance j phi, comme ceci. Pourquoi ? Parce que si vous rappelez e à la puissance a plus b à partir d'équations exponentielles, elle est égale à a, e à la puissance a multipliée par e à la puissance p. Nous pouvons donc diviser cela en deux multiplications, OK, pour multiplier ses valeurs. OK ? À partir de là, nous pouvons dire que V, en fonction du temps, est égal à Re L de v, e à la puissance j oméga t. Vous pouvez voir e à la puissance j oméga t. Nous allons laisser les choses telles quelles. Et nous allons considérer cette partie, qui est V max e à la puissance j phi. Nous allons considérer cela comme une majuscule V. Nous trouverons donc que V capital sera Vm e à la puissance j phi, que vous pouvez écrire sous forme complexe sous forme de V-max et d'angle phi. OK ? Vous constaterez donc qu' à la fin, nous pourrons convertir le V en fonction du temps et en v-max et angle phi comme ceci. Donc, trouvez que pour passer du domaine temporel au domaine des phaseurs, nous avons deux points que nous pouvons prendre en compte. Tout d'abord, nous devrions avoir un cosinus et non un signe. Parce que si vous vous en souvenez, nous prenons la vraie partie qui est le cosinus. Ce doit donc être un cosinus. Ensuite V max, qui est une valeur maximale, et le Phi est notre angle de phase. Vous pouvez donc le représenter ainsi. Et c'est ce que nous utilisons dans les circuits électriques. Nous utilisons pour représenter nos paramètres AC, tels que la tension et le courant sous forme de vecteurs ou de phaseurs. Vous pouvez donc voir que nous avons l'axe réel et l'axe imaginaire. Et nous avons l'angle V max Phi. Nous aurons donc V-max. La longueur de ce vecteur est V-max, qui est l'amplitude du vecteur. Et l'angle Phi, qui est mesuré à partir de l'axe réel, comme vous pouvez le voir ici. S'il est positif, s'il est négatif phi, alors il sera mesuré du côté opposé. OK ? OK. Vous pouvez maintenant voir que nous avons deux vecteurs, V est égal à l'angle V-max Phi et le courant est égal à 0 ou un maximum et l' angle négatif siège. Vous pouvez donc voir ici que ce vecteur est le premier dont nous avons parlé. Et j'ai un maximum de thêta négatif. Il est donc mesuré dans la direction négative, puisqu'il s'agit d'un siège négatif et que l'amplitude du vecteur est I max. Voici donc une petite représentation. Si nous avons V maximum cosinus oméga t plus phi, alors nous dirons, disons, que vous pouvez voir cosinus dans le domaine temporel. Vous pouvez voir le domaine temporel, Faisal, vous pouvez voir la magnitude et l'ANC. OK ? Si je souhaite passer de cet assemblage à cet assemblage, vous pouvez voir V-max car il s'agit de la valeur maximale. Et souvenez-vous du cosinus. Nous allons donc prendre ce phi sera phi. Cependant, si nous avons une existence singulière, nous avons v-max, qui est V max sinus omega t plus phi. Vous pouvez maintenant le voir chuter de -90. Maintenant, pourquoi ça ? Parce que nous l'avons déjà dit, pour convertir du temps en visage ou vous avez besoin de celui-ci dans la conception car, si vous créez celui-ci sous forme de cosinus, sera V cosinus maximum Omega t plus Phi -90 degrés car vous allez passer du sinus au cosinus. Donc, soustrayez 90 degrés. Nous allons donc avoir l'angle maintenant baisse de -90, qui est celui-ci. Même idée pour le cosinus maximal actuel et actuel. Ce sera donc le même angle Thêta ici. Et le sinus sera converti en cosinus avec le même concept. Ce sera un Sita -90 degrés. OK ? Alors enfin, avant de le résoudre, les exemples pour comprendre comment faire face à cela ? Phaseurs. Voici quelques règles relatives aux nombres complexes. Supposons que nous ayons z égal à x plus j y, qui est une formule générale, r et l'angle phi. Et cela va de la forme rectangulaire à la forme du phaseur. Si nous avons x1, x1 plus y1, R1 et l'angle Phi, cela est égal à x2, y2 plus j y pour être égal à R2 et le terme angle Phi. Maintenant, le premier, si je souhaite ajouter deux vecteurs, Z1 et Z2. Donc, pour ajouter deux vecteurs, vous en avez besoin sous forme rectangulaire. Maintenant, pourquoi ça ? Parce que c'est très simple. Assemblez un nouvel ordre pour ajouter ces deux vecteurs. Vous pensez que le rail était réel et imaginaire. Imaginaire. Nous aurons donc X1 plus X2, Y1 plus Y2. Si vous souhaitez soustraire la porte moins deux, ce sera X1 moins X2, Y1 moins Y2. Assemblage. Vous soustrayez la partie réelle et la partie imaginaire. OK ? Maintenant, disons que je voudrais multiplier deux vecteurs ou deux nombres complexes. Nous pouvons donc les multiplier sous forme rectangulaire, x1 plus x2, y1 multiplié par X2, Y2. Tu peux le faire. Ou le moyen le plus simple est d'avoir un angle R1 phi, un angle R2 phi. Donc, si j'ai besoin de ça, celui multiplié par z d2. Ensuite, assemblez vous multipliez la magnitude R1, R2 et ajoutez les deux angles, phi un plus phi deux. Si vous voulez diviser ces deux vecteurs, vous allez diviser R1 divisé par R2 et soustraire les deux angles. OK ? Le reste cassé, ça veut dire un sur Z. C'est le courtier de tout. Disons que si nous avons z, alors c'est réciproque, ce sera comme celui-ci. Et c'est quoi ça ? Donc, si nous avons z, qui est x plus j y. Donc, si nous voulons que cela soit cassé, ce sera un sur r et ce sera négatif phi. OK ? Donc c'est cassé, qui est un sur R et l'angle phi, ce sera un sur R. Et l'angle sera négatif puisqu'il est ici. OK ? La racine carrée, si vous voulez la racine carrée de z, alors vous prenez le carré de la magnitude et de l'angle par la moitié. Maintenant, pourquoi ça ? Parce que la deuxième racine signifie la moitié de la puissance. Donc, vous prenez la moitié, multipliez-la par l' angle, donc nous obtenons 5/2. Enfin, nous avons l'assemblage conjugué complexe. Nous avons une étoile, qui est un conjugué. Qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie qu'il suffit d' inverser le signe de J. Donc, assemblage, si vous avez, si vous voulez l'étoile de Z12, cela signifie que nous allons rendre celle-ci négative. Et au lieu de plus j, ce sera négatif j. Et si c'est déjà négatif, vous le rendrez positif, d'accord ? Votre inverse est un signe de j. Donc j'ai x moins j, y égal à r. Et puisque nous inversons celui-ci, nous inverserons également l'angle ici. Et enfin, un sur j est égal à moins j. D'accord ? Nous avons donc discuté de Faisal et nous allons discuter des rôles des nombres complexes. Maintenant, dans la leçon suivante, nous allons avoir quelques exemples sur les phaseurs afin comprendre comment nous pouvons les traiter. 91. Exemples Solved 2: Salut tout le monde. Dans cette leçon, nous allons essayer résoudre les exemples sur les phaseurs. Nous avons donc ces chiffres complexes. Nous avons 14 et l' angle 50 degrés plus Duany et la cellule négative d'angle de deux degrés et le tout à la moitié de puissance. Ensuite, nous avons fait un angle négatif salé plus trois moins J4 divisé par deux plus j quatre moins trois multiplié par trois moins j cinq et conjugué. OK ? Nous aimerions donc évaluer, nous aimerions en trouver les valeurs finales. Donc, dans un premier temps, puisque nous parlons ici d'une mission, nous avons un Faisal plus Mozart Faisal, ou une forme polaire plus une autre forme polaire. Donc, comme nous avons un peu de Michigan, nous devons nous convertir à celui-ci et celui-ci en quoi ? Dans ce formulaire. Nous en avons besoin x plus j y. Donc le premier est égal à quoi ? Égal à 40, ce qui est une magnitude ou un plan. Cosinus plus j pour cosinus 50 ou sinus, sinus 50. Rappelez-vous que x est égal à quoi ? Égal à la magnitude r, qui est 40, multipliée par le cosinus, l'angle, qui est de 50 degrés, plus j sinus phi. C'est donc la première. Donc le premier ici, 40 angle 50, 40 cosinus 50. Donc, la première carte plus quatre t j sine 54, t j sine 50. Vous obtiendrez donc enfin cette forme rectangulaire de forêt. Le second qui est de 20 et l'angle négatif de l'assemblage salin est de 20. cosinus sont les premiers plus 20 signes négatifs k et j. Cette forme. Nous aurons donc finalement 70,32 moins un j. Ensuite, la deuxième étape consiste à ajouter ces deux vecteurs. OK ? Ainsi, l'ajout de ces deux vecteurs sera rail, rail et imaginaire plus imaginaire. Donc on aura ce rail plus rail pour 43 et imaginaire, imaginaire c'est négatif c' est plus 20 j. D'accord ? Maintenant que nous parlons de savoir quelle est la racine carrée, la racine carrée. Nous devons donc reconvertir cette forme en forme polaire. Donc, convertissez-la en forme polaire ou avant T7 et inclinée à 25. Où l'avez-vous trouvé ? Les magnitudes pour sept proviennent de x au carré plus y au carré sous la racine carrée. Il y aura donc 43 carrés plus 20 carrés, tout sous la racine carrée. L'angle de fin est de dix moins un y sur x, soit 20/43. Nous aurons donc 25 degrés. OK ? Maintenant, la dernière partie, qui consiste à obtenir la racine carrée. La racine carrée de cette partie est donc carré de cette racine carrée de 47,72 et la moitié des 25. Donc ça se sera passé comme ça. Si vous prenez la racine carrée, ce sera la racine carrée de 47, soit 6,2. 91,5 sur 25,6 fois trois est 12,81. OK ? C'est donc le premier. Ensuite, nous avons dix et moins 30 plus trois moins la prison. Maintenant divisé par celui-ci. Donc, d'abord, le plus facile à chanter est un conjugué. Nous avons donc ici un conjugué, ce qui signifie que cette partie sera publiée. OK ? Nous allons donc supprimer ce conjugué comme ceci et ajouter un plus ici. OK ? Maintenant, la deuxième étape consiste à convertir celui-ci en forme rectangulaire pour ajouter les deux, soit dix cosinus moins 13 plus j, puis multipliés par un sinus négatif 30. Vous pouvez donc voir comme celui-ci, qui est de 8,66 moins J5. Où l'avons-nous trouvé ? C'est celui-ci qui est dix cosinus moins 30, et celui-ci est une recherche négative tan sinus. OK, nous avons donc cette partie. Le conjugué ici est devenu un plus. La deuxième étape consiste à ajouter ces deux éléments. Il sera donc affiché a été posté ou les chemins de fer gérés sur le bureau de poste se vantent de chemins de fer variables, qui seront de 11,66 et imaginaires, imaginaires dont je refuse J. Maintenant, divisez-le par celui-ci. Celui-ci, comment y parvenir, est vraiment très simple. Vous pouvez simplement multiplier ces deux. Ce sera donc comme ça. Forêt multipliée par la première. Donc, deux multipliés par trois font six, puis le deuxième multiplié par la seconde. Nous avons donc pour J et J nous donne moins 24 multiplié par cinq soit deux n. Et j multiplié par z est j au carré, ce qui est simplement j est la racine moins un. Tout au carré nous donne moins quatre, soit moins deux. Ensuite, vous multipliez. Cela signifie et les extrêmes signifient qu'ici trois multiplié par quatre j nous donne 12 jn. Et cinq j multipliés par deux nous donnent dix j. Vous trouverez donc que six ou -20 est négatif 14,12. 0 plus dix font 22 j. D'accord ? Alors, quelle est la prochaine étape : convertir une forme rectangulaire en forme polaire ? Donc, d'abord, comme une grandeur qui est r sera celle-ci est au carré plus 22 au carré, tout sous la racine carrée. Donc racine de 14 au carré plus 22 au carré. L'angle phi est tan moins un y sur x, soit 22 sur moins 14. Tu te souviens du négatif 14, d'accord ? Nous aurons donc un angle 122. Idée similaire pour celui-ci. Donc cette division sera 14/26, ce qui nous donne 0,565. Et la division de cela est négative 77,6 divisée par ce moyen -122. Ce sera cet angle moins cet angle. Il y a donc une mesure ou sommation négative nous donnera moins 160. OK ? OK. Maintenant, nous allons avoir un autre exemple à ce sujet. Nous devons donc transformer ces sinusoïdes en phaseurs. Nous devons les convertir pour la forme du domaine temporel ou la présentation en représentation du phaseur. Alors, comment pouvons-nous y parvenir ? Donc, tout d'abord, notre première étape actuelle est d'avoir besoin d'un cosinus. Vous pouvez voir que nous avons un cosinus. Ensuite, deuxième étape, nous allons regarder y ici. Vous pouvez donc voir que nous avons six cosinus 50, t -40. Alors, qu'est-ce que cela signifie ? Pour convertir cela, je serai la valeur maximale puisque les V-max, V-max sont deux, seront notre Emax, qui est six, l' angle moins quatre. Nous avons donc converti le premier en forme polaire. Joli, assez simple. La deuxième est que V est égal à moins quatre sinus t, t plus 50 degrés. Alors, comment pouvons-nous convertir à partir de ceci, de ce formulaire ? Nous devons d'abord cosinus et le sinus pour être sondeur. Alors, comment pouvons-nous y parvenir ? N'oubliez pas que l'angle sinusoïdal négatif égal à l'angle cosinus plus 90 degrés. Cela signifie donc que celui-ci aura la même magnitude, mais signe négatif, signe négatif. Ce sera un cosinus. Cet angle plus 90 degrés. Il sera donc trié en plus de 50 plus 90 degrés. Donc, comme vous pouvez le voir pour le cosinus t plus 50, donc deux plus 50 et en ajoutant 90 degrés. Nous aurons donc cette forme finale pour le cosinus de t plus 140 degrés. Maintenant, si nous regardons ici et que nous le convertissons sous cette forme, v sera la valeur maximale, soit quatre. Et l'angle, qui est l' angle Phi, est de 140 degrés. Donc on va faire comme ça. OK ? Passons maintenant à un autre exemple. Vous pouvez voir ici que nous devons trouver les sinusoïdes représentant les achats de ces phaseurs. Nous avons ces formes complexes ou ces phaseurs et nous aimerions les mettre sous la forme ou la forme temporelle de V-max cosinus oméga t plus phi ou Imax cosinus oméga t plus C. D'accord ? La première étape est donc d'avoir du courant et de quoi ai-je besoin ? J'ai besoin de deux parties. J'ai besoin de la valeur maximale, donc j'ai besoin que ce sport soit égal à Imax sine oméga t plus phi, non ? Je le voudrais sous cette forme. Comment puis-je faire cela ? J'ai besoin d'abord de la valeur maximale et j'ai besoin du décalage de phase. Donc, assemblage, vous pouvez voir que nous avons une sérine vectorielle négative, qui est réelle plus J4, qui est l'imaginaire. Ce qui est similaire à ce formulaire. Si je veux connaître l' ampleur et la phase. La magnitude ici est la phase R., est-ce phi. Donc, d'abord, pour obtenir R ou le courant maximum, ce sera la racine trois au carré ou moins trois au carré plus quatre au carré. Détermine donc que la magnitude sera égale à cinq. Et l'angle Phi sera de dix moins un. Y sur x, soit 4/3. Mais n'oubliez pas que nous avons un signe négatif. Donc ce sera négatif c. Donc ce sera comme ça. Donc, vous serez tous négatifs c plus J4. Ce sera donc sous forme phaseuse ou sous forme polaire. Nous avons une valeur maximale ou un maximum qui est de trois carrés plus quatre carrés ou moins trois, tout au carré plus quatre au carré, ce qui est bien. Et l'angle cent 26 provenait de dix moins 14 sur moins trois, ou de la partie imaginaire sur la partie réelle. Maintenant, pour convertir cela en domaine temporel pour l'assemblage, je serai imax, soit cinq, comme vous pouvez le voir, et à l'automne, vous aurez cent 26 ans. Ce sera donc comme ça. OK ? Maintenant, la deuxième, qui est une tension, vous pouvez voir que nous avons j e négatif j 20. Donc, d'abord, j'ai besoin de l'amplitude, ensuite, j'ai besoin de la phase. D'abord. Comme vous pouvez le voir sur cette équation, c'est clairement ce huit qui représente quoi ? Représentant v-max ou l' amplitude de la tension, valeur maximale de la tension. Maintenant, vous pouvez voir que nous avons j et que nous avons e à l'extrémité j2 négative de puissance. OK ? J'aimerais donc avoir ici l'angle de vue. Comment puis-je faire cela ? Simplement, vous devez savoir que e à la puissance négative j 20 est celui-ci peut être représenté comme un. E à la puissance négative Z. 20 peut être un angle négatif deux. Et j peut être représenté comme une magnitude pour un. Et G lui-même représentant 90 degrés, vérifié. OK ? Donc, si vous multipliez ces deux ensemble, vous obtiendrez 21 multiplié par un, soit 1,90 degré plus moins 20, ce qui nous donnera 70 degrés parce que c'est de la multiplication. Nous allons donc constater que 70 degrés est notre Phi et que V-max est huit, sa valeur est huit. Alors voyons voir. Vous pouvez voir qu'ici j est égal à un et angle de 90 degrés. Donc, J huit et moins 21 et moins 20 et multipliez par huit nous donnent huit et moins 22. Et j est de 1,90 degrés, comme nous l'avons dit ici. Donc, leur multiplication nous donnera huit et l'angle de 70 degrés tel que nous l'avons obtenu. OK ? Donc, à partir de là, vous pouvez dire que la tension est égale à huit cosinus oméga t plus 70 comme nous. Faisons-en un autre. Si nous avons ces deux phaseurs, I1 et I2, I1 est quatre cosinus oméga t plus 30. Et I2 est égal à cinq sinus Oméga t moins deux fois. Je voudrais maintenant ajouter ces deux vecteurs. faut donc d'abord les convertir en quoi ? En forme rectangulaire. Dans la forme rectangulaire. Donc, pour ce faire, ils doivent avoir un cosinus. Donc, le premier est quatre cosinus oméga t plus 30. Le second est attribué. Donc, deuxièmement, je voudrais le convertir en cosinus. Alors, comment puis-je faire cela ? Ce sera un cosinus Omega à -20 à 90 degrés. OK ? Donc, le premier, I1, sera quatre et l' angle 30 sera clair vers l'avant, ce qui correspond à la magnitude et à l'angle triés en degrés. Deuxièmement, un sera cinq, cosinus oméga t -20 -90 degrés, soit cinq cosinus oméga t -110. Ce sera donc cinq et l'angle cent 1010. OK. Maintenant, pourquoi l'ai-je converti en cosinus ? Parce que si vous vous en souvenez, cette phase ou cette forme utilise un cosinus, pas un signe. Nous devons donc convertir un sinus en cosinus , comme celui-ci. OK ? Nous avons donc maintenant i1 et i2. Donc, pour les additionner, nous devons convertir ceci en forme rectangulaire x plus j y. Et celui-ci en forme rectangulaire x plus j y. Donc x plus j y pour le premier sera x sera quatre cosinus t. Et y sera pour les signes. Pour celui-ci, x sera cinq cosinus moins 110. Et le mur, tu auras cinq ans. Si moins cent dix auront été comme ça. premier est le sport, et le second est cette partie. Celui-ci est égal à quatre cosinus t, et cette partie est à quatre sinus t. Celui-ci est cinq cosinus moins 110. Et cette partie est constituée de cinq entités sinusoïdales négatives. Nous ajouterons donc de l'imaginaire, imaginaire et du réel avec Israël. Nous aurons donc ce formulaire final. Nous allons donc le convertir en Faisal comme ceci. Comme assemblage, cette valeur est la racine, celle-ci au carré plus un au carré. Et l'angle est tan moins un y, qui est négatif 2,678, et x qui est égal à 1,754. Donc, dans cette leçon, nous avons eu quelques exemples de solvants sur les phases. L'espoir est clair. Maintenant, pour vous, comment pouvez-vous gérer les tensions et les courants dans la phase ou la phase quatre ? 92. Relations Phasor pour les éléments de circuit: Discutons maintenant relations de Faisal pour les éléments du circuit. Nous savons donc maintenant comment représenter sous forme de tension et de courant dans le domaine du phaseur ou des fréquences. Maintenant, vous pouvez vous demander comment appliquer cela aux circuits de Zach impliquant R et L et C ou RLC. Comment gérer les circuits qui contiennent ces éléments ? Nous devons donc transformer notre relation tension-courant du domaine temporel au domaine fréquentiel pour chaque élément. Donc, d'abord, disons que nous avons une charge résistive comme celle-ci. Supposons donc que nous ayons une alimentation et une alimentation en courant alternatif qui fournissent un courant aussi certain. Disons que ce courant est égal à I m cosinus oméga t. Et que ce courant traverse une résistance R. Donc, ce que nous devons savoir, c'est que nous aimerions trouver la tension V aux bornes de celle-ci. Donc, comme vous le savez, la tension aux bornes n'importe quelle résistance est égale à R, la résistance, multipliée par le courant qui la traverse. Nous aurons donc une tension égale à IR ou égale à r i m cosinus oméga t plus phi. Vous pouvez donc représenter cette enzyme La formule Faisal existe RIM telle quelle et angle phi. On peut donc dire que cette valeur est V maximum de quoi ? De la tension aux bornes de la résistance. Vous pouvez donc voir que l'IA elle-même est égale à i m et à l'angle Phi k. Donc, on peut dire que la tension est égale à r multiplié par I. Alors qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que si nous dessinons le vecteur ici, nous avons la partie réelle et la partie imaginaire. Et nous avons piloté, par exemple, le vecteur du courant, comme ceci. La tension elle-même sera le vecteur lui-même multiplié par la résistance R. Il en sera ainsi. Et leur angle est supposé égal à cinq. Donc, dans ce cas, la tension et le courant ont le même angle phi. Nous disons donc que le courant et la tension sont en phase. Donc, comme vous pouvez le voir, voici une tension et dans le domaine temporel et dans le domaine des fréquences. Et lorsque nous dessinons le diagramme des phaseurs, qui représente le vecteur et son angle de phase. Vous constaterez que la tension est égale au courant multiplié par la résistance R. D'accord ? Et l'angle qui est phi pour le courant et la tension z ou z ont le même angle phi. Maintenant, disons que nous avons affaire à un inducteur. Nous avons donc à nouveau notre alimentation et notre alimentation en courant alternatif, une alimentation en courant alternatif qui fournit un courant appelé I Am cosine omega t plus phi. Et cela va à un inducteur par existence. Cet inducteur a une inductance L. Nous avons donc besoin de trouver la tension aux bornes de l'inducteur. Ainsi, la tension aux bornes de l' inducteur sera égale à, si vous vous souvenez que V est égal à L d sur d t, d'après l'analyse du circuit, dont nous en avons déjà parlé dans la section inductance de notre cours de circuits. Nous allons donc prendre L tel quel et obtenir la dérivée de i qui ressemblera à ceci. Donc, v est égal à L-O-G I sur d t. Donc, nous avons L et la dérivée du cosinus Omega t plus Phi. La dérivée du cosinus est donc un sinus négatif. Nous avons donc un sinus négatif Omega t plus Phi multiplié par la dérivée de l'angle. Nous nous différencions donc par rapport au temps. Ainsi, la dérivée de l'oméga t est l'oméga aura une tension égale à l'oméga LI m sinusoïdal oméga t plus phi. Vous savez donc que signe négatif du sinus oméga t plus phi négatif peut être converti en cosinus comme ceci en ajoutant 90 degrés. Maintenant, vous allez comprendre pourquoi nous faisons cela ? Nous faisons cela parce que si vous vous souvenez que la magnitude ou la magnitude et l'angle Phi correspondent au cosinus. Nous devons donc transformer ce sinus en cosinus pour pouvoir le convertir en notre forme de phaseur. Donc, le signe négatif sera un angle cosinusoïdal bosse de 90 degrés comme ceci. Nous aurons donc des oméga L I M cosinus oméga t plus phi plus 90 degrés. OK ? Donc, ce que vous pouvez voir ici, c'est que nous pouvons transformer en phaseur car la tension sera oméga L I M et cosinus oméga t est un angle phi plus 90 degrés. Donc, ce que nous pouvons en tirer, nous pouvons l'apprendre si nous regardons ce courant I est égal au maximum. Et l'angle phi. Si nous examinons la tension aux bornes de l'inducteur, vous constaterez que la tension a une amplitude v m, qui est oméga LI M, puis un angle phi plus 90 degrés. Cela signifie donc que notre tension dans le cas de l'inducteur mène le courant de 90 degrés. Nous disons donc que l'inducteur fait que le courant est en retard par rapport à la tension ou mélange ou que la tension la tension ou mélange ou que la tension mène le courant de 90 degrés. Donc, comme vous pouvez le voir ici, nous pouvons dire que je suis et angle Phi, le sport. Vous pouvez donc voir ici l'oméga L I M et l'angle phi plus 90 est, cela peut correspondre à i m angle phi omega L i m Omega L I M le spot et l'angle phi le multiplient par J car J lui-même est égal à un et l'angle est de 90 degrés. Donc, si vous combinez tout cela, vous obtiendrez ce formulaire. Maintenant, pourquoi avons-nous fait cela ? Parce que j'aimerais le taper sous la forme de j Omega L. Vous pouvez donc voir que nous avons IM et que l'angle Phi est notre courant et oméga L, oméga L tel quel. Et la valeur principale est 90 degrés, ce qui est J. D'accord ? C'est pourquoi tu vas apprendre. Vous apprendrez que lorsque nous parlons d'une résistance, lorsque nous la représentons sous forme de phaseur, vous constaterez que nous disons « sont tels qu'ils sont ». Cependant, lorsqu'il s' agit l'inductance, de l'inductance L, vous constaterez que nous disons j oméga j oméga L. Et pour le condensateur Zack C, vous trouverez celui-ci au-dessus de j oméga C. Vous apprendra tout cela dans la prochaine leçon. Maintenant y j, parce que ce j provoque et entraîne la tension et le retard dans ce condensateur. Nous avons donc de la tension ici et nous avons notre courant. Supposons que vous le représentiez sur le diagramme de phase. Nous allons donc le trouver ici. Nous avons notre courant avec un angle Phi et la tension avance de 90 degrés. Donc ce sera phi plus 90 degrés nous donneront la tension. Vous pouvez donc voir que la tension menant le courant 90 degrés ou que le courant est en retard, la tension est en retard, tension de 0,90 degré. Maintenant, qu'en est-il de ce condensateur ? Disons que nous avons une alimentation qui est une source de tension V. Et cette source de tension est connectée à un condensateur comme celui-ci. Ainsi, la tension aux bornes du condensateur sera une alimentation en V, qui est la tension alternative, qui est Vm cosinus oméga t plus phi. Maintenant, de quoi avons-nous besoin pour trouver le courant traversant le condensateur ? Donc, si vous vous souvenez de nos leçons sur les circuits électriques, nous avons dit que le courant du condensateur est égal à c d v sur d t. Comme ça. Nous aurons donc un courant égal à c d v sur d t. Nous obtiendrons donc la dérivée du courant comme ceci. Supprimons ceci. Donc, si vous obtenez la dérivée du courant, je vais donc b, c, d v par d t est la dérivée de la tension. Ce sera donc Vm. Le cosinus sera un sinus Oméga t plus Phi. Et nous avons ici aussi un signe négatif. Donc, si vous faites une analyse similaire à celle que nous avons faite dans la diapositive précédente, vous constaterez à la fin que le courant est égal à j oméga C V j Omega CV. Donc, si vous revenez ici comme ça, vous constaterez que V est égal à j oméga L. D'accord ? Dans le, dans ce cas, dans l'autre ici, à ce titre, vous constaterez que le courant est égal à j oméga C V. Les mêmes étapes que nous avons faites auparavant. Donc, ce que nous allons apprendre ici, c'est que le courant dépasse la tension de 90 degrés. Ou on peut dire que la tension est égale à I sur j omega c. Ok ? Maintenant, comme petit indice pour vous, comme petit indice comme petit indice de largeur. Si vous regardez ici, vous constaterez que la tension aux bornes du condensateur est égale à I sur j Omega C. Et si vous savez que la chute de tension est égale au courant multiplié par la résistance dans ce circuit purement résistif. Alors qu'en est-il de la largeur ? La capacité. Donc, la tension aux bornes de la capacité, on peut dire le courant multipliant ce que l'on appelle l'ecstasy, que nous apprendrons plus tard. OK ? Maintenant, quelle est la valeur de x est c, c'est un sur j oméga c. Ok ? Semblable à ici. Si vous revenez à la précédente, on peut dire que v est égal à x L multiplié par le courant, qui est la résistance équivalente de l'inducteur. Maintenant, on ne parle pas de résistance. On dit que pour x l et x c, on les appelle des réactifs. D'accord, ne vous inquiétez pas, nous en parlerons dans la prochaine leçon. Vous pouvez donc voir que x L sera j Omega L, ce qui représente qu'il ne s'agit pas de l'effet résistif, on peut dire de l' effet de stockage ou de la résistance. Je ne veux pas parler de résistance, effet d'élément de stockage à l'intérieur de notre circuit. Nous allons donc trouver ici que la tension est égale à I sur j Oméga C. Nous pouvons donc dire qu'elle est égale à un sur j est égal à négatif j. Une sur G est négative j sur Oméga C. Nous trouverons donc que notre tension est en retard de 90 degrés. Si j est négatif, cela signifie moins deux degrés. Vous verrez donc que lorsque nous calculons le courant et la tension, vous constaterez que la tension elle-même est en retard de 90 degrés par rapport au courant. Vous pouvez donc voir une tension égale à un cosinus oméga t plus phi, donc c'est V et l'angle Phi, comme vous pouvez le voir, V et l'angle phi. Et en même temps, il est en retard par rapport aux 0,90 degrés actuels. Donc, en ajoutant 90 degrés, nous obtiendrons le courant. Donc, ce que nous allons en tirer, c'est que dans les circuits résistifs, où le courant et la tension sont en phase, ils se suivent. Dans l'inductance ou l'inducteur, vous constaterez que le courant est en retard. La tension. Si vous regardez le condensateur, vous constaterez que la tension est en retard par rapport au courant. L'inducteur a pour effet de rendre, parce que notre courant est en retard, le condensateur a pour effet de retarder la tension. OK ? Voici donc un résumé de toutes nos pertes. Ceci est important car lorsque nous analysons des circuits dotés de condensateurs et d'inductances, nous utilisons le domaine des fréquences, ou j Omega au lieu de la dérivée d sur d t ou d v sur d t ou intégrations. Nous utilisons plutôt cette méthode car il est beaucoup plus facile de convertir un courant en tension ou une tension en courant simplement en multipliant et en ajoutant des chevilles. Prenons donc un exemple à ce sujet pour comprendre l'idée. Ne vous inquiétez pas, nous aurons quelques exemples d'analyse de circuits qui nous aideront, tels que KVL, KCL, qui nous aideront à apprendre à gérer ces éléments dans la vie réelle, dans la vraie vie. Enfin, nous avons ici une alimentation en tension, une tension, nous avons une source de tension, qui est une source de tension alternative appliquée à un inducteur comme celui-ci. OK, maintenant, ce que j' aimerais obtenir, je voudrais trouver le courant qui circule ou le courant alternatif qui traverse cet inducteur. Donc, ce que nous savons, c' est que, pour l'inducteur, la tension est égale à j oméga L. D'accord, si vous revenez à la diapositive précédente, vous verrez que pour L ou l'inducteur, V est égal à j oméga LI. À partir de là, si j'ai besoin d'un courant, ce sera V sur j Omega L. Donc c'est ce que je vais faire. Ce sera V sur j Omega. Maintenant, quelle est la valeur de V ? Si vous regardez ici, c' est du cosinus et que vous les publiez. On peut donc dire que c'est la magnitude et l'angle 45 degrés, comme ça. OK ? Et l'oméga, qui est une fréquence, est de 60 radians par seconde de fréquence angulaire. Vous vous souvenez que celui-ci est un oméga t. Donc des oméga t radians par seconde. Maintenant, remplaçons. Nous avons donc comme ceci, le courant égal à la tension divisée par j Omega L, V est égal à 12 et l'angle 45 et j, tel quel, lu, l'oméga est de 60 rad et L est Henry donné 0,1. Maintenant, nous allons prendre toutes ces magnitudes ensemble, 12 divisé par les secondes t multipliées par 0,1. Cela nous en donnera deux. Qu'en est-il de l'angle ? Nous avons un angle 45 et j est égal à un et l'angle 90 degrés. Cela signifie donc que 45 à 90 degrés nous donnent 45 degrés négatifs. Il s'agit donc d'une forme phaseuse du courant. Maintenant, si je veux la convertir en valeur réelle ou en valeur sinusoïdale sinusoïdale. Ce sera deux secondes cosinusoïdales, d t -45, comme ceci. Donc, en fonction du temps, il cosinus de 60 à -45 degrés. Maintenant, j'aimerais que vous, si vous souhaitez obtenir le courant d'une autre manière, comment pouvez-vous le faire ? Tu sais que la tension est égale à L d sur d t. OK ? Ainsi, vous pouvez obtenir le courant en intégrant la tension bientôt, vous obtiendrez cette valeur et la Baltique ici et intégrerez une tension et blah, blah, blah up pour obtenir le courant. OK ? Vous verrez donc qu' en utilisant juste j Omega L, très petite abréviation, aidez-nous, nous ou le domaine de fréquence Halloween, à obtenir le courant très rapidement. C'est pourquoi, lorsque nous effectuons une analyse de circuit dans des systèmes AAC, nous utilisons le domaine des fréquences. 93. Impédance et admissions: Bonjour à tous. Dans cette vidéo, nous allons parler de l'impédance et de l'admittance. Ainsi, dans les leçons précédentes, nous avons obtenu les relations de tension et de courant dans le domaine des fréquences pour les trois éléments passifs de cette résistance, des résistances, des inductances et des condensateurs. Donc, si vous vous souvenez des relations que nous avons dites pour le circuit résistif pur ou pour cette résistance, la tension à ses bornes est simplement égale à la résistance multipliée par le courant. Et pour l'inducteur, nous avons réglé pour l'inducteur, la tension est égale à j oméga L multiplié par le courant. Pour ce condensateur. Nous avons dit que la tension est égale au courant divisé par j oméga C. Cette équation peut donc être écrite sous la forme d' un rapport entre la tension du phaseur courant du phaseur comme celui-ci. On peut donc dire que V sur I est égal à R et V sur I est égal à j oméga L et V sur R est égal à un sur j oméga C. Maintenant, pourquoi est-ce ? Parce que si vous vous souvenez que cette relation, qui est v sur i égale à r, est la loi de notre Ohm. Hein ? Donc, dans un circuit qui a une résistance, seule V sur I représente la résistance qui nous empêche de faire circuler le courant. Si vous regardez ce circuit, qui inclut l'inducteur, vous constaterez qu'au lieu d'avoir notre, nous avons j Omega L. Nous pouvons donc dire que celui-ci est celui qui consiste empêcher le flux de sous la forme de l'inducteur. Celui-ci représente l'effet du condensateur ou l' effet résistif du condensateur, ou celui que vous présentez sous forme de flux de courant. Vous pouvez donc voir que H1 dans le domaine des fréquences a sa valeur correspondante. Maintenant, à partir de ces trois expressions, lorsque vous obtenez la loi d'Ohm sous forme de phaseur pour tous les types d' éléments, comme suit. Ou cette impédance. Nous avons donc l'impédance, appelée Z, qui est le rapport entre la tension sur courant, ou la tension égale à l'impédance, multipliez-la par le courant. Et voici une quantité dépendante de la fréquence connue sous le nom d'impédance et mesurée en ohms. Donc, cette valeur ou cette résistance est en ohms. J oméga L est en ohms, un sur j oméga C est en ohms. OK ? Donc, les impédances de tout circuit électrique, c'est un rapport entre la tension ou il tombe en panne ou la tension pour être phase ou une tension plus spécifique au courant du phaseur et elle est mesurée en ohms. Donc, l'impédance ici, que fait l'impédance pour la représenter représentant l'opposition que le circuit est représentant l'opposition que due à la circulation du courant sinusoïdal. Bien que l'impédance soit un rapport entre deux phases, elle n'est pas une face et ne correspond pas à une quantité variant de manière sinusoïdale. Qu'est-ce que cela signifie ? Donc, comme vous pouvez le voir, c' est le rapport entre la tension et le courant. Mais vous devez vous rappeler que la tension et le courant se présentent sous forme de phaseur comme ceci, V-max et angle Phi. Et le courant correspond à tous les Emacs et à l'angle Phi. OK ? L'âme découvre que celui-ci correspond au cosinus oméga t plus phi. Et celui-ci est le cosinus oméga t plus phi ou thêta, quel que soit l'angle. Cependant, le rapport entre eux, qui est de V maximum sur i maximum. Et l'angle pour lequel est la tension angulaire moins c tau, qui est l'angle du courant. Donc celle-ci est Sita. Vous constaterez que celui-ci ne correspond pas à l' oméga cosinus et que rien ne correspond à celui-ci, c'est une division constante. C'est pourquoi nous disons que l'impédance, bien qu'elle soit un rapport de deux phaseurs, V sur I. Elle ne se phase pas elle-même car elle n'est pas une quantité variable, c'est une quantité constante. Alors, qu'est-ce que cela signifie ? Pour nous ? OK ? Nous savons donc que la tension est quelque chose comme ça. Il s'agit d'une onde sinusoïdale. Et moi pour le courant, j' ajoute aussi une onde sinusoïdale ou une onde cosinusoïdale, quelle qu'elle soit. Cependant, si vous regardez le, qui est le rapport entre la tension de notre courant, disons par exemple que nous allons dire celui-ci. V sur I est égal à j oméga L. Vous pouvez voir que oméga est une valeur constante et que l'ALU, qui est l'inductance, est une valeur constante. Et j'épuise le mien en degrés. Cela signifie donc que notre z ici est une valeur constante similaire à la résistance ici, qui est égale à Z. Celle-ci est une constante, la valeur, n'est pas une onde sinusoïdale, c'est une valeur constante. OK ? Donc, ici, si vous regardez chaque élément, chaque élément du domaine des fréquences. Donc, si nous avons une résistance, une inductance et une capacité, si nous aurons une résistance dans l'impédance ou sous forme d'impédance ou dans le domaine des fréquences. Ou l'impédance sera égale à R. Et le L, qui est l'inductance, sera j Oméga L. Et le condensateur sera avec, qui est z égal à un sur j Oméga C. Vous pouvez donc le voir ici. C'est une résistance. Celui-ci et celui-ci sont appelés, appelle dans les circuits électriques, les réactifs. OK ? Donc, lorsque vous entendez le mot réactifs, nous parlons de l'inductance qui est l'impédance équivalente de l'inductance et l'impédance équivalente du condensateur. Et parfois on dit que J Omega L, on le désigne comme ceci, x l. Et celui au-dessus de j Oméga C, on dit que c'est x c. D'accord ? Nous avons donc ici les trois éléments. Donc, si nous considérons deux conditions extrêmes, disons par exemple que nous avons des oméga. Vous pouvez voir que l'oméga lui-même, qui est une fréquence oméga elle-même, agit comme la valeur de L et C. Cependant, la résistance est constante, elle n'est pas affectée par l'oméga. Maintenant, considérons deux cas où oméga est égal à zéro et oméga est égal à l'infini. OK ? Et voyons ce qu'il adviendra de l et C. Nous allons considérer l'oméga égal à zéro pour une source de courant continu. Maintenant, pourquoi un oméga égal à zéro correspond à des sources de courant continu, c'est vraiment très simple. Supposons que nous ayons V égal à V maximum cosinus oméga t. Supposons que nous n' ayons pas phi ici. Nous n'avons pas d'angle ici. Nous avons donc V maximum cosinus oméga t, qui est notre onde sinusoïdale, sinusoïdale ou onde AC. Maintenant, disons que nous parlons d'oméga égal à une fréquence nulle ou nulle. Lorsque oméga est égal à zéro, nous avons le cosinus zéro, qui correspond à une valeur de un. Le cosinus zéro est égal à un. Notre tension sera donc V max. Ce sera une valeur constante comme celle-ci. OK ? Alors, que signifie une valeur constante ? Cela signifie que nous avons une source de courant continu. Encore une fois, si vous avez une fréquence égale à zéro ou une fréquence angulaire égale à zéro, cela signifie que notre alimentation est une alimentation en courant continu. Voyons donc ce qui se passera si nous appliquons un oméga égal à zéro à l' inducteur et au condensateur. Vous pouvez donc voir que lorsque oméga est égal à zéro, z sera égal à quoi ? Égal à zéro ? Oméga égal à zéro. Donc j Omega L, ce sera zéro. Qu'en est-il du condensateur ? Sera un sur j Oméga C. Si elle est nulle, elle sera égale à 1/0, ce qui signifie qu'elle sera égale à l'infini. Donc, cette impédance correspondante, l'impédance correspondante d' un inducteur est ce qui est zéro ? Qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie qu'il s'agit d'un court-circuit comme celui-ci. Ajoutez donc D, C. C'est pourquoi, si vous vous souvenez que dans notre cours sur les circuits électriques, nous avons dit que lors de l'application d'une source de courant continu à un inducteur, nous disons que dans des conditions d' état stable, nous aurons cet inducteur en tant que court-circuit. Nous comprenons maintenant pourquoi cela se produit. Parce que oméga est égal à zéro, cela signifie que l'impédance sera égale à zéro. Cela agira donc comme un court-circuit. Il n'a aucune impédance ni aucune opposition au chat, il se transforme donc en court-circuit. Maintenant, pour le condensateur, nous disons que lorsque nous appliquons une source de courant continu à un condensateur, il devient un circuit ouvert. Vous pouvez donc voir qu'il devient en circuit ouvert à DC. Et nous l'avons prouvé comment, lorsque z est égal à l'infini, une très grande impédance correspond à une très grande résistance. Cela signifie donc que nous avons un circuit ouvert. Cela signifie donc qu'en appliquant un condensateur DC à AC, nous aurons un circuit ouvert. Maintenant, voyons voir, utilisez une condition différente. Disons que nous avons de très hautes fréquences, oméga ont tendance à devenir des fréquences infinies très hautes. Donc, si oméga est égal à l'infini ici, nous aurons z égal à l'infini. Si oméga est ici égal à l'infini, alors z du condensateur est équivalent à z sera un sur l' infini, soit zéro. OK ? Cela signifie donc que notre inducteur, lorsque nous avons une très haute fréquence, se comportera comme un circuit ouvert. Ici. Circuit ouvert à très hautes fréquences. Le condensateur agira comme un court-circuit aux hautes fréquences. Vous devez maintenant comprendre que cette méthode, cette méthode qui consiste à devenir un circuit ouvert et un court-circuit à différentes fréquences, est utilisée dans les filtres. OK ? Si je souhaite éliminer ou supprimer certaines fréquences de nos ondes, telles que les signaux radio ou les fréquences radio. Nous utilisons des filtres. Les filtres sont utilisés pour supprimer ou éliminer des fréquences différentes ou indésirables. OK ? Nous utilisons donc l'idée de condensateurs et d'inducteurs pour remplir cette fonction. OK ? Disons que nous avons ce circuit, nous avons des éléments ici, chaque élément ayant sa propre impédance. Et nous aimerions analyser cette prise électrique. La forêt est donc une première étape pour analyser tout circuit électrique contenant une alimentation en courant alternatif. OK, disons que celui-ci est une alimentation en courant alternatif, comme celle-ci. AC, alimentation AC. Alors, lorsque nous aurons une alimentation en courant alternatif, qu'allons-nous faire ? Nous allons placer chacun de ces éléments dans chaque impédance pour. Vous verrez donc que pour la résistance, l'impédance équivalente est R. Celle-ci sera R telle quelle. Pour l'inductance ou l'inductance L, vous constaterez que c'est une impédance correspondante qui est j Omega L. Donc, nous disons que cet élément est j oméga L. Alors le condensateur Zach ici sera un sur j Omega C. Ce condensateur sera donc supérieur à j oméga C. Nous avons donc ajouté tous nos éléments sous forme d'impédance. Maintenant, si je veux obtenir l'impédance totale de ce circuit, ce sera R plus j Omega L plus j oméga L plus un sur j oméga C. L'impédance de l'effet de chacun de ces éléments. Maintenant, vous remarquerez quelque chose ici que nous avons tous tels quels, plus j Omega L. D'accord ? Et en avons-nous un au-dessus de J ? Maintenant, si vous vous souvenez que nous avons dit en nombres complexes, un sur j est égal à moins j. D'accord ? Donc, un sur j sera égal à moins j. Donc je peux dire que c'est égal à moins j un sur oméga C, ou négatif j sur oméga C. Donc je peux dire moins un sur oméga C. Donc je peux dire moins un sur oméga C. D'accord ? Vous pouvez voir ici j Oméga L et moins j au-dessus de l'oméga C, un au-dessus de l'oméga C. D'accord ? Vous pouvez donc voir que notre impédance est composée de deux composantes. partie rail, qui est R, et la partie imaginaire, qui est j oméga L moins un au-dessus de l'oméga C, est la partie imaginaire, oméga L moins un au-dessus de l'oméga C. Maintenant, cette partie du circuit, oméga L moins un sur l'oméga C est, peut être, peut être écrit comme x. Ou les réactifs de nous. Ok. Ok. Nous allons donc découvrir que nous pouvons exprimer ce z sous une forme complexe. Impédance égale à R plus j X, où X est la soustraction de ces deux éléments. Ou si nous avons une inductance zoster, par exemple , ce sera un oméga L. Si nous avons uniquement de la capacité, ce sera moins un par rapport à l'oméga C, et ainsi de suite. Vous trouverez donc que R ou la résistance est la partie réelle du nombre complexe z, qui est une résistance, et x est les réactifs ou la partie imaginaire de z. D'accord, donc nous appelons cette partie résistance et cette partie s' appelle des réactifs. Les réactifs peuvent être positifs ou négatifs. Donc, si vous vous souvenez de x ici, ce que je viens de dire, c'est égal à oméga L moins un par rapport à l'oméga C. En supposant que nous ayons un circuit comme celui-ci, si nous avons une inductance ou des prêts et que nous taperons oméga, si nous n'avons que la capacité, tapez un au-dessus de l'oméga C. Donc, si ce x est positif, qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que l'effet de l'oméga L est beaucoup plus élevé que l' effet de la capacité. Alors, qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que si vous vous souvenez que la capacité ou l'inductance ici, la matrice d' inductance sous forme de courant est en retard par rapport à la tension. Nous disons donc que lorsque x, lorsque l'impédance est inductive, lorsque x est positif. L'impédance est donc inductive lorsque x est positif. Et dans ce cas, lorsque nous avons un circuit inductif, nous disons qu'il est inductif ou en retard. Courant, en retard par rapport à la tension car l'effet de l' inductance est beaucoup plus élevé, l'effet de la capacité. Maintenant, lorsque celui-ci est négatif ou x est négatif, cela signifie que nous avons système capacitif ou un capacitif, ou cela signifie que l'effet de la capacité est beaucoup plus élevé que l'effet du inductance. Et dans ce cas, on dit que le capacitif ou le principal. Pourquoi être leader ? Parce que le courant est supérieur à la tension. Parce que si vous vous en souvenez dans les leçons précédentes, ou dans les circuits électriques en général, nous avons dit que le courant de résistance en phase avec la tension, le courant d'inductance, la tension des jambes, ce courant de capacité, ce courant, cette tension au plomb. OK ? Ainsi, lorsque l'effet de l'inductance est plus élevé, cela signifie que le courant sera en retard. L'effet de la capacité est supérieur à ce que le courant peut entraîner. OK ? S'ils sont égaux les uns aux autres, nous aurons un circuit résistif pur. Ils s'annulent mutuellement. Et dans ce cas, nous aurons une condition que nous appelons résonance. résonance dans les circuits électriques, dont nous parlerons dans notre cours sur les circuits électriques. Ainsi, l'impédance peut être représentée sous la forme polaire sous forme de magnitude et de phase, puisque nous avons une composante réelle et une composante imaginaire. Vous pouvez donc privatiser vos poumons en nous disant que z est égal à R plus j X égal à une amplitude et à un angle. La magnitude est la racine carrée de r au carré plus x au carré. Et Sita, qui est l' angle de déphasage, est tan moins un x par rapport à r. Et vous devez comprendre que Sita, représente le déphasage ou l'angle de phase entre tension et le courant, dans ce cas, r est notre z multiplié par le cosinus Theta. Et x se voit attribuer un siège, comme nous l'avons vu précédemment dans les nombres complexes. Nous avons donc découvert l'impédance. Voyons maintenant ce que signifie l'admission. C'est l'inverse de l'impédance. Donc, si vous vous souvenez avant de discuter de cela , la résistance avait un inverse, un sur r. Nous avions l'inverse sur r. Cet inverse, ou l' inverse de la résistance, était connu sous le nom de conductance. Semblable à l'impédance Z, nous avons une inverse appelée 1 sur z ou y, appelée admittance. OK ? Maintenant, pourquoi étudions-nous ? Admittance, ou pourquoi étudions-nous l'inverse de l'impédance ? Parce que c'est le cas, l' admittance elle-même est très utile pour l'analyse des circuits parallèles. OK ? C'est pourquoi nous devons comprendre l'admission Y. Et elle est mesurée en Siemens, accord, c'est une entreprise, Siemens est originaire. L'admission. L'admission Y est égale à un sur z ou I sur V. D'accord ? Nous pouvons donc l'écrire sous cette forme complexe, puisque nous avons dit que c'est égal à x plus j y, d'accord ? Plus de z est égal à la résistance plus j X, qui sont nos réactifs. On peut dire que y est égal à la composante g plus j b. Et vous devez savoir que G ne l'est pas, c' est-à-dire que le protocole de R et que le P n' est pas séparé de x, pas l'inverse de x. Vous apprendrons-nous comment nous y prendre dès maintenant ? Vous pouvez donc voir que y est égal à g plus j b. Et g est une partie réelle de l'admittance, et b est la partie imaginaire de l'admittance z. G s'écrit ou s'appelle la conductance Zak et b s' appelle les symptômes. OK ? Ainsi, l'admittance, la conductance et les symptômes sont tous exprimés dans l'unité de Siemens appelée Siemens. OK ? Alors, comment pouvons-nous trouver la relation entre cela ? Nous savons que y est égal à un sur z. Nous avons donc y, qui est g plus j b, et c'est un, z est r plus jx, comme vous pouvez le voir ici. Alors, comment pouvons-nous trouver la relation entre les deux ? Je ferai simplement comme ça. Tout d'abord, nous avons ce nombre complexe, un sur r plus jx. Nous allons donc multiplier par le conjugué. Vous pouvez donc voir que le conjugué de R plus j X est r moins Jx, quelqu'un à blâmer ici, auto moins Jx et le r moins j x comme ceci. Donc, r moins j x sera comme ceci. Et R plus j X multiplié par r moins g x est r au carré x au carré, comme ceci. OK ? Donc, si nous divisons cela en deux composants comme celui-ci. On peut donc dire que cette partie est égale à r au carré plus x au carré plus r au carré plus x au carré. Cette première partie. Et avons-nous ici un j x négatif. Donc, si nous convertissons cette partie avec cette partie, vous constaterez que g est égal à r sur r au carré plus x au carré et b est égal à moins x sur r au carré plus x au carré. Vous pouvez voir qu'à partir de là g n'est pas l'inverse de la résistance, comme dans les systèmes résistifs. Et si x est égal à zéro, alors g sera égal à un sur R car nous n' aurons que la résistance. OK ? Donc, enfin, tout cela représente notre impédance de charge et notre admittance de chaque élément, de chaque élément, non de l'ensemble du circuit, chaque élément, l'admittance de r est de un sur notre l'admittance de j Omega L est de un sur j Omega L. Et que le maintien de C est de un sur j Omega C est j Oméga C. Maintenant, prenons un exemple rapide à ce sujet en termes d'impédance et d'admittance. Et nous apprendrons à utiliser le KVL, le KCL, analyse nodale et plus encore et quand nous l'appliquerons aux systèmes AAC. Donc, dans cet exemple, nous devons trouver la tension en fonction du temps et le courant en fonction du temps dans ce circuit. Vous pouvez voir que la tension est égale à dix cosinus 40. Donc, si je veux convertir cette partie en forme complexe, vous pouvez voir que celle-ci est V-max cosinus oméga t. et que l'angle est nul. Nous pouvons dire que la tension elle-même résout l' alimentation en V en tant que magnitude et phase, l'amplitude et la phase sont une amplitude supérieure à l'angle zéro. À partir de là, nous pouvons constater que l' oméga est égal à 4 rad/s. Maintenant, la résistance elle-même est de 5 ω, car tout est dans le domaine des fréquences, ou égale à cinq, elle sera la même que pour cet élément, qui sera, C'est la capacité, non ? Nous avons donc dit que le x ou le domaine des fréquences. La capacité est supérieure à j Oméga C, non ? Ce sera donc un sur j Omega, Omega est quatre et la capacité est de 0,1. Avant-bras. Vous avez donc ici r et x. Donc, à partir de là, vous pouvez obtenir l'impédance totale et le courant. Voyons donc étape par étape. Donc, tout d'abord, comme nous l'avons appris, la tension dans le domaine des fréquences, la tension d'alimentation est de dix et le théorème de l'angle pour l'impédance, vous pouvez voir que l'impédance est égale à une partie réelle qui est de cinq plus un j oméga C, soit un sur J quatre multiplié par 0,1. Donc, un sur j est négatif j 1/4 multiplié par 0,1, nous donne 2,5 ω. Nous avons donc notre obstacle. Maintenant, la première étape est d'avoir de l'alimentation et d'avoir l' équivalent du circuit, l'impédance totale dans le circuit. Donc vous, si vous vous souvenez que z est égal à V sur I, ou que le courant requis dans le circuit sera cette tension divisée par l' impédance cinq moins j 2,5. Nous allons donc convertir celui-ci en amplitude et en phase. On peut donc voir comme ça dix et l'angle 0/5 moins j 2,5. Vous pouvez voir que vous avez deux options ici. OK ? Vous pouvez multiplier par son conjugué comme nous l'avons fait ici. L'avocat conjugue cinq plus j deux points 5,5 plus j 2,5. Ensuite, nous convertissons cela en magnitude. Et puis l'autre méthode est que vous pouvez prendre celle-ci et la rendre maximale ou non Z, amplitude maximale de Z. Et l'angle reste comme ceci. C'est un carré de cinq carrés plus 2,5 carrés. Thêta est tan moins un moins deux points 5/5. OK ? La même solution. Ensuite, vous soustrayez et divisez. Vous obtiendrez enfin la même réponse. OK ? Maintenant, nous avons le courant, courant qui circule dans notre circuit. Maintenant, j'ai besoin de la tension. Quelle est la valeur de la tension ? La tension ici à l'intérieur de notre circuit est simplement égale à quoi ? Ici, la tension sera égale au courant. Multipliez-le en accédant. OK ? Ou nous pouvons dire que le courant I a été multiplié par un sur j Oméga C. Nous avons donc un courant qui est de 1,789, et nous avons un sur j Oméga C. Nous pouvons donc l'écrire comme ceci. Nous avons un courant qui est de 1,789. Et puis entre six et j, Oméga, Oméga vaut quatre et C vaut 0,1. Maintenant, j correspond à quoi ? Correspondant à 90 degrés. Nous verrons que la soustraction de ces deux éléments et la division nous donneront moins de six à 3,43. Il y a donc une tension. Enfin, vous pouvez les saisir dans le domaine temporel car nous en avons besoin dans le domaine temporel. Le courant sera donc notre Emax, qui est de 1,789 cosinus oméga t, soit 14, plus ce décalage de phase, qui est de 26 degrés. Pour la tension, ce sera V max. sinus oméga t moins six correspond à trois points pour cet angle ici. OK ? Maintenant, une petite vérification afin de vous assurer que vous obtenez la bonne résolution. Simplement, si vous vous souvenez que le courant traverse un condensateur, quelle est la relation entre I et la tension ? Tension aux bornes du condensateur ? Quelle est la relation ? Ce courant avance de 90 degrés. Quel courant et quelle tension le courant circule dans le circuit, conduisant la tension aux bornes du condensateur de 90 degrés. Si vous regardez ici, ajoutez un courant et une tension, vous verrez que 26,57. Et celui-ci est négatif trois. La différence d'angle entre eux est donc de 90 degrés. Votre solution est donc correcte. OK ? Dans cette leçon, nous avons discuté de l'impédance et admittance, puis nous avons un exemple rapide de solvant à leur sujet. 94. Les lois et les combinaisons d'impédances de Kirchhoff dans le domaine des fréquences: Bonjour et bienvenue à tous pour cette leçon de notre cours sur les circuits électriques. Dans cette leçon, nous allons parler de la lenteur du KVL et du KCL ou de Zachary Sharp dans le domaine des fréquences. Nous connaissons KVL et KCL. Kvl, c' est-à-dire que la tension à l'intérieur d'une boucle est égale à zéro. La somme de toutes les tensions à l'intérieur d'une boucle est égale à zéro. Ou le KCL, qui indique que la somme du courant entrant dans un nœud est égale à la somme du courant sortant. Voici donc la même idée, la même idée dans le domaine des fréquences, similaire au domaine temporel. Nous ne pouvons donc pas faire une analyse de circuit dans le domaine des fréquences avec nos KVL et KCL. Nous devons donc les exprimer dans le domaine des fréquences. Nous verrons que notre KVL, qui est une loi de tension de Kirchhoff, la somme de toutes les tensions dans le domaine des fréquences est égale à zéro. Et la somme de tous les courants dans le domaine des fréquences est égale à zéro, comme dans le domaine temporel. Donc, si vous avez un circuit comme celui-ci et une tension alternative VS, avons-nous ici une résistance et par exemple une inductance comme celle-ci. Donc, nous dirons que la somme de toutes les tensions, nous avons v plus la tension aux bornes de la résistance plus la tension aux bornes de l' inducteur, est égale à z. D'accord ? Sommation de toutes les tensions égales à zéro. Pour le courant, somme de tous les courants à l'intérieur des nœuds qui seront égaux à zéro. Nous verrons tout cela lorsque nous aurons de la terre avec des exemples. Encore une fois, pour la combinaison d' impédance, si je souhaite combiner plusieurs impédances en série et en parallèle, quoi cela ressemblera, elle sera similaire à cette résistance. Vous pouvez donc penser à l'impédance de la même manière que n'importe quelle résistance. Donc, si vous avez un groupe de résistances en série, l'impédance sera la somme de toutes les impédances. Donc, si vous regardez ce circuit en utilisant KVL, si vous appliquez KVL, vous constaterez que la tension d'alimentation est égale à la somme de toutes les tensions en solide ou en SEC. Donc, la tension v est égale à V1 plus V2 jusqu'à v n. Et nous savons que la chute de tension V1, par exemple elle sera multipliée par V1 et V2 est I multiplié par z2, et ainsi de suite. Je vais donc trouver que la tension totale à l'intérieur de notre circuit est le courant multiplié par la somme de toutes les impédances, ce qui équivaut à z. Vous trouverez donc que z est équivalent ceci le circuit est égal à V sur I, qui est la somme de toutes ces impédances Z équivalentes, impédance équivalente du groupe d' impédance en série est la sommation. OK ? Maintenant, qu'en est-il de la division de tension similaire à cette résistance, c'est la même idée. Si je veux obtenir la tension V2, par exemple ou la tension V1. Disons que je voudrais la v1. V1, quel sera V1 sera égal à la tension d'alimentation, d'accord ? Multiplié par l' impédance que celui-ci, puisque nous parlons de V1. Ce sera donc un divisé par la somme des deux impédances, Z1 plus Z2. Comme ça. Pour V2, il s'agira de l'alimentation V multipliée par z2 divisée par la somme. C'est ce que nous avons fait dans notre cours sur les circuits électriques, d'accord, tant que division de tension, en tant que somme des résistances, c'est la même idée. Rien n'y change du tout. D'accord, sauf qu'au lieu d'utiliser les valeurs du domaine temporel, nous utilisons les valeurs du domaine fréquentiel. Maintenant, si nous avons un courant en parallèle, vous le trouverez grâce à l'analyse des nœuds. Encore une fois, vous avez une source de courant qui fournit du courant i1, i2, i3 aux éléments qui font 12 jusqu'à n. Alors, de quoi avons-nous besoin pour trouver l'équivalent de tous ces systèmes ? Encore une fois, c'est une analyse nodale qui s'applique ici. Nous pouvons donc dire qu'ici, c'est notre nœud ici. Et celui-ci est le courant entrant, c' est-à-dire que le courant I est égal au courant total sortant, qui est I1 plus I2 plus I3 jusqu'à ce que je le sois. Nous allons donc trouver que le courant total. entrée est égale au courant total sortant, qui est i1, i2. Jusqu'à présent, vous pouvez voir que dans ce circuit, c'est la tension aux bornes de R1, bornes de l'alimentation IUIE. La source de courant est égale à V, qui est similaire à la tension aux bornes de celle-ci, égale à la tension aux bornes de R2 et ainsi de suite. On peut dire que l'actuel I1 sera V divisé par un. Et le courant I2 est v divisé par deux, car ils sont tous équilibrés. Donc, à la fin, vous aurez v multiplié par 1/1 plus un sur z deux jusqu'à un sur n. Ainsi, à partir de là, vous pouvez trouver que l'équivalent, l'équivalent sur l'équivalent z est égal à 1/1 plus 1 /21 sur n, c'est tout votre aperçu que vous pouvez voir ici, si je divise par V, cela nous donne un par rapport à l'équivalent. Parce que vous savez qu' ici une tension égale à I, multipliez-la par l' équivalent en général. Donc, l'équivalent z est égal à V sur I. Donc I sur V sera un sur z. Donc i sur v, qui est, cette partie, est l'équivalent de un sur z. Donc, comme vous pouvez le voir, comme pour une résistance en parallèle, nous avons dit que l' équivalent de un sur R est égal à un sur R1 plus un sur R2 et ainsi de suite. OK ? L'impédance sera donc la même idée. OK ? Vous pouvez donc repenser aux règles d' impédance ou aux lois similaires à la résistance et à la force des mitaines. Vous pouvez en voir un au-dessus de l' équivalent, pourquoi l'équivalent ? Et un au-dessus de celui-ci est y 11/2 est y deux et ainsi de suite. Maintenant, Karen doit diviser de la même manière que les circuits à courant continu ou la résistance et ainsi de suite. Même idée, si je veux le courant I1, I1 sera égal à ce que sera le courant total. Multipliez-le par l' autre impédance divisée par l'impédance totale. L'impédance est divisée par deux par l'impédance totale. Et I2 est égal au courant total I multiplié par 1/1 plus deux. OK ? Maintenant, si vous ne savez pas où nous avons trouvé tout cela, vous devez reprendre notre cours sur les prises électriques. Vous constaterez qu'il existe un circuit DC, donc avec la division du courant, la division la tension et le KVL, KCL et ainsi de suite. OK ? Maintenant, nous avons enfin les réseaux Y et Delta. Nous en discutons auparavant, ou de la transformation delta en Y ou de la transformation delta en étoile. Cette transformation contribue donc à simplifier nos circuits électriques. Supposons que nous ayons a, B, C, qui représentent un adulte alors que celui-ci représente un delta. Et j'aimerais me convertir à cette formation en quatre étoiles. Nous avons donc un P sur cette scène. Et la formation des étoiles est Z1, Z2 et Z3 avec un point neutre Zan n. D'accord ? Alors pourquoi, pourquoi les connexions delta et start sont-elles importantes ? Parce que vous les trouverez dans les circuits électriques et plus particulièrement dans les systèmes triphasés. D'accord, ne vous inquiétez pas, nous en reparlerons plus tard dans notre cours sur les prises électriques. Donc, ici, disons que je voudrais convertir de y en cela. Qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que je l'ai. J'ai les deux bouts à trois. Et j'aimerais convertir cela en une scène, par exemple se termine en B et a. Ainsi, par exemple n sera égal à ce qui sera égal à a sera égal à x1 multiplié par Z2 plus Z2 multiplié par z, trois plus trois multipliés par un divisé par l' impédance Z2. OK ? Donc, simplement, ce que nous allons faire dans les trois cas, c'est B, est-ce C ? Vous constaterez que la première partie est la même dans chacune d'entre elles. Nous disons simplement Z1, Z2, Z2, Z3. Et puisque trois fait un, multiplication, puis divisée par un, si vous parlez l' impédance la plus éloignée, qui est un. OK ? Si vous parlez de zy, zx et zy away one, qui est deux. Si vous parlez de z, de ces trois-là, alors vous voyez que vous parlez des trois lignes. Cela ressemble aux règles lorsque nous avions vos circuits résistifs. Si je veux faire l'inverse, disons que j'ai une connexion Star Delta et que je voudrais la convertir en magasin. Disons que j'ai besoin de celle-là. Ce sera donc p multiplié par z vu sur la somme de notre sommation. Si je veux le faire , par exemple , on verra que a divisé par la sommation C, a multiplié par la sommation. Si j'ai besoin de x3, par exemple, alors le plus proche, qui est un P divisé par la somme dite, est qu'il veut empoisonner les missions, qui est similaire à ce que nous avons fait dans les deux premières sections de notre cours. Maintenant, vous devez savoir que Delta ou pourquoi Circuit a dit aux gens : Qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que si z ont une impédance égale dans les trois branches. Alors, qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que nous avons ici, par exemple si nous parlons ici de la connexion Y, balance, cela signifie qu'un égal à Z2 est égal à 3,4. La connexion delta, celle-ci, qui a est égale à b est égale à c. Maintenant, si nous prenons tout cela et remplaçons dans ces équations ici, vous constaterez que pour convertir de delta en étoile ou étoile à delta, vous constaterez que Delta est égal à trois fois y, ou y est égal à 1/3. OK ? OK. Donc, dans la leçon suivante, nous aurons quelques exemples de ces méthodes afin comprendre comment appliquer ces règles aux circuits AC. 95. Exemple de résolution 1 sur la combinaison d'impédances: Ainsi, dans le premier exemple sur la combinaison d'impédance, nous avons ici ce circuit composé d' une série de résistances de condensateur et d'une série d'inducteurs de condensateur avec une résistance. Et nous aimerions trouver l' équivalent de ce circuit. La fréquence Oméga de Windsor est égale à 50 rad/s. D'accord ? Ainsi, afin de trouver l'impédance d'entrée équivalente, nous devons convertir chacun de ces éléments dans le domaine des fréquences. OK ? Alors, d'abord, qu'est-ce que notre Omega ? Oméga égal à 50 rad/s ? Maintenant, si je veux trouver cet équivalent, ce sera cet élément. Disons que c'est x1. Et vous constaterez que cette partie est parallèle à cette partie. Nous avons donc Z2 et Z3. L' impédance équivalente est donc égale à x1 plus x2 parallèlement à x3. OK ? Maintenant, que devons-nous faire ? Est-ce pour cela que vous avez besoin de celui-ci dans le domaine des fréquences. J'en ai besoin dans le domaine des fréquences et z3 dans le domaine des fréquences. Vous pouvez donc d'abord voir qu'une impédance des deux millifarads, z2 est une combinaison aussi sérieuse de 3 ω et dix principalement pour que trois soit une combinaison en série de 0 point pour Henry et 8 ω. Supposons donc qu'un x0, x1 ou l'impédance d'un condensateur. Nous avons dit que c'est un radian de plus de j oméga c oméga 50 radians par seconde. Et le condensateur est réglé. Ce sera donc comme ça. 11 sur j Oméga C, un sur j est négatif j. Il s'agit d'une parcelle forestière. Deuxième partie, nous avons les deux, qui est une série de 3 ω status qui était alors millifarads. Donc, si vous regardez le sport, vous constaterez que c'est égal à r plus j Omega L. N'est-ce pas ? Nous avons la résistance de la partie réelle et de la partie imaginaire, qui est de 3 ω plus j Omega, 50 radians par seconde, et l'inductance, qui est de dix milli dix à la puissance négative z. Il en sera donc ainsi. Donc on en a deux, ce qui est normal, ici il n'y a pas d'oméga L, d'accord ? Je suis là. R plus j Omega L est pour celui-ci, pour cette branche. Et celui-ci est un condensateur. Donc ce sera comme ça, d'accord ? Il en sera ainsi, ce sera égal à r plus un sur j Omega C, car nous parlons de condensateurs et d'inducteurs. La résistance sera donc de 3 Ω plus un sur J oméga, soit 50, et le condensateur, qui est de dix millifarads. Nous verrons donc que trois, qui est une partie réelle de la résistance, plus un sur j Omega C, un sur j 50 multiplié par dix, principalement pour les impairs. Cela nous donnera donc trois ohms J2 en moins. OK ? Celle-ci est, cette branche était trois, c'est une dont je parle, R plus j Omega L parce que L, parce que nous avons Henry ici ou un inducteur. La résistance est donc de 8 Ω plus j oméga 50 rad/s et l'inductance est de 0,2. Nous aurons donc l' impédance comme celle-ci, huit plus j Omega L. Nous aurons donc un bloc j. D'accord, donc nous avons les trois éléments ici. Maintenant, que fait le système suivant, vous pouvez voir ici, nous avons outils parallèles Z1 et Z2 à trois. Celui-ci est donc parallèle à celui-ci. Donc x1, qui est négatif j dix et Z2 parallèle à z trois, d' accord, est-ce que ces deux sont parallèles l'un à l'autre. Tellement similaire à ce que nous avons obtenu , vous le comprendrez maintenant. Comme une vraie résistance en parallèle. Donc, si vous avez deux résistances ou résistances en parallèle, R1 et R2, quel est leur équivalent ? R1 multiplié par R2 divisé par R1 plus R2. Même idée pour l'impédance. Ce sera celui multiplié par z2 divisé par x0, x1 plus deux. Nous avons donc ici cette impédance, cette impédance. Donc leur multiplication est celle-ci. Leur somme est de trois plus huit, soit 11. Négatif j2 et plus j dix nous donnent plus j. Vous aurez donc cet équivalent. Vous devez maintenant multiplier ces deux ensemble. Et rappelez-vous que j est équivalent à la racine moins un nombre imaginaire. Donc j carré, qui est j multiplié par j, est le carré de moins une racine moins un. Ce sera donc négatif. OK ? OK. Ainsi, lorsque vous simplifiez cela, vous aurez cette ambivalence finale. OK ? Maintenant, ce qui est important ici aussi, c'est que vous constaterez que 11 plus J le convertit en 11 au carré plus x au carré. Ce qui s'est passé ici, il suffit de le multiplier par le conjugué de Zach. Nous avons donc multiplié ici par 11 moins j, 8,11 moins j. Maintenant, pourquoi avons-nous multiplié par le conjugué pour éliminer ce j deux. Je peux donc les supprimer de cette façon et ils ont 11 carrés plus huit carrés. Ainsi, lorsque vous multipliez ces deux éléments ensemble et que vous divisez par 11 au carré plus Eta au carré, vous obtiendrez cette forme finale. Nous allons donc ajouter un j dix négatif plus un j 1,07 négatif. Nous aurons cette impédance finale. L'impédance est de 3,22 moins j 11,07. Vous pouvez le constater ****, mais aussi des raisons de zap ou la conversion d' éléments tels que l'inductance et le condensateur dans le domaine des fréquences nous aident à analyser davantage notre circuit facilement. Vous pouvez voir que nous pouvons maintenant trouver l'équivalent d' un circuit qui contient plusieurs éléments. Contrairement au cas DC ou aux cas précédents, où nous n'avions que des résistances ou uniquement des inducteurs ou des condensateurs. Maintenant, nous pouvons traiter différents éléments en une seconde, d'accord ? 96. Exemple de résolution 2 sur la division de la tension: Salut tout le monde. Passons maintenant à un autre exemple sur la combinaison d'impédance. Ou dans cet exemple, nous allons parler de la division de tension. Nous avons donc ce circuit, auquel nous avons une alimentation en courant alternatif, 20 cosinus de 14 à 15 degrés. Nous avons 60 bras, alors principalement sillonnés et cinq Henry. Ce que nous aimerions, c'est obtenir la tension de sortie sur le circuit, tension de sortie, qui est une tension aux bornes de l'inductance. Alors, comme vous pouvez le voir, comment pouvons-nous obtenir la tension aux bornes du R5 Henry en utilisant la division de tension si nous regardons ce circuit la division de tension si nous . OK ? première étape consiste donc à convertir nos éléments, tels que l'alimentation, notre résistance, notre inductance et la capacité dans le domaine des fréquences. Nous allons donc d'abord commencer par notre approvisionnement. Nous avons un cosinus de 20, 40 à 15. Donc, à partir de cette seule semaine, il est à oméga A égal à quoi ou à la fréquence angulaire égale à 4 rad/s. Et nous avons ici une valeur maximale 20 et un angle négatif de 50. OK ? Cela représente donc la représentation de notre offre. Ok, donc nous avons 20 et l'angle négatif 15 et un oméga égal à quatre. Pour le plaisir de rester à la maison, ce sera comme ça car c'est une pure résistance. Pour la capacité, nous savons que la représentation du domaine des fréquences est de un sur j Oméga C, Omega est quatre et C, qui est notre capacité plutôt que simplement pour impair. Donc, à partir de là, nous pouvons obtenir des ohms j5 négatifs. Et les quatre à cinq Henry. On peut l'obtenir en utilisant quoi ? En utilisant j Omega L, qui est quatre multiplié par l'inductance cinq. Nous avons donc maintenant cette représentation de chacun de nos composants. Alors, comment pouvons-nous obtenir la tension à travers telle ou telle partie ? Donc, ce dont nous avons besoin, c'est d'obtenir le circuit équivalent de ces deux parties. Donc, si vous regardez l'équivalent dans le domaine des fréquences, c'est notre circuit. Maintenant, allons-y. Donc, ce que nous allons faire, nous avons x1, qui est l'impédance du second toujours allumée ? Et nous avons z2, qui est l'équivalent de ces deux parties. OK ? À partir de là, voici l'équivalent de ces deux parties puisqu'elles sont parallèles l'une à l'autre. Nous obtiendrons donc l'équivalent. Donc deux, ce qui est équivalent est négatif j 25 ω parallèlement à j 20. Nous avons donc deux éléments parallèles l'un à l'autre. Ils seront donc équivalents à leur produit par rapport à leur soumission. Vous pouvez donc voir le produit négatif j 25 multiplié par j 20 divisé par la somme. Donc, cet équivalent nous donnera environ une centaine maintenant que nous avons celui-ci. Nous avons donc comme ça, l'équivalent de ce circuit, d'accord ? 20 et l'angle négatif 15 existe, nous avons 60 Ω, soit x1. Et nous avons l'équivalent de cette partie, qui est quoi ? Jay cent. Nous aurons donc ici comme ça. On peut le faire ressembler à ça et dire J centaines. Maintenant, ce dont nous avons besoin, c'est que vous devez comprendre que la tension aux bornes de j cent est la même tension aux bornes de j 25 et la même aux bornes de J2 parce que toutes sont parallèles les unes aux autres. Donc, la tension ici est une sortie V. Donc, à partir de la division de tension, nous pouvons sortir V. V out est égal à V supply, multiplié par j cent divisé par la somme. En utilisant la division de tension, nous avons une alimentation V 20 et Dangun négatif 15. Et nous avons notre fermeture éclair, qui correspond à j cent divisé par la somme. Donc, ce que nous pouvons faire, c'est convertir cela en multipliant par le conjugué, cette partie, en la multipliant par le conjugué. Ou nous pouvons le convertir sous forme de phaseur et obtenir la combinaison de ces deux termes. OK, au final, ce sont tous des messages différents. Pour simplifier cela. Ensuite, après tout cela, nous obtiendrons la tension finale, qui est de 17,15 et d' angle de 15,296 degrés. Donc, si je veux représenter cela dans le domaine temporel, sera 70,15 cosinus oméga t, soit 40 plus 15,96, comme ceci. Vous pouvez donc voir la valeur maximale du cosinus oméga t, Oméga ici est le même oméga de l'approvisionnement. T plus les 15 degrés, qui sont l'angle de phase. Dans cet exemple, nous avons appris comment obtenir la division de tension dans les circuits en courant alternatif. 97. Exemple 3 résolu, les combinaisons d'impédances: Passons maintenant à un autre exemple. Donc, dans cet exemple, nous devons trouver le courant dans ces ventouses. Donc, si vous regardez ce circuit, nous avons notre alimentation 50 et l'angle zéro, et nous avons le domaine de fréquence équivalent de tous nos composants. Vous pouvez voir ici J6, 8 ω moins j trois, et ainsi de suite. OK ? Alors, comment puis-je obtenir le courant dans un circuit, dans n'importe quel circuit comme celui-ci, qui est un courant d'alimentation égal à une alimentation en V, qui est de 50. Et l'angle zéro divisé par l'équivalent, qui est la tension divisée par z. Donc, ce dont j'ai besoin ici, c'est que j'aimerais obtenir l'impédance équivalente de tous ces éléments. Suce. OK ? Vous trouverez donc cela ici. Si nous regardons ici, nous constatons que ces deux parties sont en série l'une avec l'autre. Et ces deux parties sont des séries avec chaque Awesome. Quoi que vous trouviez ici, je vais créer Connection, l'endroit. OK ? Donc, dans cette partie, vous ne savez pas si quatre ohms en parallèle au négatif J3 ou à la série se trouvaient à. Cette formation est connue sous le nom de formation d'étoiles, dont nous avons déjà parlé. Nous devons donc convertir une commande pour simplifier ce circuit. Nous devons convertir cette étoile en delta. Donc, le delta sera comme ça. Nous aurons une impédance comme celle-ci ici, une autre impédance ici comme celle-ci, et une autre impédance comme celle-ci. OK ? Ce qui est l'équivalent de Delta. Maintenant, vous pouvez voir que lorsque nous convertirons en delta, nous serons en mesure de simplifier notre circuit. Vous pouvez donc voir que nous avons cet endroit, d'accord ? Vous constaterez que, par exemple, il s'agit d'une connexion en étoile. Vous pouvez voir que c'est assez, très clair. OK, donc disons que nous avons celui-ci. Et devons-nous le faire et les trois. Ainsi, lorsque vous convertissez cette étoile en delta, vous aurez cette partie parallèle à cela, l'une, vous aurez trois parallèles à cette partie et au bien-être parallèle à l'équivalent de Le sac trouvera ça ici. Par exemple, si vous prenez le parallèle de ces deux parties, nous aurons un circuit comme celui-ci, plus -50 et un angle zéro, 12 Ω. OK ? Comme ça. Nous avons donc 2 ω négatif j pour lequel cette branche est parallèle à celle-ci. Nous aurons donc, disons, l'équivalent x1, comme celui-ci, équivalent , qui est un parallèle entre z un et cette branche. OK ? Ensuite, nous avons ces trois éléments parallèles à cette partie. Appelons cela trois lignes équivalentes car nous avons une autre branche qui se trouve entre ce point et ce point. Nous l'appellerons ainsi. OK ? Nous avons donc Z12 ici et l'équivalent entre les deux est connecté à celui-ci. On fait la connexion entre ce point et ce point, constatera qu' au final, nous avons que la série 1 était équivalente à z3. Et leur équivalent est parallèle à z d2. Et l'équivalent de tout cela est un volume résiduel important. Donc, à partir de là, vous pouvez obtenir cet équivalent. Ensuite, vous pouvez diviser la tension, appliquer cette valeur. C'est le premier message. Il faut que tu le comprennes. Et l'analyse des circuits, il existe différentes méthodes pour obtenir la même chose. OK ? Voyons une autre méthode ici. La deuxième méthode est que vous constaterez que nous avons un réseau delta, un autre réseau delta. Maintenant, en ce qui concerne ce delta, vous constaterez que le réseau de deltas est composé de trois points, à savoir a, B et C, qui est cette branche. OK ? Vous pouvez voir qu'il forme une ceinture. Maintenant. Le réseau Delta peut être transformé en réseau de guerre. Et ça va nous détendre. Ok, donc nous allons découvrir que nous avons a, B et C entre un point neutre. Vous pouvez donc voir que nous avons cette ceinture semblable à un triangle comme celui-ci. n'est pas très clair, mais l' indice est notre triangle. Donc on peut prendre, on a a et B et C. Vous pouvez voir a, b, b, c. Et puis entre ca comme ça. OK ? Nous allons donc convertir cette formation de delta en une réserve comme celle-ci. Comme si c'était un point neutre. Nous allons donc prendre de a et B et C comme ceci. Et, et vous verrez. OK, donc nous aurons ce point neutre et nous en aurons un qui vient de A, un autre qui vient de B, et un autre qui vient de. voyez, si vous regardez le circuit ici, nous avons a, B et C, l'un venant de C, l'autre venant du faisceau et l'autre venant de moi. Vous verrez que nous avons maintenant une connexion en étoile. Ce que nous devons obtenir, c'est la valeur de z a n, la valeur de bn et la valeur de Z C. D'accord ? Donc, vous trouverez simplement ce n, qui est le premier ici. Celui-ci, vous constaterez qu' il est proche d'un bras J4 de 4 ω. Multipliez-le par cette branche. Si vous considérez celui-ci comme le plus proche, c'est celui-ci et celui-ci. Vous pouvez donc voir la multiplication divisée par la somme des trois branches, soit ohms plus J4 plus 2 ω moins J4, qui est cette partie. Cela nous donne, puis cette partie nous donnera j pour les conseillers Motorola si vous distribuez ce J. Vous pouvez donc voir qu' ici la loi j existe. Nous aurons j et j multiplié par moins j pour faire opposition à un, comme vous pouvez le voir. OK ? Donc, à la fin, vous aurez ce premier Z, qui représente la seconde AN, qui est b n, qui est celui-ci, cette branche. Vous pouvez voir que si nous y regardons, ce qui est le plus proche des résistances les plus proches est le 8 ω et pour j. Vous pouvez donc le voir. Et pour g divisé par la sommation, ce qui se fait pour la dernière, qui est cette branche. Vous pouvez voir que c'est celui-ci qui se rapproche le plus. Et celui-ci qui est de 8 ω et deux moins J4. Donc 8 Ω et deux moins j quatre. OK ? Maintenant, nous avons la valeur de Z n, c n et b n. D'accord ? Maintenant, qu'est-ce qu'un écosystème peut voir ? Nous avons besoin de l'équivalent z. Vous pouvez donc voir que nous avons 12 ω. OK ? 12. Vous voyez ici la série AN avec le dan, comme celle-ci plus c. C'est ce qu'était cette combinaison de cette forme parallèle. Vous pouvez voir que deux ports sont parallèles à chaque aire p n moins j, trois parallèles à l' autre branche ici, soit C n plus js six plus 8 ω. OK ? Nous allons donc découvrir que la ligne existe. Nous avons un 12 plus a n plus b n moins J3. Que le C N à C N plus un j six plus huit. Si vous combinez tout cela, faites une analyse, vous obtiendrez cette impédance finale. Donc, le courant sera cette tension divisée par ceci. Nous allons donc constater que le courant final est égal à 3,6 soit six. Et angle négatif de 4,204. OK ? C'est sous forme de phaseur parce qu'il est donné sous forme de phaseur ou, dans le problème, nous avons une forme de phaseur. Si je souhaite convertir cela en domaine temporel, le courant sera la valeur maximale cosinus oméga t, oméga T plus ou -4,24, 0,204. OK ? Cependant, dans le problème, nous n'avons pas d'Omega. C'était donc un autre exemple de combinaison d'impédance. J'espère qu'il vous sera utile d'en savoir plus sur les circuits AC. 98. Exemple de résolution 1 sur l'analyse nodale: Bonjour et bienvenue à tous pour cette leçon de notre cours sur les circuits AC. Et pour cette leçon, nous allons avoir un solveur, l'exemple sur l'analyse nodale. Mais dans ce cas, et au lieu d'avoir un circuit DC, nous allons avoir un circuit AC. Nous aimerions donc savoir comment appliquer analyse nodale aux circuits AC. Donc, dans ce circuit, nous aimerions obtenir le courant i x en utilisant une analyse nodale. Vous pouvez donc voir que nous avons une réserve ici et que nous fournissons 20 cosinus pour t. Nous avons 10 ω, nous avons un Henry, nous avons 0,1 pour l'impair à IX et 0,5 Henry. OK ? La première étape consiste donc à convertir tous les éléments dans le domaine complexe ou dans la forme polaire. Donc, forêt, nous allons passer au domaine des fréquences. Nous avons d'abord 20, le cosinus 14, qui est 20. Ou on peut dire V max cosinus oméga t plus phi. Nous avons donc ici une alimentation, une alimentation en courant alternatif, qui déterminera les autres valeurs de Z. valeur maximale est donc de 20 et l'oméga lui-même est de quatre. Et le déphasage est égal à zéro. Donc, ici, si nous convertissons cela en domaine fréquentiel ou en forme polaire, sera la valeur maximale et l'angle qui est z. Et nous pouvons voir ici que l'oméga, ou la fréquence angulaire, est de quatre radians par seconde. Nous avons maintenant notre premier élément. deuxième élément est que nous devons convertir un Henry et le 0,5 Henry et le 0,11 Henry. Comment effectuer la conversion vers le domaine des fréquences ? Nous savons que c'est j oméga L et celui-ci est j oméga L. Et celui-ci est supérieur à j oméga C. Donc, nous avons l'oméga, qui correspond à quatre radians par seconde, et nous avons une capacité de 0,1 pour une inductance impaire, qui est un Henry inductance, qui est de 0,5 Henry. Et en les substituant, nous pouvons obtenir la forme à trois domaines de fréquences. Qu'allons-nous faire maintenant ? Nous allons faire en sorte que notre circuit nous ressemble. Nous aurions donc changé tous les éléments dans le domaine des fréquences ou dans la forme polaire. Maintenant, quelle est la prochaine étape, puisque nous parlons d'analyse nodale ? Si vous vous en souvenez, connaissez cette analyse, qu'allons-nous faire dans cette analyse ? Nous attribuons simplement pour chaque nœud. Pour chaque nœud, nous attribuerons une certaine tension, telle que V1, V2, etc. Donc, d'abord, si vous regardez ce circuit, nous avons ce gros nœud qui est mis à la terre. Celui-ci a donc une tension égale à zéro. La deuxième dynode ici , c'est celle-ci. Vous pouvez voir qu'ici nous avons une tension nulle. Alors, quelle est la valeur de cette tension ? Vous pouvez voir que nous avons une offre qui représente la différence entre ce point et ce point. Donc, si celui-ci est nul, alors ce doit être celui-ci est 20 et l'angle z. Maintenant, nous avons ce nœud que nous ne connaissons pas. Nous allons le dire v1 et nous avons cet autre nœud, nous l'appellerions V2. Maintenant, tout cela est bien sûr v2, et bien sûr tout cela est V un. OK ? Nous allons donc appliquer une analyse nodale pour V1 et V2 afin d' obtenir l'IX actuel. Bon, commençons par nœud de la forêt, le nœud numéro un. Ici. Vous pouvez voir que nous avons celui-ci ici. Donc, n'importe quel élément, nous avons un courant qui entre ici, un courant qui passe ici, et un courant qui entre dans cette note, d'accord, qui vient de l' alimentation et un autre qui traverse cette boucle et continue ici. Nous aurons donc, si vous vous souvenez de KCL, analyse nodale est basée sur KCL. Et puis KCL nous disons que la somme de tous les courants entrant dans l'anode, disons entrer est égale à la sommation de tous les courants, partant. Bon, alors quel est le courant entrant et quel est le courant sortant ? Donc, si vous regardez ce circuit, vous constaterez que le courant entrant est le courant provenant de l'alimentation. Quelle est sa valeur ? Ce sera la différence de tension divisée par ys à 10 Ω. Supprimons donc ceci. Donc, on dit entrée en courant. Le courant sera donc une différence de tension entre ici divisée par les 10 Ω. Donc, ils impliquent la France devraient être 20 moins V1 divisé par les 10 ω. Donc 20 moins V1 divisé par dix. Ensuite, nous avons un courant partant, qui est notre x. Nous ne le ferons pas, nous allons négliger ce sont des IXL pour l'instant. Nous dirons que c'est V1 moins zéro divisé par moins 2,5. Ce sera donc V1 divisé par moins 2,5. Alors, il y a un courant qui passe ici. Nous avons donc un courant qui fonctionne comme ça. Il y aura donc une différence entre ces deux tensions divisée par quatre. Ce sera donc V1 moins V2 divisé par J pour V1 moins V2 divisé par J quatre. OK ? OK. Il s'agit donc d'une analyse nodale forestière. Donc, si nous simplifions cette équation, nous aurons cette équation finale. OK ? Maintenant, appliquons à nouveau KCL au nœud numéro deux ici, vous pouvez voir que nous avons un courant entrant comme celui-ci courant qui entre dans celui-ci et le courant provenant de l'autre alimentation. Donc, en appliquant KCL ici, vous constaterez que l'entrée, qui est ce que sont les deux entrées ? Ce sera le courant qui viendra d'ici. Et deux i X, nous avons X qui entre en courant, puis le courant secondaire provenant de l'alimentation. Ce sera V1 moins V2 pour j égal au courant sortant, qui est V2 moins zéro divisé par J2, qui est V2 sur J2. D'accord ? À partir de là, vous constaterez qu'il faut I x. Alors, quelle est la valeur de I x ? Si vous regardez cette équation, I x est égal à V1 divisé par un j 2,5 négatif de cette partie. Nous pouvons donc prendre cela et le remplacer ici pour avoir une équation avec v1 et v2. OK ? Donc, si nous simplifions cela, nous obtenons cette équation finale. Trouve donc que nous avons cette première équation. Nous avons cette deuxième équation, d'accord ? D'accord, maintenant, quelle est la prochaine étape ? Nous allons résoudre ce problème. Nous avons deux méthodes, c'est, disons, créer V1. Nous dirons à partir de cette équation que V1 sera égal à moins 15 V2 divisé par 11. OK ? Nous voulons, par exemple, prendre cela et le remplacer dans la première équation. Nous aurons donc une grande équation avec V2. Nous pouvons donc obtenir la valeur de V2, d'accord ? Et à partir de là, nous pouvons obtenir la valeur de v1, comme une forêt. Ma deuxième méthode consiste à utiliser la méthode grammaticale dont nous avons parlé dans notre cours. Donc, dans la méthode de Cramer dans circuits à courant continu ou dans l'analyse du courant continu, nous avons dit que nous pouvions mettre ces deux équations sous forme de matrice comme celle-ci. Vous pouvez voir cette équation sous forme de matrice, nous avons V1 et V2. Nous avons donc V1 et V2. OK ? Maintenant, v1 en tant que premier élément vaut un plus j 1,5. Deuxièmement, 111 V1. Ce sera donc comme ça. Deuxième partie, j 2,5 et 15, ou le deuxième coefficient égal à 20 et Z. 20 et Z. Alors, comment pouvez-vous vous assurer que ces deux équations sont similaires à celle-ci, simplement comme ceci. Vous pouvez dire que la première équation sera un plus j 1,5 multiplié par V1 plus j 2,5 multiplié par V2, ce qui nous donne 20, qui est la première équation. La deuxième équation, 11 V1 plus V2, nous donne z, qui est la deuxième équation. Maintenant, en utilisant Chrome ou Muscled, nous pouvons le résoudre en tant que S1 et obtenir directement les valeurs de v1 et v2. Donc, si vous vous souvenez de la méthode de Cramer dans le système linéaire, nous avons deux équations que nous mettons sous forme de matrice. Vous pouvez voir ici a, b, c, d, soit quatre coefficients, 1234, ok, égal à e et f, qui vaut 20 et z. Maintenant, comment pouvons-nous obtenir ? La valeur de x, qui est V1, et la valeur de y, qui est V2. Vous pouvez voir que si le déterminant de a n'est pas égal à zéro, quel déterminant ? Ce déterminant, si celui-ci, si vous obtenez la valeur de ce déterminant et ceux qui ne sont pas égaux à zéro, cela signifie que le système aura une solution, qui est x r x sera déterminée divisé par le déterminant de a. déterminant de a et y est égal au déterminant divisé par le déterminant de a. Alors, quelle est la forêt et quelle est la seconde ? Simplement. Vous pouvez voir ici que nous avons la matrice des coefficients, qui est celle-ci. Maintenant, disons que je parle de x. Donc x est a et C. A et C sont un point. Donc, ce que je vais faire, c'est prendre E et F et les mettre dans un ensemble de a et C. Donc, nous aurons E, F, BD, comme ceci. OK ? Maintenant, si je parle de y, qui est b et d, alors je vais prendre E et F et remplacer B et D par eux. Nous aurons donc ACEF, ACEF, d'accord ? Donc, pour le premier élément ou la variable de forêt, nous allons remplacer sa colonne par les valeurs de sortie. S'il s'agit de la deuxième variable, nous remplacerons cette deuxième ligne ou la deuxième colonne par E et F. Comme vous pouvez le voir ici. Si vous avez trois éléments comme dans l'âme, celui que nous remplacerons l'âme de la colonne par E et F, et ainsi de suite. OK ? Donc, euh, trouvons les forces qui déterminent ce déterminant, le déterminant de celui-ci. Comment pouvez-vous faire cela ? Il s'agira simplement d'une multiplication de ces deux variables. À partir de là, on a déterminé que c'était a multiplié par d moins b multiplié par c. D'accord ? Nous multiplions donc ces deux moins l'application Zomato de ces deux, cela nous donnera 15 moins j phi. Maintenant, nous allons obtenir cette force, le déterminant. Nous avons dit que nous avions besoin du delta un, qui correspond à x ou à V1. Nous allons donc remplacer la première colonne par 20,0. Ce sera donc 200 j 2,5 et 50. Comme vous pouvez le constater, si vous obtenez, sa valeur atteindra plusieurs centaines. Pour le deuxième delta deux, nous remplacerons la deuxième colonne par 20,0 likes us. Donc, en obtenant ce déterminant de valeur, nous aurons moins 220. Si vous ne le savez pas ou si vous ne vous en souvenez pas. Vous pouvez revenir à notre leçon sur la méthode Cromer pour l'analyse des circuits en courant continu au début du cours sur les circuits électriques. Nous obtiendrons donc V1 sous forme de delta sous forme de delta un divisé par delta et V2 sous forme delta t divisé par delta, comme vous pouvez le voir ici. OK ? À partir de là, nous avons obtenu V1 et V2. Maintenant, de quoi avons-nous besoin dans cet exemple ? Nous avons besoin de la valeur de I x, qui est V1 divisée par un j 2,5 négatif. Donc, comme ça, nous allons prendre v1 et la diviser par un j 2.5 négatif, soit moins 90. Nous aurons cette valeur finale. Notre courant serait donc de 7,59 et l'angle de 108 points vers l'avant. Donc, si vous convertissez ce x, qui correspond au domaine temporel de 7,592, cela tuera notre oméga t à 7,59 cosinus existant. N'oubliez pas que l'oméga t est similaire à l'alimentation plus l'angle 108,4. Dans cet exemple, nous avons appris comment appliquer l' analyse nodale aux circuits en courant alternatif. 99. Exemple de résolution 2 sur l'analyse nodale: Passons maintenant à un autre exemple sur l'analyse nodale dans les circuits à courant alternatif. Ce circuit, dans ce circuit AC, nous avons une alimentation ici, trois et un angle zéro. Et nous avons un autre locataire d'approvisionnement, angle 45 degrés. C'est une source de tension et c'est une source de courant. Nous devons maintenant trouver V1 et V2. Dans cet exemple. La première étape consiste à avoir tous nos éléments dans le domaine des fréquences ou sous la forme polaire. Donc, comme vous pouvez le voir, tous les éléments ici , moins j, tan et angulaire 45s trois et angle zéro. se présentent tous sous forme complexe ou sous forme polaire. OK ? Ok, alors qu' allons-nous faire ? Nous devons maintenant effectuer l'analyse nodale. Nous avons donc V1 qui représente toute cette tension, la tension de ce nœud, et V2, qui est un nœud et ce nœud est égal à zéro. OK ? Maintenant, qu'est-ce qu'une étape supplémentaire ? La prochaine étape est que nous allons commencer appliquer KCL à chaque nœud. Et vous devez vous rappeler que si vous regardez attentivement, nous avons une source de tension. OK ? Alors, qu'est-ce que cela signifie lorsque nous avons une source de tension, cela signifie que nous avons un super nœud. Donc, comme vous pouvez le voir ici, si vous regardez ce circuit, vous constaterez que nous avons ici notre super nœud. OK ? Donc, le nœud sobre ici, vous le verrez, c'est que V1 et V2, nous avons une équation entre eux. Vous pouvez voir que celui-ci est positif et celui-ci est négatif. Vous pouvez donc voir que l'angle de 45 degrés est alors égal à V1 moins V2. V1 moins V2. C'est la première équation à partir de laquelle vous pouvez voir ici différence d'alimentation entre ce point, qui est V1 moins V2, est de dix, et l'angle de 45 degrés. Maintenant, puisque nous avons cette tension, nous ne pouvons pas faire d' analyse nodale ici. Nous aurons un super nœud entre eux. Maintenant, pourquoi ça ? Parce que si je veux trouver l'année en cours, ce sera V0, V1 moins V2 divisé par la résistance ou l' offre, ce que je ne sais pas. Nous faisons donc ici un supernode comme nous l'avons fait dans les circuits DC. Comme si tout cela n'était qu'une seule note. Ensuite, dans ce cas, nous allons faire une demande. Zack ECL trouve normalement que trois ampères entrent dans J3 négatif, laissant six, JSX part et V et 12 ou part de v2 pour entrer dans cette balle. Appliquons donc ce modèle. Nous avons donc trois ampères égaux à tous les autres comptes. Ainsi, les trois et Beta seront égaux à V1 divisé par j3 négatif, V2 divisé par j six, V2 divisé par 12 volts. Nous avons donc cette première équation. Donc, en la simplifiant, nous aurons cette deuxième équation. La première équation est obtenue à partir de l'analyse nodale. deuxième équation est obtenue à partir du super-nœud ici, ou à partir de la différence de tension entre V1 et V2, qui se fait sur l' angle de 45 degrés. Nous trouverons donc que V1 moins V2 est égal à dix et que l'angle 45 degrés ou V1 est égal à dix et que l' angle 45 degrés plus V2. Nous avons donc ces deux équations. Qu'allons-nous faire maintenant ? Nous pouvons utiliser la méthode Cramer ou vous pouvez prendre une et la remplacer dans la deuxième équation. Donc, ce que nous allons faire, c'est prendre cette équation et la remplacer par V1. Nous avons donc l'assaut 6 tel qu'il est. OK ? Maintenant, voyons ce qui va se passer ici. Nous avons donc J quatre multiplié par V1, qui est un v2 plus dix, et l'angle 45 degrés, V2 plus dix et l' angle 45 degrés. Et nous avons ici J quatre. La première partie est que nous aurons J4 multiplié par V2. Nous avons donc J quatre multiplié par V2 plus puis multiplié par quatre pour obtenir 40. Et le J est converti en plus de 90 degrés plus 90 degrés. 90 plus 145, c'est 175 degrés. OK ? Il s'agit donc d'une parcelle forestière. Cette partie représente le spot. Donc, plus un moins J2. Disons donc que ce sera un moins j, deux V2. Tout cela sera égal à six, ce qui correspond à l'endroit. Nous avons donc servi six ans, c'est celui-ci. OK. Maintenant, nous en avons plus 40 et des angles certifiés. Nous allons donc passer de l'autre côté. Ce sera un score négatif de 42 points et un angle de 135 points. Nous allons donc passer de l'autre côté. Maintenant, nous avons ici un moins deux j ou J2 v0, v2, et nous avons J4, V2. Vous pouvez donc voir que nous avons plus quatre j et moins deux j. Il y a donc une mission vers J, comme vous pouvez le voir ici. Et l'un sera, tel quel, tout cela multiplié par V2. OK ? Nous avons donc maintenant une équation dans V2. Nous pouvons donc obtenir la valeur de v2 et la former. Nous pouvons obtenir V1 en le substituant dans l'équation inverse. Nous avons dit que V1 est égal à V2 plus dix et à l'angle 45. Il en sera ainsi, V1 sera la somme de V2 plus cette tension. OK, donc nous aurons ce formulaire final. Nous avons donc discuté un autre exemple sur l' anode et l'analyse, mais cette fois, nous n' aurions pas de supernode. Et nous savons maintenant comment utiliser l'analyse nodale dans les circuits à courant alternatif ? Vous pouvez voir que c'est assez, assez similaire à cela. Circuits DC. 100. Exemple de résolution 1 sur l'analyse des mailles: Salut tout le monde. Dans cette leçon, nous allons avoir un solveur, comme l'exemple de l'analyse des circuits en courant alternatif à l' aide de l'analyse de maillage. Donc, dans cet exemple, nous avons ce circuit et nous devons trouver le courant I néant, c'est-à-dire le courant qui circule ainsi, et régler notre circuit à l'aide de l'analyse du maillage. La première étape de l'analyse du maillage consiste supposer un courant dans chaque boucle. Vous constaterez donc qu'ici nous avons pour cette boucle, nous avons I1, pour cette boucle nous avons i2, et pour la pente, nous avons notre chaîne. Commençons donc par notre u1. Si nous examinons I1 ici, vous pouvez voir que I1 est composé de ces composants suivants dans cette pente. Et cette pente, nous avons I1. Et I1 passe par 8 ω j dix ohms, et moins j vers j dix moins J2 plus A2. Vous pouvez voir huit J dix moins J. D'accord ? Y a-t-il trois éléments dans lesquels circule un courant I1. Maintenant, quels sont les deuxièmes éléments de cette boucle ? Pour le reste de la boucle, vous constaterez que nous avons la crème glacée qui passe par j à n, et que i2 passe par J2 négatif. Donc, dans ce cas, il sera négatif sans glace multiplié par j dix et négatif I2 multiplié par moins J2. Ok, donc vous pouvez voir un I2 négatif, une glace négative. Et pour i2 circulant négativement J2, comme vous pouvez le voir ici. Et pour les trois j, vous pouvez faire ce message ou vous pouvez faire comme nous l'avons fait dans l'analyse du circuit DC. Nous avons dit que nous ferions une boucle comme celle-ci. Nous aurons donc huit lignes. Et si on fait comme ça, alors on aura J dix. Nous allons donc dire plus j. Ensuite, nous avons I1, qui coule vers la droite, et I3 dans la direction opposée. Ce sera donc moins I3. OK ? Ensuite, on passe à cet élément moins j deux multiplié par I1 moins I2. Tout cela est égal à zéro. Ce sera équivalent à cela. Les deux méthodes sont également correctes. C'est une méthode que nous avons abordée dans le cours d'analyse en courant continu des circuits électriques. Si vous souhaitez utiliser cette méthode, ce n'est pas grave si vous souhaitez utiliser l'autre méthode, c'est que nous verrons, disons que nous parlons de I1. Nous verrons donc I1 traverser huit J puis J2 négatif. Nous disons donc I1 plus la somme de toutes ces composantes. Ensuite, nous avons I3 et I4. Nous allons donc dire TIC négatif, I2 négatif. Et les deux éléments dans lesquels chacun d'entre eux s'inscrit. Comme vous pouvez le voir ici. Pour la deuxième boucle, la même idée que nous avons plus 20 et angle de 90 degrés par existence plus un enchevêtrement de deux pouces en vert. Montre cette boucle comme suit. Et nous avons un J2 négatif, J2 négatif et la force, donc nous aurons I2 multiplié par quatre plus un j2 négatif plus un J2 négatif plus un J2 négatif. Nous aurons donc i2 quatre moins J2, moins J2. D'accord ? Maintenant, nous avons, dans ce lobe, nous avons I3 et I1, I3. Nous aurons donc un i3 négatif multiplié par cet élément, un i3 négatif multiplié par cet élément. Et nous avons le négatif I1, négatif I1 multiplié par cet élément dans lequel circule le négatif J2. OK ? Ensuite, la dernière boucle, c'est assez clair. Nous avons de l'I3 qui circule dans la même direction que cette source. Donc, i3 aura cinq et des ours comme ça. Alors, quelle est la prochaine étape Vous pouvez voir que nous avons trois équations, 123 avec trois inconnues. Mais nous connaissons déjà i3, i3 égal à cinq. Nous allons donc le remplacer par I3 égal à cinq dans cette équation et dans cette équation. Nous aurons donc deux équations à deux variables, I1 et I2. Alors, quelle est la prochaine étape ? Nous allons l'ajouter sous forme de matrice comme nous le faisions auparavant. Pour utiliser les muscles de Cromer. Vous pouvez voir que nous avons i1, i2, i1, i2 égal à j FFT et négatif j 20, j dix, qui est négatif j. Donc J FFT et le négatif j. Nous avons huit plus J1 et J2. Comme vous pouvez le voir ici, les deux premiers éléments et J2 quatre moins J4. Comme tu peux le voir. l' étape suivante, nous trouverons le déterminant de cette matrice, qui est déterminant pour cette partie. Delta. Comme nous l'avons fait auparavant. Ensuite, nous allons obtenir le delta un et le delta deux. delta un prend parce que S1 remplace la première colonne, delta deux prend cette colonne et remplace la seconde comme ceci. Nous avons donc un delta deux. Maintenant, pourquoi avons-nous utilisé le delta deux ? Delta One ? Parce que nous n'avons besoin de rien. OK ? Je sais que l'assemblage est égal à moins i2, i2 coulant comme ça, et rien ne nous aime. Donc, si rien n'est égal à I2 négatif, donc je vais obtenir i2. I2 est le delta deux et le delta deux est huit plus huit. Et le J2, qui est un sport et qui prend le Scollon pour remplacer le second. Nous avons donc J FFT négatif j, désolé. OK. Cela nous donnera 340 moins J 240, ce qui nous donnera cette valeur finale. OK ? Maintenant, cette valeur, quelle est la valeur de i2 ? I2 est simplement égal à Delta, la voyelle est par défaut. Nous allons donc prendre celui-ci et le laisser jusqu'à 68. Nous aurons donc cette valeur finale. Maintenant, je sais qu'il y aura un I2 négatif, ce qui signifie que nous allons ajouter le 182, ce nk by existe. Alors, où l'avons-nous trouvé ? Encore une fois, je n'ai rien d'égal à moins I2. Il sera donc négatif 6,12 et l'angle moins cinq. Donc, pour éliminer, cela, éliminer ce négatif, le rendre affiché, nous allons ajouter 180 degrés. 180 plus un négatif 35,22 nous donne 144,78. OK ? Dans cet exemple, nous avons expliqué comment, ou nous avons analysé comment utiliser analyse de maillage dans les circuits en courant alternatif. 101. Exemple de résolution 2 sur l'analyse des mailles: Prenons maintenant un autre exemple sur l'analyse du maillage, mais dans ce cas, nous aurons un super maillage. Nous verrons donc comment nous allons y faire face. Vous constaterez que jusqu'à présent, chaque puits des circuits DC est similaire aux circuits AC. Cette même analyse ne change rien du tout. OK, alors commençons. D'abord. Nous devons trouver la tension V nulle aux bornes de ce condensateur à l'aide de l'analyse du maillage. Alors, qu'allons-nous faire ? Notre première étape est de supposer courant dans chaque boucle, courant dans chaque ligne, comme ceci. D'accord, nous avons donc i1, i2, i3 et I. Pour l'instant, dans cette boucle, nous n'avons aucune source de courant. Et dans cette boucle, nous avons une source de courant qui est à trois et supporte, ce qui signifie que nous avons i2 comme celui-ci et trois axes parapluie. Cela signifie donc que i2 est égal à moins trois et qu'ils sont assez simples. Maintenant, deuxième équation, si vous regardez cette boucle, vous constaterez que nous avons ici donc par maillage. Alors pourquoi ça ? Parce que si nous essayons de faire du KVL ici, nous avons un quatre et une paire. Cependant, nous avons également I3. Cela signifie donc que les quatre moins r sont trois, c'est égal à quatre ampères. I4 dans le même sens que les quatre et les poires et I3 dans la direction opposée. Vous pouvez donc le voir ici. On ne peut pas faire de KVL ici ou de KVL ici. On peut faire en sorte qu'un KVL possède une grande boucle. Donc, le supermesh signifie que nous avons deux boucles entre eux. Compte vendu de la même manière que ce dont nous avons discuté dans notre cours sur les circuits à courant continu. Supprimons donc tout cela. OK ? Comme ça. Et qu'allons-nous faire ? Nous allons faire l'analyse du maillage ou un KVL dans chacune des boucles. Nous allons donc d'abord faire un KVL ici. Donc, si vous ressemblez à ceci, vous verrez moins 10 V dans le sens des aiguilles d'une montre , moins dix volts. Donc, dans la première boucle, vous pouvez voir moins dix. Maintenant, si nous regardons I1, I1, comme ceci, quels éléments il le traverse, il passe par 8 ω et J2 négatif. Ce sera donc huit moins J2 multiplié par I1. Donc huit moins J2 multiplié par RE1. Quels sont maintenant les deux autres courants qui traversent les éléments à l'intérieur de cette boucle ? Nous avons I3 passant par 8 ω, et nous avons i2 passant par j 2 ω négatif. Donc, dans ce cas, nous aurons un i3 négatif, un I2 négatif. Vous pouvez voir moins trois, moins I2 et I2 traverser le négatif J2 ici. Et isolez le flux à travers le 8 Ω comme ceci. OK ? Nous avons donc cette fonction d'équation dans i1, i2, i3. Qu'en est-il de la deuxième rangée ? Deuxième ligne, vous pouvez voir i2 est égal à moins trois et bêta un, que nous avons obtenu ici. Il s'agit d'une simplification de celui-ci. Vous pouvez donc voir que pour le maillage deux, j'ai pris un moins trois et un ours comme nous l'avons obtenu. Et pour le supermesh, nous allons faire une grande boucle comme celle-ci. Et nous avons l'équation selon laquelle nous avons obtenu iPhone moins IC égal à quatre et paire, qui est celle-ci. OK ? OK, maintenant ce KVL supermesh, si vous regardez ici pour cette grosse boucle, vous pouvez voir que i4 circule à travers six ohms et j phi. Ce sera donc six plus j phi multiplié par I4, six plus j phi multiplié par IL-4. Et nous avons aussi I3 passant par huit et moins J quatre. Ce sera donc n moins j pour i3. Quels sont maintenant les deux courants qui ne sont pas dans cette boucle ? En dehors de cette boucle, nous avons J5 et I2. Nous avons i1 et i2. Ce sera donc négatif I2, négatif I1 multiplié par huit multiplié par J5. Vous pouvez voir moins un, moins I2 et I2 J5. Nous avons donc J5 et j'en veux huit, donc nous l'avons ici. OK ? Nous avons donc enfin quatre équations. Alors, qu'allons-nous faire ? Nous allons d'abord prendre la première équation, nous allons prendre i2 et la remplacer ici. OK ? Donc, en remplaçant celui-ci ici, nous aurons comme ceci. En combinant ces deux éléments ensemble, nous aurons huit moins J2, I1 et I3, et si nous avons moins trois qui le remplacent ici, nous aurons cette équation finale. Nous avons donc l'équation dans I1 et I3. OK ? Maintenant, quels sont les prochains systèmes ? Vous pouvez voir que nous avons la deuxième équation voici trois i1, i4, i2 pour que nous puissions prendre i2 et la remplacer ici. Nous allons prendre la I4 et la remplacer ici. Nous aurons donc une équation dans I1 et I3, comme vous pouvez le voir ici. Enfin, nous avons nos deux équations dans I1, I3, I1 et I3. Nous allons donc reformer une matrice à l'aide de Chrome ou d'une méthode afin de la résoudre avec nous. Donc huit moins J2, moins huit, alors nous avons moins 814 plus j. Deux parties. Voici un coefficient à deux, comme vous pouvez le voir ici. Ensuite, nous allons regarder celui que nous aimerions obtenir, nous aimerions obtenir E1. Alors pourquoi ça ? Parce que si vous regardez les exigences, nous n'avons besoin de V rien, qui est la tension entre ici et ici. Cette tension est donc nulle, courant circulant comme ceci et cette direction entrant dans ce condensateur multiplié par moins deux. Donc J2 négatif multiplié par le courant entrant dans le condensateur. Alors, qu'est-ce que ce courant entre ? Nous avons I1 comme ça, et nous avons i2 comme ça. Ce sera donc I1 moins I2. Donc y1 moins deux. OK ? Donc je mâche, on sait déjà que i2 est égal à moins trois. Nous avons donc besoin de notre E1. Nous allons donc obtenir à partir d'ici le delta un, le delta et le delta un. Donc ici delta sera égal à ce déterminant de cette matrice. Puis delta un, nous allons prendre cette partie et la remplacer par la première colonne. Vous pouvez donc voir que la première colonne indique que le sport est devenu dix plus j six et le moins 24 moins j 5 s deux-points tels quels. Nous obtenons donc cette valeur finale. Maintenant, faites attention à ce que tout cela soit un seul coefficient, disons a. Et tout cela est un autre coefficient appelé B, par exemple ce sont nos deux valeurs, a et B. Elles ne sont pas a, B, C, D. OK, ne vous confondez pas avec les signes ici. Tout cela constitue un gros bloc représentant une partie de la matrice. OK ? n'y a pas quatre coefficients. Z ne sont que deux coefficients. Donc, I1 sera delta un divisé par delta. Donc maintenant, nous avons I1, nous avons i2, donc nous pouvons obtenir que la tension Ally existe. La tension sera négative J2 I1 moins I2, comme nous l'avons déjà dit. Nous aurons donc cette valeur finale de la tension. Dans cette leçon, nous avons donc eu un autre exemple sur l'analyse du maillage. J'espère qu'il vous sera utile de comprendre comment appliquer l'analyse du maillage aux circuits en courant alternatif. 102. Exemple de résolution 1 sur le théorème de superposition: Bonjour et bienvenue à tous pour cette leçon de notre cours sur les circuits AC. Dans cette leçon, nous allons discuter du théorème de superposition ou de l'application du théorème de superposition sur les circuits en courant alternatif. Donc, le théorème de superposition, nous en avons déjà discuté dans les circuits à courant continu. Donc, dans cet exemple, nous devons trouver le courant I nul qui traverse le circuit en utilisant le théorème de superposition. Alors, comment pouvons-nous y parvenir ? La première étape est de constater que nous avons deux fournitures. Nous avons une alimentation en courant alternatif à la source de courant et une source de tension. Pour trouver ce courant total, nous devons déterminer la contribution de ces deux sources. Nous avons donc notre inode, qui est requis, est composé de notre tiret d'inode plus un double tiret, qui sont dus à la source de tension et à la source de courant. La première étape consiste donc à trouver la contribution de la source de tension. Comment pouvons-nous y parvenir en éliminant la source actuelle ou en désactivant la source actuelle ? Ainsi, l'activation de la source de courant signifie que ce sera un circuit ouvert comme celui-ci. OK ? Ainsi, d'abord, le courant est de I naught dash, qui est la contribution de la source, qui est de 20, et de l' angle de 90 degrés, qui est j 20. Alors, comment pouvons-nous obtenir une réduction ? Il faut d'abord simplifier ce circuit pour trouver une source. Vous pouvez donc voir que cette branche et cette branche, vous pouvez voir que J2 négatif est parallèle à j dix plus 8 ω. Comme vous pouvez le voir ici. Vous pouvez voir ici J2 négatif, cette partie ou cette composante, et le huitième plus j dix sont parallèles entre eux. Nous devons donc combiner ces deux éléments pour avoir notre examen, qui est de 0,25 moins j 2,25. OK ? Cette branche sera donc égale à cette valeur. Maintenant, quelle est la valeur du courant ? courant sera égal à l'alimentation divisée par l' impédance totale comme ceci. Donc, R dash sera une alimentation qui est égale à j 20/4 ou plus j2 négatif plus la résultante de toutes ces composantes. Nous avons donc quatre pertes de J2 ou la résultante, c'est-à-dire que. Cela nous donnera donc ce ratio. Notre courant sera donc égal à cette valeur ou à ce tiret d'inode. Maintenant, pour I-naught Double Dash, qu'allons-nous faire ? Nous allons désactiver la source de tension. Nous allons donc faire de celui-ci un court-circuit comme celui-ci. Et cela donnera, bien sûr , notre cinq et notre ours. Maintenant, afin de trouver le courant I naught w dash, nous allons faire l'analyse du maillage. Un lobe ici, un autre ici, un autre ici. Vous pouvez voir que je sais double tiret est égal à moins I2. Notre préoccupation ou notre demande importante est donc que nous devons trouver une forêt I2. Nous allons faire le premier maillage. Vous pouvez voir en utilisant l'analyse du maillage, que nous avons le premier lobe ici. Nous avons donc i1 et quels sont les composants ? 8 ω plus j, dix plus J2 négatif. Donc ce sera huit plus huit j, comme ça. J m plus J2 négatif nous donne huit plus j. Ensuite, nous avons le courant I qui traverse J, J dix, et le courant I2 qui traverse le négatif j2. OK ? Ce courant sera donc égal à quoi ? Ces deux composants seront. Le y négatif vaut trois et le négatif I2, vous pouvez voir moins trois. Et puis nous avons ici un I2 négatif, d'accord ? I est trois multiplié par j dix. On peut donc voir I3 moins trois multiplié par uj dix. Maintenant, deuxième partie, moins I2 sera multipliée par moins trois à moins deux. Donc négatif et le négatif nous donne J2, E2 positifs. OK ? C'est donc la première boucle, la deuxième boucle i2. Dans cette boucle, vous trouverez que i2 multiplié par quatre J2 négatifs, moins j deux, ce qui est négatif j. Donc, ce sera quatre, moins quatre, comme vous pouvez le voir ici, i2. Et nous avons ces deux éléments. Dans le premier élément, nous avons moins trois, moins J2, donc ce sera plus J2, I3. Pour cette partie, nous avons moins un multiplié par moins J2, donc ce sera plus J2. Comme vous pouvez le voir, la dernière boucle ici, que vous pouvez voir dans cette boucle i3, comme celle-ci, va dans le même sens que les cinq paires. Donc, dans ce cas, i3 sera égal à cinq et baissera. Alors, que va-t-il se passer maintenant ? Nous allons prendre l'I3 et le remplacer ici c' est trois et le remplacer ici. Nous allons donc partir de ces équations en substituant de la crème glacée ici et ici. Et le premier ici, en le remplaçant ici, nous aurons cinq plus J2 nous donne plus dix J, comme vous pouvez le voir ici. Et exprimant I1 dans le en fonction de i2. En prenant cette équation et en votant ici, nous aurons I1 égal à cette valeur. Maintenant, pourquoi faisons-nous cela ? Parce que je voudrais une équation qui contient toutes les valeurs de i2. Comme nous n'avons qu'à nous souvenir, nous avons besoin de I2 pour obtenir le courant. Donc je n'ai pas besoin de I1, je n'ai besoin que de i2. Alors qu'est-ce que j'ai fait simplement, j'ai remplacé l'I3 ici et ici. OK ? Nous avons donc cette équation devenue celle-ci. Ensuite, je vais prendre I1 et ils le feront en fonction de i2, comme vous pouvez le voir ici. Ensuite, nous allons prendre cette équation et revenir à la première ici, comme ceci. OK, donc nous avons remplacé chacune d'elles par cette cette valeur ne peut voir que la barre y1 dans cette grande valeur. Nous avons donc une grande équation dans i2. Donc, à partir de là, nous pouvons obtenir I2 égal à cette valeur. Alors sachez que le double tiret sera négatif I2 comme ça, i2 comme ça, et je sais que le double tiret vers le haut. Ce sera donc négatif I2 comme vous pouvez le voir ici. OK ? Donc, le courant total sera de I zéro tiret et je n'ai rien de double tiret, comme ça. Il s'agit donc d'un décompte total. Donc, dans cette leçon, nous avons eu le premier exemple du théorème de superposition, en l'appliquant aux circuits en courant alternatif. N'oubliez pas que si vous l'êtes, ne connaissez pas le théorème de superposition ou que vous avez oublié le théorème de superposition. Vous devez revenir à nos scores des circuits en courant continu ou aux scores des circuits électriques pour comprendre celui-ci. OK. 103. Exemple résolu 2 sur le théorème de superposition: Dans cette leçon, nous allons avoir un autre exemple sur la superposition. Maintenant, cet exemple est vraiment très important. Maintenant, pourquoi cet exemple est-il important ? Tu vas comprendre maintenant. Donc, dans cet exemple, nous devons trouver la tension V par rapport à la tension aux bornes du 1 ω. Et comme vous pouvez le voir, nous avons deux Henry. Nous avons 0,14 et combien d'approvisionnement ? Nous avons un approvisionnement IDC. Nous avons notre source actuelle avec un oméga égal à cinq. Et puis nous avons une autre source avec des oméga égaux à deux. OK ? Comme vous pouvez le constater, nous avons différents approvisionnements avec des fréquences différentes. Si vous vous souvenez que la fréquence de l'alimentation en courant continu est égale à zéro. Nous avons donc ici oméga égal deux. Nous avons un oméga égal à cinq et un oméga égal à zéro. La question est donc comment puis-je exprimer à Henry dans le domaine des fréquences l'utilisation de soude, si vous vous souvenez, c'est j oméga L. Alors, quel oméga dois-je utiliser ? Dois-je l'utiliser aussi ? Ou cinq ou zéro ? Lequel dois-je utiliser ? Tu ne le sais pas vraiment. Nous ne pouvons donc pas utiliser l'analyse de maillage ou l'analyse nodale ou aucun de ces théorèmes. Alors, qu'allons-nous faire dans ce cas ? Nous devons utiliser une superposition. Nous pouvons trouver l'effet de chacune de ces fournitures. OK ? OK. Ainsi que le sont les capteurs, le circuit fonctionne à trois fréquences différentes. Nous devons trouver pour diviser le problème en problèmes à fréquence unique. Nous avons donc que la sortie V sera égale à V1 plus V2 plus V3, ce qui est une contribution des alimentations H of Z. Donc, V1 est une contribution de la source DC. V2 est la contribution de la source de tension, de la source de tension alternative. Et V3 est notre contribution à ces deux sinus phi de t. Nous allons donc commencer par la source DC. Une source de courant continu signifie un oméga égal à zéro. OK ? Comme ça. Donc, oméga égal à zéro d' abord, nous allons désactiver ces fournitures. Celui-ci va donc devenir un court-circuit. Celui-ci sera un circuit ouvert, donc nous l'annulerons comme s' il n'existait pas du tout. Nous avons donc Joe Henry, vous voyez que c'est avec un bras et que nous avons ici 4 ω et que nous avons 0,1 loin. Quel est notre pouvoir pour Henry, si vous vous souvenez que lorsque nous appliquons une source de courant continu à l'inducteur, cela finira par devenir un court-circuit. Donc, si nous voulons être sûrs que vous devez savoir que pour Henry J, oméga L. Et l'oméga de la source de courant continu est égal à zéro. Ce sera donc J zéro, ce qui signifie que l'impédance de cet élément sera égale à zéro, ce qui signifie qu'il deviendra un court-circuit comme celui-ci. Vous pouvez donc voir qu' il s'agit d'un circuit ouvert et d'un court-circuit ici. Vous pouvez voir que nous n'avons qu'un seul ohms. Comme vous pouvez le voir, cela met fin à un court-circuit similaire à celui de notre PowerPoint pour l'art. Donc, si vous vous souvenez que le condensateur deviendra un circuit ouvert dans un système DC, si vous voulez vous assurer que nous avons un sur j oméga, un sur j oméga et Omega est égal à 01/0 signifie infini. Donc, l'équivalent Z de ce condensateur sera infini, ce qui signifie que nous avons un circuit ouvert ici, comme vous pouvez le voir ici. Nous allons donc constater que notre circuit est maintenant simplifié dans ce circuit assez simple. Et nous aimerions trouver la tension V1, qui est la tension aux bornes du 1 ω. Alors, comment pouvons-nous le faire en utilisant la division de tension ? Vous savez que V1 est égal à fournir cinq volts multipliés par sa résistance sur la résistance totale. Vous pouvez voir que c'est une résistance divisée par la résistance totale. Cela nous donnerait donc 1 v. Maintenant, nous devons comprendre que c'est négatif v1 rien que V1. Maintenant, pourquoi est-ce ? OK ? Vous avez un courant sortant de cette alimentation, 5 V sortant de l'alimentation. Elle en souffrira donc. Cela provoquera une chute de tension aux bornes des 4 Ω. Comme ça, plus, moins. Et puis, lorsque ce courant traverse cette deuxième résistance, il subira une autre chute de tension plus négative. Cette chute de tension est donc appelée, disons par exemple appelons-la x. La chute de tension x est égale à 1/1 plus quatre multiplié par cinq. OK ? Mais si vous regardez la polarité de V0, V1, elle est opposée à la polarité d'origine de x. Cela signifie donc que V1 sera négatif x. C'est pourquoi v1 sera négatif par rapport à cette valeur. Donc V1 sera négatif 1 v, d'accord ? Pourquoi ? Parce que nous le mesurons dans la direction opposée à la chute de tension. Ensuite, nous allons voir la contribution de la deuxième alimentation, qui est une source de tension ici. Nous allons donc d'abord faire de celui-ci un court-circuit, et celui-ci deviendra un circuit ouvert. Ensuite, je veux exprimer tous les éléments du domaine des fréquences comme ceci. Vous pouvez donc voir que dix cosinus deux t sont dix et l'angle zéro. Et l'oméga, qui est l'oméga T, correspond à deux radians par seconde. Maintenant, les deux mains deviendront J Omega L, ce qui met fin à notre Omega que vous utilisez est deux ici, ce qui est une contribution de l'approvisionnement. Donc ce sera j pour deux multiplié par deux pour nous donner quatre. Nous avons 0,1 pour que l'audit soit un sur j oméga c oméga égal à et ceci est égal à, point à un. OK ? Maintenant, supprimons notre circuit avec ces valeurs. Vous pouvez voir que le court-circuit pour toutes les fraudes est négatif j5 ohms. La tension ici est de V2 pour nous, d'accord ? Ce qui est la contribution de la deuxième fourniture à Henry est J 4. De quoi avons-nous besoin maintenant ? Nous devons trouver la tension V deux, qui est la tension aux bornes du 1 Ω. Alors, comment pouvons-nous obtenir cet assemblage de tension ? Nous obtenons d'abord l' équivalent de cette branche, le point quatre et le négatif J5 Cela équivaut à cette valeur. Donc, comme si nous avions un bloc comme celui-ci, sa valeur est de 2,439 moins J 1,2 951. Et la série était que c'est un bras et un J pour la maison. Maintenant, ce que j'aimerais obtenir, c'est une chute de tension entre 1 Ω, et vous pouvez la voir. Donc, polarité, similaire à la polarité de la chute de tension d'origine due à ce courant traversant 1 ω. La tension V2 sera donc de dix volts multipliée par sa résistance divisée par la résistance totale du système comme celui-ci. Nous en avons donc dix et des pendants ici, qui est la tension totale multipliée par sa résistance, dont nous avons besoin, la chute de tension, qui est un, divisée par la résistance totale du système, qui est un plus J4. Et plus la branche que nous avons obtenue, qui est de 2.439 et ainsi de suite. OK ? Donc v2 deviendra cette valeur. Nous obtenons le V0, le V1, et nous avons obtenu un V2. Maintenant, qu'en est-il de la v3 ? Commander pour obtenir la v3 ? abord, nous devons déterminer la contribution de l'offre. Nous allons donc faire de celui-ci un court-circuit. Nous allons également le faire court-circuiter, et nous convertirons tous nos éléments dans le domaine des fréquences. Vous pouvez donc voir ici nos deux sinus phi de t ici, oméga est cinq, d'accord ? Et cette source actuelle sera deux. Et l'angle, quel esprit négatif ? Maintenant, pourquoi ça ? Donc celui-ci est incliné à zéro, mais celui-ci est un angle pourrait. Nous devons maintenant nous rappeler que cette forme complexe, V maximum par exemple et l'angle, est équivalente à V maximum cosinus oméga t plus c2. Vous devez donc obtenir un cosinus. Mais vous pouvez voir que nous avons ici un panneau. Ainsi, deux sinus phi de t équivalent à deux cosinus de cinq à -90 degrés. Donc, ce cosinus phi de t -90 est similaire au sinus phi de t. Donc, quand je l'ai vu, celui-ci peut être converti dans le domaine des fréquences. Ce sera deux et l' angle de lumière négative, comme vous pouvez le voir ici. Ok, le Ford Henry ici, ce sera J Omega L, qui est un oméga 5.2. Il donne Austin J 10.1 sur j Omega C, comme avant. Maintenant, lorsque nous simplifierons notre circuit, nous avons un court-circuit ici et Joanna, il deviendra J dix. Nous aurons donc cette branche. Cette branche sera J, comme vous pouvez le voir ici. Et deux sinus phi de t seront deux et l'angle de chute de tension de ligne négatif tel quel, ce sera V3, qui est la contribution de l'alimentation. Et puis nous avons 0,1, les retombées deviendront négatives J2. Et celui-ci est un court-circuit, il deviendra donc 4 Ω. Maintenant, ce que j'aimerais obtenir, j'aimerais obtenir v3, qui est une chute de tension à travers quoi, à travers le 1 ω. Alors, comment puis-je faire cela en utilisant la division actuelle ? En utilisant la division actuelle, nous avons un courant ici, moi, c'est notre approvisionnement et c'est notre courant. Alors, comment puis-je obtenir y1 ? Tout d'abord, vous devez simplifier cette branche. Ces deux éléments sont parallèles l'un à l'autre. Comme vous pouvez le voir, ils sont simplifiés en un bloc comme celui-ci, un gros bloc comme celui-ci. 0,8 moins J 1,6 ω. OK ? Vous verrez donc que la source de courant ici, donnant du courant, une partie du courant traversera cette résistance. Et l'autre partie traversera la résistance en série avec cette branche. Donc, pour trouver le courant I1 qui circule ici, ce sera l'autre résistance divisée par le total des résistances comme celle-ci. Et vous voyez, I1 est égal au courant d'alimentation, multipliez-le par l' autre résistance, cette résistance et j dix divisé par cette résistance totale, J dix plus un plus cette branche, j m plus un plus cette branche. Ici, nous pouvons obtenir la valeur de R1 et de votre nez et V3 est égal à I1 multiplié par un bras. Nous allons donc avoir V 3. Maintenant, si vous ne connaissez pas le courant individuellement, vous pouvez bien sûr revenir aux du circuit DC ou aux scores du circuit électrique pour comprendre cela. OK ? Donc, comme vous pouvez le voir ici, la multiplication par un, qui est la même, nous donne finalement cette valeur. Nous avons maintenant V1, V2 et V3. Quelle est la prochaine étape ? Nous allons additionner ces trois éléments ensemble pour obtenir notre tension finale comme ceci. Donc, la tension en fonction du temps est composée de trois composantes, 123 pour nous à la composante ou 0,498 et l'angle négatif 30, qui est un cosinus. Cette partie est due à la nouveauté de cette source. N'oubliez pas que vous faites la source et l'oméga égaux à. Ce sera donc 2,498 cosinus oméga, soit deux T plus l' angle ici, négatif. La deuxième puissance, qui est celle-ci, sera due à la contribution de cette alimentation, qui a un oméga égal à cinq. OK ? Vous pouvez donc voir 2,33, qui est la valeur maximale ici. Et le sinus phi de t, qui est l'oméga T plus dix degrés. Maintenant, c'est fait, est-ce qu'on a obtenu ça ? Ok, celui-ci est égal au cosinus Omega t, soit cinq t moins huit. Maintenant, j'aimerais convertir ce cosinus pour qu'il devienne un signe comme celui-ci. Donc, ce que je peux faire de l'assemblage, vous pouvez dire que c'est le sinus phi de t et l'ajouter à cette ligne en degrés. Vous aurez donc dix degrés. Il fera donc -90 plus 90 degrés, d'accord ? Pour convertir le cosinus du cosinus en sinus ou similaire à l'angle sinusoïdal plus 90 degrés. OK ? Donc mon pourboire -80 nous donne plus de dettes. OK ? Nous avons donc obtenu la valeur de la tension, qui est la contribution de trois sources différentes. OK ? 104. Exemple de résolution sur la transformation de source: Bonjour à tous, Dans cette leçon, nous allons commencer à apprendre comment appliquer la transformation de source sur les circuits en courant alternatif. Donc, forêt, si vous vous en souvenez, la transformation de la source est basée sur transformation d'une source de tension avec une résistance en série en une source de courant avec une résistance en parallèle. Et si vous vous souvenez que dans les leçons précédentes sur les circuits à courant continu, nous avons dit que la source de tension est égale à notre résistance série multipliée par le courant IS K et que la polarisation du courant est de V sur R. D'accord ? Nous avons donc celui-ci comme celui-ci. Disons donc que nous avons une source de courant et une résistance en série. Et je voudrais former une source de tension avec une résistance en série, ce qui est équivalent au système. Donc, l'assemblage est notre source de tension sera le courant multiplié par deux, c'est-à-dire un magasin. OK ? Comme vous pouvez le voir ici, se termine en série avec la résistance qui est en parallèle avec cette source de courant. OK ? Nous allons donc le trouver ici. Dans les circuits à courant continu, nous n' avions que de la résistance, mais dans les circuits à courant alternatif. Nous avons donc un zed ou une impédance et au lieu d'une résistance. Donc c'est la même idée, mais au lieu d' avoir une résistance, on a une impédance z. D'accord ? Prenons donc un exemple à ce sujet pour comprendre cette idée. Nous aimerions donc trouver la tension V x dans ce circuit en utilisant la transformation de source. Nous allons donc effectuer plusieurs transformations de source. Nous pouvons donc simplifier notre circuit dans une forme très simple pour obtenir la tension. Donc d'abord, comme vous pouvez le voir ici, nous avons notre alimentation 20 et l'angle négatif 92, qui est négatif j 20. OK ? Nous avons un 5 ohms 4 ω 3 ω J4 négatif 13, 10 Ω. Maintenant, la première étape consiste à avoir une série de tensions avec une résistance. Donc, ce que nous pouvons faire, c'est la convertir en une source de courant parallèle à l'axe Y de 5 Ω. Vous pouvez voir que nous avons une source de tension, voyez-la comme c'était à 5 Ω. On peut donc avoir une source de courant parallèle au 5 v. Maintenant, quelle est la valeur de la source de courant ? Ce sera l' offre de Zara divisée par la résistance au Dangun hivernal négatif 90/5, ce qui nous donne un j quatre négatif, soit un j 20/5 négatif, soit un J quatre négatif. OK ? Comme vous pouvez le voir ici, nous avons une source de courant parallèle à une résistance. Comme vous pouvez le constater, nous avons cette forme parallèle. Nous pouvons prendre cinq en parallèle à trois plus J4. Nous pouvons donc le simplifier sous forme parallèle, ce qui nous donnera 2,5 plus j 1,25 ω. OK ? Nous aurons donc un bloc comme celui-ci de 2,5 plus j 1,25. Donc, ce que nous pouvons faire ensuite, c'est d'avoir une source de courant nulle. OK ? Nous pouvons donc convertir cela en une source de tension, encore une fois, en série avec la même. OK ? Alors, comment pouvons-nous faire ce montage ? Nous avons multiplié cela par cet IS, cela nous donnera la source de tension, comme vous pouvez le voir ici. Donc, si nous prenons ce z, qui est équivalent à cette partie, multipliez-le par Zachary sur la source. Comme vous pouvez le voir ici, nous obtiendrons la source de tension, qui est de cinq moins j dix, comme vous pouvez le voir ici. Et des zéros. Était-ce l'équivalent, qui est 2,5 plus j 0,125, qui est cette partie. OK ? Et le reste du système pour les ohms et moins trois est de 13,10 Ω. OK ? Maintenant, quelle est la prochaine étape ? Vous pouvez constater que nous pouvons dire que tout cela est énorme. Et nous avons besoin de la tension aux bornes des 10 Ω. Donc, ce que nous pouvons faire, c'est utiliser la division de tension. Donc, la tension aux bornes de R 10 ω ou V x sera v x sera la tension d'alimentation, qui est de cinq moins j dix, d'accord ? Multiplié par sa résistance, qui est à 10 Ω, divisée par la résistance totale du système ou l' impédance totale du système. Ce sera donc 2,51, 0,25. Celui-ci pour tous les j 13 négatifs et les 10 ω, ce qui nous donnera cette valeur finale. Maintenant, nous devons nous rappeler où nous avons obtenu la division de tension. Si vous ne vous souvenez pas, simplement, si vous savez que, quelle est la chute de tension aux bornes des 10 Ω, ce sera le courant multiplié par 10 ω. Donc 10 Ω multiplié par le courant. Le courant est donc une alimentation divisée par l'impédance totale. Donc cette alimentation divisée par l'impédance totale, elle nous donne, cette partie, nous donne le courant qui traverse le circuit. Donc, lorsque nous prenons ce courant et que nous le multiplions par 10 Ω, nous obtenons la tension vx. Dans cette leçon, nous avons donc pris un exemple de solvant ou un exemple très simple sur la façon dont nous pouvons appliquer la source de transformation dans les circuits en courant alternatif. 105. Exemple de résolution 1 sur Thevenin Theorem: Bonjour à tous, Dans cette leçon, nous allons discuter des sept circuits et des circuits équivalents de Norton. Donc, si vous vous souvenez que dans les leçons précédentes sur le circuit DC, nous avons dit que si nous avons un circuit linéaire avec deux bornes, a et B, je peux changer ce circuit linéaire en source de tension R1 et une impédance, connue sous le nom de circuit Seven et équivalent. Et nous pouvons prendre le même circuit et le transformer en source de courant ou en Alton en parallèle, Norton. Et si vous vous souvenez que n est similaire à Norton et à V7, n est égal à Z zéro et multiplié par I néant. Mais si vous vous souvenez des circuits à courant continu, et qu'au lieu de cela, nous avions notre service, alors nous avons notre Norton et ainsi de suite. Donc, dans AAC et au lieu d'utiliser R7, R7 ET, et, OU en notant, nous disons que sept et Nord et Sud. Nous avons donc maintenant plusieurs composants tels que des condensateurs, des inducteurs, etc. OK ? Nous n'avons donc pas qu'un seul élément, nous avons plusieurs éléments. OK ? Commençons donc par apprendre comment appliquer la version 7.0, même manière que nous l'avons fait auparavant dans les leçons précédentes de la septième. Nous allons appliquer les mêmes étapes dans le système de climatisation. Donc, d'abord, nous avons ce gros circuit et nous avons deux bornes, a et B. Nous aimerions en trouver sept et équivalent aux deux bornes de ce circuit. Et si vous vous souvenez de ce que signifie un sept et son équivalent, cela signifie que sept et un V sept. La première étape est donc de trouver ces sept N. Et qu' est-ce que cela signifie ? Cela signifie que nous allons examiner notre circuit. Vous pouvez donc voir que c'est pour le mythe des sources indépendantes uniquement. Qu'allons-nous faire dans ce cas ? Nous allons faire une émission ou désactiver toutes nos fournitures. Et puis ce que je veux voir l'équivalent. OK ? Maintenant, si vous regardez ce circuit, vous pouvez voir que ce composant ou cet élément est un condensateur et une résistance ayant deux nœuds communs. Vous pouvez voir ici, un nœud ici et un autre nœud ici. Celui-ci est un gros nœud ici. OK ? Et le deuxième nœud, qui est commun entre eux, est celui-ci. Ils ont donc deux nœuds en commun. Cela signifie donc qu'ils sont parallèles les uns aux autres. Semblables aux 4 ω et j à ce stade , ce point est commun entre eux, qui signifie qu'ils sont parallèles l'un à l'autre. Nous pouvons donc écrire notre circuit comme ceci. Vous pouvez voir un j 6,8 ohms négatif parallèlement l'un à l'autre, 4 ω et J2 parallèles l' un à l'autre. Et nous avons les deux terminaux a et B comme ceci. Nous serons donc une forêt, nous obtiendrons l'équivalent de cette branche, qui est parallèle l'une à l' autre, comme vous pouvez le voir, l'équivalent de cette deuxième branche ici, qui est également parallèle l'une à l'autre. Et si vous regardez ce circuit, nous aurons quelques feuilles simples. Un composant puis un ici, B, et presque notre impédance comme celle-ci et le tout connecté ensemble. OK ? Donc, si nous avons un courant qui circule comme ça, ce sera le même courant qui traversera la deuxième résistance ou la deuxième impédance. Cela signifie donc que Z1 et Z2 sont en série avec chacun d'eux. Le résultat équivalent est que les deux sont en série l' un avec l'autre. Nous avons maintenant obtenu le nom du serveur. Maintenant, ce que j'aimerais obtenir, c'est V. Donc V est la tension entre ce point et ce point. OK ? Vous constaterez donc que notre circuit peut être écrit ainsi. Nous avons notre approvisionnement comme ça. Nous avons cette branche, la première branche et une branche secondaire, et p et d entre elles sont V sept. Maintenant, la question est quelle est la valeur de V seven, V7 et peut être obtenue ainsi. Nous pouvons appliquer un KVL ici, cette boucle. Donc, ce dont nous avons besoin, c'est de trouver la chute de tension sur tous les nœuds de chute de volts. Nous avons d'abord besoin des actuels I1 et I2. Alors, comment pouvons-nous obtenir ces deux courants ? Si vous regardez la source de tension, nous avons cette source de tension parallèle à cette branche. À cette succursale. Donc, la tension ici est de 120 et pendante de 75, et la tension ici, de 120 et Engels 75. OK ? OK, alors comment puis-je obtenir l'I1 ? I1 sera la tension d'alimentation divisée par l' impédance totale dans cette branche. Pourquoi ? Parce qu'ils sont en série. courant qui circule ici ou le courant qui y circule est égal à zéro car il s'agit d'un circuit ouvert. Ces deux éléments sont donc au cinéma. Ces deux éléments sont en série. Donc, I1 sera cette tension divisée par l'impédance totale ici. Et je serai moi aussi une source de tension divisée par l'impédance totale ici, comme ceci. OK ? Alors, quelle est la valeur de la V7 ? Et nous appliquerons le KVL. Supprimons ceci. Vous pouvez appliquer le KVL. Un mensonge existe dans la pente, par exemple si vous regardez ce lobe, vous trouverez plus v 7M, donc plus V7. Ensuite, si vous procédez ainsi, vous pouvez voir que la direction de la boucle est inverse ou différente de i2. Ce sera donc un I2 négatif multiplié par 4 ω, I2 négatif multiplié par 4 ω. Ensuite, si nous allons comme ça, notre boucle comme ça, ce sera dans la même direction que I1. Ce sera donc plus I1 multiplié par moins j six. Comme vous pouvez le voir, tout cela est égal à zéro. Et nous avons R1, nous avons i2. Donc, à partir de là, nous pouvons faire en sorte que nous servons un N requis. OK ? C'était donc le premier exemple d'application de sept substances dans du sérum sur les circuits à courant alternatif. 106. Exemple de résolution 2 sur Thevenin Theorem: Bonjour à tous, Dans cet exemple, nous allons voir comment appliquer circuits à courant alternatif 7.2 avec des sources dépendantes et indépendantes. Vous pouvez donc voir que dans ce circuit, nous avons ces sources indépendantes, sources indépendantes, ces sources de courant indépendantes. Et celle-ci est une source dépendante. Cela signifie donc que nous ne pouvons pas ajuster, désactiver et regarder les sept. Et nous devons ajouter une source pour obtenir les sept. Et similaire à ce que nous avons fait dans les leçons R 7 et sérum ou dans les leçons de tsar 7 avec des sources dépendantes. Donc, la première étape est que nous allons obtenir le V7 et le V7 beaucoup plus facile, qui est la tension à travers ici, comme ceci, le V sept. OK ? Alors, comment puis-je obtenir V7 et V7 ? Et est-ce que la tension est ici ou la tension aux bornes d'ici. OK ? Nous pouvons donc l'obtenir en utilisant un KVL en faisant circuler le courant ici. Le courant qui circule ici. OK ? Vous pouvez donc voir que du courant circule dans cet élément. OK ? Nous avons un 15 et une paire provenant de la fourniture. OK ? Il y a donc 0,5 I rien qui circule ici, ce qui est le même courant qui circule ici, comme ça. Comme tu peux le voir. Pourquoi ? Comme ces deux points ou ces deux bornes sont en circuit ouvert, le courant qui circule ici ou ici est égal à zéro. Donc le courant de la source dépendante, similaire à celle-ci. OK ? Donc, à partir de ce point, vous pouvez trouver la valeur z de I naught en appliquant KCL ici. Vous pouvez voir que nous avons notre 15 et notre paire entrante et que nous sommes égaux à 0,5 I rien plus I zéro axe y. OK ? Les entrées actuelles sont égales au total des entrées actuellement sortantes. Donc, à partir de là, nous pouvons obtenir une valeur égale à dix ampères. Alors maintenant, si je veux que le V7 et notre store soient grands, dans ce gros KVL ou dans le petit KVL, c'est pareil. OK, alors commençons. Donc V7, et si nous allons comme ça, nous nous rencontrons, nous nous rencontrons supposons l'étape V7 et donc ce sera plus V sept. Ensuite, on descend comme ça et on va ici. Vous constaterez que notre courant est opposé à notre inode. Ce sera donc négatif I néant multiplié par deux moins j quatre. Ce serait donc négatif I néant multiplié par deux moins j quatre. Alors, si je fais comme ça, tu verras que nous avons notre voiture. Notre courant est similaire à 0,5 à zéro. Ce sera donc plus 0,5 R zéro multiplié par cette impédance. Comme vous pouvez le voir, l' Einaudi équivaut à dix ampères. Nous pouvons donc obtenir V7 sous la forme négative j 55 ou 55 et l'angle négatif de 90 degrés. OK ? Nous avons donc maintenant la V7. Maintenant, pourquoi avez-vous besoin du sept n ? Maintenant, n'oubliez pas que si nous désactivons la source, comme nous existerons , et que nous essayons d'obtenir les sept de cette façon, ce sera une erreur. Pourquoi ? Parce que nous avons une source dépendante. Nous l'avons déjà dit, si nous avons une source dépendante, nous devons ajouter notre source, telle qu'une source de courant ou une source de tension pour obtenir le 17. Comme vous pouvez le voir ici, nous avons désactivé cette branche. L'activation est un circuit ouvert. Les circuits ouverts et les villes sont la source actuelle. Donc celui-ci n'existe pas. Nous avons donc 2 ω et J4 négatif. Comme vous pouvez le voir ici, je n'ai rien et le 2 ω, le négatif et le négatif j quatre. OK ? Alors, avons-nous cette branche 4 Ω plus J3, d'accord ? Nous avons cette branche, 0,5, c'est rien. Et ici, nous avons ajouté une source actuelle. Nous sélectionnons donc que la source de courant soit trois et que l'angle soit nul. Vous pouvez maintenant choisir n'importe quelle valeur. Toute valeur voudrait une source de courant ou une source de tension de n'importe quelle valeur. Au final, l'orgue pour obtenir ce sept et similaire à R7 et comme avant sera V S divisé par S. Donc si je sélectionnais une source de tension, j'obtiendrai le courant. Si j'ai une source de courant comme celle-ci, ou vous obtiendrez la tension à travers elle. OK ? Nous avons donc besoin maintenant d' une source de tension. Maintenant, pourquoi ai-je choisi une source de courant ? Parce que cela facilitera beaucoup notre analyse. D'accord, parce que nous en avons beaucoup, nous avons une source de courant ici et ce courant ici et ainsi de suite. OK ? Alors, comment puis-je obtenir le courant ? C'est très simple. Vous pouvez voir ici que nous avons I S, qui est de trois ampères. Et avons-nous ici 0.5 ou inode ? Et avons-nous ici ou pas ? Donc, le courant entrant est égal à I néant plus 0,5. Donc, rien ne sera égal à deux m paires. Alors, comment puis-je obtenir la source de tension ? Encore une fois, nous appliquerons le KVL. Vous pouvez donc voir si nous appliquons le KVL dans cette grande boucle comme celle-ci, d'accord ? J'existe. Donc, la direction est dans le sens des aiguilles d'une montre, Vous pouvez donc d'abord voir que nous avons plus VS dans cette direction, plus VS. Ensuite, si nous en descendons un comme celui-ci, notre courant est toujours de deux, voire rien, donc il sera négatif. Notez-le et multipliez-le par l'impédance totale. Vous pouvez voir quatre plus J3 et Joe moins J4. Tout cela sera égal à zéro. Donc, à partir de cette équation, vous trouverez que V S est égal à I néant multiplié par tout cela alors que I nœud est multiplié par tout cela. Et le nœud en I équivaut à deux ampères pour que nous puissions obtenir la valeur d'alimentation. Alors, quelle est la valeur de la tension ? Alors, quelle est la valeur de z ? Sept et ce sera la tension divisée par trois. Comme vous pouvez le constater, nous ajoutons ce 70. Ainsi, comme vous pouvez le voir dans cet exemple, nous obtenons également le V7 et le sept du circuit. Dans ce cas, dans le cas d' une source dépendante, nous avons dit que nous devions ajouter une source dépendante, comme nous l'avons fait dans les circuits à courant continu. 107. Exemple de résolution sur Norton Theorem: Salut tout le monde. Dans cette leçon, nous allons tous nous présenter l'exemple du théorème de Norton. Vous pouvez donc voir que dans ce circuit, nous avons besoin de trouver le courant en rien. Donc, pour trouver i-node en utilisant le théorème de Norton, nous n'avons besoin de rien et nous avons besoin du Norton de quoi ? De ce grand circuit. Nous devons donc remplacer ce gros circuit par une source de courant allant de l'un à l'autre. D'accord ? Et nous avons cette branche, j'existe j 15.20 et je gagne le courant. Nous avons donc remplacé ce gros circuit par IN en parallèle à n. D'accord ? OK. Nous avons donc d'abord ici des sources indépendantes. OK ? Donc, pour obtenir cette impédance N ou Norton, nous allons désactiver l'alimentation. Cela deviendra donc un court-circuit. Celui-ci serait un circuit ouvert comme celui-ci, accord, entre ces deux terminaux ici et ici. Il nous aime bien. Vous pouvez donc voir ici que nous avons un circuit ouvert car nous avons besoin de l'équivalent de tout ce circuit ouvert. Comme vous pouvez le voir, celui-ci est devenu un court-circuit et celui-ci est devenu un circuit ouvert. Maintenant, vous pouvez voir que le Knowlton est équivalent à cette impédance. Vous pouvez voir la batterie court-circuiter à une impédance. Il vous indiquera donc cette impédance et s'en ira. Nous n'aurons donc que 5 ω. Comme vous pouvez le voir, ce nœud n est égal à cinq. Maintenant, la deuxième étape dont nous avons besoin est à Alton. Qu'est-ce que All-in-All ? C'est un courant du spectacle, le circuit appliqué ici, vers le nord. OK ? Donc Y court-circuite parce que c'est le cas, nous avons besoin de l'équivalent entre ce terminal et ce terminal. Donc, si j'ai besoin de I-naught, ce sera un court-circuit. Si j'ai besoin de V7 et que ce sera une tension, une tension en circuit ouvert. OK ? Ok, donc nous sommes dans Norton comme ce court-circuit et nous avons notre circuit. J'ai donc besoin de tous les dix, ce qui est égal au courant de cette boucle. Je vais donc faire une analyse du maillage. 123 courants, i1, i2, i3, terminent notre première boucle ici vous pouvez voir si nous allons comme ça, vous pouvez voir I1, la forêt I1 comme ça. Nous avons un J4 négatif. Nous avons donc un J4 négatif. Qu'est-ce que l'I1 traverse ? À travers tous les composants de z. OK ? Ce sera donc huit plus dix, soit 18 j2 négatif et J4 ce sera plus J2. tout multiplié par plus I1, I1. Pourquoi ? Parce que c'est sa propre boucle. OK ? Maintenant, qu'en est-il de I2 et I3 ? Nous avons i2 et i3. Les deux auront un signe négatif, négatif et négatif. Pourquoi ? Parce que ce n'est pas leur propre Do. Tout est en boucle U1. OK ? Maintenant, i2 passant par huit moins J2 et I3 passant par dix plus j pour tout cela serait égal à zéro. Le deuxième lobe est super maillé. Pourquoi ? Parce que vous voyez que nous avons une source actuelle. Cette source actuelle, nous avons I3 comme celle-ci. Nous avons i2 comme celui-ci. Donc i3 moins i2 nous en donnera trois et supportera. Nous avons donc besoin d'un autre KVL, nous allons donc utiliser le supermesh ici. Vous pouvez voir que la forme du maillage 2.3 est supermesh. Appliquons donc KVL dans cette grande boucle. Ce supermesh contient donc I2 et I3. Ce sera donc plus I2 plus I3, plus I2 plus I3. OK ? Qu'est-ce que les résistances ou l'impédance traversées par i2 ? Vous pouvez voir le flux i2 avec la musaraigne, 58 négatifs J2. Ce sera donc 13 moins J2. Qu'en est-il de l'I3 ? I3 passant par dix plus J4. Qu'en est-il de I1 ? I1 n'est pas le sien. C'est une boucle de I2 et I3. OK, donc ce sera négatif, négatif. Ok, donc nous avons huit moins J2, 10,14. Tout ce flux RE1 avec Sway huit plus dix, soit 18 J2 négatif et J4 est plus J2. Donc tout cela est y1 négatif I1 parce que c'est le cas, ce n'est pas son propre Lu. L'équation finale qui provient de la source actuelle I est trois moins deux nous donne trois et Beyers. OK ? Alors, de quoi ai-je besoin ? J'ai besoin de trouver ce dont j'ai besoin pour trouver uniquement I3. Pourquoi ? Parce que I Norton est égal à I3. OK ? Alors, comment puis-je faire cela ? I3 égal à I2 plus trois. J'ai donc besoin d'i2 pour me libérer de la glace. Donc, si vous regardez ces deux équations , nous les additionnerons ensemble. Donc, si vous ajoutez l'équation 1 et l'équation 2, vous obtiendrez ceci. Vous pouvez voir un j 40 négatif et vous pouvez voir 18 plus J2 i1 plus, et le négatif 18 plus J2 I1. Leur somme serait donc nulle. Donc ça ira avec ça. Si vous regardez ici, nous avons moins dix plus J4, i3 plus dix J4 ICT. Donc ça ira avec ça. Nous n'aurons donc que ces deux parties, négative J2, qui est plus J2, puis négative J2. Ils iront donc l'un avec l'autre et nous aurons moins 8,13 , soit cinq éléments. OK ? OK. Donc, à partir de là, I deux seront égaux à j. Nous pouvons donc obtenir I3 égal à trois plus j, ce qui est similaire à I rien. Nous allons donc prendre cela comme une source de courant comme celle-ci, parallèle, parallèle à elle, zéro. C'est l'équivalent de ce grand circuit. Nous allons donc le remplacer par r naught et z néant. Ensuite, nous connecterons le 20 et le J5 pour obtenir notre inode. Alors, comment puis-je monter dans la division moto actuelle ? Je connais donc la quantité, l'alimentation, valeur de l'alimentation, multipliez-la par l'autre résistance divisée par le total des résistances. Vous pouvez donc voir notre inode égal à I n, qui est une alimentation multipliée par l'autre résistance, divisée par l'impédance totale. Comme vous pouvez le constater ici, nous pouvons obtenir le courant requis. Maintenant, une chose importante que vous pouvez remarquer ici est que cette méthode utilisant un sérum Knowlton est beaucoup plus difficile que les autres méthodes. Maintenant, par exemple, si vous regardez la façon dont c'est notre circuit d'origine, d'accord ? Donc je n'ai besoin de rien. Alors, que puis-je faire ? La chose la plus simple que vous puissiez faire est rechercher des pentes d'image directement i1, i2, i3, l'unité de soins intensifs étant égale à I néant. Ainsi, en effectuant ces trois équations d'analyse de maillage, vous pouvez obtenir tous les inodes directement sans avoir besoin du théorème de Norton. Cependant, vous pouvez voir que North et le sérum nous ont fait faire plusieurs étapes supplémentaires, ont rendu l'équation beaucoup plus difficile. Ainsi, la sélection de la méthode utilisée dans l'analyse bien définir la durée ou permet de bien définir la durée ou la durée de la résolution de l'équation. Vous pouvez donc constater que l'analyse du maillage était beaucoup plus simple que l'utilisation du théorème de Norton lui-même. OK ? 108. Introduction à l'analyse de l'énergie CA: Bonjour et bienvenue à tous dans cette partie de nos appels pour les circuits électriques. Dans cette partie, nous allons parler de analyse de la puissance AC. Alors, tout d'abord, qu'allons-nous accomplir dans cette partie du cours ? Donc, ce que j'aimerais obtenir à la fin de cette section, vous faire la différence entre ce qui n'apparaît pas sur le pouvoir moyen et le pouvoir apparent. Puissance apparente indiquée par S. Qu'est-ce que cela signifie ? Que signifie une puissance apparente ? L'acte de puissance P est la puissance active P dans les circuits électriques et la puissance réactive. Puissance réactive. Et indiqué par Q. J'aimerais savoir ce que signifie un pouvoir apparent ? Que signifie un acte en conséquence ? Qu'est-ce que cela signifie ? Que signifie même un facteur de puissance ? Ces concepts sont très importants dans les circuits AC. Nous aimerions savoir ce que signifient ces termes et quelles sont ces valeurs. Commençons donc par apprendre quelques concepts de base sur l'analyse de l'alimentation en courant alternatif. Comme vous pouvez le voir dans les leçons précédentes du cours, nous nous sommes concentrés sur la détermination de la tension et du courant en utilisant cette tension KVL, KCL, en utilisant toutes les analyses du maillage de Sousa et l'analyse nodale, que sept et Knowlton et ainsi de suite. Maintenant, notre principale préoccupation, ou la principale préoccupation ici dans cette classe ou dans cette section, est l'analyse du pouvoir. Vous constaterez que l'énergie est la quantité la plus importante dans les services publics d'électricité. Ces systèmes électroniques et de communication. Parce que de tels systèmes impliquaient cette transmission de l'énergie électrique d' un point à un autre. Et bien sûr, tout appareil électrique, industriel ou domestique , a une puissance nominale. Combien de kilowatts , etc., par exemple un ventilateur, un moteur, une lampe ou un ordinateur, chacun de ces appareils a une puissance nominale. La forme d'énergie électrique la plus courante, à laquelle nous transmettons de l'énergie électrique, nous la transmettons à une fréquence égale à 50 Hz ou 60 Hz. Cette dépendance ou un changement d'un pays à l'autre. Vous le constaterez maintenant parfois lorsque nous transmettons de l' énergie électrique du côté de la production. Disons donc que nous avons un générateur qui produit de l'énergie électrique. Et comme nous le saurons dans leurs cours, dans nos cours d'électricité ou de génie électrique, vous constaterez que le générateur produit une énergie triphasée. Quoi qu'il en soit, nous ne nous inquiétons même pas de ce que cela signifie maintenant. Mais ce qui est important pour nous, c'est que lorsque nous transmettons de l'énergie électrique d'un endroit à un autre, nous pouvons utiliser leur système AAC ou le système. Vous constaterez donc généralement que la plupart de nos systèmes, notre AAC, transmettent de l' énergie électrique à l'aide de systèmes AAC. Cependant, vous constaterez que parfois, parfois nous utilisons un DC pour la transmission. Maintenant, quand utilisons-nous le courant continu et la transmission ? Lorsque nous avons de très grandes lignes de transmission, très, très grandes lignes de transmission, dans ce cas, nous utilisons du courant continu. Un autre cas dans lequel nous utilisons le courant continu est celui où nous avons un pays qui utilise un 50 Hz et un autre pays qui utilise un deuxième démarreur pour transmettre l'énergie électrique d'un pays à un autre avec des fréquences différentes, nous utilisons un système de transmission DC. D'accord ? En fin de compte, nous devons comprendre la signification de l' alimentation en courant alternatif et les types d'alimentation en courant alternatif. Nous allons donc d'abord identifier ce que signifie une puissance instantanée ? La puissance moyenne, la racine carrée moyenne, la racine carrée ou la valeur effective de la tension ou d'un courant. Et que signifie une puissance apparente ? Et la puissance réactive. OK, nous allons donc jeter tout ça. En fin de compte, nous comprendrons la racine carrée moyenne, puissance apparente, la puissance réactive, facteur de puissance et la puissance active. D'accord ? Dans la prochaine leçon, nous allons donc commencer par passer en revue ces définitions et comprendre ce que cela signifie. 109. Puissance instantanée et puissance moyenne: Stockons pour acheter, c'est-à-dire le pouvoir instantané. Disons donc que j'ai une alimentation AC, une alimentation AC. Et cette alimentation en courant alternatif produit une tension V en fonction du temps. Il s'agit d'une tension produite par l'alimentation. Et nous avons un courant qui provient de cette source. Donc, comme si nous avions un circuit comme celui-ci, nous avons une alimentation en courant alternatif, d'accord, avec une certaine tension V et fournissant du courant en fonction du temps, par exemple un réseau linéaire passif, composé de résistances, inducteurs et condensateurs. Disons donc que nous en avons ici. D'accord ? Donc, la première chose que j' aimerais apprendre est le pouvoir instantané. Maintenant, qu'est-ce que cela signifie ? La puissance instantanée est donc définie comme la puissance en fonction du temps, égale à la tension multipliée par le courant dans les circuits à courant continu. Dans les circuits à courant continu, nous avons dit que la puissance, puissance à tout instant, est égale à la tension multipliée par le courant, n'est-ce pas ? Même idée dans les systèmes à courant alternatif, on dit que la tension en fonction du temps est multipliée par le courant en fonction du temps. Cela nous donnera donc une équation de la puissance instantanée. Alors, qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que ZAP alimenté à tout moment. Donc, comme vous pouvez le voir, c'est la puissance instantanée, qui se mesure en ce qu'est la puissance à tout moment. Disons donc que nous avons la tension en fonction du temps et que le courant en fonction du temps est égal à cette équation. Chacune est une onde cosinusoïdale avec un certain déphasage C à C, V et C. Maintenant, vous trouverez que V, m et IMR, l'amplitude ou la valeur maximale de la tension et du courant. Et les angles Theta v et c deux sont les angles de phase de la tension et du courant. Donc, si nous substituons ces valeurs dans cette équation, nous aurons quelque chose comme ça. Il y a une puissance V multipliée par le courant, c' est-à-dire cette équation multipliée par celle-ci, comme vous pouvez le voir ici. Ce sera donc V MIM cosinus Omega t plus Theta v cosinus oméga t plus Sita. OK, alors qu'est-ce qu' une étape supplémentaire ? La prochaine étape, nous allons utiliser celle de la trigonométrie. Nous pouvons dire que si nous avons deux ondes cosinus, nous pouvons dire qu'elles sont égales à des demi-cosinus. Une différence et des cosinus sont une mission. Donc, si nous appliquons cette forme trigonométrique à cette équation, nous aurons quelque chose comme ça. Nous aurons une puissance nulle égale à la moitié du VMI m cosinus Thêta v moins I plus la moitié de V m par m cosinus deux oméga t plus Thêta v plus c. Ou vous constaterez que la puissance instantanée, qui est une la tension multipliée par le courant, sera cette équation. Maintenant, si vous regardez cette équation, vous constaterez qu'elle est composée de deux parties. Vous verrez que nous avons la moitié de notre IMAX V-max. Tout cela est une constante et le cosinus Theta v moins c meurt, il est également constant. Vous pouvez donc voir que nous avons un port, cette partie qui est constante. Cela ne change pas avec le temps. Et nous avons une autre partie qui est fonction des oméga t. Cependant, vous constaterez qu'il s'agit de j2 oméga t, soit le double de la fréquence de l'alimentation. D'accord ? Nous avons donc cette partie, qui est une onde cosinusoïdale. Nous avons donc une partie continue, qui est une partie constante, plus une partie variable ou une onde cosinusoïdale. Vous pouvez donc voir qu' il comporte deux parties. La première partie, qui est une constante ou indépendante du temps, vous pouvez voir une constante et ne dépend pas du temps. Et c'est une valeur qui dépend de la différence de phase entre la tension et le courant Thêta v moins Thêta I. La deuxième partie est une onde sinusoïdale. Cette partie qui est une onde cosinusoïdale ou une fonction sinusoïdale dont la fréquence est le double de la fréquence angulaire de la tension ou du courant. Donc, si vous vous souvenez que si nous revenons ici, vous verrez que la tension ou le courant, c'est une fréquence, est Omega. Cependant, si nous examinons ce courant ici ou la puissance ici, vous constaterez que c' est une fréquence de deux oméga t, deux oméga t. Donc, la fréquence est double, la fréquence du Tension ou courant. Vous pouvez donc voir que lorsque nous ajoutons une composante continue à l' onde cosinusoïdale W, nous obtenons cette forme d'onde finale. Alors, que représente cette forme d'onde ? Cette forme d'onde représente quoi ? Représentant n'importe quel pouvoir spontané. Comme vous pouvez le constater, un cycle existe d'ici à ici. Cela est considéré comme un cycle d'ici à ici, et un deuxième cycle d'ici à ici. Maintenant, vous constaterez que le temps nécessaire pour deux cycles est égal à t y t, t est supérieur à la fréquence de l'alimentation initiale en tension ou en courant, fréquence de la tension ou du courant. Maintenant, cette fois, c'est T de cette réserve. Cependant, les capteurs ou la fréquence de la puissance sont doubles. Cela signifie qu'il fera deux vagues dans le même laps de temps. Vous le verrez donc ici. Ce que nous remarquons ici, c'est que notre pouvoir parfois égal à positif et d'autres fois égal à négatif. Alors, qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que lorsque la puissance est positive, est absorbée par le circuit. Ainsi, notre alimentation, lorsque la puissance est positive, signifie qu'elle fournit de l'énergie électrique à la charge. D'accord ? Quand la puissance est positive au-dessus de zéro. Au cours de cette période où nous aurons un pouvoir négatif. Cela signifie que notre alimentation absorbe l' énergie électrique du circuit, la puissance provenant de la charge vers l'alimentation. Maintenant, comment est-ce possible ? Vous constaterez que nous avons des éléments de stockage, des condensateurs et des inducteurs. Et si vous vous souvenez que les condensateurs d'un cycle absorbent de l' énergie électrique et que dans un autre cycle, ils fournissent de l' énergie électrique au circuit. La puissance moyenne absorbée par cet inducteur ou condensateur est donc égale à zéro. Ils absorbent donc l' énergie électrique et la stockent, puis la réinjectent dans un autre appareil psychiatrique. La puissance instantanée change avec temps et elle est donc difficile à mesurer. Donc, ce que nous allons faire, nous allons utiliser un autre terme qui est la puissance moyenne. La puissance moyenne nous aidera à comprendre comment gérer la puissance à l'intérieur du circuit. Ainsi, au lieu de traiter de la puissance instantanée, nous verrons la puissance moyenne, par exemple la puissance moyenne est la puissance mesurée par la visière. Quel compteur ? Le compteur est utilisé pour mesurer la puissance consommée par tout élément électrique. Ainsi, lorsque nous nous connectons à cet instrument, au luth ou à n'importe quelle pièce, nous mesurons la puissance. Ainsi, l'appareil de mesure de la puissance, ou quel est le nom du compteur, est la puissance moyenne. C'est donc ce que nous allons faire dans les circuits électriques. Nous avons besoin de la puissance moyenne à l'Est plutôt que de la puissance instantanée. Voici donc les équations de puissance instantanées que nous avons obtenues dans les diapositives précédentes. Ce pouvoir est le pouvoir instantané à un moment donné. Maintenant, ce dont j'ai besoin, c'est de la puissance moyenne. Quelle est la puissance moyenne de cette forme d'onde ? Donc, comme vous le savez, est-ce la moyenne de n'importe quel signal ? Disons que j'ai y, qui est la moyenne d' une forme d'onde appelée x. D'accord ? Donc, si je veux obtenir cette moyenne pour n'importe quelle forme d'onde, ce sera une fois plus que le temps apériodique. Un sur l'intégration temporelle périodique de zéro à cette période de la fonction elle-même, disons x en fonction de t, d t. Donc, si j'intègre une fonction et que je la divise par la période, nous obtenons valeur moyenne. Semblable à une onde sinusoïdale comme celle-ci jusqu'à présent, si j'ai une onde sinusoïdale comme celle-ci, et que j'aimerais obtenir la moyenne de cette onde. Il en sera de même, disons, à cette période. Disons que cette période est égale à deux pi, ce qui est une période d'une onde sinusoïdale. Ce sera donc y, soit la moyenne de cette onde sera de 1/2 pi. Intégration de zéro à cette période, soit deux pi multipliés par la fonction. Disons que c'est V-max. Il s'agit d'une valeur maximale de V max sine oméga t d t, comme celle-ci. Cela nous donnera donc la moyenne de la vague. OK, donc ce que nous allons faire, c'est prendre cette équation et la remplacer ici. Donc, en substituant ainsi, nous avons deux composants, la première partie et la deuxième partie. Maintenant, en effectuant cette intégration, vous constaterez que la puissance moyenne est égale à la composante DC. La puissance moyenne est égale à la moitié du cosinus Imax Imax Theta v moins c dy, qui correspond à cette partie. Maintenant, la question est : pourquoi ? Parce que vous trouverez ici, nous avons cette partie et cette partie. Nous avons intégré le plus éloigné et intégré la deuxième partie l'intégration d'une valeur DC est définie ou la moyenne d'une valeur DC est cette valeur DC. Disons que si j'ai une source de tension, une source de tension continue d'une valeur égale à deux volts. Comme il s'agit d'une alimentation en courant continu similaire à ce composant, sa moyenne sera également de deux volts. La moyenne est donc égale à la valeur de l'offre elle-même. La moyenne d'une alimentation en courant continu est donc similaire à la sienne. Passons maintenant à la deuxième partie, qui est une onde cosinusoïdale. onde cosinusoïdale est quelque chose comme ça. Il nous aime bien. Cette onde cosinusoïdale ou onde sinusoïdale. Une onde sinusoïdale comme celle-ci. Une onde cosinusoïdale ou sinusoïdale. C'est la moyenne égale à zéro. Ainsi, la moyenne d' une onde sinusoïdale ou la moyenne d'une onde cosinusoïdale est égale à zéro. C'est pourquoi vous constaterez que cette partie est égale à zéro. Et nous n'avons que la partie continue, qui est cette composante, constaterons que si nous avons, bien sûr, la tension égale à V max et l'angle Thêta v, ou imax et angles Sita égaux sous forme de phaseur. Donc, avoir la moitié de V. Le conjugué est égal à la moitié de V-max imax Theta v moins Theta. Donc, si je prends la moitié de la tension sous forme de phaseur multipliée par le conjugué du courant, nous obtiendrons cette fonction. Half V-max ou Emacs. L'angle de tension, qui est thêta v. Et le conjugué I signifie que zêta sera négatif C dy. Maintenant, il s'agit d'une forme phaseuse du demi-conjugué VI. D'accord ? Maintenant, si je convertissais cette phase ou cette forme en un imaginaire royal plus, comme celui-ci celui-ci équivaut à la moitié du cosinus IMAX V-max Theta v moins c2 plus j à moitié V-max imax sine Theta v moins Theta. Cette forme de phaseur peut être écrite sous cette forme. Nous pouvons donc conclure que cette partie, cette partie, similaire à cette partie, cette partie est la partie réelle du conjugué V i, non ? Donc, la façon dont VI conjugue est égale à cette partie réelle plus la partie imaginaire. La partie réelle de la façon dont VI se conjugue est similaire à la puissance. Nous pouvons donc dire que le vrai rôle est égal au pouvoir, nous aime. Ainsi, une puissance égale à la moitié de la partie réelle de la tension multipliée par i se conjugue, c'est ainsi que V-max Imax a cosinus Theta v moins Theta. Vous le constaterez donc si nous examinons cette équation. Nous avons donc notre approvisionnement, qui fournit de l' énergie électrique à n'importe quelle charge. D'accord ? Disons donc que nous avons une charge résistive pure sur votre charge résistive. Donc, dans ce cas, la tension et le courant sont en phase. Ils sont en phase car nous avons une charge résistive. n'y a donc pas de changement de phase. Détermine donc que C fois V est égal à c2c pour être égal à C2. Donc, dans ce cas, la tension et le courant sont en phase, ou nous avons un circuit résistif pur. Ainsi, lorsque zêta V est égal à C2, ou si cette partie sera égale à zéro, cet angle est égal à zéro. Le cosinus zéro est donc égal à un. Notre puissance sera donc égale à la moitié de V-max imax. Ou depuis la tension multipliée par le courant ou la moitié du carré I multipliée par R, ou l'amplitude du carré du courant multipliée par la résistance. sont tous pareils. Nous pouvons donc voir que toute la puissance provenant de l'alimentation est égale à la puissance consommée à l' intérieur de la résistance. D'accord ? Cependant, si nous avons un autre circuit, qui est un circuit purement réactif, qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que nous avons une alimentation connectée à un condensateur ou à une bobine d'induction. Donc, dans ce cas, vous constaterez que la différence d'angle C, V moins C à 0 est la différence entre la tension et le courant est 90 degrés, positive ou négative, selon cela. circuit capacitif ou inductif. Dans ce cas, cet angle sera positif ou négatif de 90 degrés. Et le cosinus 90 est égal à zéro. La puissance moyenne sera donc égale à zéro. Alors, qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que la moyenne de notre consommation par un condensateur ou une bobine d'induction est égale à zéro. Et la puissance moyenne consommée par la résistance est égale à la moitié du V-max sur tous les Emacs ou ai-je fait le carré R. Nous verrons donc que la résistance absorbe de l'énergie également du temps. Cependant, une absorbance de charge réactive égale à zéro la puissance moyenne. Alors, qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie parfois qu'il l' absorbe ou le stocke, qu'il s'agit d'un magasin ou d'un magasin, de l'énergie électrique. Et d'autres fois, il fournira de l'énergie électrique. Donc, parfois une consommation positive, parfois une absorption, ce qui signifie un échantillon, parfois un approvisionnement. Cela signifie donc qu'il renvoie l'énergie stockée à l'alimentation. Donc, dans ce cas, la puissance moyenne consommée est égale à zéro car le magasin de courant revient à l'alimentation. Dans cette leçon, nous avons donc parlé avec Zara de la puissance instantanée, puissance moyenne dans les circuits électriques ou enzymatiques à courant alternatif. 110. Exemples Solved: Salut tout le monde. Dans cette leçon, nous allons avoir quelques exemples de solvants. Sur la puissance instantanée, puissance moyenne. Nous avons une tension d'alimentation sinusoïdale V égale à cette valeur. Et puis nous avons un courant qui en sort et qui va ajouter circuit passif avec une valeur de I en fonction du temps égale à cette valeur. Maintenant, ce dont nous avons besoin dans cet exemple, est de la puissance instantanée. Nous avons besoin de la puissance moyenne absorbée. Mais boy est un réseau linéaire passif. Tout d'abord, qu'est-ce que le pouvoir instantané ? puissance instantanée est la multiplication de la tension et du courant, non ? Donc, si vous multipliez la tension et le courant, nous avons cette équation. On peut donc dire que c'est le pouvoir instantané. Maintenant, faisons le même téléphone trigonométrique afin d' en savoir plus sur quelque chose ici. Vous pouvez donc voir que si nous utilisons identités trigonométriques que nous avons faites dans la leçon précédente, nous pouvons finalement obtenir que la puissance est égale à une composante continue et à une autre composante, qui est le cosinus deux oméga, vous pouvez voir l'oméga 377. Vous pouvez voir que nous avons ici deux oméga plus l'angle qui est C, dv plus c pour tout, soit 45 moins dix à cinq. Donc, ce que nous pouvons voir ici, c'est que la puissance moyenne est égale à la composante continue, comme vous pouvez le voir ici. Ainsi, l'équation de la puissance moyenne que nous avons obtenue est la moitié cosinus maximal Imax Theta v moins v max Imax, nous avons cent 20 puis, comme vous pouvez le voir, 120,10 et le cosinus Thêta v moins C2. Donc C2 est plus 45 moins un courant inférieur à dix degrés. Vous pouvez voir moins dix degrés. Cela nous donnera donc finalement 144,2, ce qui est similaire à quoi ? Semblable à la composante continue de la puissance instantanée z, la composante continue ou à la valeur constante, pour être plus précis. Maintenant, prenons-en un autre. Nous aimerions donc connaître la puissance moyenne absorbée par une impédance. Nous apprenons donc que la puissance moyenne est égale à la moitié du cosinus V-max Imax, c à v moins c toy, n'est-ce pas ? Donc, ce dont nous avons besoin, c'est de V-max , d'imax, de deux angles. Donc, d'abord, vous pouvez voir que la tension sous forme de phaseur est égale à V max et à l'angle C v. La valeur maximale est donc de 120 degrés 120 v, d'accord ? V-max cent 20 volts. L'angle, cet angle est égal à z. Maintenant, ce que j'aimerais obtenir, c'est le courant. Comme vous le savez, le courant dans tout circuit électrique est égal à la tension. La tension est bonne pour les garçons. D'accord ? Nous avons donc une alimentation V, fournissant de l' énergie électrique à ces impédances. Donc, pour trouver le courant, ce sera V sur z. C'est ce que nous allons faire. Divisez cette tension par elle. Nous allons donc le convertir en forme de phaseur, comme nous l'avons appris dans le cours. Au final, nous aurons la valeur du courant égale à 1,576 et l'angle à 66,8 degrés. D'accord ? Donc, notre Emax est la valeur maximale est de 1,576. L'angle est de 66,8 degrés. D'accord ? Nous aurons donc notre puissance moyenne égale à ce demi-cent 20 multiplié par 1,56 5276 cosinus zéro -66,8. Donc, notre puissance moyenne absorbée par l' impédance est égale à 7,24. Quoi ? Prends-en un autre. Si nous avons ce circuit, nous avons donc une alimentation fournissant un courant électrique à un J2 de quatre ohms négatif. Nous devons donc trouver la puissance moyenne fournie par la source et la puissance moyenne absorbée par la résistance. Pour ce qui est de la puissance moyenne, nous savons que la puissance moyenne est égale à la moitié, à la moitié de V-max, ou au cosinus d'Emacs Theta v moins c. D'accord ? Alors, quelle est la valeur de la tension égale à 5 V ? OK, quelle est la valeur de l'angle ? Celui-ci fait tellement de degrés. D'accord ? Maintenant, nous avons besoin du courant. Donc le courant provenant de l'alimentation. Ainsi, puisque nous parlons de puissance moyenne provenant de l'alimentation fournie par la source, il s'agira de la tension de l'alimentation multipliée par le courant qui en sort. C'est le pouvoir instantané. La puissance moyenne sera u étant une valeur maximale de tension de l' alimentation Z Alpha multipliée par le courant maximal qui en sort. exemple, quelle est la valeur de ce courant provenant de alimentation KVL divisée par l'impédance totale. Comme ça. L'alimentation divisée par l' impédance totale nous donnera la valeur du courant circulant à l'intérieur de notre circuit. Donc, à partir de là, vous pouvez voir 1.11 huit, qui est Imax, 0.11, ça existe. Et l'angle est 56, non ? Vous aurez donc comme ça, puissance moyenne sera de la moitié de cinq multipliée par 1,11 huit cosinus -56,57. Cela nous donnera donc que la puissance moyenne fournie par la source de tension est égale à 2,5. Quoi ? Maintenant, quelles sont les exigences d'Anycast ? L'exigence est de trouver la moyenne de la puissance absorbée par la résistance. Donc, si nous regardons ce circuit, nous avons notre approvisionnement, non ? Fournir une alimentation électrique aux quatre ohms et un condensateur. Alors, ce que nous apprenons, c'est que la puissance moyenne du condensateur est égale à zéro. Hein ? La moyenne des voyelles passant par un condensateur ou une bobine d'induction est égale à zéro. Donc logique pi, logique, la puissance moyenne provenant de l'alimentation est égale à la puissance moyenne consommée par la résistance. Hein ? Prouvons-le donc. Donc, pour obtenir la puissance moyenne absorbée par la résistance, ce sera la moitié du cosinus Imax Imax Thêta v moins C. Maintenant, quel est le courant qui circule elle, qui est un courant d'alimentation, qui est cette valeur. courant provenant de l'alimentation est similaire au courant traversant cette résistance. D'accord ? Qu'en est-il de la tension ? Quelle est la tension de l'alimentation ou toute autre tension ? Donc, puisque nous parlons puissance moyenne absorbée par la résistance, il s'agira de la tension aux bornes de cette résistance. Ici. La tension aux bornes de la résistance. Alors, comment puis-je obtenir cette tension ? Simplement, ce sera le courant multiplié par 4 ω, non ? La résistance Rosa du compte est donc du même courant d'alimentation. Et la tension sera la résistance qui est 4 ω multipliée par le courant. Cela nous donnera donc cette valeur. Ensuite, nous allons substituer cette valeur dans l'équation. Ainsi, comme vous pouvez le constater, la puissance moyenne absorbée par la résistance est égale à la valeur maximale de V-max. Quelle est la valeur maximale ici ? Cette valeur, ou Emacs, est de 1,11 huit multiplié par le cosinus Thêta v moins Thêta I. Maintenant, la valeur biologique c à v sera égale à la glace C2. Nous parlons donc la tension et du courant traversant la résistance. Dans ce cas, les z sont en phase et la différence d'angle est égale à zéro. Donc, cosinus z égal à un. Une autre chose que vous pouvez voir, c'est voir la télévision qui fait 56,57, cet angle est égal à C à E, qui est de 56,57. Leur différence est donc égale à z. Au final, ce serait environ la moitié de V max ou max, soit 2,5 watts. Maintenant, comme je l'ai dit au début, par logique, la puissance moyenne absorbée par cette résistance est de 2,5. Ce qui est similaire à la puissance moyenne fournie par la source, qui est de 2,5 volts. Et l'impulsion moyenne à travers le condensateur est égale à z. D'accord ? Vous pouvez donc voir que c'est égal à la même puissance moyenne fournie et à zéro puissance moyenne absorbée avec un condensateur pour garçons. Dans cette leçon, nous avons donc eu quelques exemples soviétiques de puissance moyenne et de puissance instantanée. 111. Transfert d'énergie moyen maximal: Salut tout le monde. Dans cette leçon, nous allons parler du transfert de puissance moyen maximal. Si vous vous souvenez, dans les circuits à courant continu nous avons dit que si nous avons un circuit linéaire composé de résistances, d'une rainure de résistances, et que nous y sommes connectés à une charge résistive, disons r. Et nous avons dit qu'à partir de ce théorème de transfert de puissance maximale que nous avons discuté dans les circuits à courant continu, nous avons dit que le transfert de puissance maximal se produit lorsque, lorsque R L, la résistance de charge est égale à r sept. Donc, si nous prenons l'équivalent de ce circuit et que nous avons plus moins v , y existe et si sept sont connectés à notre charge RL. Rl. Pour que la puissance soit transférée au maximum à cette résistance, R L doit être égal à R7. Nous aimerions maintenant voir le même processus dans le circuit AC. Si nous avons un circuit comme celui-ci, un circuit linéaire composé de résistances, d' inducteurs et de condensateurs connectés à l'impédance de charge. J'aimerais trouver la valeur de l'impédance de charge de cette URL qui produira la puissance maximale. Donc, si je souhaite transférer la puissance maximale de l'alimentation à cette impédance, je dois trouver la valeur de z. D'accord ? Nous avons donc besoin d'une impédance de charge qui produira un transfert de puissance maximal. Dans le circuit DC. Nous résolvons cela par le problème de la maximisation de la puissance délivrée au gâteau, en fournissant un réseau résistif pour faire allusion à la représentation du circuit par ses sept et son équivalent. Et la puissance maximale sera transférée lorsque cette résistance à la charge, ou RL, est égale à R7 et R7 et à la résistance. Maintenant, le même processus que nous allons faire dans les circuits AC. Commençons donc par représenter notre circuit. Nous avons donc d'abord zed 77, qui est R7 plus j X7, qui est l'impédance équivalente de ce circuit linéaire. Et nous avons notre charge, cette URL, qui est composée de RL plus j XL. Notre objectif est maintenant de trouver la valeur de RL et XL qui produira le transfert de puissance moyen maximal. Si nous regardons le circuit ici, ce circuit, le courant sera égal à V sub n divisé par sept plus sept est égal à cette valeur et L égal à cette partie. Ce sera cette équation. Nous avons donc cette équation. Comme nous le savons, comme nous allons l'apprendre, la puissance ou la puissance maximale moyenne en tant que puissance moyenne en général est égale à la moitié du carré actuel multiplié par la résistance. D'accord, je parle ici puissance maximale transférée à la résistance, la résistance l'intérieur de la cellule. Parce que la puissance moyenne aux bornes d'un inducteur est égale à zéro. Comme vous le savez, nous avons ici l'exon L, qui est l'exon RL plus J. Comme notre transfert de pouvoir. Le transfert d'énergie moyen via un Excel est égal à zéro. Le transfert de puissance maximal ou pas le maximum, le transfert de puissance moyen est égal à la puissance consommée à l'intérieur du RL. Nous disons donc la moitié du carré multipliée par la résistance. J'ai donc quadrillé l' intensité du courant. Donc, comme vous pouvez le voir ici, nous avons notre V7 actuel et plus r sept et plus j X7 plus R L et J XR. Donc, en tant que magnitude, je serai égal à la magnitude de V7. Et donc V7 et non un phaseur se forment peu près de la même magnitude, d'accord, V7. Et que cette partie que nous avons, elle sera, sa grandeur sera la racine de la partie réelle au carré plus la partie imaginaire au carré. D'accord ? La partie réelle est donc R7 et plus RL, ou sept n plus RL. Et la partie imaginaire est X7 N et x, x un plus x. D'accord, donc cette puissance pour représenter l' intensité du courant. Donc, si je prends le carré de ce courant, ce sera V7 et un carré. Et la racine carrée sera, sera supprimée. Comme il s'agira d'un carré la racine carrée sera supprimée. Nous aurons donc les sept m plus r au carré plus X7 plus x au carré. Comme vous le voyez ici. La moitié est venue ici et R L est venue ici. D'accord ? Notre objectif est donc d' obtenir le transfert de puissance moyen maximal. Vous pouvez donc voir que notre pouvoir ici, notre pouvoir ici, est à la hauteur de cette grande équation. Maintenant, quelle est notre inconnue ou ce que nous aimerions obtenir, c'est la valeur de RL et XL qui produira une puissance moyenne maximale. Nous avons donc deux paramètres, RL et XL. Alors, qu'allons-nous faire ? Nous allons obtenir Zao, dérivée partielle de z par rapport à r m et la dérivée partielle de puissance par rapport à x l et les assimiler à zéro. Afin d'obtenir la valeur de RL et XL, cela produira un transfert de puissance moyen maximal. D'accord ? Maintenant, pourquoi ça ? Parce que si vous vous souvenez que dans les circuits à courant continu, dans les circuits à courant continu, pour obtenir la puissance maximale, nous obtenons la dérivée de la puissance par rapport à la résistance z, n'est-ce pas ? Et mets-le à zéro. Cependant, voici la puissance dans les circuits AC. Nous avons donc deux paramètres. Nous avons notre L et nous avons Excel. Nous allons donc obtenir la dérivée par rapport au partiel P, partiel r l et l'assimiler à zéro. Et vous obtenez P partiel, x l partiel et vous l'assimilez à z. Pourquoi ? Parce que nous avons ici deux inconnues, deux paramètres qui affecteront la puissance. Nous avons donc besoin des valeurs de RL et XL qui produiront une puissance maximale. C'est donc ce que nous allons faire si vous obtenez la dérivée de la puissance par rapport à x, enfin, la dérivée de la puissance par rapport à RL. Vous aurez ces deux équations. Et si vous les assimilez à zéro, premier assimile cela à zéro. Vous constaterez que la valeur de x est égale à x moins Excel. Vous pouvez voir que XL sera négatif x7. Et pour la deuxième équation égale à zéro, notre L sera égal à racine R7 au carré plus X7 plus x l au carré. Voyons donc cette équation très rapidement. Vous pouvez donc voir XL égal à négatif sauf que r l est égal à la racine. Cette équation. Vous pouvez voir les sept dans X7, N et X. Maintenant, vous pouvez voir qu'Excel lui-même, nous avons dit que pour obtenir un transfert de puissance maximal, nous avons ici x L égal à moins x sept. Donc, si je remplace Excel par x sept épouses, ce moins x sept, contrairement à cela, vous verrez X7 N moins x sur n. Donc cette partie sera égale à zéro. L'équation sera donc grossière. Ou sept et carré, ce qui sera égal à R7. Donc, ce que nous pouvons apprendre ici, c'est que pour obtenir un transfert de puissance moyen maximal, Excel doit être négatif x7 et RL doit être égal à r sept. Vous pouvez donc voir ici que le soluté, qui est RL plus j X, doit être égal à r l, qui est R7 et R7. Comme vous pouvez le voir, Excel négatif X7, Excel négatif x sept. Ce que nous pouvons voir ici, c'est que R7 moins j X sept est égal à sept et que le conjugué de la charge Z requise pour produire un transfert de puissance moyen maximal est le conjugué de ce 70. D'accord ? Ainsi, pour un transfert de puissance maximal, l'impédance de charge qui doit être égale au conjugué complexe du sept et de l'impédance 70. Donc, si vous prenez cette équation, si vous prenez le luth ou si nous prenons ces valeurs, Excel est égal à moins x est sept et r est égal à R7. D'accord ? Et remplacez-le dans l'équation principale du pouvoir. Cette équation, qui représente le transfert de puissance moyen. La puissance maximale se produit donc dans quoi, dans quel cas ? Quand on prend Excel et qu'on le rend négatif x7 et RL LR 7M. Donc, si vous prenez les sept et plus RL, qui est notre sept, et que x est égal à moins x est sept. Cette partie sera égale à zéro, et cette partie sera r2, R7 et carrée. Et nous avons V au carré L sur deux. Vous obtiendrez enfin un V7 et un carré de huit ou sept. Et c'est l'équation du transfert de puissance moyen maximal. Voyons maintenant quelques exemples à ce sujet pour comprendre l'idée du transfert de puissance moyen maximal. 112. Exemples Solved 2: Voyons quelques exemples résolus sur le transfert de puissance moyen maximal. Nous avons ce circuit ici et nous aimerions trouver la valeur de l qui conduira au transfert de puissance moyen maximal vers cette immittance. Tout d'abord, nous allons commencer par obtenir un V7 et terminer le sept. D'accord ? Parce que nous avons besoin d'une impédance de charge et que nous avons besoin d'une puissance moyenne maximale, impédance de charge est de 7 M. D'accord ? Ou s'agit-il d'un conjugué 7M, qui est égal à sept, n moins j, X est sept. D'accord ? Le transfert de puissance maximal est de V7 n au carré égal la magnitude divisée par huit ou 17. D'accord ? Commençons donc d'abord. Nous en aurons sept et ajouterons ici un véritable terminal. Nous allons créer ici un circuit ouvert et voir quel est le circuit équivalent. Ce sera donc un court-circuit comme celui-ci. Comme ça. Et nous verrons quel est l'équivalent. Comme vous pouvez le voir, nous aurons un circuit comme celui-ci. Les sept et seront donc égaux à ces deux branches parallèles plus j cinq. Vous pouvez donc voir un J5 plus batterie de quatre ohms, soit huit moins six. D'accord ? L'équivalent de cela nous donnera donc 2,2 933 plus j 4,467. Ensuite, nous savons que l'impédance de charge, qui est du butin, sera de sept et conjuguée. Nous trouverons donc qu'ici, forêt de celui-ci, V souverain avant d'obtenir l'impédance de charge, V sept, V7 et ce seront ces deux parties en circuit ouvert et nous trouverons cette tension. Vous pouvez voir que celui-ci produira une alliance actuelle. Et tout le courant va passer par là. Et aucun courant ne passera par ici. Parce qu'ici, nous avons un circuit ouvert. Donc V7 et sera la tension aux bornes de cette branche, de cette partie. En utilisant la division de tension, ce sera dix volts multipliés par n moins j six divisés par l'impédance totale. D'accord ? V7 sera donc égal à dix volts multipliés par huit moins J6 divisé par l'impédance totale quatre plus huit moins six. Cela nous donnera donc ce V Thevenin. Donc, comme nous l'avons déjà dit, l'impédance de charge sera ce conjugué de 7M. Il est donc similaire à ce sept conjugué acheté, ce qui signifie négatif ici. Donc, si vous revenez ici, vous pouvez voir que la vitesse sera négative. D'accord ? Maintenant, la puissance moyenne maximale est V7 et un carré divisé par huit ou 17, soit 7,2, 0,2, 933 et V7 et en magnitude, 7,454. Cela nous donnera donc cette valeur de la puissance moyenne maximale, transférez-la à cette impédance. Alors, prenons-en un autre. Trouvez la valeur de R L Z absorbera la puissance moyenne maximale, puis trouvera sa puissance. D'accord ? Donc, tout d'abord, pour obtenir la valeur de R L il produira la puissance moyenne maximale dans les circuits AC. Notre valeur L doit être égale à sept et conjuguer ou faire pipi plus précisément. Nous avons donc notre résistance ici. Et il s'agit de deux composantes. Cela signifie donc que notre L en tant que grandeur doit être égal à une magnitude de z sept. D'accord ? Commençons donc d'abord. Il nous faut l'équivalent. Donc, si nous faisons de celui-ci un court-circuit comme celui-ci, et que nous regardons notre circuit comme ceci, vous constaterez que j 20 est parallèle à quatre t moins j trois axes y. Cela nous donnera donc z égal à cette valeur pour v souverain. Supprimons cela pour V7 et ce sera la tension ici. V7, comme ça. Alors ce sera quoi ? Ce sera j 20 divisé par l'impédance totale J2 et J2 en plus 40 moins le tri j multiplié par la tension d'alimentation, division de la tension. Cela nous donnera donc cette valeur. Maintenant, quelle est la valeur de RL absorbera la puissance moyenne maximale. C'est ce que nous avons dit avant cette RL. Doit être égal à sept n conjugués. Ou la magnitude de R, L doit être égale à la magnitude du conjugué z. Pourquoi ? Parce que sept, c'est déjà posté ou une partie réelle et imaginaire. Donc, en les combinant ensemble, nous aurons une valeur positive, qui est notre L. Donc la magnitude de R L devrait être égale à la magnitude du conjugué z, qui est de 9,412 carrés plus 22,35 au carré, tout sous la racine carrée. Cela nous donnera donc 24,25 ω, d'accord ? OK. Qu'est-ce que c'est maintenant ? Puissance maximale ? Comme nous le savons, il s'agit tout d'abord de notre circuit équivalent. Et nous savons que la puissance maximale est v au carré divisé par huit ou 70. C'est ce que nous apprenons, non ? Cependant, vous constaterez que cela n'est pas valable dans ce cas. Maintenant, pourquoi ? B appelle ? Parce que notre Z collé était composé de deux composants, soit R7 moins j X7 N. D'accord ? Ainsi, lorsque nous remplaçons par ceci dans cette équation, dans l'équation principale de la puissance, nous obtenons V7 et un carré divisé par huit ou 17. Cependant, vous constaterez ici que nous n'avons pas z. Nous n'avons que notre l. Donc notre z est notre L. OK ? Nous avons donc notre L qui est égal à la valeur xy de z en tant que grandeur, n'est-ce pas ? Nous n'avons pas de RL plus j XL. Alors, qu'allons-nous faire simplement un album pour utiliser l'équation principale, qui est la moitié d'un carré multiplié par RL. Ainsi, comme nous savons que cette puissance moyenne sur n'importe quel composant ou résistance sera égale à la moitié du carré du courant multiplié par RL. Nous avons donc cet équivalent du circuit, qui est V7 et se termine à 70, termine par une résistance, RL. Nous avons donc ici une résistance, ou le transfert de puissance maximal vers RL est de la moitié du carré RL. Alors, quelle est la valeur de ce courant ? Ce sera V7 et divisé par sept et plus RL. Nous aurons donc cette valeur du courant. Maintenant, si cette magnitude est multipliée par le carré de la résistance, cela nous donnera la puissance moyenne maximale transférée ou absorbée par cette résistance. Nous allons donc voir comment I quadrille RL, soit 1,8 carré multiplié par RL, qui est une charge résistive. D'accord ? 24,25. D'accord ? Donc, pour nous donner 39,29, souvenez-vous maintenant qu'il s'agit d'une équation générale. V7 et un carré divisé par huit ou sept constituent un cas particulier. Lorsque ce z, nous avons z, qui est RL plus j XR. Quand nous en avons, cependant, vous pouvez voir ici que nous n' avons qu'une résistance. Nous ne pouvons donc pas utiliser cette équation. D'accord ? Nous ne pouvons utiliser que celui-ci. D'accord ? Dans cette leçon, nous avons donc eu quelques exemples résolus sur le transfert de puissance maximal. 113. Valeur efficace ou RMS dans les circuits alternatifs: Bonjour à tous, Dans cette vidéo, nous aimerions parler de la valeur effective du RMS ou de la valeur quadratique moyenne. Nous aimerions donc savoir ce que signifie une valeur effective ou une valeur carrée moyenne racine pour le courant ou la tension. L'idée de valeur effective découle donc de la nécessité de mesurer l'efficacité tension ou d' une source de courant pour fournir de l' énergie à une charge résistive. La valeur effective de notre courant périodique est donc le courant continu qui fournit la même puissance moyenne à enregistrer que le courant périodique. Alors, qu'est-ce que cela signifie ? Disons donc que nous avons notre approvisionnement ici. Nous avons une alimentation en courant alternatif qui fournit un courant alternatif. Cela fournit cette puissance électrique à la résistance. Nous avons donc une moyenne P, puissance moyenne fournie au magasin. Pourquoi cette alimentation en courant alternatif ? Maintenant, si nous avons, si nous avons une source de courant continu, une source de courant continu fournit également une autre alimentation, disons P2. Alors, que signifie une valeur effective ? Cela signifie que si j' ai une alimentation en courant alternatif, j'aimerais savoir quelle est la valeur de alimentation DC qui nous donnera la même puissance. B2 sera donc égal à la moyenne B. La puissance délivrée dans un circuit DC est donc égale à la puissance délivrée par le circuit AC. Et j'aimerais savoir quelle est l'âme équivalente du courant périodique ou du courant alternatif, la valeur équivalente de l' alimentation en courant continu pour fournir la même puissance. C'est donc ce que signifie une racine, une valeur carrée. D'accord ? Vous devez donc comprendre que le concept de la racine de la valeur carrée moyenne ou de la valeur effective est vraiment très important dans les prises électriques. Maintenant, pourquoi ce concept est-il vraiment important ? Parce que nous l'utilisons dans une analyse de puissance. Nous l'utilisons pour comprendre la signification zen du pouvoir actif, pouvoir réactif et du pouvoir apparent. D'accord, vous trouverez cette valeur carrée moyenne dans chaque prise électrique l' analyse du réseau électrique, etc. Commençons donc par apprendre comment obtenir la racine carrée moyenne. abord, nous savons que dans le circuit à courant alternatif, nous avons la puissance moyenne : la puissance est égale à un sur la période d'intégration de zéro à t, I carré R, d t et d. Nous savons que la résistance est une constante, nous allons donc l'emmener à l'extérieur. Comme vous pouvez le voir, nous avons la puissance moyenne absorbée par la résistance, tout fourni par l'alimentation, égale à l'intégration carrée du courant au carré d. Maintenant, qu'en est-il des circuits à courant continu ? Le circuit DC, la puissance est égale au carré du courant multiplié par la résistance, non ? La puissance consommée ou absorbée par la résistance est le courant au carré multiplié par la résistance. Dans le cas de l'alimentation en courant continu, nous avons un courant alternatif. D'accord ? Nous avons un courant D, C. Maintenant, j'aimerais que la valeur de i effective représente la valeur équivalente de l' alimentation en courant alternatif en tant que source de courant continu. D'accord ? Donc, si nous prenons cette alimentation en courant alternatif, Andrew, bénissez la source de tension du conseiller ici, nous aurons la même puissance. D'accord ? Alors, comment puis-je le faire simplement, nous allons assimiler l'alimentation en courant alternatif à l'alimentation en courant continu. Donc, en assimilant cette équation, nous trouverons que le courant effectif, qui est un courant continu, nous donnera la même puissance que le circuit alternatif. Ce sera la racine d'une intégration de zéro à t au carré d t. Donc, même idée pour la tension. Ce sera une intégration rho one over t de zéro à t v carré d t. Donc, ce que nous pouvons voir ici, c'est que la valeur effective du courant, ou valeur effective de la tension, est une racine carrée de la moyenne du carré du signal périodique. D'accord ? C'est pourquoi nous l'appelons la racine carrée. Vous pouvez donc voir ici, si vous regardez cette équation, vous pouvez voir que nous avons une forêt dont nous avons notre racine, cette racine, donc nous disons racine. D'accord ? Alors vous pouvez voir que nous avons ici n intégrations que nous en tirons , la moyenne, d'accord ? Nous disons moyenne ou moyenne. Et nous pouvons voir quelle moyenne, moyenne du carré du courant ou du carré de la balle, nous pouvons donc dire carrée. D'accord ? C'est pourquoi nous disons que cette valeur du courant est la valeur carrée moyenne de la racine. Ou la valeur de la tension est racine carrée de la tension, ou abrégée en R, MS, MS D'accord ? Ainsi, lorsque nous disons que nous avons une valeur carrée moyenne, cela signifie que nous avons la moyenne racine du carré du signal. D'accord ? Alors, en quoi cela nous aidera-t-il ? Vous verrez que si le circuit est alimenté, la puissance sera 0 RMS carré multiplié par la résistance. C'est l'alimentation des circuits AC, d'accord ? Ou dans le circuit DC. Cette puissance, la même puissance, peut être obtenue par la racine carrée multipliée par r dans les circuits à courant alternatif. Quoi qu'il en soit, ce que nous pouvons voir, c'est qu'ici, si nous avons une onde sinusoïdale ou un cosinus. Donc, si je remplace par le cosinus IM oméga t et cette équation, que je la mets au carré et que j'obtiens l'intégration sous la racine carrée. Nous aurons cette valeur finale. avère donc que la racine moyenne carrée du bureau actuel, j'appréciais sinusoïde ondulée, une sinusoïde ou une onde sinusoïde ou une onde cosinusoïdale. Cela nous donnera, en fin de compte, notre maximum sur la racine deux. Donc, si j'ai un cosinus oméga t maximal, c'est d, c' est un courant alternatif. La racine équivalente signifie carré de celui-ci. Sa valeur effective est I maximum divisé par la racine deux. Semblable à la tension si nous avons un cosinus oméga t v-max, la tension en tant que valeur RMS sera égale à V max. Pourquoi, pourquoi Root Two ? Maintenant, souvenez-vous de ces deux équations. Ces deux valeurs sont uniquement valides. Valable uniquement pour quoi ? Pour une sinusoïde, un cosinus ou une onde sinusoïdale. Si la forme d'onde est carrée, si le courant est une forme d'onde carrée ou toute autre onde, nous ne pouvons pas utiliser ces formules. D'accord ? Tellement similaire pour la tension, ce sera comme ça. Et nous avons dit que ces équations ne sont valables que pour les signaux sinusoïdaux. Vous constaterez que la puissance moyenne peut désormais être écrite en termes de valeurs carrées moyennes. Ainsi, la puissance ou la puissance moyenne dans un circuit alternatif est égale à la moitié du cosinus Imax Imax Thêta v moins Thêta I. Rappelez-vous que cette équation est quatre. Qu'est-ce que quatre ? La tension et le courant dans une onde cosinusoïdale, cosinus oméga t. Et nous savons que V max est notre Emax. Nous pouvons donc dire que cette partie peut être écrite comme V max ou max sur la racine deux et racine 21 sur racine deux multiplié par un sur la racine deux est la moitié. Nous divisons donc cette moitié en un sur la racine deux multipliée par un sur la racine deux. Et nous savons que V-max sur racine deux est V RMS et que l'imax sur racine deux est RMS. Cela signifie donc que la tension en tant que valeur RMSE multipliée par le courant en tant que valeur RMS multipliée par le cosinus. La différence d' angles nous donnera la puissance moyenne délivrée. Ou nous appelons la puissance moyenne mode actif, c' est-à-dire la puissance consommée à l'intérieur de la résistance. D'accord ? Nous allons donc constater que la puissance moyenne peut être égale à I au carré multiplié par R ou V RMS au carré sur r. D'accord ? Alors, en quoi cette équation nous aide-t-elle ? Cette équation, cette équation nous aide à traiter les circuits à courant alternatif comme s'il s' agissait de circuits à courant continu. Vous pouvez donc le voir dans un circuit DC comme celui-ci, revenons ici. Dans ce circuit. Dans le circuit continu, nous savons que le courant, la puissance consommée dans la résistance, est le carré du courant multiplié par la résistance. Hein ? Maintenant, nous avons converti ce circuit AC en circuit continu, le circuit DC équivalent, en obtenant les valeurs carrées moyennes. D'accord ? Bref, dans n'importe quelle prise électrique, dans n'importe quelle prise électrique l'AAC, car si je veux la puissance consommée, ce sera un carré de I RMS multiplié par la résistance, ou un carré de V RMS, qui est la tension aux bornes. résistance, ou une résistance au carré au-dessus de r. OK ? Donc, comme s'il s'agissait de circuits à courant continu. D'accord ? Donnons donc quelques exemples sur la valeur effective pour en savoir plus à ce sujet. 114. Exemples Solved 3: Commençons donc par prendre ce premier exemple. Dans cet exemple, nous avons une valeur RMS. Nous aimerions obtenir la valeur RMS de la forme d'onde actuelle. Nous avons donc un courant en fonction du temps, a cette forme d'onde. Si le courant traverse une résistance de deux ohms. Donc r est égal à deux ohms. Find est la puissance moyenne absorbée par la résistance. Donc Forest, j'ai besoin de tout ce que tu es en désordre. La valeur carrée moyenne de la forme d'onde actuelle, la valeur effective de cette forme d'onde qui nous donnera la valeur effective du courant et qui nous donnera la même puissance qu'un circuit à courant continu. D'accord ? Donc, ici, et la puissance moyenne, la puissance moyenne sera égale au carré du courant multiplié par cette résistance au carré multipliée par la résistance. Nous avons donc la résistance égale à 2 ω et nous avons besoin du courant carré moyen racine. La première étape que nous devons faire est donc écrire notre forme d'onde sous forme d'équations, des équations qui représentent l'équation du courant à chaque fois. Vous pouvez donc voir que cette forme d' onde de courant commence de 0 à 10, puis descend de dix à moins dix, moins dix jusqu'à quatre. Ensuite, il descend à zéro et se répète. Vous pouvez voir que le cycle du cycle actuel se répète toutes les 4 s. Vous pouvez voir 4-8, un autre cycle, 8-12, un autre cycle. Le temps périodique est donc de quatre, ce qui est important. La période de la forme d'onde est telle qu'elle se répète toutes les 4 s. D'accord ? Nous aimerions maintenant écrire l'équation. Vous pouvez voir que l' équation du courant, vous pouvez voir que nous avons 0-2, nous avons une ligne droite, et 2-4, nous avons une valeur constante. Nous avons donc 0-2 et 2-4. D'accord ? 2-4, c'est très facile d'ici à ici, vous pouvez voir que c' est une valeur, une valeur constante de moins dix. D'ici à ici. Comment puis-je écrire cette équation de cette droite ? Nous savons donc que y est égal à m x plus c, qui est l'équation d'une droite. Donc y ici, comme ceci, m est la pente de la droite. pente de xi1 est donc égale à Y2 moins Y1 divisé par x2 moins x1 multiplié par x plus une constante. D'accord ? Votre y est donc actuel. Nous disons donc I en fonction de t égale à Y2 moins Y1. Disons que vous devez choisir deux points. Disons que c'est notre dernier point, et c'est notre point initial. Le deuxième point, c'est pourquoi n2 est égal à dix et y, y1 est égal à zéro. Cela se fera donc moins zéro divisé par x2 moins x1, x2, qui est cette valeur finale, qui est deux et l' initiale est zéro. Ce sera donc deux moins zéro multiplié par notre X, qui est le temps plus une constante. D'accord ? Donc 10/2 nous donne cinq t plus une certaine constante. D'accord ? Alors, quelle est la prochaine étape ? Nous avons besoin de la constante de Zack, qui est l'intersection avec l'axe Y. D'accord, alors comment puis-je le faire simplement, nous allons le remplacer ici. Disons donc que si le temps est égal à zéro, lorsque t est égal à zéro, la valeur du courant sera également égale à zéro. Cela signifie que notre constante sera égale à zéro. L'équation du courant sera donc phi de t, qui est celle-ci. J'ai donc ce courant. Maintenant, ce dont j'ai besoin, c'est de la valeur carrée moyenne de la racine. Donc, tout d'abord, à quoi est égal la racine carrée ou RMS, vous pouvez simplement vous en souvenir comme suit l'itinéraire. Nous avons une grande racine. Ici. Nous avons une moyenne moyenne. One over t, intégration de l'équipe et du carré. Donc, un carré de ce carré peut être mis au carré de zéro à t. Cette intégration sera donc retardée si l'intégration racine de 1 sur t est égale à l'intégration de zéro à t au carré d. Maintenant, vous pouvez voir que un sur t d vaut quatre, donc 1/4. Et cette intégration sera divisée en deux parties. Première partie, d'ici à ici, 0-25 t au carré d t, puis intégration 2-44 moins dix au carré. En intégrant la forêt , en votant tout cela sous la racine carrée et remplaçant par les limites que nous obtiendrons finalement, c'est à la racine, la valeur carrée moyenne est de 8,165 et un ours. Alors, que signifie cette valeur ? Cette forme d'onde de courant alternatif fournit, disons, une puissance égale à, disons à titre d'exemple, égale à quoi ? Si j'ai un courant continu, un courant continu comme celui-ci est de 8,165 et un courant continu supporte le courant continu, qui est la valeur carrée moyenne de la racine. Cela nous donnera le même pouvoir qui est de fonctionner. Cela vous aidera à comprendre la signification de la racine carrée moyenne. D'accord ? Alors, quelle est la prochaine étape ? Nous avons besoin d'une puissance moyenne. La puissance sera donc la racine carrée du courant multipliée par la résistance. C'est vraiment facile. Un carré multiplié par la résistance, ce qui nous donnera 13031. Donc le courant effectif, ce courant effectif nous donne cette puissance, qui est similaire à la puissance moyenne délivrée. Le garçon est une source de courant alternatif. D'accord ? Le RMS nous aide donc à simplifier de nombreuses équations dans notre circuit. Prenons donc un autre exemple. Nous avons cette forme d'onde, cette forme d'onde. Vous pouvez voir qu'il part de la tension en fonction de t. Commence à zéro, passe au pic qui est dix, puis descend à zéro à l'angle boy. Alors, de pi à deux pi, c'est zéro. Vous pouvez voir ici que nous avons un zéro, puis qu'il se répète. Donc, ici, nous avons aussi zéro comme ça. Voici, cette partie est nulle, et ainsi de suite. Le cycle de cette forme d'onde est donc de 0 à 2 Pi. La période est donc comprise entre, est égale à deux pi. Il se répète tous les deux pi. D'accord ? Maintenant, qu'est-ce que cela signifie ? Que représente cette forme d'onde ? Cette forme d'onde représente une onde sinusoïdale rectifiée en demi-onde. OK, alors qu'est-ce que cela signifie ? Donc une onde sinusoïdale, normalement comme ça, comme ça. Lorsque cette onde est transmise ou fournie à Eric pour qu'il déclenche un redresseur à demi-onde. Nous ferons en sorte que cette partie négative soit éliminée, elle sera complètement supprimée. Nous allons donc avoir ce post à part zéro, se vanter d'une partie, puis de zéro, comme vous pouvez le voir ici. Aujourd'hui, ce redresseur demi-onde est utilisé dans de nombreuses applications. Vous découvrirez les redresseurs dans notre cours d'électronique de puissance. D'accord, lorsque vous aurez terminé ce cours, suivez notre cours d'électronique de puissance pour comprendre les redresseurs et bien plus encore. Donc, ce dont nous avons besoin ici, c'est que j'ai besoin la valeur quadratique moyenne de la tension. Et il a besoin de la puissance moyenne dissipée dans une résistance de dix ohms. Donc, si je connecte cette forme d'onde pour atteindre une résistance d'ohms, quelle sera la puissance moyenne consommée ? Donc, tout d'abord, cette racine signifie carré. D'accord ? Donc, pour obtenir la racine moyenne carrée, nous devons d'abord écrire notre forme d'onde. Comme vous pouvez le voir, nous avons une onde sinusoïdale. Une onde sinusoïdale de zéro à Pi, onde sinusoïdale avec une valeur maximale de dix. Cela fera donc dix sinus t. Vous pouvez voir que c'est un temps où il n' y a rien d'Oméga t. Vous pouvez voir que cela fera dix sinus t de zéro à pi. De pi à deux pi, nous avons zéro et la période est de deux pi. La valeur carrée moyenne de la racine est simplement la racine. Donc V RMS carré, peu importe ce que c'est. Ou saisissons-le ici. Tu peux le comprendre. Nous sommes un désordre est égal à la racine un sur la période d'intégration de v carré d t de zéro à t. Ici, au lieu de mettre cette racine carrée, nous avons simplement ajouté un carré ici pour supprimer la racine carrée. Quoi qu'il en soit, nous ajouterons la racine carrée à la fin. Vous verrez donc qu'ici la tension comporte deux parties, de zéro à pi et de pi à deux pi. De zéro à Pi, nous avons dix sinus t. Et de pi à deux pi, nous avons un Z, Y. En intégrant ceci et y par 1/2 pi, nous obtiendrons cette valeur. Comme ça. Nous en aurons un 25. Donc V RMS au carré est égal à 25. Donc, la valeur de la racine moyenne carrée sera la racine de 25, soit 5 v. Donc V RMS carré à 25. Donc V RMS est égal à la racine de 25, soit cinq. D'accord ? D'accord. Donc, ce type de présentation de la valeur de la tension RMS, valeur effective de cette forme d'onde. Maintenant, quelle est la puissance moyenne consommée ? La puissance à travers une résistance est égale à V au carré ou à V RMS au carré divisé par la résistance. D'accord ? Ce carré VRML divisé par la résistance. Nous avons donc obtenu la puissance moyenne absorbée par la boucle. Dans cette leçon, nous avons donc eu plusieurs exemples sur la racine carrée moyenne ou la valeur effective. Et j'espère que vous comprenez la signification de la valeur carrée moyenne de la racine. 115. Facteur de puissance et de puissance apparents: Salut tout le monde. Dans cette leçon, nous allons parler de la puissance apparente et du facteur de puissance. Si vous vous souvenez des leçons précédentes, nous avions une tension sous forme sinusoïdale ou sous forme de cosinus F. Et le courant sous forme de cosinus de Zack. Et nous avions une puissance moyenne égale à la moitié du jouet V-max Imax cosinus Theta v moins C. Et puis nous avons déjà dit que la moitié de V-max Imax est similaire à la racine v (moyenne carrée I multipliée par le cosinus Thêta v moins Thêta I. Maintenant, ce que nous aimerions faire dans cette leçon est ce que nous allons dire, c'est que carré moyen de la racine v multiplié par la totalité de votre racine moyenne au carré est égal à S, qui est la puissance apparente. S, ou la puissance apparente est égale à la racine carrée moyenne V multipliée par la racine carrée actuelle. La puissance apparente, mesurée en volts et Bair, qui est une unité du S, est le volt et l'ours, pas quoi, mais le volt et l'ours. Vous pouvez voir Volt et Embed. Il est identifié comme le produit de la racine carrée moyenne de la tension multipliée par la valeur carrée moyenne du courant. Et le facteur cosinus Theta v moins CTI est connu sous le nom de facteur de puissance. D'accord ? Ainsi, la puissance apparente, c'est pourquoi on l'appelle la loi, elle est appelée ainsi parce qu'il semble évident que la puissance doit être le produit de la tension ou du courant, par analogie avec les circuits résistifs en courant continu. Parce que, si vous vous en souvenez, dans les circuits à courant continu, la puissance est simplement égale à la tension multipliée par le courant. Tellement similaire à ici, similaire aux circuits DC. Pour les circuits à courant alternatif, le produit de V RMS et I RMS est appelé puissance apparente, ce qui n'est pas grave, car il est évident que la puissance doit être le produit de la tension et du courant. Et elle est mesurée de manière impliquée et il convient de la distinguer de la moyenne ou la puissance réelle qui se mesure en quoi ? Vous devez comprendre que nous avons trois types d' alimentation, trois tuyaux. Nous avons d'abord le pouvoir apparent. Puissance apparente, notée S , mesurée en volts. Et nous avons ici deux autres types de pouvoir, comme nous l'apprendrons dans les leçons. Tout d'abord, nous avons le power BI actif, ou puissance active. Ce type de pouvoir se mesure en fonction ce que nous allons apprendre et de ce que nous allons apprendre dans les prochaines leçons. Lorsque nous parlons de puissance complexe, nous découvrons que nous avons un autre type de puissance, appelé Q , appelé puissance réactive. Puissance réactive. Et l'unité de mesure est une variable. Var. Nous avons donc trois types de pouvoir. Nous avons la puissance apparente, qui est de volt et paire. Nous avons la puissance active qui se mesure en quoi ? Nous avons la puissance réactive, qui est mesurée en volts. Donc la puissance apparente, la puissance apparente, ou la puissance totale appliquée ou fournie par l'alimentation elle-même. Donc, si j'ai une source de tension, je dis que cette source de tension fournit ce S ou une puissance apparente. Maintenant, ce pouvoir apparent est divisé en deux parties. L'une des huit, qui est un acte de puissance, et l'autre, la puissance réactive. La puissance active, les caoutchoucs et autres objets sont énergie consommée à l'intérieur du circuit, par exemple dans la résistance. La puissance réactive consommée, l'énergie est stockée, elle n'est pas consommée avant d' être stockée et renvoyée à l'alimentation. puissance active est donc le type de puissance que l'on trouve dans la résistance. La puissance réactive est fondée sur la présence d'une capacité ou d'une inductance. Ne vous inquiétez pas, nous discuterons de tout cela avec la puissance réactive et la relation entre elle et le pouvoir parental dans ce pouvoir complexe. Le facteur de puissance ici est donc sans dimension car il s'agit d'un rapport entre la puissance moyenne et la puissance apparente. Comme vous pouvez le voir, il s'agit d'un facteur de puissance dont b sur s est égal au cosinus Thêta v moins C2. Donc, si vous vous souvenez que dans la diapositive précédente, nous avons dit que la puissance est égale à la racine V , la racine moyenne carrée, qui est la puissance apparente multipliée par le cosinus Thêta v moins le cosinus Thêta v moins moins C2 est le rapport entre la puissance. Et la puissance apparente, la puissance active à la puissance apparente, active ou moyenne consommée, selon ce que nous disons, c'est que cet angle, Thêta v moins Thêta, nous l'appelons facteur de puissance angle. Et vous comprendrez à quoi nous allons l'utiliser ou quelle est l'importance de l'angle du facteur de puissance ? Vous pouvez le constater si nous avons une impédance qui est une tension par rapport au courant, c'est-à-dire un angle V maximum Theta v. Ou Emacs voit des angles thêta I. Donc V-max sur iMac Sita V moins C toy. Et si je voulais le mettre sous la forme carrée moyenne de la racine ? Donc, si je prends la racine v signifie carré, qui est v sur la racine deux. Donc, si je divise ici par la racine deux et que je mesure mon score, si je divise ce résultat par la racine deux, alors j'obtiendrai une erreur racine au carré ou racine moyenne au carré divisée par racine moyenne carrée, comme ceci. Si similaire au boîtier électrique, similaire au boîtier normal. Si nous divisons la tension maximale par l'imax mondial, elle est similaire à V RMS divisée par RMS. Et vous remarquerez que l'angle du facteur de puissance, qui est c moins c toy, est similaire à l'impédance, et l'angle d'impédance est similaire à l'angle du facteur de puissance. Le facteur de puissance est donc défini comme le cosinus, cosinus de la différence entre les angles de tension et de courant. Il s'agit donc également de l'angle cosinus de l'impédance de charge ANC. Le mot vecteur peut être considéré comme le facteur auquel sa puissance apparente doit être multipliée pour obtenir une puissance réelle ou moyenne. Donc, comme je l'ai dit dans la diapositive précédente, la puissance apparente est divisée en puissance active et puissance réactive. Donc, pour trouver une partie ou une partie de la puissance active, nous prenons S et le multiplions par un artefact pour obtenir le rail ou la puissance active. D'accord ? Vous constaterez que le facteur de puissance passe de zéro à l'humanité. C'est 0-1. n'y a pas de facteur de puissance négatif. Par exemple, pour une charge résistive pure, que signifie une charge résistive pure ? Cela signifie que Thêta v est égal à c2. Leur différence sera donc égale à zéro. Le cosinus zéro sera donc un. Le facteur de puissance est donc l'unité. Ainsi, lorsque nous disons que nous avons un facteur de puissance unitaire, cela signifie que nous avons une charge résistive pure. Et dans ce cas, vous constaterez que la puissance apparente sera égale à la puissance moyenne. Toute l'énergie produite ira à la résistance. Parce que B est supérieur à S est égal à un, ce qui signifie que b est égal à S. Donc, dans ce cas, nous n'avons aucune puissance réactive pour une charge réactive pure. Ou lorsque nous nous connectons à un condensateur pur ou à un inducteur pur, nous n'avons pas de différence d' angle plus neuf -90 degrés, ce qui signifie que le cosinus 90 est égal à zéro. Le facteur de puissance sera donc égal à zéro dans la charge réactive pure ou dans la charge inductive ou capacitive. Qu'est-ce que cela signifie également ? Cela signifie qu'il n' y a pas ou qu'il n'y a pas de consommation d'énergie moyenne. Vous constaterez donc que notre facteur est nul en fin de compte. Nous avons un circuit inductif pur ou un circuit capacitif pur. Ainsi, toute l'énergie électrique est stockée et renvoyée à l'alimentation. D'accord ? Nous n'en avons aucune qui consomme l'énergie. C'est pourquoi nous disons qu' un facteur de puissance est nul et que la puissance moyenne est nulle. Dans cette leçon, nous avons donc discuté du concept de puissance apparente, qui est V RMS multiplié par RMS. Et nous avons discuté du concept du facteur de puissance. N'oubliez pas que ces concepts sont vraiment très importants dans les systèmes d'alimentation électrique. Ils sont vraiment très importants. Vous constaterez que nous avons un facteur de puissance, puissance apparente, une puissance réactive, une puissance active. Tous ces concepts sont vraiment très importants. 116. Exemples Solved 4: Prenons donc un exemple solvable sur la puissance apparente et le facteur de puissance. Nous avons ce courant et cette tension, tension d'alimentation et le courant fourni par cette tension. Maintenant, nous aimerions trouver la puissance apparente et le facteur de puissance du soluté. Alors d'abord, quel est le pouvoir apparent ? S est égal à V RMS multiplié par RMS. Nous avons donc deux ondes cosinusoïdales de sorte que V RMS est égal à V max sur la racine deux. Et je suis la masse égale à Imax sur la racine deux. Donc V max, qui est de 120, et iMacs qui est de quatre. sera donc comme ça. D'accord ? Et vous pouvez voir que c'est une unité qui correspond au volt ampère pour S, ou la puissance apparente est que l'unité est en volts et payée pour la puissance active, ou la puissance moyenne ou la puissance réelle. C'est quoi ? Parce que c'est une énergie électrique consommée. Maintenant, ce que nous aimerions obtenir, c'est augmenter notre effet. Donc, si nous nous souvenons de cet assemblage de facteurs de puissance égal cosinus V moins C à C à V, soit moins 20, et C2, qui est égal à dix degrés. Vous pouvez donc voir ainsi, cosinus Thêta v moins e à moins 20 moins dix nous donne 0,866. Et vous remarquerez ici quelque chose d'important, savoir que nous saisissons l'année en avance. Qu'est-ce que cela signifie ? Quand est-ce que Zack Current est en tête ? Tension ? Nous avons un facteur de puissance dominant lorsque le coffre ou lorsque, disons dans la même phrase, si le courant est en retard, jambes v, cela signifie que nous avons un facteur de puissance qui est en retard. Ainsi, lorsque nous parlons de retard ou de retard, nous parlons de la relation entre le courant et la tension. Nous avons donc ici un facteur de puissance qui est en tête. Cela signifie que le courant est dominant, la tension. Si ce facteur de puissance est en retard, cela signifie que le courant est en retard ou en retard par rapport à la tension. Maintenant, comment savoir si le courant est en avance ou en retard par rapport aux angles ? Vous pouvez voir ici que l'angle thêta est égal à dix degrés plus dix degrés. Et la tension Sita V négative 20. Vous pouvez donc voir que le courant de dix degrés et Thêta v est inférieur à deux. Donc, si vous regardez la différence entre ces deux angles, vous constaterez que le courant est dominant, Paul indique des degrés salés. La différence entre ces deux nombres est alors diminuée de -20. Cela nous donnera donc des degrés salés. Cela signifie donc que le courant est supérieur par degrés triés. La tension. C'est pourquoi nous disons qu'un facteur de puissance est prépondérant. Et ce que nous pouvons remarquer ici aussi, lorsque le courant est supérieur à la tension, cela signifie que nous avons un circuit capacitif. Ajoutez un circuit capacitif. Nous avons un condensateur. Condensateurs, la valeur des réactifs du condensateur est bien supérieure à celle des réactifs de l'inducteur. Vous pouvez donc voir ici que le courant entraîne la tension. Maintenant, prenons-en un autre. Nous aimerions obtenir le facteur de puissance de l'ensemble du circuit vu par la source, défini comme la puissance moyenne délivrée par la source. D'accord ? Vous devez donc d'abord comprendre que nous avons un facteur de puissance pour l'alimentation elle-même et pour chaque boucle. Tu te souviens de ça ? Nous parlons donc ici du facteur de puissance de l'ensemble du circuit vu par la source. Cela signifie donc le facteur de puissance, cela signifie le cosinus Thêta v moins Thêta I. Quelle tension ? La tension de l'alimentation. Quel est le courant sortant de l'alimentation ? D'accord ? Nous avons donc d'abord ici une source de tension E et un angle zéro. Maintenant, ce que j' aimerais obtenir, c'est le courant qui en sort. L'équivalent de ce circuit est donc que ces deux circuits sont parallèles l'un à l'autre. Et des séries avec un six ohms. Et le courant sera la tension divisée par l'équivalent de ce circuit. Vous pouvez donc voir la série d' impédance totale de six ohms avec l'équivalent parallèle pour le parallèle à j négatif pour nous donner cette valeur finale. OK, maintenant j'ai besoin de ce courant. Ce sera la tension divisée par l'impédance comme ceci. Du point de vue de la tension, I'm Venus 2 nous donnera la valeur du courant. D'accord ? Maintenant, vous pouvez obtenir d' ici la valeur du courant et son angle alors r cosinus Thêta v moins Thêta, je vais nous donner la valeur du parfait. Cependant, si vous regardez et que nous avons appris précédemment, c'est que cet angle de z est égal à V moins thêta, n'est-ce pas ? On peut donc dire que le facteur de puissance est le cosinus de cet angle , soit 0,9 734. Et si vous regardez ce circuit, nous avons un 4 ω de six ohms et un condensateur. Nous n'avons donc pas d'inducteur ici. Cela signifie donc que nous sommes à la pointe du progrès. Le courant conduira à la tension. C'est pourquoi nous disons ici diriger. D'accord. Nous avons maintenant besoin de la puissance moyenne fournie par la source d'énergie. Puissance moyenne fournie par la source elle-même. Donc, simplement, la puissance, puisque vous parlez de la partie moyenne, sera S, ou la puissance apparente multipliée par le facteur de puissance, qui est V RMS multiplié par R MS RMS multiplié par le facteur de puissance qui nous avons obtenu. Donc d'abord, comme nous l' avons déjà dit, nous obtenons le courant en divisant notre source de tension et l'angle zéro divisé par I'm Baden sept et l' angle négatif 13,24. Nous aurons donc cette valeur finale. Maintenant, pour obtenir la puissance moyenne, ce sera S, soit V RMS, ou vous êtes un gâchis. Donc t multiplié par 4,286 multiplié par le facteur de puissance , soit 0,9 734. Cela nous donnera donc finalement 125 watts. Maintenant, souvenez-vous de quelque chose qui est important. Maintenant, vous pouvez voir que généralement, lorsque nous disons trois et angle zéro, nous pensons que cette valeur est max, V max. Cependant, vous pouvez voir que dans ce problème, vous pouvez voir V RMS. Donc t représente ici la racine moyenne carrée. Ainsi, lorsque nous divisons ces deux ensembles, nous obtenons notre racine moyenne par nœud carré I max. Et comme vous pouvez le voir, nous pouvons le faire en utilisant une autre méthode qui consiste à dire que la puissance est égale à la racine carrée multipliée par la résistance, n'est-ce pas ? Si nous prenons le carré du courant, le multiplié par la résistance, qui est une résistance équivalente. Nous allons donc obtenir leur pouvoir. Alors quelqu'un va me demander, où avons-nous trouvé cette résistance ? Vous pouvez donc voir que toutes les racines sont carrées. Le carré moyen de la racine est de 4,286. Où avons-nous obtenu la valeur de la résistance, qui est de 6,8. Vous pouvez maintenant voir que cet équivalent en circuit de cette pièce est , à savoir cet angle sept et cet angle négatif 0,24. Il est donc composé de R plus j Excel, non ? Ou J xl moins xc, peu importe ce que c'est. D'accord ? Donc, pour obtenir de la résistance, il en sera ainsi. La résistance sera égale à sept angles cosinus négatifs 13,24. Donc sept multiplié par ce cosinus nous donnera 6,8. D'accord ? Dans cette leçon, nous avons donc eu une âme avec des exemples sur la puissance apparente et le facteur de pouvoir. 117. Triangle d'alimentation et de puissance complexes: Bonjour et bienvenue à tous dans cette leçon de notre cours sur les circuits électriques. Dans cette leçon, nous allons parler du pouvoir complexe. Vous devez donc comprendre que le pouvoir complexe est similaire à quoi ? Semblable à la puissance apparente. La puissance complexe est égale à la puissance apparente S. Mais la différence est que la puissance complexe est écrite ici sous la forme d'un phaseur ou sous la forme d'une partie réelle plus imaginaire. D'accord ? Donc, si vous vous souvenez que nous avons dit que S et non S, commençons par B, ou si la puissance est égale à la tension V max, ou Emacs, cosinus C fois V moins Thêta I. Et rien que pour cette partie, ce sport peut être égal à V 2 BRAS, 2 BRAS. Nous avons dit que la puissance apparente est égale à V RMS, RMS. Donc la puissance apparente V RMS, RMS. D'accord ? Mais souvenez-vous que ce n'est pas une phase, mais qu'en tant que grandeur, la valeur de la puissance apparente est la magnitude de V RMS, RMS. Mais si nous l'écrivons leur visage ou si nous tombons sous forme de phaseur. Ce sera donc S égal à V RMS multiplié par RMS. Conjugué, conjugué. Maintenant, pourquoi conjuguer ? Parce que si vous regardez les angles ici pour la puissance, par exemple , vous verrez que TV est l'angle de la tension et moins c deux, qui est le conjugué du courant. C'est pourquoi lorsque j'écris S ou la puissance apparente, nous l'écrivons sous cette forme ou le conjugué. Et nous savons que V RMS est égal à cette valeur et I RMS est égal à cette valeur. Donc, à partir de là, nous pouvons conclure que la puissance apparente S est égale à V RMS multiplié par RMS. D'accord ? Comme la magnitude et l'angle C fois V moins C. D'accord ? OK, alors remettons tout ça à nouveau. Voici donc notre puissance complexe qui est vraiment importante dans l' analyse de puissance car elle contient toutes les informations relatives à la puissance absorbée par une charge donnée. Ce que je veux dire par là, vous comprendrez que nous avons deux types de pouvoir. Nous avons la puissance active et la puissance réactive. Le pouvoir complexe, ou le pouvoir apparent, nous aidera à connaître la puissance réelle et la puissance réactive consommée ou à restaurer le garçon, ce butin, le tout fourni par l'approvisionnement. Donc, comme nous avons dit que S ou la moitié de la puissance apparente VI conjugué, souvenez-vous qu'il s'agit de la valeur maximale V max ou conjuguée d'Emacs. Maintenant, qui est similaire au V RMS, au conjugué RMS, n'est-ce pas ? Et nous avons dit que V RMS est cette valeur et I RMS est Ali, RMS négatif c deux. Nous aurons donc cette forme finale que j'ai épuisée, que j'ai écrite. Vous pouvez donc voir que nous sommes en désordre, tout votre désordre et l' angle Theta v minus e toy. Maintenant qu'il s'agit d'un phaseur, nous pouvons, nous pouvons le convertir sous la forme rectangulaire Israël plus j partie réelle imaginaire et partie imaginaire. La partie réelle sera V RMS, cosinus RMS Theta v moins C2. Et la partie imaginaire sera J V RMS, RMS sine Thêta V moins C. D'accord ? Et on sait également qu' une tension V RMS est égale à z multiplié par le courant. D'accord ? Nous pouvons donc prendre celui-ci et le remplacer ici. Donc si vous prenez celui-ci en le remplaçant ici nous avons z, d'accord ? Puis I RMS multiplié par I RMS conjugué. Alors, qu'est-ce que cela signifie ? I RMS multiplié par I RMS conjugué. Il sera égal à la valeur RMS de la force, la magnitude multipliée par la deuxième magnitude, ce qui signifie le carré. Et l'angle sera le premier, qui est c par rapport à l'angle du second est négatif c dy. Cet angle est donc nul. Ce sera donc uniquement en RMS Square. Vous pouvez voir tout votre carré RMS et le z, qui est également similaire au carré V RMS divisé par z, le conjugué. Où l'avons-nous trouvé maintenant ? Simplement, si vous regardez cette équation, nous avons V RMS tel quel. Et je RMS. Nous allons donc dire que ce conjugué I RMS lui-même est la tension divisée par V RMS divisée par, Est-ce ? D'accord ? Nous aurons donc V RMS multiplié par le conjugué V RMS, qui est le carré V RMS divisé par le conjugué z. Comme ça. Vous pouvez le voir comme nous venons de l'obtenir. D'accord ? Cette forme différente consiste donc à obtenir la puissance apparente ou la puissance complexe. Maintenant, si vous regardez cette équation pour la puissance, pour la puissance S, vous pouvez voir qu'elle se compose d' une partie réelle plus j imaginaire. Et nous savons que z est égal à R plus j X, X est XL moins l' accès, non ? Donc, si vous regardez cette équation, celle-ci ici et substituée ici, cette partie. Donc S est égal à I carré RMS multiplié par z, soit R plus j X. Maintenant, cela nous donnera deux composantes comme celle-ci sera égale au carré RMS multiplié par R plus j, ou RMS carré multiplié par x. Ce que nous pouvons voir ici, c'est que nous avons S, qui est la puissance apparente, S, qui est une puissance apparente égale à une partie réelle plus une partie imaginaire. Ici, nous avons une partie réelle et une partie imaginaire, si vous vous souvenez bien, si vous vous souvenez que I RMS carré multiplié par ou est la puissance réelle. Et V RMS, le cosinus RMS Theta v moins Theta I est également la vraie puissance. Maintenant, qu'en est-il de l'imaginaire ? Si vous multipliez le carré actuel multiplié par x, vous obtenez la puissance réactive Q, qui est similaire à V RMS, RMS sine Theta v moins c. C'est donc aussi notre file d'attente. Vous constaterez que notre puissance apparente, qui est produite par notre approvisionnement, est, fournit ou fournit deux types d'énergie. Il nous donne la puissance réelle, qui est une puissance consommée par la résistance et la puissance réelle consommée et nous donne une puissance réactive qui est stockée et renvoyée. Boy, le condensateur Zach ou l'inducteur, qui est une puissance réactive. Nous devons maintenant nous rappeler que la puissance réactive est importante dans les machines électriques car elle est liée à la magnétisation des machines électriques. Vous le comprendrez dans notre cours sur les machines électriques. Nous allons donc trouver ici que la puissance est la partie réelle de S, qui est I carré RMS multiplié par r. Et q est la partie imaginaire de S, qui est I carré RMS multiplié par x. Vous constaterez donc que B est le moyenne ou la puissance réelle, et cela dépend de la résistance à la charge. Q dépend de la charge, des réactifs et du froid, très actif, et on l' appelle parfois la puissance en quadrature. Mais le nom le plus connu est cette puissance réactive. Nous appelons la file d'attente la puissance réactive. Comme je l'ai déjà dit, la puissance V RMS, RMS cosinus Theta v moins Theta. Et le Q est la partie imaginaire, qui est cette partie. Nous sommes un message d'erreur en désordre depuis Theta v moins Theta. Vous constaterez donc que la puissance réelle est la puissance moyenne et celle mesurée en watts, qui est fournie, les deux plomb pour le diluer, les caoutchoucs et les objets sont utiles, l' énergie électrique consommée, la réactive l'énergie, les caoutchoucs et autres éléments de notre xy le modifient ou échangent de l'énergie entre l'inducteur ou le condensateur et l'alimentation elle-même. Vous constaterez donc que S, ou la puissance apparente, est mesurée en volts et en ours. La puissance réelle est mesurée en watts. La puissance réactive est mesurée en var. Var, qui est réactif au volt et à l'ours. D'accord ? D'accord. Nous allons maintenant découvrir que Q lui-même a trois types différents. Q peut être égal à zéro, inférieur à zéro ou supérieur à zéro. D'accord ? Alors, qu'est-ce que cela signifie ? Quand Q est égal à zéro ? Donc, si vous le ramenez à l'équation. Ici, nous sommes dans un gâchis I RMS sine Theta v moins Thêta I. Donc, si nous écrivons comme ça, Q est égal à V RMS, RMS sine Theta v moins Thêta. Donc, d'abord, nous aurons c v égal à C i. Donc, lorsque ces deux angles sont égaux, si vous vous souvenez de notre leçon précédente, nous avons dit que nous avions un circuit résistif pur, non ? Un circuit purement résistif. Donc, dans ce cas, lorsque zêta V est égal à C2, cela sera égal à zéro. Et le sinus zéro est nul, donc Q, ou la puissance réactive est nulle. Lorsque nous avons un circuit résistif ou un facteur de puissance unitaire. Si vous ne vous en souvenez pas, le facteur de puissance est le cosinus C v moins Theta. Donc, dans ce cas, cosinus Thêta v moins e à i, différence entre eux est nulle, nous avons donc un facteur de puissance unitaire. D'accord ? OK, donc c'est vraiment un sport comme celui-ci. D'accord ? deuxième cas est que nous avons un Q inférieur à zéro, ou que Q est négatif. Q est une valeur négative. Quand est-ce que cette valeur est négative lorsque le sinus est un angle négatif. Donc, lorsque c est supérieur à Thêta v, cela signifie que le courant est supérieur à la tension. Vous pouvez voir le facteur de puissance dominante lorsque le signe de tension initiale actuel sera égal à négatif. Donc q sera négatif. Nous avons donc un Q négatif. Maintenant, quand est-ce que cela se produit ? Lorsque nous avons une charge capacitive lorsque x est c est supérieur à Excel. Donc, comme le courant dirigera la tension. Même idée, quand est-ce que, lorsque Q est supérieur à zéro, q devient positif. Cela signifie que c, v est supérieur à c. Cet angle sera donc positif et le Q sera affiché. D'accord ? Maintenant, qu'est-ce que Sita v est supérieur à zéro ? Cela signifie que le courant est en retard par rapport à la tension. C'est pourquoi nous parlons de facteur de puissance latente. Karen est à la traîne. Donc, dans ce cas, nous avons une charge inductive et x est supérieur à l'accès. Cela rend le courant décalé par rapport à la tension. D'accord ? D'accord. Ainsi, en général, la puissance complexe , mesurée en volts et supportant toute la puissance apparente est un produit de la racine de la tension carrée moyenne. phaseur est un conjugué complexe de la racine du courant carré moyen. Et c'est une quantité complexe en tant que quantité complexe composée de deux parties. Partie réelle, qui est B, ou la puissance consommée, et est la partie imaginaire, qui est la puissance réactive ou l'énergie stockée, ou l'échange d'énergie entre l'énergie entre l'énergie stockage, élément et approvisionnement. En général, nous avons toutes ces équations qui nous aideront à comprendre le pouvoir complexe. puissance complexe S est égale à p plus q, ou la tension multipliée par le conjugué du courant, qui est V, et de l'angle Thêta v moins e par rapport à la puissance apparente. Que signifie la puissance apparente ? C'est la magnitude, la magnitude de S. La magnitude de S est donc b au carré plus Q racine carrée b au carré plus q au carré, ou la tension multipliée par le courant. Cette partie réelle, ou la puissance réelle, est B, qui est une partie réelle de S. Et la puissance réactive est la partie imaginaire de Q, de la partie imaginaire de S, comme vous pouvez le voir. Ce sera donc V RMS, cosinus RMS Theta v moins Thêta I. Et et Q sera sinus Thêta v moins Theta parce que c'est la partie imaginaire, finit par devenir notre vecteur, comme nous apprenez que c'est B sur S, qui est le cosinus Thêta v moins c2. Cela nous amènera à représenter cette puissance sous la forme d'un groupe motopropulseur ou sous la forme d'un triangle. Il en sera donc ainsi. Donc, si nous regardons le triangle de puissance et la chaîne d'impédance, nous savons que notre z est égal à R plus j X, ou qu'il est égal à zéro en tant que grandeur. L'angle C, V moins C sont des angles droits, il a une grandeur de z et l' angle Thêta v moins c meurt. Donc r est le résultat obtenu par le cosinus Thêta v moins Thêta, cosinus Thêta v moins Thêta et x représentant le fait multiplié par le sinus Thêta V moins C. Maintenant, si je voudrais le représenter un réel et des axes imaginaires, vous constaterez que nous avons la partie réelle, qui ressemble à cette partie réelle. Ici, la partie réelle existe et la verticale est la partie imaginaire. La partie réelle est notre partie imaginaire, qui est x comme ceci. ajoutant R plus j X, nous aurons notre z. Et l'angle est Sita, Sita Hero présentant zêta V moins C. D'accord ? Donc, si vous regardez ce triangle, cosinus thêta multiplié par z nous donne le signe qui nous donne le sinus c, qui nous donne le sinus C. Tomato Blood l'achète, nous donne x. Même idée pour un peu de puissance. La partie réelle est notre pouvoir, partie imaginaire est notre q, partie imaginaire est notre q et mérite que la somme nous donne un S et l'angle est une graine. Donc, si vous prenez S cosinus thêta, vous obtiendrez de la puissance. Si vous avez un sinus thêta, vous obtenez ici un sita représentant zêta V moins C, Le garçon. D'accord ? Maintenant, si nous prenons ce triangle, nous avons S, nous avons la partie réelle et le Q, nous avons deux types de Q. Nous avons dit que nous pouvions avoir un q nul. Nous avons un facteur de puissance latent, un facteur de puissance dominant. Nous l'avons dit lorsque q est positif, cela signifie que x est supérieur à l'accès, ce qui signifie que le courant est inférieur à la tension. Nous aurons donc un retard parfait. Ainsi, lorsque nous dessinons Q dans le sens positif et que nous avons S, cela signifie que nous avons ce triangle qui représente le facteur de puissance latent. Si x est supérieur à x L, ce qui signifie que le courant est dominant, alors Q sera négatif. Nous allons donc dessiner notre triangle comme ceci, ce triangle vers le bas. Nous tirons donc vers le haut lorsque nous avons notre post FQ vers le bas, lorsque nous avons un Q négatif . Et si Q vaut zéro, alors notre puissance sera la suivante, notre puissance et notre S seront égales l'une à l' autre quand Q est égal à z. OK ? Dans cette leçon, nous avons parlé du triangle du pouvoir, nous avons parlé du pouvoir complexe, et nous comprenons maintenant la relation entre les trois différents types de pouvoir. 118. Exemples Solved 5: Voyons maintenant quelques exemples résolus sur le pouvoir complexe. Nous avons ici la tension aux bornes d'une charge et le courant traversant la charge sont donnés comme suit. Nous avons donc un Z ou le soluté a une tension aux bornes de cette valeur. Et le courant qui le traverse est cette valeur. Dans un deuxième temps, nous devons trouver le pouvoir complexe et apparent. Alors, quelle est la différence entre le complexe et la puissance apparente z sont similaires. La différence est que la puissance apparente est l'amplitude de la puissance complexe, ou S comme grandeur. Et le pouvoir complexe est tel, accord, qu'il se présente sous une forme complexe. Nous devons donc d'abord obtenir la forme complexe. Nous savons donc que la puissance complexe est V RMS multiplié par le conjugué RMS. Nous avons donc la valeur de la tension et du courant comme valeur maximale. Nous allons donc prendre ceci et le diviser par la racine deux. Divisez ce résultat par la racine deux. Et l'angle sera c fois v, soit moins dix, moins c2, soit 50 degrés. Nous aurons donc comme ça. Vous pouvez voir 62 au-dessus de la racine deux et le 1,5 actuel au-dessus de la racine deux. Vous pouvez donc voir ici que nous avons 62 sur la racine deux et 0,5 sur la racine deux. Et l'angle sera de moins dix -50. Moins dix -50, soit moins six, car nous avons affaire au conjugué du courant. Et il est mesuré en volts et en ours. La puissance apparente elle-même est bien entendu de 45. OK, l'ampleur. Ensuite, la deuxième partie, nous devons trouver la puissance réelle et réactive. Donc, si vous prenez celui-ci et faites des pièces réelles et imaginaires, vous obtiendrez la puissance réactive. Vous pouvez donc voir 45 cosinus moins 60 plus j 45 signe moins 60. Vous aurez un rôle réel et un rôle imaginaire. Et nous savons que la forme rectangulaire ici est P plus j Q. Donc, à partir de là, vous pouvez obtenir une puissance tsar, qui est de 22,5 et Q, qui est négative de 78,97. Maintenant, une exigence supplémentaire est que nous avons besoin du facteur de puissance et de l'impédance de charge. Le facteur de puissance est donc vraiment très simple. Le facteur de puissance est le cosinus C, V moins C. D'accord ? Ou le cosinus de l'angle de la puissance complexe que nous avons obtenue. Nous avons un facteur de puissance cosinus moins six, qui est Thêta v moins Thêta I, ou l'angle de la puissance complexe. Est-il en avance ou en retard ? Vous pouvez voir que la différence entre eux est négative, ce qui signifie que l'angle du courant est beaucoup plus élevé que l'angle de la tension, ce qui signifie que le courant est supérieur à la tension. D'accord ? Maintenant, ce dont nous avons également besoin, de trouver l'impédance de charge. Nous savons donc que z est égal à la tension divisée par le courant. Nous pouvons donc l'obtenir sous forme de V RMS divisé par I RMS. Et l'angle C V moins C deux également dessus. Vous pouvez donc voir ici une tension divisée par le courant. Donc, la tension RMS divisée par le courant RMS, ou V-max divisée par Imax. Les deux sont les mêmes que nous l'avons appris auparavant. Et l'angle Theta v moins c, qui est inférieur à 60 degrés. Et vous pouvez voir que c'est une impédance capacitive. Maintenant, pourquoi cette capacité ? Parce que bien sûr, l' angle est négatif, ce qui signifie que le courant est direct. C'est le courant qui mène à la tension. Vous pouvez voir qu'il est en tête car la puissance réactive est négative, q négative. Ou parce que C2 est supérieur à c à v. Dans ces deux cas, nous avons donc un effet prépondérant. D'accord ? Maintenant, prenons-en un autre. Je charge donc 12 V kilovolts et je porte à un facteur de puissance de 5 à 6, en retard par rapport à une source sinusoïdale RMS de 120 volts. Vine fournit la puissance moyenne et réactive fournie au courant de charge et à l'impédance de charge. Nous avons donc d'abord des absorbeurs au puits V kilovolt et Ben. Qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que la puissance apparente en magnitude S est égale à 12 kilovolts et à la douleur. Et le cosinus du facteur de puissance C moins C deux. Est égal à cette valeur et l'alimentation V RMS est égale à 220 volts. La première exigence est donc que nous ayons besoin la puissance moyenne et réactive. La puissance moyenne ou la puissance réelle est simplement égale à S multiplié par le vecteur de support, non ? Vous pouvez donc voir ici que la puissance réelle, la puissance, est égale au cosinus S Thêta, soit c2 moins c2. Ou ZAP 12 nous kilovolts et multipliés par un facteur de puissance. Nous allons donc avoir notre pouvoir. Nous aimerions alors une puissance réactive. La puissance réactive Q est égale au signe S Sita. D'accord ? Alors, comment puis-je obtenir l'angle simplement ? Vous pouvez voir que le facteur de puissance cosinus z w moins zêta est de 0,856. Donc, cosinus moins un, cette valeur nous donnera l' angle compris entre IN et un. Cette valeur nous donnera l'angle. Nous devons maintenant nous rappeler qu'il y a un rôle important à jouer ici. Vous pouvez constater que le facteur de puissance est à la traîne. Cela signifie donc que c v est supérieur à c deux. Souvenez-vous de ceci, C v supérieur à c deux. Ce qui signifie que le facteur de puissance est à la traîne. Y est en retard parce que le courant est en retard par rapport à la tension. Donc, dans ce cas, cet angle sera à la fois Theta v moins Theta I sera une valeur positive, comme vous pouvez le voir ici. Cependant, si ce facteur de puissance est dominant, cela signifie que c v moins Thêta I devrait être ce qui devrait être négatif si le facteur de puissance est en tête. Donc, dans ce cas, Sita aura une valeur négative. Parce que le courant est en tête. Cependant, dans ce problème, nous avons un facteur de puissance latent, c'est-à-dire simplement le cosinus moins un, la valeur ici. Ensuite, nous obtiendrons q en prenant S et en multipliant par sinus thêta. Comme ça, q sera notre signe Sita. Nous devons maintenant trouver le courant de pointe. Vous pouvez donc voir que le courant lui-même est égal à S divisé par la tension, non ? Nous avons donc deux méthodes ici. Tout d'abord, la méthode la plus simple est celle dont nous avons besoin pour être à jour. Nous allons donc d'abord obtenir la valeur carrée moyenne de la racine, I RMS s sous forme de magnitude. Souvenez-vous que S est une magnitude égale à la valeur du désordre infrarouge divisée par la tension V RMS. S est égal à la tension multipliée par le courant. Nous avons donc un 12 volts et ours comme une grandeur divisée par la tension qui est de 120. Cela nous donnera donc 100 et portera que la valeur carrée moyenne de la racine est de 100 et des ours. Maintenant, si je veux le pic, si vous vous souvenez que I RMS est égal à Imax divisé par la racine deux. Donc, pour obtenir Imax, nous allons multiplier la racine moyenne carrée par la racine deux. Imax sera donc cent root two et vice versa. N'oubliez donc pas qu'il s'agit la solution la plus simple à utiliser pour les vélos. D'accord ? La deuxième solution est que vous pouvez simplement dire que comme il y a un facteur de puissance est en retard, la puissance complexe B, b plus j Q. Ce sera donc 10,272 plus j Q, soit 6,204. Ensuite, vous obtiendrez la valeur réelle en utilisant la puissance complexe. Nous savons que S est égal à la racine V racine carrée moyenne conjuguée carrée. Donc, mon conjugué racine-carré sera S sur V RMS. N'oubliez pas que nous parlons ici de la forme phaseur. Nous avons donc pris ce pouvoir, qui est celui-ci ici. Et nous sommes en désordre, c'est 120 et les angles sont là. En divisant cela ensemble, nous avons cette valeur, cette valeur finale qui représente l'Irlande, racine carrée conjuguée, racine moyenne conjuguée carrée. J'ai donc écrit que de nombreux carrés eux-mêmes seront l'inverse de cet angle, soit moins 71,13. Nous avons ici conjugué. Donc T1 sans conjugué sera négatif un. D'accord ? Nous avons donc cette valeur, qui correspond à la totalité de votre moyenne quadratique exprimée en magnitude, n'est-ce pas ? Le pic sera donc cette valeur multipliée par la racine deux. Nous allons donc obtenir cette valeur. Comme vous pouvez le voir, il s'agit d'un autre muscle, mais le premier était beaucoup plus facile. En prenant cette magnitude et ce qu'il achète cette grandeur, nous obtiendrons la racine moyenne carrée. Et à partir de la racine carrée moyenne, nous multiplions par la racine deux pour obtenir la valeur maximale. Maintenant, la dernière exigence est cette impédance de charge. Alors, comment puis-je obtenir l'impédance de charge ? C'est vraiment très facile. Simplement, vous pouvez simplement prendre une tension et une tension en fonction du courant. Donc, si nous prenons V RMS cent 2010, l'angle zéro divisé par I RMS, nous obtiendrons l'impédance. Vous pouvez voir que cela est égal à V RMS, RMS cent 21, angle zéro cent et angle moins un. Cela nous donnera cette valeur. Et bien sûr, nous savons qu'il s'agit d'une impédance inductive. Excel supérieur à X est C. Pourquoi ? Parce que nous avons un effet de retard. Excel est donc supérieur à x c. Dans cette leçon, nous avons eu un autre exemple, ou quelques exemples de solvants, sur la puissance complexe. 119. Correction de facteur de puissance: Bonjour, et bienvenue à tous dans cette leçon de notre cours sur les circuits électriques. Dans cette leçon, nous allons parler de correction du facteur de puissance. Vous constaterez donc que la plupart de nos charges domestiques, telles que les machines à laver, les climatiseurs, les réfrigérateurs et les charges industrielles telles que les moteurs à induction, sont inductives et fonctionnent avec une faible puissance de latence facteur. De plus, la nature inductive du soluté ne peut pas être modifiée, nous pouvons améliorer ou augmenter son facteur de puissance. Le processus qui consiste à augmenter le facteur de puissance sans modifier la tension ou le courant est connu sous le nom de correction du facteur de puissance. La plupart des charges étant des charges inductives, le facteur de puissance est amélioré en installant un condensateur en parallèle avec la boucle. Voyons donc pourquoi ce faible facteur de latence est mauvais pour notre système. Vous découvrirez donc d'abord que nous avons un générateur électrique. Disons que nous avons notre générateur électrique comme celui-ci. Vous devrez comprendre que la puissance du générateur, la puissance produite par le générateur est mesurée en S ou impliquée et l'ours est la puissance apparente ou la voûte et l'ours combien, combien ou combien ? Kilo volt et ours ou méga-volt et ours. OK. Ainsi, lorsque nous disons que nous avons un générateur, nous ne disons pas que ce générateur, ce générateur électrique, et la sous-station électrique ou la centrale électrique, nous ne disons pas que c'est en produisant combien ? Ce que nous disons produit combien de volts et d' ours. Pourquoi ça ? Parce que nous avons différentes charges, telles que par exemple une charge résistive ou une charge. OK. Parlons donc par exemple d'une machine à laver, d'un climatiseur ou de toute autre charge industrielle. Nous avons donc notre n. Puisque nous avons notre résistance et une inductive, cela signifie que le voltampère génère le Welby dévolu en plusieurs parties. Il fournira à cette charge b plus j Q. Nous avons donc dans les lignes de transmission qui transmettent l'énergie électrique du générateur à notre charge, nous aurons P et Q. Nous avons une puissance active qui être consommé à l'intérieur de la résistance, par exemple, il fournira de l'énergie mécanique. Puissance mécanique, par exemple intérieure, à l' intérieur d'un moteur à induction. Nous avons un inducteur qui consomme ou ne consomme pas, mais nous nous inspirons du générateur pour stocker de l'énergie électrique, c' est-à-dire de la puissance réactive. Donc, cet inducteur prend de la puissance réactive, de la puissance réactive Q. Maintenant, pourquoi prend-il Q ? Parce qu'il a besoin d'une aimantation ou qu'il a besoin champ magnétique pour faire fonctionner le d'un champ magnétique pour faire fonctionner le moteur à induction lui-même, comme nous l'apprendrons dans le cours sur les machines électriques. Donc quoi qu'il en soit, ce sont P et le Q représentant l' assaut et le courant. Nous avons donc une ligne de transmission qui prendra cette énergie et la transmettra à notre charge. D'accord ? Que cette grande quantité de puissance, qui est p et les q, b et q, cette grande quantité de puissance équivaut à une certaine quantité de courant. Vous verrez donc que nous surchargeons notre ligne de transmission. Nous fournissons plus de courant sur la ligne de transmission, ce qui signifie qu'elle est fortement chargée car elle l'énergie active du générateur et la puissance réactive du générateur. D'accord ? Comment puis-je lire l' utilisation de cette quantité d' énergie ou réduire cet assemblage actuel ? Si je connecte ici un condensateur comme celui-ci, alors ce condensateur fournira du Q2 au luth. La file d'attente requise pour que les garçons soient chargés sera extraite de ce condensateur. Ainsi, le courant qui consommera cette quantité d'énergie sera réduit. Et la quantité de Q prélevée sur l'approvisionnement sera également réduite. D'accord ? Encore une fois, le condensateur est connecté en parallèle à notre moteur. Il est utilisé pour améliorer le pouvoir. Comment améliore-t-il le vecteur en réduisant la quantité de Q prélevée dans l'alimentation elle-même ? D'accord ? Alors, comment cela se passe-t-il ? Nous verrons tout de suite. Comme vous pouvez le voir, nous avons la charge d'origine, nous avons notre générateur qui aura une certaine tension et un certain courant par rapport à une charge inductive telle qu' un moteur à induction par exemple . Il s'agit de l'étui d'origine. Et dans ce cas, un condensateur est installé parallèlement à notre charge. Voyons donc comment cela va changer. Nous avons donc d'abord notre tension, qui est appliquée ici et ici, la même tension. Ensuite, nous avons le courant d'origine, qui est i l. Il s'agit du courant d'origine i l avec un certain angle Sita un. Donc, comme nous avons une charge inductive, le courant influence la tension, non ? Alors, combien de huit jambes, c'est comme si, selon un certain angle, Thêta un. Maintenant, lorsque nous connectons un condensateur, a toujours un courant qui entre dans la charge inductive et un autre courant qui entre dans le condensateur. Donc, ce qui va se passer, c'est que nous aurons I L et je vois. Vous savez donc que le courant du condensateur par rapport à la tension est supérieur de 90 degrés. Vous pouvez donc voir que nous avons la tension et le courant du condensateur. Il avance donc de 90 degrés. D'accord ? Parce que le courant traversant un condensateur entraîne la tension qui lui est appliquée de 90 degrés. Nous avons donc maintenant notre courant, notre courant ici est égal à la somme de I l plus r est c. Donc, si vous regardez ici, nous avons i L. Ensuite, nous avons ajouté IC, qui est en avance de 90 degrés par rapport à la tension. Nous prenons ce vecteur et le bateau ici. Ainsi, lorsque nous ajoutons ce vecteur au deuxième vecteur, nous aurons un courant final, I. Dans le second cas, vous verrez que ce courant a un angle inférieur, un angle plus petit, ce qui signifie un facteur de puissance plus élevé car le facteur de puissance est le cosinus thêta, l' enzyme du facteur de puissance d'origine. Après avoir ajouté le condensateur, ce sera le cosinus de theta2. Vous verrez que le thêta un est supérieur à C2, ce qui signifie que le cosinus thêta un est inférieur au cosinus thêta deux. Ainsi, en ajoutant un condensateur, nous améliorons son facteur de puissance en réduisant la quantité d'encre. Maintenant, une chose importante est que vous constaterez que le courant d'origine était égal à I L. Maintenant, le nouveau courant est égal à IL perdu. Je vois, quelqu'un me dira que le courant total a augmenté. Cependant, c'est faux. Maintenant, pourquoi ? Parce que le courant de Zach I L est opposé au circuit intégré. OK. Ils ne sont pas vus pour les résumer. Ils sont opposés à chacun de nous. D'accord ? Donc, si vous vous souvenez que c'est similaire à XL moins XC, similaire, voici le courant total i l moins IC. Ils ne sont pas similaires les uns aux autres, nuls, ni décalage de phase entre eux. D'accord, donc le courant total, vous pouvez voir que le coût total, c'est le courant d'origine. Et après avoir ajouté le condensateur, vous pouvez voir que le courant est réduit. Vecteur plus petit. Le courant provenant de l'alimentation est donc désormais réduit. D'accord ? Alors, comment faire, comment pouvons-nous traduire cela en un triangle de pouvoir ? Vous pouvez voir que nous avions une puissance initiale P, qui est la puissance active absorbée par le soluté. Ce pouvoir ne change pas. C'est le même pouvoir. Si vous regardez cette figure, vous pouvez voir si notre résistance ici est similaire à la résistance ici. Donc la même quantité de puissance. D'accord ? Donc la même quantité de puissance. premier cas, nous avions Sita, qui avait un Q, L, ce gros Q1, représentant le boîtier d'origine, tout ce q. Maintenant, dans le second cas, nous avons ajouté une file d'attente contenant le condensateur. Donc, au lieu d'avoir cette très grosse file d'attente, nous allons maintenant réduire le zach you à ce montant. D'accord ? Maintenant, pourquoi ? Parce que si vous vous souvenez de ce QL, le Q total est égal au début du Q L. Après avoir ajouté le condensateur, cela réduira la file d'attente. Ce sera QC moins QC moins QC. Il le baissera de Q C. Nous aurons donc Q2, qui est la quantité finale de Q ou la puissance réactive. Maintenant, si vous regardez également cette figure, nous avons donc Sita One, qui est le triangle d'origine, le triangle original, le triangle du facteur de puissance d'origine. Et nous avons C2. Après avoir amélioré le facteur de puissance. Dans ces deux cas, nous avons la même puissance, mais la quantité de puissance réactive est réduite. Détermine également que la puissance provenant de l'alimentation électrique, S1. Maintenant, la nouvelle puissance est un C2. Et vous constaterez que la puissance prélevée sur l'alimentation en tant que c2 est maintenant inférieure à S1. puissance provenant de la puissance apparente provenant de l' alimentation elle-même est maintenant réduite en raison de l' amélioration du facteur de puissance. Cela signifie donc que nous allons maintenant réduire ces surcharges sur la ligne de transmission. Nous réduisons le courant de Zak parce que le courant est égal à S sur V, non ? Ou le conjugué I est égal à S sur V. Ainsi, lorsque nous réduisons ce S, nous réduisons le courant circulant dans les lignes de transmission. D'accord ? J'espère donc que vous comprenez pourquoi nous améliorons le facteur de puissance. Nous allons donc voir cela ici. Définissons cela par des équations. Dans la mesure où nous avions le facteur de puissance d'origine. Nous avions p et de grands Q1 et S1 avec un angle thêta. Ainsi, la première puissance, ou puissance nulle, est égale à S un cosinus thêta un se termine. Le Q d'origine est égal à S1 sinus thêta un. D'accord ? Nous savons donc que S multiplié par le cosinus z, qui nous donne la puissance S multipliée par sinus thêta, nous donne la puissance réactive. Maintenant, quelque chose d'important, si vous considérez cette figure comme un triangle de puissance, regardez l'angle thêta. Alors, une thêta. Ensuite, voyez la densité unique, un est égal à ce qui est égal à l'opposé, qui est Q1 divisé par le adjacent, qui est la puissance. Vous constaterez donc que Q1 est égal à la puissance multipliée par dix Sita un. Maintenant, si nous améliorons notre facteur de puissance, si nous l'améliorons, parfait. Et avons-nous maintenant le deuxième trimestre ? Nous avons le même pouvoir, mais sous un angle différent. On peut donc dire que Q2 est égal à c2 sinus C, ou on peut dire qu'il est égal à la même puissance. deuxième ligne simple ne change pas. Ensuite, voyez les deux dans le deuxième triangle, puis voyez les deux. D'accord ? Nous avons donc maintenant le Q d'origine et la nouvelle file d'attente après avoir amélioré le facteur de puissance. Donc, si je souhaite obtenir la valeur du condensateur lui-même ou la valeur du Q du condensateur. Nous pouvons dire que Q C, qui est cette quantité, est égal à Q1 moins Q2, soit B tan thêta un moins, puis voir les deux. D'accord ? Donc, à partir de cette équation, nous pouvons obtenir puissance réactive de Zara si les garçons sont shunt, condensateur de shunt signifie le condensateur parallèle. Nous avons besoin de cette quantité de Q. Et nous savons que q, qui est la puissance réactive, est égal à v au carré sur l'ecstasy, n'est-ce pas ? Vous pouvez donc le voir ici. Vous pouvez voir que QC est égal à v au carré divisé par x c n. Quelle tension ? La valeur effective RMS. Et celui au-dessus de x c est l'oméga C. Ainsi, à partir de là, nous pouvons obtenir que la valeur du condensateur est égale à Q C divisé par l' oméga V RMS au carré. Et le QC lui-même est B tan thêta un moins thêta deux. Donc, généralement, lorsque nous augmentons notre facteur de puissance, nous parlons d'ajouter un condensateur parce que c' est un cas dominant. Disons toutefois que c'est l'inverse. Nous avons par exemple un facteur de puissance dominant. D'accord ? Vous devez donc comprendre que prendre la tête ou être à la traîne n' est pas une bonne chose. Le mieux est d'atteindre un facteur de puissance proche de l'unité. D'accord ? Devenir un facteur de puissance unitaire est donc le meilleur des cas, car nous ne prélevons aucun q sur l'alimentation. D'accord ? Donc, si nous avons usine de production de balles à la traîne ou un facteur de puissance de premier plan, ce n'est pas une bonne chose. Nous devons réduire l'avance ou réduire le retard. D'accord ? Disons donc que nous avons le cas inverse, nous avons une charge capacitive. Et j'aimerais ajouter un inducteur pour réduire le facteur de puissance ou pour réduire le facteur de puissance principal ou pour améliorer l'effet Bohr. Nous allons donc ajouter un inducteur. Quelle en est la valeur ? Ce sera pareil qu'avant. QL sera donc V RMS au carré divisé par x l. Et x est égal à oméga n. De là nous pouvons obtenir que le circuit d'inductance requis est égal à cette valeur. Et le QL lui-même est égal à la différence entre Q1 et Q2, ce qui représente le ciment amélioré finit par nous. Comme vous pouvez le voir ici. Dans cette leçon, nous avons donc parlé de la correction du facteur de puissance l'aide d'un condensateur et d'un inducteur. 120. Exemple résolu.: Dans cette leçon, nous allons avoir un exemple de correction du facteur de puissance. Vous trouverez des exemples plus pratiques sur la correction du facteur de puissance. Dans notre cours de conception électrique. Nous le rendrons plus pratique en vous fournissant tableaux et en les choisissant parmi eux. D'accord ? Nous avons donc ce triangle du pouvoir, comme nous l'avons déjà dit. Et puis nous avons notre alimentation, 120 volts RMS. V RMS de l' alimentation est donc de 120 volts. Nous avons la fréquence 60 chevaux. Nous savons que notre charge absorbera avant le kilowatt. Il s'agit donc de la puissance active ou de la puissance réelle consommée avec un facteur de puissance latent de 0,8. Voici donc notre co-design. Veillez à trouver la valeur de la capacité nécessaire pour élever le facteur de puissance à 0,95. Cela représente donc 0,295, représentant le tatouage en cosinus C ou le nouvel effet de puissance. D'accord ? Donc, ce dont nous avons besoin ici, c'est que je dois trouver la valeur de la capacité. Donc, pour ce faire, nous devons d'abord trouver le Q, non ? Donc, pour trouver la capacité, nous avons besoin que Q soit nécessaire pour réduire la file d'attente ou la puissance réactive totale et améliorer le facteur de puissance. Nous avons donc besoin d'une question C, d'accord ? Le QC est donc égal à Q1 moins Q2, non ? Nous avons donc besoin de Q1 et Q2. La première étape, Q1, comporte donc deux équations. Utiliser Q1 et Q2 comporte deux équations, est ou utiliser S sinus thêta. Ou on peut utiliser B, puis C puis bien sûr Q1 sine thêta 1.10, C21, Q2 seront signés C2 puis Sita deux. D'accord ? Nous allons donc commencer par exemple en utilisant le S ou la puissance apparente. Vous pouvez donc voir que le premier est un facteur 0,8, puis l'angle cosinus thêta 1,8. Donc voir Taiwan serait 36,87. D'accord ? Parce que IN moins une date limite, le facteur de puissance de la forêt, comme vous pouvez le voir ici. Ensuite, nous avons notre Power BI. Vous pouvez donc dire que Q1 est égal à Q1 est égal à une puissance qui ne change pas égale à quatre. Ensuite, le C21, qui est vendu, est de 6,87. D'accord ? Il s'agit d'une solution violette, k en multipliant la puissance par dix. L'autre solution est que nous pouvons dire que nous obtenons S ou la puissance apparente en divisant quatre par huit. Power BI divisé par le facteur de puissance nous donne S, le sang selon la science. Vous pouvez voir ici que la puissance divisée par le facteur de puissance nous donne, c'est la puissance apparente. Donc, à partir de là, nous pouvons multiplier par sinus thêta un pour obtenir 3 000 v. Ce sera similaire à quatre. Puis 6,87. N'oubliez pas que cela fait quatre kilos, donc ce sera là, dix fois moins trois. Cela nous donnera donc la même chose qu'ici. D'accord ? Maintenant, c'est la même idée pour la deuxième partie. Après avoir amélioré le vecteur polaire, nous avons 0,95. Le nouvel angle sera donc inférieur ou égal à 18,19. Ainsi, à partir de là, nous pouvons obtenir le S ou la puissance apparente, puissance apparente 4 210 divisant la puissance divisée par le cosinus thêta deux. Ensuite, nous multiplions ce résultat par sinus C deux pour obtenir la quantité de var, ou vous pouvez simplement dire la puissance multipliée par dix, voir deux, cela nous donnera Q2. Ensuite, nous soustrairons Q1 moins Q2 pour obtenir Zach QC. D'accord ? Nous aurons donc cette quantité de mots représentant la puissance réactive fournie par le condensateur. Ensuite, nous l'assimilerons à V RMS : le condensateur oméga C carré ou Q C sera égal à Q C sur oméga V RMS au carré. V RMS est de 120, et oméga est de deux pi multipliés par la fréquence pour obtenir un polymathe à peu près ma fréquence, qui est de 60 outs. De là, nous pouvons obtenir la quantité de capacité requise. OK. Maintenant, pourquoi ai-je mentionné cela comme S1 et S2, car je voudrais vous montrer que vous pouvez voir que la nouvelle puissance EC2 est de 4 210 et l'originale de 5 000. Donc celui-ci est de 5 000 et celui-ci de 4 210. Ce que nous pouvons en tirer, c' est qu'en ajoutant un condensateur, nous réduisons la quantité de puissance réactive requise par l'entreprise. Cela signifie que le S total ou la puissance apparente totale est réduit, ce qui signifie que le courant produira et nous ne surchargerons pas notre système de transmission. D'accord ? Dans cette leçon, nous avons donc parlé d'agression avec l'exemple de la correction du facteur de puissance. 121. Introduction à la résonance dans les systèmes électriques: Bonjour et bienvenue à tous notre cours sur la résonance dans les systèmes électriques, ou la résonance apparaissant dans les circuits électriques. Dans ce cours, nous allons donc apprendre ce que signifie la résonance et quels sont ses effets sur notre système électrique et pourquoi il est important de comprendre la résonance. Nous devons donc d'abord avoir une introduction à la résonance. Résonance dans ce cours. Ce cours présente un circuit résonnant ou appartenant à un T. très important. Il existe donc un circuit appelé circuit résonnant ou résonance dans un circuit électrique, qui est essentiel au fonctionnement d' une grande variété de systèmes électriques et électroniques aujourd'hui. Le circuit résonnant, ou circuit résonant, est donc très important dans de nombreuses applications, comme nous le verrons dans les deux diapositives suivantes, devra comprendre que le circuit résonnant, par ex. vous l'avez ici, considérez-le comme un circuit résonnant. Et celui-ci est un circuit résonnant parallèle dont vous allez parler dans notre cours. le voir, le circuit résonnant en série est donc Comme vous pouvez le voir, le circuit résonnant en série est donc composé de R, L et C, de trois éléments de base, la résistance, de l' inductance et de la capacité. Donc R, L et C, comme vous pouvez le voir, R, L et C dans ce circuit résonnant en série, nous avons tous les éléments en série. L'alimentation est une source de tension en série avec une résistance en série avec une inductance, série avec une capacité ou un condensateur finit par un circuit parallèle. Nous avons une batterie source de courant pour notre résistance, mieux une bobine d'induction ou un condensateur. D'accord ? Vous pouvez donc voir que le circuit résonnant est formé de R, L et C. Mais quelle est la différence ? Quelle est la différence entre ce circuit ? La différence est que nous avons une certaine fréquence, un circuit, une certaine fréquence à laquelle nous aurons une réponse de résonance. D'accord ? Donc, à une certaine fréquence, à une certaine fréquence, ou que l'on appelle fréquence de résonance ou fréquence de résonance. Cette fréquence, par exemple dans ce circuit en série, lorsque nous atteignons un certain circuit résonnant, vous trouverez la réponse comme suit. D'accord, voyons la réponse, par exemple dans le circuit résonnant en série à une certaine fréquence, à une certaine fréquence, à cette fréquence, on constatera que x sera égal à l'accès. Nous allons donc constater que dans notre circuit, nous aurons l'impédance minimale. D'accord ? Ainsi, comme vous pouvez le voir dans ce circuit, par exemple dans ce circuit, nous avons z, l'impédance totale ou l'impédance de ce circuit est R plus j XL moins XC. Vous pouvez voir R plus j XL moins XC, d'accord ? À une certaine fréquence, à une certaine fréquence, qui est une fréquence de résonance, vous devez le savoir ici. Cet Excel est égal à deux pi multipliés par une certaine fréquence. Les Blood Boys ou l'inductance. Et xy est égal à 1/2 pi multiplié par une fréquence multipliée par une capacité, qui est égale à un sur l'oméga C. Cet Excel est un oméga L. Maintenant, vous le trouverez à une certaine fréquence lorsque nous changeons comme cette fréquence, lorsque nous changeons cette fréquence, vous constaterez que l' impédance totale change également. Mais à une certaine fréquence, à une fréquence, vous constaterez que x sera égal à xy. Et que se passera-t-il dans ce cas, nous aurons une impédance totale ou totale du circuit p ou résistante. Finalise que cette impédance est minimale dans ce circuit. Donc, comme c'est le minimum, vous constaterez que, par exemple le courant est égal à E au-dessus des capteurs, il est minimum, alors le courant sera très élevé. D'accord ? C'est pourquoi dans le circuit résonnant, vous constaterez que lorsque nous atteindrons cette fréquence de résonance, vous constaterez que la valeur du courant sera très élevée, ce qui est un cas de résonance. Vous constaterez également que le recensement I actuel est très élevé. Vous constaterez que la tension aux bornes du condensateur ou la tension bornes de l'inductance sera également très élevée. D'accord ? Ainsi, la majeure partie de la tension et du courant seront très élevés. Nous verrons que, comme il s'agit une tension, elle sera très élevée. C'est pourquoi vous voyez ici un circuit agir comme un amplificateur de tension. Il amplifie la source de tension. Ainsi, par exemple, vous trouverez que E est ici, par exemple, notre approvisionnement. Vous pouvez constater ici que la tension aux bornes du condensateur en résonance peut être par exemple dix e, d'accord, dix fois ou d'alimentation. D'accord ? Pourquoi ? Parce que c'est dans le cas de résonance ou dans la formule de résonance. Maintenant, si nous revenons ici, vous constaterez également que la résonance électrique, c'est-à-dire l'horizontale électrique, se courbe dans un circuit électrique à une certaine fréquence de résonance. Une certaine fréquence. Par exemple, dans les Sierras x égal à x cosinus, l'impédance de ces deux éléments s'annule. Ou par exemple, ici, XX et XY ou l' entrée annulent chacun d'entre nous. D'accord ? Nous aurons donc dans ce cas, ou dans ce cas, un circuit résistif pur. D'accord ? Dans ce cas, nous disons que nous avons une fréquence de résonance ou que nous avons une formule de résonance, ou un cas de résonance à une certaine fréquence. Maintenant, dans ce cas, vous constaterez que nous aurons un système purement résistif car Excel utilise l'ecstasy et Excel utilise xc, plupart d'entre eux annulent chaque réponse. Nous n'aurons donc qu'une résistance. Nous n'aurons ici qu'une résistance. Nous aurons donc un système purement résistif. Maintenant, dans ce cas, vous constaterez que lorsque nous avons un B, votre résistance, votre circuit résistif. Ce qui se passera dans ce cas, c'est que le courant sera en phase avec une alimentation. Nous aurons donc ce chiffre. La tension est en phase avec le courant. D'accord ? Quelles sont donc les applications de la résonance ? Pourquoi avons-nous besoin d'utiliser la résonance ? Par exemple, les circuits résonnants, y compris les circuits en série ou en parallèle, sont utilisés dans de nombreuses applications, telles que la sélection de la station souhaitée dans les récepteurs radio et TV. OK, passer d'une chaîne à l'autre, par exemple, et vous comprendrez maintenant comment pouvons-nous faire cela, par exemple à la radio ? Comment utiliser la résonance pour choisir notre canal ? Un circuit résonnant en série, pouvant être utilisé comme amplificateur de tension. Vous constaterez que la tension de sortie aux bornes du condensateur sera un multiple de l'alimentation d'entrée. Dans un circuit résonnant saboteur, vous constaterez qu'il agit comme un amplificateur de courant. Il amplifie le courant. Et vous constaterez que ce circuit résonnant peut également être utilisé comme filtre. Maintenant, par exemple, si nous avons une radio comme celle-ci, et lorsque nous passons d'une chaîne à l'autre , comment pouvons-nous passer d'une chaîne à l'autre ? Nous allons maintenant découvrir que dans la vraie vie, nous avons des fréquences différentes. Nous avons cette fréquence, nous avons celle-ci, celle-ci, chaque fréquence représentant un certain canal. D'accord ? Ainsi, lorsque nous allumons la radio, celle-ci, lorsque nous l'allumons, vous constaterez que nous sommes en train régler notre radio. Donc, lorsque nous tournerons ce bouton, vous découvrirez que cette capacité du condensateur est en train de changer ? s'avère donc que, par exemple, nous avons ici, c'est notre circuit. Nous avons une inductance, nous avons un condensateur, nous avons une résistance. D'accord ? Maintenant, dans ce circuit, vous constaterez que lorsque nous pivoter, b trouvera maintenant que le condensateur est en train de changer ? Lorsque nous changeons le condensateur, nous modifierons cette fréquence de résonance. Nous changeons la fréquence de résonance. Et ils comprendront dans le cours quelle est la relation entre la fréquence de résonance et alimentation d'éléments tels que L et C. D'accord, vous le comprendrez dans le cours. Quoi qu'il en soit, lorsque nous changeons ce condensateur, cela modifie la fréquence de résonance, à laquelle nous aurons une valeur très élevée de courant ou de tension. Nous changeons cette fréquence de résonance f. D'accord ? Vous le constaterez donc lorsque nous le modifierons, par exemple , si nous changeons ce condensateur. Et Richard pour l'examen 2.6, 0,296, 5 MHz, par exemple, alors ce qui va se passer, c'est que notre radio recevra un triangle numéro un, d'accord ? Comme il s'agit d'une résonance, la fréquence de résonance est égale à la fréquence d'un canal numéro un. D'accord ? Maintenant, si nous changeons à nouveau et que nous atteignons, par exemple , 7,075 MHz, nous. Cela signifie que nous sommes maintenant sur un canal dix car la fréquence de résonance de ce circuit est égale à la fréquence du signal de réception, ou bien ce canal lui-même. Vous comprenez donc cela en modifiant la capacité, qui change à la fréquence de résonance, ce qui signifie que nous sélectionnons notre canal. Donc, comme vous pouvez le voir ici, FOR est un changement en modifiant le condensateur de Zara h. Ainsi, en le contrôlant, nous pouvons contrôler FOR lorsque nous avons cette valeur, par exemple FR égale à 26,2 9625. Cela signifie que nous avons la chaîne Resonance Ads numéro un, ce qui signifie que nous recevons la chaîne numéro un. D'accord ? Nous avons donc eu une introduction sur la résonance. Nous aimerions maintenant en savoir plus dans ce cours sur fait qu'un circuit résonnant en série finit par un circuit résonnant parallèle. D'accord ? 122. Définition d'un circuit résonant de série: Bonjour et bienvenue à tous dans cette leçon de notre cours de résonance. Dans cette leçon, nous allons parler d' un circuit de résonance en série. Et quelle est la valeur de la fréquence ou de la fréquence de résonance ? Et quelles sont les probabilités : la puissance, le facteur de puissance, la puissance consommée dans la résistance, la puissance réactive, etc. Tout d'abord, commençons. Alors, qu'est-ce que cela considère comme un circuit résonnant ? Nous avons dit que le circuit résonnant en série devait comporter un élément inductif et un élément capacitif. Nous avons dit dans la leçon précédente que nous avons besoin d'une résistance, d'une bobine d'induction et d'un condensateur. Nous avons donc besoin de ces trois éléments. Il faut savoir que l'élément résistif est toujours présent. Pourquoi ? Parce que c'est en raison de la résistance interne de la source de tension d'alimentation, la résistance interne de l'inducteur, RL, et de toute résistance supplémentaire qui contrôlent la forme de la courbe de réponse. Alors voyons ça. Si vous regardez ce circuit, nous avons notre source d'alimentation, E S, c'est notre alimentation en tension. Maintenant, vous devez savoir que n'importe quelle source de tension, n'importe quelle source de tension, si vous parlez du cas idéal, nous avons une source de tension sans résistance. Cependant, dans la pratique, nous avons une résistance en série avec une alimentation. Donc n'importe quelle source de tension en source de tension. Toute alimentation d'une source de tension aura une résistance en série R, S, d'accord ? Qui est la résistance d'alimentation, qui est la résistance interne de la source elle-même, qui est celle des RA. D'accord ? Maintenant, si vous regardez n'importe quelle source de courant, dans une source de courant, vous constaterez que la source de courant a quoi, notre résistance y est parallèle. Cette source de tension a donc une résistance en série. Et la source de courant a une résistance en parallèle. C'est donc une forêt qui résiste à l'approvisionnement. R est en série avec elle. Ensuite, nous avons quelque chose qui s'appelle « notre design ». Laisse-le pour le moment. Nous avons également cette bobine ou cet inducteur. Et nous avons ici un condensateur, ok. Maintenant, l'inducteur lui-même a également ajouté des résistances en série, qui est RL, qui est la résistance interne de l'inducteur. Pourquoi ? Parce que l'inducteur lui-même est un fil, qui a bien sûr une résistance. D'accord ? Maintenant, si vous regardez cette courbe, vous verrez qu'il s'agit d'une courbe qui représente la variation du courant, le courant sortant de l'alimentation par rapport à deux, cette fréquence, ou la fréquence à laquelle nous opérons. D'accord ? Maintenant, comme vous pouvez le voir ou comme vous vous en souvenez, ici, lorsque nous changeons les fréquences X L et X C changent, ce qui signifie que le total change ou que l'impédance change. Donc, le courant change ici, ajoute une fréquence de résonance. Fréquence de résonance, nous aurons une très grande quantité de courant. Ici, comme vous pouvez le voir, cette partie, lorsque nous avons un circuit de résonance, ou lorsque la fréquence à laquelle nous avons des fonds de résonance, ou lorsque le courant est très, très élevé. D'accord ? Maintenant, comme vous pouvez le constater, le courant à la résonance sera la tension d'alimentation dans le circuit divisée par la résistance totale. Donc y divisé par la résistance totale parce qu' au Zaïre résonne, nous avons ou dans la résonance. Nous avons donc un excès d'ecstasy liquide, donc ils s'annulent mutuellement. Et nous n'avons que de la résistance à l'intérieur du circuit. Donc, si vous augmentez cette résistance, lorsque vous changez cette résistance, fur et à mesure que vous l'augmentez, le courant augmentera. Si vous augmentez la résistance. Puisque le courant va diminuer. Ainsi, comme vous pouvez le voir ici, lorsque nous avons une faible valeur de résistance, nous avons une courbe plus grande. Lorsque la résistance est moyenne, elle baisse parce que la résistance est supérieure à celle-ci. Donc ça baisse. Lorsque nous avons une résistance très élevée, cette courbe baisse. Vous pouvez constater l' effet de la résistance. Maintenant, RL et RS, nous ne pouvons pas les contrôler. Nous pouvons donc contrôler la forme de cette figure en ajoutant une résistance supplémentaire. En modifiant cette résistance, nous pouvons définir notre forme de réponse. Une forme de réponse, qui est cette forme, en modifiant cette résistance. D'accord ? Maintenant, trouvons ce circuit équivalent. Nous avons donc ce circuit équivalent qui est l'alimentation ou S, R, D ou L, L et C. Nous devons simplifier cela. Donc, comme vous pouvez le voir sur le circuit, nous pouvons simplement l'acheter comme ça. Nous avons l'inductance L, nous avons les capacités C et nous avons r, qui est la résistance totale, qui est notre L plus R, D plus nos essences. Ils sont tous en série. Nous avons donc maintenant un circuit qui est le RLC. Maintenant, l'impédance totale de ce réseau à n'importe quelle fréquence indique que celui-ci est une fréquence à n'importe quelle fréquence en général. Le total de ce circuit est donc égal à la résistance plus j x sur l moins j xc. Ainsi, une capacité est représentée par ecstasy j négative et une inductance par un plus j XL. Et la résistance n'a pas d'angle. D'accord ? Donc, en général, vous constaterez que nous avons notre plus j, xl moins xc. Il s'agit de l'impédance de ce circuit à n'importe quelle fréquence. D'accord ? Maintenant, lorsque nous aurons une résonance, lorsque nous aurons une résonance, ce circuit ici, souvenez-vous, la résonance signifie un facteur de puissance unitaire. Facteur de puissance unitaire. D'accord ? Et en même temps, créez une résistance uniquement résistive à l'intérieur du circuit. C'est ce qu'elle veut dire ? Facteur de puissance unitaire B0 résistif. Donc, pour que le T soit égal à r uniquement, cela signifie qu'en condition de résonance, nous aurons x L égal à z nous pieds. Pourquoi ? Parce que XL moins XC Z sont égaux, alors cette partie sera égale à zéro. Nous n'aurons donc que le total égal à R, comme vous pouvez le voir, qui est dans cette condition de résonance. Maintenant, pouvons-nous trouver cette fréquence de résonance ? Oui. Comment obtenir la fréquence de résonance ? Quelqu'un que nous avons quand Resonance. Ainsi, lorsque nous sommes en état de résonance, vous constaterez qu'expirer équivaut à de l'extase, comme nous l'avons dit. Donc, l'ecstasy liquide Excel, qui est XL est un oméga L. Et X C est un sur l'oméga C. Comme vous pouvez le voir, x L est égal à l'oméga L et z est égal à un sur l'oméga C. Donc, si vous apportez cet oméga au de l'autre côté et L2 de ce côté, vous aurez un carré oméga égal à un sur LC. La fréquence de résonance en radian sera égale à une au-dessus de la racine LC. Ou nous pouvons dire que la fréquence non pas en radians, mais en tant que fréquence en hertz, sera F égal à oméga S divisé par deux pi, comme ceci. D'accord ? C'est donc en hortus, comme 50 Hz ou 60 Hz et ainsi de suite. 1/2 pouce de racine LC. Maintenant, quelle est la relation entre les deux ? N'oubliez pas que cet oméga oméga est égal à la barre multipliée par la fréquence. Fs est égal à l'oméga S divisé par deux pi. L'oméga est divisé par deux pi, ce qui nous donne F S. Souvenez-vous de cette équation car elle est très importante. C'est ce que c'est cette fréquence de résonance, fréquence de résonance dans le circuit série. C'est pourquoi, par exemple, à la radio, en modifiant la capacité, nous pouvons modifier la fréquence, jusqu'à ce que nous atteignions la fréquence du canal. D'accord ? Nous avons maintenant le total égal à x L égal à XOR C et R plus j X L moins X c. Maintenant, quelle est la valeur du courant à la résonance ? Alors d'abord, saisissons-le en général. Vous avez donc ce circuit qui est LLC, et nous avons besoin du courant. Ainsi, le courant dans n'importe quel circuit électrique est égal à l'alimentation divisée par le total. D'accord ? Appliquons donc E, qui est E avec un angle nul. Nous disons, généralement, que l'angle de l'alimentation est égal à zéro. D'accord ? Maintenant, qu'en est-il du total ? Le total est égal à r plus j x l moins x est c. Maintenant, nous avons besoin ici de la valeur du courant à la résonance, à la résonance, à la résonance Excel égale à l'ecstasy. Cette partie est donc égale à zéro. Le total sera donc égal à la résistance qui n'a aucun angle. Ce sera donc r avec un angle nul. R n'a aucun angle. Vous pouvez voir j ici, nous représentons le 90 degrés, j représente 90 degrés. Nous avons donc un total égal à r. Ainsi, comme vous pouvez le voir à partir de cette équation, le courant sera E sur R en tant que grandeur. Et l'angle est également égal à zéro car ils sont en phase. Ce que nous apprenons, c'est que le courant en résonance est égal à E sur R, l'alimentation divisée par la résistance. Et l'angle du courant est similaire à l'angle également fourni car ils sont en phase, ce qui signifie que nous avons un facteur de puissance unitaire. D'accord ? Bien entendu, il s'agit d'un courant maximal car la résistance R lorsque nous avons une résonance Excel est égale à xy. Donc cette partie est égale à zéro. Donc, dans ce cas, total sera le minimum, la valeur minimale du total, ce qui signifie le courant maximal, car I est égal à E sur R. Donc, quand cela devient minimum, très faible, alors le courant sera très élevé. C'est pourquoi, lorsque vous établissez les caractéristiques entre le courant et la fréquence, vous constaterez qu'à fréquence de résonance, nous avons le courant maximal, car nous avons l'impédance minimale. Maintenant, avant ça. Si nous augmentons la fréquence ou diminuons la fréquence ou les fonds à mesure que le courant baisse. Parce que dans ce cas, nous aurons un terme supplémentaire qui est x l moins x. D'accord ? Maintenant, quelle est la valeur des tensions ? Les tensions de cette bobine d'induction et la tension du condensateur V L sont égales à quelle est la chute de tension aux bornes d'une bobine d'induction ? tension aux bornes d'une bobine d'induction est égale au courant multiplié par x. Donc, le courant multiplié par x l. Et pour le condensateur, sera du courant, c' est-à-dire I multiplié par Ecstasy. OK, très facile. J'excelle en matière d'accès. Mais nous devons nous rappeler que nous avons ici un terme supplémentaire, qui est l'angle. L'angle. Vous pouvez voir qu'ici nous avons J Excel. Et avons-nous ici un J x, z négatif , nous avons J x l. Et nous avons ici un j négatif. Donc j est traduit en 90 degrés. J négatif traduit par moins 90 degrés. D'accord ? Nous avons donc J Excel. Donc, Excel fait l'angle 9092 parce que nous avons j et X, angle C est négatif le mien aussi, parce que nous avons un j négatif. Donc, au total, nous aurons VL égal à l'angle IXL. L'angle de vue est vraiment très important. tension aux bornes du condensateur est notre angle négatif. Comme vous pouvez le constater, ils sont déphasés de 180 degrés. Où avons-nous obtenu cette valeur ? Assemblée ? Cet angle moins cet angle nous donne un déphasage de cent 80 degrés. D'accord ? OK. Donc, comme vous pouvez le voir, j'excelle et courant d' ecstasy est égal à ce courant, égal à ce courant, et exhale égal à xC et à résonance. Nous allons donc constater que l'amplitude, l'amplitude de la tension est VL égale à VC, mais qu'elle est décalée de 180 degrés. D'accord ? Maintenant, si nous dessinons les défaillances ou les diagrammes, qu'est-ce que cela représente ? Cela représente nos tensions, courant à l'intérieur de notre circuit. Comme vous pouvez le voir, nous avons le premier E, qui est notre approvisionnement. Notre alimentation a un angle égal à zéro. C'est pourquoi il est parallèle à l'axe X. Il s'agit de l'axe Y. Donc E est parallèle à l'axe x parce que c'est le nôtre, car il est angulaire égal à zéro, angle égal à zéro. Qu'en est-il du courant ? Le courant est égal à E sur les angles R ici. Alors, quelle est la différence ? Elle sera similaire à la tension, mais réduira la valeur d'achat de la résistance. C'est tout ce que tu trouveras, c'est le moi actuel, c'est notre œil. Vous constaterez qu'il s'agit d'un vecteur plus court, plus petit, car sa magnitude est inférieure à E et parallèle à celui-ci parce qu'il a le même angle, l'angle zéro. D'accord ? Maintenant, qu'en est-il de la réalité virtuelle ? Vr, qui est la tension aux bornes de la résistance, est égal au courant. I. Multipliez-le par la résistance, courant I multiplié par la résistance. Nous avons donc tous multiplié tout cela par une résistance. Nous allons donc augmenter légèrement son ampleur et atteindre cet objectif. Nous avons donc maintenant la réalité virtuelle. Qu'est-ce que la réalité virtuelle ? Vr est la tension aux bornes de la résistance. Nous avons maintenant besoin de VL et VC. Vous pouvez voir que v l est égal à x L avec un angle de 90. D'accord ? Vous pouvez donc voir qu'il dirige le courant et supprimer des objets ou fournir une tension de 90 degrés. Donc, comme vous pouvez le voir, c'est notre E. Comme vous pouvez le voir comme s'il était ici e. Il mène donc de 90 degrés. 90 degrés. Dans le diagramme de phasage, cela signifie « leader ». Donc VL moins deux degrés, donc il est en avance de 90. Ensuite, nous dessinons notre vecteur v L VL, qui est I Xa. Qu'en est-il de Vc ? Vc est en retard de 90 degrés moins 90. Celui-ci est zéro, celui-ci moins neuf. C'est pourquoi nous dessinons notre existence en négatif. Il fait également 90 degrés dans le sens négatif. Et nous avons du VC. Donc, à partir de cette figure, vous verrez que les tensions totales sont VR, car VL avec VC atteint toujours les objectifs VC. n'avons donc qu'une seule tension. Ici. Si nous parlons de la réalité virtuelle, vous constaterez que nous n'avons que VR V, l échappement VC existe à peu près z s'opposent toujours aux HR. OK. Vous pouvez maintenant constater que ce diagramme de phaseur indique que la tension aux bornes de la résistance à résonance est la tension d'entrée E. D'accord ? Nous ne multiplierions donc pas ce E égal à, souvenons-nous que le courant est égal à E sur notre courant égal à e sur r. Quelle est la chute de tension aux bornes de celui-ci ? Vr est égal au courant multiplié par la résistance. Donc, si vous regardez le courant, courant est égal à e sur r, e sur r multiplié par la résistance. Cette résistance va donc de pair avec cette résistance, nous aurons donc une valeur égale à E. Trouvez donc que la tension aux bornes cette résistance est égale à la tension d'alimentation. Qu'en est-il des tensions ici ? Qu'est-ce que la valeur z ? Vous le trouverez dans les diapositives ou dans les prochaines leçons. D'accord ? Maintenant, nous prenons ce diagramme de phaseur et nous pouvons le convertir en triangle de puissance à partir du diagramme de phaseur pour améliorer notre entraînement, convertissant les tensions actuelles en puissance. D'accord ? Alors, première étape, quelle est la puissance de la résistance ou la puissance consommée ? Et pour assembler une résistance solide, la puissance consommée dans une résistance est égale à I au carré multiplié par r, i carré multiplié par r. Maintenant, qu'en est-il des i carré multiplié par r. mots «  cette inductance » ? Qu'en est-il de l'inducteur, de l'assemblage de l' inducteur ? Ql, qui est une puissance réactive de l'inducteur, est égal au carré du courant multiplié également par Excel. Pareil ici, I square R. Celui-ci sera R au carré Excel et QC sera I au carré C. D'accord ? Maintenant, vous verrez tous ces éléments dans ces diagrammes de Faisal car ils sont toujours opposés l'un à l'autre, Q C et Q L. Ainsi, la somme de la puissance réactive à tout moment sera toujours égale à zéro. Donc la fourniture de puissance apparente S, qui est une puissance apparente égale à l'alimentation multipliée par son compte. Donc, tout cela est apparent, la puissance est égale à aller à la totalité de la résistance. Donc, encore une fois, la puissance apparente représentant ce que S, encore une fois, si vous ne connaissez pas comme, égale à b plus j Q L moins Q C. Donc, comme vous pouvez le voir sur cette figure, ce QL est toujours égal à QC. Cette partie est donc égale à zéro. Ainsi, le parent de la puissance provenant de l'alimentation est égal à toute la puissance active consommée dans notre résistance. D'accord ? Maintenant, comme vous pouvez le voir sur le triangle de puissance, qu'à la résonance, la puissance totale, puissance apparente est égale à la puissance moyenne dissipée par la résistance, puisque le QL est égal à c à tout instant. Maintenant, quel est le facteur de puissance que nous avons dit précédemment sans le calculer, nous avons dit que puisque nous avons un résistif pur, votre système résistif est en résonance. Et nous avons déjà dit que le courant est en phase avec la tension. Le déphasage entre eux est donc égal à zéro. Le facteur de puissance sera donc l'unité. Le facteur de puissance est égal au cosinus. Thêta est le déphasage entre E et I. Courant d'alimentation et tension d'alimentation. Vous pouvez voir qu'ils ont le même angle. Ce sera donc le cosinus V Theta. V moins Theta est l' angle de la tension, moins l'angle du courant. Donc celui-ci vaut zéro, celui-ci vaut zéro, donc ce sera le cosinus zéro, ce qui signifie que ce sera une unité. Ou vous saurez que le facteur de puissance est le rapport entre l'acte de pouvoir divisé par cette puissance apparente. Maintenant, nous avons déjà dit dans les diapositives précédentes que S est égal à p égal à B. Ainsi, le même facteur qui se divise nous donne également une unité. D'accord ? Téléchargeons maintenant la courbe de puissance de résistance. Nous avons donc ici trois courbes qui nous aideront à mieux comprendre la puissance, cette courbe de puissance de résistance, la courbe de puissance d' inductance et la capacité. Puis en combinant tout cela ensemble. Comme vous pouvez le constater, nous avons le courant et la tension. La tension est ici une tension aux bornes de la résistance. Le courant est le courant qui traverse cette résistance. Nous savons donc que les deux sont en phase. La tension et le courant sont tous deux en phase. Ainsi, la puissance aux bornes de la résistance peut être multipliée par e, qui est la tension aux bornes de la résistance, qui est dans ce cas une résonance égale à la tension d'alimentation. Nous avons donc tous multiplié par e. Ils sont en phase, comme vous pouvez le voir, car vous vous suivez mais avec une amplitude différente. Maintenant, j'ai multiplié par E quand vous multipliez, nous avons ici e et nous avons ici. Celui-ci est donc positif et celui-ci l'est également. Ainsi, la multiplication de deux pôles des valeurs nous donne une courbe rigide à nos balles. D'accord ? Voyons maintenant l'autre côté. Nous avons ici un courant, courant négatif et une tension négative. Ainsi, un courant négatif multiplié par une tension négative, un courant négatif multiplié par un négatif nous donne la valeur à certaines boules. Comme vous pouvez le constater, nous avons du mal à jouer au bowling. Vous constaterez que dans z et dans notre énergie consommée, l'emprunteur sera comme ça. Comme ça. D'accord ? Il s'agit donc de la résistance ou la puissance consommée à l'intérieur de la résistance. C'est en rapport avec des moments comme celui-ci. n'y a aucune partie négative. Qu'en est-il de l'inductance ? Inductance, nous savons que nous avons E, qui est une tension aux bornes de l'inductance. N'oubliez pas que E ne représente pas l'approvisionnement. Il représente la tension aux bornes de l'inductance, c'est le courant qui traverse l'inductance. D'accord ? Comme vous le savez, l'inducteur se mélange lorsque le courant est à la traîne, la tension ou VL, tension aux bornes de l'inducteur est une tension montante. Zavala a une valeur du courant ou du courant de 90 degrés. Ainsi, lorsque nous les bloquons, nous avons ici notre tension, et nous avons ici notre courant. Vous le trouverez ici entre ce point, n'importe quel point similaire ici, d'ici à ici, ou par exemple d'ici à ici, ou tout autre point innocent. Vous constaterez que cet angle ici, et l'angle ici est de 90 degrés. Vous constaterez que la tension ici dépasse le courant de 90 degrés. D'accord ? C'est donc une tension, est-ce que celle-ci est le courant. Que se passera-t-il maintenant si nous les multiplions les uns par les autres ? Vous constaterez que nous avons parfois cette balle unique. Comme vous pouvez le voir ici, le courant est positif, mais la tension est négative. Constate donc que leur multiplication est négative. À notre époque, les deux sont négatives, donc nous avons une valeur de renforcement, et ainsi de suite, la puissance réactive de l' inducteur prend la forme d'une onde sinusoïdale comme celle-ci. Comme ça. En partie positive, en partie négative. D'accord ? Voyons maintenant le condensateur. Pour le condensateur, vous constaterez que nous en avons dans le condensateur. Les pistes actuelles. La tension de 90 degrés est l' inverse de l'inducteur. Détermine que le courant ici, comme vous pouvez le voir ici, ce courant, et c'est notre tension. Vous pouvez donc voir que le courant est supérieur de 90 degrés. D'ici à ici, 90 degrés, ou d'ici à ici, 90 degrés et ainsi de suite. Considère donc que le courant est dominant dans ce cas. D'accord ? Il s'agit donc d'un courant, d'une tension aux bornes de quoi, aux bornes de ce condensateur. Si vous multipliez ces deux à tout moment, vous constaterez également que nous avons notre onde sinusoïdale. sinusoïdale. D'accord ? Similaire à l'inductance. Mais une remarque importante, une remarque importante, vous devez savoir que, par exemple, si nous regardons le E ou la force électromagnétique induite ici, E ici, et que exemple, si nous regardons le E ou la force électromagnétique induite ici, E ici, nous la comparons à e dans l'inducteur, Inducteurs E et Z, par exemple ici, ou par exemple à partir d'ici, vous constaterez que le R zéro commençant au même instant trouvera que cette courbe est une courbe de puissance de l'inductance est à la traîne ou à la pointe de cette capacité. Ils ne sont donc pas l'un au-dessus de l'autre. D'accord, comme vous pouvez le voir maintenant, lorsque nous combinons tout cela, vous constaterez que la puissance réactive inférieure à t est nulle. L'énergie l'absorbe et est libérée par l' inducteur et le condensateur lors de la résonance. Vous constaterez que celui-ci stocke comme celui-ci nous donne de l'énergie, est-ce que celui-ci la stocke. Alors celui-ci fournit de l'énergie et celui-ci est dirigée vers elle. La puissance réactive énergétique provenant de l'inducteur, condensateur, du condensateur ou de l'inducteur, etc. Maintenant, si nous combinons les trois couvertures précédentes, nous aurons cette courbe de puissance. Alors, cette courbe de puissance, qu'est-ce qu'elle nous apprend ? Vous pouvez voir ici que ce PL est une puissance réactive. puissance réactive de l'inducteur est, vous pouvez voir la puissance de l'inducteur. l'autre côté, nous avons BC, qui est Q C, ou la puissance réactive du condensateur. Il en sera donc ainsi. Vous pouvez donc voir que B, L et B C, B, C, p, l, toujours en face de chacun de nous, constateront que la somme de ces deux courbes, ou le PEL, le PC ou le QL et QC, il y a la mission à tout instant est égale à zéro. Nous allons donc constater que nous n'aurons que cette courbe qui est la puissance résistive. Vous pouvez voir toute cette région, celle-ci, cette région jaune, cette région de halo foncé, celle-ci. Et celle-ci est notre résistance consommée, consommez le PowerPoint, la résistance. D'accord ? Alors, qu'est-ce que nous apprenons d'ici ? Est-ce là ce que cela signifie ? Aussi ? Avant de terminer cette leçon, nous devons savoir que B L, qui est une puissance. Qu'est-ce que cela représente ? Alimentation électrique de l'élément ? Alimentation électrique de l'élément. Donc, comme il s'agit d'une alimentation pour l'assemblage de l'élément, vous pouvez voir B, L ou QL. Tout cela signifie que l' inducteur absorbe de l'énergie. Ici, le QC est négatif. Cela signifie qu'il est renvoyé par cet élément. La chambre de combustion le donne à, alimente l'inducteur. Comme ici, vous pouvez voir que cette partie est positive. Cela signifie donc que le condensateur absorbe de la puissance réactive. Et voici que l' inducteur est négatif. Cela signifie qu'il fournit de la puissance réactive. À chaque instant que vous avez en général, vous pouvez avoir des connaissances. Condensateur donnant deux inducteurs, dr, donnant à un condensateur et ainsi de suite. Il s'agit donc d'un cycle, d'objectifs du cycle. OK. J'espère donc que cette leçon vous a été utile pour en apprendre davantage sur la résonance. 123. Facteur de qualité d'un circuit résonant: Salut tout le monde. Dans cette leçon, nous allons aborder un terme important dans les circuits résonnants, facteur de qualité Zach Q. Alors, qu'est-ce que le facteur de qualité ? donc du facteur de qualité Q d'un circuit résonnant en série, défini comme le rapport entre la puissance réactive de l'inducteur et la puissance réactive du condensateur. La puissance moyenne des résultats résiste-t-elle à la résonance, ou la puissance moyenne dissipée dans la résistance à la résonance ? Donc, simplement, Q est le rapport entre la puissance réactive et deux, la puissance dissipée dans une résistance. Cela peut donc être écrit comme ça. Qs, ou facteur de qualité du circuit résonnant en série, est égal à l'action de la puissance, du condensateur ou de l' inducteur par rapport à la puissance moyenne dissipée dans la résistance. Pourquoi est-ce important ? Parce que cela nous donne une indication de la quantité d'énergie stockée par rapport à celle dissipée à l'intérieur de cette résistance. Ainsi, plus le facteur de qualité est élevé, cela signifie que nous avons une énergie stockée plus importante par rapport à la puissance dissipée z. D'accord ? Ainsi, plus le facteur de qualité de l'inducteur est élevé, par exemple, cela signifie qu'il stocke l'énergie plus qu'il ne la dissipe. OK, c'est un facteur très important. découvrirons également que plus le niveau de dissipation est faible, plus la dissipation est faible, plus nous aurons un Q. plus faible, plus la dissipation est élevée, car nous avons plus d'énergie stockée. D'accord ? Il s'agit donc d'une région de résonance plus concentrée et plus intense . Maintenant, comment le pouvons-nous, ou quelle est l' équation de Zach nous ? Puissance réactive supérieure à la puissance moyenne. La puissance réactive, qui est la puissance, par exemple à l'intérieur de l'inducteur. L'inducteur, donc la puissance est égale à I au carré multiplié par Excel, le carré du courant, multiplié par les réactifs. Et pour la résistance I multipliée au carré par la résistance R. C' est donc la puissance réactive. Il s'agit de la puissance dissipée dans la résistance. Maintenant, comme vous vous en souvenez, notre circuit est un circuit résonnant en série. Donc, puisque nous avons un circuit en série, l'inductance est en série avec une résistance, en série avec un condensateur. Alors qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que le courant traversant l'inducteur est similaire au courant traversant la résistance. Donc I square est similaire à ce que j'ai quadrillé, donc nous pouvons les annuler chacun avec le nôtre. D'accord ? Nous aurons donc finalement x L sur R. Et Excel est l'oméga S multiplié par L, qui est la fréquence angulaire à la résonance oméga S. Maintenant, c'était une résistance de résonance de ce système qui n'est que la résistance du bobine. Nous pouvons dire que Q S est égal à Q L égal à x L sur R n. Comprenons donc la différence entre ces deux photos : nous avons ce facteur de qualité du système, de l'ensemble du système. D'accord ? Donc, comme vous vous en souvenez, nous avons une source de tension avec une série ou S. Et nous avons la bobine, ou L, qui est la résistance de la bobine et de la bobine et la capacité. D'accord ? Si nous avons ici notre conception ou une résistance supplémentaire. Quoi qu'il en soit, si nous parlons du facteur de qualité de l'ensemble du circuit, du facteur de qualité de l'ensemble du circuit. Ce sera alors x, l ou ecstasy, qui sont les réactifs, ou les réactifs, ou la puissance active par rapport à la résistance totale, qui est RS plus RL. Ici, le QS, qui est un facteur de qualité de l'ensemble du circuit. Maintenant, si nous parlons de l'inducteur seul, du facteur de qualité de l'inducteur seul. Ensuite, nous dirons x L sur R L, qui est la résistance de l'inducteur uniquement. Cela concerne donc uniquement la bobine. Celui-ci portait sur l'ensemble du circuit. Maintenant, si nous en avons, si nous n'en avons que si nous n'avons pas notre S. Nous n'avons que R L. Cela signifie que la résistance totale à l'intérieur du circuit est également R L. Cela signifie donc que Q S sera égal à q L alors que nous n'avons que R. L. OK ? Donc, comme vous pouvez le voir ici, Q de la bobine, q l est égal à x L sur R L. Maintenant, nous savons que XL est égal aux omégas et que l'oméga S est égal à deux pi multipliés par la fréquence de résonance. Fréquence de résonance, telle que nous l'avons obtenue dans la leçon précédente, égale à 1/2 pi racine LC. D'accord ? Maintenant que nous allons faire l'assemblage, nous pouvons prendre cette équation et la remplacer ici par celle-ci . Et celui-ci ici. Omegas, d'accord ? Ou à l'intérieur de l'oméga S lui-même. Quoi qu'il en soit, tu peux simplement écrire comme ça. Nous avons un Q S égal à un oméga S sur r. Et je sais déjà que cet oméga S passe directement sans aucune simplification. Mais à l'oméga S, c'est égal à un au-dessus de la racine LC. Un sur le PC root. Vous pouvez donc en voir un au-dessus de la racine. Tu vois, d'accord. Maintenant, si vous simplifiez celui-ci, nous en avons un sur r, l divisé par la racine L nous donne la racine l sur c, la racine l sur c. D'accord ? Rootsy. Comme vous pouvez le constater, votre routine et LOG se concentrent sur la puissance et celle-ci sur la moitié inférieure. Donc un moins la moitié nous donne la moitié, donc cela devient root sur c. Cela nous donne Q sous forme de Q, l pour être plus précis, le QL en général. Supprimons donc ceci. Tu peux voir comme ça. Donc vous avez Q comme si, si q l est égal à Q S, d'accord ? Ou en général, peu importe. En général, cette équation représente ce facteur de qualité. Si vous nous plaisez, alors R sera, ce sera RL. C'est tout. OK. Comme vous pouvez le voir ici, q est égal à l'oméga S L sur R. Omega est égal à deux pi F S et F S est égal à 1/2 pi racine LC. Comme vous pouvez le constater, la simplification nous donne finalement la racine l sur c multipliée par un sur r. Nous aimerions maintenant voir ce qu'il adviendra du facteur qualité par rapport à la fréquence. Donc, comme vous pouvez le voir, ce Zach q du facteur de qualité de la pièce Q L est égal à x L sur R L comme nous venons de l'obtenir. Donc, comme vous pouvez le voir, celui-ci x L est égal à deux pi multipliés par la fréquence, multipliée par leur inductance, par F S multiplié par l'inductance, d'accord ? Ou des oméga S multipliés par l'inductance. Comme vous pouvez le constater, lorsque f s, lorsque la fréquence augmente, lorsque la fréquence augmente, qu'adviendra-t-il du facteur de qualité ? Le facteur qualité augmentera car Excel augmente. Le facteur de qualité augmente donc. Encore une fois, x L est égal à deux pi fs l. Ainsi, à mesure que la fréquence augmente, Excel augmente. Le q de la pièce augmente donc. Donc, comme vous pouvez le voir, les publicités à basse fréquence, vous pouvez voir qu'à mesure que la fréquence augmente, Zach QL, qu'en sera-t-il ? Cela commence à augmenter comme ça. OK. Maintenant, jusqu'à un certain point, jusqu'à ce que fréquence de Windsor augmente, elle commence à diminuer. Commence à se décomposer. D'accord ? Maintenant, quand est-ce que cela se produit ? Alors voyons voir. Donc d'abord, comme vous pouvez le voir, la première région ici et cette partie, vous pouvez voir qu'elle augmente linéairement avec la fréquence. À mesure que la fréquence augmente, ce QL augmente, le facteur de qualité augmente. Comme vous pouvez le constater, cela est vrai pour les fréquences basses à moyennes, 5 à 50 Hz, par exemple vous, 50 kHz , par exemple et comme vous pouvez le voir, malheureusement, lorsque fréquence augmente ici, par ex. à partir de 50, à mesure que nous augmentons, que se passera-t-il lorsque la fréquence à l'intérieur de la bobine augmente ou que le courant qui la fait circuler augmente ? Voici ce qui va se passer. La résistance effective de la bobine augmente y en raison ce que l'on appelle les circuits intérieurs à courant alternatif, l'effet cutané. D'accord ? peut donc affecter les pistes à l'augmentation. Ou pour être plus précis, r est égal à la racine rho l sur la surface. Ainsi, plus la surface du conducteur lui-même ou du câble est élevée , plus la résistance est faible. Ainsi, à mesure que la surface augmente, la résistance diminue. D'accord ? Maintenant, lorsque la fréquence commence à augmenter, la surface effective du conducteur ou du câble lui-même commence à diminuer. La matrice elle-même commence à se dégrader. Ainsi, la résistance totale augmente lorsque cela se produit en termes d'effet cutané dans les systèmes de climatisation. OK. Ainsi, lorsque la fréquence devient très élevée, la surface effective du conducteur ou du câble. Dans ce cas, notre bobine est considérée comme conductrice. Dans ce cas, la surface commence à diminuer. La résistance effective ou la résistance elle-même commence donc à augmenter, ce qui mène à quoi ? À mesure que la résistance augmente, ce q diminue. D'accord ? Comme vous pouvez le constater, lorsque la fréquence à partir d' ici commence à augmenter, Excel augmente. Mais en même temps, en raison de l'effet cutané, notre L augmente. Mais vous verrez que notre L est beaucoup plus haut. L'augmentation du RL est bien supérieure à celle d'Excel. C'est pourquoi le Q de la bobine commence à se désintégrer en général. Comme vous pouvez le constater, il commence à se décomposer à cause de l'effet cutané. OK. Maintenant, un autre effet qui diminue également cette bobine est effet capacitif de Zach entre les enroulements du conducteur, la capacité augmente. OK, à cause de l' augmentation de quoi ? En raison de l'augmentation interne de leur fréquence. Cela réduit donc le QL de la bobine, ou le facteur de qualité de la bobine. Pourquoi ? Selon cette équation, Q S est égal à un sur r racine l sur c. Ainsi, à mesure que la capacité augmente, lorsque la capacité de Zack augmente, le facteur de qualité commence à diminuer. D'accord ? C'est donc un autre facteur. Nous avons donc deux facteurs qui mènent au roi du q. Tous les facteurs sont, premier, l'effet cutané qui entraîne une augmentation de la résistance. Deuxièmement, l'effet capacitif entre les enroulements augmente également. Deux facteurs contribuent donc à indiquer le facteur de qualité. Vous constaterez que pour la même bobine, pour le même type, QL baisse plus rapidement pour des niveaux d'inductance plus élevés. Ainsi, comme vous pouvez le voir de façon linéaire, tous, un Henry, cent millihenries et millihenry, un millihenry, ils augmentent tous même temps ou avec les mêmes valeurs. Mais vous constaterez qu' une désintégration de Henry est beaucoup plus rapide que 100, principalement sur dix millihenries et un millihenry y. En raison de l'effet de la capacité et de l'effet de la peau, l'effet est beaucoup plus élevé dans le inductance plus élevée. Cet effet est plus visible dans les valeurs d'inductance les plus élevées. D'accord ? Maintenant, vous constaterez que dans le circuit résonnant en série utilisé dans les systèmes de communication, QoS est généralement supérieure à un. En appliquant la règle du diviseur de tension au circuit, on obtient ainsi. Vous trouverez ce circuit. Nous avons ici à la tension d'alimentation, une alimentation en courant alternatif. Nous avons notre résistance. Nous avons x l et x c. Donc ces x l et x z sont égaux l'un à l'autre, ils sont donc en résonance. Et ils vont maintenant comprendre pourquoi le facteur qualité est important ? Ou quel est l'effet du vecteur de qualité sur notre circuit ? Disons donc que j' aimerais trouver la tension aux bornes C ou la tension aux bornes XML. Donc, ce que je vais faire, c'est comme ça. Vous pouvez d'abord voir que le circuit est égal à E, r x l et x z. D'accord ? Maintenant, la première étape consiste à avoir besoin de la tension aux bornes du XML, par exemple, d'accord ? Alors vl est égal à quoi ? La tension aux bornes de l'inductance est simplement égale à L à x. Multipliez-la par le courant. Courant circulant dans le circuit. La tension égale aux réactifs multipliée par le courant. Maintenant, Excel, d'accord, laissez-le tel quel. Maintenant, quelle est la valeur du courant, du courant en résonance ? Nous parlons du circuit de résonance, du circuit résonnant. Ainsi, en résonance, le courant est égal à ce que nous avons appris précédemment, ou égal à l'alimentation divisée par la résistance, c'est-à-dire sur r. Comme vous pouvez le voir ici, E sur R X L, E sur R X L E sur R. Maintenant, nous savons que le facteur de qualité Q est égal à x L sur R. D'accord ? Donc X L sur R peut être remplacé par q s. Nous pouvons donc dire QS multiplié par E, comme ceci, Q S multiplié par e. Maintenant, ce que vous remarquerez ici, c'est cela, mais avant nous, nous n' avons rien à contenir. Maintenant, vous pouvez voir que la tension aux bornes de ce condensateur est également égale à x multiplié par le courant, qui est e sur r. Donc x est c, e sur r, qui est le courant. Désormais, xc over R nous donne également le facteur de qualité. Pourquoi ? Parce que nous avons dit précédemment que le facteur de qualité est le rapport entre la puissance réactive, l' ensemble de l'inducteur ou le condensateur. L'inducteur ou le condensateur. Donc XL ou ecstasy, car ils se ressemblent, XL est égal à x cosinus. Nous verrons donc que la tension nous donne également une utilisation. La tension aux bornes d' Excel est donc égale à la tension aux bornes C. Dans le cas de résonance. Le R est égal à Q S multiplié par e. Donc, ce que vous allez apprendre ici, c'est que la tension de l'inducteur ou condensateur est un multiple de l'alimentation. Vous pouvez donc voir si QS est supérieur à un, ce qui est le cas dominant. Si elle est supérieure à un, cela signifie que la tension ici, ici ou ici est supérieure à l'alimentation. Par exemple, dans ce circuit, le Q S est égal à x L sur R, X L sur R, ce qui signifie qu'il sera égal à 80. D'accord ? Le facteur de qualité est donc égal à 80. Donc, comme vous pouvez le voir, l'alimentation est de dix volts. D'accord ? Alors, qu'en est-il de la tension de l'inducteur ou du condensateur ? La plupart d'entre eux sont égaux à la QoS, soit 18. Multipliez-le par x multiplié par la tension d'alimentation E. E est égal à 10 v. Cela nous donne donc 100 volts comme grandeur. Ainsi, comme vous pouvez le constater, la tension sortie aux bornes de ce condensateur, ou la tension aux bornes de l'inducteur, est maintenant amplifiée de manière à ce que la tension V soit égale à 800 volts. Vous avez donc une alimentation d'entrée de dix volts. Mais comme nous sommes en résonance, formule de résonance ou dans le cas de la résonance, vous constaterez que l'augmentation vers l'extérieur de 80 fois la tension de sortie est de 800 v, 800 v. D'accord ? Comme vous pouvez le constater, c'est pourquoi, dans l'introduction de ce cours, nous avons dit que nous le considérions comme un circuit résonnant. Séries. Le circuit résonnant fonctionne comme un amplificateur de tension. L'amplificateur de tension, car il se trouve à, amplifie la tension de dix volts à 200 volts. C'est pourquoi il s'agit d'un amplificateur. Comme vous pouvez le constater, c'est le facteur de qualité qui détermine l'augmentation de notre tension de sortie. Donc, si nous avons Q S égal à, cela signifie que la tension aux bornes du condensateur sera deux fois supérieure à l'alimentation. D'accord ? C'est donc l'effet du facteur de qualité sur notre tension. Donc, comme vous pouvez le voir, le L est égal à vc égal à 800 v. 124. Fréquence totale de l'impédance VS dans un circuit résonant: Salut à tous, dans cette leçon, nous allons comparer ce serment et cette impédance à la fréquence. J'aimerais voir comment l'impédance a change par rapport à la fréquence. Et à partir de l'impédance, nous obtiendrons donc le courant. Commençons donc l'impédance totale d' un circuit RLC en série, dont nous parlerons dans cette partie de ce cours. Il est donné par le total égal à R plus j X L moins X c, ou le total égal à R plus j X L moins X c. C'est ce que nous avons appris dans ce cours car tous ces éléments sont en série les uns avec les autres. Maintenant, si je veux obtenir la magnitude, nous avons la magnitude, ce total a une composante plus j, autre composante, une composante réelle et imaginaire. Donc, pour obtenir l' amplitude de l'impédance F, ce sera le carré de la première racine, R au carré plus le carré de x, l moins x est z. Comme ceci. Ainsi, l'impédance totale, ou l'impédance totale égale à la racine carrée de r au carré plus x moins x c au carré, est la magnitude de l'impédance. Maintenant, ce que j'aimerais comprendre, c'est que j'aimerais comparer cela à la fréquence. D'accord ? Donc, comme vous le savez, nous avons ici la résistance, ce qui n'est évidemment pas le cas dans notre cas, ne fonctionne pas en fréquence. Il s'agit d'une valeur constante. La fonction Excel en fréquence et la fonction XC en fréquence. Donc, pour bloquer cette magnitude, nous devons voir le r par rapport à la fréquence, X, L par rapport à la fréquence et xy par rapport à la fréquence. Nous devons trouver ces trois valeurs dans des courbes, la courbe de chacune de ces valeurs. Donc, tout d'abord, pour la résistance, nous savons que la résistance ne fonctionne pas en fréquence. Ainsi, la résistance en fonction de la fréquence est une valeur constante ou une valeur constante par rapport au temps. Or, pour le XL Excel, comme nous le savons, l'inductance est égale à deux pi multipliés par la fréquence multipliée par n ou oméga L. L'oméga L est égal à deux pi multipliés par la fréquence. Donc, comme vous pouvez le voir, x est égal à deux pi f L x L égal à deux pi multiplié par la fréquence. Donc, comme vous pouvez le voir, ces deux pi l multipliés par f, ça représente quoi ? Cela peut représenter, y égal à m x. Y est donc notre axe Y, qui est Excel. M est la pente de la droite qui est de deux pi L, la pente de la droite deux par l. Et x est la fréquence, comme vous pouvez le voir. D'accord ? Comme vous pouvez le constater, Excel est directement proportionnel à la fréquence. Comme vous pouvez le constater, à mesure que la fréquence augmente, Excel augmente. Maintenant, qu'en est-il de XC ? Si nous examinons l'accès, c'est inversement proportionnel à la fréquence y, car x est c égal à un sur oméga C. D'accord ? Et les oméga sont deux pi multipliés par la fréquence multipliée par c. Comme vous pouvez le voir, l'ecstasy est inversement proportionnelle à la capacité. Donc, en tant que capacité, inversement proportionnelle à la fréquence, la fréquence ici, nous aimerions augmenter z par rapport à la fréquence. Au fur et à mesure que la fréquence augmente ou diminue. Comme vous pouvez le voir ici, il s' agit d'une courbe décroissante. Nous avons donc maintenant ces trois courbes et la façon dont nous aimerions les combiner. Nous allons donc d'abord combiner Excel et Access. Nous avons donc x l, et x est z. Nous allons les combiner en une seule courbe car j' aimerais vous montrer quelque chose vraiment important. Comme vous pouvez le voir ici, nous avons accès à la jupe et au XL à cette courbe. Maintenant, si vous regardez cette courbe par rapport à la fréquence, vous pouvez voir xc, une valeur très élevée. Puis, à mesure que la fréquence augmente, elle commence à diminuer avec le temps. Excel part d'une petite valeur, puis elle commence à augmenter. Maintenant, vous pouvez constater qu'il y a un certain point ici, ce point où x L est égal à xy. Maintenant, ce point est cet état de résonance, d'accord ? C'est un état de résonance. Voici, il s'agit d'une fréquence de résonance à laquelle X est égal à X c. Maintenant, avant la résonance, avant celle-ci, cette partie, vous pouvez constater que x est c, la valeur est supérieure à celle d'Excel. D'accord ? Donc x est supérieur à Excel. Nous sommes donc dans un état capacitif, notre circuit est capacitif. Maintenant, après cette fréquence de résonance, vous constaterez que la valeur x l est supérieure à celle d'accès. D'accord ? Nous sommes donc dans une situation inductive. D'accord ? Quelqu'un se demande pourquoi l'ecstasy est plus importante ici qu'Excel ? Tout simplement parce que vous savez que x est c est égal à 1/2 pi FC. Disons donc par exemple à ce stade, lorsque la fréquence est de 0,1. D'accord ? C'est-à-dire que la fréquence est très faible. Donc, Xc devient très élevé. Cependant, si nous utilisons 0,14 comme inductance 0,1, vous constaterez qu'Excel devient très, très petit. D'accord ? Donc, avant la résonance, l'ecstasy a une petite fréquence, il y a une petite fréquence. Z est très élevé et ils excellent très bas. Après la fréquence, après la fréquence de résonance, on trouvera qu'ici, F est très grand. L'ecstasy perd donc, comme vous pouvez le voir ici, une très faible valeur. Et dans cette région, F est très élevé, donc Excel devient vraiment très élevé. C'est pourquoi nous avons deux raisons, avant la résonance et après la résonance. D'accord ? Ainsi, comme vous pouvez le voir , une condition de résonance est désormais clairement définie, ajoute un point d'intersection. Ainsi, lorsque Excel est croisé avec C à ce stade, nous avons cette fréquence de résonance. Pour les fréquences inférieures à fs. Ici, dans cette région, nous constatons que ce réseau a une capacité supérieure Excel et qu'après une fréquence de résonance supérieure à la condition de résonance, Excel est supérieur à c Le réseau est donc inductif. Nous avons maintenant ces deux courbes. Nous avons cette résistance, nous avons cette inductance de capacité. Nous aimerions maintenant combiner tout cela en un seul chiffre. Ainsi, lorsque vous combinez tout cela, vous constaterez que l'impédance totale ou par rapport à la fréquence est gonflée comme ceci. D'accord ? Vous constaterez que cette région, qui est ce point, est l'impédance minimale. impédance minimale se produit à une valeur de R B ou résistive. À la résonance. À l'état de résonance, x est égal à x L, x égal à x L. Cette partie devient donc nulle et alors nous n'avons qu'une résistance. C'est pourquoi à la résonance, lorsque f est égal à la fréquence de résonance f, le total devient uniquement purement résistif, qui est la valeur égale à R. D'accord ? Maintenant, avant la résonance et après la résonance, le total augmente des deux côtés. Pourquoi ? Parce que dans ce cas, nous avons x l et x z composantes z activées, ne s'annulent-ils pas ? Ils existent donc dans cette région et dans cette région. Maintenant, une chose à noter ici est que vous constaterez que cette région, cette région après résonance, et avant la résonance, vous constaterez que ces deux régions ne sont pas égales à h awesome, ils ne sont pas symétriques. D'accord ? Maintenant, si nous voulons obtenir l'angle, sorte que nous connaissons cet angle du total, le total est à nouveau égal à r plus j x sur L moins X c. D'accord ? Donc tan thêta, qui est l'angle de phase, l'angle de phase égal à la composante j, ou la partie imaginaire, excel moins x est c divisé par la résistance ou la partie réelle. Sita sera donc égal à tan moins un. Comme vous pouvez le voir, cette partie c t est égale à dix moins un X L moins X c sur r. D'accord ? C'est donc un angle de phase, d'accord ? Et ils ne comprendront pas maintenant la face angulaire présentant ce qui représente quelle mesure la tension guide le courant. Alors, qu'est-ce que cela signifie ? Vous constaterez que E, l'alimentation, est égal à Ymax, valeur maximale et angulaire égale à Sita. Et le courant est égal à l'angle maximal. Ainsi, cet angle, CDA, qui représente la tension, dirige le courant. Combien elle est plus rapide que la voiture. D'accord. Vous le verrez donc ici. Vous verrez ces Sita, qui représentent la tension qui alimente le courant. D'accord ? Téléchargeons donc la relation entre C et la fréquence. Donc d'abord, comme vous le savez, lorsque la fréquence est égale à la fréquence de résonance, il se passe que x est égal à xy. Cette partie est donc égale à zéro. Donc dix moins 10 nous donne ce qui nous donne c t égal à zéro. D'accord ? Comme vous pouvez le voir, à la fréquence de résonance, l'angle thêta égal à zéro, ce point correspond à zéro. D'accord ? C'est donc la première partie. La deuxième partie est que vous verrez ici qu'après la fréquence de résonance, si vous vous souvenez de la courbe, la courbe ici, celle-ci qui est la courbe d'impédance, vous constaterez qu' après avoir résonné ici, cette coque XL est supérieure à l'accès. Avant la résonance, x est supérieur à z par rapport à Excel. Alors, qu'en retirons-nous ? Lorsque x devient supérieur à l'ecstasy, cela signifie que lorsque x augmente, puis moins un, l' angle augmente. D'accord ? Sita augmentera donc également. Encore une fois, si x l devient supérieur à x est c, cela signifie que nous aurons plus de positifs et c'est pourquoi vous constaterez que lorsque nous augmenterons la fréquence, vous constaterez que l' angle commence à augmenter, comme vous pouvez le voir ici, jusqu'à la valeur maximale de 90 degrés, bien sûr . D'accord ? Comme vous pouvez le voir ici, quand il devient purement inductif. Donc, comme vous pouvez le voir dans ce cas, lorsque le XL augmente, qu'est-ce que l'inductance ? Inductance, le courant qui est en retard par rapport à la tension produit comme un courant en retard par rapport à la tension. Donc, comme vous pouvez le voir, c'est que dans ce cas, lorsque la fréquence augmente au-delà de cette fréquence de résonance XL et devient supérieure c. L'effet de l' inductance devient donc supérieur à l'effet de la capacité, l'effet, d'accord ? La matrice d'inductance est donc un courant en retard par rapport à la capacité. À partir de la tension, fait en sorte que le courant soit en retard par rapport à la tension. C'est pourquoi, dans ce cas, nous disons que le circuit est inductif car Excel supérieur à l'ecstasy et a un facteur de puissance latent. Un facteur de puissance latent signifie que le courant est inférieur à la tension par rapport à la tension. Maintenant, avant la fréquence de résonance, le circuit est capacitif. L'inverse s' est produit car x est c supérieur à Excel. Ainsi, lorsque Xc devient supérieur à Excel, Sita devient plus négatif, devient une valeur négative, plus négative. À mesure que x augmente, il devient plus négatif. Donc, comme vous pouvez le voir ici, il s'agit d'un 0.0. Ainsi, lorsque la fréquence diminue, l'angle diminue vers le côté négatif jusqu'à la valeur maximale de moins neuf, ce qui correspond à un circuit capacitif pur. D'accord ? Alors, que faites-vous de cette capacité lorsque l'effet d' une capacité supérieure à l'inductance entraîne un décalage entre la tension et le courant ? Rappelez-vous donc que le décalage de tension est un courant dû à un nouveau cas dans lequel nous avons grande capacité ou une grande sur le circuit qui devient un condensateur. Lorsque l'effet d'inductance devient supérieur à la capacité, le courant est lent. Nous allons donc étudier l'effet de capacité ou de la fréquence sur le circuit qui devient capacitive ou inductive et son effet sur le facteur de puissance. Ainsi, comme vous pouvez le voir en général, lorsque la fréquence est inférieure à cela et à deux fréquences, elle restera capacitive. Et le courant entraîne la tension. Lorsque la fréquence est supérieure à la fréquence de résonance, elle devient inductive lorsque la tension augmente, le courant. uns, ils sont égaux les uns aux autres. Il devient un circuit résistif pur. La tension et le courant sont donc maintenant en phase. J'espère donc que cette leçon vous a aidé à comprendre le gonflement du total et l'effet de la fréquence sur le facteur de puissance du circuit. 125. Courbe de bande passante et de sélectivité d'un circuit résonant en série: Comprenons maintenant un concept en tant que circuit résonnant en série, qui est celui des bandes passantes. Quelle est la signification des bandes passantes ? Donc, comme vous pouvez le voir, si nous traçons le total, qui est une impédance totale de notre circuit, comme nous l'avons fait dans une leçon précédente. En ce qui concerne la fréquence, vous trouverez cette courbe et vous constaterez qu'elle se dirige vers nos résidents. Ou après cette fréquence de résonance. La fréquence de résonance est nulle ou différente l'une de l'autre. Ils ne sont pas symétriques. Et si je voulais faire passer ce courant par rapport à la fréquence ? Et au lieu de ça. Comme vous pouvez le constater, le courant est égal à E sur le total divisé par le total. Maintenant, e, qui est notre offre, est une valeur fixe, une offre fixe. Disons donc que e est une valeur constante. On peut donc dire que tout est directement proportionnel à un sur z. Comme ça. Ou pour être plus précis, c'est l'inverse de cette courbe. D'accord ? OK, alors voyons voir maintenant. Donc, comme vous pouvez le voir, lorsque nous traçons le courant de Zach par rapport à la fréquence ou que nous découvrons qu'il vend la même courbe mais dans le sens inverse. Ainsi, lorsque le total devient très grand à l'infini, le courant sera très faible, nul. Pourquoi ? Parce que I est égal à E par rapport à cela. Ainsi, lorsque cela devient infini, une très grande valeur ici ou ici, vous constaterez qu'un sur l' infini nous donne zéro. C'est pourquoi, dans ce 0.0 et ce point, c'est zéro. Maintenant, à la fréquence de résonance, le total est minimum ou l'impédance est minimale. Donc, dans ce cas, vous constaterez que le courant est maximal à la résonance. Et sa valeur à l'état de résonance est égale à E sur R. Tension d'alimentation divisée par la résistance car nous n' avons qu'une résistance ou un circuit résistif pur. Ainsi, comme vous pouvez le voir, elle passe de zéro à une valeur maximale de e sur r, où son impédance est minimale. Ensuite, l'augmentation totale retombe à zéro , comme vous pouvez le voir ici. Et cette partie recommence à augmenter, donc le courant recommence à baisser. D'accord ? Nous allons maintenant constater que cette courbe, cette courbe est bien sûr l'inverse de la courbe d'impédance en fonction de la fréquence, qui est le foulard. sens en tant que courbe totale ne sont pas symétriques par rapport à la fréquence de résonance. La courbe du courant en fonction de la fréquence possède la même propriété. Qu'est-ce que cela signifie ? Vous pouvez voir que cette partie n' est pas égale à cette partie. Partie de la fréquence de résonance et du support précédant la fréquence de résonance. Pareil ici. Vous constaterez que cette partie d'ici n'est pas égale de cette partie à ici, car elles ne sont pas symétriques. Donc, ce que nous en apprenons, vous allez maintenant l'approuver. Maintenant, pourquoi en avons-nous besoin ? Ici ? Vous constaterez qu'il existe une plage de fréquence définie à laquelle le courant est proche de sa valeur maximale. Le maintien des enzymes est également réduit au minimum. Les fréquences correspondant à 0,707 du courant maximal sont appelées fréquences de la bande Z, fréquences de coupure, fréquences de demi-puissance ou fréquences d'angle, toutes représentant le même puits, OK ? Ils sont indiqués par F1 et F2. Maintenant, la plage de fréquences entre les deux est appelée bande passante de la fréquence de résonance. Voyons donc quels résultats obtenir. Tout d'abord, vous le trouverez ici, dans cette région d'ici à ici, ou dans cette partie. Et cette partie, vous constaterez que c'est encore une petite valeur. encore une petite valeur, et le courant reste un événement important. D'accord ? Maintenant, cette fréquence, quelle est la portée, l'art à partir d'une fréquence appelée F1, notre fréquence appelée F2. Cette fréquence d'outil est connue sous le nom de fréquence de bande, coupure, fréquence de puissance moyenne ou fréquence d'angle. Ces deux fréquences forment une bande passante. D'ici à ici. La bande passante est une représentation sur la courbe qui représente un groupe de fréquences. Groupe de fréquences dans lequel le courant est encore une valeur plus grande, mais l'impédance est minimale de F1 à F2. C'est pourquoi la bande passante est égale à f1. F2 moins f1. agit d'une bande passante dans laquelle nous avons fréquences qui produisent un courant plus important, toujours un courant plus important, proche de la valeur maximale. D'accord ? Maintenant, que représentent F1 et F2 ? Z représente ce que l'on appelle des fréquences de demi-puissance à ces deux fréquences ici et ici, leur puissance sera égale à la moitié de la puissance maximale. D'accord ? C'est notre maximum, qui est maximum du carré multiplié par la résistance R. D'accord ? Ainsi, à cette fréquence F2 et à cette fréquence F1, nous avons une puissance égale à la moitié de la puissance maximale. Toute valeur après ici, d'ici, d'ici ou d'ici est supérieure à ce que vous avez, bien sûr, le pouvoir. Quoi qu'il en soit, F1 et F2, qui présentent les bandes passantes, se situent à une puissance égale à la moitié de la puissance maximale à un courant égal à 0,707 imax. Et vous comprendrez quelle est la relation entre cette valeur et la demi-fréquence de puissance sur la diapositive suivante. Les fréquences de demi-puissance sont donc la fréquence de Zoé, qui est F1 et F2 à, soit la moitié de la puissance délivrée à la fréquence de résonance. La puissance à demi-fréquence de puissance est donc égale à la moitié de V-max. Maintenant, la condition ci-dessus est dérivée du fait que B max, ou la puissance maximale à l'état de résonance, est égale à notre Emax est carré, le carré du courant multiplié par la résistance. À la résonance, nous avons le courant maximal, donc nous avons la puissance maximale. Maintenant, la demi-fréquence de puissance est égale à I au carré multiplié par R, le courant ici et le courant ici. Si vous prenez cette valeur, 0,707, maximum et carré, nous aurons la moitié du carré maximum r I au carré R. Donc, ne nous donnez pas la moitié b max. Encore une fois, celui-ci ou 1707 représentant un sur la racine deux. Donc, si vous prenez ce courant, qui est supérieur de un à la racine deux, notre Emax, c'est la valeur du courant à quoi ? Aux demi-fréquences de puissance. D'accord ? Si vous prenez ce courant et que vous le mettez au carré, nous disons un sur la racine deux. Notre Emax tout carré multiplié par r. Vous constaterez qu'il nous donne moitié d'un sur la racine deux au carré nous donne la moitié d'un oméga au carré r au carré, R est P max, donc ce sera la moitié de V-max. Ainsi, la valeur du courant un par rapport racine deux, soit 0,707 imax nous donne la moitié de la puissance à la résonance. D'accord ? Les capteurs résonnent donc, circuit est ajusté pour sélectionner une bande de fréquences, appelée courbe de sélectivité. Le terme est dérivé du fait qu'il faut être sélectif dans choix de sa fréquence pour s'assurer qu'elle se trouve dans les bandes passantes. Plus la marque est petite, plus sa sélectivité est élevée. La forme de la courbe dépend de chacun des éléments du circuit RLC en série. Alors, qu'est-ce que tout cela signifie ? Donc, comme vous pouvez le voir, la courbe de sélectivité signifie que nous avons une courbe dans laquelle nous sélectionnons. Comme vous pouvez le voir ici, nous avons dans cette figure, par exemple, nos bandes passantes. D'accord ? Nous avons, nous pouvons sélectionner et les solides fréquences de bande passante à l'intérieur de la bande passante. Celui-ci, celui-ci, celui-ci, comme nous le souhaiterions, toutes les valeurs, toutes les valeurs de fréquence et la courbe de Solidus. Maintenant, que se passera-t-il si cela, si cette bande passante diminue comme ça ? Ainsi, la demi-fréquence, par exemple, ce sera le cas, la bande passante sera plus petite. La bande passante sera plus petite. Le nombre de fréquences sur lesquelles nous pouvons sélectionner une forme est donc beaucoup plus petit. Cela signifie que nous devrions être plus élevés. Nous devrions avoir une plus grande sélectivité dans le choix de notre fréquence. Ainsi, par exemple, si nous avons ces bandes passantes, cent valeurs de fréquences, cent valeurs, alors si cette bande passante devient plus petite comme ça, cela signifie que nous aurons par exemple des valeurs T. Cela signifie donc que nous devons être plus sélectifs. En choisissant notre fréquence afin de la situer dans les bandes passantes. Voici maintenant la forme de cette courbe ou les bandes passantes. Et tout cela dépend du circuit RLC, des éléments du circuit RLC. Ainsi, par exemple, si la résistance est plus petite avec une inductance et une capacité fixes, la bande passante diminuera et la sélectivité augmentera. Alors, qu'est-ce que cela signifie ? Comme vous pouvez le voir, nous avons trois carbones, 12,3. Ces récupérations ont R1, R2, R3. R3 est supérieur ou supérieur à R1. Donc, comme vous pouvez le voir, plus la résistance est élevée, regardez nos trois courbes, cette courbe. Et regardez R1. R1. Vous constaterez que les bandes passantes de R1 une formule de résistance plus petite, cette bande passante est très petite. Cependant, dans une très grande résistance, vous constaterez que la bande passante est beaucoup plus importante. C'est pourquoi la résistance peut façonner nos bandes passantes. Donc, comme vous pouvez le voir ici, Windsor, la résistance est plus petite, par exemple R1 si la bande passante est plus petite. La bande passante diminue et cela signifie que nous devrions être plus sélectifs dans notre circuit, d'accord ? Ou dans notre fréquence. De plus, si le rapport entre L C augmente avec une résistance fixe, la bande passante diminuera également avec une augmentation de la sélectivité. Donc, comme vous pouvez le voir, par exemple ce circuit représentant L1, L2, L1 sur C1 et C2, C2 LLC contre trois. Donc, comme vous pouvez le voir, si ce ratio avec une résistance fixe change, la bande passante, changera-t-elle ? Ainsi, comme vous pouvez le voir, par exemple en L3 et L3, vous le verrez ici. Celui-ci devient plus serré. D'accord ? Ainsi, à mesure que ce ratio augmente, bandes passantes diminueront, ce qui signifie que nous aurons besoin d'une augmentation de la sélectivité. Comme vous pouvez le constater, la bande passante est de trois, largeur de bande de deux. Et une bande passante ici, d'ici à ici. D'accord ? D'accord. Donc, comme vous pouvez le voir en termes de QS ou de facteur de qualité, si vous vous souvenez que le Q S est égal à x L sur R. Donc, si vous regardez ce circuit, par exemple lorsque nous avons une résistance plus grande, R3 augmente, ou la résistance augmente, bandes passantes plus élevées, des bandes passantes plus élevées. Et en même temps, lorsque r augmente, le facteur de qualité diminue. D'accord ? Comme vous pouvez le voir, r est plus grand pour le même Excel si NQS est inférieur. D'accord ? Maintenant, un petit q s, petit QS associé à un résonant peut avoir une large bande passante et une faible sélectivité, tandis qu'un Q plus grand indique le yopposé. Comme vous pouvez le voir ici. Cela, par exemple , une résistance élevée, un QS inférieur, mais une résistance plus élevée ici, par exemple, cela nous donne de grandes bandes passantes. D'accord ? Ainsi, comme vous pouvez le constater, nos augmentations, le facteur de qualité Q S diminue, la bande passante sur cette figure, les bandes passantes augmentent. Je trouverai donc cette résistance. Et les bandes passantes repassent directement proportionnellement pour charger plus de résistance, plus de bande passante, ce qui signifie une faible sélectivité. Cependant, à mesure que la résistance augmente, le facteur de qualité diminue. D'accord, un QS si petit signifie que nous avons de grandes bandes passantes. Q sous forme de bandes passantes petites et plus grandes. Idée similaire, si vous avez un QS élevé, vous aurez de faibles bandes passantes. D'accord ? Ainsi, par exemple, un QS élevé signifie que r est petit. Un QS élevé signifie que la résistance est faible. Cela signifie donc que la résistance est faible. Cela signifie que la bande passante est faible. D'accord ? J'espère que cette idée est claire. 126. Dérivation de fréquences de coupures: Maintenant, comment pouvons-nous obtenir les fréquences de coupure ? Nous aimerions trouver l'équation présentée qui coupe les fréquences. Ainsi, comme vous pouvez le voir sur cette figure, nous avons déjà dit que les fréquences de coupure F1 et F2 existent à un courant égal à 0,707 ou Emax. Donc, comme vous pouvez le voir ici, le courant à ce point et à ce point tombe à 0,707 de son Arizona. Et une valeur, qui signifie une augmentation de l' impédance égale à 1/0, 0,707 égale la racine de deux amorces est une fréquence de résonance. Alors, qu'est-ce que cela signifie ? Vous verrez que notre Emax est égal à E sur R. Et la valeur du courant à F1 et F2 est égale à 0,707 Imax. Voyons voir. Le courant ici à F1 et F2 est donc égal à 0,707 max. Maintenant, qu'est-ce que 0,707 ? 0 point est égal à un point au-dessus de la racine 21 sur la racine deux, ce qui correspond à 0,707 Imax. Imax. Quelle est la valeur d'Imax ? Est-ce que E est sur R, E sur R. Nous pouvons donc dire, est-ce égal à E sur la racine deux multipliée par r ? Le nouveau courant à F1 et F2 est donc égal à E sur la racine deux r. Maintenant, voyons voir, comparez ces deux équations : Emacs et E sont Emacs. Ea sur R, la résistance R I est ici égale à E sur la racine deux. Alors, quelle est la différence ? Vous constaterez que dans la deuxième équation à F1 et F2, l'impédance devient, augmente de racine deux. Cette résistance n'était donc que des impédances. Maintenant, cela devient une racine deux. Il augmente donc de la racine deux. C'est pourquoi la baisse du courant correspond à une augmentation en Arizona et à une augmentation de la fréquence et probablement de la deuxième racine. Il s'agit donc de notre impédance à F1 et F2. La racine deux R sera donc égale à l'ensemble de cette équation. Ainsi, comme vous pouvez le voir ici, racine deux est égale à deux racines, r au carré plus X L moins X c au carré. Maintenant, simplifions cela en prenant le carré des deux côtés. carré de la racine deux nous donne deux racines carrées de r au carré. racine carrée de la racine carrée donne R au carré extérieur plus x moins c au carré. Maintenant, cela nous amène de l'autre côté, donc nous aurons r au carré égal à x L moins X c. D'accord ? Maintenant, en prenant la racine carrée de Z, deux côtés, la racine carrée de celui-ci, la racine carrée de celui-ci, nous aurons notre égal XL moins XC ou r moins x l plus x égal à zéro. Celui-ci est égal à celui-ci. Mais nous devons savoir quelque chose de vraiment important, qui nous aidera à trouver la F1 et la F2. D'accord ? Maintenant, si vous vous souvenez des mathématiques, lorsque vous avez r carré égal à x, l moins x au carré, ou que vous avez un x au carré égal au carré y. Maintenant, il est très important que lorsque vous prenez la racine carrée des deux côtés, vous devez vous rappeler que vous devez ajouter plus, moins. D'accord ? Ce sera donc x égal à plus moins y. Donc x peut être tout Steve, pourquoi ? Ou peut être négatif. Pourquoi ? Parce que si vous obtenez le carré, X carré, s'il est positif y, ce sera y au carré. Si y est négatif, il sera également Y au carré. D'accord ? Alors, qu'en retirons-nous, c'est que x égal à un Y négatif positif. Cela signifie donc que notre résistance issue de cette équation sera R égale à moins x moins z. D'accord ? Maintenant, souvenez-vous de cela car nous allons l'utiliser maintenant. Donc, comme nous l'avons dit maintenant, r est égal à plus moins x moins x sin k. Nous avons donc deux probabilités. Nous pouvons avoir les deux égaux à x moins x est c ou r égal à moins XL moins XC. Ces deux valeurs sont donc positives et devraient toutes être positives. Bien entendu, il n'y a pas de résistance négative. La résistance serait une valeur ajoutée. Maintenant, à votre avis, laquelle est la bonne ? Le premier ou le second ? Si vous y réfléchissez, vous pouvez dire : « D'accord, nous avons ici un point négatif. Cela signifie que la résistance sera négative. Donc celui-ci est refusé et celui-ci est correct. Maintenant, laissez-moi vous dire que celui-ci et celui-ci sont tous deux corrects. Mais dans des conditions incertaines. Maintenant, de quel membre nous avons besoin, nous devons obtenir la fréquence F2 et la fréquence f1. Maintenant, souvenez-vous des leçons précédentes, nous avons dit qu'après la fréquence de résonance, nous avons dit que ce que nous avons dit que x est supérieur à c. Nous avons dit précédemment la fréquence de résonance, nous avons x est c supérieur à Excel. D'accord ? Donc, si nous avons besoin de la fréquence F2, cela signifie que notre x l est supérieur à l'accès. Et si nous avons besoin de F1, cela signifie que x est supérieur à XOR. Regardons donc F2. F2, dans ce cas, Excel est supérieur à l'ecstasy. Donc, si nous choisissons cette équation ou égale à x, L moins x est x0, est-ce que ce sera correct ? Oui. Parce que x l est supérieur à l'ecstasy, leur différence nous donnera une valeur positive, ce qui signifie que notre résistance est affichée. Si nous examinons la deuxième équation, x l moins x est c. Maintenant x est supérieur à z. Cette partie sera donc positive, mais vous trouverez ici un signe négatif. Notre résistance en utilisant cette équation serait donc négative. Cette équation n'est donc pas correcte. D'accord ? Donc, pour F2, nous utiliserons la première équation. D'accord ? Maintenant, qu'en est-il de la F1 ? Et la F1 ? Donc, pour F1, x est c supérieur à x L. Pouvons-nous donc utiliser la première équation ? X est un z supérieur à Excel. Donc, leur différence nous donnera négative XL moins XC nous donnera une valeur négative. Cette équation n'est donc pas applicable pour F1. Et celui-ci ? Xl moins xc nous donne une valeur négative. Donc, une valeur négative multipliée par une valeur négative nous donne une valeur positive. Cela signifie que celui-ci peut être utilisé. Alors, qu'est-ce que nous apprenons d'ici ? Si je veux, si je veux que la fréquence F2 ou oméga 2 soit atteinte après la résonance, alors je vais utiliser xl moins xc. Si je veux obtenir F1, alors j'utiliserai r égal à moins XL moins XC. Tu te souviens de ça ? Maintenant, voyons ce qui va se passer. Nous avons donc besoin maintenant d'une F1 x L supérieure à c. Nous parlons donc de F2, d'accord ? Donc XL supérieur à Xs et nous allons utiliser sont égaux à x l moins l'accès, d'accord ? Parce que cela nous donnera une valeur positive, qui est une résistance positive, liée à la F2 ou aux oméga deux. Vous pouvez donc voir que xl moins xc sont égaux. Prenez x ou moins x plus x. Voir Excel indique oméga n, oméga L plus un sur oméga sine oméga 2 et oméga 2 parce que nous parlons de F2. Multiplie maintenant cela pour assimiler ces deux côtés, le pi oméga deux. Ce sera donc R oméga deux moins oméga deux carré l plus un sur C. Nous avons donc multiplié par oméga deux pour éliminer les oméga deux ici. Nous avons maintenant ici nos oméga deux moins oméga deux carrés l plus un sur c. Maintenant nous devons écrire sous cette forme a x au carré plus bx plus c égal à zéro. D'accord ? Vous pouvez donc dire L oméga deux négatif au carré. Vous pouvez dire moins deux, moins L, oméga deux carré plus B, soit oméga à R, oméga r oméga deux, Zynga c vaut un sur c égal à zéro. Vous pouvez donc dire que a est égal à moins l, b est égal à r et c est égal à un sur sin. Ou vous pouvez simplement prendre cette équation et la diviser par moins l afin que nous puissions éliminer le point. D'accord ? Nous l'avons donc divisé par l. Ainsi, lorsque nous divisons par moins L, nous aurons des oméga deux carrés moins R sur L, oméga deux moins un sur LC égal à zéro. Nous avons donc maintenant une équation quadratique du second degré. quadratique est un second degré. Alors, comment pouvons-nous résoudre ce problème ? Nous savons qu'en une seconde, le degré, par exemple x, sera inférieur à b plus la racine b au carré moins quatre ac divisé par deux, ac divisé par deux. D'accord ? Pas à la climatisation. Comme vous pouvez le voir, l'oméga 2, qui est notre variable, sera négatif b. B est négatif R sur L plus moins la racine b au carré. B est moins R sur L d'après les mathématiques, moins quatre ac moins quatre multiplié par a, soit un, multiplié par c, soit moins un sur LC, moins un sur lc divisé par deux multiplié par a. D'accord ? Ainsi, lorsque nous aurons cette équation et que nous la simplifierons, vous aurez ce dernier oméga deux. oméga deux est égal à R sur deux L plus moins la moitié de la racine r au carré sur L au carré plus quatre sur LC. Maintenant, comme vous pouvez le voir, nous avons plus de deux L oméga qui devraient être renforcés. Considérons le côté négatif comme le côté négatif. Vous pouvez voir plus de deux L Maintenant, plus, moins la moitié. Nous pouvons maintenant voir r au carré sur L au carré plus quatre sur LC. Maintenant, pour l'instant, afin de comprendre laquelle est correcte, négligeons cette partie. D'accord ? Vous pouvez donc voir que la racine r au carré sur L au carré nous donne la racine R sur L. Vous pouvez donc voir que ce terme est égal à ce terme. Maintenant, que se passera-t-il si nous en ajoutons quatre sur LC ? Si nous l'ajoutons pour plus de LC, cela signifie que ce terme sera supérieur à la pierre. D'accord ? Ce que je veux dire, c'est que cette racine carrée est toujours supérieure à deux n. Nous ne pouvons donc pas avoir signe négatif car cela nous donnera une fréquence négative. Encore une fois, cette partie est plus grande que cette partie. Donc, cette partie moins cette partie nous donnera une fréquence négative. Nous ne pouvons donc pas utiliser de signe négatif. Nous aurons donc R sur deux l plus la moitié de la racine r au carré sur L au carré plus quatre sur n z, comme ceci. Nous ne pouvons donc pas avoir de signe négatif, d'accord ? Donc, la fréquence sera oméga divisée par 1/2 pi, d'accord ? C'est donc F2. Maintenant, que pouvons-nous faire pour que la F1 suive la même procédure, mais quelle est la différence ? N'oubliez pas d'obtenir la F1. R sera égal à NON x l moins x, il sera inférieur à XL moins XC. Où avons-nous trouvé la place ? Rappelez-vous que notre carré est égal à x L moins X c au carré. Nous aurons donc F1 égal à cette équation finale. Ce sera donc similaire à f deux. Mais la différence, c'est que vous le trouverez ici. Nous avons ici un signe négatif. D'accord ? Est-ce que c'est la seule différence entre f un et f deux. D'accord ? Maintenant, nous aimerions obtenir la bande passante. Maintenant, comme nous le voyons sur cette figure, bande passante est la fréquence f2 moins f1. F2 moins f1. Donc, si vous soustrayez ces deux équations, nous aurons plus de deux pi L. Si vous soustrayez celle-ci de celle-ci, vous aurez toutes les deux par N. D'accord ? Maintenant, vous pouvez relier celui-ci au facteur de qualité de Zach de cette manière. Comment en est-on arrivé là ? C'est vraiment très facile. Donc, comme vous pouvez voir les bandes passantes, d'accord ? Vous pouvez voir cette dérivation ou vous pouvez me regarder avec L. La bande passante est égale à R sur deux par L. D'accord ? Disons donc que j'ai multiplié ici par la fréquence, fréquence de résonance, et multiplié ici par la fréquence de résonance. Nous aurons donc ou multiplierons par la fréquence de résonance. Et les deux pi FSL nous permettent d'exceller. À la résonance. Nous avons notre Excel. Nous nous souvenons donc que le facteur de qualité est égal à x L sur R. Donc, dans notre Excel, nous obtenons un sur q S. D'accord ? Avons-nous ici F S. Donc la bande passante est égale à fs sur QS. Comme vous pouvez le constater. Nous avons maintenant une relation entre la bande passante et QS. Et comme nous nous en souvenons dans les diapositives précédentes, nous avons dit que lorsque le facteur de qualité augmente, la bande passante diminue. Nous le prouvons maintenant en utilisant la durée de F1 et F2. Nous pouvons maintenant avoir une autre équation qui est la bande passante fractionnelle, qui est f2 moins f1 sur F s. Donc, si nous avons une bande passante égale à f2 moins f1 égale à f2 moins f1. F2 moins f1 égal à fs sur q s. Donc, à partir de cette équation, vous pouvez constater que Q S est égal à fs sur F2 moins F1, ou un sur Q. Un sur Q S est égal à f2 moins f1 sur fs, qui est appelée bande passante fractionnelle. Rembobinez l'indication de la largeur de la bande passante par rapport à la fréquence de résonance. Il fournit donc une largeur de cette pièce. Comment et combien de CO2 nous ont fait du mal ? Ou en mégahertz par rapport à une fréquence de résonance tsar. D'accord ? Maintenant, dans cette leçon, c'est un financement , c'est une tension de complot. Rappelez-vous maintenant que la tension VL égale à x L multipliée par le courant. Et VC est égal à z multiplié par le courant. Et R. Le R est égal à la résistance multipliée par le courant. Chacun réagit et multiplie par le courant et la résistance multipliée par le courant. Nous avons donc maintenant d' abord cette courbe du courant de tension et la signification des propriétés par rapport à la fréquence. Vous pouvez donc voir ce courant, c'est la courbe du courant. La première est la courbe du courant. Donc, pour obtenir la réalité virtuelle, nous multiplions cette courbe. En quoi cette danse a-t-elle une valeur constante ? Nous aurons donc cette autre courbe, la VR. D'accord ? Maintenant, deuxième partie, nous avons V L et V c. Maintenant, à la résonance, vous constaterez que cette valeur, ces deux courbes de VC et Vn se croisent, ce qui signifie qu'elles sont égales à la résonance. Maintenant, une autre propriété, une autre propriété que nous trouverons , c'est qu'ici, c'est vc et celle-ci est v. Maintenant, avant la résonance , nous avons notre résonance. Avant la résonance, nous avions dit que x était c supérieur à Excel. Et après résonance, x supérieur à c. Alors qu'est-ce que cela signifie ? Et cela met fin à la forêt, le cas où x est supérieur à x l, cela signifie que V c est supérieur à Va. Donc, si vous regardez ce chiffre, vous constaterez que V C est supérieur à Vl. Celui-ci est V L, et celui-ci est Vc. Ainsi, à n'importe quelle fréquence, vous constaterez que dans VC est toujours supérieur à V. Après résonance, Excel est supérieur à x, z, sorte que v l est toujours supérieur à VC. Et à la résonance, le secteur des anthères car ils sont égaux à chacun. Génial. D'accord ? Voilà donc à quoi sert cette courbe. Ajoutez donc une fréquence nulle. Quelle est la valeur de la tension à fréquence nulle ? À une fréquence nulle, X l sera égal à zéro. Donc V L sera égal à zéro. Donc, comme vous pouvez le voir, la courbe de v l nous donne ici zéro. D'accord ? Et qu'en est-il du VC ? X est z égal à un sur oméga C. Lorsque l'oméga est égal à zéro, cela signifie que cette partie sera infinie. Donc Vc sera infini. Théoriquement. Théorie. Cependant, vous devez savoir que, bien sûr, nous ne pouvons pas avoir une tension infinie. La tension maximale est la tension d'alimentation, qui est e. Ajoutez donc une résonance à fréquence nulle et une résonance à fréquence nulle. Vc sera égal à l'offre. Toutes les tensions vont jusqu'ici parce que nous n'avons pas de cartes. Maintenant, les mêmes chiffres lorsque la qualité devient, facteurs de qualité deviennent égaux ou supérieurs à dix. Égal ou supérieur à dix. Dans ce cas, vous constaterez que V R et le courant I sont presque identiques. Si vous regardez VC et v l, vous constaterez qu'ils se rapprochent beaucoup plus l'un de l'autre. À partir de F1 et F2. Ils sont de plus en plus proches de chaque convergence des R. Ils sont comme s'ils devenaient très, très proches l'un de l'autre et que Z devenait plus haut. D'accord ? Dans cette leçon, nous avons découvert les bandes passantes, la courbe de sélectivité Select F1 et F2, et d'autres propriétés en plus de la bande passante et de la fréquence de coupure. 127. Exemple 1 sur circuit résonant série: Disons donc que j'ai quelques exemples sur le circuit résonnant en série. Afin de comprendre comment obtenir les valeurs de la tension, bandes passantes, des fréquences de demi-puissance, etc. Commençons donc par le premier exemple. Le premier exemple est donc que nous avons un circuit résonnant en série. Comme vous pouvez le voir ici, nous devons trouver le courant. La tension aux bornes de la résistance est la tension aux bornes de l'inducteur. La tension aux bornes du condensateur lors de la résonance. Nous devons également trouver le facteur de qualité du circuit. Nous l'avons fait. Étant donné également que nous avons la fréquence de résonance, qui est de 5 000 tortues. Nous devons trouver les bandes passantes. Et nous devons trouver la puissance dissipée dans le circuit aux demi-fréquences de puissance. D'accord ? Il semble que nous ayons beaucoup d'exigences, mais c'est vraiment très facile. Plus facile que d'utiliser les forêts. Vous avez ce circuit, nous avons une tension d'alimentation égale à dix volts et un angle nul. Nous avons une résistance égale à x L égale à dix ohms et x égale à l'activation. Vous pouvez voir dans les circuits à x L égal à Ecstasy. D'accord ? Ces deux réactifs sont égaux l'un à l'autre, ce qui signifie que nous sommes dans la résine et les restaurants ou dans un état tsariste. OK, alors commençons. Nous devons donc d'abord trouver le courant à la résonance. D'accord ? Nous savons donc que le courant à la résonance, à la résonance dans le circuit résonnant en série, nous savons que notre circuit sera une résistance pure. Nous savons que le courant est égal à l'alimentation divisée par la résistance car deux réactifs s' annulent. La première exigence est donc que le total à la résonance soit égal à la résistance, seul le circuit résistif pur égal à la résistance de deux ohms. Le courant sera E, soit notre alimentation de dix volts et l'angle zéro divisé par le total qui sont deux et l'angle zéro. Cela nous donnera donc cinq et là et l'angle z. C'est le courant qui circule dans notre circuit. Maintenant, la deuxième exigence est que nous avons besoin de la tension VR, la tension aux bornes de cette résistance. D'accord ? Comme nous le savons, la tension bornes de la résistance est une restauration, est égale au courant qui la traverse elle est égale au courant qui la traverse multiplié par la résistance. Comme vous pouvez le constater, vous constaterez que la tension aux bornes la résistance à la résonance est égale à l'alimentation. D'accord ? Donc, comme vous pouvez le voir ici, dans cette équation, I est égal à E sur R. Et la tension aux bornes de cette résistance est égale à i multiplié par la résistance. Cela nous donne donc E, qui est notre approvisionnement. Ainsi, comme vous pouvez le voir ici, la tension aux bornes de la résistance à la résonance est égale à la tension d'alimentation égale à dix volts et l'angle zéro est similaire à l'alimentation. Maintenant, l'exigence est la tension aux bornes de l'inductance. D'accord ? Donc, la tension aux bornes de l'inductance, nous avons x L égal à dix, d'accord ? La tension aux bornes de l'inductance est donc égale au courant. Multipliez-le par le courant traversant l'inducteur, soit I multiplié par un, multiplié par x L, soit dix. Donc, comme vous pouvez le voir ici, le vl actuel est égal au courant multiplié par Excel. D'accord ? Le courant est donc égal à I et l'angle zéro, XL est x l. Et l'angle est puissant parce que c'est J Excel, si vous vous souvenez bien, il s'agit de j X L. C'est pourquoi nous avons un esprit angulaire. Donc X L est dix. Le courant de Zac est égal à cinq et un ours. Donc cinq multiplié par dix nous donne 50 volts et l'angle 90 degrés. D'accord ? Maintenant, quelle est la tension aux bornes de ce condensateur ? OK, c'est une tension aux bornes du condensateur Le courant traversant le condensateur multiplié par x est c. Donc la tension est égale à I, multipliez-la par l'ecstasy. L'ecstasy est une substance dont l' accès est négatif dans une résistance. L'impédance du circuit. Un z négatif signifie un degré négatif de 90 degrés. Nous aurons donc des lumières à cette huile actuelle et à angle zéro. X est un angle C égal à moins 90 degrés. Cela nous donnera donc 50 volts et l'angle négatif de neuf degrés. Donc, comme vous pouvez le voir ici, il est assez évident que Vl à la résonance est égal à VC car ils ont la même impédance, même courant qui les traverse et la même impédance. Ils ont donc la même amplitude de tension, 50 volts, 54, 50 v. Mais la différence est que nous avons un déphasage entre eux. C'était maintenant une sorte d' exigence ou la deuxième exigence est Q comme facteur de qualité du circuit. Nous savons maintenant que le facteur de qualité est égal à x l sur r. Donc x l est égal à dix ohms. La résistance est égale à deux, comme vous pouvez le voir ici. Cela nous en donnera donc cinq. Maintenant, l'exigence est que, si les fréquences de résonance, 5 000 tortues trouvent des bandes passantes ZAB et la puissance dissipée à des fréquences de demi-puissance en vol stationnaire. Et ainsi de suite. Commencez par les bandes passantes, d'accord ? Nous savons que la largeur de bande est égale à l'équation fs sur Q S que nous avons obtenue dans la leçon. La fréquence de résonance, qui est de 5 000, divisée par Q, S, qui est égale à cinq. Cela nous en donnera donc 1 000. Alors voyons voir. Comme vous pouvez le voir, f2 moins f1 est égal à F S sur Q S, soit 5000/5, ce qui nous donne 1 000 Hz. Enfin, nous avons besoin que la puissance soit dissipée à la moitié de la fréquence de puissance. Nous savons donc que la puissance à quelle fréquence vous pouvez voir la moitié de la puissance. Cela signifie donc que P, je parlerai des fréquences, est égal à la moitié de V-max. Comment choisir V-max ? C'est pourquoi on les appelle demi-puissance. Donc, comme pour le hall B max, la puissance maximale est la puissance à la résonance, qui est I max à la résonance, multipliée par un carré par une résistance. Le courant au carré multiplié par le courant à la résonance est de cinq et trois, et la résistance est égale à deux. Donc, cinq au carré nous donnent 25 multiplié par deux nous donne 50. Je pense que cela nous donnera 25 ou 25 %. Comme vous pouvez le voir, la moitié de V-max a I au carré r au maximum. Il s' agit d'une puissance à la résonance. Donc, le carré du courant, notre courant est égal à cinq et à l'ours. Ainsi, le carré de ce courant multiplié par la résistance, qui est de 2 ω, nous donne la puissance à la résonance. Notre résonance d'at multipliée par la moitié, la moitié de cette puissance nous donne la puissance à toutes les fréquences. Rappelez-vous comment les fréquences sont les fréquences des bandes passantes. Ici. D'accord ? Ici, nous avons la bande passante, par exemple puis celle-ci à partir d'ici, alors que nous en sommes à ce stade et que ce point est ajouté 0,707. Ensuite, si vous vous en souvenez, à F1 et F2, F2 et F1. D'accord ? Maintenant, une chose à noter, c'est que nous avons déjà dit que l' une des équations que vous pouvez apprendre est que la tension aux bornes de l'inducteur, la tension aux bornes du condensateur à La résonance est égale à V, L est égal à vc comme une grandeur égale au facteur de qualité multiplié par l'offre. Si tu t'en souviens. Le facteur de qualité est donc donné comme le résultat obtenu cinq multiplié par la tension d'alimentation est de dix volts. Cela nous donnera donc 50 volts. Donc, comme vous pouvez le voir ici, nous avons 50 volts, un volt. Notre solution est donc correcte. D'accord ? 128. Exemple 2 sur circuit résonant en série: Passons maintenant à un autre exemple sur le circuit résonnant en série. Nous avons donc ici la bande passante du circuit résonnant en série de 400. Voici donc nos bandes passantes. Premièrement, nous avons également la fréquence de résonance vous convient, nous devons trouver le Q, le S ou le facteur de qualité. Deuxième exigence, si cette résistance est égale à dix oh, nous avons oublié d'ohms ici. Quelle est la valeur de X L à la résonance ? Cette certaine exigence si la fréquence de résonance est 5 000 tortues, trouvez la bande passante. Ensuite, la force requise trouve les inductances L et C du circuit. Tout d'abord, nos exigences sont données. Et l'exigence était que nous ayons des bandes passantes égales à 400 Hz. Nous avons une fréquence de résonance. Donc, celui-ci concerne les bandes passantes. Celui-ci est F S. Et nous avons de la résistance. Maintenant, la première exigence est le facteur de qualité Q S. Si vous vous souvenez que le facteur de qualité Q S ou non, le facteur de qualité est d' abord une bande passante. La bande passante est égale à f s sur QS, non ? Cette fréquence de résonance supérieure au facteur de qualité de Zach. Donc, à partir de cette équation, le facteur de qualité nécessaire est égal à la fréquence divisée par les bandes passantes. La fréquence de résonance est donnée comme 4 000. Tortue. La bande passante est donnée 400 fois. Il en sera donc ainsi. Cela nous donnera, alors. La deuxième exigence est que nous devons exceller en matière de résonance. Maintenant, encore une fois, puisque nous avons obtenu Q S, qui est égal à dix, nous savons maintenant que Q S lui-même est égal à x L sur R. D'accord ? X L sur R égal à dix. Maintenant, la résistance est également donnée à dix. Ensuite, à partir de là, nous pouvons obtenir Excel. Nous avons donc Q S égal à x, L sur R égal à dix, et la résistance est donnée par dix. n'avons donc qu'une seule inconnue, qui est Excel. Excel aura donc 100. D'accord ? Comme vous pouvez le voir ici, 100 ω. Donc, l'exigence est que la bande passante, la bande passante soit déjà donnée à 400 Hz, d'accord ? Comme je l'ai dit à propos de l' inductance et de la capacité du circuit, l'exigence est . Tout d'abord, nous avons Excel. Nous avons Excel. Excel est donc égal à deux multiplié par la fréquence de résonance, multipliée par l'inductance. La fréquence est donc de 4 000 tortues. Et la seule inconnue ici est L, l'inductance. Donc, comme vous pouvez le voir ici, x L est égal à pi FSL. Le L serait donc X L sur deux pi f s. Donc XL correspond à cent fréquences pour nous sur une tortue. Nous aurons donc 3 298 millions d'Henry. D'accord ? C'est notre inductance. Maintenant, la dernière exigence est cette capacité. C'est donc vraiment très facile. N'oubliez pas que la fréquence est égale à 1/2 pi racine LC. La fréquence est donc de 4 000 inductance de tortue obtenue à 3,98 millihenry. Nous n'avons donc qu'une seule inconnue , à savoir la capacité. Comme ça. Nous avons cette première équation, qui est f x égale 1/2 pi racine LC. Ou vous pouvez avoir la même idée. Vous pouvez l'obtenir en excès. voyez, vous savez tous que x L est égal à Xc. Excellez l'ecstasy liquide. L'ecstasy sera égale à cent, cent, soit 1/2 pi de S C. Et le FCFS équivaut à 4 000 tortues. Donc, à partir de là, nous pouvons obtenir le condensateur. Cette équation est donc correcte et cette équation est également correcte. Ces deux solutions sont correctes pour cet exemple, d'accord ? 129. Exemple 3 sur circuit résonant: Passons maintenant à un autre exemple. Nous avons un circuit RLC en série, qui a une fréquence de résonance de 12 000 Hz. Premièrement, nous devons trouver la résistance égale à 5 ω et X l égal à zéro cent ohms à la résonance, nous devons trouver cette largeur de bande. Deuxième exigence, nous devons trouver cette fréquence de coupure. D'accord ? Forest, comme vous pouvez le voir ici, exigence que nous avons dans cette équation qui nous fera du mal à 12 000 tiers, soit F S. C' est 1,2 fréquence. La résistance est égale à cinq ohms et x est égal à 300. Maintenant, la bande passante, comment pouvons-nous l'obtenir ? Rappelez-vous que la bande passante est égale à f s sur q s. Cette fréquence elle-même est donc égale à 12 000. Celui-ci est de 12 000. Comme vous pouvez le voir ici, l'assemblage du facteur de qualité égal à x sur r. Donc x l est égal à zéro cent et la résistance est égale à environ cinq. À partir de là, nous pouvons obtenir le facteur de qualité et les bandes passantes. Comme vous pouvez le voir ici. la mesure où le facteur de qualité est égal à x sur r x l à zéro cent divisé par cinq, comme vous pouvez le voir ici. Le facteur de qualité est donc de 60. La bande passante est donc égale à la fréquence de 12 heures divisée par 60. Comme ça. Nous devons maintenant trouver la fréquence de coupure. Nous nous souvenons maintenant que nous avons deux équations. Nous pouvons obtenir F1 et F2, qui sont la fréquence de coupure, en utilisant l' équation de Zoloft dont nous avons parlé, la pure. Si tu ne t'en souviens pas. Revenons vite ici. Si tu te souviens d'ici. Dans cette partie, vous pouvez voir ici f un et f deux, ces deux équations. Nous avons R sur L, nous avons cette résistance, nous avons l'inductance. Nous pouvons obtenir la capacité puisque Excel équivaut à l'extase à la résonance. Ensuite, à partir de là, nous pouvons obtenir la F1 et la F2. D'accord ? C'est la méthode directe, c'est une méthode. Il existe une autre méthode beaucoup plus simple, et ici, si vous regardez cet exemple, vous remarquerez quelque chose vraiment très important. Vous remarquerez que le facteur de qualité, le facteur de qualité, est égal à 60. Donc t est supérieur à dix. N'oubliez pas que nous avons un cas particulier. Lorsque le facteur de qualité devient supérieur à dix, nous avons cette courbe. C'est pourquoi cet exemple est important. Z constatera que F1 et F2 sont symétriques par rapport à la fréquence de résonance. Nous avons dit précédemment que la distance d'ici et celle-ci, donc d'ici à la courbe du courant ou la courbe de l'impédance ou non égales entre elles. Il ne s'agit pas d'une courbe symétrique. Quand le facteur de qualité devient-il égal à dix ou supérieur à dix ? Vous constaterez qu'elle devient plus symétrique autour de la fréquence de résonance. Remarquez donc, par exemple qu'ici, de la fréquence de résonance à F2, cette distance est égale à la distance entre la fréquence de résonance et F1 ici. Cette distance est donc égale à cette distance. Maintenant, comme vous le savez, à partir de F1, F2, tout cela s'appelle les bandes passantes. D'accord ? Toute cette région est donc constituée de bandes passantes. Donc, cette partie à elle seule correspond à bandes passantes supérieures deux car elle est symétrique autour de la fréquence de résonance. Maintenant, quelle est la valeur F2 ? Nous avons donc la fréquence fs et nous avons cette distance qui est une bande passante supérieure à deux. F2 sera donc égal à cette fréquence de résonance plus la bande passante à faible distance sur deux. Et cette partie sera F1 sera égale à la fréquence de résonance moins. Il s'agit d'une bande passante de faible distance sur deux. La distance ici est donc égale à la distance ici, bande passante, bande passante supérieure à deux. Donc, à partir de la fréquence de résonance pour obtenir F2, ajoutez des bandes passantes sur deux pour obtenir F1, soustrayez l'harmonique de la bande passante. Comme vous pouvez le voir, une bande passante est divisée en deux par fs. Par conséquent, vous constaterez que la bande passante de F1 et F2, F2, f jusqu'à F1 est fréquence de résonance moins les bandes passantes sur deux. Comme vous pouvez le voir ici. Nous aurons donc F2 égal à 812 100 Hz et si l'un est égal à 11 900 Hz. J'espère donc que cet exemple vous a également aidé à mieux comprendre le circuit résonnant en série. 130. Exemple 4 sur circuit résonant de série: Maintenant, prenons un exemple de Mozart. Maintenant, qu'est-ce qui détermine Q, S et la bande passante pour cette réponse ? Nous avons donc cette courbe, courbe de réponse représentant la relation entre le courant et la fréquence. D'accord ? Maintenant, dans celui-ci, nous devons trouver le facteur de qualité. Nous devons trouver les bandes passantes. Nous avons la capacité égale à 100 101,5 nanofarad. Nous devons trouver le L et tout ce circuit. Et enfin, nous devons trouver la tension appliquée. D'accord ? Nous avons donc ici la capacité donnée égale à 101,5 nanofarads. Laisse cette partie pour le moment. Maintenant, les photos, avons-nous besoin ce facteur de qualité et de bande passante ? Donc, si vous regardez ce chiffre, nous avons quelques points importants que nous pouvons obtenir. Nous savons maintenant que le courant, courant maximal auquel il est resté en résonance. Donc, comme vous pouvez le voir, ce point est le courant maximal, d'accord ? Ce point qui correspond ici à cette fréquence. D'accord ? Donc, ce point où nous avons un courant maximum ou emax égal à 100 millions, portez 200 milli et de la bière. Nous avons cette fréquence de résonance. Fréquence de résonance à ce stade. Maintenant, quelle est la valeur de cet assemblage de points que nous avons ici 12 à 12 000. Nous en avons 3 000. OK. Et combien de lignes ? 123-45-6789 et enfin dix. Vous trouverez donc les dix espaces. Donc, cette base entre les deux ou 3 000 -2000/10 nous donne quoi ? Soi-même divisé par dix nous donne hmm. D'accord ? Donc chacun d'entre eux, donc ce 1200021002200 et ainsi de suite. Voici donc 3 000, 2 000, 902 800. Cette partie est donc de 2 800 Hz. Il s'agit d'une fréquence de résonance, l'endroit où nous avons un courant maximal. C'est donc la première chose dont nous avons besoin. La deuxième partie dont nous avons besoin est de pouvoir obtenir la bande passante. La bande passante est égale à f2 moins f1. Et F2 et F1 z sont les demi-fréquences de puissance, les fréquences coupure ou la moitié des fréquences de puissance, la moitié de la puissance. Rappelez-vous donc que nous avons déjà dit que Zack, courant à des fréquences de demi-puissance est égal au courant à toutes les fréquences à F2 et F1 est égal à 0,707 multiplié par notre Emax. Donc, imax, c'est 200 milliampères et ours, nous aurons un milliampère, d' accord, milliampère. Donc 0,707 multiplié par 200 égal à 141 milli et ours. D'accord ? Alors, euh, pourquoi ? Parce que nous l'avons déjà dit dans la courbe à 0,707, c'est un sur la racine deux. D'accord ? Donc, une fois que nous aurons la moitié du pouvoir, nous aurons la moitié du pouvoir. Maintenant, pour obtenir F2 et F1, nous allons suivre cette courbe à 141. Donc 104 contre un, on peut dire que c'est ici à ce stade, par exemple si vous allez sur la courbe, vous trouverez ce point. Et tu trouveras ce point. Ces deux points, celui-ci et celui-ci représentant, l'autre représentant une fréquence à moitié coupée. D'accord ? Donc, si nous descendons ici, vous trouverez ce point. Et ce point. D'accord ? Donc celui-ci est de 2 800, celui-ci est de 2 000, 2 900 et celui-ci de 2 700. D'accord ? Alors, qu'est-ce que cette bande passante ? La bande passante est la différence entre ces 229 00 2 700 ou l'écart entre eux, qui sera de 200 Hz. D'accord ? Nous avons donc maintenant des bandes passantes. Nous avons notre Emax, nous avons une fréquence de résonance. Pouvons-nous donc obtenir que es, que es assembly soit égal à ou pour le rendre plus spécifique, une largeur de bande égale à la fréquence de résonance divisée par Q. Donc Q S sera F S divisée par la bande passante. D'accord ? Donc F S correspond à 2 800 bandes passantes, 200 Hz. À partir de là, nous pouvons obtenir notre facteur de qualité, fs par rapport à la bande passante. La bande passante de 200 Hz lorsque nous obtenons F S est de 2 800, d'accord ? D'accord, comme vous pouvez le voir ici, nous devons maintenant trouver l' inductance et la résistance. On sait donc qu'à la résonance, à la résonance, on sait que x L est égal à z ou la fréquence de résonance est égale à 1/2 pi racine LC. La fréquence de résonance est de 2 800. La capacité est de 101,5 nanofarad. Nous n'avons qu'une seule inconnue, qui est l' inductance, comme celle-ci. L'inductance sera donc égale à 31,83, principalement Henry. Maintenant que l'exigence ou l'exigence de force, quelle qu'elle soit, c' est une résistance. Alors, comment pouvons-nous obtenir la résistance vraiment facilement ? Nous savons que le facteur de qualité Q S égal à x L sur R. Maintenant, x L est égal à deux pi multiplié par zéro est égal à un et la fréquence multipliée par l' inductance que nous venons d'obtenir. Et le facteur de qualité est égal à 14. Ainsi, à partir de là, nous pouvons obtenir la résistance q égale à x L sur R, ou égale à x L sur QS à partir de cette équation. Nous aurons donc enfin notre résistance de 40. tension appliquée est maintenant une dernière exigence. Nous devons trouver la valeur de la tension appliquée. Nous savons que, encore une fois , à la résonance, le courant qui y est de 200 millions à la résonance est égal à ce que nous avons dit que notre circuit est un circuit résistif. Ce sera donc E sur R. La résistance équivaut à 40 lits propres actuels de 200 millions de lits. Donc, nous, qui est notre approvisionnement, équivaudra à 200 millions d'ours multipliés par ou pour tout. Cela nous donnera donc huit volts, je crois, impliqués. Oui. OK. Comme vous pouvez le voir, nous allons simplement utiliser les équations de la bande passante, du facteur de qualité, de la fréquence de résonance, le tout pour obtenir les exigences de notre problème. 131. Exemple 5 sur circuit résonant de série: Passons maintenant à un autre exemple. Dans cet exemple, nous avons un circuit RLC en série conçu pour résonner. résonance à l'oméga S équivaut à dix à la puissance cinq radians par seconde. Il a une bande passante de 0,15 oméga S. Et puisez 16 sur une alimentation de 120 volts à la résonance pour trouver la résistance. La bande passante dans les valeurs les plus élevées, L et C est le facteur de qualité en tant que bande passante fractionnelle. Voyons donc d'abord comment résoudre ce problème. Comme vous pouvez le constater, nous avons un circuit RLC en série. Nous avons un oméga S égal à dix à la puissance cinq radians par seconde. Les bandes passantes sont 0,15, 16 à partir de 120 volts. Maintenant, commençons la résistance étape par étape. Comment obtenir la résistance ? La résistance est vraiment très facile. Vous remarquerez que nous avons notre puissance, notre énergie consommée par la résistance, 16 watts, d'accord ? Parce qu'à la résonance, toute la puissance est une tension. À l'état normal. Cela va à la résistance. Alors 16 qu'est-ce qui est consommé ? Consommé à partir de 120 volts à la résonance. La puissance consommée à l'intérieur de la résistance est égale à I au carré multiplié par la résistance. accord ? Ou nous pouvons dire que c'est la même équation qui est v au carré sur r. Nous avons donc une résistance ici. Il est traversé par un courant. Et la tension entre l'acte V. La puissance consommée à l'intérieur de la résistance est égale au carré du courant multiplié par la résistance, ou au carré de la tension divisé par R. C'est la même équation. Maintenant, PR, quelle est la puissance consommée par la résistance 16 ? Maintenant ? La tension aux bornes de la résistance. Souvenez-vous maintenant que nous sommes dans l'état de résonance. La tension aux bornes de la résistance est donc égale à E, qui est l'alimentation. Puisque nous sommes en résonance. approvisionnement en Zara est donc de 120 v. Le carré en V sera donc de 120 carrés. Nous avons donc 16 watts égaux à 120 carrés divisés par la résistance R. Donc, à partir de cette équation, nous pouvons obtenir cette résistance égale à 900 ω. D'accord ? C'est la première exigence. La deuxième exigence est la bande passante. bande z donnée par 0,15 oméga S. Donc, simplement, les oméga S sont la fréquence de résonance en radian, en radian par seconde, ou la fréquence angulaire pour être plus précis. Donc, pour convertir cela en assemblage fs, nous avons un oméga S égal à deux multiplié par la fréquence fs. Fs sera égal à l'oméga S divisé par deux pi. Cette fréquence de résonance est donc cette valeur divisée par deux pi. À partir de là, nous avons bandes passantes, des bandes passantes égales à 0,15 F s. Si vous le souhaitez en radian, ce sera 0,15 oméga S, si vous le souhaitez en hertz. Cela était requis par le problème. N'oubliez pas que nous avons besoin d'une bande passante en hertz et non en radians par seconde. Vous devez donc le convertir en hertz, comme vous pouvez le voir. D'accord ? Ainsi, comme vous pouvez le voir ici, F S est égal aux omégas sur deux pi et la bande passante égale à 0,15 fréquence à la résonance. D'accord ? OK, maintenant nous avons nos bandes passantes. , nous avons maintenant Comme vous pouvez le voir, nous avons maintenant f, s et la bande passante. Qu'est-ce que cela vous aide à obtenir, cela vous aide à obtenir QS. Donc, des bandes passantes égales à fs au-dessus de nous. Nous avons donc F S et nous avons des bandes passantes. Vous pouvez donc obtenir le facteur de qualité. D'accord, donc c'est une exigence facile. Maintenant, L et C, vous avez le facteur de qualité Q S égal à x sur r, x sur r. Donc, le facteur de qualité que j'ai maintenant obtenu et nous avons Excel. Avons-nous Excel ? Non, nous n'avons pas Excel. Il s'agit de deux Pi f S multipliés par l'inductance divisée par la résistance. La résistance est. 900 ω. Nous pouvons donc obtenir l'inductance L. Et nous savons qu'à la résonance XL est égal à x c. Nous pouvons donc obtenir cette capacité. Ou la fréquence à la résonance est égale à 1/2 pi racine LC. conduiront tous de la même manière. Une autre équation, et au lieu de commencer par le facteur qualité, ce que nous pouvons faire pour l'assembler. Nous pouvons dire que nous pouvons obtenir l'inductance en premier. Comment ? N'oubliez pas que les bandes passantes sont égales à fs sur Q et que Q S est égal à f s ici, le facteur de qualité est x sur r, X L sur R. Nous pouvons donc mettre le R ici. Et x L est égal à deux pi multipliés par la fréquence multipliée par l. La fréquence de correspond donc à la fréquence que nous pouvons avoir plus de deux, toutes plus de deux par n, qui est l'original équation, si tu te souviens bien. Nous pouvons donc utiliser cette équation comme celle-ci. bande égale à r sur deux pi L. L'inductance, nous avons de la bande passante, nous avons une résistance, donc nous pouvons obtenir l'inductance et la capacité. Il peut être obtenu à partir de la racine LC égale à 1/2 pi. Nous avons L, nous avons la fréquence, donc nous pouvons obtenir la capacité. Le facteur de qualité est x L sur R. Comme vous pouvez le voir, x L sur R, nous avons Excel, nous avons de la résistance, donc nous pouvons obtenir, la dernière exigence est une bande passante fractionnelle. Si vous ne vous en souvenez pas, c' est F2 moins F1 divisé par la fréquence de résonance. Donc f2 moins f1 est quelle est la bande passante divisée par S ? Maintenant, si tu te souviens de ce que c'est, je te le dirai tout de suite. N'oubliez pas que la bande passante est égale à fs sur Q. Le facteur de qualité Q est égal à F S sur la bande passante. Bande passante sur F s. Vous savez que le facteur de qualité F S sur la bande passante, la bande passante sur F s est l'inverse sur Q. Nous aurons donc des jambes. Donc F2 moins F1 divisé par cette fréquence de résonance, qui est une bande passante fractionnelle, bandes passantes égales sur fs, soit une sur QS. Un sur Q SQS est donné comme ici, 6,67. Nous allons donc obtenir 0,15 sous forme de fraction et de bandes passantes. D'accord ? Alors, qu'apprenons-nous d'ici ? Il existe différentes méthodes pour obtenir toutes ces valeurs. D'accord ? C'est l'une des méthodes que vous pouvez utiliser avec un autre muscle que je viens d'expliquer afin d'obtenir la même idée. En fin de compte, toutes ces lois vous mèneront à la même solution. D'accord ? 132. Circuit résonant parallèle: Bonjour à tous, Dans les leçons précédentes, nous avons discuté d'un circuit résonnant en série et nous en avions plusieurs exemples. Maintenant, dans cette leçon et la leçon suivante, nous allons discuter circuit de résonance et nous allons avoir quelques exemples à ce sujet. Alors d'abord, souvenons-nous de ce circuit en série. Nous savons que dans le circuit résonnant en série, nous avons des séries R, L et C avec une source de tension sans emploi, comme vous pouvez le voir ici. Il s'agit d'un circuit résonnant en série. Nous avons une source d'alimentation, nous avons une résistance, une position d' inductance tout en série ou un circuit résonnant parallèle. Il s'agit de la même configuration. Nous avons l'interpréteur ou, dans la combinaison C, z sont parallèles à une source de courant appliquée. Comme vous pouvez le voir ici, nous avons une source de tension en série avec R, L et C. Maintenant, dans ce circuit résonnant parallèle, nous avons une source de courant et batterie à résistance à une inductance, mieux vaut capacité. D'accord ? Donc, dans ce cas, nous avons quatre éléments parallèles les uns aux autres avec une source de courant. Ici, nous avons quatre éléments, citoyens Chaucer. Dans une source de tension dans la mer, c'est un circuit résonnant, d'accord, à la résonance. On a donc quel maximum ? Nous avons un courant maximal. Maximum. Si vous vous en souvenez, nous avons une source de tension et le courant devient maximal à la résonance. Ici, nous aimerions rendre la tension maximale. Ainsi, à la résonance, la tension est maximale. D'accord ? Discutons donc d'abord de deux circuits importants, savoir le circuit résonnant parallèle idéal et le circuit résonnant parallèle non idéal. Et nous comprendrons lequel utiliser. Nous avons donc un circuit résonnant parallèle idéal. Et qu'est-ce que cela signifie ? Tout d'abord, vous verrez que nous avons une source actuelle. Nous avons une résistance parallèle. Nous avons une inductance, nous avons un condensateur. Alors, qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que l'inductance n'a aucune résistance en série. Donc, si vous vous souvenez que l'inducteur lui-même est une bobine au format de fils. Par conséquent, il devrait avoir une résistance. Mais dans le circuit résonnant parallèle idéal, nous négligeons cette résistance. D'accord ? Le circuit idéal n' a donc pas de résistance en série avec l'inducteur. L'idéal de maman, qui est un cas pratique, comporte une résistance en série avec l'inducteur. Il a donc une résistance qui pratique, a une résistance R, L en série avec l'inducteur. Même s'il y a L, c'est assez faible par rapport aux autres résistances R. Cependant, cette résistance a un impact important sur la condition de résonance parallèle. Cette résistance, nous ne pouvons pas la négliger. Pourquoi ? Parce que cela a un impact sur les conditions du circuit résonnant. Et comme vous l'apprendrez dans les prochaines leçons, c'est pourquoi nous ne devons pas utiliser le circuit, mais nous devons utiliser le circuit RLC parallèle pratique. Nous avons donc une résistance R, comme celle-ci. Notre batterie à un inducteur avec résistance ou à un inducteur Excel avec notre résistance RL et la capacité ecstasy ou les réactifs x, z. Ce circuit est donc le plus pratique et celui que nous devons utiliser . Maintenant, comme vous pouvez le voir, en raison de la présence de cet élément, reprenons-le. Vous pouvez voir qu' ici nous avons R, L et C. Nous pouvons donc dire simplement que dans le circuit, nous pouvons dire que la condition de résonance se produit lorsque x L devient égal à z, ou que la puissance du réacteur devient nulle, ou nous avons un facteur de puissance unitaire. Cependant, en raison de la présence d' une résistance d'inductance R L à l'intérieur de l'inductance. Cet effet, cette condition de résonance. Maintenant, nous ne pouvons pas dire que la résonance se produit lorsque x L devient égal à xy. Pourquoi ? Parce que nous avons une résistance R, L et C, comme pour l'inductance. Cela affectera donc l'état de résonance de notre circuit. Nous devons donc le convertir pour qu' convertir pour Excel ajoute deux composants parallèles, R et L, comme ceci. J'aimerais donc convertir notre série L avec Excel en notre parallèle, RB, qui est notre parallèle et XL sont parallèles. D'accord, nous allons donc convertir cela pour ces deux composants de la série et 22 éléments parallèles. Alors, comment pouvons-nous y parvenir ? D'abord ? Vous pouvez voir que cet élément est égal à RL plus j XL. Il s'agit d'un z de l' inductance avec sa propre résistance, RL Zhe Excel. Maintenant, si vous convertissez cela en admittance Y, ce sera comme ça. Y. Ou l'admission de ce circuit est égale à un au-dessus de votre nez. À l'admittance se trouve l' inverse de l'impédance. Donc y est égal à un sur z égal à un sur r l plus j XL. Maintenant, un plus r l plus j XL peut être divisé en ces deux composants. D'accord ? Alors, comment s'y prendre ? Comme vous pouvez le voir, nous en avons un sur r l, comme ceci, un sur r l b plus j. Excel comme celui-ci. D'accord ? Vous pouvez maintenant multiplier le numérateur et le dénominateur par le conjugué de ce nombre complexe. Notre cellule logique est donc un nombre complexe. Nous pouvons donc la convertir en une autre forme, a en multipliant par le conjugué, l'assemblage conjugué RL moins j XL conjugué est l'inverse de ce sinus divisé par R L moins l'exon J. Donc, si je multiplie ici par RL Manage Excel, et que je multiplie ici par R plus j xa moins j XL. Nous n'avions rien à faire car nous pouvons annuler ces deux-là avec les RH. Maintenant, si nous les multiplions comme si c'était plutôt nos coudes x l multipliés par RL Manage Excel. Cela nous donnera notre L au carré moins J x au carré, x au carré. Cependant, puisque nous avons les carrés J et J, cela deviendra plus. Donc cette multiplication, cette partie, avec cette partie nous donne R au carré plus XL carré. Et nous avons notre L moins J XL. dois savoir que cette forme, ou L moins x, L sur R au carré plus XL au carré, est similaire à une forme sur r l Jacque disons, d' accord, c'est la même formule. Vous pouvez maintenant voir que notre gestion d' Excel est divisée par ceci. Nous pouvons donc le convertir en RL divisé par RL au carré plus j plus x L au carré moins j XL, d'accord ? Divisé par RL au carré plus x au carré. Comme vous pouvez le voir, RL divisé par RL au carré plus x au carré et le moins x l moins j X L divisé par R au carré plus x au carré. avons donc simplement converti en éléments N22 et ils comprendront pourquoi nous l'avons fait. Comme vous pouvez le voir, nous avons donc RL sur RL au carré plus x carré moins j X L sur R n au carré plus n au carré. Maintenant, nous pouvons faire autre chose. Qu'est-ce que c'est ? Vous pouvez voir qu'ici nous avons RL sur RL au carré plus x au carré. Nous pouvons donc prendre celui-ci ici, maintenant ici, comme ça. Nous pouvons donc le noter ici en faisant une division. D'accord ? Donc ou, pour être plus facile, vous pouvez diviser ici par RL et diviser ici par RA. Nous aurons donc un divisé par RL au carré plus x au carré sur r. Cette formule est similaire à cette formule. même, ici, nous diviserons par x l et diviserons ici par XOR. Nous aurons donc RL au carré plus x au carré divisé par Excellent. D'accord ? Et c'est j. Negative J peut naviguer ici avec j plus j. D'accord ? Maintenant, pourquoi ça ? Parce que si vous vous souvenez qu'un sur j nous donne un g négatif, le j négatif ici est converti en un sur j avec un signe positif. Donc un sur j, qui est celui-ci, est initialement négatif j. Maintenant, je sais que vous allez me demander pourquoi nous faisons tout cela. Vous comprendrez que maintenant nous en avons un sur quelque chose et un sur J quelque chose. D'accord ? Nous pouvons donc en dire un. C'est un vrai rôle. Il s'agit d'une partie imaginaire. Vous pouvez donc en dire un. Nous avons donc une partie réelle et une partie imaginaire. Le vrai, c'est le RP. On peut donc dire un sur r p plus un sur J x be. D'accord, cela équivaut à une admission. Donc, à partir de là, nous pouvons avoir RP égal à cet élément et XL égal à cet élément comme ceci. Donc RP ou la résistance parallèle égale à RL au carré plus L au carré sur r l et x L p est égal à r l au carré plus x au carré sur x. Et donc, comme vous pouvez le voir ici, ce que nous avons fait, pourquoi avons-nous faire tout cela ? Afin de convertir cet élément en série en deux éléments parallèles. Vous remarquerez qu' ici, y ici, par exemple est un sur z, un sur z, soit RL plus j XL. Pour cela, quel est le pourquoi de ce système ? Y égal à 1/1 plus 1/2, 1/1 plus 1/2. À quoi ça sert ? Un RP. Ce qui est Z2 est j x l. Et ces deux circuits sont égaux l'un à l'autre. Alors pourquoi cette admission est-elle égale à cette admission ? Donc 1/1 plus x n équivaut à un sur RP plus un sur J x LLP. Comme vous pouvez le voir ici, cet élément est égal à celui-ci. Et à partir de cette analyse entre eux, nous avons obtenu que RP et Excel seront égaux à ces deux équations. Ce que vous remarquerez ici, c'est que notre P, qui est notre batterie. Vous pouvez voir que c'est une fonction dans quoi ? Fonction dans Excel. Le RP est donc fonction de la fréquence. Donc, notre p est fonction de la fréquence. Souvenez-vous, parce que c'est vraiment très important. Maintenant, comme vous pouvez le voir, les mêmes équations sont x plus x L au carré sur R L XL. Ces deux équations sont là. D'accord ? Maintenant, si nous combinons tout cela au circuit original, nous aurons un tel circuit. Nous avons une source de courant, ce total, c'est-à-dire que nous avons d'abord la résistance ou l'alimentation, la résistance d'alimentation. D'accord ? Avons-nous ici des extrémités parallèles, d'accord , c' est-à-dire que nous venons d'obtenir et des extrémités parallèles XL P. Notre x original est c. D'accord ? C'était donc l'original, quel était celui-ci ? Ou l'exon L plus J, on le convertit en deux éléments parallèles avec l'ecstasy et parallèlement à r, s et à la source de courant. Comme vous pouvez le constater, ce circuit peut être simplifié ainsi. Nous avons RS parallèle au RP comme celui-ci. Nous pouvons donc dire que ces deux résistances qui peuvent être combinées en une seule résistance, R, qui est notre beurre d'approvisionnement pour RP, aiment ceci. Comme vous pouvez le voir, nous avons ce circuit final qui est la résistance R car le deuxième motif parallèle et x LP parallèle. N'oubliez pas les nœuds parallèles d'Excel, l'Excel d'origine, mais Excel parallèle, celui-ci. Parallèle à XY. Ce circuit est donc notre circuit final que nous allons utiliser dans notre analyse. 133. Facteur de puissance d'unité d'un circuit résonant parallèle: Discutons maintenant des conditions de résonance d'un meilleur circuit de résonance. Donc, après, souvenez-vous que dans ce circuit ou dans le motif, l'incertitude persiste dans le nouveau. Dans l'idée du xénon, nous avons une résistance R, qui équivaut à une batterie RS à RP. Et si vous vous souvenez de notre B en tant que fonction dans Excel, c' est-à-dire de sa fonction dans la fréquence, vous trouverez cela ici, quelque chose de vraiment très intéressant. Si nous revenons au circuit résonnant en série. Si vous vous souvenez que la fréquence de résonance, fréquence de résonance est une fréquence à laquelle nous avons un minimum d'impédance. garantie devient maximale. L'impédance d'entrée devient un circuit résistif pur. X annulera avec de l'ecstasy. Le réseau Answer aura un facteur de puissance unitaire. Maintenant, ce qui est vraiment important, c'est que vous découvrirez que le circuit qui se trouve maintenant dans le circuit résonnant de combat, vous découvrirez que la condition, condition de ce facteur de puissance unitaire, état du facteur de puissance unitaire, ou résistif pur, est différent de celui auquel nous avons une impédance maximale ou une tension maximale. Nous avons donc dans ce circuit deux conditions, deux fréquences de résonance. Donc, dans le circuit parallèle, dans le second, de quoi avons-nous besoin ? L'impédance, nous avons besoin que l'impédance soit maximale dans le circuit parallèle. Au total, il faut qu'il soit maximal à la résonance. Et nous avons besoin d'un facteur de puissance unitaire. Facteur de puissance unitaire, et nous avons besoin d'une tension maximale, d'une tension maximale, de Vc. D'accord ? C'est tout. D'accord, facteur de puissance unitaire égal à résistance pure, soyez résistif. Maintenant, ce que vous trouverez, c'est que dans ce circuit, nous avons un facteur de puissance unitaire. Il s'agit d'une condition selon laquelle la fréquence de résonance f b est différente des conditions qui rendront l'impédance maximale conduisant à un maximum VCE s'il s'agit d'une autre fréquence appelée FM. Ces deux fréquences sont donc différentes l'une de l'autre. Ce ne sont pas les mêmes. Contrairement à la fréquence de résonance du circuit série, nous avons une fréquence qui est F S, qui satisfait toutes ces conditions. D'accord ? Nous avons une fréquence dans le circuit RLC en série. Et à Paris, en circuit, nous avons deux fréquences. Celui qui nous donne un facteur de puissance unitaire ou un circuit résistif pur. Un autre qui rend l'impédance maximale conduisant à une tension maximale. D'accord ? Donc, des fonds que nous devons consacrer à l'analyse afin d'obtenir ces deux valeurs. La première que nous aimerions faire est une condition de facteur de puissance unitaire. Donc, le facteur de puissance unitaire, si vous vous souvenez, vous ne prenez que les factorielles, signifie que nous avons un circuit résistif pur. Nous avons un circuit avec uniquement de la résistance. Nous n'avons pas d'Excel ou d'excédent de See dans ce circuit. L'assemblage permet donc au premier de taper notre circuit, l'admittance Y est égale à 1/1 plus un sur R2 plus un sur x0. X1 est un sur r. Un sur x0, x1, x1 est notre sur z. Deux est un sur J x b x L P, qui sont les nœuds parallèles d'Excel, le XL d'origine, souvenez-vous de cet Excel, mais en fait, nous divisons notre Excellez en deux composantes, plus une au-dessus d'un J XC négatif. Z. Le nombre trois est égal à un sur moins j xc. D'accord ? OK, maintenant, nous avons ces trois éléments. Nous pouvons donc les combiner. Nous en avons un sur R, et nous avons ces composantes imaginaires. Nous pouvons donc dire J, nous pouvons le mettre ici. Il devient négatif j. Un sur j plus un sur z nous donne moins Z. Et un sur moins z nous donne un j. positif. Vous pouvez voir pourquoi l'admittance totale ou totale est égale à un sur R plus j, une de nos ecstasy moins une sur x LP. À partir de quoi, à partir de l'admission. Il s'agit de l'admission à n'importe quelle fréquence en général. D'accord ? Nous avons maintenant besoin de la fréquence à laquelle nous avons un facteur de puissance unitaire. Encore une fois, que signifie le facteur de puissance unitaire ? Cela signifie que le composant de puissance réactive, ou le composant imaginaire, est égal à zéro. Nous n'en avons donc qu'un sur r. Cette composante devient zéro. Ainsi, comme vous pouvez le voir à partir de cette équation, vous constaterez que Un sur x est c moins un sur x L devient égal à zéro. Donc x est c sera égal à x L, comme ceci. Donc, pour obtenir le facteur de puissance unitaire, le facteur de puissance unitaire, le parallèle x L P, parallèle Excel doit être égal à xy x. Encore une fois, le nœud parallèle z x L x L parallèle égal à x est c. Maintenant, alors nous sommes Je vais avoir x LP en parallèle, non ? Son équation. Nous savons donc que XL est égal à RL au carré plus x au carré sur exon. Alors prenez celui-ci et remplacez-le ici. Nous aurons donc RL au carré plus x au carré sur x L égal à x c. Donc, à partir de là, vous pouvez faire passer Excel de l'autre côté. Nous aurons donc notre L plus X carré égal à z multiplié par x. Maintenant, x vaut un sur les oméga C et X L est égal à l'oméga L. Nous pouvons donc prendre des oméga avec des oméga, afin que nous n'ayons pas L sur C, d'accord ? Donc r l au carré plus x au carré est égal à l sur c. Donc x carré peut être égal à L sur C moins notre L au carré. D'accord ? Maintenant, quelle est la prochaine étape ? L'étape suivante est que nous avons besoin d'une fréquence f p. Souvenez-vous que nous avons F b et F M, F B, qui est une fréquence de résonance du circuit parallèle, qui fournira ce facteur de puissance unitaire ou un pur circuit résistif. D'accord ? Il s'agit d'une fréquence de résonance forestière. Excel est donc un oméga L. Comme vous pouvez le voir, x L devient oméga L. Celui-ci. Tout d'abord, vous pouvez dire que x L au carré est égal à x L ici à partir de cette équation est égal à la racine carrée de L sur C moins r carré. Vous pouvez voir la racine l sur c moins RL au carré et x L est égal à deux pi multipliés par la fréquence multipliée par L. Et puisque nous parlons cette condition de résonance, ce sera FB. Comme vous pouvez le voir, ce sera deux pi f b, soit cette partie, égale à la racine carrée de L sur C moins RL au carré. De là, prenez-en deux à gauche de l'autre côté. Nous aurons donc F p égal à 1/2 pi L racine l sur c moins RL au carré. D'accord ? Supprimons donc tout cela. D'accord ? Nous avons donc cette équation. Vous pouvez faire une simplification pour obtenir finalement que FB est égal à 1/2 pi de racine LC, la racine carrée de un moins r l carré c sur n. D'accord ? Cette équation est similaire à cette équation, juste comme quelques simplifications, d'accord ? Maintenant, quelqu'un va dire, d'accord, pourquoi l'avons-nous converti de ce formulaire en ce formulaire ? Vous verrez qu'ici nous aimerions atteindre une certaine relation entre le circuit résonnant parallèle et le circuit résonnant en série. Ainsi, comme vous pouvez le voir lorsque nous avons converti ce formulaire en ce formulaire, vous trouverez quelque chose de vraiment intéressant. Vous pouvez voir cet élément. Vous verrez 1/2 pi root LC. Cela vous rappelle quelque chose ? Oui. Cela me rappelle la fréquence de résonance de la série. La fréquence de résonance est 1/2 pi racine LC. Nous pouvons donc dire que notre fréquence en parallèle est égale au c. C' la fréquence de résonance multipliée par la racine carrée de un moins r l au carré, C sur L, un moins RL au carré c sur n. Maintenant, comme vous pouvez le voir à partir de cette condition, vous constaterez qu'un moins RL au carré c sur l nous donne une valeur inférieure à zéro. Donc, racine carrée de quelque chose de inférieur à zéro, on obtient finalement moins de z, moins de un, désolé, moins de un. Cette racine carrée est donc toujours inférieure à un. Ainsi, tout ce qui est multiplié par moins d'un multiplié par F S nous donne une fréquence inférieure à fs. Donc, à la fin de cette équation, nous pouvons constater que f p est toujours inférieur à f S. Ou Z. fréquence de résonance de Apparel est toujours inférieure à la fréquence de résonance du sceau. Comme vous pouvez le voir, encore une fois, f b est appelée fréquence de résonance du circuit résonnant du vêtement. Quelle fréquence, à quoi sert cette fréquence ? Fréquence de résonance. Il fait ce qu'il fait, c' est un facteur de pouvoir, l'unité. Nous avons un facteur de puissance unitaire ou un circuit résistif pur. Et F s est la fréquence de résonance du circuit résonnant en série lorsque x est égal à x est c. Maintenant, souvenez-vous que f p, où avons-nous obtenu FB lorsque x était égal à x est C. D'accord ? Or, contrairement à la graine circuits horizontaux ont une fréquence de résonance. F v est fonction de la résistance RL. Vous pouvez voir que FB est égal à la racine un moins r l carré. Fonction de résistance. Cependant, F S était une fonction dans L et C, mais elle entraînait une dépendance à la résistance. Nous allons maintenant constater que les composantes de la racine carrée, cette composante mène à cette fréquence particulière, deviennent inférieures à cela. Voyez-la comme une fréquence de résonance. En raison de la base de cette racine carrée. Détermine également que S ou L lorsque r approche de zéro. Vous constaterez que f b devient un joli, assez proche de f s ou d'un processus F S. D'accord ? Pourquoi ? Parce que comme vous pouvez le voir lorsque notre l est égal à zéro, cela signifie que nous en aurons apporté un, ce qui signifie que f b sera égal à fs. Si l'on néglige la résistance RL ou la résistance de l'inducteur. D'accord ? Nous avons donc maintenant discuté de cette condition de facteur de puissance unitaire d'un circuit résonnant parallèle. 134. Impédance maximale d'un circuit résonant parallèle: Discutons maintenant d' une autre condition qui est l'impédance maximale d' un circuit résonnant parallèle. Nous devons maintenant savoir que nous avons parlé dans les leçons précédentes d'une condition de facteur de puissance unitaire. Cette fréquence à laquelle nous avons un facteur de puissance unitaire n' est pas la fréquence à laquelle nous aurons une impédance maximale. Sa fréquence est différente. Pourquoi ? Parce que nous avons une résistance en série avec l'inducteur, ce qui rend les deux fréquences différentes l'une de l'autre. Ainsi, la fréquence à laquelle nous aurons une impédance maximale s'appelle FM. Maintenant, quelque chose de vraiment important. Pourquoi cette impédance maximale est-elle importante ? Parce que l' impédance maximale est celle à laquelle vous aurez la tension du circuit parallèle, la tension aux bornes du condensateur ou aux bornes l'inducteur, de la résistance ou de la source de courant. Ce sera maximum. Pourquoi ? Parce que la tension ici, par exemple V B, VB, est égale au total de ce circuit, cette partie, le total multiplié par la source de courant. D'accord ? La source de courant est donc constante. Maintenant, z est différent. Ainsi, à mesure que t augmente, le total augmente, la tension du circuit parallèle augmente. Nous devons donc trouver l'impédance maximale pour trouver la tension de sortie maximale. Similaire au circuit résonnant de série. Lorsque nous avons un minimum Z T, nous avions notre maximum auquel nous avions une résonance. C'est pourquoi nous devons trouver l'impédance maximale. Détermine qu'à la fréquence f égale à f b, qui est une fréquence de facteur de puissance unitaire, vous constaterez que cette impédance est proche de son maximum, mais pas de sa valeur maximale. Pourquoi ? Parce que notre parallèle dépend la fréquence égale à x L au carré r l au carré plus l au carré sur r L au carré. Cela dépend donc de l'expiration, qui dépend de la fréquence. D'accord ? Nous avons donc maintenant une autre fréquence à laquelle nous avons une impédance maximale. Celui-ci est défini par F m n. Il est légèrement supérieur à FP. Vous trouverez donc ce FFP, par exemple il peut être ici si m après. Maintenant, la fréquence fm est déterminée en différenciant l'équation générale de z par rapport à la fréquence et en l'assimilant à zéro pour obtenir la fréquence. Donc, tout simplement, nous avons besoin de ce minimum. Nous avons donc z égal à ce circuit, par exemple 1/1 sur r plus un sur x, LLP plus un sur x est c, d'accord ? OK, en plus du J, d'accord ? Nous avons donc ici j et avons-nous ici un Zhe négatif, d'accord ? Nous allons donc en mesurer l'ampleur. Nous avons donc X12 égal à la racine carrée de un sur r carré plus tout cela, le tout au carré. Encore une fois, comme si nous prenions de l'ampleur. D'accord ? Ensuite, nous allons prendre cette équation totale, dy sur d f, dy sur d f, puisque nous différencions par rapport à la fréquence et à l'équation des quiz avec z. Après quelques analyses, vous obtiendrez la fréquence fm à partir de cette différenciation. Maintenant, pourquoi avons-nous différencié et égalé zéro ? Parce qu'à la valeur maximale, à cette valeur maximale, les valeurs ou la pente de la ligne sont égales à zéro. Et la pente d'une droite est la différenciation de la fonction par rapport à la variable. Ils sont donc supérieurs à d, f nous donne la pente de la droite. Et au maximum, nous avons une pente nulle. D'accord ? Bien entendu, vous n'allez pas faire cette vaste analyse car elle est approfondie et prendra beaucoup de temps. Au final, nous aurons F M égal à f s, la racine carrée de un -1/4 ou L carré c sur l. Il s'agit donc d'une fréquence à laquelle nous avons une impédance maximale conduisant à une tension de sortie maximale. Donc, comme vous pouvez le voir, si nous combinons les deux leçons, nous avons FB, nous avons la fonction f m, bien sûr , en fs, la racine fs un moins r carré c sur l. Vous constaterez que si vous comparez ces deux équations, trouvez que dans l'enzyme, la fréquence du circuit RLC en série est supérieure à la fréquence à laquelle nous avons une moyenne maximale supérieure à la fréquence à laquelle nous avons une condition de résonance de puissance unitaire facteur. Bien entendu, comme vous pouvez le voir, si notre l devient nul, si R L devient zéro, alors F S sera égal à f m sera égal à f t. Donc le seul problème à Paris sur le circuit étant différent de la série de circuits résonnants se trouve la patience de RL ou la résistance de cette pièce. Maintenant, vous pouvez voir que lorsque nous obtenons m, le réseau peut être utilisé pour obtenir l'amplitude et l'angle de phase de l'impédance totale à résonance en substituant f égal à FM. Et en effectuant les calculs, vous constaterez que Z2 au maximum ou disons que maximum total est égal à R parallèle à x L. Latéral à l'accès. Ces trois composantes sont parallèles les unes aux autres et se substituent par une fréquence égale à F n. Par exemple, z sera supérieur à un oméga c. Les oméga seront donc deux pi multipliés par f m. Au final. Cela nous donnera l' impédance maximale de notre circuit. Maintenant, nous avons découvert avec Jack comment obtenir la fréquence de l' impédance maximale d'un circuit résonnant parallèle. Nous avons donc deux fréquences. Encore une fois. Si B auquel nous avons un facteur de puissance unitaire et FM auquel nous avons une impédance maximale. 135. Facteur de qualité d'un circuit résonant parallèle: Salut tout le monde. Dans cette leçon, nous allons discuter du facteur de qualité dans un circuit résonnant parallèle. Donc, tout d'abord, avant de discuter du facteur de qualité, nous avons le total par rapport à une fréquence. Nous aimerions donc voir un transfert de l'impédance à l'intérieur du circuit par rapport à la fréquence. Donc, si vous vous souvenez de la leçon précédente, nous avons ou avons appris que l'impédance maximale Z T se produit à une certaine fréquence appelée FM, qui est une fréquence à laquelle nous avons une impédance maximale. C'est pourquoi lorsque vous téléchargez ce total par rapport à la fréquence, vous obtenez cette courbe. D'accord ? Ainsi, la courbe totale en fonction de la fréquence se révèle clairement , car un circuit résonnant parallèle donne une impédance maximale à la résonance, comme un circuit résonnant en série qui connaît un niveau d'impédance minimum à Résonance. Donc, si vous vous souvenez que la série avait, à la résonance, impédance minimale en série finit par un circuit résonnant parallèle. Nous avons une impédance maximale à la résonance. Vous constaterez également que z, le total, est approximativement égal à r l car une fréquence est égale à zéro, comme vous pouvez le voir ici, lorsque la fréquence devient nulle ou l, ou si le total est approximativement r n. Maintenant, pourquoi est-ce bien ? Si vous vous souvenez qu'à une fréquence égale à zéro, vous trouverez qu' Excel est parallèle, c'est-à-dire R au carré plus XL carré, je me souviens bien, d'accord ? Parce que j'ai complètement oublié. Ici. Comme vous pouvez le voir, Excel est parallèle à r au carré intérieur plus x au carré sur x. Donc, quand la fréquence devient nulle, d'accord ? Nous avons x L P égal à, voici que cette partie sera égale à zéro. Celui-ci sera égal à zéro car il s'agit d'oméga L. Et oméga est égal à zéro puisque la fréquence est nulle. Cette partie est donc égale à zéro. Cette partie est égale à zéro, elle sera donc RL au carré sur zéro, ce qui signifie qu'elle sera égale à l'infini. D'accord ? Alors x l parallèle à quoi ? Infinité à une fréquence égale à zéro. Revenons donc à notre leçon ici. D'accord ? Nous avons donc ici Excel parallèle égal à l' infini. Qu'en est-il de Xc ? Xc est égal à un sur oméga C. Ainsi, lorsque la fréquence est nulle, oméga sera égal à zéro. Donc 1/0 nous donne également l'infini. Donc cette partie sera infinie comme cette partie sera infinie. Donc l'infini. Que signifie cet infini ? Cela signifie que nous avons un circuit ouvert et un circuit ouvert. Cette partie est donc un circuit ouvert. Cette partie est un circuit ouvert. Nous n'aurons donc que R, d'accord ? Maintenant, notre énergie est égale à notre alimentation parallèle à r p. D'accord ? Donc Rp, qui est la composante parallèle de cette inductance, et R S est une alimentation. N'oubliez pas que l'alimentation elle-même est une résistance plus grande, grandes résistances sont parallèles. Nous avons déjà dit que c'est égal à r l au carré plus x au carré divisé par R L au carré. Donc x l est égal à zéro lorsque la fréquence devient nulle. Nous avons donc notre L au carré sur le L au carré. Cette partie est donc égale à cela. n'y a pas de carré ici. Donc notre L au carré ou l nous donne notre n. OK ? Donc, si nous sommes parallèles à une fréquence égale à zéro , nous avons notre alimentation parallèle à RL. N'oubliez pas que notre approvisionnement est lancé. Notre L est une petite valeur. Ainsi, lorsque nous avons une résistance parallèle ou plus grande, mais une faible résistance, équivalent Z sera approximativement égal à la petite résistance ou n. C'est pourquoi, à fréquence nulle, nous avoir Z2 est approximativement égal à RA. Encore une fois, lorsque la fréquence devient nulle, x z devient infini, x b devient infini. Cet outil sera donc un circuit ouvert. Nous avons donc uniquement une résistance ou une résistance r est égale à l'alimentation. Parallèlement à notre périphérie , le parallèle est égal à r l au carré plus x au carré sur r l. Maintenant, Excel est égal à zéro, donc une division nulle nous donne R L. Donc R L est une petite valeur, ou L, qui est la résistance de la bobine est une valeur faible et toute alimentation est une valeur supérieure. Ils sont donc parallèles, ce nous donne approximativement la plus petite résistance, qui est RL. D'accord ? J'espère donc que c'est clair maintenant. Pour le circuit parallèle comme Arizona et la courbe de résonance qui nous intéresse est celle de la tension Vc aux bornes du condensateur. Maintenant, pourquoi la tension est-elle la chose la plus importante à travers le condensateur ? Parce que le condensateur devient généralement une entrée vers un autre étage du réseau. D'accord ? Le condensateur est donc utilisé comme étage intermédiaire entre deux circuits. D'accord ? La tension de sortie peut donc être transmise à un autre circuit. Maintenant, comme vous pouvez le voir, la tension aux bornes du condensateur est égale à v parallèle, égale au courant de l'alimentation. Alimentation multipliée par une impédance équivalente de l'ensemble du circuit. Donc, comme vous pouvez le voir, le total est une courbe en S représentant le total, d'accord ? Comme vous pouvez le voir ici. Et nous avons le courant qui est une source de courant fixe . D'accord ? Leur multiplication nous donnera cette courbe finale, qui correspond à la tension aux bornes du condensateur ou aux composants parallèles. Comme vous pouvez le constater, cette courbe est similaire à la courbe de l'impédance. Mais la différence est qu' il est multiplié par un certain gain, qui est une source de courant. Parlons maintenant du facteur qualité. Le facteur de qualité Q d' un circuit résonnant parallèle est défini comme le rapport entre la puissance réactive de l'inducteur ou du condensateur et la puissance réelle de la résistance à la résonance. Similaire à quoi ? Similaire au circuit résonnant en série. D'accord ? Il en sera donc ainsi. Nous avons donc la puissance réactive divisée par la puissance dissipée sous forme résistance ou la puissance réelle de la résistance. Ce sera donc comme ça, q, p ou q parallèle. Le facteur de qualité est un circuit résonnant parallèle égal à vb au carré sur r x l p divisé par v, v au carré sur r. D'accord ? Donc cette partie représentant le q ou la puissance réactive, cette partie représentant est la puissance dissipée dans une résistance, ou la puissance moyenne, qui est P, ou puissance active. Maintenant, quelqu'un va me demander, d'accord, vous avez dit que dans la leçon précédente le circuit résonnant de la série, vous avez dit qu'un Q S est égal à cela, réagissez en divisant la puissance par la puissance réelle. Nous l'avons déjà dit, I carré x divisé par I carré 0. Nous avions donc x sur r, non ? C'est dans le circuit résonnant en série. Alors pourquoi n'avons-nous pas utilisé I Squared I Squared R ? Pourquoi avez-vous utilisé la tension ? Parce que dans le circuit résonnant en série que nous avions, le courant était que l'année en cours est un facteur commun. Le courant traversant l'inductance est similaire au courant de la résistance. Nous utilisons donc cette équation. Et au lieu de v au carré sur r sur x L, ou V au carré sur R, car nous avons un facteur commun I au carré et I au carré, que nous pouvons annuler avec les DSE. Nous pouvons avoir x L sur R. Donc, dans le circuit en série, nous avons l'alimentation, alimentation E, et nous avons un condensateur d'inductance à résistance. ont donc tous le même courant. C'est pourquoi j'utilise cette relation pour obtenir x L sur R. Maintenant, dans ce circuit résonnant parallèle, nous avons la tension, la même tension, à leurs bornes, qui est VB. Nous utilisons donc le VB pour que je puisse annuler celui-ci avec celui-ci. Et au lieu du courant, si j'utilise le courant, j'ai besoin que le courant passe par ici ou p au carré. Et j'ai besoin de tout ton R-square. Si j'utilise cette relation , cela ne servira à rien. Cependant, comme la tension est courante, c'est pourquoi j'utilise le carré V sur les réactifs et v au carré sur r. D'accord ? Comme vous pouvez le voir, nous pouvons annuler cela les uns avec les autres. Nous aurons donc tous nos XR comme ceci, r sur x l parallèle, ce qui est notre alimentation parallèle à notre paroisse. D'accord ? Vous pouvez voir que q parallèle est différent de que es, que es walls. X L sur R. Ici, q est r au-dessus de x, p. Souvenez-vous de p, Note XL uniquement. D'accord ? Maintenant, pourquoi ? Parce que nous l'avons. Si nous prenons ceci avec celui-ci, nous aurons un sur x l b divisé par un sur r. Un sur r peut être, ils peuvent attribuer, et celui sur x L peut être déduit vers le bas. Nous aurons donc notre plus de XL. D'accord ? Maintenant, comme vous pouvez le voir, x ancien parallèle est égal à xy à la résonance. Par conséquent, nous pouvons remplacer par Excel parallèle au lieu de x l pour avoir x z. D'accord ? Nous avons donc une résistance équivalente égale à xy divisée par xy ou divisée par x l parallèle. D'accord ? Maintenant, et si nous avions une source de courant idéale si r est égal à infini ou si RS est très grand par rapport à RB, pouvons faire l' approximation suivante. Donc, comme vous pouvez le voir, lorsque nous avons deux résistances, R, S et R sont parallèles. Si celui-ci est très grand, ce qui est généralement le cas par rapport à notre parallèle. Dans ce cas, on peut dire que c'est approximativement égal à la plus petite résistance, qui est R p. D'accord ? Nous pouvons donc taper l' équation comme ceci, Q égal à notre parallèle divisé par x. D'accord ? Très facile. Maintenant, si vous vous souvenez que notre parallèle est égal à R au carré plus XL carré divisé par RL et XL un parallèle ou un carré bas plus x au carré divisé par Excel. Nous pouvons donc prendre celui-ci avec celui-ci. Nous aurons donc x sur r l. Comme vous pouvez le voir ici, quel est le facteur de qualité de la zircone UL, qui est similaire ou similaire à Q. D'accord ? Q, s'il n'y qu'une seule résistance dans le circuit, d'accord ? Comme vous pouvez le voir, q parallèle sera égal à X L sur R L égal à q, q de la bobine ou au facteur de qualité de la bobine elle-même. Quand RS est très grand par rapport à notre paire. D'accord ? Vous pouvez donc voir que toutes ces équations nous aident à approximer le facteur de qualité, d'accord ? D'accord, cela représente donc facteur de qualité de Zach Q L de la requête. 136. Fréquences de bande passante et de coupure d'un circuit résonant parallèle: Voyons maintenant comment obtenir la bande passante et les fréquences de coupure à l'intérieur d'un circuit résonnant parallèle. Donc, comme vous le savez, la même équation de bande passante est égale à F2 moins F1, qui est la différence entre les fréquences de coupure F2 et la fréquence de coupure F1. Ou comme les fréquences de demi-puissance F2 moins F1, qui seront égales à la fréquence résonance divisée par q parallèle. Maintenant, de quelle fréquence parlons-nous ? Nous parlons de la fréquence qui nous donne ce facteur de puissance unitaire, ou lorsque nous avons un circuit résistif pur. D'accord ? Donc, comme pour le circuit de résonance en série, nous avons une grande valeur, v-max. Ici, nous n'aurons pas V-max, mais la tension sera égale au total. Multipliez-le par la courbe d'alimentation et le total multiplié par le courant et le total dans ce cas, dans cette fréquence de résonance ou F parallèle, ou la fréquence à laquelle nous avons une puissance unitaire le facteur nous donnera notre multiplié par le courant. D'accord ? Maintenant, la bande passante ici à ce point et à ce point où nous avons la tension sera égale à 0,707 de celle-ci. Vous pouvez le multiplier par R multiplié par R. D'accord ? Il est donc égal à 0,707 de la tension à la résonance. N'oubliez pas que dans le circuit résonnant en série, nous avons notre Emax auquel nous avons une puissance maximale. Et nous avons deux points où nous avons les bandes passantes, d'accord ? Avec ce que nous avons 0,707 imax, ce qui nous donnera la moitié de la puissance de résonance. Même cas dans le circuit résonnant parallèle. Et à ce stade, nous avons la tension égale à la résistance multipliée par un courant. D'accord ? Puisque nous avons un circuit résistif pur, à ce stade, il sera multiplié par 0,707 par r multiplié par la saccharine pour obtenir y pour obtenir une résonance. D'accord ? Ce n'est pas la puissance maximale, mais c'est la moitié de la puissance à la résonance. D'accord ? Vous pouvez donc voir ici que les fréquences de coupure F1 et F2 peuvent être déterminées comme une condition de puissance unitaire. N'oubliez pas que nous avons deux conditions, facteur de puissance unitaire et l'impédance maximale. Nous parlons ici du facteur de puissance unitaire. Cela signifie donc que FOR sera F B, qui est une fréquence des lois des circuits résonnants des vêtements qui nous fournissent un circuit résistif pur ou un circuit résistif pur ou un facteur de puissance unitaire. La demi-fréquence de puissance ou définit que la condition dans laquelle la tension de sortie est maximale est de 0,707 fois la valeur maximale. Quelle valeur maximale en tant que valeur maximale de la courbe qui représente un facteur de puissance unitaire H, une fréquence de coupure correspondant à la fréquence à laquelle se trouve l'impédance d'entrée, est égale à 0,707 fois son valeur maximale. Et comme il y a une valeur maximale équivalente à la résistance R. Cela signifie donc que la résistance sera égale à 0,707. Notre fréquence ajoute une demi-bonne fréquence. D'accord ? Alors, comprenons cela. Comme vous pouvez le voir, il s'agit d'une tension At résonance égale à R, le sang à l'œil nu. Maintenant, à la moitié, on obtient des fréquences, comme la tension sera égale à 0,707, cette valeur, qui est r multiplié par a, sera donc 0,707 ou multipliée par I. Alors, quelle est la différence entre ces deux des équations ? Vous pouvez trouver tous les points 707 heures. Cela signifie donc que nous pouvons dire que notre résistance devient une fréquence de 0,7, 07,5 a obtenu, comme vous pouvez le voir ici. D'accord, je vais donc vouloir l'utiliser dans notre analyse pour obtenir F2 et F1. Donc, comme vous pouvez d'abord le voir dans ce circuit, nous avons y au total, ou l'admittance totale de ce circuit est de 1/1 plus un sur z, 21/31 sur r, un sur r j x p, un sur moins j x est c. D'accord ? Donc, comme vous pouvez le voir, un sur r plus un sur, saisissons-le. Vous pouvez donc le comprendre. Un sur x1 plus un sur R2 plus un sur z, un sur z, un, qui est le nôtre sur z2, qui est J, x. Plus un sur un accès J négatif. D'accord ? Donc, un sur j nous donne un g négatif. Donc, comme vous pouvez le voir, moins g vaut un sur j nous donne moins j. Un sur moins z nous donne un renforcement j un sur x c. D'accord ? Donc, voici ce représentant, représentant notre admission dans ce circuit. Maintenant, vous pouvez dire que Z2 est également égal à un sur y à un sur l'admittance RC. Vous pouvez donc prendre cette part et y égale à un sur l'ensemble. On peut donc dire que le total est égal à 1/1 sur R plus j un sur z moins un sur le département XL, comme vous pouvez le voir ici. Et souvenez-vous que l' inductance ici est L et la capacité est C. D'accord ? Maintenant, voici notre Z. Maintenant que nous parlons de fréquences de coupure, nous avons dit que le total serait égal à 0,707 environ, ce qui signifie que nous pouvons avoir 0,707. La tension sera donc de 0,707 V max de l'Arizona et de la fréquence. D'accord ? D'accord, comme vous pouvez le voir ici, nous allons assimiler ces deux équations l'une à l'autre. On peut donc dire, oh, 0,707 est égal à mon existence. C'est le premier. Vous pouvez voir ici que la racine 20.707 est un sur la racine deux, et r est r tel quel. Maintenant, pour cette partie, vous pouvez, vous pouvez en prendre un plutôt que r comme facteur commun à l'extérieur. Nous avons donc un sur r, deux crochets, un plus j oméga C moins un sur Omega. Donc, si vous prenez un sur R et que vous le multipliez ici, nous en aurons un sur r. Multipliez ceci par ceci nous donne un. Pourquoi l'avons-nous fait maintenant ? Simplement ? Parce que nous pouvons l'amener de l'autre côté, l'un sur r, le faire passer de l'autre côté. Nous aurons donc comme ceci, un sur la racine deux égal à un plus un plus j oméga C moins un sur oméga n. Donc, comme vous pouvez le voir, un sur r, vous pouvez l'amener de l'autre côté comme un sur r. Ce r, nous allons choisir ce r. Nous en aurons donc un sur la racine deux. Comme vous pouvez le voir dans cette équation, vous pouvez voir un au-dessus de celle-ci, égal à un au-dessus. Cela signifie donc que cette partie est égale à la racine deux. Ou pour être plus précis, la magnitude de celui-ci est égale à la racine deux. Donc, comme tu peux le voir comme ça. D'accord ? Maintenant, pourquoi y r Oméga C moins un sur oméga L égal à un ? Parce que l'assemblage ici à partir de cette équation, un plus j oméga C moins un sur oméga L égal à la racine deux. La magnitude de celle-ci est donc égale à la magnitude de celle-ci. L'ampleur de ceci est donc égale à la racine d'un carré, qui est une partie réelle. Ici, ce sera r. Et voici, ce sera comme ça. R Oméga c moins r supérieur r Oméga L au carré égal à la racine deux. Nous prenons donc le carré du premier carré du second au carré plus r oméga C moins oméga sur oméga L tout au carré égal à la racine deux. Maintenant, comme vous pouvez le voir, c'est la totalité de la racine carrée de deux. Cela signifie donc que nous avons un plus un sous la racine carrée qui nous donne la racine deux. Cette partie sera donc égale à un. Comme vous pouvez le constater, notre oméga C ou oméga c moins R sur oméga L moins R sur oméga L nous en donne un. Vous pouvez également y penser d'une autre manière. Vous pouvez voir que cette magnitude est égale à cette magnitude. Nous pouvons donc dire par exemple égal à la racine k égal à la racine deux. L'ampleur de ceci, maintenant la magnitude de cette partie est égale à la racine de la partie réelle au carré plus la partie imaginaire au carré. Disons donc la vraie partie carrée. Et la partie imaginaire est cette partie carrée. Disons donc que cette partie est B ou Oméga C moins un sur oméga L. Nous dirions que ce serait le cas, donc elle sera carrée. Ainsi, j'ai écrit qu'un a au carré plus b au carré est égal à la racine deux. Cela signifie donc que un plus d au carré est égal à deux. Donc b au carré serait égal à un, ou b serait égal à un. B est, quel est notre oméga c moins un par rapport à l'oméga. Donc, comme vous pouvez le voir ici, r Oméga C moins un sur oméga L égal à. Maintenant, à partir de cette équation, nous pouvons obtenir ceci en substituant deux pi multipliés par la fréquence. Nous aurons donc f Pour le carré moins f sur deux pi RC -1/4 pi au carré r l c égal à z. Alors, en résolvant cette équation, on un second degré ou une équation quadratique, une fresque a x au carré plus bx plus c. Cela peut donc être résolu comme ça. Nous avons un qui est la première composante, qui est le coefficient de x au carré. Et celui-ci est un coefficient de b de x, qui est inférieur à 1/2 pi RC. Et le coefficient du dernier élément, c moins 1/4 pi carré LC. La solution de cette équation est donc négative V plus moins racine b carré moins quatre ac sur 2a0, comme vous pouvez le voir ici. OK, similaire à ce que nous avons fait les fréquences de coupure du circuit résonnant en série. Donc moins p plus moins b au carré moins quatre ac sur deux. Donc, en les substituant, vous aurez finalement F1 et F2 égaux à ces deux équations. D'accord ? Ces deux équations peuvent donc vous aider maintenant à obtenir les fréquences de coupure du circuit dans notre circuit résonnant parallèle. Comme vous pouvez le voir, une chose à noter ici est que F1 à partir de cette équation, vous pouvez constater que c'est toujours une valeur négative. Puisque nous n'avons pas de fréquence et de négatif. Donc F1 sera la magnitude de F1. Celui-ci va prendre de l'ampleur. Maintenant que nous aimerions enfin voir l'effet de R, L, L et C sur la forme de la courbe de résonance des pétales, nous avons la relation entre l' être et la fréquence. Et la fréquence. Vous pouvez voir qu'à mesure que nous changeons, que nous modifions notre résistance, que notre résistance augmente, notre courbe va commencer à baisser. Vous pouvez voir ici que la valeur maximale commence à diminuer à mesure que la résistance augmente. OK, c'est la première chose que tu ne peux pas faire. Maintenant, si vous augmentez le ratio, sinon L sur C, si vous augmentez ce ratio, la courbe augmentera. Il va monter plus haut. Et en même temps, si vous regardez cette courbe, vous constaterez qu'à mesure qu'une résistance augmente, total commence à diminuer. Et dans le même temps, la largeur de la bande augmentera. L'augmentation de la bande passante. Ici, l'inverse, lorsque L sur C augmente, cela augmente, dans les deux cas, la bande passante diminue. D'accord ? Encore une fois, si vous regardez cela pour augmenter ou diminuer l, vous constaterez que la bande passante augmente. Donc, comme vous pouvez le voir, à mesure que r augmente ou L3, par exemple vous pouvez voir la bande passante plus grande, d'accord ? Ou vous diminuez L par rapport à C, c'est notre problème. Diminuer l'ED, comme Ilona pour le premier trimestre, constatera que la bande passante se trouve également qu'à la résonance, une augmentation de RL, ou une diminution du rapport L sur C entraîne une diminution de l'Arizona et de l'impédance. Comme vous pouvez le voir ici. Lorsque le RL augmente, par exemple en cas d'histoire orale, vous constaterez que le total commence à diminuer. Si vous augmentez ou diminuez. Si vous diminuez, cela signifie que la fréquence de résonance sera également. Cela indiquera également que le parallèle commencera à diminuer. D'accord ? Maintenant, une autre chose à noter est que pendant Gizeh, avant et après la résonance, nous parlons ici du facteur de puissance unitaire. N'oubliez pas le facteur de puissance unitaire. Donc, après la résonance et avant les restaurants, souvent la résonance. Vous le trouverez ici. Ce circuit à la résonance est un circuit purement résistif. Résistif pur au facteur de puissance unitaire ou à la fréquence de résonance, ce qui nous donne un système résistif pur. D'accord ? Maintenant, avant cela, vous constaterez que la fréquence est plus basse. D'accord ? Alors, que se passera-t-il lorsque la fréquence sera basse ? OK, regardons ce circuit. Ainsi, à basse fréquence, partie Excel aura une faible valeur. Puisque nous avons de petites fréquences dans cette gamme. Et l'ecstasy sera très élevée. Pourquoi ? Parce que x est z est égal à un par rapport à l'oméga C. Donc, aux petites fréquences, nous aurons des oméga petits. La précision devient donc élevée. Maintenant, puisque nous avons x l parallèle à z, d'accord ? Disposez d'une pile Excel petite ou grande. Alors, que va-t-il se passer ici ? Ce qui va se passer, c'est que puisque x est plus petit que l'accès, donc XL, la majeure partie du courant passera par XR, d'accord ? Et un petit courant passera par Z. D'accord ? Ou nous pouvons dire que l'équivalent z sera approximativement proche d' Exxon car il s'agit d'une impédance plus petite. OK, c'est pourquoi c'est un circuit qui devient de plus en plus inductif. Parce qu'Excel est plus petit que x et z sont dans la batterie. Cependant, ici, dans cette région, x est c devient très faible par rapport à Excel, qui devient élevé. Pourquoi ? Parce qu'une fréquence plus grande, lorsque la fréquence devient grande, XL devient haut et Xc devient ce mode. Donc x est c parallèle à Excel, donc plus le plus petit effet sera beaucoup plus élevé. C'est pourquoi un circuit devient plus capacitif après la fréquence de résonance. D'accord ? Ainsi, comme vous pouvez le voir aux basses fréquences, les réactifs capacitifs sont élevés et la réactance inductive est lente, faible. Capteurs ils sont en parallèle. L'impédance totale à basse fréquence est nulle. Pour l'inducteur, aux hautes fréquences, l'inverse est vrai et le réseau est un condensateur. À la résonance FB, le réseau apparaîtra résistif ou ajoutera une fréquence de résonance. Rappelez-vous quelle fréquence de résonance d'un jeu multi-FM. Vous constaterez également que c'est l'inverse de ce qui apparaît à Sarasota sur circuit. Parce qu'à basse fréquence, si vous vous en souvenez, à basse fréquence, nous avons x est c Hi. Et comme il s'agit du R de la série, l'effet ecstasy sera beaucoup plus important. capacité du circuit est donc limitée. Et aux hautes fréquences, le bec XL était haut. Dans le circuit Sierras se trouve une carte de circuit inductive. Donc, comme vous pouvez le voir ici, c'est qu'en série, nous avions capacitif avant la fréquence en parallèle, nous avons un inducteur. En série après circuit résonnant, nous avons de l'inductif et en parallèle, nous avons de la capacité. C'est donc l'inverse de chacun. Génial. Avant de terminer cette leçon, je voudrais mentionner un point très important. Vous trouverez ici lorsque nous aurons obtenu les équations pour F1 et F2, vous trouverez ici l'inductance. Maintenant, une chose qui est vraiment importante, vous pouvez dire, d'accord, c'est l'inductance du composant parallèle, qui est le zinc le plus correct. D'accord ? Cependant, vous constaterez que lorsque nous résoudrons quelques exemples dans le circuit résonnant de la flaque d'eau, vous constaterez que nous utilisons à cause l'inductance L et au lieu de LP. Maintenant, pourquoi ? Vous constaterez que dans cet exemple, ce qui est vraiment important, le facteur de qualité est supérieur ou égal à dix. Il y a donc une approximation dont nous parlerons dans la prochaine leçon. cela gagne, le facteur de qualité devient assez élevé, supérieur à dix fonds que XML est Natalie égal à XCP Excel P. Donc, dans ce cas, nous utilisons pour dire que l'inductance L sera égale à L. C'est pourquoi nous pouvons l'utiliser dans nos équations. D'accord ? Et au lieu de L, d'accord ? C'est quelque chose que j'aimerais mentionner avant de passer à la prochaine leçon. 137. Effet d'un facteur de haute qualité sur le circuit résonant parallèle: Salut tout le monde. Dans cette leçon, nous allons identifier l'effet d' un facteur de qualité élevé lorsqu' il est égal ou supérieur à dix. Nous aimerions donc simplifier notre équation vecteur de haute qualité. Ainsi, comme vous pouvez le voir dans la leçon précédente, vous pouvez constater que l'analyse du circuit résonnant parallèle est beaucoup plus complexe. Zan est un circuit résonnant en série. C'est pourquoi vous constaterez que, dans la plupart des cas, il y en a un sur le circuit Zach. La bonne chose est que notre facteur de qualité est suffisamment important pour permettre plusieurs approximations. Ces approximations nous aideront à simplifier l'analyse requise. Voyons donc d'abord notre inductance x ancienne batterie. Nous aimerions donc simplifier cela lorsque nous avons un facteur de qualité élevé. Donc d'abord, nous avons x parallèle égal à RL carré plus x au carré sur x L. Maintenant, si nous pouvons dire comme ça, r au carré, cela peut être divisé en RL au carré sur x l plus x au carré sur x au carré plus x plus x L au carré sur x. Maintenant, x L au carré sur x L nous donne x. Comme vous pouvez le voir ici. Maintenant pour cette partie, pour cette partie, vous pouvez voir RL au carré. Donc, si je multiplie ici par x l et que je divise ici par XR, ce qui se passera, c'est que nous aurons r carré sur x carré, multipliez-le par XL, RL au carré sur x au carré multiplié par x. D'accord ? Maintenant, comme vous vous en souvenez, Q L ou le facteur de qualité de la bobine est égal à x L sur R L. Donc, comme vous pouvez le voir, x L sur R L. Cependant, il s'agit d'un carré. On peut donc dire que cette partie peut être égale à un sur Q carré. Ainsi, comme vous pouvez le voir, q L carré est égal à x L au carré sur r au carré à partir de cette équation. Donc un sur q n est RL au carré sur x au carré, R au carré sur x au carré. Nous aurons donc x sur q au carré, x sur q au carré. D'accord ? Pourquoi l'avons-nous fait maintenant ? Parce que nous avons besoin d'une relation entre le facteur de qualité et notre élément. Donc, comme vous pouvez le voir, lorsque Q est égal à dix, cela signifie que Q L au carré est égal à 100. D'accord ? Je divise donc la valeur par cent plus la valeur initiale. Qu'est-ce que cela signifie ? Cela signifie que cette partie nous donnera presque zéro. Comme vous pouvez le voir, cela peut être écrit comme un sur Q au carré plus un divisé par x l. Donc, comme vous pouvez le voir, 1/100 plus un. Cela peut être estimé comme un, car c'est un plus 1/100, soit 1,01. On peut donc dire qu'il est approximativement égal à un. Ce sera donc égal à XR. Comme vous pouvez le constater, cette partie sera égale à zéro. Donc x L un parallèle sera approximativement égal à XR. D'accord ? C'est pourquoi, si vous vous en souvenez, dans l'équation F1 et F2 ou dans les fréquences de coupure, nous avons écrit. Parce que nous supposons que nous avons un facteur de qualité élevé. Maintenant, comme vous vous en souvenez, X est égal à X égal à x. Nous pouvons donc dire dans la condition de résonance ou Nous pouvons donc dire dans la condition de résonance ou la condition de résonance que x L est égal à x c. Maintenant, deuxième partie, deuxième partie, c'est que nous devons trouvez cette fréquence de résonance, FAP, qui représente le facteur de puissance unitaire. FAB est donc égal à f s, la racine carrée de un moins r carré c sur n. J'aimerais utiliser SQL pour simplifier cette équation. Vous pouvez voir que cette partie, r au carré, r au carré c sur l, peut être simplifiée comme un sur x l. X est c sur r l au carré, ce qui signifie qu'elle sera approximativement égale à un sur q au carré. Ainsi, toute cette partie peut être simplifiée en une sur q au carré. Maintenant, laissez-moi vous l'écrire. Nous avons donc notre carré, c sur l, qui est l'endroit. Maintenant, d'abord, je vais multiplier ici par oméga, puis multiplier ici par oméga. D'accord ? Alors, l'oméga C est égal à quoi ? Est égal à X c et oméga L est x. Donc maintenant, vous pouvez dire qu'ici, désolé, l'oméga C est un sur l'oméga C, un sur l'oméga C, qui est Xc. Xc est un sur oméga C. Nous avons donc ici des oméga c, donc ce sera égal à un divisé par x c. Nous avons donc notre carré n sur x l multiplié par x z. Nous pouvons dire un sur x multiplié par accès divisé par un carré. Comme si nous divisions ici par URL au carré et y ici par URL au carré. Donc, diviser ici nous donne une division ici, cela nous donne r au carré. Cette équation est similaire à cette équation. D'accord ? Il s'agit de la première partie. La deuxième partie est que nous avons besoin de QL. Vous savez donc que q l est égal à x L sur R n. Maintenant, souvenez-vous qu' en condition de résonance, qui aboutit à un facteur de qualité supérieur à dix, égal ou supérieur à dix, x est égal à x est égal à x L le parallèle, ils sont tous égaux les uns aux autres. On peut donc dire que puisque x l a été multiplié par x c, je peux donc dire que x c devient XOR. Ce sera donc un sur x L au carré sur r au carré. Vous savez que le q de la bobine est x L sur R L x L au carré sur r au carré. Cette partie est donc égale à un carré Q, comme vous pouvez le voir ici. D'accord ? Remplaçons donc par cette partie de cette équation. Nous aurons donc comme ceci, f p est égal à f s racine un moins un sur q au carré. Maintenant, souvenez-vous qu'ici, facteur de qualité supérieur à dix, disons au moins, alors. Cela signifie que cette partie est 101 moins un sur cent nous donne 0,99, ce qui est approximativement égal à un. Donc, ce qui se trouve sous le crochet est approximativement égal à un. Cela signifie donc que f b est approximativement égal à f si le facteur de qualité de Windsor devient supérieur à dix, supérieur ou égal à dix. Comme vous pouvez le voir, a, B égal à F, S est égal à 1/2 pi racine et C. Voyons maintenant la deuxième fréquence de résonance, qui est F M à laquelle nous avons une tension maximale ou une impédance maximale. Comme vous pouvez le voir, f m est égal à f s racine un -1/4 L au carré c sur n. Maintenant, comme vous vous en souvenez sur la diapositive précédente, nous avons dit que cette partie, ou un carré, c sur l est égale à un sur Q carré, comme ceci. Donc, comme vous pouvez le voir, un -1/4 multiplié par cette partie. Donc, cette partie à elle seule représente 1/4. Multipliez-le par au moins si q l est égal à dix, cela signifie que un sur cent. Il s'agit donc de multiplier 1/400. Donc, cette partie sous la racine de Zola sera un -1/400. Donc, cette partie est vraiment très petite. On peut donc dire qu'il est approximativement égal à un, comme sur la diapositive précédente. Vous pouvez donc voir comme ça. Donc f m sera égal à f s car cette partie est très petite, nous pouvons donc la négliger. Comme vous pouvez le voir, ce que nous avons appris, c'est qu' à la résonance ou à l'addition, non à la résonance à QL ou au facteur de qualité de la bobine supérieur à dix. Cela signifie qu'égal ou supérieur à dix, nous trouverons que F M, F S et F B sont tous égaux. Maintenant, appliquons l'effet du facteur de qualité sur la résistance parallèle RB. Rappelez-vous que notre p est égal à RL carré plus L au carré sur r l. Nous pouvons donc dire qu'il est égal à notre n carré divisé par R n plus z au carré divisé par RL, RL au carré divisé par RL nous donne r n x au carré sur R n x L au carré sur r. Maintenant, si nous multiplions ici par R L et ici par RL, alors nous n' aurions pas x L au carré R L divisé par R au carré x L au carré, L sur R au carré. Et nous nous souvenons que cette partie équivaut à q au carré ou à R L plus q au carré RL, soit un plus q au carré ou n. OK, donc maintenant, comme vous pouvez le voir, si notre parallèle est égal à un plus une URL carrée, c'est en général. Et si q l est supérieur à dix ? Cela signifie que cette partie, si elle l'est au moins, signifie qu'un carré vaut 100. D'accord ? Nous avons donc un plus 100 multiplié par RL. Donc, comme vous pouvez le voir, un par rapport à 100, c'est vraiment très petit. Nous pouvons donc en négliger un. On peut dire que c'est approximativement égal à q au carré multiplié par R. D'accord ? Donc, comme vous pouvez le voir, pour un facteur de qualité supérieur à 101 plus q au carré est approximativement égal à Q. carré est approximativement égal à Q. Les carrés sont parallèles seront approximativement égaux à q au carré ou ok. Maintenant, si nous remplacez par x L sur R L, nous aurons cette équation plus grande, qui nous donnera au final, si le parallèle est égal à L sur R L C. D'accord ? Alors maintenant, il y a une autre chose que vous pouvez faire, qui est vraiment très simple. Rappelez-vous que nous avons dit dans les diapositives précédentes notre carré, c sur n est égal à un sur q au carré. Donc, à partir de cette équation, nous avons q carré égal à l' inverse de ce terme, soit L sur R au carré, q au carré égal à L sur R carré C. D'accord ? Maintenant, nous pouvons prendre celui-ci et le remplacer ici. Notre parallèle sera donc égal à L sur R carré C multiplié par RL. Cela signifie que ce RL, nous opterons pour l'un de ces l. Nous aurons donc notre parallèle égal à L sur R L C, L sur R L C gagne ou un facteur de qualité supérieur à, c'est le muscle, c'est beaucoup plus facile plutôt que d'obtenir les équations d'origine. D'accord ? Donc, si tu ne t'en souviens pas, où l'avons-nous trouvé ? Où avons-nous obtenu cette équation ? Comme celui-ci ? Nous l'avons obtenu à partir de l'analyse précédente dans les diapositives précédentes. D'accord. Maintenant, voyons voir. Donc, dernier circuit. Donc, comme vous pouvez le voir, dans le circuit final, notre alimentation, source de courant ou notre alimentation sont alors parallèles, c'est égal à ce que, q au carré, q au carré multiplié par la résistance R L, que nous venons d'obtenir dans la diapositive précédente. Et les vêtements XL sont approximativement égaux à x l. Et nous avons xy. Il s'agit d'un circuit approximatif lorsque Q est supérieur ou égal à dix. Le total est donc égal à RS parallèle à r p à la résonance. Donc, impédance totale à la résonance, à la résonance, ce qui se passera, c'est que x sera égal à z, donc z s'annule. Nous n'avons donc que R S parallèle à rP, r s motifs à RB. Donc RS parallèle à Q, L au carré ou n, qui est r. Maintenant, si notre alimentation est, si nous avons une source de courant idéale ou si R S est infini, ou si R S est supérieur ou très, très grand par rapport à RB. Ensuite, nous pouvons réduire l'équation à Z. total sera égal à q L carré R. Dans, lorsque Q est supérieur à dix ou un facteur de haute qualité, et que la résistance d'alimentation est beaucoup plus grande que la résistance parallèle. Le facteur de qualité est donc maintenant défini, le garçon, selon lequel Q est égal à la résistance R divisée par x, r divisée par x, ce qui est approximativement égal à x. Qu'est-ce que x ? Et le parent est égal à x l. Et la résistance est la résistance totale, qui est du beurre R S au RP. Ou approximativement, puisque nous avons un facteur de qualité élevé, nous pouvons dire qu'il est égal à l au carré ou à n, comme ça, au carré R. D'accord ? Maintenant, vous remarquerez que Q ou vous savez que X L sur R L x L ou R L sur x nous donne un sur q. Donc, cette partie à elle seule est égale à un sur QL. Comme vous pouvez le voir ici. Un sur q et q L au carré. Ici, nous avons Q L au carré. Donc ça ira avec celui-ci. Nous aurons donc. Q parallèle sera égal à q. Q sera égal à Q L. Quand est-ce que cette condition est remplie ? Quand le facteur de qualité du circuit résonnant parallèle est-il égal au facteur de qualité de la bobine ? Cela se produira lorsque la résistance d'approvisionnement sera très importante, nous pouvons donc la négliger. Et le facteur de qualité Windsor de la pièce est très grand ou supérieur à dix. D'accord ? Donc, dans ce cas, le facteur de qualité Q P sera égal à q. Maintenant, souvenez-vous qu'en est-il de la bande passante ? La bande passante est égale à f, f2 moins f1 est égal à f p sur q b. Ou la fréquence de résonance à laquelle nous avons un facteur de puissance unitaire et le facteur de qualité du système, système entier. Donc, tout d'abord, nous remarquons que lorsque le Q est supérieur à dix, F B est égal à f s. Nous pouvons donc dire que cela est égal à f b, qui est f. Et nous savons qu'à haut facteur de qualité, haute qualité facteur Q L, on peut dire que QL QB est approximativement égal à Q l lorsque nous avons un facteur de qualité élevé. Et dans le même temps , la résistance du sublime est très grande. On peut donc dire que ce Q P sera égal à q L. Maintenant, QL, QL, c'est quoi ? X L sur R n. Nous pouvons donc dire x L sur R l. Et x L lui-même est égal à deux pi multipliés par la fréquence à la résonance, qui est f b. Multipliez-le par l'inductance L. D'accord ? Mais comme vous savez que F S est égal à F B, F S égal à LP, vecteur de dualité est très élevé. Nous pouvons donc l'annuler avec celui-ci. Nous allons donc diviser notre L par deux pi n r l divisé par deux par n. Donc, comme vous pouvez le voir ici, notre L sur deux. Et c'est à ce moment que la résistance d'alimentation est très grande ou très grande par rapport à notre parallèle. Et en même temps, le facteur de qualité est supérieur, égal ou supérieur à. Maintenant, quelle est notre tension et notre courant. avons donc appris grâce à un facteur de résonance et de qualité élevé. Et la troisième condition est que S soit égal à l'infini. Vous constaterez que l'impédance totale ou totale à la résonance est approximativement égale à un carré, à un réseau carré. Donc, la tension aux bornes du circuit parallèle. Nous avons donc le total, qui est une URL au carré. Et nous devons trouver la tension ici, qui est égale à la tension ici, égale à la tension ici, égale à la tension ici. Donc V est égal à V un VR local. Quelle est sa valeur ? Il s'agit d'une source de courant multipliée par l' impédance totale du circuit. Le total, qui est une alimentation, multiplié par z pour obtenir le total à résonance égal à q au carré r. D'accord ? Nous avons donc ici notre tension. Maintenant, qu'en est-il du courant ? Le courant, par exemple si nous avons besoin d'un circuit intégré, qui est un courant traversant, circulant à l'intérieur d'un condensateur. Nous avons donc un total, mais j'ai maintenant besoin du courant qui traverse le condensateur. Le courant traversant un condensateur ou tout autre système selon la loi d'Ohm, c'est la tension aux bornes divisée par les réactifs, VC divisée par x c. D'accord ? Le courant est donc égal à la tension divisée par la résistance, ou dans ce cas, les réactifs. La tension est donc égale à I au total Q carré RL divisé par x est c. Maintenant, l'étape suivante est que vous constaterez que x est égal à x L. D'accord ? Vous avez donc un total, vous avez tous un RL au carré divisé par x. Maintenant, vous savez que R L divisé par x l vaut un sur Q. Nous avons donc un total q au carré I total Q L au carré, r sur x n est un sur Q. Donc à partir de là, vous constaterez que I est multiplié par un QL, comme ceci. Le courant traversant le condensateur est donc un total multiplié par q. Et comme vous pouvez le voir, le courant traversant le condensateur est amplifié par le facteur de qualité Q L. Similaire à Quoi ? Similaire à la tension du circuit résonnant en série. Si vous vous souvenez que la tension aux bornes du condensateur dans le circuit résonnant en série était q. Multipliez-la par e, qui était notre source d'alimentation. Notre tension a donc été amplifiée dans notre circuit résonnant. Maintenant, dans un circuit résonnant parallèle, vous constaterez que le courant est amplifié par q. D'accord ? C'est pourquoi il fonctionne comme amplificateur de courant. Maintenant, pour l'inductance XML, c'est la même idée car le courant I l sera égal à q l. Même valeur. Pourquoi ça ? Parce qu'ils ont la même tension. Ils ont les mêmes réactifs XL que l'ecstasy. Le courant circulant ici sera donc égal au courant circulant ici égal à Q. Total. Dernière chose à propos du circuit résonnant parallèle, voici un résumé que vous pouvez enregistrer sur votre ordinateur portable ou PC ou autre. Afin de vous rappeler toutes les équations du circuit résonnant parallèle, vous pouvez trouver qu'il s' agit de l'équation de la bande passante des courants de Zach à tout moment. Celui-ci à q, ou le facteur de qualité, est élevé, et celui-ci gagne. Le facteur de qualité est élevé et notre approvisionnement est très important ou égal à l'infini. Combinez les deux q, l carré ou a, ou comparez les deux. Nous trouverons donc les valeurs de tous les éléments de notre circuit à partir de ce tableau. Qu'allons-nous faire maintenant ? Nous allons avoir quelques exemples sur Zapata. Il y en a un sur le circuit pour comprendre comment résoudre des équations. 138. Exemple 1 sur un circuit résonant parallèle: Bonjour à tous, Dans cette leçon et dans toute la leçon suivante, nous allons avoir une âme avec des exemples sur le circuit de résonance parallèle. D'accord ? Dans notre premier exemple, nous avons donc un réseau parallèle composé d'éléments idéaux. Comme vous pouvez le constater, nous avons une source de courant avec une résistance RS parallèle à celle-ci, qui est de dix kilo-ohms, qui est une résistance de source. Et nous avons un inducteur et un condensateur. Maintenant, comme nous avons des éléments idéaux, cet inducteur comme nous avons des éléments idéaux signifie que cet inducteur n'a pas de résistance en série, donc RL est égal à zéro. D'accord ? Maintenant, la première exigence est que nous devons trouver la fréquence de résonance f p. C'est une antifréquence de p. Commentaire secondaire. Nous avons besoin d'une impédance totale à la résonance. Nous avons besoin de bandes passantes de facteurs de qualité, fréquences de coupure sous forme de tension Vc à la résonance, du courant que I, l et I voient à résonance et de la tension appliquée. D'accord ? Commençons donc. Nous avons donc d'abord besoin de F parallèle, pas de F. F mieux, oui, F parallèle ou F parallèle, circuit résonnant parallèle F, ou de la fréquence du circuit résonant parallèle. Cela peut être obtenu par l'équation que nous avons apprise. Cette équation, f p est égal à f s, la racine carrée de un moins r carré sinus sur L. D'accord ? Alors, tout d'abord, avons-nous notre L ? Avons-nous une résistance pour l'inducteur ? Non. Pourquoi ? Parce que notre inducteur est un élément idéal. Notre L serait donc égal à zéro. Cette partie sera donc égale à zéro. Donc, comme vous pouvez le voir, F P sera égal à f s. D'accord ? Savons-nous que F S, qui est la fréquence d' un circuit résonnant en série, est égale à 1/2 pi de racine LC. Nous avons donc l'inductance, un millihenry. Nous avons la capacité, un microfarad, donc nous pouvons obtenir la fréquence. D'accord ? Comme vous pouvez le voir, f b est égal 1/2 pi, racine d'un millihenry, un microfarad. Bien sûr, souvenez-vous qu'un milli signifie dix pour la puissance moins trois, et le micro signifie dix pour la puissance moins six. D'accord ? Cela nous donnera donc au final les 5 kHz, quelque sorte leur fréquence de zéros, zéros sur le circuit et sur le circuit parallèle. Et puis maintenant, comme vous pouvez le voir, puisque l est égal à 0 ω, cela se traduit par un facteur de qualité très élevé pour la bobine QL, ou le facteur de qualité de la bobine est égal à x L sur facteur de qualité R L du bobine et aucun facteur de qualité Q des vecteurs de qualité de la requête, la couleur sera X L sur R L. Et comme celui-ci est nul, donc Q L est infini, bien sûr pas infini, mais c'est très, très grosse veine, d'accord ? D'accord ? Et nous savons que lorsque le facteur de qualité est assez élevé, cela signifie que f b sera égal à fs. Maintenant, la deuxième exigence est le facteur de qualité. Facteur de qualité, qui est une batterie Q. D'accord ? Désormais, les capteurs ou le facteur de qualité Q n sont très grands. Cela signifie que les deux seront égaux l'un à l'autre. D'accord ? Donc, comme vous pouvez le voir, un parallèle, comme nous le savons ici. Tout d'abord, avant le facteur de qualité, nous avons besoin de l'impédance totale, d' accord, de l'impédance de l'hôtel. Donc impédance totale à la résonance. N'oubliez pas qu' à Resonance, Excel, nous opterons pour l'ecstasy. D'accord ? Nous savons qu'il n' y a pas d'Excel ecstasy ou d'annulations mutuelles, pour être plus précis. Ainsi, lorsque nous sommes en résonance, l'impédance totale ne sera que notre résistance, qui est de dix kilo-ohms. Ou si vous vous souvenez qu'avant de définir notre S, deux étaient parallèles. D'accord ? Mais le parallèle n' existe pas car cette bobine est idéale, donc elle n'existe pas. Nous n'avons donc qu'une seule résistance qui est RS. Donc, si vous regardez ce circuit, qu'il est total ou l'impédance d'entrée à la résonance est égale à RS, soit dix kilos, comme vous pouvez le voir. Parce que cela va de pair avec ce CC, annulez-vous mutuellement à la résonance. D'accord ? Maintenant, la troisième exigence est le facteur de qualité Q b. Rappelons-nous maintenant quel est le facteur de qualité du circuit résonnant parallèle ? Nous avons dit que q parallèle est égal à R S sur R S. Ou, pour être plus précis, les murs parallèles en file d'attente le sont. Total, la résistance totale divisée par x. D'accord ? Depuis quand nous avions ici R L. Donc R L et X et l'inductance, nous convertissons en une seule résistance parallèle à une inductance. Cet inducteur était parallèle et cette résistance était parallèle à l'air. Maintenant, nous n'avons plus cette résistance. Donc x l est égal à x L lui-même. Et au total, il n'y a qu'une seule résistance, qui est R S. Nous avons donc notre S supérieur à deux pi multiplié par la fréquence, multipliée par l' inductance elle-même. Maintenant, quelles fréquences ? Nous parlons donc d'un parallèle Q. Nous parlons ensuite de la fréquence du circuit résonnant parallèle, qui est de 5,03 kW. Comme vous pouvez le voir ici. On obtient finalement zéro cent 16,41 car le facteur de qualité est la bande passante. Nous savons que la bande passante est égale à F parallèle ; la barre divisée est un facteur de qualité Q parallèle. Maintenant, le parallèle F est de 5,03 kHz et le q est de 316. Donc, comme vous pouvez le voir ici, 5,03 divisé par Serrano Augustine nous donne 15,29. D'accord. Maintenant, voyons voir, c'est une exigence supplémentaire pour les fréquences de coupure F1 et F2 du système. Nous avons également besoin de la tension Vc à la résonance et i, l et du circuit intégré dans les restaurants. y a donc d'abord les fréquences de coupure F1 et F2. N'oubliez pas que nous avons les équations F1 et F2, que nous avons apprises dans le cours. Ces deux équations. Nous allons donc la remplacer par une résistance capacitive, qui est R, S, et une inductance, ce qui n'est pas grave, car nous n'avons pas accepté cette inductance. Ainsi, en résolvant ces deux équations, nous obtiendrons finalement que F1 et F2 sont les fréquences de coupure. D'accord ? Or, l'exigence d'Augusta est une tension Vc au repos, la tension aux bornes de ce système à la résonance. D'accord ? Notre mauvais état de résonance. Maintenant, à la résonance, en tant que tension ici, qui est la tension aux bornes de la résistance aux l'inductance, du condensateur , ou VC, est égale à V0 du circuit parallèle. La tension aux bornes des éléments parallèles, qui est la courbe d'alimentation en courant, multipliée par z2. À la résonance. Le courant se fait manuellement et par couplage. Qu'en est-il du total ? Est-ce que le total à la résonance n' est que pur résistif, soit dix kilos. Donc, à partir de là, nous pouvons obtenir V C, comme vous pouvez le voir, puis Meli et Bear, qui est le courant, multiplié par dix kilo-ohms, nous donnent 100 v. D'accord ? Ensuite, nous devons trouver I L et je vois à la résonance. Tu dois t'en souvenir à Resonance. À la résonance, la tension aux bornes celui-ci est égale à la tension aux bornes de celle-ci. Et cette impédance de tous les réactifs XL est égale à celle des réactifs xy. Cela signifie donc que le courant I l sera égal à I c. Maintenant, i l et IC seront égaux à la tension, qui est de 100 volts, divisée par les réactifs XL ou ecstasy. D'accord ? Excel sera donc multiplié par deux pi par la fréquence. Deux pi multipliés par la fréquence, qui est la fréquence du circuit parallèle, que nous avons obtenue dans la diapositive précédente, multipliée par l'inductance. Rappelez-vous maintenant que i l et le circuit intégré sont la différence entre eux, c'est que l'angle i l sera en retard 90 degrés et que le circuit intégré sera en avance de 90 degrés. Comme vous pouvez le voir ici, je chante et je chante. Nous avons donc parlé de tension. Vous pouvez voir qu'ils ont la même ampleur que nous l'avons dit, car ils contiennent les mêmes réactifs. Vous pouvez voir que cette réactance est égale à ce que les réactifs sont à 1,6, à 1,6, la même tension, cent et cent. Cela nous donne donc la même quantité de courant. D'accord ? Maintenant, comme vous pouvez le voir, indique également que l' IC actuel ou IL actuel est égal à la file d'attente parallèle multipliée par le courant. D'accord ? Maintenant, où avons-nous obtenu cette équation ? Comme vous vous en souvenez d'ici, nous avons du capital de risque. Vc est égal au courant multiplié par z. Il s'agit donc d'un courant multiplié par z à la résonance parallèle. En cas de résonance parallèle, le total de la résonance est notre S, qui est la seule résistance à l'intérieur du circuit. Comme vous pouvez le voir, nous avons de l'ecstasy qui est égale à x L R S sur x L R S sur XL . Quel est notre, cela nous donne q. sera donc le courant multiplié par q, le courant multiplié par q. D'accord ? Toutes ces équations conduiront donc à la même réponse. C'était donc le premier exemple sur le circuit résonnant parallèle. 139. Exemple 2 sur circuit résonant parallèle: Passons maintenant à un autre exemple. Dans cet exemple, nous avons donc ce circuit résonnant parallèle. Notre S est égal à l'infini. Nous devons trouver f S FM, FB et comparer les niveaux, comparer les uns aux autres. Deuxièmement, nous devons trouver l'impédance maximale et l' amplitude de la tension. Vc at fm détermine notre facteur de qualité Q P, cette bande passante. Et puis nous ferons de nouveau de même. Mais lorsque Q est supérieur à dix, avec une simplification de Q et supérieur à dix. Et la comparaison entre ces deux valeurs. D'accord ? Donc, la première exigence est ce problème soit que nous obtenions F S, F m et F B. Donc, pour nous, savons-nous que fs est égal à 1/2 pi racine LC ? Et nous avons des équations de FM et FPU que nous avons apprises et, dans le cours, qui sont ces équations. D'accord ? Maintenant, comme vous pouvez le voir, fs est égal à 29 points 06fm est égal à 28,58 et f b est égal à 0,7, 0,06. Nous avons donc appris que fs est supérieur à f m supérieur à f b. C'est ce que nous avons appris dans le cours. Maintenant, à partir de cette équation, vous pouvez voir f comme 29, f m 28,8 et f b est 27. Donc, comme prévu, vous pouvez voir que F m et F p sont inférieurs à fs. De plus, f m est beaucoup plus proche de f s Zen FB m est inférieur à fs, mais f b est également inférieur à a, alors f n. La différence entre ces fréquences suggère que nous avons un réseau à faible Q car s'il s'agit d'un QI élevé, cela signifie que F S sera très proche de FM. Fm sera très proche de FP. D'accord ? Nous avons quelques différences entre eux, ce qui signifie que notre facteur de qualité est faible. La deuxième exigence est une impédance maximale et l'amplitude de la tension Vc à fm, le facteur de qualité Q, B et les bandes passantes. Alors d'abord, définissons l'impédance maximale. impédance maximale se produit donc à quelles courbes ? À une fréquence f m et une tension Vc à fm, cela signifie que nous ajoutons la même fréquence fm, qui est une tension maximale. D'accord ? Nous devons le trouver aussi. Donc d'abord, nous savons que notre total en général est égal à, car ce circuit est égal à x1 bar x2, x1 à x2. Et x1 est L, L perte J x z. Et z est égal à moins j Omega C, ou moins j, ou moins j XL XC, quel qu'il soit. D'accord ? Quoi qu'il en soit, notre cellule logique est parallèle à un j Omega C négatif, ce qui est équivalent ou équivalent à n'importe quelle fréquence. Nous avons maintenant besoin d'une impédance maximale, ce qui signifie que nous la remplacerons par la fréquence fm dans cette équation. Donc Omega sera égal à deux pi fm et Excel à deux pi f m. D'accord ? Donc, comme vous pouvez le voir, ce total est-il égal à RL XL parallèlement à un JSC négatif, comme vous pouvez le voir ici, à la fréquence f m excel égal à deux pi f m l. D'accord ? Cela nous donnera donc 53,87 ohms. ecstasy est égale à un sur oméga C deux pi multipliés par la même fréquence C. Nous avons donc 55,69 ω et nous avons notre L plus j XL RL. Qu'est-ce que notre L 20 0 j XL. Qu'est-ce qu'Excel ? Excel explique pourquoi Excel, qui est une ressource neutre à 53,87 % pour le calculer ici. Donc 20 0 plus GFF 3,87. Si nous voulons l' écrire sous forme de diagramme de phaseur ou sous forme de magnitude et de phase, vous pouvez trouver 57,46 et l'angle 69 degrés. Passons maintenant à la deuxième partie, qui est XC. Xc est celui-ci avec une ligne angulaire négative. Puisque c'est y moins 90 parce que c'est négatif g. D'accord ? Voici donc notre x l, voici notre x est c, c'est notre x1, qui vaut 57,46, et celui-ci est notre z2. Nous avons donc deux éléments parallèles, la capacité et notre LBJ Excel. Ils seront donc équivalents à un produit. Multiplié par z2 divisé par Z1 plus Z2. C'est l'équivalent de deux éléments parallèles. Si vous ne voulez pas le savoir, revenez à notre cours sur les circuits électriques. Donc, comme vous pouvez le voir, multiplié par z2 divisé par la somme. F1 is XL est notre LBJ Excel, qui est cette équation, 57,46 ohms angle six à neuf, comme vous pouvez le voir ici, multiplié par z2, soit 55 points 6,9 angle moins 90, d'accord ? Et divisé par 2 pour faire la somme. Vous avez donc 20 ohms plus j 53,87 allumés et celui-ci qui est ecstasy sera négatif j 55,609. D'accord ? Donc, ce que cela nous donnera, cela nous donnera la publicité totale, soit les maximums qui, à f m, sont de 159 et l' angle de moins 15. Nous avons maintenant besoin de la tension VC. Vous savez que la tension VC est la tension ici. La tension que l'on peut dire est ce total multiplié par un compte, qui concerne principalement Ambien. Je vais donc le prendre et le multiplier par deux milli, jambes nues. Nous devrons donc multiplier mentalement par 159 pour obtenir 718 millions de volts, soit la tension maximale à l'impédance maximale. D'accord ? Maintenant, l'exigence suivante est un facteur de qualité Q P. Q P est égal à, égal à r sur x sur x l parallèle. Rappelez-vous que q p est égal à notre total était un circuit divisé par x. D'accord ? Désormais, la résistance et circuit sud seront nos parents uniquement parce que nous avons une alimentation infinie ou une résistance infinie de l'alimentation. Ce sera donc le paradigme de notre laboratoire. Nous nous souvenons maintenant que lorsque R S était égal à l'infini, nous avions TOP égal à q. Et si je me souviens bien, d'accord, donc comme vous pouvez le voir ici, Q sera égal à r sur x l parallèle égal à q L, qui est x L sur R L. D'accord ? Ce serait donc deux pi multipliés par la fréquence multipliée par l' inductance, soit 0,3 millih divisé par la résistance 21. Maintenant, rappelons-nous cela puisque nous parlons du facteur de qualité du circuit résonnant parallèle. La fréquence utilisée ici est donc f et non f m, f p. D'accord ? Cela nous donnera donc 2,55. Maintenant, comme vous pouvez le constater, le facteur de qualité du circuit est de 2,55, ce qui est un faible facteur de qualité, qui correspond aux différences entre les fréquences. F m est différent de la face avant de l'épi, ce qui signifie que notre facteur de qualité est faible. Comme vous pouvez le constater, cela confirme notre conclusion des deux premières parties selon laquelle notre facteur de qualité est faible. Comme vous pouvez le constater, nous avons une différence entre FS, F m et F p. Maintenant, la dernière exigence est la bande passante. La bande passante est égale à F p sur q p f parallèle, qui est la fréquence de résonance du circuit résonnant, 27 kHz et q, p, qui est de 2,5 à 5, que nous venons d'obtenir. D'accord ? Nous devons maintenant faire de même ou les comparer avec le facteur de qualité Windsor de Zach. N'oubliez pas que Q L aucun q p q l n'est supérieur à dix. QL était donc dans ce cas pour un circuit à 0,55. Maintenant, qu'en est-il du facteur de haute qualité du COI ? Des marqueurs de haute qualité ? Ensuite, il y a une certaine simplification. La première simplification est la suivante : si vous vous souvenez que lorsque la qualité est supérieure ou égale à dix, F S, F, m et b sont tous égaux l'un à l'autre, 1/2 pi racine LC. Comme vous pouvez le voir, toutes les fréquences sont égales entre elles, égales à la fréquence de résonance du circuit série 29, qui est une racine de 1/2 pi. Nous verrons. D'accord. D'accord. La deuxième exigence est l'impédance maximale. Quels sont donc les émetteurs maximaux ? Une impédance maximale se produit à fm. Ils se souviennent que f m est égal à F S égal à FB. Ce qui signifie que nous avons un système purement résistif. D'accord ? Donc d'abord, avant cela, il y a le facteur qualité. Le facteur de qualité Q V Q P sera égal à Q. Lorsque Q est supérieur à dix , le facteur de qualité Q sera égal à q L égal à x L sur R l, soit 2,74 contre 2,55. D'accord ? Maintenant, alors, quelle est la différence entre ces deux valeurs qui sont différentes. Rappelez-vous que Ql est égal à q parallèle lorsque R S est égal à l'infini. C'est dans le premier cas, d'accord ? Dans le premier cas, la puissance q était de x L sur RL. Et XL était deux pi multipliés par la fréquence f de l' inductance parallèle F sur notre fréquence de résonance. Maintenant, celui-ci avait 27 ans, d'accord ? Mais dans ce cas, c'était 29. Pourquoi ? Parce que notre FM est égal à f b égal à f s Lorsque le facteur de qualité est élevé. C'est pourquoi ces deux valeurs sont différentes de chacune géniale. La prochaine exigence est maintenant l'impédance maximale. Nous savons donc que le total à la résonance est égal à q au carré, q au carré. Donc, facteur de qualité au carré, qui est de 2,74 multiplié par RL, ce qui signifie que lorsque vous possédez, cela nous donnera 150 angles et plus ici. Maintenant, dans la solution précédente nous avions 159 et l' angle négatif 15. Maintenant, quelqu'un va me demander, où vient cette équation ? N'oubliez pas que vous pouvez revenir aux leçons précédentes ou que quelqu'un sait que lorsque la fréquence devient égale au circuit résonnant parallèle f, f b, cela signifie que notre circuit est un circuit purement résistif. Et dans ce cas, nous aurons une résistance, qui est notre parallèle. Maintenant, avec la résonance totale, il y aura notre parallèle. Lorsque nous parlons ici d'impédance maximale, qui est F m. Et F m est égal à F P, ce qui signifie que nous sommes dans un état résistif pur, entièrement parallèle. Maintenant, notre modèle lui-même était r au carré plus x au carré sur R L. Donc si vous vous souvenez que lorsque nous simplifions cette équation, nous avons un plus q l multiplié par notre N q au carré. Puisque nous avons ici x L carré ici. Ensuite, nous avons dit précédemment que QL, lorsqu'il est supérieur à dix ou égal aux orbitales, et alors cette partie est bien supérieure à un. Nous pouvons donc simplifier cela sous forme de Q au carré, comme vous pouvez le voir. D'accord ? Si vous ne vous en souvenez pas, ceci est un petit rappel , une suite, un rappel. Où avons-nous obtenu cette équation ? D'accord. La suivante est la magnitude Vb, Vc. Donc, l'amplitude des ensembles de tension ou courant multipliée par cette impédance. Ce sera donc trop d' ampères multipliés par 150,15. Comme vous pouvez le constater, il s' agit d'une ancienne tension. commentaire externe est alors le facteur de qualité Q be. D'accord, nous avons déjà obtenu ici un QB égal à 2,74. Enfin, une bande passante est égale à f b sur QB. Donc LP est égal à 2,74, désolé, q p est égal à 2,74 et f b est égal à 29. Vous pouvez donc obtenir la bande passante de 10,61, similaire à la précédente. Comme vous pouvez le constater, malgré le fait que le facteur de qualité de q l était très faible, il était de 2,55. Cependant, vous le constaterez lorsque nous utilisons cette approximation de q l supérieur à t, supérieur ou égal à dix. Vous en trouverez des valeurs proches les unes des autres. 150 159 l'ont entouré de 1 181 010,6. Vous pouvez constater que la différence n'est pas très grande. Bien que ce ne soit pas correct. Cependant, le seul problème était que les fréquences étaient des fréquences où la différence entre elles était assez importante. Les résultats ont donc révélé que même pour un système de faible qualité, la solution approximative est toujours proche de celle obtenue à l'aide de l'équation complète. C'était donc un autre exemple sur le circuit résonnant parallèle. 140. Exemple 3 sur circuit résonant parallèle: Salut tout le monde. Dans cette leçon, nous allons avoir un autre exemple de circuit résonnant parallèle. Dans ce circuit, FB fournit la fréquence de résonance, f b égale à 0,04 mhz us. Nous avons QL, qui est le facteur de qualité exigé de la bobine elle-même. Nous avons besoin d'un parallèle. Nous avons besoin de ce parallèle total. Nous avons besoin de capacités, bandes passantes QP et de fréquences de coupure. Commençons donc. Nous avons donc besoin de Forest Zach QL, ou du facteur de qualité du COI. Votre nez au facteur de qualité de la bobine, q l est égal à x L sur R. D'accord ? Maintenant, excelle ici à la fréquence de résonance f p. D'accord ? Donc Q un circuit parallèle à une fréquence f p q l dans le circuit résonnant en série à F S. D'accord ? Donc, dans un premier temps, ce sera deux pi multipliés par la fréquence multipliée par l'inductance, un millihenry divisé par la résistance de la bobine elle-même, qui est à dix. Il en sera donc ainsi. Q l sera x sur r l deux par FPL et pour nous donner 25,12. Comme vous pouvez le constater, le facteur de qualité de la bobine est supérieur à dix. Vous pouvez donc utiliser des approximations de Q et supérieures à dix. D'accord ? La deuxième exigence est notre résistance mère ou la résistance parallèle. Donc, si vous vous souvenez qu'il s'agit d'une résistance vestimentaire, lorsque Q est supérieur à dix, ce sera q multiplié par la résistance. Ou comme vous pouvez le voir en tant que facteur de qualité, le facteur de qualité est supérieur à dix. Par conséquent, sont parallèles. Le Bq au carré multiplié par RL nous donnera 6,3 un kilo. Nous devons maintenant ajouter une résonance parallèle. Nous avons donc besoin de l'équivalent total de ce circuit à la résonance. Nous savons donc que le total à la résonance parallèle, x l, sera égal à z. Nous pouvons donc annuler x l et annuler x est c. Nous aurons alors une résistance qui est porteuse de R S dans une autre résistance, qui est notre parallèle. Cela représente la résistance totale ou l'impédance totale à la résonance. Il vaudra donc mieux RP que RS. Donc, comme vous pouvez le constater, ce total à la résonance ou S butter pour RP nous donne 5,45 kilo-ohms. Ensuite, une autre exigence est la capacité C. Comme vous le savez, à la résonance, à la résonance x L est égal à l'ecstasy. Ou pour être plus précis, poudre Excel n équivaut à l'accès. Cependant, souvenez-vous de quelque chose qui est vraiment important : QL est supérieur à dix. Dans ce cas, x est approximativement égal à x-bar. On peut donc dire que x est égal à XR, d'accord ? En utilisant la fréquence f p, comme ceci, on peut dire que la fréquence f p est égale à F S égale à 1/2 pi racine LC. C'est à ce moment que le facteur de qualité est élevé. Donc, cette équation, ou cette équation, vous donnera la même réponse. Ainsi, comme vous pouvez le voir, un motif est égal à 1/2 pi racine LC et la capacité issue de cette équation sera égale à 15,83 nano. Tsar Nicolas, ce qu' il faut, c'est le tableau en Q, d'accord ? Nous savons donc que q parallèle est égal à R équivalent du circuit divisé par xA parallèle. La résistance équivalente de ce circuit divisée par une partie Excel. Maintenant, nous savons que la puissance XL est égale à x L elle-même, d'accord ? Puisque le Q est supérieur à dix, la résistance est ce qui est RS parallèle à notre modèle. D'accord ? Donc, il vaut mieux offrir qu'il vaut mieux offrir 5,445 divisé par x alpha, ce que nous aimerions obtenir, qui est cette partie. Comme vous pouvez le constater, Excel est égal à deux Pi f multipliés par 1 million ou cette partie est-elle similaire à cette partie. Et la résistance équivalente, qui est de 5,45 kiloohms, c'est celle-ci. D'accord ? La vision nous donnera donc 21,68. D'accord ? Maintenant, la prochaine exigence est que la bande passante et la fréquence de coupure soient égales à quoi ? Bande passante ? Égal à F p divisé par q p, f p divisé par q p fréquence à la résonance, divisé par le facteur de qualité à la résonance. Donnez-nous 1,85 kilohertz. Les fréquences de coupure. Comme vous vous en souvenez, nous avons deux équations. Nous avons deux équations pour la fréquence de coupure, F1 et F2. Donc F1 et F2, sera comme ça, cette équation et cette équation et remplaçant par la capacité, l'inductance, inductance, vous obtiendrez finalement ces deux fréquences. D'accord ? Vous allez maintenant remarquer quelque chose ici. F2 moins f1, est-ce que cette soustraction de ces deux fréquences nous donne des bandes passantes de 1,85, d'accord ? Ou tout près. Pas exactement, mais à peu près. Cependant, vous constaterez que la bande passante n'est pas symétrique par rapport à cela, car 1,2 fréquence était inférieure d'un kilowatt et supérieure à 840 Hz. Alors, qu'est-ce que cela signifie ? OK, voici donc notre courbe ici. C'est notre tension de résonance. Nous avons ici notre 0,707 volt, qui est la tension à laquelle nous avons la moitié de notre puissance. D'accord ? Pourquoi existe par exister et comme ça. Il s'agit donc de notre fréquence de résonance. Vous pouvez voir une fréquence de résonance égale à 0,04 MHz, soit 40 kilo-hertz. Et F2. F2 est celui qui après lui vaut 4 840,84, 44. Et F1 est égal à 39, 39. D'accord ? Nous verrons donc que la distance d'ici à ici correspond à nos bandes passantes. D'accord ? Nous allons maintenant constater que la distance ici n'est pas égale à la distance ici. La distance ici est donc de 40 moins un certain temps, soit 1 kHz. Et la distance d'ici à ici, qui est de 40,84 -40, soit 840 h. Vous pouvez donc voir que la fréquence de résonance n'est pas symétrique autour de F1 et F2. Ou la bande passante n'est pas symétrique. Cette partie n'est pas égale à la place. D'accord ? 141. Exemple 4 sur circuit résonant parallèle: Passons maintenant à un autre exemple. Pour le réseau équivalent pour le transistor. Nous avons ici notre transistor qui nous fournit un collecteur de 2 millions de courants d' ours qui en sortent , dont 2 millions passent par ce circuit. Ce circuit à transistors peut maintenant être simplifié en tant que circuit bleu. Nous avons une source de courant ou S, R, L et une inductance. Et enfin la capacité. Or, pour l' équivalent du réseau de ce transistor, il y a un circuit. Nous devons trouver les bandes passantes FP QB, VB à la résonance. Enfin, l'esquisse est une tension bornes qui est ancienne par rapport à la fréquence. Commençons donc d'abord. Nous avons besoin des piles F, P et Q dans ce circuit. Nous avons donc notre S, nous avons notre L, L et C. D'accord ? Donc d'abord, comme vous savez que F parallèle est égal à la fréquence de résonance, multipliez-le par un certain crochet, soit un moins r carré c sur l, quelque chose comme ça, d'accord, sous la racine carrée. Vous pouvez donc dire, est-ce que c'est la fréquence F S ? F S lui-même est égal à 1/2 pi racine LC. L'inductance, qui est de 5 millions de Henry de capacité, soit 15, doit être trouvée conjointement. D'accord ? OK, donc maintenant nous avons F S, mais nous avons besoin de ce qui se trouve entre crochets ici. Maintenant, avant de passer à cette tranche, nous devons la supprimer. Si F est approximativement égal à f s ou non. Comment connaître ce facteur de qualité Q, L supérieur ou égal à n ? D'accord ? La première étape est donc d'obtenir q. Et si ce q l est supérieur à des dizaines , nous allons simplifier considérablement notre problème. Dans ce cas, b sera égal à F, S sera égal à cette équation. D'accord ? Donc, d'abord, nous obtenons fs égal à 1/2 pi racine LC égal à 1/2 pi racine cinq millihenry, 50 picofarads. Il s'agit d'une fréquence fs, dont nous avons besoin de cinq millihenry et 50 pour être cohérente. Cela nous donnera donc 318,31 kilohertz. Nous devons maintenant trouver le facteur de qualité Q L, QL lui-même égal à x L sur R. D'accord ? L sur R. Maintenant exon, qui est deux pi multiplié par la fréquence à la résonance, qui est F p multiplié par l' inductance L, la résistance RL, qui est de cent ohms. Maintenant, vous devez savoir ce que nous allons faire ? Nous devons trouver le Q, d'accord ? Donc QL peut être obtenu en utilisant FP, d'accord ? Mais nous disons : est-ce que c'est le cas si L est supérieur à dix ? D'accord ? Si Q est supérieur à des dizaines et f b sera égal à F S. Nous allons donc utiliser fs dans cette équation pour voir si le facteur de qualité est supérieur ou non. Donc, si nous substituons ainsi, nous obtenons x l et nous obtenons le facteur de qualité Q L. Vous constaterez que la déchirure XL sera supérieure à r. L nous donne dix kilo-ohms sur 100 kiloohms nous donne 100, ce qui est supérieur à dix. D'accord ? Donc, comme vous pouvez le voir ici, quelque chose de vraiment important ici. Vous trouverez ici une erreur, qui vient de France, quels sont les deux objectifs ? Nous avons XL, qui équivaut à dix kilo-ohms. Rl est égal à 100 ω cent ohms. n'y a donc pas de kilo ici. Nous trouverons donc dix kilos, soit 10000/100, ce qui nous donne 100. D'accord ? Nous allons donc constater ici que le facteur de qualité Q L d'un circuit résonnant en série est supérieur à dix. Nous allons donc procéder à une simplification. En simplifiant, f p est égal à F S. D'accord ? J'ai donc p égal à f s. Donc, dans ce cas, ce que nous pouvons apprendre, c'est que nous pouvons obtenir le facteur de qualité Q P et faire de nombreuses approximations correctement. facteur de qualité de Zach Q b est donc égal à R, la résistance, résistance équivalente du circuit divisée par le XR. D'accord ? Comme vous pouvez le voir, q parallèle est égal à la résistance équivalente d'un circuit divisée par x L. La résistance équivalente est R S et est un composant en poudre ou p. Et RB sera q multiplié par RL au carré. Comme vous pouvez le voir, cela nous donne un méga-cube de beurre équivalent à 50 kilo-ohms. Mieux vaut un méga-ohm divisé par dix kiloohms. Cela nous donnera donc 4,76, ce qui est un facteur de qualité de l'ensemble de la seconde. D'accord ? Vous verrez maintenant que la chute de Zach Q de q n égal à 100 à Q sera égale à 4,7 60 en raison l'effet de la résistance de l'alimentation. Donc, comme vous pouvez le voir, nous n'avions parallèle que si nous le substituons par notre modèle, mais si S n'existe pas, alors nous aurons q égal à notre parallèle divisé par Excel. Et l'orbitale est d'un méga divisé par X L, soit dix kilo-ohms, cela nous donnera 100. Donc, dans ce cas, Q sera égal à q p lorsque nous n'avons qu'une seule résistance, qui est parallèle. Cependant, en raison de la présence de la résistance de l'air d'alimentation, le facteur de qualité passe de 100 à 4,76. Cela vous montre donc l'effet de cette résistance également fournie sur notre circuit. Ensuite, nous avons besoin de bande passante. La bande passante est égale à F P sur Q P, ou F B égal à fs divisé par q p, comme ceci. Ensuite, nous avons besoin de la tension de la batterie à la résonance. La tension à la résonance, nous la connaissons à la résonance. Nous avons donc un circuit résistif pur. Notre circuit sera donc simplifié en RS parallèlement à notre modèle. Donc ce z, qui est en résonance et multipliez-le par le courant, qui est de deux milli et un ours, cela nous donnera quoi ? Cela nous donnera la tension requise. Donc, comme vous pouvez le voir, la dernière exigence est une courbe de VC par rapport à une fréquence. On peut donc le dessiner comme ça, d'accord ? Donc d'abord, nous dessinons Vc en fonction de la fréquence. Nous savons que V maximum est la valeur maximale. Maximum à quelle valeur ? Il est maximal à une fréquence égale à f m. Désormais, les capteurs ou le facteur de qualité Q L sont supérieurs à dix. Cela signifie que f m est égal à fs, égal à F p. D'accord ? Ainsi, lorsque nous dessinons notre circuit, vous constaterez qu'à la résonance, à laquelle nous avons une tension maximale, ce sera f m, soit F S, qui est la fréquence vocale, zéro cent 18,3 1 kw. Cette fréquence est la fréquence que nous avons obtenue additionne le début, comme vous pouvez le voir, f es égal à cette valeur, qui est égale à fm, égale à FB. Et les bandes passantes 66,87 s. Cette secrétaire à la bande passante 6,87. D'accord ? D'accord. Maintenant, si vous voulez que la fréquence F2 et la fréquence F1 soient approximativement égales à F2, ce sera égal à cette fréquence de résonance plus la bande passante sur deux. Et F1 est approximativement égal à f t moins la largeur de bande sur deux. Comme vous pouvez le voir ici. Et comme vous pouvez le voir ici. Cela nous donnera donc environ 51,284, 0,9. D'accord ? Maintenant, ces deux fréquences représentent les demi-fréquences de puissance, les demi-fréquences de puissance. Maintenant, à moitié puissance, cela signifie que la tension sera égale à 0,707, la tension à laquelle nous avons un BMX, d'accord ? Ou pas P max ou au facteur de puissance unitaire, au facteur de puissance unitaire. Donc 0,707 multiplié par cette tension. Cette tension est de 85,24, ce qui est une valeur ici. Cette valeur à la résonance, la tension aux restaurants, c'est donc 0,707, la tension à la résonance. Ce sera donc 0,707 multiplié par la tension à la résonance, qui est de 95,24. Cela nous donnera donc 67,34. N'oubliez donc pas que vous constaterez que lorsque le facteur de qualité Q est constaterez que lorsque supérieur ou égal à dix, vous constaterez que toutes les différentes conditions sont combinées aux DSE. Alors, qu'est-ce que cela signifie ? Comme vous le voyez, dans le cas précédent ou dans le cas normal, nous avions F S, nous avions FB, nous avions f et la fréquence à laquelle nous avons une impédance maximale, Z, T max ou V max, est différente de cette fréquence f b, ce qui nous donne ce facteur de puissance unitaire. Facteur de puissance unitaire, ou système résistif pur. Votre résistance, un système purement résistif. Comme vous pouvez le constater, cette condition était différente de celle-ci. Nous utilisons maintenant une résistance factorielle de haute qualité à combiner avec chacune des nôtres en tant que fréquence MCR. Donc, la tension représente ici la tension maximale et la tension à laquelle nous avons une unité de puissance maximale, une unité facteur de puissance, un système résistif pur. Tous combinés en un seul point. D'accord ? D'accord. C'est pourquoi ce point est de 0,707 ou nous donne la moitié de la puissance, la moitié de la puissance à la résonance. D'accord ? 142. Exemple 5 sur circuit résonant parallèle: Maintenant, dans cet exemple, nous devons répéter le même exemple, mais ignorer l'effet de la RS. Comme les IFRS n' existent pas , notre circuit sera comme ça. N'oubliez donc pas que nous avons un facteur de qualité élevé dans ce circuit. Nous avons q supérieur à dix et nous avons une alimentation nulle ou R S égal à l'infini. Dans ce cas, nous aurons donc plusieurs simplifications. Comme vous pouvez le constater, c'est ce que nous avons obtenu dans l'exemple précédent. J'ai p égal à fs égal à cette valeur, Q égal à ceci, bande passante égale à celle-ci. Et VB auquel nous avons un maximum de résonance égal à 95,24. Maintenant, F B sera différent. Maintenant, lorsque nous négligeons en tant que fourniture, nous avons toujours la même condition QL supérieure à dix. qui signifie que cette condition sera la même ou que la réponse sera la même. Notre résistance n'aura aucune incidence en tant que solution. Donc f v sera égal à fs égal à la 382e file de problèmes parallèle. Tellement mignon. Parallèle. Le beurre est un circuit égal à 4,76. D'accord ? Maintenant, si vous vous souvenez que notre partie Q dépend de la résistance d'alimentation R, donc annulons l'alimentation. Nous aurons donc un parallèle égal à un méga-ohm divisé par dix kilowatts. Il en sera donc ainsi. Un méga du monde par dix kiloohms nous donne 100. D'accord ? Donc q parallèle égal à q lorsque r est égal à l'infini. C'est également ce que nous avons appris dans nos leçons contre 4,76 ici lorsque nous avions notre approvisionnement, c'est une bande passante très courante. La bande passante sera F p divisée par q parallèle. Ce sera donc 0,8 en kilowattheures par rapport à l'original. Quand nous avions le q, la puissance était plus faible. Vice-président. Cela signifie quoi ? Cela nous montre ce que cela nous montre que l' effet de résistance lui-même est la bande passante. Cela a donc affecté la bande passante. Et l'effet, c'est Zach you. D'accord ? La présence de notre S ou de la résistance en général nous donne la forme d'une courbe. Nous pouvons modifier notre courbe. Alors, quelle est la valeur de la tension à tension d'assemblage de résonance sera le courant milliampère multiplié par l'impédance totale à la résonance, à la résonance. Nous avons donc un circuit résistif pur. Nous avons donc notre S mais R vers R B. Maintenant, nous avons déjà dit que notre S n'existe pas. Nous avons donc une résistance qui est R. D'accord ? Maintenant, notre parallèle est égal à quoi ? Égal à q L au carré multiplié par RA. Cela nous mènera donc ici. Comme vous pouvez le voir, ce total est égal à r, égal à un méga-ohm. Depuis notre modèle, si vous ne vous souvenez pas de notre modèle, nous disons égal à q au carré multiplié par RL. Maintenant, QL vaut 100, donc 200 carrés multipliés par RL, soit 100. Ce produit nous donnera donc un méga-ohm. Comme vous pouvez le constater VB sera égal au courant multiplié par le total. Donc, deux milliampères multipliés par un méga nous donnent 2000 volts. Vous pouvez donc voir que le R est affecté par la tension de sortie à la résonance. Donc, avant notre S, la tension n'était que de 9 à 5,24 lorsque nous avons retiré la résistance d'alimentation. Nous en avons maintenant 2000, ce qui représente peu près ma Grande-Bretagne de plus que la valeur initiale. D'accord ? Ces résultats obtenus révèlent donc clairement qu'en tant que source, la résistance peut avoir un impact significatif sur les caractéristiques de réponse d'un circuit résonnant parallèle. 143. Exemple 6 sur circuit résonant parallèle: Maintenant, prenons un autre exemple, possède un circuit résonnant parallèle. Donc, dans cet exemple, nous devons concevoir un circuit de résonance parallèle pour avoir la courbe de réponse de la figure suivante en utilisant un millihenry, puis un inducteur ohms et une source de courant avec nous devons concevoir un circuit de résonance parallèle pour avoir la courbe de réponse de la figure suivante en utilisant un millihenry, puis un inducteur ohms et une source de courant avec résistance interne de 40 kilo-ohms. Nous avons une source de courant avec une résistance interne de 40 kilo-ohms. Notre alimentation est de 40 kilo-ohms. Nous avons une inductance, un millihenry. Nous avons notre résistance à l'inducteur qui s'allume et nous avons notre capacité, comme vous le voyez, d'accord ? Maintenant, une chose qui est vraiment importante, vous constaterez qu'ici ce que nous devons trouver, c'est la capacité. Nous devons trouver l' approvisionnement actuel et déterminer s'il existe une résistance supplémentaire. D'accord ? Donc, à l'origine, les sources de courant étaient l'alimentation ou l et l'inductance et la capacité. Nous pouvons maintenant ajouter une résistance supplémentaire. Pourquoi ? Parce que, comme vous vous en souvenez, cela peut changer notre échec. Il peut modifier la bande passante, la tension maximale, etc. D'accord ? Nous avons donc maintenant des bandes passantes : 2 500 Hz sont une fréquence, f est une fréquence de résonance de 50 kHz et la tension est de dix volts. D'accord ? Commençons donc. La première étape consiste donc à disposer de bandes passantes. Nous avons des bandes passantes. Et pouvons-nous obtenir quelque chose en utilisant ces informations ? Oui, quel membre dont les bandes passantes sont égales à f soit les arrondis y, q, B. Donc, à partir de là, nous avons les bandes passantes. Nous avons la fréquence. Nous pouvons obtenir le facteur de qualité p, comme celui-ci, la fréquence de la bande passante sur le facteur de qualité B. Nous aurons donc un facteur de qualité Q b égal à 20. D'accord ? C'est donc la première étape. La deuxième étape consiste à trouver ici la capacité d'inductance. La capacité peut être obtenue à partir de x L égal à x est c. Nous pouvons l' obtenir à la fin. Cependant, en utilisant le facteur de qualité, avez-vous d'autres informations sur le facteur de qualité ? Oui, je sais que q p est égal à R, équivalent du circuit divisé par, divisé par XR. D'accord ? Avons-nous donc Excel ? Oui, nous avons Excel deux pi multipliés par la fréquence de p, qui est donnée dans notre problème, multipliée par l'inductance, qui est également donnée. Nous avons donc Excel et avons-nous Q ? De là, nous pouvons obtenir la résistance équivalente du circuit. D'accord ? Donc, si nous revenons ici, vous verrez que ce circuit peut avoir le nombre de résistances que nous avons, notre tiret S à R, que vous pouvez ou non exister. Les deux parallèles sont parallèles, d'accord ? Notre l peut être RL et l'inductance peut être exhalée selon le motif et est parallèle. Donc, la résistance R parallèle, R tiret et R S, c'est en résonance. Ou un tiret peut exister ou non, selon nos calculs comme vous le verrez dans la diapositive suivante. Donc, en général, nous avons RS et RB. Nous pouvons donc dire que notre approvisionnement est équivalent pour le moment. plan bilatéral, deux sont parallèles. D'accord ? Et comme nous avons un vecteur de haute qualité, trouverons que le parallèle est égal à Q carré multiplié par RL. Rl est donné Q L est égal à la résistance du x L sur R L. Facteur de qualité Q L égal à x L sur R XL Le sang à deux paramètres achète une fréquence inductance Motorola chaque fois que I l, qui est donné, d'accord ? Vous constaterez que c'est un facteur de haute puissance et de haute qualité. Nous pouvons donc utiliser cette relation. Alors voyons voir. Nous devons donc d'abord exceller dans l'ensemble de notre équation pour obtenir y multiplié par la fréquence, multiplié par l'inductance. Ensuite, nous aurons ce QL. QL est donc x au-dessus de r l. Y commence à 1,4, ce qui est supérieur à dix. Nous pouvons donc utiliser des simplifications. Nous pouvons dire que notre parallèle est égal à un carré alpha RL parallèle égal à q au carré r, qui est la résistance de l'inductance. Cela nous donnera donc 9 859. C'est donc notre paroisse. Maintenant, puisque nous avons QP, nous avons Excel, ce qui nous permet d'obtenir la résistance équivalente de notre circuit. Donc, comme vous pouvez le voir, ici, notre équivalent divisé par X L nous donne 20, qui est cette valeur. Et la résistance est l'ensemble de la résistance de notre circuit. Nous supposerons donc qu' il n'y a pas de r. dash. D'accord ? Nous avons donc notre S parallèle au RP. Donc notre S est parallèle au RP, soit 9 859. À partir de cette équation, nous obtiendrons que notre alimentation doit être égale à 17,298 kiloohms. D'accord ? La résistance de sublime devrait donc être cette valeur pour que notre facteur de qualité du circuit passe à 20. D'accord ? Maintenant, comme vous pouvez le voir, comme vous pouvez le voir notre résistance inférieure à y est de 40 kiloohms. Mais nos calculs nous indiquent que notre S devrait être de 17. Nous devons donc réduire notre résistance de 40 kilo-ohms à 17 kilo-ohms. Alors, comment pouvons-nous le faire en ajoutant une résistance supplémentaire R dash. D'accord ? Donc, dans l'ordre de F, nous ajoutons notre tiret. Cela réduira les 40 kilo-ohms à 17,298, comme ceci. Nous aurons donc notre alimentation parallèle à une résistance supplémentaire R dash. Alors saisissons-le. Notre approvisionnement est donc égal à 40 kilos. Cependant, l'équivalent est qu'il nous faut 17. Nous avons donc besoin d'une résistance ou d'un tiret supplémentaire pour qu'ils soient équivalents à 17,298 kiloohms. D'accord ? Ces deux éléments sont donc parallèles l'un à l'autre, donc leur équivalent est la multiplication divisée par la somme. La multiplication divisée par la somme nous donne cette valeur équivalente. À partir de là, nous pouvons avoir notre tiret qui nécessite un certain 0,48 kiloohm. Cependant, en réalité ou dans le domaine commercial, nous n'avons aucun point de certitude sur huit. Nous avons exactement si la valeur la plus proche est de 30 kilo-ohms. Nous allons donc l'utiliser comme résistance supplémentaire. D'accord ? Nous avons donc maintenant notre résistance. Qu'est-ce qu'une étape supplémentaire ? Nous devons trouver la capacité et la source de courant. La capacité peut donc être obtenue à la résonance. Nous avons x L égal à l'accès. Excel égal à x L est égal à deux points multipliés par la fréquence et un multiplié par la fréquence multipliée par l'inductance. Ou nous avons X l égal à 114 comme nous venons de l'obtenir. Donc xc vaut 714 et x vaut un par rapport à l'oméga C. À partir de là, nous pouvons obtenir une capacité égale à cette valeur approximative, égale à cette valeur approximative, qui est disponible dans le commerce. D'accord ? D'accord, nous avons donc notre capacité maintenant et nous avons notre résistance qui sera ajoutée. Maintenant, la dernière chose dont nous avons besoin est le courant, d'accord ? Source actuelle. Nous savons donc qu'à la résonance nous avons une tension de dix volts. Ce type est donc égal au courant multiplié par le total à la résonance, dix volts égaux à la source de courant dont nous avons besoin. Nous ne le savons pas. Multiplié par ce total. Le total à la résonance est égal à l' existence de toutes les résistances. Nous avons donc notre S parallèle à r. Nous avons donc RS parallèle à r, la batterie Dash, deux sont parallèles. Tout cela est notre équivalent en matière de résonance. Nous allons donc taper comme ceci. Donc, ce total de résonance est notre puissance d'alimentation à q au carré ou n. D'accord ? Maintenant, vous allez me dire tous les approvisionnements, mais nous avons notre tiret ici. Lorsque nous parlons de toute alimentation, nous voulons dire que tout cela, le spot ou l'alimentation la mieux adaptée à r dash, est considéré comme une résistance d'alimentation R S, ce qui équivaut à 17,298. N'oubliez donc pas que notre source actuelle a une résistance interne de 40 kilos ou qu'en ajoutant une source supplémentaire, nous l' avons réduite à 17,298. D'accord ? Cela représente donc RS parallèle pour mieux attacher car deux sont parallèles. C'est notre parallèle R. L'équivalent qui sera de 6,2 kilos. Nous avons donc un courant multiplié par 6,28 kiloohms, ce qui nous donne dix volts. Le courant sera donc la tension divisée par la résistance. Notre approvisionnement sera donc d'environ 1,6 million de livres sterling. Ainsi, lorsque nous combinons tout cela, nos connaissances sur ce problème, nous avons notre solution finale qui est de 1,6 million de paires. Notre alimentation est de 40 kilo-ohms, c'est la résistance supplémentaire, 30 kilo-ohms pour la réduire à 17. Et nous avons une capacité de 0,01 microfarad. Maintenant, avant de terminer ce cours, je voudrais vous remercier d'avoir choisi ou d' avoir choisi notre cours afin d' en apprendre davantage sur la résonance. J'espère que ce cours vous a été utile et je vous souhaite bonne chance. Merci et à bientôt pour un autre cours.